Нейтрон масса

Центральное соударение нейтронов с атомными ядрами действие парафинового блока. Нейтроны лишь весьма слабо тормозятся свинцовой пластиной толщиной в 50 см, в то же время они полностью задерживаются слоем парафина в 20 см. Это объясняется тем, что при центральном ударе кинетическая энергия нейтрона (масса m = 1) полностью передается одному из водородных ядер парафина (масса протона Mi = 1), тогда как ядру свинца (масса М2 = 206) не передается сколько-нибудь заметная энергия. Построить кривую зависимости кинетической энергии, приобретаемой первоначально покоящимся атомным ядром (масса М) при центральном соударении с нейтроном (масса ш), от величины отношения Щ-. [c.318]

АЛЬФА-ЧАСТИЦА — ядро Не, содержащее 2 протона и 2 нейтрона. Масса А.-ч, т=4,00273 а. е. м,= = 6,644.10 2 г, спин и магн. момент равны 0. Энергия связи 28,11 МэВ (7,03 МэВ на 1 нуклон). Проходя через вещество, А.-ч. тормозятся за счёт ионизации и возбуждения атомов и молекул, а также диссоциации молекул. Длина пробега А,-ч. в воздухе 1=аи , где v — начальная скорость, 0=9,7-10 с см (для Z 3—7 см). Для плотных веществ / 10 см (в стекле /=4-10 см). Многие фундаментальные открытия в ядерной физике обязаны происхождением изучению А,-ч. исследование рассеяния А.-ч. привело к открытию атомного ядра, облучение А.-ч. лёгких элементов — к открытию ядерных реакций и искусственной радиоактивности. [c.64]

П4.4.1. Свойства нейтрона. Масса нейтрона больше суммы масс протона и электрона > тПр + тПе. В свободном состоянии при среднем времени жизни порядка 17 минут нейтрон распадается на протон, электрон и антинейтрино п р + е Внутри ядра образование нейтрона возможно за счет дополнительной энергии, со-обш аемой протону другими нуклонами ядра р гг + + I/. [c.508]

Ядро чаш е всего делится на два примерно равных осколка. При делении же тепловыми нейтронами массы осколков разные (один в 1,5 раза тяжелее другого). При делении осколки представляют собой сильно ( 20-кратно) ионизированные положительные ионы. [c.514]

Так как, за исключением редкого испускания запаздывающих нейтронов, масса при этом не меняется, то, как правило, для идентификации последовательности достаточно установить массу одного члена. Один общий метод идентификации состоит в нахождении члена, который получается также и в ядерных реакциях, известных из других источников. Например, важному семейству [c.68]

Дт = 2 - тр + 1А - 2) т - М , где А — число нуклидов (протонов и нейтронов) в ядре (массовое число) 2 — число протонов в ядре /Пр — масса протона т — масса нейтрона — масса ядра. Часто дефектом массы называют величину Лт = М - А, где М — масса атома в атомных единицах массы. [c.72]

Постоянная (число) Фарадея (валентность = 1) Элементарный заряд Отношение заряда электрона к его массе Масса покоя электрона Масса покоя протона Масса покоя нейтрона Масса покоя мюона Отношение электрона [c.14]

Масса покоя электрона Масса покоя протона Масса покоя нейтрона Масса покоя мюона Отношение масс протона и электрона [c.14]

Нейтрон. В 1930 г. было открыто, что при облучении о-частицами лития и особенно бериллия испускаются частицы, масса которых очень близка к массе протона, но без заряда. Эти частицы получили название нейтронов. Масса нейтрона по физической шкале равна 1,00897. Нейтрону можно придать порядковый номер 7 = 0. [c.322]

Обратимся к рис. 17.7 и рассмотрим тело (им может быть сферический объект или нейтрон) массой Мо, падающее со скоростью V в цилиндре с жидким гелием, который покоится при абсолютном нуле, так что первоначально никаких элементарных возбуждений не существует. Если при движении тела возникают элементарные возбуждения, то на него начнет действовать тормозящая сила. Для создания элементарного возбуждения с энергией е и импульс-ом Ък необходимо удовлетворить закону сохранения энергии [c.240]

Античастицами нуклонов являются антипротон р и антинейтрон п. В соответствии со сказанным выше антипротон должен иметь массу, спин и время жизни протона (т. е. быть столь же стабильным, как и протон), отрицательный электрический и барионный заряды, отрицательную внутреннюю четность и равный по значению, но противоположный по направлению магнитный момент. Аналогично должна существовать частица, зарядово-сопряженная нейтрону, антинейтрон с такими же, как у нейтрона, массой, спином и временем жизни, с нулевым электрическим зарядом, с отрицательным барионным зарядом и внутренней четностью и с магнитным моментом, равным по значению магнитному моменту нейтрона, но направленным противоположно. При встрече нуклона с антинуклоном должен происходить процесс их взаимной аннигиляции, т, е. превращение в другие частицы. В процессе аннигиляции выделяется огромная энергия, равная удвоенной энергии покоя которая переходит [c.112]

Нейтрон может превратиться в протон не только в ядре, но и тогда, когда он в свободном состоянии [радиоактивность свободного нейтрона). Масса покоя нейтрона превышает сумму масс покоя протона и электрона на Дт=0,837-10 а. е. м. ( 11.7.Г). Этой массе по закону взаимосвязи массы и энергии ( .4.11.Г) соответствует энергия АЕ=Ат-с =782 кэВ. Опыты показали, что свободный нейтрон является р-радиоактивным. Период полураспада свободных нейтронов равен (9,25 0,11)-10 с. Электроны, которые испускаются свободными нейтронами, имеют всевозможные энергии, причем наибольшая энергия Ермаке (п. 3 ) равна 782 кэВ в соответствии с предыдущим расчетом. [c.483]

Кратность заряда ядра А, элем, заряду объясняется его строением в его состав входит Z протонов, имеющих заряд а также нейтр. ч-цы — нейтроны. Масса А. возрастает с увеличением Z и обусловлена в основном массой ядра, пропорциональной массовому числу А — общему числу протонов и нейтронов в ядре. Масса эл-на ( i0,91-10 г) значительно меньше (примерно в 1840 раз) массы протона или нейтрона ( I 1,67-10г), поэтому их вклад в ат. массу незначителен, [c.36]

Масса покоя нейтрона [c.23]

Принимая вылет трех нейтронов на одно спонтанное деление и пренебрегая самопоглощением, по формуле (6.86) легко определить плотность потока нейтронов на поверхности непоглощающей сферы плутония массой 1000 а [c.226]

Плотность потока и мощность эквивалентной дозы нейтронов спонтанного деления от сферы массой 1000 г, рассчитанные без учета самопоглощения [23] [c.226]

Эту формулу можно использовать для приближенных оценок выхода испарительных частиц из различных ядер. На рис. 15.11 показана зависимость выхода испарительных частиц от энергии возбуждения ядра Си , В спектре масс вторичных испарительных частиц имеются нейтроны, протоны, дейтроны, тритоны, а-частицы и более тяжелые ядра. Однако основную долю испарительных частиц составляют нейтроны и протоны. Например, как видно из рис. 15.11, при энергии возбуждения = 200 Мэе, что соответствует энергии падающего протона =1850 Мэе, среди испарительных частиц, образованных при взаимодействии с ядром Си , имеется в среднем 5,5 нейтрона, 2,8 протона, 0,8 дейтрона, 0,7 а-частиц, 0,3 тритона и менее 0,1 ядер Не , т. е. всего около 10 частиц на одно взаимодействие [21]. [c.254]

Радиационные характеристики смеси продуктов деления тепловыми нейтронами в урановом блочке массой 1 кг при удельной мощности реактора [c.340]

Масса покоя нейтрона ГПп 1,6749543-10 2 кг 1,008665012 а. е м. [c.350]

Число атомов в известной нам части Вселенной. Ядра атомов всех элементов состоят из протонов и нейтронов. Ученые предполагают, что общее число протонов и нейтронов в известной нам части Вселенной, определенное с неточностью, может быть, раз в 100, имеет порядок 10 . В состав Солнца входит около 1 -10 протонов и нейтронов, а в состав Земли — около 4-10 . Общее число протонов и нейтронов в известной нам Вселенной достаточно для того, чтобы образовать около 10 /10 т. е. около 10 , звезд с массой, равной массе нашего Солнца (это составляет одну шестую моля звезд ). Ученые считают, что большая часть массы Вселенной — это масса звезд и что все известные звезды имеют массы, находящиеся между [c.19]

В таблице физических постоянных, данной в приложении, вы найдете, что число нуклонов (протонов и нейтронов) в известной нам части Вселенной равно приблизительно 10 °. Масса нуклона — около lO- -t г, так что масса известной нам [c.277]

Антинейтрон п—античастица по отношению к нейтрону. Массы спнп, абсолютная величина магнитного момента и время их жизни равны, но знаки у магнитных моментов п и п противоположны. У антинейтронов магнитный момент совпадает с направлением снина. Барионный заряд для нейтрона В =-1- 1, для антинейтрона В — 1. Нейтрон и антинейтрон могут рождаться в паре (пп) и аннигилируют с испусканием я-мезонов. [c.374]

Аналогично должна существовать частица, зарядовосопряженная нейтрону, — антинейтрон п — с такими же, как у нейтрона, массой, спином и временем жизни, с зарядом, равным нулю, и с магнитным моментом, равным по величине магнитному мО менту нейтрона, но направленным противоположно. [c.621]

В свободном состоянии нейтрон радиоактивен. Ниже приведены основные характеоистики нейтрона масса покоя /п = 1,674 9286(10) 10- кг [171 энергетический эквивалент массы покоя нейтрона [c.1100]

Дисперсный состав урана в теплоносителе первого контура реактора ИВВ-2М изучали с использованием полиядерных фильтров (ПЯФ). Серии проб теплоносителя объемом 0,5 1,0 2,0 л, отобранные в разные периоды времени в течение полугода при стационарном режиме работы реактора, прокачивали через колонку с последовательно расположенными ПЯФ с диаметрами пор 2,0 1,0 0,5 0,2 0,1 0,05 мкм и приблизительно одинаковой пористостью (4—6%). Материал ПЯФ — лавсан толщиной 10 мкм. Скорость прокачки воды 2,0 л/ч. Концентрация в теплоносителе в этот период времени изменялась в диапазоне от 15 до 150 нг/л. Концентрацию урана определяли с использованием пластиковых трековых детекторов (ПТД) во влажном варианте метода [1], а массу на ПЯФ — с использованием метода ПТД в так называемом сухом варианте, т. е. когда ПЯФ плотно обжимался с обеих сторон трековыми детекторами на период облучения тепловыми нейтронами до флюенса 2-10 — 6-10 см . При максимальном флюенсе нейтронов масса [c.133]

Несмотря на малые размеры, атомы неоднородны. Каждый атом состоит из положительно заряженного тяжелого ядра, расположенного в центре, и окружающих ядро отрицательно заряженных электронов. Число электронов равно порядковому номеру элемента в таблице Д. И. Менделеева. В ядре атома находятся положительно заряженные элементарные частицы, называемые протонами. Количество протонов равно количеству окружающих ядро электронов. Кроме протонов, в ядре находятся тяжелые электрически нейтральные элементарные частицы, называемые нейтронами. Масса электрона в 1840 р аз меньще массы протона или нейтрона. Почти вся масса атома сосредоточена в его ядре. [c.7]

Ядра могут также содержать частицы, которые не несут заряда и называются нейтронами. Масса нейтрона почти такая же, как у протона (в 1839 раз больше массы электрона), поэтому нейтроны не изменяют заряда ядер, но вносят тем не менее суш,ественный вклад в атомные веса элементх)в, которые также приведены в табл. 1. Шкала атомных весов основывается на том, что атомный вес кислорода принят равным 16,0000. При этом атомный вес водорода оказывается равным 1,0080. Большая часть элементов состоит из атомов, имеющих различные атомные веса, но одинаковый атомный номер у таких атомов число протонов остается одинаковым (равным атомному ндмеру Z), однако число нейтронов может быть различным, что и определяет образование так называемых изотопов с различными атомными весами. В табл. 1 приведены средние атомные веса элементов, представляющих смесь изото- [c.11]

Оператор взаимодействия медленного нейтрона массы л с кристаллом, состоящим из атомов одноизотопного элемента с нулевым спином, можно записать в виде [c.85]

Прн образовании ядра из протонов и нейтронов масса полученного ядра будет меиьпю суммы масс всех протонов и нейтронов. Соответстр.ующую разность масс называют дефектом массы ядра. [c.185]

АЛЬФА-ЧАСТЙЦА (а-частица), ядро зНе, содержащее 2 протона и 2 нейтрона. Масса А.-ч. /№ =4,00273 а. е,м,= = 6,644-10 г, спин и магн, момент равны 0. Энергия связи 28,11 МэВ (7,03 МэВ на 1 нуклон). Проходя через в-во, А.-ч. тормозятся за счёт ионизации и возбуждения атомов и молекул, а также диссоциации молекул. Длина пробега А.-ч. в воздухе 1=аг , где V — нач. скорость, а а=9,7-10 с см (для 3—7 см). Для плотных в-в г 10 см (в стекле /=0,004 см). [c.19]

Основные характёристики нейтронов. Масса. Найб блее точно определена разность масс Н. и протона [c.451]

Пример И. В примере 10 при расчете защиты детектора Рц от источника И6 необходимая толщина защиты оказалась равной 12=68 см бетона. В настоящем примере ставится задача определить мощность дозы в точке детектора Р 2 (помещение ПЮ), если источником И5 (помещение П9) является урановый блочок массой 1 кг, облученный в реакторе на тепловых нейтронах в течение Г=120 дней и после выдержки i=30 дней. Для упрощения расчетов удельную мощность реактора примем равной ш= квт кг (обычно она бывает больще). Расстояние от источника до детектора Ь=4 м. Цель данного примера — проиллюстрировать применение формул для расчета мощности дозы за защитой й по радиационным характеристикам (удельной активности, спектральному составу), рассчитанным только для Г = оо. При этом необходимо рассчитать уровни излучения а) выраженные в единицах мощности экспозиционной дозы Р [мр1ч], если удельная активность Q выражена в единицах кюри или грамм-эквивалентах радия М-, б) в единицах интенсивности I [Мэе/ см -сек)], если удельная активность выражена в единицах силы источника 5 [Мэе/(сек-кг)]. Для контроля результаты расчета в примерах а и б надо сравнить между собой, а также с результатами расчета с использованием непосредственных радиационных характеристик для 7 = 120 дней и = 30 дней. [c.339]

Точные измерения масс атомных ядер с помощью масс-спе1 т-рографов показали, что масса любого ядра, содержащего Z протоков и N нейтронов, меньше суммы масс Z свободных протонов и N нейтронов [c.319]

Бета-распад. Явление электронного бета-распада представляет собой самсдроизвольное прев-рагцение атомного ядра путем испускания электрона. В основе этого явления лежит способность протонов и нейтронов к взаимным превращениям. Масса свободного нейтрона больше массы свободных протона и электрона, вместе взятых, — следовательно, запас полной энергии нейтрона больше запаса энергии протона и электрона. Поэтому нейтрон может самопроизвольно превращаться в протон р с испусканием электрона и антинойтрипо v [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...