Модуляция глубина

Объемные решетки. Голографические дифракционные решетки получаются как результат регистрации высокоразрешающим светочувствительным материалом картины интерференции двух когерентных плоских или сферических волн. В области пересечения волн создается синусоидальное распределение интенсивности, которое в зависимости от используемого материала будет регистрироваться либо в виде изменения пропускания светочувствительного слоя (в этом случае будет образовываться амплитудная голографическая решетка), либо в виде периодически изменяющегося показателя преломления (в этом случае будет образовываться фазовая решетка). Могут иметь место и рельефно-фазовые решетки с модуляцией глубины рельефа. [c.412]

Лазерную резку материалов осуществляют как в импульсном, так и в непрерывном режиме. При резке в импульсном режиме непрерывный рез получается в результате наложения следующих друг за другом отверстий. Наиболее широкое применение получила резка тонкопленочных пассивных элементов интегральных схем, например, с целью точной подгонки значений их сопротивления или емкости. Для этого применяют импульсные лазеры на алюмо-иттриевом гранате с модуляцией дробности, лазеры на углекислом газе. Импульсный характер обработки обеспечивает минимальную глубину прогрева материала и исключает повреждение подложки, на которую нанесена пленка. Лазерные установки различных типов позволяют вести обработку при следующих режимах энергия излучения 0,1. .. 1 МДж, длительность импульса 0,01. .. 100 мкс, плотность потока излучения до 100 мВт/см, частота повторения импульсов 100. .. 5000 импульсов в 1 G. В сочетании с автоматическими управляющими системами лазерные установки для подгонки резисторов обеспечивают производительность более 5 тысяч операций за 1 ч. Импульсные лазеры на алюмо-иттриевом гранате применяют также [c.299]

Если графики рис. 4.3, а, б представить в виде амплитудно-частотных характеристик параметрически возбуждаемой линейной колебательной системы, то для фиксированных и р они будут иметь вид, показанный на рис. 4.4. Как мы видим, полосы возбуждения сужаются с ростом номера области неустойчивости п, а также из-за наличия диссипации в системе (полосы, ограниченные пунктиром). Из рис. 4.4 видно также, что для выбранного значения глубины модуляции (параметра т) и при данном конкретном значении затухания 26 в системе возбудить параметрические колебания в четвертой области неустойчивости не представляется возможным. [c.134]

Заметим, что точно такое же уравнение было бы получено при постоянстве индуктивности, но при периодическом изменении значения емкости с глубиной модуляции т по закону t) = = Со/( + т os 2(ut). [c.135]

Глубина модуляции на 400 линий, % [c.365]

В области отрицательных относительных скоростей С/ О при достаточно малых значениях глубины модуляции Ь выполнялось приближенное равенство а 2v и. (v 2<и), полученное в работе [4]. Для fe=0,2 это равенство еще сохраняло свою силу. Для сравнительно больших значений Ъ резонанс оказывался достаточно выраженным. Наглядной иллюстрацией отмеченного является рис. 4, полученный при параметрах у=0 м=0,4 Ь=0,5. Как видно из рисунка, при этой глубине модуляции замечаются несколько областей захватывания, из которых очень сильно выражена область субгармонических колебаний второго порядка. [c.28]

Не менее важным фактором для надежной работы расходомера является правильное определение геометрических размеров и материалов коллиматора, обеспечивающих максимально возможную глубину модуляции. [c.268]

Заменяя два уравнения одним нелинейным, автор ищет периодическое решение с частотой ш путем разложения нелинейной части уравнения в ряд Фурье. Анализ решения показывает, что существует некоторая критическая скорость электропоезда, при которой возможен отрыв пантографа от провода. Это можно устранить уменьшением глубины модуляции жесткости или увеличением сил сопротивления. Интересно, что увеличение силы/ 0 практически бесполезно. [c.16]

Глубина модуляции интенсивности излучения в трехзеркальном резонаторе существенно зависит от параметра связи Q, и соотношения длин активного и пассивного резонаторов Ь /Ь . В случае при движении зеркала все генерируемые моды [c.234]

А = Qmg/QmB коэффициент глубины модуляции гармоники Шв окружной стационарной неравномерности. [c.196]

Относительная величина боковых составляющих зависит от глубины модуляции. Амплитудная модуляция нулевой гармоники (Шв=0) отразится в спектре отклика появлением узкополосной составляющей на частоте v. Помимо амплитудной модуляции возможна и фазовая (частотная) модуляция окружной неравномерности. Она способна возникать, например, при крутильных колебаниях ротора. [c.196]

Внутреннюю М. с. осуществляют, используя для питания электрич. источников света переменное или импульсно-периодич. напряжение. Лампы накаливания при этом из-за своей инерционности дают заметную глубину модуляции лишь до частот - 10 Гц газоразрядные источники света менее инерционны и допускают модуляцию до частот 105 Гц (при глубине модуляции 50—70%). [c.184]

В оптически тонких средах эффект О, н. проявляется в виде затухающих колебаний огибающей импульса резонансного излучения на выходе из среды. Причиной затухания в первую очередь являются процессы релаксации, к-рые приводят к уменьшению амплитуды нутационных колебаний отклика резонансных частиц, а следовательно, и к постепенному уменьшению глубины модуляции прошедшей волны. Если линия резонансного перехода уширена неоднородно, то значит, роль играет также т. н. когерентный механизм затухания нутационные колебания отклика частиц, имеющие разл. значения шьд, происходят с разными частотами, что приводит к затуханию ср, по ансамблю осцилляций разности населенностей и амплитуды резонансной поляризации. [c.436]

Все ранее рассмотренное относится к неподвижным ровным границам. Если же есть поверхностное волнение, модуляция глубины излучателя или точки приема (приемника), то аргументы синусов в формуле (5.8) становятся переменными. Это приводит к флуктуациям поля в точке приема. В связи с этим можно говорить о средних за определенный период времени значениях поля. В частности, для характеристики ровности поверхности, отсутствия шероховатости на ней, влияпцей на фазу отраженного сигнала, вводится величи- [c.43]

При появлении дефектов монтажа подшипника или износа поверхностей качения силы трения приобретают зависимость от углов поворота вращающихся поверхностей качения, т.е. оказываются модулированными по величине периодическим процессом. С появлением раковин, сколов или трещин к ним добавляются периодические ударные импульсы. Обнаружить амплитудную модуляцию сил трения и периодические ударные импульсы можно путем спектрального анализа сгабающей возбуждаемой ими случайной вибрации. В измеренных спектрах огибающей при модуляции сил трения появляется гармоническая составляющая, частота которой определяется периодом модуляции. Глубина модуляции т определяется разностью уровней гармонической и случайных составляющих в соответствии с выражением [c.85]

Усилитель с высокочастотной накачкой. Двухконтурный параметрический усилитель, для которого справедливо соотношение (Ов = о + СО,,, является регенеративным усилителем, т. е. системой, в которой под действием напряжения накачки в оба контура вносится отрицательное сопротивление, зависящее от напряжения накачки. Это напряжение определяет глубину модуляции параметра. Как следует из соотношений (7.1.11) и (7.1.12), по мере увеличения амплитуда колебаний в первом и втором контурах увеличивается. При Лй = 1/а 1 2 1 2 амплитуда колебаний в контурах нарастает до бесконечности, что свидетельствует о равенстве вносимых отрицательных сопротивлений активным потерям в контурах. При этом значении амплитуды накачки двухконтурный параметрический усилитель с высокочастотной накачкой самовозбуждается и превращается в параметрический генератор. [c.259]

Была получена зависимость ж=/ (v) для и = йг=1,14 и 7=0. При этих параметрах в системе отчетливо наблюдаются две зоны захватывания автоколебаний зона гармонического захватывания (v (о) и зона субгармонического захватывания второго порядка (v 2о)). В зоне субгармонического захватывания резонанс выражен сильнее и зона синхронизации шире, чем в зоне гармонического захватывания. В левых и правых окрестностях зон захватывания наблюдается модуляция амплитуды. Зоны почти периодических колебаний, которые вырождаются из соответствующих захватывающих колебаний, расположены как между областями захватывания, так и до v о>) и за 2ш) областями захватывания. По мере приближения к областям захватывания глубина модуляции max х усиливается. На зависимости ж=/ (v) хорошо заметен переход почти периодических колебаний, вырождающихся из гармонических колебаний в почти периодические колебания, которые вырождаются из субгармонических колебаний второго порядка при увеличении частоты v. Аналогичная зависимость была получена для гг = 1,2 и х=0. Отличие состоит лишь в величине шах1ж , которая при соответствующих частотах оказывается меньше величины тах[ж , соответствующей и=1,14. Рис. 1 записан при Ь=0,2, и=1,28 и у=0. Значение скорости и соответствует восходящему участку функции Т U). При этих параметрах резонанс резко выражен в области гармонического захватывания. В области субгармонического захватывания второго порядка резонанс выражен довольно слабо. Из рисунка видна область ультрагармонических колебаний второго порядка (2v со) эти колебания выражены сильнее, чем субгармонические колебания соответствующего порядка. После прохождения зоны гармонического захватывания наблюдается модуляция амплитуды, которая убывает с ростом частоты. [c.26]

При глубине модуляции параметрического воздействия f =0,5 и скорости и = 1,28 имеет место зависимость, показанная на рис. 2. В этом случае наименее выраженными являются ультрагармони-ческие колебания второго порядка (2v да ш). Гармонические колебания (v да ш) оказываются более сильными, чем ультрагармо-нические колебания, и менее сильными, чем субгармонические колебания (vда2oJ). Следует отметить, что при х = 0 и и = 1,28 возникали лишь гармонические колебания. [c.26]

Зависимость x=f (v) при 6=0,2, ii=l,24 (восходящий участок Т (U)), у = —0,2 и прямом прохождении представлена на рис. 3, б. Из рисунка отчетливо видны четыре области захватывания ультрагармонических колебаний второго порядка (2v <и), гармонических колебаний (v яа оз), субгармонических колебаний второго (уя= 2ш) и третьего (v 3oj) порядков. В окрестностях этих областей располагаются зоны почти периодических колебаний, вырождающихся из соответствующих захватывающих колебаний. Существенное влияние на форму и величину амплитудных кривых оказывает жесткая характеристика (у >0) упругой восстанавливающей силы. Следует отметить, что были получены зависимости =f (v) при различных значениях глубины модуляции Ь, скорости и и жесткой характеристики восстанавливающей силы (у >0). Нанример, в области субгармонического захватывания второго порядка (см. рис, 3, а) кривая x=f (v) имеет наклон в правую сторону и максимальная амплитуда при этом меньше максимальной амплитуды, чем в случае у < 0. [c.28]

Примерная структурная схема такой системы показана на рис. 3. Если применяют электропневматические генераторы, исходный сигнал звукового давления задается генератором белого шума S, имеющего полосу частот 20 Г ц — 20 кГц. Из этой широкой полосы при помощи фильтров устройства 9 выделяют ряд более узких полос, чаще всего i/з-октавных. В каждой из полос уровень сигнала может регулироваться в пределах 40—60 дБ. Просуммированный на выходе фильтров формируемый сигнал поступает в параллельно включенные усилители мощности генераторов звука—сирен 3, 4, 5, создающих акустическое ноле в боксе камеры 6. Акустическая мощность генератора завпсит от глубины модуляции воздуха и определяется в основном расходом и перепадом давления на входе и выходе модулирующего клапана. Поэтому в каждом генераторе предусмотрен независимый канал управления сжатым воздухом, включающий обычные для воздухораспре- [c.448]

На рис. 3, а приведены осциллограммы для ж и Ф при различных значениях N и = onst). С ростом модуля I N глубина модуляции Ф уменьшается. Осциллограмма на рис. 3, 6 соответствует идеальной мощности источника энергии. Эти осциллограммы получены для отрицательных значений относительной скорости, т. е. 7 0. В этом случае форма колебаний состоит из сочетания прямой (почти прямой) линии и синусоиды. Из результатов опытов следует, что с ростом значений скорости и, отрезки времени, в течение которых х onst, уменьшаются и при U О колебания принимают синусоидальную форму. На границе = 1,07, = 0) областей С/ <[ О и С/ > О осциллограмма колебательной скорости X принимает характер биений. [c.17]

В ИМАШ АН СССР проведены теоретические и экспериментальные исследования, позволившие выявить закономерности изменения информационных свойств виброакустических процессов при наличии дефектов монтажа и развития деградационных явлений при эксплуатации машин. Разработанные методы обнаружения и диагностирования зapoждaюш x я эксплуатационных дефектов основаны на анализе свойств вынужденных и собственных колебаний дефектных узлов. Проведенная при этом >-нифи-кация методов диагностирования дефектов на ранней стадии их развития базируется, в частности, на том, что для узлов трения (подшипники скольжения и качения, зубчатые зацепления и т.п.) основным деградационным эффектом, приводящим к отказу, является развитие локальных повреждений контактируемых поверхностей (выкрашивания, задиры, трещины). Установлено, в частности, что при всех видах дефектов развитие повреждений сопровождается увеличением глубины амплитудно-импульсной модуляции в зоне собственной частоты дефектного узла. [c.27]

Преимуществами стенда являются возможность реализации всех типов колебаний и классов смешанных колебаний (смешанных типов колебаний) в сл)Д1ае различных колебательных систем с дискретными и распределительными параметрами возможность варьирования параметрами стенда, характеризующими параметры колебательных систем и воздействий (масса, жесткость, амплитуда и частота периодической силы, глубина и частота модуляции жесткости, радиус контактирования фрикционных элементов) одновременное возбуждение различных колебательных процессов с помощью одного источника энергии или нескольких источников энергии быстрое и легкое создание фрикционных пар, позволяющих генерировать фрикционные автоколебания реализация колебаний с широким диапазоном уровня и частот. [c.218]

При изменении напряжения, поступающего на вход усилителя азимута 6 с потенциометра 24, изменяется режим работы этого усилителя, в результате чего меняется глубина модуляции импульсов, вырабатываемых фантастронами II и 13, что приводит к изменению формы отметки, ,грозы . [c.222]

Раскачать такие импульсы в Л. удаётся путём неглубокой модуляции коэф. отражения зеркал или мощности накачки. Глубина модуляции пропорц. Т]/Тр и в ряде практически важных случаев иорядка 10 — 10Возможна даже раскачка пульсаций Л. за счёт флуктуаций мощности накачки и паралютров, без внеш. иринудительпой модуляции. В Л. со сравнительно малым временем релаксации населённости уровней ( Tiмодуляция параметров в таких Л. приводит и к неглубокой модуляции выходной мощности. [c.548]

Существует много способов М. с. на основе физ. аффектов (алектрооптический, магнитооптический, упругооптический и др.), возникающих при распространении света в разл. средах. Для такой М. с. применяют управляемый двулучепреломляющий элемент из материала, обладающего естественной или наведённой анизотропией. Внеш. управляющее поле (напр., электрическое или поле упругих напряжений) приводит к изменению оптич. характеристик среды. В широко распространённых модуляторах на основе Покпельса эффекта фазовый сдвиг между обыкновенным и необыкновенным лучами линейно зависит от величины напряжённости электрич. ноля, а в модуляторах на основе Керра эффекта — зависимость квадратичная. Для получения амплитудной М. с. электрооптич. вещество обычно помещают между скрещенными поляризаторами. Важным свойством электрооптич. эффекта является его малая инерционность, позволяющая осуществлять М, с. вплоть до частот 10 Гц. В электрооптич. модуляторах ослабление модулирующего сигнала не зависит от интенсивности модулируемого света, и потому для увеличения глубины модуляции используют многократное прохождение света через один и тот же модулирующий кристалл. Примером может служить модулятор на основе интерферометра Фабри — Перо, заполненного электрооптич. средой. [c.184]

Из многочисл. магнитооптич. эффектов для М. с. наиб, применение нашел Фарадея эффект в прозрачных веществах. Периодически меняющееся магн. поле приводит к периодич. изменению угла вращения плоскости поляризации света, прошедшего через магнитооптич. элемент, помещённый в магн. поле. Угол поворота плоскости поляризации пропорц. длине пути света в веществе и при достаточной прозрачности среды может быть сделан сколь угодно большим. Важной особенностью магнитооптич. модуляторов является постоянство коэф. удельного вращения плоскости поляризации в ИК-диапаэоие длин волн. Это повышает конкурентоспособность магнитооптич. устройств при больших длинах волн оптич. излучения по сравнению с электрооптическими, в к-рых управляющее напряжение линейно возрастает с увеличением длины волны света. В магнитооптич. модуляторах света удаётся достичь глубины модуляции 40% на частотах модуляции до 10 Гц. [c.184]

Смотреть страницы где упоминается термин Модуляция глубина : [c.430] [c.130] [c.133] [c.137] [c.141] [c.145] [c.155] [c.156] [c.158] [c.162] [c.165] [c.170] [c.182] [c.255] [c.269] [c.328] [c.235] [c.584] [c.335] [c.583] [c.152] [c.153] [c.392] [c.181]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...