Элементарная струйка

Таким образом, в реальных укладках или засыпках целых шаровых ТВЭЛОВ одинакового размера в активной зоне реактора В ГР объемная пористость т может колебаться от 0,26 до 0,68. Физическая модель течения теплоносителя практически не зависит от типа активной зоны, и в случае канальной и бесканальной зон сечение по ходу элементарной струйки в шаровой ячейке характеризуется значительными изменениями, струйки могут сливаться и разъединяться имеет место образование застойных вихревых зон с турбулентным обменом энергии и массы с движущимся потоком. [c.52]

Можно предположить, что основная часть потерь энергии элементарной струйки, существующей в пределах шаровой ячейки, — это затраты энергии на расширение основной массы ядра струи и обмен массы с застойными зонами, а потери энергии от сжатия, поворота струи и от трения на поверхности шаровых элементов незначительны. [c.52]

Трубка тока — поверхность тока, проходящая через элементарный замкнутый контур. Поток внутри трубки тока составляет элементарную струйку. Ни одна из частиц элементарной струйки не может пересечь трубку тока, т. е. выйти из нее. [c.71]

Для выделенных двух сечений элементарной струйки идеальной жидкости уравнение Бернулли имеет вид [c.74]

Рис. 13. Геометрическая интерпретация членов уравнения Бернулли (вдоль элементарной струйки идеальной жидкости)

Уравнение Бернулли для элементарной струйки вязкой жидкости. В вязкой жидкости появляется удельная потеря энергии при перемещении единицы веса (или единицы массы) жидкости из сечения / в сечение И элементарной струйки (рис. 14). Поэтому полная удельная энергия во втором сечении 2< е,, так как ei—e — ha. [c.74]

В любом сечении канала (вращающейся элементарной струйки) для идеальной жидкости [c.76]

Возможны два режима движения потока реальной (вязкой) жидкости При малых скоростях потока, имеющего сравнительно небольшие нормальные сечения, возможен ламинарный режим движения в этом случае поток состоит из тонких слоев жидкости, а в пределах слоя — из элементарных струек, не перемешивающихся друг с другом. Принято считать, что при ламинарном режиме частицы жидкости, составляющие элементарные струйки или слои, не переходят в соседние. [c.81]

Применительно к потокам жидкостей и газов более удобна несколько иная (гидродинамическая) форма уравнения для количества движения, которую получил впервые Эйлер. Выведем уравнение количества движения в гидродинамической форме. Для этого выделим элементарную струйку (рис. 1.7) и проведем два нормальных к ее оси сечения 1 и 2. Разобьем всю массу жидкости, заключенную в объеме 1—2, на большое число частей так, чтобы В пределах каждой из них, имеющей массу т, скорость движения W можно было считать постоянной, и установим связь между проекциями сил и количества движения на ось х. Согласно уравнению (87) сумма проекций импульсов всех сил, приложенных к массе жидкости 1—2, равняется изменению проекции суммарного количества движения [c.37]

Для определения влияния сжимаемости при докритических скоростях на распределение скоростей и давления по профилю можно воспользоваться также другой приближенной теорией, основанной на гипотезе затвердевания линий тока при обтекании данного тела потенциальными потоками несжимаемой жидкости и сжимаемого газа ). Согласно уравнению неразрывности для элементарной струйки тока, прилегающей к профилю, в изоэнтропическом потоке газа справедливо следующее соотношение [c.36]

Здесь индексом 1 обозначаются параметры элементарной струйки далеко перед профилем, АР, Р1 — поперечные сечения струйки. [c.36]

Электромагнитная сила, приложенная к конечному участку элементарной струйки постоянного сечения при поперечном магнитном поле, равна [c.228]

Поэтому уравнение количества движения для элементарной струйки постоянного сечения при поперечном магнитном поле имеет следующий вид [c.228]

ЭЛЕМЕНТАРНАЯ СТРУЙКА ЖИДКОСТИ [c.47]

Объемное количество жидкости 8С , протекающее в единицу времени через какое-либо живое сечение струйки, называется расходом элементарной струйки. Эта величина имеет Г [c.47]

УРАВНЕНИЕ НЕРАЗРЫВНОСТИ ДЛЯ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ СТРУЙКИ ОДНОРОДНОЙ ЖИДКОСТИ [c.49]

Применительно к элементарной струйке уравнение неразрывности, данное выше в форме Эйлера (3-20), может быть представлено и в другом виде. [c.49]

Это и есть уравнение неразрывности в элементарной струйке в общем виде. [c.49]

Элементарная струйка жидкости является основным элементом, из которого складывается понятие о потоке жидкости. [c.49]

Это уравнение, как уже отмечалось, показывает, что в установившемся потоке невязкой жидкости обш,ий запас удельной механической энергии в любом сечении элементарной струйки остается неизменным. При этом при переходе от одного сечения струйки невязкой жидкости к другому будет происходить лишь преобразование той или иной части удельной потенциальной энергии 2 в удельную кинетиче- [c.59]

Рассмотрим такое движ.ение жидкости, при котором в потоке не возникает пустот (т. е. текущая жидкость представляется сплошной средой). В этом случае для двух соседних сечений элементарной струйки несжимаемой жидкости / и II (на рис. III.3) можем написать [c.65]

Таким образом, объемный расход жидкости остается неизменным на всем протяжении данной элементарной струйки. В случае сжимаемой (газообразной) жидкости требование [c.70]

Для каждого поперечного сечения элементарной струйки ве- [c.71]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки вязкой жидкости. Вязкая жидкость испытывает сопротивление при движении, и ее удельная энергия не может сохраняться неизменной вдоль струйки. [c.73]

И. Уравнение Бернулли для элементарном струйки пдеалыю жидкости [c.37]

Можно представить себе следующую схему движения газа в какой-либо элементарной шаровой ячейке, т. е. в элементарном объеме, ограниченном сферическими поверхностями элементов. Максимальная скорость Vq жидкости в струйке возникает в наиболее узком сечении ячейки (просвете), относительная площадь минимального сечения обозначается п. Распространяясь в пространстве между щарами, струя расширяется, отрывается от сферических стенок и подмешивает к себе частицы относительно неподвижного газа, находящиеся в застойной зоне у поверхности шаров. Расширение основной струи происходит до встречи с последующим рядом шаров, отстоящим от предыдущего на величину высоты ячейки /г, после чего начинается сужение сечения и разгон струи. Присоединенные массы могут при этом частично отслаиваться от ядра струи и совершать возвратное движение к устью струи. Конечно, при своем движении через шаровые твэлы отдельные струи могут сливаться или, наоборот, дробиться на несколько отдельных струек, на можно себе всегда представить такую элементарную шаровую ячейку, где происходит именно такой процесс разгона и торможения элементарной струйки. [c.40]

Применяя уравнение (4) для частиц жидкости, расположенных на одной и той же траектории (т. е. для элементарной струйки), придем к уравнгнию Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости при установившемся движении [c.73]

Выделяя нормальные сечения lull неподвижного канала (элементарной струйки) с напорным неустановивщимся движением идеальной жидкости в нем и скоростями и t a (рис. 18), напишем [c.77]

Чтобы получить уравнение неразрывности, рассмотрим стащшнарное (установившееся) движение элементарной струйки газа (рис. 1.1). При стационарном [c.11]

ЛИ некоторую неподвижную поверхность, пересекая которую все элементарные струйки газа одновременно претерпевают скачкообразные изменения скорости движения, плотности, давления и температуры. По этой причине ударную волну называют также скачком уплотнения. Скачки уплотнения удобно на- блюдать в сверхзвуковых аэродинамических трубах при обтекании воздухом неподвижных твердых тел. [c.119]

Здесь G — секундная масса газа (или жидкости), протекающая через произвольное поперечное сечение струи. Go — то же в начальном сеченип струи, dG = pudF — секундная масса элементарной струйки в произвольном сечении. Из уравнения (23) получаем [c.377]

Таким образом, сверхзвуковой поток, прежде чем попасть в межлопаточный канал, проходит через бесконечную систему ударных волн с постепенно увеличивающейся интенсивностью в области между соседними ударными волнами поток разгоняется до все больших скоростей (по мере приближения его к фронту решетки). Перед участком ударной волны, расположенным у входа в межлопаточный канал, газ движется поступательно с числом Маха, равным Мта1- На этом участке происходит наиболее интенсивное торможение потока, в результате которого на выходе из межлопаточного канала устанавливается дозвуковое течение. При этом величина потерь полного давления в различных элементарных струйках, прошедших через систему ударных волн, будет различна, так как интенсивность волн падает слева направо. Следовательно, при рассматриваемом обтекании решетки идеальным невязким потоком газа в достаточно удаленном от входа сечении межлопаточного канала, где статическое давление, а значит, и направление скорости уже постоянны по его ширине, величина скорости останется переменной. С целью упрощения задачи будем предполагать, что в результате турбулентного обмена между струйками поток внутри межлопаточных каналов полностью выравнивается и в соответствии с этим за решеткой устанавливается равномерный по шагу поток с постоянными статическим и полным давлениями, причем направление этого потока совпадает с направлением пластин (угол отставания б равен нулю). Важно отметить, что сделанное здесь предположение о выравнивании потока в межлопаточных каналах существенно отличается от сделанного в предыдущем параграфе предположения о выравнивании потока в сечении далеко за решеткой. В этом последнем случае мы только несколько завышаем потери по сравнению с теми потерями, которые имеются в невязком потоке газа, оставляя при этом неизменным течение в самой решетке, а следовательно, неизменным и силовое воздействие потока на нее. Иное дело при выравнивании потока в лопаточных каналах, при котором вследствие изменения течения в самой решетке происходит не только увеличение потерь, но и изменение величины равнодействующей по сравнению с ее значением в идеальном — невязком потоке газа ). Конечно, можно предположить, что выравнивание пото- [c.90]

Элементарной струйкой называется струйка, боковая поверх-HO Tb Wro poH образов а линиями тока, прохбдящйми через точки очень малого (в пределе — бесконечно малого) замкнутого контура. Таким образом, эта струйка оказывается изолированной от окружающей ее массы ж идкости и имеет малую площадь поперечного сечения До (в пределе da), которая может меняться по длине. Длина этой стру] ки неограниченна. Боковая поверхность струйки непроницаема для жидкости, т. е. ее можно представить в виде трубки, внут зи которой течет жидкость. [c.65]

Пусть в некотором поперечном С( чении элементарной струйки скорость равна, и. За время dt частицы жидкости переместятся на расстояние = Следуюцие за ними частицы жидкости заполнят все оейобождаемое пространство, и поэтому за указанное время dt через поперечное сечение пройдет объем жидкости, [c.65]

Линия тока и элементарная струйка. Линией тока называется линия, проходящая через последовательно движущиеся одна за другой частицы жидкости, векторы скоростей которых направлены по касательным к этой линии М.—М (рис. 1П.1). Линия тока и траектория движения частицы в общем случае (т. е. при неустановившемся движении) не совпадают одна с другой, но совпадают при установивше мся движении. [c.68]

Это и есть уравнение Бернулли, написанное для участка элементарной струйки между сеч гниями / и //. Его можно представить также в разностной форме [c.74]

Прикладная газовая динамика. Ч.1 (1991) -- [ c.11 ]

Гидравлика и аэродинамика (1975) -- [ c.66 ]

Гидравлика и насосы (1984) -- [ c.26 ]

Гидравлика (1982) -- [ c.84 , c.88 ]

Теплотехнический справочник (0) -- [ c.119 ]

Справочник по гидравлике (1977) -- [ c.22 ]

Теплотехнический справочник Том 1 (1957) -- [ c.119 ]

Справочник по гидравлике Книга 1 Изд.2 (1984) -- [ c.23 ]

Гидравлика Изд.3 (1975) -- [ c.66 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...