Приведение силы к точке

И. ПРИВЕДЕНИЕ СИЛЫ К ТОЧКЕ [c.34]

В 1.12 подробно изложен процесс приведения сил к точке и доказано, что любая плоская система сил приводится к силе — главному вектору и паре, момент которой называется главным моментом. Причем эквивалентные данной системе сил сила и пара действуют в той же плоскости, что и заданная система. Значит, если главный момент изобразить в виде вектора (см. 1.7), то главный вектор и главный момент плоской системы сил всегда перпендикулярны друг другу. [c.63]

Теорема и метод приведения силы к точке принадлежат Пуансо (1804 г.). 72 [c.72]

Приведение силы к точке [c.52]

Замена силы Р силой Р и парой сил (РР") называется приведением силы к точке, а точка О — точкой (или центром) приведения. По чертежу видно, что плечо присоединенной пары равно плечу [c.52]

В соответствии со второй аксиомой силы Р, Р" (Р =Р"), приложенные в точке О, никакого действия на тело не оказывают, как взаимно уравновешенные, поэтому операция по приведению силы к точке в том виде, в каком она была разобрана выше, имеет несколько отвлеченный характер. Конечно, если мы приложили к любой точке тела две взаимно уравновешенные силы Р =Р", то от этого действие данной силы не изменится, и наши рассуждения о приведении силы к точке будут чисто теоретическими. [c.52]

Доказательство очевидно. Вычисление Ф и Ол называется приведением сил к точке А. Иногда просто говорят, что на тело действует сила Ф и момент Gл. [c.71]

А. Неправильно. Силы F и Fg будут вызывать не только кручение, но и изгиб вала. В этом легко убедиться, если привести эти силы к точкам, расположенным по оси вала (см. приведение силы к точке, 16). [c.270]

Схематически результат приведения силы к точке изображен на рис. 112. [c.93]

Если же мы перенесем точку приложения силы Я в любую точку О, не лежащую на прямой Л/Р, то согласно правилу приведения силы к точке ( 53) появится присоединенная пара с моментом [c.105]

При определении контактного давления осевую силу действующую в зацеплении, в расчет не принимаем. Как показывает анализ, после приведения сил К, и к диаметру (I соединения влияние осевой силы оказывается незначительным. Если учитывать силу то давление увеличивается для цилиндрических и червячных колес в 1,005 раза, а для конических колес с круговым зубом в 1,02 раза. [c.95]

ПРИВЕДЕНИЕ СИЛ ИНЕРЦИИ ТОЧЕК ТВЕРДОГО ТЕЛА К ПРОСТЕЙШЕМУ ВИДУ [c.284]

Как видно из рис. 1.44, б, в результате последовательного приведения заданных сил к точке образовались система сходящихся сил и система присоединенных пар с моментами, равными моментам заданных сил относительно точки (центра) приведения. [c.36]

Приведение силы к данной точке. При приведении силы к данной точке добавляется присоединенная пара сил, момент которой равен моменту данной силы относительно центра приведения. [c.42]

Приведением силы к данной точке широко пользуются при преобразовании произвольной плоской системы сил к простейшему виду. [c.42]

При приведении силы к центру А добавилась присоединенная пара в составе силы 1, приложенной в точке О, и силы Р[, приложенной в точке А. Плечо пары ОА равно а (рис. г). Так как присоединенная пара сил лежит в плоскости уг, то момент этой пары, являющийся главным моментом т , направлен перпендикулярно к плоскости уг, т. е. параллелен оси х. По модулю mJ = Fa. [c.198]

Приведение системы сил к точке. Пусть [c.73]

Приведение силы к данной точке. Действие силы на тело не изменится, если ее перенести параллельно самой себе в произвольно выбранную точку О, приложив при этом пару сил, момент которой равен моменту данной силы относительно О. Такую пару называют присоединенной, а точку О —точкой при ведения. [c.39]

О, то в поперечном сечении отличны от нуля лишь касательные напряжения т , а касательные напряжения xq равны нулю, т. е. точка Р — центр кручения. Если в результате приведения внутренних сил к точке Р в сечении получим = О, а главный вектор (Qx, Qy) — отличным от нуля, то в этом случае происходит поперечный изгиб и точка Р явится центром изгиба. Центр кручения совпадает с центром изгиба, и оба они совпадают с главным полюсом, координаты которого в главных центральных осях поперечного сечения [c.337]

Приведенная сила к какой-либо точке В звена приведения [c.173]

Приведение силы к данной точке иногда удобно использовать для выявления характера действия силы на тело. Пусть, например, к телу приложена сила Р, параллельная оси г, на расстоянии е от нее (рис. 30, б). Приведя эту силу Р к точке О, лежащей на оси г, можно определить, что приведенная сила Р растягивает [c.33]

При составлении расчетных моделей возникают следующие задачи приведение сил и пар сил к точке или звену, приведение масс и моментов инерции совокупности звеньев к какой-либо точке или звену, приведение параметров упругости и диссипации энергии. О приведении сил и пар сил см. 4 гл. 5. Здесь рассмотрим приведение масс, параметров упругости и диссипации энергии. [c.99]

Если соединение подвержено действию нескольких сил Fj, то в результате приведения их к точке С оно будет нагружено главным вектором и главным моментом от этих сил. [c.491]

Точку, в которой расположена приведенная масса т и к которой приложены приведенные силы, называют точкой при-ведения. Звено, которому принадлежит эта точка, называют звеном приведения. Если звено приведения имеет вращательное движение, то удобно пользоваться приведенным моментом инерции и приведенными моментами сил (движущих Л/д=Р г и сопротивлений Af = r). Как точка, так и звено приведения могут быть выбраны произвольно. [c.295]

Операция такого переноса силы называется приведением силы к точке, а появляюигаяся при этом пара Р, Р ) с моментом Л1=7Ио (Я") называется присоединенной парой (рис. 1.41, е). Операция приведения силы к точке имеет глубокий физический смысл. [c.35]

Замена силы Р силой Р и нарой сил (РР") называется приведением силы к точке, а точка О — точкой (или центром) приведения. По чертежу видно, что плечо присоединенной пары равно плечу момента данной силы от1юсительно точки приведения следовательно, т (РР") — то (Р), т. е. момент присоединенной пары равен моменту данной силы относительно точки приведения. [c.47]

СИаЕМА ПРОИЗВОЛЬНО РАСПОЛОЖЕННЫХ сил 16. Приведение силы к точке [c.32]

Приведенная сила К, в равенстве(20.7) носит название под-держивающгй силы регулятора. В самом деле, если при невращгю-щемся регуляторе мы будем поднимать муфту регулятора, то должны будем прилагать к ней силу, равную по величине и противоположную по направлению силе Fai- Из равенства (20.3) следует, что поддерживающая сила регулятора зависит от координаты Z муфты yV и в каждом положении уравновешивается приведенной силой от сил инерции грузов, которые также зависят от положения г муфты N, т. е. [c.403]

Случай III ю О, Vq = 0. Тело совершает сферическое движение вокруг точки О с углово11 скоростью со (рис. 434), а в случае неизменности направления со вращается вокруг неподвижной оси, проходящей через точку О. В статике этому случаю соответствует приведение сил к равнодействующей силе R, линия действия которой проходит через центр приведения (рис. 435). [c.351]

Движение тела сводится к двум вращениям вокруг скрещива о цих-ся мгновенных осей Q// и Q/, проходящих через точки О и К, с угловыми скоростями (О// и (О/. В статике этому случаю соответствует приведение сил к двум скрещивающимся силам Р и Q (рис. 439). [c.353]

К системе сил инерции точек твердого тела можно применить метод Пуансо —метод приведения сил к некоторому центру, рассмотренный в статике (ем. ч. I Статика , 27). В динамике за центр приведения сил инерции выбпрагот обычно центр масс тела С. Тогда в результате приведения получится сила Ф, равная главному вектору сил инерции точек тела, и пара сил с моментом М равным главному моменту сил инерции относительно центра масс [c.284]

Такан замена называется приведением данной силы к точке О (центру нриведепия). Пара F, — F называегси присоединенной парой. Момент ее равен m = Fh, т. е. (с.м. (2.12)) моме]т-ту силы F относительно центра ириведещш 0 [c.58]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...