Модуль объемной деформации

Величина К называется модулем объемной деформации. Из формулы (6.32) видно, что при деформации тела, материал которого [c.178]

Она определяется по формуле = а/К, где величина а - (а + Tj, + )/3 - среднее напряжение в точке, а коэффициент К = /[3(1 - 2v)] - модуль объемной деформации. При положительном а величина г у должна быть также положительной. Это возможно только в том случае, если К >0 или v < 0,5. Следовательно, [c.48]

Величина К называется модулем объемной деформации. Из формулы (6.54) видно, что при деформации тела, материал которого имеет коэффициент Пуассона jji = 0,5 (например, резина), объем тела не меняется. [c.196]

Имеется указание на то, что в одном из расчетов применительно к маслу mil-0-5606 модуль объемной деформации был принят [c.403]

Однако при помощи косвенной проверки возможных значений модуля объемной деформации была получена величина [c.403]

Здесь К= - - —г—модуль объемной деформации ( 6.2), 3(1—2vo) [c.504]

Модуль объемной деформации. [c.40]

Модулем объемной деформации Ко называется инвариантный коэффициент пропорциональности между величинами гидростатического давления (трехосного равного сжатия или растяжения) р, действующего на элемент материала, и объемной деформации А этого элемента [c.40]

К — постоянная, к — индекс — кинетический , например, Е . к — постоянная также главное направление и параметр также модуль объемной деформации. к — кажущийся модуль объемной деформации. [c.14]

Определить модуль объемной деформации и наибольшие по абсолютной величине относительные деформации для стального [c.62]

Здесь [X — упругие постоянные Ламе, связанные с модулем Юнга Е, коэффициентом Пуассона v, модулем сдвига G и модулем объемной деформации К соотношениями [c.42]

Следовательно, из четырех упругих постоянных Л, //, Е и модуля объемной деформации К = /3(1 — 2и) независимы только любые две. Размерности величин Л, /л, К, Е совпадают с размерностью напряжения или давления. Эти параметры положительны. Коэффициент Пуассона — величина безразмерная. Ограничение его возможных значений следует из условия X > О и //>0 — 2- Значение и = Y2 соответствует несжимаемому материалу. Опыт показывает, что для всех известных изотропных материалов > 0. Было сделано много попыток доказать, что нижняя граница для и равна нулю, а не —1, но до- [c.32]

Отсюда следует, что задача линейной вязкоупругости в изображениях совпадает с соответствуюш ей задачей для упругого тела. Следовательно, и решения этих задач совпадают, с той лишь разницей, что постоянная 1/ 2G) заменяется изображением J. Модуль объемной деформации в решении сохраняется. Если решение линейной задачи теории упругости известно, то будут известны изображения сг , e j. Построив по найденным изображениям оригиналы, определим искомые решения (Tij t, ж), Sij t,x). [c.54]

Для определения модуля объемной деформации К и параметров нелинейности A3, 0 3 используем кривую/ в (рис. 1.21), полученную при Т = 303 К. [c.77]

Здесь К — модуль объемной деформации. Для несжимаемых материалов вместо второго из уравнений (2.9) используется условие = 0. [c.44]

Здесь обозначено в = вкк — относительное изменение объема, = сг/ А /3 — среднее (гидростатическое) напряжение, О — мгно-венно-упругий модуль сдвига, К — мгновенный модуль объемной деформации. Функция Г( ) характеризует реологические свойства материала и называется ядром ползучести. [c.213]

Для определепия модуля объемной деформации К и Рис. 11.13 [c.259]

Она определяется по формуле Еу = а /ЙГ, где величина а = (Ох + <5у +аг) / 3 - среднее напряжение в точке, а коэффициент К = Е /[ 3(1 - 2 ) - модуль объемной деформации. При положительно.м о величина у должна быть также по.чожительной. Это возможно только в том случае, если К > 0 или < 0,5. Следовательно, значение коэффициента Пуассона для изотропного тела не может превыишть 0,5. [c.19]

В этих уравнениях (i), вц (1) — девиаторы тензора напряжений и деформаций, Зе ( ) — объемная деформация, а ( ) — среднее напряжение в элементе с координатой х, О ( ) — упругомгновенный модуль сдвига, Е (t) — упругомгновенный модуль объемной деформации. Здесь и далее для сокращения письма явная зависимость напряжений и деформаций от аргумекта х иногда не указывается. Через Kl t, т) обозначено ядро сдвиговой деформации ползучести, (i, х) — ядро объемной деформации ползучести, X — радиус-вектор, р (х) — функция неоднородного старения, характеризующая закон изменения возраста элементов стареющего тела относительно элемента с координатами х = = 0, [c.15]

В частности, для изотропного однородного стареющего теЦа принцип Вольтерра остается справедливым при допущении, что ползучесть имеет место только при сдвиговой деформации, а объемная деформация упруга, т. е. модуль сдвига — оператор, а модуль объемной деформации — константа. При этом на границу тела могут быть наложены упругие связи, или стареющее вязкоупругое тело может контактировать с упругим. [c.283]

Для разрешения данного противоречия в [83] при выводе уравнения прессования используется известное в механике грунтов правило Терцаги, в соответствии с которым модуль объемной деформации прессовки пропорционален давлению прессования. [c.78]

Таким образом, удельная скорость диссипации энергии при вязком течении представляет собой прлржИтельно определенную квадратичную форму. Сравнивая (5,23) с уравнениями линейной теории упругости [25, 36], приходим к выводу о существовании упруговязкой аналогии Деформациям в теории упругости соответствуют скорости деформации в теорий вязкого течения, коэффициенту jx соответствует модуль сдвига, а коэффициенту v—модуль объемной Деформации. Этот факт позволяет перенести в теорию вязкого течения многие результаты теории упругости. Однако необходимо помнить, что эти результаты могут касаться только / теории краевых задач вязкого течения, возникающих при применении метода прямых разложений (см. п. 2.1). [c.130]

Здесь t — время, r — радиус-вектор точки, Ti — возраст элемента среды в момент приложения напряжений. Suit, г) и eait, г) — компоненты девиаторов тензоров напряжений и деформаций, о( ,г) — среднее напряжение, e(i, г)—средняя деформация, G(i) — мгновенный модуль сдвига, E it) — мгновенный модуль объемной деформации, Kiit,x) и K it, х) ядра сдвиговой и объемной деформации ползучести. Указанные ядра можно представить в форме [1, 2] [c.443]

Если объемная деформация упругая, то о = ао/ЪК, где К — модуль объемной деформации. В этом случае вполне естественным является рассмотрение процессов в пятимерных совмещенныых векторных евклидовых пространствах Е , Еб с общим репером е , где к = 1,2,..., 5. В этом случае тензорам ij) = = o Sгj) + Эгj) ( гу) ao(Sij) + (8 у) ставятся в соответствие векторы деформаций Э и напряжений а согласно формулам [c.395]

Смотреть страницы где упоминается термин Модуль объемной деформации : [c.82] [c.124] [c.20] [c.39] [c.20] [c.128] [c.771] [c.79] [c.109] [c.110] [c.65] [c.64] [c.590] [c.592] [c.54] [c.48] [c.58] [c.98] [c.152] [c.26] [c.67] [c.410] [c.182] [c.196] [c.230] [c.396]

Сопротивление материалов 1986 (1986) -- [ c.196 ]

Механика слоистых вязкоупругопластичных элементов конструкций (2005) -- [ c.48 , c.54 ]

Теория упругости и пластичности (2002) -- [ c.44 ]

Сопротивление материалов (1962) -- [ c.81 ]

Пластичность Ч.1 (1948) -- [ c.50 ]

Сопротивление материалов (1962) -- [ c.88 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...