Закон Пуазейля

В частном случае ламинарного течения с гармоническим изменением расхода по времени в закон Пуазейля (1.82), записанный для данного момента времени, надо ввести поправочный коэффициент и, который, по исследованиям Д. II. Попова, является функцией безразмерной частоты [c.140]

При увеличении скорости течения жидкости в трубе возникают завихрения, которые нарушают ламинарное течение жидкости. Подкрашенная струя разрывается, и краска перемешивается в трубе (рис. 333, б). Такое течение называется турбулентным. При турбулентном течении падение давления в трубе резко возрастает — оно оказывается пропорциональным уже не скорости течения (закон Пуазейля), а квадрату скорости. Изменяется и распределение скоростей по сечению трубы. Скорости гораздо быстрее растут у края трубы и мало изменяются в средней части. Градиент скорости у стенок трубы оказывается очень большим. [c.553]

Однако если бы течение в трубке в указанном примере Кен-нарда происходило по закону Пуазейля (как для сплошной среды), то для снижения давления в колбе вдвое понадобилось бы не 3 минуты, а 2 часа. [c.174]

Заменив в уравнении (5.17) I его значением (р — а г = dl2, получим аналитическое выражение закона Пуазейля [c.70]

Формула (XI. 10) выражает известный закон о том, что секундный объемный расход жидкости при установившемся ламинарном движении несжимаемой жидкости в цилиндрической трубе круглого сечения пропорционален перепаду давления на единицу длины трубы и четвертой степени ее радиуса (или диаметра). Этот закон часто называется законом Пуазейля, исследовавшего законы движения крови по капиллярным сосудам. [c.248]

Вид формулы для импульса сил трения следует из эмпирического закона Дарси [34, 35,]. Эту формулу можно получить также теоретически, если использовать закон Пуазейля для течения вязких жидкостей [36]. [c.235]

Формула (3.7) составляет закон Пуазейля, установленный, экспериментально Гагеном в 1839 г. и Пуазейлем в 1840 г. Хорошее согласование этого закона с опытами является одним-из главных подтверждений правильности закона вязкого трения в жидкости и исходной схематизации явления. [c.47]

Определение динамической вязкости производится на основе закона Стокса или закона Пуазейля. [c.183]

Согласно закону Пуазейля, количество жидкости Q, обладающей динамической вязкостью т] и протекающей под действием не- [c.183]

Задача 2.23. Определить потерю давления в диффузоре с начальным d=lO мм и конечным 0 = 20 мм диаметрами, если вязкость жидкости v=l Ст плотность р = 900 кг/м расход Q=1 л/с угол диффузора а = 5°. При решении задачи считать, что в любом сечении диффузора существует стабилизированное ламинарное течение и справедлив закон Пуазейля. [c.42]

При ламинарном режиме вместо формул (2.10) и (2.11) обычно бывает удобнее воспользоваться зависимостью, называемой законом Пуазейля, [c.69]

Указание. Воспользоваться выражением для числа Re через Q и законом Пуазейля, исключить из них расход Q и, определив критический перепад давления, соответствующий смене режима, сравнить его с заданным перепадом. [c.73]

Соотношение (3-27) представляет собой закон Пуазейля. Соотношение (3-28) известно под названием закона Блазиуса. [c.76]

Это закон Пуазейля. Постоянная А в этом выражении зависит от формы сечения, числовые значения А приведены в табл. 8-1. [c.251]

Формула (5.47) выражает закон Пуазейля. [c.168]

Однако при движении вязких нефтей и масел по соответствующим трубопроводам не меньшее значение имеет и закон Пуазейля. Ламинарным будет дви кение жидкости по капиллярам при течении крови по кровеносным сосудам, при движении питательных соков в стволах растений и деревьев. Близкие закономерности наблюдаются при движении воды или нефти в земле в тонкопористых грунтах. [c.49]

Применение закона Пуазейля при измерении вязкости [c.49]

Потеря напора (закон Пуазейля) [c.467]

В общем случае КС можно представить в виде пористого тела, тогда для описания ламинарного течения, чаще всего встречающегося в таких структурах, можно воспользоваться законом Пуазейля [c.63]

При ламинарном движении среды в прямых каналах (Re< <2300) коэффициент гидравлического сопротивления К подчиняется закону Пуазейля, в соответствии с которым этот коэффициент является функцией критерия Re, а именно [c.217]

Пропускная способность ц единицы поверхности фильтра и соответственно расход О фильтра могут быть выражены зависимостями, вытекающими из закона Пуазейля [c.609]

Полученное выражение для коэффициента сопротивления отражает закон Пуазейля о движении жидкости в трубах. Однако этот закон имеет место только при сравнительно небольших числах Рейнольдса (Re<2300), когда течение в трубах носит упорядоченный, слоистый (ламинарный) характер. При больших числах Re картина течения меняется и зависимость (6.16) уже использовать нельзя. [c.150]

Обращаясь к пористой среде, рассмотрим предельный случай движения одиночного каравана пузырей по заполненному газом образцу. В этом случае скорость релаксации градиента давления в норовом пространстве диктуется скоростью релаксации градиента давления вдоль каравана пузырей. Для пояснения этого утверждения достаточно проанализировать скорость релаксации градиента давления в перовом канале длины заполненном свободным газом. В первом приближении поровый канал может быть представлен в виде системы широких пор объемом V каждая, соединенных узкими капиллярами длиной / и радиусом R. Предполагая, что в капиллярах газ течет по закону Пуазейля, запишем балансовое соотношение для расхода газа в г-й поре [c.137]

Следует отметить существенное различие в процессах фильтрования с закупориванием пор и с образованием осадка. Как уже отмечалось выше, фильтрование с закупориванием пор сопровождается выделением частиц суспензии внутри капилляров перегородки. Очевидно, что производительность фильтра в этом случае существенно зависит от объема пор, в которых осаждаются частицы. Наиболее распространенным является фильтрование с постепенным закупориванием пор, названным Германсом и Бреде стандартным . В этом случае при фильтровании частицы твердой фазы проникают внутрь фильтровальной перегородки и откладываются там равномерно по длине капилляров с постепенным уменьшением их радиуса. Исходя из закона Пуазейля с постепенным его преобразованием для стандартного закупорочного фильтрования можно получить уравнение [c.297]

Явления, в основе которых лежит инерция жидкости, конечно, не описываются уравнениями Стокса. Например, две од ина-ковые сферы, падаюш,ие вдоль линии центров, испытывают одинаковое сопротивление и движутся с одинаковой скоростью. Следовательно, при их падении расстояние между ними должно оставаться фиксированным [60]. Однако можно показать, что при любом ненулевом числе Рейнольдса верхняя сфера испытывает меньшее сопротивление, чем нижняя, и, следовательно, верхняя сфера в конце концов догонит нижнюю [24]. Другой пример соответствует нейтрально плавающей сфере, центр которой смещен относительно оси вертикального кругового цилиндра, в котором вязкая жидкость течет по закону Пуазейля. В соответствии с уравнениями Стокса [7] сфера будет находиться все время в постоянном положении относительно оси. Если, однако, принять во внимание инерционные члены, то боковая сила будет стремиться передвинуть сферу поперек линий тока [53]. Чем меньше число Рейнольдса, тем меньше при прочих равных условиях инерционные эффекты. Но так как течения, для которых число Рейнольдса тождественно равно нулю, не могут существовать, инерционные эффекты должны проявляться в некоторой степени во всех реальных системах. [c.60]

В соответствии с законом Пуазейля динамическое давление равно [c.86]

В пределах справедливости принятого приближения, когда величина a/i o мала, член в первых квадратных скобках левой части представляет собой дополнительную силу (по сравнению с законом Пуазейля), необходимую для проталкивания жидкости через трубу. Второй член — средняя скорость, с которой жидкость проходит сечение цилиндра. Их произведение дает дополнительную диссипацию энергии, вызванную присутствием сферы в поле течения. Первый член в правой части выражения (7.3.65) есть сила трения, испытываемая сферой [формула (7.3.30)], а второй член соответствует локальной скорости невозмущенного параболического поля в окрестности сферы. Таким образом, в случае достаточно малой сферы произведение силы сопротивления и скорости в месте нахождения сферы также дает дополнительную диссипацию энергии, вызванную наличием препятствия в поле течения. Этот вывод подтверждается более непосредственным и общим анализом Бреннера [4], основанным на теореме взаимности, выведенной в разд. 3.5 и используемой в разд, 3.6. [c.353]

В последующих рассуждениях принимаем, что поле скорости в цилиндре соответствует первоначальному невозмущенному течению Пуазейля, каким оно было бы в пустой трубе, за исключением тех возможных возмущений, которые могут быть заданы на концах цилиндра. Чтобы закон Пуазейля был применим в разбавленной системе, необходимо, чтобы отношение площадей частиц и стенок было малым. Наше рассмотрение ограничено, таким образом, случаями, когда a lf RJa)< i. Однако без более детального исследования, учитывающего all и а// о, невозможно точно указать, насколько малым должно быть это отношение площадей. Нетривиальный случай, отвечающий другому предельному условию a lf RJa) i, возникает при RJa оо и соответствует течению через неограниченное облако частиц. В этой ситуации для приближенного описания динамики системы можно использовать подход, основанный на представлении об обтекании частиц однородным потоком жидкости, что соответствует отсутствию стенок. Приблизиться к этому предельному случаю можно даже в очень разбавленных суспензиях, если частицы малы. [c.415]

В чем же причина отклонений от закона Пуазейля, основывающегося на законах внутреннего трения иагдко-стн Ответу па этот вопрос посвящен следующий раздел. [c.40]

Такая картина течения напоминает движение частей подзорной трубы или телескопа при его раздвпженни — такой случай течения называют также т е л е с к о п и-чески м. При таком течении жидкости через капилляр может строго соблюдаться параболический профиль скоростей, с чем. и связана приложимость закона Пуазейля. [c.41]

Особое значение имеет закон Пуазейля в лабораторной практике, так как дает наиболее простой и точный способ измерения коэффициента впутрегшого треиия яшдкостей. Почти все определения вязкости в физических, химических и иных лабораториях производятся именно на основе формулы (1.3) с применением приборов, в которых [c.49]

Линейные гидродроссели имеют линейную характеристику Дрдр = = KQ. Такой вид зависимости достигается за счет ламинарного течения жидкости внутри дросселя. Поэтому основной расчетной зависимостью для линейных дросселей является закон Пуазейля (5.6). [c.174]

Поскольку Хирасаки и Лаусон предполагали, что смачивающие пленки толстые, давление в них считалось равным давлению в пузыре. За счет разности давления в смачивающих пленках, принадлежащих различным пузырям, жидкость стремится перетечь от одного пузыря к другому, неся на себе ламеллу. Используя теорию Брезертона, Хирасаки и Лаусон оценили перепад давления, необходимый для такого движения. Он оказался по порядку величины равным Са / <т/гс, где - радиус кривизны границы Плато - подгоночный параметр теории. Суммируя вклады всех ламелл в караване, авторы записали закон его движения в виде обобщенного закона Пуазейля. Оказалось, что отношение кажущейся вязкости каравана, состоящего из N ламелл, к вязкости материнской жидкости имеет порядок . Для типичных фильтрационных условий течения капиллярное число имеет порядок Са й 10 -10 , поэтому кажущаяся вязкость превышает вязкость материнской жидкости на много порядков 10—ЮОЛ Как и при рассмотрении вопроса о начальном перепаде давления, мы сталкиваемся с оценкой, в [c.112]

Для чисел Кнудсена Кп = 0,01 и меньше применим закон Пуазейля (2.5.8). В области давлений, где длина среднего свободного пробега хотя и мала, но ею полностью пренебрегать нельзя (0,01 < Кп <С 0,1), все еще можно применять решение уравнения Навье — Стокса, получаемое из закона Пуазейля. Однако нужно делать поправку, позволяющую учесть шроскальзывание газа у твердой границы [30]. Удовлетворительный теоретический подход, пригодный в промежуточной области, примерно соответствующей числам Кнудсена в интервале 0,1 < Кп < Ю, пока еще отсутствует, хотя для этой области и имеются эмпирические зависимости [8], относящиеся к течению в каналах. [c.68]

Для случая, когда жидкость движется по закону Пуазейля, причем скорость набегающего потока равна /q, Болин получает [c.366]

Ирмей [51] в своем остроумном анализе, учитывающем многие факторы, предположил, что течение в пористой среде можно в конечном итоге идеализированно представить как движение жидкости в двумерном поровом канале с параболическим профилем скорости, снова приняв тем самым модель, соответствующую закону Пуазейля. Таким образом, ни одно из более общих исследований не дает возможности вычислить постоянную Дарси для реальной упаковки частиц. [c.468]

Эти данные подтверждают возможность описания фазового потока жидкости в полимерных образцах законом Пуазейля. Следует отметить, что, поскольку величина потока через образцы ПЭНП с искусственными микродефектами соизмерима с величиной потока при активированной диффузии жидкости через бездефектные образцы, то в расчете размеров дефектов учитывалась разность этих потоков. Для ПЭТФ величина потока при активированной диффузии через бездефектные образцы на два десятичных порядка ниже потока через образцы с отверстиями. [c.97]

Прикладная газовая динамика. Ч.2 (1991) -- [ c.174 ]

Методы подобия и размерности в механике (1954) -- [ c.47 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.46 , c.478 ]

Гидродинамика при малых числах Рейнольдса (1976) -- [ c.51 , c.60 , c.68 , c.86 , c.468 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.382 ]

Динамическая теория звука (1960) -- [ c.250 ]

Справочное пособие по гидравлике гидромашинам и гидроприводам (1985) -- [ c.65 , c.66 , c.274 , c.300 ]

Теплопередача (1965) -- [ c.410 ]

Тепломассообмен (1972) -- [ c.339 ]

Справочник по электротехническим материалам (1959) -- [ c.81 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.474 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...