Скорость диссипации энергии удельная

Величина А равна половине удельной скорости диссипации энергии (пластической мощности) [c.94]

В рассматриваемых аппаратах объем, занимаемый газожидкостной смесью, можно разделить на две области. В активной области А диспергирование газа происходит за счет кинетической энергии струи жидкости. При высокой скорости диссипации энергии в объеме активной области пузырьки газа могут достигать размеров 1 мм. Соответственно в этой зоне аппарата образуется система пузырей с большой удельной площадью поверхности контакта фаз газ - жидкость. [c.640]

В вихревых аппаратах для повышения эффективности процесса перемешивания во внутреннем пространстве поток разделяется на ряд вихрей. Малые линейные размеры вихрей и высокая интенсивность циркуляции в них обрабатываемой среды позволили получить удельную скорость диссипации энергии 600... 1800 Вт/кг. [c.662]

Ассоциированный закон течения. Чтобы описать модель пластического материала, необходимо сформулировать закон пластического сопротивления и обратный ему закон течения . .., Озз). Широкое распространение получил так называемый ассоциированный закон течения, вытекающий из принципа максимума Мизеса, который мы примем как постулат. Согласно этому принципу в любой точке тела, где происходит деформация, действительные напряжения при заданных скоростях деформации дают максимум удельной скорости диссипации энергии по сравнению со всеми допустимыми напряжениями, т. е. напряжениями, удовлетворяющими неравенству текучести Ф 1. [c.13]

Знак удельной скорости диссипации энергии совпадает со знаком максимальной скорости сдвига. Последняя выражается по формуле [c.450]

Механическое поведение элемента жестко-идеально-пластической конструкции удобнее всего характеризовать при помощи его диссипативной функции D q). Эта функция определяет отнесенную к единице объема скорость диссипации механической энергии при пластическом течении с вектором скорости деформации q. Таким образом, диссипативная функция D q) представляет удельную мощность диссипации, которая должна быть неотрицательной. Так как элемент жестко-идеально-пластической конструкции не обладает вязкостью, диссипативная функция должна быть однородной порядка единицы [c.17]

Качественная схема механизма турбулентности, введенная Л. Ричардсоном, позволяет предположить, что для достаточно больших чисел Рейнольдса статистический режим мелкомасштабных пульсаций в известном смысле однороден, изотропен и практически стационарен. Это важное положение дало возможность А. Н. Колмогорову построить в 1941 г. теорию развитой локально изотропной турбулентности описывающую уже значительный круг реальных турбулентных движений В основу математической теории им были положены гипотезы о характере зависимости распределения вероятностей относительных скоростей в турбулентном потоке от средней удельной диссипации энергии и вязкости. Гипотезы Колмогорова привели к ряду важных количественных выводов и, в частности, к так называемому закону двух третей (средний квадрат разности скоростей в двух точках при некоторых средних расстояниях между ними пропорционален этому расстоянию в степени V3) и его спектральному аналогу ( закон пяти третей ). Выводы теории локально изотропной турбулентности были подвергнуты тщательному экспериментальному изучению в лабораторных и натур-300 ных условиях и получили в общем удовлетворительное подтверждение [c.300]

При движении газового потока через лабиринтное уплотнение происходит расширение газа. Этот процесс осуществляется путем многократного преобразования потенциальной энергии давления в кинетическую энергию газового потока в узкой части. щели с последующей почти полной диссипацией кинетической энергии в камерах лабиринта. Чем большая доля кинетической энергии в каждой камере переходит в теплоту, тем большее сопротивление движению газа создает уплотнение. В направлении от входа к выходу уплотнения давление понижается, удельный объем газа и скорость потока увеличиваются. В зазоре на последнем лабиринте устанавливается наибольшая скорость, которая может достичь скорости критического течения. [c.385]

Рис.7.3.4. Высотные профили удельной скорости вязкой диссипации турбулентной энергии

В этих уравнениях величины р,Ъ,Т, к — давление, удельный объем, температура и энтальпия полного торможения для сечения, в котором значения скорости и энтальпии равны соответственно с и Л. Из соотношений (2.15) следует, что температура Г и энтальпия А для идеального газа для любого сечения потока неизменны по значению произведение р V также постоянно вдоль потока, однако в отдельности давление полного торможения р и удельный объем полного торможения V постоянны для всех сечений только при изоэнтропийном течении. При течении с потерями энергии (диссипацией механической энергии потока), как [c.43]

Вычислим удельную скорость диссипации энергии Х> = ау8у. По (1.13) имеем Так как Ф<1 при Оу—О, то [c.14]

ЧТО напряжения удовлетворяют уравнению Фз =1. -Величина Я связана с удельной скоростью диссипации энергии D = OijEij. Заметим, что D можно представить в виде D = as + xr)j т. е. разложить на мопдность изменения объема ае и мощность формоизмене- [c.22]

Вычислим удельную скорость диссипации энергии, равную мощности внутренних сил в ёдийице объейа 1) = ст ец. Йод-ставляя сюда (5.24), получаем [c.130]

Таким образом, удельная скорость диссипации энергии при вязком течении представляет собой прлржИтельно определенную квадратичную форму. Сравнивая (5,23) с уравнениями линейной теории упругости [25, 36], приходим к выводу о существовании упруговязкой аналогии Деформациям в теории упругости соответствуют скорости деформации в теорий вязкого течения, коэффициенту jx соответствует модуль сдвига, а коэффициенту v—модуль объемной Деформации. Этот факт позволяет перенести в теорию вязкого течения многие результаты теории упругости. Однако необходимо помнить, что эти результаты могут касаться только / теории краевых задач вязкого течения, возникающих при применении метода прямых разложений (см. п. 2.1). [c.130]

Величину Y по традиции часто называют поверхностной энергией на самом деле она представляет собой необратимую работу (на единицу площади), так как трещины всегда необратимы. Для ее обозначения применяются также следующие термины удельная энергия диссипации, энергия разрушение, ффективная поверхностная энергия, скорость освобождения Упругой энергии (последний термин —для величины, рав-вои 2у). [c.21]

Г. П. Черепанов в 1968 г. вывел теоретическую зависимость скорости роста усталостной трещины от характеристик коэффициента интенсивности напряжений и решил некоторые конкретные задачи (аналог задачи Гриффита, трещина в слое под действием циклического момента и др.). В основу им была положена некоторая модификация физических представлений Дж. Р. Ирвина и Э. О. Орована об удельной диссипации энергии. Из выведенной зависимости, в частности, при не слишком высоком уровне напряжений получается эмпирическая формула П. К. Париса. [c.414]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...