Частота Ньютона

Механизмы машин и приборов работают в различных условиях. Различными могут быть скорости рабочих органов, внешние нагрузки, рабочая температура и т. д. Так, например, частота вращения звеньев механизма может быть и весьма малой, а может достигать нескольких десятков тысяч оборотов в минуту. Значения нагрузок на отдельные детали механизмов могут колебаться от долей ньютона до нескольких меганьютонов при разнообразном характере их изменения. Ряд механизмов работает в условиях высоких или низких температур, а некоторые механизмы в среде, загрязненной пылью. В любом случае механизмы должны работать безотказно в течение длительного времени (в соответствии с заданным сроком службы). Для этого механизмы должны обладать определенными качественными показателями, т. е. удовлетворять целому ряду требований, учитывающих их условия работы. [c.169]

Если тело массой т совершает под действием силы упругости гармонические колебания с циклической частотой ш, то, применив второй закон Ньютона для проекции ускорения Ох, получим [c.217]

Среднеквадратичные значения векторов сил Q Q" Qa на отдельных частотах или в полосе частот могут измеряться в динах (система СГС) или ньютонах (система СИ). Большое удобство представляет измерение уровней этих сил в децибелах относительно Qfo = 2-10" дин [c.394]

Как и при всяких видах трения, при степенном скоростном трении получится и затухание свободных колебаний, происходящих с собственной частотой системы. Это положение анализировалось еще Ньютоном, отметившим, правда без вывода, что дифференциал огибающей кривой должен иметь ту же степенную форму зависимости от размахов, что и исходная сила трения от скорости. Доказательство этого положения впервые приведено у А. Н. Крылова [2] и основано на том же принципе, предположенном еще Ньютоном, что движение и скорости при малых нелинейных силах трения мало отличаются от моногармонических и потому в пределах одного цикла отношение последующего размаха (jV + 1) к предыдущему (Л ) приближенно можно заменить на единицу Qn+i/Qn ) [c.97]

НИН нагрузок. Диапазоны значения последних распространяются от десятков ньютон до ста миллионов ньютон. Предельная частота (Гц) приложения переменных нагрузок 150— 200 — для машин малых мощностей, 5—20 — для машин больших н средних мощностей. Максимальные перемещения активного захвата 2 м максимальные скорости этих перемещений достигают 10 м/с. Реализуемые в процессе испытания мощности 5 МВт. [c.58]

Электродинамические возбудители колебаний (ЭДВ) создают переменную силу в результате взаимодействия проводника, по которому протекает переменный ток с постоянным магнитным полем. ЭДВ имеют широкий диапазон рабочих частот, они способны создавать как статические силы, так, и переменные, изменяющиеся в соответствии с изменением переменного тока, подводимого к обмоткам подвижной системы. ЭДВ малой мощности, развивающие сравнительно малые усилия — до нескольких десятков ньютон, — могут работать на частотах до 15—20 кГц, ЭДВ средней мощности обычно работают до 5—7 кГц, а весьма мощные ЭДВ, развивающие усилия до (2 — 4) 10 Н, работают в диапазоне, не превышающем 2—3 кГц. [c.268]

Рассмотрим схему эксперимента, а также, кривые зависимостей динамической податливости и фазового угла от частоты (рис. 4.30). На рисунке указаны размеры образца, изготовленного из материала 3M-ISD-110, значения комплексного модуля приведены на рис. 7.17. Динамические перемещения тела с массой т = 5,355 кг измерялись с помощью акселерометра, колебания возбуждались с помощью удара, создаваемого силовым датчиком. С помощью быстрого преобразования Фурье находится податливость, измеряемая в метрах на ньютон. Из рис. 4.30 можно видеть, что ни k, ни т) нельзя найти ни методом амплитуд, ни методом определения ширины полосы резонанса, при любых значениях частот, включая резонансную. По [c.192]

При выведении уравнений движения лопасти несущего винта в этой главе использовались интегральные уравнения Ньютона на их основе получены дифференциальные уравнения в частных производных для изгиба или кручения лопасти, которые далее разлагались по собственным формам и частотам с целью получения обыкновенных дифференциальных уравнений в нормальных координатах. Выбор такого подхода обусловлен большей его наглядностью, поскольку он требует непосредственного учета сил и ускорений на лопасти. Для вывода уравнений движения, необходимых при анализе динамики несущего винта, часто применяют и другие методы. Для пояснения того, что может встретиться в литературе, в настоящую главу введен краткий обзор альтернативных методов. [c.421]

Поэтому говорят, что на очень низких частотах передача звука через панель управляется ее упругостью, но по мере роста частоты инерция (масса) становится значительно более существенной. Поясним это на примере, когда возбуждающая сила — синусоидальный звук (чистый тон). В этом простейшем случае смещение панели синусоидально. Мы уже знакомы с графиком синусоидальной функции. Скорость изменения положения — это скорость, скорость же изменения скорости — ускорение. На рис. 39 показаны графики смещения, скорости и ускорения для панели, колеблющейся на некоторой определенной частоте, а также на частоте вдвое большей. При данном звуковом давлении с увеличением частоты смещение убывает по амплитуде, но скорость частиц остается без изменения. Далее, на рисунке видно, что при этом скорость изменения скорости стала вдвое больше максимальное значение ускорения удваивается при удвоении частоты. Но, согласно второму закону Ньютона, ускорение прямо пропорционально приложенной [c.164]

Как мы знаем из второго закона Ньютона, ускорение обратно пропорционально массе тела. Отсюда следует, что при данной частоте звукоизоляция панели увеличивается на 6 дБ при каждом удвоении массы панели. Однако это чисто теоретические рассуждения, и, как мы скоро увидим, на практике возникает множество обстоятельств, в результате которых поведение панели не следует этому закону масс . Вместо улучшения изоляции на 6 дБ в самом лучшем случае удается добиться не более 4—5 дБ. Эмпирически полученный закон масс выглядит, как показано на рис. 40. [c.165]

В начале этой главы мы говорили о роли волнового сопротивления при передаче звука. Для упрощения, обсуждая поведение тонких перегородок, мы не касались импедансов, и, возможно, напрасно, потому что, говоря о втором законе Ньютона, об увеличении ускорения или массы, мы просто иными словами повторяли соображения, относящиеся к несогласованным импедансам. Реактивным массовым импедансом (или удельным импедансом передачи) перегородки называют произведение массы перегородки на частоту. Теперь рассмотрим механизм звукоизоляции перегородки как результат несогласования импедансов между воздухом и перегородкой со стороны, откуда падает звук, и между перегородкой и воздухом с той стороны, куда звук передается. [c.171]

Ньютона произведение массы на ускорение равно силе. То есть сила, действующая на массу, вызывает ее ускорение в направлении своего действия, при этом скорость, а тем более величина перемещения зависят от времени действия силы в данном направлении. С увеличением частоты / период действия силы уменьшается, соответственно уменьшается виброскорость и, тем более, виброперемещение. Поэтому виброускорение целесообразно измерять на высоких частотах, так как его амплитуда пропорциональна квадрату угловой частоты м> = (2т1/у. [c.32]

Спектр. Термин спектр был введен Ньютоном для названия того изображения, которое появляется на белом экране при разложении солнечного света на составляющие цвета. Позже под этим сугубо оптическим понятием стали подразумевать изменение интенсивности светового излучения с длиной волны. Иногда эта зависимость представляется в виде линейчатого спектра, т. е. в виде последовательности спектральных зон, между которыми интенсивность излучения практически равна нулю. Таким образом, если по оси интенсивностей в оптических спектрах всегда откладывается непрерывная величина, то по оси частот возможна и дискретная шкала. С этой точки зрения линейчатые оптические спектры мало чем отличаются от частотных спектров, получаемых при разложении периодических функций в ряды Фурье, а непрерывные оптические спектры оказываются аналогичными спектрами разложения Фурье непериодических функций. [c.7]

Слово дисперсия означает разброс, отклонение, рассеяние. Это слово используется для обозначения различных понятий. Например, в статистике дисперсией называют среднюю квадратичную ошибку или меру разброса значений случайной величины от среднего. В оптике под дисперсией понимают круг явлений, берущий начало в известных опытах Ньютона по различному преломлению цветных лучей в призме. Под дисперсией в узком смысле этого слова понимают зависимость показателя преломления от частоты п(ы) (или от длины волны Я). [c.80]

Как говорилось в начале этого параграфа, само понятие индуцированного излучения имеет вполне наглядный классический смысл. Как и следовало ожидать, индуцированное излучение может быть полностью описано уравнениями Ньютона и Максвелла недаром формула Рэлея — Джинса (2.12) для спектральной плотности в области низких частот не содержит постоянной Планка, а ведь для квантового вывода формулы Рэлея — Джинса учет индуцированного излучения необходим. [c.110]

Наполните прямоугольный сосуд водой и слегка толкните его. Еще лучше поместить сосуд на горизонтальную поверхность, наполнить его до краев и затем долить так, чтобы вода вздулась (поднялась) над краями. Слегка толкните сосуд. После того, как более высокие моды затухнут, можно наблюдать моду омывания , которая затухает очень медленно. (Это — гравитационная мода, несмотря на то что мы используем поверхностное натяжение, чтобы удержать воду над стенками этим затухание сводится к минимуму.) Поверхность воды остается практически плоской (после того как более высокие моды затухнут). Предположим, что мода все время плоская горизонтальная — в положении равновесия и наклонная — в крайних положениях. Пусть ось х совпадает с горизонтальным направлением, а ось у направлена вверх. Пусть х и у — горизонтальная и вертикальная координаты центра тяжести воды в сосуде с равновесными значениями х и i/o- Найдите зависимость у—i/o) от х—х ). (Удобной переменной может служить уровень воды на одном конце сосуда, отсчитанный от равновесного уровня.) Увеличение потенциальной энергии всего объема воды равно mg (у—yd). Вы обнаружите, что (у—i/o) пропорционально (х—Хо) . Таким образом, потенциальная энергия центра тяжести, подобно потенциальной энергии гармонического осциллятора, пропорциональна квадрату смещения от равновесного положения. Используйте второй закон Ньютона, предполагая, что вся масса воды от сосредоточена в центре тяжести. Найдите формулу для частоты. [c.56]

Качественная оценка формы резонансной кривой. Теперь, зная характер переходного процесса, попытаемся оценить отношение амплитуды в установившемся режиме при частоте резонанса к амплитудам при других частотах. Пусть осциллятор, сначала неподвижный, подвергается действию вынуждающей силы на резонансной частоте. Если нет затухания, амплитуда колебаний будет линейно возрастать в соответствии с уравнением (45). В действительности же она будет возрастать линейно лишь вначале, потому что в первый момент средняя скорость мала и соответственно затухание незначительно. Однако в конце концов рост амплитуды прекратится на уровне, которого она достигнет за время порядка т. Из-за затухания амплитуда будет поддерживаться на этом уровне. Мы можем оценить эту амплитуду, имея в виду, что максимальная сила действующая на массу М, за время т сообщит ей максимальный импульс силы Но по второму закону Ньютона максимальный импульс равен произведению массы М на максимальную скорость о)оЛ (соо)- Таким образом, ( о) и [c.116]

Тело с теплоемкостью С отдает тепло окружающей среде со скоростью аАТ, где АТ —избыточная температура тела по сравнению с температурой среды. Определить спектральную функцию (считая ее не зависящей от частоты) флуктуаций суммарной скорости обмена энергией с окружающей средой в рассматриваемом случае, соответствующем закону охлаждения Ньютона. [c.556]

В предыдущем параграфе было показано, что распространение световых сигналов эквивалентно движению световых частиц. Такое описание, которое похоже на корпускулярную теорию света Ньютона, конечно, не полно, так как оно не учитывает волновые свойства света. Чтобы объяснить, например, явление интерференции, необходимо ввести понятие волны, характеризующейся определенной частотой и длиной волны. Вспомним, что в СТО плоская монохроматическая волна в любой инерциальной системе описывается следующим образом [см. (2.67) и (4.43)1 [c.283]

Интерференция является одним из фундаментальных явлений, присущих волнам различной природы (акустическим, электромагнитным, волнам на поверхности жидкости, плазменным волнам и др.). Она была хорошо известна еще во времена Ньютона, который осуществил замечательный опыт, приведший к открытию закономерностей интерференционной картины и получивший название кольца Ньютона . Эти закономерности легко прослеживаются в опытах по интерференции капиллярных волн на поверхности жидкости. В следующей лекции дается описание характера движения частиц жидкости в таких волнах и устанавливается связь между частотой, длиной волны и скоростью ее распространения. [c.115]

Для воздуха ( = 1,4) при комнатной температуре (20° С, 7 = 293°) формула Ньютона дает и = 290 м/сек, формула Лапласа и — 340 м/сек. Сравнивая эти значения с теми, которые дает опыт (гл. V, 3), мы видим, что формула Лапласа, в отличие от формулы Ньютона, хорошо согласуется с опытом. Формула Лапласа хорошо подтверждается на опыте и для других газов (по крайней мере при не очень высоких частотах, ср. 10). [c.204]

Задача 926. Материальная точка совершает движение вдоль оси Ох. На точку, кроме упругой силы пружины, действуют еще сила сопротивления / = —0,2а и возмущающая сила Q, направленная вдоль оси Ох, проекция которой на эту ось Qx = 4 sin pt (R, Q — a ньютонах, v — в м/сек). Изменяя частоту p возмущающей силы, добиваются появления резонанса при р = 20я 1/се/с. Определить амплитуду а вынужденных ко 1ебаннй при резонансе. [c.333]

Рядом исследователей делались попытки описать физическую картину проявления сил внутреннего трения. По Т. Кельвину и В. Фойхту [26] на силы внутреннего трения в твердых телах можно распространить гипотезу Ньютона для жидкости, т. е. можно полагать, что сила внутреннего трения линейно связана со скоростью деформации. Несмотря на то что эта гипотеза противоречит многочисленным опытным данным, во всяком случае для сталей при обычно применяемых частотах и напряжениях, ею часто пользуются, поскольку она создает известные удобства при решении уравнений колебаний с затуханием. В действительности природа внутреннего трения более сложна. Наиболее важными причинами, вызывающими рассеяние энергии колебаний в металле, по-видимому, являются 1) местные пластические де- [c.95]

Значения частот р колебаний определяются путем последовательного вычисленря Д (р) методом Ньютона или другими способами. Достоинства метода — общность подхода, возможность использования стандартных программ. Недостатки метода — отсутствие наглядности решения, трудность проверки точности результатов, необходимость использования ЭВМ с достаточно большой памятью и быстродействием. [c.234]

Централизованно воспроизводится больщинство важнейщих производных единиц СИ (ньютон, джоуль, паскаль, ом, вольт, генри, вебер, и др.), а децентрализованно — производные единицы, размер которых не может передаваться прямым сравнением с эталоном (например, единицы площади) или, если поверка мер посредством косвенных измерений проще, чем их сравнение с эталоном, и обеспечивает необходимую точность (например, меры вместимости и объема). При этом, когда для воспроизведения единицы необходимо специально предназначенное оборудование,, создаются поверочные установки высщей точности. Примером такой, поверочной установки является тахометрическая установка, сравнивающая частоту вращения с частотой образцового генератора. [c.43]

Как известно, он характеризуется тоном (т. е. частотой колебаний передающей среды) и интенсивностью (т. е. силой). Наше ухо по-разно-му воспринимает звуки разной част(эты. Наиболее чувствительно оно к тем, чья частота находится в пределах от 800 до 5000 герц (колебаний в секунду). Порог слышимости, — другими словами минимальное звуковое давление, которое способно создать ощущение звука, — равен примерно 0,00002 ньютона на кв. м. Взгляните на диаграмму — карту музыки и речи в акустических координатах для частот более низких и более высоких порог слышимости повышен, в то время как чувствительность уха падает. Наше ухо совершенно не чувствительно к звукам, частота которых ниже 20 герц и выше 16—20 тысяч герц, даже при больших звуковых давлениях. Вот они — неслышимые большие звуки — либо длина волнь их слишком велика (инфразвуки), либо частота колебаний слишком высока (ультразвуки). [c.110]

Метод определения мощности двигателя по его разгонной характеристике без нагрузки заключается в измерении интенсивности ускорения коленчатого вала при полной подаче топлива от минимально уствйчивой частоты его вращения на холостом ходу до максимальной. При этом нагрузка двигателя осуществляется за счет сил инерции его движущихся масс, являющихся для данного двигателя постоянной величиной. Эффективный крутящий момент (в ньютонах, умноженных на.метр) двигатеЛя при разгоне [c.154]

Бусинка массы ш, которая может двигаться по гладкой проволочной прямой АВ, притягивается точками бесконечно тонкой однородной окружности радиуса К и массы М. Центр окружности лежит на прямой АВ, а ее плоскость перпендикулярна этой прямой. Силы притяжения подчиняются закону Ньютона = —к[11гп/г , где — масса элемента окружности. Найти частоту малых колебаний бусинки. [c.159]

Дисперсия. Зависимость скорости звука от температуры. Весьма распространено мнение, что если всё более и более понижать частоту звука, то для очень низких, или инфразвуковых, частот порядка нескольких герц разность температур между сжатием и разрежением воздуха, возникающая при прохождении звуковой волны, успевает уже выравниваться. Другими словами, при переходе к низким звуковым частотам мы якобы должны наблюдать явление дисперсии, уменьшение скорости звука и приближение её к значению, указанному Ньютоном. Французский учёный Эсклангон, занимавшийся исследованием акустики орудий и снарядов и вопросами распространения инфразвука в воздухе, пытался на опыте обнаружить изменение скорости инфразвуковых волн и даже опубликовал данные, будто бы показывающие уменьшение скорости звука с уменьшением его частоты. Дальнейшие измерения скорости звука на низких частотах показали ошибочность результатов, полученных Эсклангоном никакого изменения скорости на низких частотах не наблюдается, вплоть до частот в 1—2 гц. [c.61]

Иссак Ньютон был первым, кто доказал, что белый свет есть свет сложный, состояший из множества цветных лучей. Он же сделал вывод, что цветные лучи, из которых состоит белый свет, не являются сложными и поэтому не разлагаются на составные части. Эти лучи монохроматические, т. е. характеризуются какой-либо одной частотой колебания. [c.296]

Мощность усилителей, применяемых в виброиспытательных системах, необходимая для создания тяговых усилий вибратора от десятков до сотен тысяч ньютон, находится в диапазоне от десятков ватт до сотен киловатт. Нагрузкой усилителей является комплексное сопротивление подвижной катушки вибратора, которое, как хфавило, низкоомное и существенно зависит от частоты. [c.180]

Исполнительным элеменгом служат электродинамические вибраторы, создающие выталкивающую силу до сотен тысяч ньютон при грузоподъемности до сотен килограммов в диапазоне частот от единиц герц. до десятков килогерц и амплитуд колебаний 1000 м/с . [c.180]

Получающиеся в результате условно-периодические движения возмущенной системы с фиксированными частотами со оказываются даже гладкими (в аналитическом случае — аналитическими) функциями параметра возмущения е. Следовательно, их можно было бы искать и без метода Ньютона в виде ряда по степеням е. Коэффициенты этого ряда, называемого рядом Линдштедта, действительно можно найти однако доказать его сходимость удается только косвенно, с помощью ньютоновских приближений. [c.373]

Для всех веществ, которыми мы будем заниматься, практически не отличается от единицы (немагнитные вещества), и поэтому показатель преломления должен равняться квадратному корню из диэлектрической проницаемости, которая, по предположению, является постоянной среды. Вместе с тем хорошо известны эксперименты с призмой, впервые выполненные Ньютоном, которые показывают, что показатель преломления зависит от цвета, т. е. от частоты свста. Если мы хотим сохранить формулу Максвелла, то необходимо предположить, что е не является постоянной величиной, характеризующей среду, а зависит от частоты поля. Зависимость е от частоты можно объяснить, лишь принимая во внимание атомную структуру вещества. Эта зависимость кратко будет рассмотрена в 2.3. [c.35]

В последнее десятилетие в ряде исследовательских групп разработаны мобильные лидары для комплексных измерений NO2, N0, SO2 и Оз. Например, в Стенфордском институте США создан лидар [41, 42], в котором два удвоенных по частоте АИГ Nd-ла-зера накачивают два лазера на красителе, а излучение последних преобразуется в УФ-диапазон с помощью кристаллов KD P. Для измерений выбраны следующие пары длин волн. Я1/Я0 299,38/300,05 нм для SO2 и 446,5/448,1 нм для NO2. В приемной системе используется телескоп Ньютона с диаметром зеркала 0,5 м. Лидар расположен в буксируемом трайлере и снабжен дизельным электрогенератором мощностью 40 кВт. Информация о концентрации газа выводится на экран телевизионного дисплея, сопряженного с мини-компьютером Хьюлетт—Паккард-1000. Лидар обеспечивает сканирование шлейфа от трубы промышленного предприятия в вертикальной или горизонтальной плоскости с пространственным разрешением 100 м на дальностях 1... 5 км от источника. [c.166]

Второй период охватывает время от конца 17-го до 20-х годов нашего века. И. Ньютон создает основу механики. Р. Гук (Англия) на опыте устанавливает пропорциональность мевду напряжениями и деф01ялациями в твердых телах - основной закон теории упругости. Х.Гюйгенс (Голландия) формулирует важный принцип - так называемый принцип Гюйгенса в волновом движении. С этого времени начи-назтся расцвет классической физики. Механика, гидродинамика и теория упругости, математическая физика, теория колебаний и волн, акустика и оптика развиваются в тесной взаимосвязи. В этот период акустика развивается как раздел механики. Создается общая теория механических колебаний, теория излучения и распространения упругих (звуковых) волн в различных средах, разрабатываются методы измерения характеристик звука (скорости звука, звукового давления в среде, импульса, энергии и потока знергии звуковых волн). Диапазон частот звуковых волн рася иряется и охватывает как область инфразвука, так и ультразвука (свыше 20 кГц).Выяо- [c.5]

Рассмотрим точечную массу М, совершающую колебания в направлении X. Ее смещение от положения равновесия обозначим X ). На массу действует возвращающая сила— Моз1 x(i), вызываемая пружиной с коэффициентом жесткости К=Ма)1. Если на массу М никакие другие силы не действуют, то она будет совершать гармонические колебания с угловой частотой Юо- Предположим, однако, что на массу действует еще сила трения, пропорциональная— MTx f), где Г—коэффициент, который мы назовем коэффициентом затухания, приходящиеся на единицу массы, или просто коэффициентом затухания. Кроме силы трения на массу действует внешняя сила F(t). В этом случае второй закон Ньютона для массы М имеет вид неоднородного линейного дифференциального уравнения второго порядка [c.104]

Мы рассмотрим здесь несколько примеров слабо связанных осцилляторов из атомной физики и физики элементарных частиц. В каждом примере система имеет две идентичные степени свободы, которые слабо связаны, так что существуют нормальные моды колебаний с частотал и оз и 0)2. Законы механики Ньютона для микроскопических систем несправедливы, и для понимания их свойств требуется знание квантовой механики. Тем не менее в поведении микроскопических систем имеется большое математическое подобие поведению систем из слабо связанных маятников, хотя физическая интерпретация в обоих случаях различна. Для связанных маятников квадрат амплитуды маятника пропорционален энергии (кинетической плюс потенциальной) маятника. Энергия перетекает от одного маятника к другому с частотой биений. Для систем, описываемых квантовой механикой, квадрат амплитуды для определенной степени свободы (амплитуда в квантовой механике — всегда комплексная величина и под квадратом амплитуды подразумевается квадрат ее кюдуля) дает вероятность того, что степень свободы возбуждена (т. е. имеет всю энергию). Вероятность течет туда и обратно от одной степени свободы к другой с частотой биений VI—у . Сама энергия квантована, и мы не можем ввести понятие об ее потоке. В случае маятников полная энергия обоих маятников постоянна. Для микроскопических систем соответствующим фактом является то, что полная вероятность возбуждения либо одной, либо другой степени свободы постоянна. (Эта полная вероятность равна единице при условии, что система не теряет каким-либо образом энергию возбуждения.) Ниже мы приведем два замечательных примера, с которыми вы снова встретитесь при изучении квантовой механики. [c.482]

Все силы, действующие внутри атомов и молекул, имеют электрическую природу. Такими силами определяется и внутренняя структура этих частиц. Однако объяснить этими силами существование и структуру атомов и молекул на основе классических представлений оказалось невозможным. Это было сделано только в рамках квантовой физики. Никаких квазиупругих сил и сил трения, пропорциональных скорости заряженных частиц, в атомах и молекулах нет. Правильная -теория дисперсии должна принимать во внимание только реально существуюи ие силы и основываться на квантовых законах. Такую теорию дает квантовая механика. Од-, нако она приводит к поразительному результату, что в отношении дисперсии и поглои ения света атомы и молекулы ведут себя так, как если бы среда представляла собой набор осцилляторов с различными собственными частотами и коэффициентами затухания, подчиняющихся классическим уравнениям движения Ньютона. [c.519]

Вследствие появления несоизмеримых частот в общем случае (см. 215) налагаемое требование периодичности является настолько жестким, что оно делает возможным явное определение функции Ur(r). Оказывается, что если исключить тривиальный случай, то сила /г(г) должна быть пропорциональна г , т. е. соответствовать закону притяжения Ньютона (о тривиальном случае см. 219а). [c.192]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...