Интенсивность светового излучения

Следящие системы с телевизионными датчиками создаются на базе промышленных телевизионных установок. Одновременно с измерением они позволяют дистанционно наблюдать за фактическим положением стыка или другого контрастного элемента, осуществляя контроль за работой системы. Средства телевизионной техники, включая следящие системы, целесообразно применять в сварочном производстве прежде всего в следующих случаях при сварке в местах труднодоступных для прямого визуального контроля (внутренних швов труб, резервуаров и других подобных конструкций) в тяжелых и опасных для жизни или здоровья персонала условиях вблизи зоны сварки (радиация, взрыво- и пожароопасность, высокая температура, интенсивное световое излучение, токсичность, запыленность и т. д.) при обслуживании одним оператором нескольких мест сварки крупных изделий одновременно несколькими сварочными аппаратами. [c.111]

Спектр. Термин спектр был введен Ньютоном для названия того изображения, которое появляется на белом экране при разложении солнечного света на составляющие цвета. Позже под этим сугубо оптическим понятием стали подразумевать изменение интенсивности светового излучения с длиной волны. Иногда эта зависимость представляется в виде линейчатого спектра, т. е. в виде последовательности спектральных зон, между которыми интенсивность излучения практически равна нулю. Таким образом, если по оси интенсивностей в оптических спектрах всегда откладывается непрерывная величина, то по оси частот возможна и дискретная шкала. С этой точки зрения линейчатые оптические спектры мало чем отличаются от частотных спектров, получаемых при разложении периодических функций в ряды Фурье, а непрерывные оптические спектры оказываются аналогичными спектрами разложения Фурье непериодических функций. [c.7]

ВЛИЯНИЕ ИНТЕНСИВНОСТИ СВЕТОВОГО ИЗЛУЧЕНИЯ [c.92]

Интенсивность излучения, поглощенного в слое толщиной 1 мкм, определяют на основе данных исследования оптических свойств покрытий и распределения интенсивности светового излучения по длинам волн. Величина энергии УФ-излучения, поглощаемой в слое толщиной 1 мкм, определяет стойкость блеска покрытий на основе одного и того же пленкообразователя, но с различным составом пигментной части. [c.107]

Суммарная интегральная 900+70 1400+100 интенсивность светового излучения Вт/м [c.161]

С целью выбора оптимального сочетания параметров влажности, интенсивности светового излучения и температуры были проведены дополнительные эксперименты. При уменьшении относительной влажности воздуха до 30% при /=900 Вт/м и температуре 40°С значение г составляет 0,77 (для 720 ч испытаний в лабораторных условиях и 120 дней испытаний в природных условиях), т. е. заметного улучшения г по сравнению с режимом 2 не наблюдается. [c.164]

Из зависимостей, установленных для влияния спектрального состава светового излучения, интенсивности светового излучения, температуры и влаги на стойкость блеска покрытий (глава И1) вытекает, что скорость изменения блеска V может быть представлена следующим образом [18, 108] [c.177]

С целью установления зависимости светостойкости покрытий от основных метеорологических факторов покрытия испытывают в лабораторных условиях при трех различных значениях температуры и влажности воздуха, но постоянных интенсивности светового излучения и влажности воздуха, и трех различных значениях относительной влажности воздуха при постоянных интенсивности светового излучения и температуре. [c.178]

ИК-спектры пленок БМК-5 26 ПСХ-ЛС 35 Интенсивность светового излучения 7, 8, сл., 160, 161, 168, 178 суммарная интегральная 128, 129 УФ-излучения 98 Интенсивность поглощенного света 8 Испытания покрытий [c.186]

Ручная электродуговая сварка. Электродуговая сварка сопровождается интенсивным световым излучением, выделением тепла, газов и пыли. Для защиты людей от действия лучей электрической дуги, возникающей при электросварке. [c.379]

Импульсный вывод излучения из резонатора. Известно, что для ряда непрерывных лазеров интенсивность светового излучения, заключенного между зеркалами резонатора, во много раз превышает интенсивность, излучаемую через эти зеркала. [c.48]

Если на пути пучка светового излучения с длиной волны и интенсивностью / поставить дифракционную решетку. то. этот пучок света разложится на три пучка 1 и [" (рис. 2, а). Строго говоря, дифракционных пучков света может быть гораздо больше, но их интенсивность будет значительно меньше. При этом пучок пройдет через дифракционную решетку без изменения направления, а пучки 1 и /" отклонятся на угол ф, значение которого зависит от длины волны и шага решетки D. Пучок /о называется пучком (или лучом) нулевого дифракционного порядка, пучки 1 и 1 называются пучками первого дифракционного порядка и содержат всю информацию о дифракционной решетке. В частности, по углу q, зная длину волны, можно определить шаг решетки, так как 0=к/(2 sin ср), а по отношению ///(I можно определить прозрачность решетки. 14 [c.14]

Импульс светового излучения большой интенсивности вырабатывается лазером в виде параллельного пучка лучей (рис. 176). Оптическая система О фокусирует на поверхность отливки D излучение лазера в пятно требуемых размеров с1. Плотность мощности излучения, падающего на поверхность, достаточно высока, чтобы вызвать плавление огнеупорного материала или сварку отливки и детали. [c.360]

Световое тушение проявляется при воздействии на флуоресцирующее вещество интенсивным (как правило, от лазерного источника) невозбуждающим световым потоком. Интенсивное невозбуждающее излучение, взаимодействуя с возбужденными молекулами, вызывает их вынужденный переход. Тем самым уменьшается число возбужденных молекул, проявляющееся на опыте в уменьшении интенсивности люминесценции. Степень тушения пропорциональна интенсивности тушащего светового потока. Световое тушение в отличие от других видов тушения является селективным по отношению к ориен- [c.258]

Умножая dM на находим энергию р(со) единицы объема падающего излучения. Последующее умножение на с приводит к выражению для плотности светового потока, т. е. для интенсивности падающего излучения (см. (1.3.9)) [c.263]

Очевидно, что вынужденное излучение увеличивает интенсивность распространяющегося в среде светового потока с частотой V2l, т. е. действует обратно поглощению. Что касается спонтанного излучения, то его вкладом в увеличение интенсивности светового потока можно пренебречь по сравнению с вкладом вынужденного излучения, если световой поток распространяется в пределах малого телесного угла и имеет достаточно высокую спектральную плотность и (Т21). [c.279]

Интенсивность светового и теплового излучения пламени постоянно меняется от пульсирующего характера горения газа, зависящего от перемешивания его с возду- [c.126]

ОПТИКА [ асферическая содержит элементы, поверхности которых, не имеют сферической формы просветленная обладает уменьшенными коэффициентами отражения света у отдельных ее элементов путем нанесения на них специальных покрытий) как оптическая система (волновая изучает явления, в которых проявляется волновая природа света волоконная рассматривает передачу света и изображений по световодам и пучкам гибких оптических волокон геометрическая изучает законы распространения света в прозрачных средах на основе представлений о световых лучах интегральная изучает методы создания и объединения оптических и оптоэлектронных элементов, предназначенных для управления световыми потоками квантовая изучает явления, в которых при взаимодействии света и вещества существенны квантовые свойства света и атомов вещества когерентная изучает методы создания узконаправленных когерентных пучков света и управления ими нелинейная изучает распространение мощных световых пучков в оптически нелинейных средах (твердые тела, жидкости, газы) и их взаимодействие с веществом силовая изучает воздействие на твердые тела интенсивного светового излучения, в результате которого может нарушаться механическая цельность этих тел статистическая изучает статистические свойства световых полей и особенности их взаимодействия с веществом тонких слоев изучает прохождение света через прозрачные слои вещества, толщина которых соизмерима с длиной световой волны физическая изучает природу света и световых явлений) как раздел оптики электронная занимается вопросами формирования, фокусировки и отклонения пучков электронов и получения с их помощью изображений под воздействием электрических и магнитных полей корпускулярная изучает законы движения заряженных частиц в электрическом и магнитном полях нейтронная изучае взаимодейс вие медленных нейтронов со средой) как раздел физики] [c.255]

Так как М. ф. может быть только при высоких интенсивностях падающего излучения, то его наблюдение в чистом виде возможно лишь при специально выбранных условиях эксперимента, исключающих влияние маскирующих факторов. Основным таким фактором, напр. в случае многофотонной фотоэмиссии, является термоэлектронная эмиссия, обусловленная нагревом вещества под действием интенсивного светового излучения. На рис. 2 перегиб в зависимости фототока от интенсивности излучения объясняется тем, что осн. вклад при / < 1 МВт/см даёт фототок трёхфотонной эмиссии, а при / > 1 МВт/см — термоэмиссионный ток. [c.168]

Импульсные источнию смта. Импульсной лампа — это газоразрядный источник света, у которого между электродами в необходимые моменты времени возникают в газовом промежутке мощные импульсные (искровые) электрические разряды с интенсивным световым излучением. [c.26]

Некоторые световоды меняют свои оптические свойства под действием интенсивного светового излучения в течение периода от нескольких минут до нескольких. часов. В разд. 10.5 обсуждалась генерация второй гармоники в световодах, подвергшихся воздействию импульсов излучения на длине волны 1,06 мкм. Другой фото-индуцированный эффект в световодах проявляется в появлении постоянной решетки показателя преломления в световодах, легированных германием, после воздействия на них непрерывного излучения аргонового лазера вблизи 0,5 мкм. Этот эффект впервые наблюдался Хиллом с соавторами [39] и затем интенсивно изучался [40-50]. Его механизм, однако, не вполне ясен. Этот эффект фоточувствительности световода представляет практический интерес, поскольку световод с наведенной в нем решеткой действует как низкополосный брэгговский фильтр [40]. Кроме того, его диспфсия вблизи длин волн, на которых формируются решетки показателя преломления, аномальна (Рз < 0). Это свойство можно использовать для компенсации материальной дисперсии световодов в системах оптической [c.318]

Рл — интенсивность светового излучения, определяемая равенст- вом [c.8]

Высокая надежность оборудования для сварки достигается путем принятия мер по обеспечению стабильной работы оборудования в условиях, характеризующихся (в зависимости от способа сварки) высокой температурой вблизи зоны сварки и шва, мощным нестационарным магнитным полем, интенсивным световым излучением, разбрызгиванием расплавленного металла, интенсивным выделением пьыи или аэрозолей повышения ресурса работы быстроизнашивающихся элементов использования современных средств контроля состояния и диагностики и устранения неисправностей за счет быстросменных деталей, блоков и устройств использования составных частей с высокими показателями надежности, прежде всего, путем максимального применения ранее отработанных технических решений и серийных устройств, унификации и агрегатирования. [c.12]

Весьма интересный вид взаимодействия возникает при движении параллельно твердой поверхности светящегося фронта сильной ударной волны в газе. На первый взгляд распространение ударной волны при указанных условиях не должно сопровождаться появлением заметных возмущений в течении. Однако в Действительности это не так. Достаточно интенсивное световое излучение, исходящее с поверхности фронта, частично поглощается твердой стенкой впереди ударной волны. В результате около твердой поверхности образуется тонкий слой нагретого газа. Наличие нагретого слоя приводит к возмущению всего течения в целом впереди прямого ударного фронта, распространяющегося вдоль твердой поверхности, появляется косой фронт сильного возмущения, который охватывает постепенно расширяющуюся область перед ударной волной. Указанный эффект наблюдается в ударных трубах (Р. Шреффлер и Р. Кристиан, J. Appl. Phys., 1954, 25 3, 324—331) и при мощных взрывах вблизи поверхности Земли ). М. А. Садовский и А. И. Коротков обнаружили аналогичный эффект в опытах с ударными волнами умеренной амплитуды, создавая нагретый слой на твердой поверхности за счет постороннего источника. [c.310]

Рис. 3.26. Зависимость разности температур АТ между тещрерату-рой воздуха и температурой поверхности покрытий от суммарной интегральной интенсивности светового излучения / ксеноновой лампы ДКСТВ-6000 в аппарате ИПК-3 (X, Д) и солнечного света (О, А) для покрытий белого (У) и черного цвета (2).

Зависимость АТ от суммарной интегральной интенсивности светового излучения в лабораторных и природных условиях совпадают, причем эта зависимость имеет линейный характер. Следовательно, для определения температур поверхности покрытий в природных условиях могут быть использованы зависимости АТ от нитенсив- [c.128]

Рис. 3.27. Зависимость разности температур ДГ воздуха и поверхности покрытий от суммарной интегральной интенсивности светового излучения ксеноновой лампы ДКСТВ-6000 для покрытий различных цветов

С целью выбора оптимального сочетания интенсивности светового излучения, температуры и влажности были проведены испытания меламиноалкидных покрытий МЛ-12 и пентафталевых покрытий ПФ-115 различных цветов в аппарате искусственной погоды ИПК-3 с ксеноновой лампой ДК СТВ-6000 в соответствии с планом для дробного факторного эксперимента Т- при генерирующем соотношении з = Х1Х2 [50, с. 254—267]. [c.161]

Для пробоя газов на оптич. частотах требуются огромные электрич. поля порядка 10 —10 В/см, что соответствует интенсивности светового потока в луче лазера 10 —10 Вт/см (для сравнения, СВЧ-пробой атм. воздуха происходит при напряжённости поля 10 В/см). Возможны два механизма С. п. газа под действием интенсивного светового излучения. Первый из них не отличается по своей природе от пробоя газов в полях не очень больших частот (сюда относится и СВЧ-диапазон). Первые затравочные эл-ны, появившиеся по тем или иным причинам в поле, сначала набирают энергию, поглощая фотоны при столкновениях с атомами газа,— этот процесс явл. обратным по отношению к тормозному испусканию квантов при рассеянии эл-нов нейтр. возбуждёнными атомами. Накопив энергию, достаточную для ионизации, эл-н ионизует атом, и вместо одного появляются два медленных Эл-на, процесс повторяется. Так развивается лавина (см. также Лавинный разряд). В сильных полях такой процесс осуществляется достаточно быстро и в газе вспыхивает пробой. Второй механизм возникновения С. п., характерный именно для оптич. частот, имеет чисто квантовую природу. Эл-ны могут отрываться от атомов в результате многоквантового фотоэффекта, т. е. при одновременном поглощении сразу неск. фотонов. Одноквантовый фотоэффект в случае частот видимого диапазона невозможен, т. к. потенциалы ионизации атомов в несколько раз превышают энергию кванта. Так, напр., энергия фотона рубинового лазера равна 1,78 эВ, а [c.668]

На рис. 40.8 показаны осциллограммы интенсивности световых вспышек рубинового лазера и возбуждавшей его генерацию ксеноновой лампы. Для того чтобы эти две осциллограммы не накладывались друг на друга, ординаты одной из них (лазерной) отсчитываются вверх от горизонтальной оси временной развертки, а другой — вниз. Из сравнения осциллограмм видно, что генерация в рубине начинается не одновременно с началом световой вспышки ксеноновой лапмы, а только после обеспечения достаточной инверсной заселенности рабочих уровней ионов хрома. Излучение [c.787]

Допустим, что система электронных уровней возбуждается интенсивным световым потоком ак (радиация накачки) в канале /- 3. В этом случае куц кт и, следовательно, влияние теплового излучения можно не учитывать. Кроме того, будем считать, что Рз2 Рз1 и 31 Р21- Первое из этих допущений определяет метаста-бпльность (долгоживучесть) уровня 2. С учетом данных предположений формулы (35.22) становятся проще [c.276]

Перейдем к рассмотрению процесса генерации. Образование инверсной заселенности еще не гарантирует высокой интенсивности светового потока, выходящего из активного вещества. Степень усиления зависит от коэффициента усиления кус и длины активного слоя I. В простом виде эту зависимость можно представить следующим образом ( = оехр(/ ус/), где о — интенсивность света, падающего на поглощающий слой вещества щ — интенсивность света, выходящего из него /гус = = —йпогл. Если бы удалось сильно увеличить длину активного стержня, то излучение, выходящее из его торцов, было бы весьма интенсивным, причем оно существовало бы даже, если бы и не было внешнего потока. Первичным источником была бы люминесценция, многократно усиленная при прохождении большой длины усиливающего слоя (это явление называют сверхлюминесценцией). [c.277]

В отличие от активных модуляторов добротности, у которых момент выключения потерь определяется в)1еш-ними факторами, включение добротности пассивными модуляторами полностью определяется плотностью излучения внутри резонатора и их оптическими свойствами. В качестве пассивных модуляторов (или пассивных затворов) могут использоваться просветляющиеся фильтры, пленки, разрушающиеся под действием излучения, полупроводниковые зеркала с коэффициентом отражения, зависящим от интенсивности света, органические красители и т. д. Особое место среди пассивных затворов занимают затворы на основе просветляющихся фильтров. Исключительная простота таких затворов в сочетании с высокими параметрами получаемых с их помощью моноимпульсов излучения обеспечила им весьма широкое распространение. В основе работы этих затворов лежит способность просветляющихся фильтров обратимо изменять коэффициент поглощения под действием интенсивных световых потоков. Введение в резонатор пассивного затвора (рис. 35.10) приводит к увеличению порогового уровня накачки, в результате чего к моменту начала генерации па метастабилышм уровне накапливается значительное число активных частиц. При возникновении генерации лазерное излучение, проходящее через затвор, резко уменьшает его потери и запасенная энергия излучается в виде мощного импульса. Длительность этого импульса почти такая же, как и в режиме мгновенного включения добротности. Применение этих затворов значительно упрощает конструкцию генератора и позволяет получить параметры выходного импульса, близкие к предельным. [c.284]

Если облучения катода нет, то и ток между катодом и анодом отсутствует. При наличии облучения возникает электрический ток, сила которого зависит от разности потенциалов, интенсивности светового потока, материала катода и частоты света. Ясно, что существование тока обеспечивается движением отрицательных зарядов, которые покидают поверхность катода под влиянием облучения. Однако природа носителей зарядов не была известна до 1900 г., когда Ленард доказал, что падающее на каюд ульграфиолето-вое излучение выбивает из материала катода электроны. [c.18]

При уменьшении потока интенсивности лазерного излучения уменьшаются температура и степень ионизации плазмы за фронтом ударной волны. По этой причине возрастает длина пробега излучения в плазме (толщина поглощающего слоя). По аналогии с теорией обычной детонации можно определить пороговое значение для интенсивности лазерного излучения, при котором еще возможен режим световой детонации. Естественно считать, что слой поглощающей плазмы за ударной волной расширяется не только в направлении движения ударной волны, но и в боковых направлениях. Отношение потерь энергии на боковое расширение к затратам на расширение в направлении движения ударной волны характеризуется отношением боковой поверхности цилиндрической зоны реакции 2лг1 к площади фронта яг , т. е. величиной //г. Волна световой детонации может существовать при условии, что /Сг. При радиусе светового канала г 10 -ь10 см длина пробега лазерного излучения становится сравнимой с г при температуре Т 20 000 К, чему соответствует пороговый световой поток / св 10 Вт/см2. При интенсивностях лазерного излучения ниже порогового режим световой детонации невозможен. Так как Рсв<.Рп, то режим световой детонации можно поддерживать меньшими световыми потоками, чем это требуется для первоначального создания плазмы и ударной волны. [c.111]

Появление сцинтилляционных счетчиков дало воможность одновременного изучения изнашивания нескольких сопряженных пар трущихся Деталей, что представляет большой интерес при исследовании изнашивания машин. При этом используется явление прямой зависимости амплитуды электрических импульсов от интенсивности световой вспышки, возникающей в кристалле-сцинтилляторе при попадании в него радиоактивного излучения, что позволяет разделять энергетически спектр излучения радиоактивных смесей. Это явление и положено в основу [c.198]

Амплитудный анализатор АИ-100 с датчиком УСД-1, оснащенный кристаллом NaJ(Ta), имеет разрешающую способность по Y-линии s 9%. Основные процессы взаимодействия Y-квантов с веществом — фотоэлектрические поглощения, комптоновское рассеивание и образование пар. Результатом взаимодействия излучения с веществом сцинтиллятора является возбуждение атомов молекул, которые, возвращаясь в нормальное состояние, испускают фотоны с частотой в области спектральной чувствительности фотокатода фотоумножителя ФЭУ-13. Кристалл йодистого натрия, активизированный таллием, обладает световым выходом относительно большой плотности, содержит атомы йода с большим атомпы. весом (Z = 53), хорошо себя зарекомендовал в спектрометрии рентгеновского и у-излучения. Так как интенсивность световой вспышки линейно связана с энергией, возбужденной 7-квантом в кристалле, на аноде фотоумножителя ФЭУ-13 появляется пропорциональный ей импульс тока, регистрируемый набором статистически распределенных импульсных счетчиков. [c.57]

В поле мощного оптич. излучения в результате од-новрем. протекания процессов дифракции света на УЗ и генерации УЗ-волн вследствие электрострикции происходит усиление светом УЗ-волны, В частности, при распространении в среде интенсивного лазерного излучения наблюдается т, н, вынужденное рассеяние Мандельштама — Бриллюэна, при к-ром происходит усиление лазерным излучением тепловых акустич. шумов, сопровождающееся нарастанием интенсивности рассеянного света. К оптоакустич. эффектам относится также генерация акустич. колебаний периодически повторяющимися световыми импульсами, к-рая обусловлена переменными механич. напряжениями, возникающими в результате теплового расширения при периодич. локальном нагревании среды светом. [c.46]

Др. примером самовоздействия являются эффекты типа самофокусировки и самодефокусировки излучения, обусловленные деформацией фазового фронта распространяющейся волны. Напр., в среде с показателем преломления га, зависящим от интенсивности световой волны га — Пд п Е (безынерц. нелинейность), положительная О. с. формируется за счёт отклонения лучей в область большого показателя преломления, что в свою очередь приводит к росту показателя преломления за счёт роста интенсивности света, фокусируемого такой нелинейной линзой. Если коэф. передачи но каналу такой положительной О. с. превышает коэф. передачи по каналу отрицательной О. с., связанной с дифракцией света, то наблюдается эффект самосжатия, схлопывания лазерного пучка при его распространении через нелинейную среду. [c.387]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...