Коэффициент вязкого течения

В другом случае, когда число столкновений между частицами велико, а длина пути свободного пробега частиц мала, движение частиц аналогично вязкому течению со скольжением. Вязкость твердой фазы отражает взаимодействие частиц между собой на микроскопическом уровне. В области, где плотность твердой фазы равна рр, напряжение сдвига Тр и коэффициент трения [c.234]

Скорость относительной линейной усадки композиции зависит в значительной степени от характера укладки волокна. На рис. 70 показаны расчетные зависимости линейной относительной усадки от приведенного времени т MP t для материалов с разной исходной геометрией (М — коэффициент, зависящий от структуры и температуры п — параметр, входящий в уравнение нелинейного вязкого течения Р — давление прессования). [c.156]

Коэффициент линейного расширения кварцевой керамики (около 0,5-10 °С 1 в интервале 20—900°С) низкий, т. е. более чем на порядок ниже, чем этот показатель у других оксидных материалов. Именно этим обусловлена высокая термостойкость кварцевой керамики. Кроме того , если механическая прочность остальных типов оксидной керамики с ростом температуры понижается, то кварцевой — повышается, что обусловливается возрастающей ролью вязкого течения материала. Основные характеристики кварцевой керамики приведены в табл. 26. [c.152]

Вязкое течение. Термически активируемый процесс. Представляет собой кооперативное движение молекул и групп молекул. У металлов не наблюдается имеет значение, например, для пластмасс и аморфных веществ. Скорость деформации является функцией коэффициента вязкости, а также температуры. [c.98]

В расчетах времени проникания среды к вершине микротрещины по уравнению (IV.20) коэффициент т приняли условно равным 0,1, учитывая, что испытывали тонкие плоские образцы. В этом случае значения г для всех исследованных жидкостей составили 10—12 нм, что также соответствует толщине фазового слоя жидкости, в котором возможно вязкое течение, и реальным размерам субмикротрещин в стеклообразных полимерах. Членом h pgH/8 можно пренебречь. [c.160]

Так как F(x) убывает с уменьшением х, то инкубационный период, согласно (7.31), возрастает с уменьшением коэффициента интенсивности напряжений. Существует критическое значение коэффициента интенсивности напряжений Ки такое, что при Ki > Ки раскрытие трещины достаточно велико и газ (жидкость), текущий в полости трещины, можно считать идеальным в этом режиме расход газа будет прямо пропорционален ширине щели, и коэффициент т] в формуле (7.18) не зависит от раскрытия трещины и коэффициента интенсивности напряжений. При Ki < Ки механизм движения газа меняется (вязкое течение, кнудсеновская диффузия и т. п.) при этом расход газа будет гораздо сильнее зависеть от ширины щели, и коэффициент т] будет уменьшаться с уменьшением Vo и Ki. В последнем режиме с уменьшением Ki инкубационный период, согласно (7.31), возрастает гораздо быстрее, чем в первом режиме например, в простейшем случае вязкого течения будет [c.386]

Вязкость переохлажденных жидкостей не изменяется в точке плавления. Энергия активации вязкого течения, однако, несколько выше у некоторых переохлажденных жидкостей [49, 596, 597]. Так как это связано с деформацией вязкого сдвига [279], затухание ультразвука (но не скорость его) также несколько изменяется. Температурный коэффициент скорости изменяется незначительно [598, 599]. Жидкие металлы исследованы несколько хуже, но похоже, что они также подчиняются этим общим правилам, хотя имеется некоторая несогласованность для таллия [215, 595]. Не наблюдается скачка в электрическом сопротивлении или его температурном коэффициенте такое поведение противоречит поведению расплавленных солей, где некоторый эффект имеется, возможно, в результате возникновения больших ионных образований при переохлаждении [600, 601]. Наконец, в диэлектрических жидкостях с полярными молекулами (салол, ментол, дифенил, эфир) диэлектрическая постоянная обнаруживает скачок в точке плавления [595], возможно, вновь возникающий из-за молекулярных скоплений. [c.165]

Из принципа Онзагера можно получить не только симметрию кинетических коэффициентов, но также линейные законы для таких сложных явлений, как совместная диффузия и теплопроводность в анизотропной среде или вязкое течение, совместное с теплопроводностью, -и т. д. [c.51]

Заметим, что закон вязкого течения, в отличие от закона пластического течения, зависит от масштаба времени. Действительно, коэффициент вязкости i имеет размерность—напряжение, умноженное на время, или кг/(м с). Поэтому изменение масштаба времени влечет за собой изменение коэффициента вязкости. [c.123]

Вязкость выражается в паузах (П — единица системы СГС) или в паскаль-секундах (1 Па с== 10П). Значения коэффициента вязкости для различных материалов Находятся в широком диапазоне например, для воды при комнатной температуре т1 = = 10 , П, а для пород мантии Земли ri = 10 2 п. Вязкость сильно зависит от температуры и уменьшается с ее ростом. Как мы увидим позже, высокотемпературную ползучесть твердых тел при постоянном напряжении можно рассматривать как процесс вязкого течения. В связи с этим одна из целей данной книги — рассмотреть элементарные физические механизмы, обусловливающие вязкое поведение материала, а также исследовать зависимость вязкости от различных параметров. [c.21]

Отрыв потока жидкости или газа — одно из многих характерных свойств вязкого течения — весьма ван ное и сложное явление. При отрыве потока происходят потери энергии. При дозвуковой скорости внешнего течения, например течения около летательного аппарата, линия тока отклоняется, сопротивление растет, подъемная сила падает, и образуются обратное течение и застойная зона. В диапазоне трансзвуковых скоростей проблемы управляемости и прочности усложняются из-за отрыва потока. В случае внутреннего течения отрыв может явиться причиной ухудшения коэффициента полезного действия. Оптимальные характеристики различных гидромашин и гидромеханизмов, таких, как вентиляторы, турбины, насосы, компрессоры и т. п., могут быть предсказаны только при правильном понимании явления отрыва потока, так как отрыв происходит как раз перед достижением максимальной нагрузки (или в этот момент). Функционирование простейших и широко распространенных устройств, например кранов домашнего водопровода, также может зависеть от отрыва потока. [c.12]

Однако, как показывают экспериментальные данные, в результате значительного деформационного упрочнения, т. е. при значительном изменении структуры твердых или так называемых твердообразных веществ за счет пластического течения, эти вещества могут снова приобрести способность к вязкому течению. Между касательными напряжениями и скоростями сдвига снова может установиться прямая пропорциональность. Эффективный коэффициент вязкости , т. е. отношение касательного напряжения [c.53]

Характер пластического течения заготовки в процессе штамповки можно рассматривать как вязкое течение с переменным коэффициентом вязкости овМ, причем в пластическом состоянии находится вся трубная часть штампуемого изделия. Допустим, что отношение (Г//ё в любой точке очага пластической деформации в конкретный момент времени такое же, как и на трубной части при г > 2/ (см. рис. 24). [c.82]

Полученные уравнения дают представление о достоинствах и недостатках метода анализа размерностей. Главное достоинство метода — чрезвычайная простота и легкость получения безразмерных комплексов (отметим попутно, что приведенный способ составления комбинаций далеко не единственный в работах [48] и [63] рассматриваются иные, не менее простые, способы). Использование при этом я-теоремы дает возможность оценить по предварительным данным сложность результата анализа. К недостаткам метода следует отнести прежде всего некоторую неопределенность в составе критериев подобия (в примере произвольно выбраны независимыми т.1, 2 и /Л4) и полное отсутствие сведений об аналитическом виде функциональной зависимости между критериями. Кроме того, от интуиции исследователя зависит перечень физических параметров, принимаемых во внимание. Последнее обстоятельство наглядно поясняется на рассмотренном примере. Полученные уравнения выражают подобие процессов при установившемся движении через конкретный насос различных жидкостей, отличающихся значениями плотности. При этом не учтено влияние вязкости жидкости. Если включить в перечень исходных параметров величину (г (динамическая вязкость жидкости), то число определяющих критериев подобия увеличится на единицу за счет числа Re, характеризующего режимы течения жидкости. В данном примере допустимо этого не делать, так как в центробежном насосе реализуется лишь турбулентное течение, при котором коэффициент вязкого трения практически постоянен. Поэтому учет числа Re приведет лишь к масштабному изменению экспериментальных графиков. При желании распространить полученные условия подобия на серию насосов в число исходных величин должны быть введены размеры 1 , 1 , 1 yi критериальное уравнение примет вид [c.20]

Основываясь на идее о вязком течении кристаллических тел, вызванном направленным пе MOB или вакансий, Я. И. Френкель [7 стадии спекания кристаллических порошков. На первой стадии поверхность соприкосновения соседних частиц увеличивается до тех пор, пока промежутки между ними не заплывут настолько, что поры оказываются разобщенными и приобретают различную форму (в простейшем приближении сферическую). На второй стадии не сообщающиеся одна с другой остаточные поры закрываются под действием сил поверхностного натяжения. Связь между коэффициентом вязкости г] и диффузии D по аналогии с вязким течением аморфных тел принимается по уравнению [c.297]

Величина накопленной внутренней энергии к моменту полного остывания зависит от коэффициента температурного расширения а, модуля упругости Е, температуры, при которой металл начинает в достаточной мере сопротивляться развитию деформации (практически исчезает область вязкого течения) [c.245]

Проницаемость при вязком течении газов уменьшается с повыщением температуры, так как X при этом увеличивается. Экспериментальные данные о температурной зависимости коэффициента проницаемости высокопористого стеклопластика (рис. 2.3) показывают, что повышение температуры ведет к увеличению коэффициента проницаемости для воды и снижению для пара. [c.37]

Факт независимости энергии активации вязкого течения от состава связующего может быть использован на практике для создания составного связующего, у которого температурный коэффициент вязкости определяется фракцией с вязкостью, мало зависящей от температуры, например антраценовым маслом. Вязкость этого компонента повышается до требуемого значения растворением [c.49]

Пуазейль 26, 33 Пуазейля закон 33 Пуассона коэффициент (v) 68 Пуассона коэффициент вязкого течения 206 Пульсащга 62 [c.379]

Хизол 4485 (прежде называвшийся хизолом 8705) представляет собой мягкий уретановый каучук с высокой оптической чувствительностью по напряжениям. При соответствующей механической обработке он не дает заметного краевого эффекта времени и нри комнатной температуре не обнаруживает вязкого течения. Он обладает большим коэффициентом теплового расширения, легко обрабатывается и склеивается с другими материалами. Листовой хизол 4485 находит применение нри исследовании температурных и динамических напряжений. Его можно изготовить отливкой из смеси, составленной из 100 частей хизола 2085 (прежде 8530) как основного материала и 24 частей хизола 3562 (прежде G-5) в качестве отвердителя. Смесь нолимеризуется в течение 2 час при 138° С и затем в течение 4 час при 100° С. [c.136]

В зависимости от характера течения (ламинарное или турбулентное) и конкретного типа задачи система уравнений дополняется соотношениями для касательных напряжеипй т и тепловых потоков q, начальными и граничными условиями для искомых функций, а также соотношениями по теплофизическим характеристикам потока, коэффициентам турбулентного переноса и уравнениям состояния. Решения всех практически важных задач вязкого течения газов и жидкостей в пограничном слое получают с помощью числеипых методов, которые можно объединить в две группы, [c.184]

Решение уравнений (5.24), (5.25) позволяет определить интегральные характеристл-ки толщину вытеснения б, толщину потери импульса б и толщину потери энергии, коэффициенты трения f и теплообмена St. Для решения уравнений (5.24), (5.25) вводятся дополнительные связи между 6 и j, б и St и зависимость для форм-параметра Н от градиента давления во внешнем потоке и температуры поверхности. Эти дополнительные связи и зависимости находятся из анализа существующих решений задач рассматриваемого класса. Решение задач вязкого течения газа (жидкости) интегральными методами было впервые получено Т. Карманом и К. Поль-гаузеном [106], Л. Г. Лойцяиским [39], А. А. Дородницыным [24]. Применимость метода интегральных соотношений для широкого класса задач вязких течений жидкостей и газов, включая трехмерные задачи, показана в работе И. П. Гинзбурга [17]. [c.184]

Метод, принятый в термодинамике неравновесных процессов, состоит прежде всего в том, что устанавливают различные законы сохранения микроскопической физики законы сохранения материи, импульса, момента импульса и энергии. В 2 этой статьи мы дадим формулы этих законов применительно к изотропным жидкостям, в которых имеют место тепло- и массоперенос и вязкое течение. В 4 и 5 рассмотрены эффекты, вызванные химическими реакциями, релаксационными процессами и действием внещних сил. С помощью законов сохранения описан закон энтропии Гиббса и введено уравнение баланса, которое содержит в себе как основной термин величину прироста энтропии. Выражение для прироста энтропии в этом случае является суммой членов, обусловливаемых теплопроводностью, диффузией, вязким течением и химическими реакциями ( 3—5). Каждый из этих членов состоит из произведения потока (например, потока тепла или диффузионного потока) и термодинамической силы (например, градиента температуры или градиента концентрации). Можно установить линейную зависимость (называемую феноменологическими уравнениями) между этими потоками и термодинамическими силами ( 6). Коэффициенты, появляющиеся в этих уравнениях, суть коэффициент теплопроводности, коэффициент диффузии и тому подобные. Между ними существует определенная зависимость как результат временной инвариантности (соотношение Онзагера) и возможности пространственной симметрии (принцип Кюри). Окончательно включением феноменологических уравнений в законы сохранения и законы энтропии а также с помощью приведенных ниже уравнений состояния ( 7) получают полную систему дифференциальных уравнений, описывающих поведение объекта. [c.5]

Вариационный подход [76, 107] к ползущему вязкому течению в изотропной пористой среде приводит к получению нижней границы для падения давления. В слое сфер, расположенных на больших расстояниях, эффекты взаимодействия частиц исчезают, и в качестве нижней границы было вычислено значение константы-, равное 3,51, в цротивоположность коэффициенту 4,5 в предыдущих уравнениях, соответствующему закону Стокса. [c.419]

Очень важной характеристикой вязкостных свойств материалов является энергия активации (Е) вязкого течения, которая определяется, как обычно, из уравнения Аррениуса по угловому коэффициенту прямой, описывающей зависимость Ig т] от 1/Т, где Т — абсолютная температура. При исследовании аномальновязких систем встает вопрос об определении энергии активации с учетом зависимости вязкости от D и т. Очевидно, зависимость Ig Л = /(1 /Л можно получить при различных постоянных значениях D и т, что определяет величины и Е . В работе [361 было качественно показано, что энергия активации должна более сильно зависеть от D, чем от т. В дальнейшем к этому вопросу неоднократно возвращались в связи с измерениями вязкости в полимерных системах. Для полимеров в текучем состоянии, которые описываются температурно-инвариантной функцией 0 величины Е . = т->о = onst, тогда как Е с повышением D может уменьшаться в несколько раз по сравнению со значением Е, определяемым для режима ньютоновского течения с наибольшей вязкостью. [c.122]

Коэффициент Т1, вообще говоря, зависит от давления газа, так как при достаточно высоких давлениях наступает адсорбционное насыщение поверхности. Коэффициент т] связан также с процессами переноса внешней среды вдоль полости трещины в область вблизи ее вершины. Эти процессы в зависимости от внешних условий могут быть весьма разнообразными (вязкое течение, капиллярная конденсация, кнудсецовская диффузия и т. д.). [c.380]

Если размер кристалла значительно превосходит радиус пор, то имеет место градиент концентрации вакансий и, как следствие, диффузионный поток вакансий от внутренних пор к поверхности кристалла, который эквивалентен встречному потоку атомов и приводит к зарастанию пор и усадке. Таким образом, феноменологически наблюдаемое вязкое течение вещества при спекании обусловлено микроскопическими изменениями — диффузией атомов и вакансий. Как показал Пинес [173], связь между коэффициентом вязкости т] и коэффициентом диффузии D в общем случае выражается уравнением [c.27]

Таким образом, удельная скорость диссипации энергии при вязком течении представляет собой прлржИтельно определенную квадратичную форму. Сравнивая (5,23) с уравнениями линейной теории упругости [25, 36], приходим к выводу о существовании упруговязкой аналогии Деформациям в теории упругости соответствуют скорости деформации в теорий вязкого течения, коэффициенту jx соответствует модуль сдвига, а коэффициенту v—модуль объемной Деформации. Этот факт позволяет перенести в теорию вязкого течения многие результаты теории упругости. Однако необходимо помнить, что эти результаты могут касаться только / теории краевых задач вязкого течения, возникающих при применении метода прямых разложений (см. п. 2.1). [c.130]

В предельном случае малых длин пробега мы приходим к задачам, которые могут быть решены в рамках теории сплошной среды или, точнее, с применением уравнений Навье — Стокса. По существу, это задачи обычной газовой динамики. Однако по установившейся традиции некоторые из них изучаются динамикой разреженных газов. В число таких задач входят, например, некоторые задачи о вязких течениях при малых числах Рейнольдса, о течениях с взаимодействием пограничного слоя с невязким потоком, о близких к равновесным течениях с релаксацией возбуждения внутренних степеней свободы, о течениях со скольжением и температурным скачком на стенке и т. д. К решению этих задач могут быть привлечены методы газовой динамики. В то же время эти задачи, решаемые в рамках теории сплошной среды, тесно связаны с кинетической теорией, так как только с помощью кинетической теории, из анализа уравнения Больцмана, можно обоснованно вывести уравнения Эйлера и Навье—Стокса и их аг алоги для рела-ксирующих сред, установить область их применимости и снабдить их правильными начальными и граничными условиями и коэффициентами переноса. [c.5]

Отличительной чертой олигодиметилсилоксановых жидкостей является очень слабая зависимость их вязкости от температуры. Кратность изменения вязкости в интервале от —50 до 50° С не превышает 10—12 [2, 9, 22]. По мере увеличения вязкости температурный коэффициент вязкости (ТКВ) и энергия активации вязкого течения олигодиметилсилоксановых жидкостей возрастают, асимптотически приближаясь у жидкостей с вязкостью МО ммУс к предельным значениям 0,61—0,62 кДж/моль и 15,3— 15,7 кДж/моль, что примерно в 1,5—3 раза ниже, чем у минеральных масел со сравнимыми значениями вязкости при 20° С [1]. Однако вязкость олигодиметилсилоксановых жидкостей более резко, чем [c.13]

Крутильно-колебательным методом по логарифмическому декременту затухания измерена вязкость жидкого германия от точек плавления до 1750° С. Оценена энергия активации вязкого течения и показано, что она скачкообраа-ио изменяется при температурах 1360—1370 С. Установлено, что коэффициент самодиффузии атомов германия линейно возрастает с ростом температурц. Сделан вывод о высокой чувствительности структуры расплавленного германия к температуре. [c.120]

Более строгое решение этой задачи [144], учитывающее уменьшение скорости распространения ртути (и скорости роста трешины) со временем и позволяюшее количественно оценить коэффициент В, связано с анализом данных о распространении ртути по свободной поверхности цинка путем вязкого течения под действием капиллярных сйл Такое уточнение относительно мало влияет на характер выведенной зависимости оказывается, что показатель степени г должен быть несколько меньше, а именно г = 0,60 в отличие от полу- [c.251]

Как мы указывали в гл. IV, зависимость т (а) немонотонна и в области низких напряжений (в частности, у a-Fe при а 2,5 кПмм [168]) обнаруживает выраженный минимум, Это значит, что в области высоких (предплавильных) температур скорость ползучести должна очень сильно зависеть от напряжения и контролиро- ваться либо неконсервативным движением ступенек в винтовых дислокациях [168], либо вязким течением по Херрингу — Набарро. Эффект выражен тем сильнее, чем выше температура, при этом скоростная зависимость напряжения становится слабее, а показатель п, подобно коэффициенту вязкости (размерность того и другого одинакова — г-сек/см ), с повышением температуры снижается (см. данные по цинку и кобальту, гл. III). Эти явления хорошо известны в реологии, и мы не будем на них останавливаться. [c.262]

Ускоренные испытания следует проводить таким образом, чтобы не нарушался диффузионный механизм торможения процесса карбонизации. Такое нарушение может быть вызвано появлением вместо диффузионного переноса вязкого течения газа вследствие образования в порах вакуума при поглощении СОг (так называемого стефановского потока [112]), а также накоплением в порах бетона воды, выделяющейся при карбонизации. Кроме того, как показали опыты, в начальный период возможно кинетическое ограничение процесса. Необходимо определить, прп каких концентрациях СОг и продолжительности 1К п1>гг 1ит"1 могут быть получены 1езультаты, прпгодт>к д, 1я рлсчста эффективного коэффициента диффузии. [c.141]

Сравнение полученных величин (см. табл. 38) показывает, что при концентрации до 30% количество СО2, проникающего в бетон за счет образования вакуума, на два порядка величины меньше, чем за счет диффузии. В случае, если коэффициент диффузии СО2 будет в 10 раз меньше, чем принято в расчете, объем газа, переносимого диффузией и стефановским потоком, будет различаться более чем в 10 раз. Таким образом, в ускоренных испытаниях цементно-песчаного раствора и бетона в атмосфере с концентрацией СО2 ниже 30 /о по объему в.лиянием вязкого течения газа в порах можно пренебречь. [c.142]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...