Угловое направление на слое

Что такое "угловое направление на слое" [c.562]

Дополнительным преимуществом "углового направления на слое" для любых схем, как высокоскоростных, так и низкоскоростных, является увеличение вероятности полного завершения процесса трассировки. [c.563]

Угловое направление на слое 562 Удаление объектов в редакторе плат 455 Удаление излома проводника на схеме 85 Удаление листа схемы из проекта 124 Уменьшение избыточности логической схемы 346 [c.691]

Целые числа NH — число точек графика Я(ф) для геометрии зазора между валом резиносмесителя и корпусом N1—номер точки графика Я(ф) для крайней позиции минимального зазора Л—число циклов интегрирования по угловой координате рабочего зазора на участке, выделяемом в области малых расстояний от поверхности ротора до корпуса в радиальном направлении и ограниченном указываемой далее координатой фс сечения зазора J2 — число циклов интегрирования по угловой координате на оставшемся участке зазора N — число шагов по а при построении линий тока в поступательном потоке материала при рассмотрении относительного движения поверхности корпуса к валу NY — число регулярных шагов в поперечном направлении слоя материала в рабочем зазоре при построении расходной характеристики для данного сечения рабочего зазора L — число циклов интегрирования по угловой координате зазора между позициями точек, принимаемых для вывода на печать координат эпюры удельного давления. [c.230]

Рекомендуемые для электрода выбранной марки значения сварочного тока выбираются либо по упрощенным формулам, либо по паспорту электрода, в котором приведены его сварочно-технологические свойства, типичный химический состав и механические свойства наплавленного металла. При сварке рассматриваемых сталей обеспечиваются высокие механические свойства сварного соединения и поэтому в большинстве случаев не требуются специальные меры, направленные на предотвращение образования в нем закалочных структур. Однако при сварке угловых швов на толстом металле и первого слоя многослойного шва для повышения стойкости металла против трещин рекомендуется предварительный подогрев до температуры [c.125]

В табл. 9-8 приведены данные для выбора оптимального значения тока при сварке электродами различных марок и диаметров. Род и полярность тока выбирают исходя из особенностей электродного покрытия. При ручной дуговой сварке низкоуглеродистых сталей на всех практически применяемых режимах обеспечиваются достаточно высокие пластические свойства металла околошовной зоны. Поэтому в большинстве случаев не требуется применения специальных технологических мер, направленных на предотвращение образования на этом участке закалочных структур. Однако при сварке угловых швов на толстом металле и сварке первого слоя многослойного шва рекомендуется предварительный подогрев свариваемых деталей до температуры 120—150° С, что обеспечивает повышение стойкости металла шва против кристаллизационных трещин. [c.473]

Отклонение потока реальной жидкости от направления выходных элементов лопастных систем определяется многими факторами. Основными являются влияние относительного вихря в относительном движении, нагрузки на лопасти и образование пограничного слоя [41, 57]. В закрытом канале при его вращении образуется относительный вихрь, вследствие чего идеальная жидкость будет совершать относительное вращательное движение с отрицательной угловой скоростью (рис. 30). [c.73]

В процессе пластической деформации в металле поверхностного слоя происходит дробление зерен на фрагменты и блоки с угловой разориентировкой их (образование субструктуры). Микроструктура поверхностного слоя образуется измельчением и дроблением зерен с ориентацией их в направлении усилия деформирования. [c.50]

Основными элементами установки, на которой вьшолнялся этот эксперимент, бьши прозрачная труба наружным диаметром 9", толщиной стенки 1/4 и длиной 50", установленная вертикально на подшипниках и вращающаяся с постоянной угловой скоростью вокруг своей вертикальной оси. В верхнюю часть вращающейся трубы при помощи специального разбрызгивателя вводилась вода, которая, попадая на стенку, тонкой пленкой постоянной толщины (примерно 0,02") стекала по внутренней вращающейся стенке трубы. При дросселировании стока в нижней части трубы, на некотором расстоянии от ее конца, происходил гидравлический прыжок, толщина слоя в нем увеличивалась примерно в 10 раз, но оставалась постоянной. Схема течения по зарисовкам авторов (52 показана на рис. 5.6. Толшина слоя в нижнем течении после прыжка измерялась. В верхнем течении ее измерить не удалось и авторы [52] рассчитывали толщину слоя, пользуясь видимыми на фотографии и показанными на схеме рис. 5.6 наклонами мелких стоячих волн на свободной поверхности, принимая их направление за направление линий тока. [c.91]

R - радиус вращающейся прозрачной трубки j - ее угловая скорость а -угол наклона мелких стоячих волн на свободной поверхности до прыжка, принятых авторами [52] за направление линий тока Г], 5] - радиус свободной поверхности и толщина вращающегося слоя до прыжка г , 2 - радиус свободной поверхности и толщина вращающегося слоя после прыжка Q - расход жидкости [c.92]

В основе метода муаровых полос лежит муаровый эффект, суть которого заключается в появлении чередующихся темных и светлых полос при наложении одной на другую двух или более растровых сеток. Шаг муаровых полос определяется параметрами исходных растворов и условиями их освещения. Один из растров наносят на испытуемый объект и деформируют вместе с ним. Муаровая картина несет информацию о характере деформирования растра и деформированного состояния образца. При незначительных относительных деформациях, линейных и угловых перемещениях сеток наблюдаются большие изменения шага, направления и положения возникающих муаровых полос. Метод муаровых полос применим как для натурных объектов, так и для моделей объектов. Муаровые полосы наносят либо посредством фотопленок со съемным эмульсионным слоем или фотохимическим способом путем травления. К преимуществам метода следует отнести возможность измерения деформаций больших поверхностей и при высоких температурах. [c.389]

Установка для мойки и очистки деталей в погружаемом барабане. Достоинства этой установки заключаются в высоком качестве очистки, простоте обслуживания, бесшумности в работе и высокой производительности. Устройство ее таково (рис. 33). Ванна 1, где находится подогреваемый раствор, представляет собой сварную металлоконструкцию из угловой и листовой (толщиной 4 мм) стали. Раствор подогревается до заданной температуры батареей 2 трубчатых электронагревателей. Для слива раствора предусмотрен сливной кран. Кроме того, на 25 мм выше уровня зеркала раствора имеется сливной патрубок, через который удаляется верхний, наиболее загрязненный, слой раствора. К каркасным уголкам ванны приварены траверсы 3, на которые опираются нижние концы направляющих 4. Последние служат для направления вертикальных перемещений барабана 5 с находящимися в нем деталями. [c.76]

Анализируя амплитудно-частотные характеристики на рис. 3.17, следует иметь в виду, что приемное отверстие малоинерционного датчика статического давления было размещено на плоских (торцевых) стенках канала и при этом, естественно, фиксировались пульсации давлений, возникающие в угловых зонах между плоскими стенками и лопатками, а также вблизи плоских стенок. Здесь возникает сложное пространственное движение в пограничных слоях, перетекающих в направлении к спинке профиля, обтекающих угловые зоны и взаимодействующих с концевыми вихрями, которые, как известно, вызывают интенсивное [c.100]

Кроме того, смазочный слой вызывает раздвоение критической угловой скорости, вызванное анизотропией упругих и демпфирующих свойств слоя. Резонанс в вертикальной плоскости смещен в сторону более низких частот вращения от критической угловой скорости соо вала на жестких опорах. Смещение это невелико, и практически можно считать, что резонанс в вертикальной плоскости совпадает с шо. Резонанс в горизонтальной плоскости расположен на значительно большем расстоянии от Шо. К этому следует добавить, что резонанс, замеренный по диску, и резонанс, замеренный по колебаниям шейки вала, не совпадают по частоте вращения. При резонансе диска максимальные амплитуды возникают в вертикальной плоскости. Траектория центра диска представляет собой вытянутый в вертикальном направлении эллипс. [c.304]

Среди практически важных задач расчета таких оболочек видное место занимает класс осесимметричных задач статики. Укажем, например, на задачу изгиба замкнутой в окружном направлении оболочки вращения — если условия нагружения и опирания оболочки, структура армирования ее слоев не зависят от угловой координаты, то такими же будут и все характеристики ее напряженно-де-формированного состояния. В этой и аналогичных задачах исследование процесса деформирования требует обращения не к общей системе уравнений с частными производными (3.5.1)—(3.5.7), (3.6.3) — (3.6.5), а к ее частной форме — системе обыкновенных дифференциальных уравнений. [c.76]

Выше мы предполагали, что высота Н слоя жидкости над основанием везде одинакова. Если же вследствие неровности или наклона основания высота Н изменяется, но постепенно, то из теоремы Гельмгольца следует, что вертикальная составляющая вектора вращения частицы жидкости, измеренная в неподвижной системе отсчета, изменяется вдоль линии тока пропорционально Н. Предположение о постепенном изменении высоты необходимо, так как только при соблюдении этого условия (и одновременно при отсутствии трения ) горизонтальная скорость течения будет одинакова во всех точках каждой вертикали. Пусть, например, на ровной местности имеется пологое возвышение высотой к и пусть слой жидкости постоянной плотности, движущейся над местностью, имеет толщину Но. Если скорость течения жидкости во вращающейся системе отсчета постоянна по величине и направлению, то угловая скорость текущей жидкости относительно вращающегося основания равна [c.467]

Специальный вид отрыва неустановившегося ламинарного потока от движущейся стенки, который может возникать на лопатках компрессоров, был исследован авторами работ [12, 13] на примере двумерного вращающегося цилиндра диаметром 10 см (максимальное число оборотов 2000 об/мин). Цилиндр помещен в свободный поток, скорость которого менее 9 м/с. Чтобы имитировать характер изменения давления, соответствующий обтеканию крылового профиля, вращающийся цилиндр был экранирован. Важным в данном случае свойством срыва потока является присутствие неустановившегося пограничного слоя, в котором точка отрыва движется относительно стенки. Определенная нестационарность существует в пограничном слое во всех угловых положениях с отрицательным Г/м , где Г — составляющая скорости, перпендикулярная к направлению и причем направление к поверхности цилиндра принимается отрицательным. Эта нестационарность постепенно возрастает с увеличением угла, но ни в одном угловом положении не существует заметного скачка в величине пульсации скорости. Такой скачок мог бы указывать на отрыв потока. Отрыв неустановившегося потока такого типа отличается от отрыва установившегося потока, [c.223]

Рассмотрим влияние начальных условий углового движения, которые реализуются при входе тела в атмосферу, на характер его движения относительно центра масс при спуске. Будем считать, что начальные условия задаются в разреженных слоях атмосферы, где влиянием аэродинамических моментов можно пренебречь. Будем также считать, что кинетическая энергия вращения тела существенно больше работы возмущающих сил, обусловленных влиянием светового давления Солнца, гравитационного и магнитного полей планеты. Рассмотрим случай, когда тело динамически осесимметрично. Тогда его вращательное движение представляет собой регулярную прецессию, при которой продольная ось, проходящая через центр масс, описывает круговой конус относительно неизменного в пространстве направления вектора кинетического момента Qq. Угол полураствора этого конуса обозначим через 2, угол между осью конуса — вектором кинетического момента, и вектором скорости центра масс тела через (р, а угол прецессии, отсчитываемый в плоскости, перпендикулярной оси прецессии, через 993 (рис. 1.7). Последний следует отличать от угла прецессии 7 , который характеризует прецессию тела относительно вектора поступательной скорости при движении в атмосфере. [c.43]

Кроме описанных выше кристаллических поляризаторов в качестве поляризующих элементов в оптических системах применяются призмы, дающие на выходе два луча. Эти лучи поляризованы в двух взаимно перпендикулярных плоскостях и разведены на определенное угловое расстояние. Такова, например, призма Волластона, изображенная на рис. 26.3. Она состоит из двух прямоугольных кристаллических призм, соединенных слоем канадского бальзама или глицерина. Оптические оси призм взаимно перпендикулярны. Луч, падающий перпендикулярно к первой грани первой призмы, идет далее без преломления, но имеет уже поляризацию в двух ортогональных направлениях, как показано на рисунке точками и отрезками прямых. Два поляризованных луча подходят к границе с некоторой разностью фаз, так как обыкновенный и необыкновенный лучи имеют различную скорость. На границе второй призмы лучи будут испытывать преломление с относительными показателями преломления nJn и На выходе [c.205]

Течение вблизи вращающегося диска. Следующим примером точного решения уравнений Навье — Стокса является течение вблизи плоского диска, равномерно вращающегося с угловой скоростью со вокруг оси, перпендикулярной к плоскости диска. Жидкость вдали от диска принимается покоящейся. Вследствие трения слой жидкости, непосредственно прилегающий к диску, увлекается последним и под действием центробежной силы отбрасывается наружу от диска. Взамен отброшенной жидкости к диску притекает в осевом направлении новая жидкость, которая также увлекается диском и опять отбрасывается наружу. Следовательно, в данном случае мы имеем полностью трехмерное течение. Перспективное изображение этого течения показано на рис. 5.11. Скорость имеет три составляющие в радиальном направлении г, в окружном направлении ф и в осевом направлении z. [c.100]

Модель радиальных потоков [ 10, 30-321 состоит в том, что за основу в вихревом течении принимается разделение двух потоков энергии потока кинетической энергии, направленного от центра к периферии, и потока тепла, направленного в противоположную сторону. Исходный газ в завихрителе термотрансформатора (см. рис. 6.1) создает интенсивный круговой поток, вращающийся по закону свободного вихря. По мере продвижения вдоль вихревого течения этот поток за счет сил внутреннего трения перестраивается в вынужденный вихрь, в результате чего происходит уменьшение круговых скоростей внутренних слоев и увеличение угловых скоростей внешних слоев. Это создает возможность перехода кинетической энергии от центра к периферии. В то же время за счет более высоких значений статической температуры у периферии вихря, по сравнению с центральными слоями, существует поток тепла, имеющий направление, противоположное кинетической энергии. Тепловой по гок по своей величине не в соетоянии компенсировать приосевым слоям потери кинетической энергии. Это и является основной причиной, объясняющей охлаждение центральных и нагрев периферийных слоев вихревого течения. Из модели Хилша-Фултона следует, что максимальный холодильный эффект будет иметь место возле дросселя термотрансформатора (см. рис. 6.1). Однако экспериментальные данные 6, Н, 9, 32, 37] указывают на максимум эффекта охлаждения ГЕОтока на выходе из диафрагмы. [c.158]

Расчет характеристик слоя изложен в гл. 3, там же дан принцип соединения слоев, сущность которого заключается в том, что в плоскости, параллельной слоям, приравниваются деформации, а в плоскости, перпендикулярной к слоям, — напряжения, т. е. моделируются условия Фойгта и Рейсса для слоистой структуры. Следует отметить, что методика расчета на этапе сложения трехмерноармированного материала из слоев является нечувствительной к таким структурным параметрам, как плотность и угловое расположение волокон каждого направления, искривленность волокон и шаг между ними. Эти параметры, как и упругие свойства компонентов, являются определяющими для деформа-тивности выбранных слоев. Поэтому условное деление материала на слои является ответственным этапом расчета, учитынающим особенности де-формативных свойств отдельных слоев и их совместную работу. [c.121]

Фултона [18], Шспера [19] и Ван-Демтсра [20] ). Строгое теоретическое рассмотрение сложного турбулентного течения газа, которое имеет место в вихревой трубе, является чрезвычайно трудной задачей, особенно в связи с тем, что профиль скоростей потока внутри трубы экспериментально пока еще не определен. Однако качественно эффект охлаждения можно объяснить следую-п им образом. Вращающийся поток воздуха внутри трубы создает в радиальном направлении градиент давления, возрастающий от оси к стенке трубы. Влияние турбулентности на такое ноле давлений выражается в адиабатическом перемешивании. Это приводит к созданию адиабатического распределения температур, при котором более холодный газ оказывается в области, расположенной вблизи оси трубы. Однако вследствие теплопроводности, приводящей к уменьшению градиента температур в радиальном направлении а также непостоянства значений угловой скорости в разных местах трубы адиабатическое распределение полностью осуществлено быть не может. Ван-Демтор описывает последний эффект следующим образом Если угловая скорость непостоянна, то вступает п действие другой механизм, приводящий к возникновению потока механической энергии в радиальном направлении наружу. Вследствие турбулентного трения (вихревой вязкости) внутренние слои жидкости или газа стремятся заставить внешние слои двигаться с той [c.13]

В контрольных сварных соединениях не допускаются следующие дефекты отступления от заданных размеров трещины всех видов и направлений, расположенные в металле шва и в околошовной зоне основного металла, в том числе и микротрещины, выявляемые при микроисследовании непровары (несилавления), расположенные на поверхности и по сечению сварного соединения (между отдельными валиками и слоями шва и между основным металлом и металлом шва) неировары в вершине (корне) угловых и тавровых сварных соединений, выполненных без разделки кромок, а такл<е стыковых сварных соединений, выполненных на подкладках [c.48]

При относигельном движении двух твердых тел (точнее — твердого тела и среды) возникают силы, являющиеся функциями ортогональных координат, т. е. координат, на которых они не совершают работы. При резании резец, движется в обрабатываемой заготовке и тангенциальная составляющая силы резания является функцией координаты (или координат) вершины резца, определяющей сечение срезаемого слоя и направленной перпендикулярно к этой составляющей силы резания. При контактном трении твердых тел сила трения является функцией, нормальной к поверхности скольжения контактной деформации, вызываемой нормальной нагрузкои-Аналогичное явление наблюдается при флаттере, когда подъемная сила, определяемая движением воздушной среды, действующая на крыло самолета (или лист на дереаг), является функцией угловой координаты (угла атаки). [c.118]

Механизм А. Ш. Колискора (рис. 10.2.7) предназначен для преобразования вращения звена в шаговое поступательное движение выходного звена - толкателя 3. Вал 1, установленный в опорах, непрерывно вращается в направлении oj, наматьшая ленту 2. За каждый оборот вала толкатель 3, прижатый к ленте, смещается в направлении V3 на толщину ленты S. При направлениях угловой скорости oi, вращающего момента М и силы сопротивления / с, показанных на рис. 10.2.7, осуществляется самонатяжение ленты и ее слои плотно накладываются один на другой. При [c.567]

Это замечание авторов является дискуссионным. Так, Ф. Мур, излагая в своем обзоре [Л. 7 ] работу Г. Кэрриера (1946 г.), указывает на возможность зарождения циркуляции (вихрей, направленных вдоль основного потока) внутри пограничного слоя в угловой зоне. С другой стороны, Л. Г. Лойцянский [Л. 8 ] высказывает возражения против схемы течения с двумя продольными вихрями, предложенной Кэрриером. (Прим. ред.) [c.219]

На среднииой винтовой поверхности угловая деформация равна нулю наибольшего значения деформация достигает в приповерхностном слое у = S/2). Осредненное по направлению нормали к винтовой поверхности значение деформации [c.231]

Г. Когельник (США) разработал теорию дифракции света на трехмерных голограммах с простой голограммной структурой, образованной двумя плоскими волнами, и не только качественно оценил, но и выразил количественно такие важные характеристики голограмм, как зависимость дифракционной эффективности от глубины модуляции коэффициентов преломления и поглощения света, толщины слоя голограммы, направления опорных и объектных пучков при получении голограммы. Он также вывел математические выражения для определения таких важных свойств голограмм, как угловая и спектральная селективность. При этом, в отличие от результатов многих исследований других авторов, полученных в кинематическом приближении, выражения Г. Когельника выведены для произвольных значений амплитуд дифрагированных волн, в том числе больших, чем амплитуда прошедшей волны нулевого порядка. Авторами был применен метод линеаризации процессов образования сложных голограммных структур и дифракции света на таких структурах, позволяющий распространить выражения, полученные для простейших структур, на случаи сложных структур реальных изобразительных голограмм. [c.7]

При исследовании лиотропных, как и других жидкокристаллических фаз, наиболее трудной проблемой является получение ориентированных монодоменных образцов достаточно большого размера. Возможны по крайней мере два подхода к этой проблеме, еще не встретившей должного внимания. Недавно было продемонстрировано [21], что твердые монокристаллы ДПФХ, содержащие менее 0,5% воды, можйо гидрати-ровать, подвергая их воздействию влажного воздуха, и тем самым получать монодоменные образцы фазы, В которой, как предполагается, углеводородные цепи являют я жесткими й наклонены по отношен слоям. Дальнейший нагрев или изменение влажности приводят к переходу в -фазу. Предварительные рентгеноструктурные исследования указывают на то, Что угловой разброс направлений главных осей гид-ратирбванного кристалла (мозаичность) не превышает разрешения прибора, составляющего 0,16°. Поскольку обычные методы выращивания различных Твердых кристаллов дают возможность получать образцы достаточного размера, этот подход заслуживает более широкого распространения. - [c.60]

С первого взгляда могло бы показаться, что про- тивоположно направленные закрученйости в точности компенсируют друг друга. Это действительно было бы так в случае однородного, горизонтального слоя газа. Однако в солнечной конвективной зоне угол между вектором угловой скорости в данной точке и направлением силы тяжести меняется с широтой, что и приводит к отличной от нуля закрученности магнитного поля. Это отражено на рис. 3, в, где закрут ченность сообщается поднимающемуся элементу. Из-за наличия такой закрученности и разрушения плотрю упакованных, противоположно направо ленных полей турбулентной диффузией тороидальное (или азимутальное) поле превращается в новое полоидальное поле противоположного знака. [c.212]

Пусть а есть радиус твердого шара, Л — глубина жидкости мы хфедполагаем, что глубина Л мала по сравнению с а, но непостоянна. Пусть положение какой-нибудь точки слоя определяется угловыми координатами в, <р. Компоненту скорости в этой точке вдоль меридиана, в направлении возрастания б, назовем через и, компоненту же скорости вдоль круга широты в направлении возрастания q> — через V. Далее через С обозначим возвышение свободной поверхности над невозмущенным уровнем. На основании изложенных в 172 соображений предположим, что горизонтальное движение для всех точек одной и той же вертикали одинаково уравнение неразрывности будет тогда [c.378]

Сварку нужно стремиться выполнять в нижнем положении, так как при этом создаются наиболее благоприятные условия для получения швов хорошего качества. В этом положении расплавленный металл переносится в сварочную ванну, которая занимает горизонтальное положение, в направлении силы тяжести. При этом сварку в нижнем положении выполнять удобнее и легче наблюдать за процессом. Способ сварки в нижнем положении угловых швов называется сваркой в лодочку (рис. 32). Существуют различные способы сварки швов. Выбор их зависит от длины шва и толщины свариваемого металла. Условно принято швы длиной до 250 мм называть короткими, 250—1000 мм — средними, более 1000 мм — длинными. Для коротких швов рекомендуется способ сварки напроход (рис. 33,а), швов средней длины — сварка от середины к краям или обратноступенчатый способ (рис. 33,6, в), швов однопроходных стыковых соединений, первого слоя многопроходных швов и угловых швов — от середины к концам обратноступенчатым способом (рис. 33, г, д). Сварка обратноступенчатым способом при правильном выборе длины ступени является наиболее эффективной, так как уменьшает неодновременность выполнения однопроходного шва и поэтому приводит к меньшим остаточным деформациям. При сварке стыковых или угловых швов большого сечения шов накладывается несколькими слоями. При этом каждый слой средней и верхней части может быть получен за один, два и более проходов. При сварке толстого металла не рекомендуется делать каждый слой напроход , так как это может привести к значительным деформациям и появлению трещин в первых слоях. Для предотвращения образования трещин при сварке толстого металла накладывать слои следует на еще не остывшие предыдущие слои. Это достигается при сварке блочным (рис. 34,в) и каскадным методами (рис. 34,а). При блочном методе весь шов по длине делится на равные участки — блоки длиной около 1 м, каждый блок заваривает определенный сварщик. Свар- [c.91]

В главе V мы рассмотрели течение, которое возникает вблизи диска, вращающегося в покоящейся жидкости. С этим течением сходно течение, возникающее вблизи неподвижной плоской стенки в том случае, когда на большом расстоянии от стенки происходит вращение жидкости с ПОСТОЯННОЙ угловой скоростью (рис. 11.1). Такой случай был исследован У. Т. Вёдевадтом [ ]. При вращении диска в покоящейся жидкости (см. 2 главы V) главный эффект заключается в том, что в топком вовлеченном ВО вращение слое вблизи диска жидкость отбрасывается наружу вследствие действия центробежных сил. Взамен этой жидкости, оттекающей наружу в радиальном направлении, к диску притекает жидкость в осевом направлении. Аналогичный эффект, но с переменой направления движения жидкости возникает в случае вращения жидкости над неподвижным основанием. [c.218]

Для аналитического исследования рассматриваемой задачи восполь--зуемся цилиндрическими координатами г, ф, 2 (рис. 11.1). Плоскость z — О совместим С неподвижной стенкой. Будем считать, что на большом расстоянии от стенки жидкость вращается как твердое тело с угловой скоростью со. Составляющие скорости в радиальном, окружном и осевом направлениях обозначим соответственно через и, и, и). Вследствие осевой симметрии все производные по ф в уравнениях Навье — Стокса выпадают. Решение, которое мы сейчас получим, будет точным решением уравнений Навье — Стокса, так как те члены этих уравнений, которые исчезли бы при переходе к уравнениям пограничного слоя вследствие упрощающих допущений, выпадают здесь сами собой. Совершенно такое же положение мы имели и при решении задачи вращения диска в покоящейся жидкости. [c.219]

Пограничные слои на вращающихся телах вращения. В качестве простейшего примера пограничного слоя на вращающемся теле мы рассмотрели в 2 главы V пограничный слой на диске, вращающемся в неподвижной жидкости. При таком течении жидкость, увлекаемая пограничным слоем, отбрасывается наружу под действием центробежной силы и заменяется жидкостью, притекающей к диску в направлении оси вращения. Обобщением этого случая является пограничный слой на вращающемся диске (радиус Л, угловая скорость со), обтекаемом в направлении оси вращения со скоростью С/оо. Такое течение характеризуется двумя параметрами числом Рейнольдса и числом С/оо/(оЛ, представляющим собой отношение скорости набегающего течения к окружной скорости. Для ламинарного течения эта задача решена точно мисс М. Д. Ханнах [ ] ) и А. Н. Тиффор-дом [ ], а приближенно — Г. Шлихтингом и Э. Труккенбродтом [ ]. Для турбулентного течения приближенное решение дано Э. Труккенбродтом На рис. 11.9 изображена полученная Г. Шлихтингом и Э. Труккенбродтом зависимость коэффициента момента сопротивления [c.235]

Попытка теоретического объяснения этих весьма сложных явлений в пограничных слоях на вращающихся телах вращения, обтекаемых в направлении оси вращения, сделана в работах Г. Шлихтинга э. Труккенбродта д 0 Парра [ ]. Во всех этих работах для исследования был использован приближенный метод, изложенный в начале этого параграфа. Хотя при обтекании вращающегося тела вращения в направлении оси вращения осевая симметрия пограничного слоя сохраняется, однако наряду с составляющей скорости в меридианном направлении появляется, вследствие вращения, также составляющая скорости в окружном направлении. По этой причине при применении для расчета пограничного слоя теоремы импульсов необходимо составить уравнение импульсов дважды один раз для меридианного направления х и другой раз для окружного направления 2. Для тела вращения, имеющего угловую скорость со и обтекаемого в направлении [c.237]

Турбулентное течение. При числах Рейнольдса Ре > > 3 10 течение около диска, вращающегося в кожухе, становится турбулентным. Ф. Шультц-Грунов положил в основу приближенного расчета такого течения по-прежнему схему, изобрал енную на рис. 21.4, причем для распределения скоростей в окружном направлении принял закон степени 1/7. При турбулентном течении жидкость между каждой парой пограничных слоев вращается, как и при ламинарном течении, с угловой скоростью, равной половине угловой скорости вращения диска. Для коэффициента момента сопротивления получается формула [c.586]

Опоры скольжения (подшипники — для радиальной нагрузки, под-пятпиш.1 — для осевой) обладают в ряде случаев существенными преимуществами по сравнению с подшипниками качения при правильном подборе матерпалов и смазки они могут работать в агрессивной среде, в широком диапазоне температур прп обеспечении жтгд1гостного тренпя угловая скорость шипа практически не ограничена, сопротивление враще-пню весьма мало и износ ничтожен смазочный слои в определенных пределах может гасить колебания вала размеры пх в радиальном направлении меньше, чем подшипников качения того же номинального диаметра монтаж валов на подшипниках скольжения часто проще и удобнее, чем па подшипниках качения. [c.334]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...