Момент времени центробежный

При спокойном движении фронт, зародившейся в точке А (в момент времени to) волны возмущения, по истечении продолжительного времени t уйдет (так же как и в случае вертикального стержня на рис. 15-7, а) за пределы интересующей нас области, причем в районе точки А останется некоторый подпор величиной Ah (см. продольный разрез потока на рис. 15-8, а). Этот небольшой подпор при рассмотрении установившегося движения (оставшийся после того, как неустановившаяся волна возмущения уйдет на большое расстояние от точки А) может быть объяснен как следствие действия центробежных сил плавно поворачивающихся струек, а также еще тем, что скорость v в точке А несколько уменьшается. [c.519]

В этих формулах А, В, С обозначают моменты инерции тела относительно осей Охуг в момент времени t, а О, Е, Е — центробежные моменты относительно этих же осей. Так как триэдр Охуг, по предположению, движется как в пространстве, так и относительно тела, то эти шесть величин с течением времени изменяются. [c.146]

Пусть X, у, г — координаты точки в момент времени t в неподвижной системе координат на Земле, ось г которой является осью Земли. Обозначим через X, У, 1 составляющие силы тяжести по осям координат, т. е. составляющие равнодействующей притяжения к Земле и центробежной силы. Тогда [c.80]

Замок елочного типа. Для лопаток газовых турбин (рис. 9.17) такой замок имеет основное применение. Профиль зубцов замка аналогичен профилю упорной резьбы, число контактирующих зубьев в соединении от 2 до 6. Замки в турбинах работают в сложных силовых и температурных условиях. Центробежные и газовые силы вызывают достаточно высокие осевые номинальные напряжения во впадинах под первой парой контактирующих зубьев ( 100—180 МПа). При этих напряжениях и высокой температуре (до 700° С) уже в начальный момент времени в зонах концентрации напряжений появляются упругопластические деформации, а со временем развиваются деформации ползучести. Эти ответственные соединения разрушаются обычно в пазах хвостовиков концентрации напряжений и деформаций. [c.177]

Если ротор вращается с угловой скоростью о) и в некоторый момент времени цапфа занимает в подшипнике положение, указанное на рис. 2, на нее действуют опорная реакция от веса ротора 20, центробежная сила от движения цапфы в подшипнике о С/ [c.351]

Как уже отмечалось, капли в вихревом потоке пара приобретают вращательное движение относительно оси вихря. Под действием центробежной силы капли движутся по спирали. В начальный момент времени образовавшаяся капля будет иметь ту же окружную скорость, что и пар. При этом баланс сил, действующих на элементарный объем двухфазной среды, нарушится, так как плотность воды значительно больше плотности пара, и капля начнет удаляться от оси вихря. Это движение можно описать уравнением количества движения капли в проекции на ось г [c.41]

В большинстве случаев при теоретических расчетах не учитываются силы тяжести, подъемная и электростатическая силы, влияние сил трения, возникающих при скольжении пылинок по стенкам, движение потока считается стационарным с усредненной скоростью и отсутствием интенсивного турбулентного обмена. Не учитывается также влияние радиального стока и вторичных вихрей, увлекающих мелкие частицы к центру вращения. Предполагается, что центробежная сила инерции действует на пылинки в радиальном направлении, а тангенциальные скорости частиц и среды в каждый момент времени равны между собой. При теоретических расчетах учитывается преимущественно действие на частицы центробежных сил инерции и вязкого сопротивления среды, характеризуемого законом Стокса. [c.80]

Принцип действия системы стабилизации угловой скорости собственного вращения с помощью реактивных сопел заключается в следующем. Если угловая скорость космического аппарата 1 (рис. 4.19) в какой-то момент времени не равна своему программному значению ( o oj, то центробежный регулятор 2 выдаст команду усилителю-преобразователю (УП) на включение реактивных сопел 3. Реактивные сопла создадут момент Мр,=Р/, [c.170]

Рассмотрим следующие две программы нагружения. По первой программе конструкция вначале в течение 1 тыс. ч подвержена действию центробежных сил и вращается с угловой скоростью Q = = 1000 рад/с. Затем обороты мгновенно уменьшаются до нуля, ь в течение последующих 3 тыс. ч составной цилиндр не нагружен. В момент времени t = 4 тыс. ч возникают центробежные силы, обусловленные [c.132]

Для начального момента времени без учета трения зона контакта определилась с точностью до элемента за четыре итерации. В контакте осталось только два конечных элемента. Распределение контактного давления показано на рис. 49 кривой 1. Контур деформированного сечения в увеличенном масштабе дан штриховой кривой иа рис. 48. Расчет ползучести по изохронной кривой для t = 250 ч без учета трения показал, что зона контакта и распределения контактного давления практически не изменилась, хотя перемещения значительно увеличились. Контур деформированного состояния для этого момента времени дан на рис. 48 сплошной кривой. Вследствие неравноценного воздействия центробежных сил и осевой нагрузки на элементы конструкции относительное проскальзывание деталей возросло почти в 2 раза. При учете сухого трения (/тр = 0,3) картина деформирования изменилась. Перемещения верхней детали несколько уменьшились, в то время как на нижнюю плиту увеличились растягиваю. [c.148]

В качестве второго примера рассмотрим материальную точку в виде маленького шарика с массой т, помещенную в гладкую прямолинейную трубку, вращающуюся с постоянной угловой скоростью ш вокруг оси, перпендикулярной к центральной линии трубки. С точки зрения наблюдателя, движущегося вместе с вращающейся системой отсчета, на шарик действует прежде всего центробежная сила, поэтому шарик будет двигаться ускоренно вдоль трубки по направлению от центра вращения. Кроме того, на шарик действует кориолисова сила 2ти У, где V есть относительная скорость шарика в рассматриваемый момент времени кориолисова сила прижимает шарик к стенке трубки, которая, в свою очередь, действует на шарик с равной, но противоположно направленной силой. Кинетическая энергия шарика с точки зрения наблюдателя, движущегося вместе с вращающейся системой отсчета, все время возрастает за счет работы, совершаемой центробежной силой. Кориолисова сила перпендикулярна к пути шарика и поэтому не совершает никакой работы. В абсолютной системе отсчета шарик в радиальном направлении совершенно свободен, тем не менее его кинетическая энергия все время возрастает, но на этот раз за счет работы той силы реакции, с которой стенка трубки действует на шарик эта сила, вызывающая в абсолютном движении [c.458]

Замки в турбинах работают в сложных силовых и температурных условиях. Центробежные силы и изгибающие моменты от центробежных и газовых сил вызывают достаточно высокие осевые номинальные напряжения во впадине первого зубца 10 15 кгс/мм ). При этих напряжениях и достаточно высоких температурах (до 700° С) уже в начальный момент времени в зонах концентрации напряжений появляются упруго-пластические, а затем и деформации ползучести материалов дисков и лопаток. Разрушение соединений происходит в зонах концентрации напряжений и деформаций. [c.562]

О том, как развивается неустойчивость жидкой зоны, если параметры Виц превышают критические значения, определяемые линейной теорией, можно судить по результатам расчетов, выполненных для случая, когда в начальный момент времени внутри располагается более плотная жидкость. Вычисления, проведенные для этого случая др = 0,5, к = 2), показывают, что при малых В, когда доминирующим является влияние центробежных сил, переходной процесс с таким начальным состоянием приводит к квазиравновесному решению с цилиндрической поверхностью раздела, в котором более плотная жидкость оказывается снаружи. [c.143]

Лагранжевы движения. В 1772 г. Ж. Лагранж нашел решение задачи трех тел, предполагая, что равнодействующая сил, приложенных к каждой частице, проходит через центр масс С, а их величины пропорциональны расстоянию от С. Эта ситуация соответствует известной теореме статики о трех силах (одна из них — во вращающейся системе отсчета — центробежная сила инерции). Покажем, что в этом случае каждая частица движется по коническому сечению, причем в любой момент времени частицы находятся в вершинах правильного треугольника [30, 35]. [c.66]

На рис. 2.30, а показан процесс движения штока во времени при работе толкателя без вспомогательных устройств (сплошная линия). Толкатель включается в начальный момент времени (т = 0). По прошествии примерно 0,1 с усилие прижатия колодок к шкиву начинает уменьшаться (рис. 2.30, б) вследствие достижения центробежными грузами некоторой скорости вращения и примерно через 0,3 с становится равным нулю (точка А). Шток толкателя в это время поднялся только на несколько миллиметров и далее поднимается (от точки А до В при уже разомкнутом тормозе (холостой ход штока). В момент времени Оу двигатель толкателя выключается. Частота вращения центробежных грузов вследствие наличия сил сопротивлений в системе снижается, уменьшается и рабочее усилие на штоке. Но так как оно было больше усилия пружин, то обратное движение штока начинается только с точки С, когда усилие пружин превысит рабочее усилие на штоке. [c.102]

Итак, мы видим, что говорить о резонансе можно лишь в том случае, когда, проходя через значение УгЛ (по модулю л), фазовый сдвиг резко возрастает. Таким образом, в случае угловых моментов, отличных от нуля, всякое почти связанное состояние будет приводить к резонансу, но при / = О это утверждение несправедливо. Легко понять физическую причину этого. Заменим временно центробежный барьер, создаваемый угловым моментом, идеализированной бесконечно высокой стенкой, окружающей рассеивающий центр. Внутри этой области при некоторых определенных значениях энергии могут существовать стоячие волны, т. е. связанные состояния. Пусть далее центробежный барьер имеет конечную высоту. Тогда в результате туннельного эффекта частицы смогут проникать во внутреннюю область, а если они там уже находились,— то просачиваться наружу. Благодаря этому энергии связанных состояний не будут иметь строго определенных значений, так что соответствующие состояния будут обладать конечным временем жизни. Именно эти свойства связанных состояний обусловливают возможность захвата частиц на длительное время с их последующим испусканием. [c.295]

Пусть движение отнесено к системе координат, оси х, у которой лежат в касательной плоскости для точки соударения, а ось 2 направлена вдоль нормали. Пусть U, V, W — составляющие скорости центра тяжести одного из тел непосредственно до удара, и, V, W — составляющие его скорости в произвольный момент времени i после начала удара, но до его окончания. Пусть й., йу, — составляющие угловой скорости того же тела непосредственно до удара по координатным осям, проведенным через центр тяжести, а со,, (о (о, — составляющие угловой скорости этого тела в момент времени t. Обозначим через А, В, С, D, Е, F осевые и центробежные моменты инерции относительно осей, параллельных координатным осям и проведенных через центр тяжести. Пусть М — масса тела. Буквы со штрихами обозначают те же самые величины для второго тела. [c.282]

В барабане планетарной центробежной мельницы (рис. 14.12, а) шар М движется равномерно и прямолинейно со скоростью Уг = 3 м/с относительно системы отсчета, связанной с водил ом ОА. Водило вращается с постоянной угловой скоростью 0) = 30 с Определить проекции абсолютного ускорения шара на оси Щг в тот момент времени, когда шар находится в середине отрезка ВС. Известны размеры 1ол =150 мм А = 20 мм а = 45°. [c.142]

Центробежный насос, имеюш,ий механическую характеристику, которая выражается равенством = (0,1 + 0,0002 нм, приводится в движение двигателем, механическая характеристика которого выражается равенством Мд = (10,1—0,1 (о) нм, где оз— угловая скорость наглухо соединенных валов двигателя и насоса. Определить зависимость угловой скорости ш от времени в период разгона агрегата, если приведенный момент инерции масс звеньев агрегата постоянен и равен / = 0,1 кгм . [c.157]

При частых пусках бывает важно ограничить время разгона рабочего органа. Тогда, центробежную муфт рассчитывают по моменту при заданном времени пуска при этом должно быть выполнено условие 1,27, . [c.309]

Проекции на оси координат кинетического момента по формулам (3) можно вычислить как для осей, относительно которых рассматривается вращение тела (неподвижные оси), так и любых других подвижных осей, например скрепленных с вращающимся телом. Для неподвижных осей осевые и центробежные моменты инерции изменяются при вращении тела и, следовательно, зависят от времени вследствие [c.473]

Изменение за единицу времени момента количества движения массы жидкости, заключенной в элементарной струйке, равно разности моментов количеств движения, соответствующих областям входа и выхода жидкости с лопастей рабочего колеса центробежного насоса [c.232]

Ввиду того, что для воспламенения всего объема рабочей смеси, находящейся в размере сгорания, требуется некоторый промежуток времени, электрическая искра должна возникать в свече с некоторым опережением момента достижения поршнем в. м. т. Величина опережения зажигания зависит от числа оборотов коленчатого вала и нагрузки двигателя. При повышении скорости вращения вала опережение зажигания увеличивается автоматически с помощью центробежного регулятора. [c.430]

Вместо того чтобы вычислять скорость изменения (производную по времени) момента количеств движения относительно неподвижной оси, в данном случае несколько проще обратиться к принципу Даламбера, согласно которому реакции связей уравновешиваются с силами, противоположными эффективным силам, т. е. находятся в равновесии с силами инерции". Так как (О есть постоянная величина, то силою, противоположною эффективной силе, действующей на точку т, находящуюся на расстоянии г от оси, будет центробежная сила", направленная наружу. Если мы проведем прямоугольные оси координат так, чтобы ось Oz совпадала с осью вращения, то три составляющих этой центробежной силы будут [c.149]

А", В", С", О", Е", Е" постоянны во времени, но и являются вместе с тем главными осями инерции волчка, благодаря чему центробежные моменты инерции О", Е", р" обращаются в нуль. В силу этого кинетическая энергия волчка может быть записана так [c.47]

Во всех последующих рассуждениях величины, определяющие геометрию распределения масс в роторе и его инерционные параметры, координаты х , у , z . центра масс, масса т, центробежные моменты инерции 1 , Iи момент инерции 1 =1 ротора относительно оси вращения Oz предполагаются непрерывно дифференцируемыми функциями времени [c.207]

На рис. 10.4 представлена завиеимость концентрации гликоля в слое абсорбента на тарелке с центробежными еепарационно-контактными элементами конструкции ЦКБН в момент времени после л-кратной рециркуляции в зависимости от коэффициента рециркуляции п. Расчеты проводились при значениях р = 7,5 МПа, Т -= 13,5° С, ск) = 0.24 г/м Бзо = 0,9916, О, = 12,8 млн м , = [c.282]

Здесь важно отметить, что выражения (16), (17) для моментов 1нерции и центробежных моментов относительно системы, неподвижной в теле и совпадающей в какой-нибудь произвольный момент времени с системой Ох у г, не будут зависеть от этого момента, гак что они в любой момент остаются в силе по отношению к тем осям, которые мы приняли для построения системы Ох у г. [c.197]

Наконец, для вычисления проекций вектора К удобно применить формулы п. 15 гл. IV. Для этой цели возьмем, как и в п. 8, произвольный момент времени и примем за вспомогательную ту систему осей, неподвижных в теле, которая в этот момент имеет начало в точке О тела, представляющей собой точку соприкосновения тела с плоскостью, и оси которой параллельны осям системы Охуг и одинаково направлены с ними. В соответствии с этим необходимо ввести главные моменты инерции Ах, В , и центробежные моменты В , j относительно точки О так как точка О относительно системы Gxyz имеет координаты х, у, то на основании теоремы Гюйгенса, обозначая через С главные центральные моменты инерции и пренебрегая членами второго порядка, найдем прежде всего [c.235]

Н. Г. Четаев (1926) исследовал вопрос о существовании непрерывной последовательности устойчивых фигур равновесия однородной в каждый момент времени вращающейся жидкой массы, находящейся под действием сил ньютоновского притяжения, сил лучистого сжатия к центру тяжести с постоянной скоростью и постоянного давления на свободной поверхности. Для выделения устойчивой последовательности фигур равновесия автор использовал теорему Лагранжа об устойчивости равновесия, которую доказал применительно к рассматриваемой системе. Несколько позднее Четаев (1931), пользуясь теоремой Ляпунова об устойчивости фигур равновесия, доказал, что если существует не бесконечно малый нижний предел для массы отдельных тел, на которые под влиянием сил ньютоновского притяжения и центробежной может распасться некоторая масса однородной несжимаемой жидкости, то для этой массы существует по крайней мере одна устойчивая фигура равновесия. Далее автор доказал две важные общие теоремы о числе реальных ветвей кривой ] авновесия механической системы, проходящих через точку бифуркации и о смене устойчивости. Частные случаи указанных теорем были установлены [c.32]

Пример. Определить поперечную составляющую центробежной силы, действующую на рассчитываемый легковой автомобиль при движении его по переходной кривой со скоростью 10 м/с в моменты времени г = Ои4 = 2с, если Ма = 1790 кг, угловая скорость соук = 0,05 рад/с, а Ь = 1,3 м. [c.191]

Рассмотрим, например, измерительную линейку, расположенную в направлении радиуса на вращающемся диске и прикрепленную в точке г, ), Центробежные силы обязательно вызовут удлинение этой измерительной линейки. Однако такая деформация зависит от упругих свойств материала линейки и легко учитывается. Теперь сделаем предположение, что после учета деформаций измерительные линейки на враи аюш Л1СЯ диске имеют такую же длину относительно системы I, какую имеет стандартная измерительная линейка в инерциальной системе / , движуи аяся в рассматриваемый момент времени с той же скоростью, что и измерительная линейка на вращаюи емся диске. В общем случае будем предполагать, что (с учетом деформаций) стандартные измерительные линейки в ускоренной системе по отношеншо к стандартным линейкам в 1 подвергаются лишь лоренцеву сокращению это означает, что длина линеек не зависит от их ускорения относительно системы I. [c.182]

Существует один метод выбора указанных осей, преимущество которого состоит в том, что он упрощает уравнения движения. Пусть система осей 0 , От), 0 движется вокруг центра тяжести как начала координат с такой угловой скоростью, что если бы в какой-нибудь момент времени изменяющееся тело мгно-монио стало твердым, то движеиие осей в течение времени dt было бы таким же, кик если бы они были неподвижны в теле. Эти оси обладают свойством, что момент количеств движения изменяющегося тела относительно каждой нз них р. шен моменту количеств движения абсолютно твердого тела, связанного с осями и и.чеющего такие же мгновенные моменты инерции и центробежные моменты инерции, как и изменяющееся тело. Моменты количеств движения, следова-чельно, могут быть выражены с помощью обычных формул, установленных для твердого тела, а именно — ЕО. ,. .. [c.31]

Замки в турбинах работают в сложных силовых и температурных условиях. Центробежные силы и изгибающие момепты от центробежных и газовых сил вызывают достаточно высокие осевые номинальные напряжения во впадине первого зубца (100— 150 МПа). При этих напряжениях и достаточно высоких температурах (до 700 °С) уже в начальный момент времени в зонах концентрации напряже- [c.523]

Рассмотрим сначала наиболее общий случай увеличение тепловой нагрузки для многовиткового прямоточного котла, питаемого от центробежного насоса при отсутствии регулятора питания. На рис. 4-2 показана принципиальная схема протекания переходного процесса для этого случая. Теплоотдача от величины Qi возросла до величины Q2. Тотчас же вслед за увеличением теплоотдачи начинается рост паровой нагрузки котла D за счет уменьшения весовой емкости парообразующих витков В. При этом давление в котле растет, вследствие чего подача воды W насосом уменьшается ib соогвет-сгв ии с ростом давления в котле и с характеристикой питательного насоса. В некоторый момент времени паро вая нагрузка достигает максимального значения макс момент по- [c.87]

Согласно определению математического ротора усилие Р является приведенной силой физического ротора согласно уравнению (64). Точкой приведения силы Р является точка Шток 5 имеет массу Шц,, которая также является приведенной для данного физического ротора. Вал ротора служит звеном приведения момента сил М . В плоскости перемещения грузов имеются две системы координат с началами в точках О и От. Точка О может быть выбрана произвольно на оси вращения (оси Оу), точка 0 является точкой приведения силы Р, лежит на оси Оу и является одновременно вершиной профиля 3. Согласно схеме рис. 42 на рис. 43 ордината точки приведения силы Р в системе хОу обозначена Ь и изменяется от до Следовательно, координаты точки Ох в начальном положении в координатной системе хОу (О Ьх) оси х обеих систем параллельны. Обе системы вращаются вместе с ротором. Ротор имеет приведенный момент инерции, определяемый форл улой (62). Под моментом инерции У понимается некоторая постоянная величина, равная моменту инерции покоя изучаемого физического ротора. МомеНт инерции Д/ из формулы (62) может быть найден из анализа рис. 43. Любой элементарный механизм ротора имеет общий центр масс активных подвижных звеньев, перемещение которого, а также перемещение активных подвижных звеньев относительно этого центра определяет величину ДУ. В математическом роторе (см. рис. 43) активные звенья каждого элементарного механизма заменены одним центробежным грузом 1 (следовательно, число грузов в математическом роторе равно числу элементарных механизмов в роторе данного физического толкателя). Для такой замены необходимо, чтобы кинетическая энергия груза 1 в каждый момент времени равнялась кинетической энергии этих звеньев. Согласно теореме Кенига кинетическая энергия последних равна кинетической энергии массы, сосредоточенной в центре масс элементарного механизма, и сумме кинетических энергий всех материальных точек активных подвижных звеньев в движении относительно центра масс. Кинетическая энергия каждого центробежного груза (см. рис. 43) в его движении относительно корпуса 7 [c.119]

При Профилировании направляющей поверхности может быть принят любой закон связи между положением грузов по высоте II угловой скоростью в зависимости от необходимого закона движения штока. С целью уменьшения времени срабатывания толкателя (уменьшения времени Хр от момента включения двигателя до начала движения штока толкателя) и, учитывая, что конструкция толкателя позволяет регулировать замедление ротора и центробежных масс (а, с.тедовательно, и времени замыкания тормоза) электродинамическим торможением, в данной конструкции приняли прямо пропорциональную зависимость между ординатой центра тяжести груза и угловой скоростью, т. е. [c.507]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...