Фазовая толщина

Тип карбидного Время насы- Фазовый Толщина, мь м [c.154]

Благодаря этим свойствам те частотные интервалы, в которых 1т6 = О, называют полосами прозрачности (или пропускания), а все остальные части спектра — полосами непрозрачности. Полосы пропускания для мультислоя с однородной фазовой толщиной — Фь) непосредственно определяются из уравнения (3.10..6). Каждая полоса пропускания простирается от 0 — ДО до 0 + АП, где 0 — центральная угловая частота (рис. 3.16). Величины 0 и ДО можно сразу вычислить, заметив, что при а = 0 мы имеем = 1, а при [c.187]

В соответствии с этим, изменяя угол падения, можно сдвигать и максимум пропускания. Величина дчг — это фазовая толщина, соответствующая д-му максимуму пропускания, и д называют порядком промежуточного слоя. При очень больших д > 1(Я) отношение поперечного размера к толщине пленки является важным параметром, которым определяется пропускание. Принцип действия таких устройств легче всего понять, рассматривая их как оптические резонаторы соответствующая теория будет рассмотрена в гл. 7. При малых д влияние апертуры несущественно и всю систему можно считать бесконечной в направлении, перпендикулярном оси расслоения. В дальнейшем нашем рассмотрении мы будем пользоваться именно этим предположением. [c.204]

Используя М-матрицу для системы (ВН) (задача 7), вычислите матрицу для симметризованной системы (ВН) В. Кроме того, вычислите показатель преломления и фазовую толщину эквивалентного единичного слоя (см. задачу 10). [c.238]

Вычислите эквивалентный показатель преломления и фазовую толщину симме [c.241]

Постройте график зависимости эквивалентного показателя преломления и фазовой толщины симметричной тонкопленочной системы pqp от величины 2ф + ф . (См работу [50]). [c.242]

Рассмотрите два симметричных мультислоя, таких, что показатель преломления каждого слоя в первой системе является обратной величиной к показателю преломления соответствующего слоя во второй системе. Кроме того, предположите, что фазовые толщины соответствующих друг другу слоев у двух систем одинаковы. Покажите, что эквивалентный показатель преломления первой системы равен обратному эквивалентному показателю преломления второй системы. (См. работу [51].) [c.242]

Природа первичных образований, фазовый состав и изменение концентрации по толщине диффузионного слоя могут быть описаны [c.229]

Это означает, что конвективными членами можно пренебречь, если амплитуда пульсаций пузырька во много раз меньше толщины температурного погранслоя в фазах. При существенности внешней (в жидкости) температурной задачи (а она существенна при наличии фазовых переходов) определяющим является второе условие в силу D P <С При достаточно высокочастотных пульсациях реализуется и тогда ограничение (5.8.7) становится более сильным, чем а А а . Хотя следует ожидать, что при тонких температурных погранслоях значение слагаемых с dQ d , появляющихся из-за сферической геометрии задачи, становится мало. Во всяком случае, при б < ао Даже при нарушении (5.8.7), указанные нелинейные конвективные члены-в (5.8.6) могут быть отброшены. Действительно, [c.297]

Если образец имеет тонкий поверхностный слой, отличающийся от основного металла по структуре и фазовому составу (например, при науглероживании и обезуглероживании, нанесении покрытий или химико-термической обработке), то используют косые шлифы, плоскость которых расположена под острым углом к поверхности образца. Такие шлифы позволяют более детально исследовать структуру тонкого поверхностного слоя, облегчают измерение его микротвердости или толщины. [c.309]

В зависимости от того, каким способом зарегистрирована интерференционная структура на светочувствительном материале, а именно в виде вариации коэффициента пропускания (отражения) света или в виде вариации коэффициента преломления (толщины рельефа) светочувствительного материала, принято также различать амплитудные и фазовые голограммы. Первые называются так потому, что при восстановлении волнового фронта модулируют амплитуду освещающей волны, а вторые — потому, что модулируют фазу освещающей волны. Часто одновременно осуществляются фазовая и амплитудная модуляции. Например, обычная фотопластинка регистрирует интерференционную структуру в виде вариации почернения, показателя преломления и рельефа. После процесса отбеливания проявленной фотопластинки остается только фазовая модуляция. [c.22]

Это подтверждает, что все силовые параметры уравнения зависят от температуры. Следовательно, влияние температуры не только велико, но и весьма многообразно. Деформация стержня проявляется при следующих обстоятельствах при неравномерном прогреве формы и стержня по высоте при неравномерном прогреве стержня по толщине и ширине при различных средних термических расширениях оболочки и стержня при неоднородности структурно-фазового и химического составов материала. [c.406]

Связь толщины пленки и расхода дает (4.11) или (4.12). Особенность процесса конденсации состоит в том, что расход жидкости здесь неизвестен, он сам определяется интенсивностью конденсации. Используя универсальное условие совместности для потока энергии в случае умеренной интенсивности фазового перехода (п. 1.7.5) [c.177]

С. А. Новиков, Ю. И. Тарасов, 1962) привело к экспериментальному обнаружению ударных волн разрежения, возможность которых следует из отрицательности кривизны адиабаты разгрузки (d p/dV <0). В экспериментах, описанных в последних двух статьях, при столкновении встречных волн разрежения, обусловленных обратным фазовым превращением в железе, наблюдался гладкий откол металла, что свидетельствует об очень малой толщине ударных волн разрежения из-за чрезвычайно высоких скоростей обратного фазового перехода е а. Эти исследования явились доказательством существования ударных волн разрежения у веществ, имеющих точки излома на ударной адиабате. [c.274]

В некоторых случаях, например в кольцевых лазерах или системах с многопроходными кюветами (лазеры на красителях, системы полного вывода из резонаторов и др.), диэлектрические зеркала располагаются под наклонным углом падения. При этом покрытия изготовляются несколько более толстыми, чем для обьмных лазерных зеркал. Это нужно для того, чтобы компенсировать множитель со8 0, входящий в условие резонанса Апёсоъв = Х0. Из-за различия величин и отражение волн с 8- и р-поляризацией различно. При этом у стоп с одинаковой фазовой толщиной величины и Кр в центре полосы непрозрачности даются соответственно выражениями [c.198]

Если пренебречь наличием подложки, то поле, проникающее в щель, в ней же и затухает. На самом же деле из-за конечности толщины щели (1 между средой, на которую падает волна и подложкой хвост затухающей волны может достичь подложки и прив)ести к туннелированию энергии через щель. При этом наличие второй границы раздела приводит к появлению второй затухающей волны, распространяющейся уже в обратном направлении, к первой границе раздела и т. д. Эта бесконечная последовательность отражений порождает результирующее распределение поля, состоящее из двух затухающих волн в щели, прошедшей волны в подложке и отраженной волны в первой среде. Амплитуды соответствующих полей можно найти с помощью характеристических М-матриц. Нужно лишь при определении импеданса и фазовой толщины учитывать тот факт, что угол является комплексным 9 = тг/2 + / 2", т.е. = п с1 к со%в = = /ЛgАгозЬ. Применим, например, выражение (3.12.19) для вы- [c.227]

Рассмотрите металлическую подложку с нанесенным двойным noKpbiTHeML j каждое из которых имеет одинаковую фазовую толщину ф. Покажите, что отражатель- [c.241]

Подставляя п = 1,5, /i = 1 см, /V = 30, X = 5000 А, получим для разреи]ающей силы эшелона Майкельсона с общей толщиной 30 см (А = 3-10 ) то же, что и для отражающей фазовой решетки с профилированным штрихом общей длиной 15 см. Исходя из этого и учитывая большие затруднения, связанные с изготовлением большого числа пластин одинаковой толщины (с точностью до 0,11), можно сделать заключение о непрактичности использования эшелона Майкельсона. [c.153]

Исследуем отражение и преломление плоской квазимонохро-матической волны, падающей на поверхность пл 1стины толщиной I (рис. 5.26). Рассмотрение будет простым, так как надо лишь установить зависимость разности хода А от геометрических параметров (угол падения волны и толщина пластинки). Более подробное изложение (установление фазовых и амплитудных соотношений, а также поляризация волны) не требуется, хотя, используя формулы Френеля, задачу можно решить сколь угодно полно. Правда, следует помнить, что формулы (2.9)—(2,11) были получены для одной границы раздела между двумя беско- [c.210]

Значение предложенного Аббе метода оценки разрешающей силы микроскопа заключается также в том, что он открывает дополнительную возможность его применения любой волнистый рельеф можно рассматривать как некоторую фа.ювую решетку. Для наблюдения ее изображения нужно превратить такую фазовую решетку з амплитудную, т.е п систему светлых и темных полос. В теории фазовой решетки доказывается, что это можно сделать, если уменьшить или увеличить на п/2 разность фаз между волнами, ответственными за нулевой спектр и спектры высших порядков. Цернике указал, что для этого достаточно внести тонкую стеклянную пластинку в фокальную плоскость объектива микроскопа. На область в центре такой пластинки, где локализован максимум нулевого порядка, наносится тонкий прозрачный слой, который изменяет на п/2 фазу волны, распространяющейся в направлении только этого спектра. Для осуществления такого изменения фазы глой вещества с показателем преломления п должен иметь толщину ./4(п — 1). Этот метод, получивший название фазового контраста, позволяет исследовать очень нечеткие структуры и играет большую роль в различных приложениях. [c.344]

Можно достичь еще большей яркости изображений, если не задерживать колебания, приходящие в точку В от четных зон, а сообщить им изменение фазы на п. Такую фазовую зонную пластинку изготовил впервые Р. Вуд, покрыв стекло тонким слоем лака и выгравировав на нем зянную пластинку так, что оптическая толщина нечетных зон отличалась от толщины четных на величину [c.158]

Решетки, изображенные на рис. 9.22, представляют собой, по существу, фазовые решетки, отдельные элементы которых отличаются не различием в отражающей или пропускающей способности, влияющей на амплитуду волны, а своей способностью изменять фазу волны. В данном случае изменение фазы происходит вследствие геометрической формы пластинки, отражающей или пропускающей волну. Можно воздействовать на фазу волны, осуществляя различие в показателе преломления пропускающего слоя при его неизменной толщине такого рода фазовые решетки удается создавать, вызывая в прозрачном теле ультраакустическую волну. Была осуществлена и фазовая решетка, основанная на различном изменении фазы волны при отражении от стекла и металла (С. М. Рытов [c.206]

Направленность антистоксова рассеяния (см. рис. 41.14) объясняется фазовыми соотношениями между волнами, испускаемыми диполями pas, рэсположенными в различных точках рассеивающей среды, т. е. представляет собой интерференционный эффект, аналогичный эффектам, рассмотренным на примерах излучения лазера (см. 222), генерации гармоник (см. 236) и параметрической люминесценции и усиления (см. 238). Как и любой интерференционный эффект, результат сложения вторичных антистоксовых волн зависит от геометрических условий опыта. Примем, что усиление на толщине d рассеивающего слоя велико ( jd 1, это необходимо для наблюдения ВКР). Пусть, кроме того, радиус возбуждающего пучка а меньше радиуса зоны Френеля с номером, равным as[c.858]

Доказана роль paaMepHoi o фазового и размерного ориевтацио -ного эффектов в формировании структуры и субструктуры слоев. Возможно замораживание метастабильных ориентаций и структур, выгодных на начальных стадиях роста, и сохранение их при больших толщинах слоев. [c.196]

Возможность появления i всех указанных трещин предопределяет условия ра- иоо боты изложницы. Распределение температуры по толщине ее стенки и различные периоды формирования слитка показано на рис. 163. Неравномерность и цикличность нагрева и охлаждения отдельных участков изложницы являются причиной развития термических напряжений, которые и вызывают появление трещин. Все другие факторы влияют только на скорость их развития. К числу таких факторов следует отнести наличие несплош-ностей, изменение фазового и химического составов при циклических нагревах, механичсхкое воздействие заливаемой стали и т.д. [c.339]

Пластинки в четверть и полволны называются фазовыми. Фазовые хроматические пластинки изготавливают обычно из кварца или исландского шпата. Оценим, например, толщину пластинки в 1/4 волны, вырезанную из исландщсого шпата. Для Х = 5900 А (желтый цвет) исландский шпат имеет разность По— ==0,172. Отсюда по формуле (18.3) получаем толщину пластинки с1 = = 8,6-10 см. Для = 4600 А (синий свет) о— = 0,184 и < = 7,8- 10 см. Как видно, толщина четвертьволновой пластинки очень мала, так что ее изготовление представляет собой большие трудности. Поэтому обычно пластинку делают толще настолько, чтобы она создавала, разность хода ( г-1-1/4) X, где т — целое число. [c.52]

Исследуя форму индуцированных импульсов, Фабер пришел к выводу, что фазовый переход осуществляется в три хорошо различимые стадии. Сначала сверхпроводящая нить, параллельная поверхности, растет в продольном направлении с постоянной скоростью порядка 10 см/сек, затем расширяется, и вокруг средней части образца за 0,1 сек образуется сверхпроводящая оболочка толщиной 5-10 см, которая увеличивается за счет внутренней части образца, пока из него не будет вытеснен весь поток, вероятно, сквозь маленькие щели в оболочке. Последний процесс протекает лчень медленно, в течение нескольких секунд. [c.660]

Пленки п коллоиды. Намаз ниченность пленок в продольном магнитном ноле значительно меньше /Уд/4-it , что объясняется проникновением в них поля. В результате, когда приложенное иоле достигает критической величины Нуф,, отнесенная к единице объема работа магнитных сил оказывается меньшей так что для возникновении фазового перехода в пленке необходимо дальнейшее увеличение поля. Нужно также иметь в виду, что величина —поверхностная свободная энергия границы раздела между сверхпроводящей фазой п вакуумом — может отличаться от поверхностной энергии а границы раздела между нормальной фазой и вакуумом. Учитывая эту разницу поверхностных анергий, можно показать, что критическое ноле h для пленок толщиной 2а > X может быть представлено следующим образом [c.661]

Рассмотрим методику определения скорости уноса покрытия в предположении, что абляция протекает в стационарных условиях (и = onst), а фазовые и химические превращения на поверхности раздела фаз происходят в слое пренебрежимо малой толщины. [c.471]

Внутреннее строение Земли оценивается по известной массе, моменту инерции земного шара и на основе изучения упругих волн от землетрясений. Получено, что плотность вещества в центре Земли рц>12,2 г/см и ядро Земли отделено на глубине 2900 км от лежащих выше слоев резким скачком плотности, порядка 4 г/см . Скачкообразные изменения плотности с глубиной могут быть вызваны изменением как состава пород, так и их фазового состояния [6]. Кора континентов в 3—10 раз толще коры океана. Толщина коры континентов различна на платформах (30—40 км) и в геосинклиналях (40— 80 км). В зонах самых высоких гор Памира и Гималаев она достигает 70—80 км. Нижняя граница коры — граница Мохоровичича М — в этих областях образует корни гор, которые глубоко (на 30—40 км) по сравнению с платформенными равнинными районами внедряются в мантию. Кора океанов — тонкая, около 4—8 км. Граница М залегает здесь на глубине 10—15 км. Разность глубин границы М на континентах и в океанах составляет 20—50 км. Средняя плотность коры на континентах 2,7—2,8 г/см8, под океанами 2,9 г/см . Плотность верхней мантии 3.3—3,4 г/см . На континентах поверхность мантии образует впадины, в океанах — огромные выступы. Земная кора континентов и океанов различается по значениям скорости распространения упругих волн. Кора океанов не содержит слоев со скоростью распространения продольных волн 6 км/с, характерных для коры континентов. [c.1180]

В [1, 5] также приводятся результатьг экспериментальных и теоретических (в нелинейной постановке) исследований характеристик развитого волнового течения пленки. Волны, качественный анализ которых был дан в п. 4.3.1, строго говоря, во многих случаях не могут анализироваться в рамках линейной теории, поскольку их амплитуда нередко превосходит среднюю толщину пленки 5q (хотя условие а X обычно выполняется). Возможности теоретического исследования волн конечной амплитуды, как упоминалось в п. 3.3.5, весьма ограничены. Стационарные уединенные волны, фазовая скорость которых определяется уравнением (3.23), возможны и наблюдаются в экспериментах с гравитационными пленками. Однако во многих экспериментальных установках и технических аппаратах длина поверхности в направлении течения, по-видимому, бывает [c.171]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...