Захват частиц

Итак, захват частицы а ядром А с образованием составного ядра с совершается за время примерно 10 сек. Продолжительность жизни т составного ядра может быть оценена, исходя из соотношения между шириной уровня Г Ас составного ядра и временем жизни т ядра Гт -- t>, и она равняется т (lO — [c.275]

Итак, когда ядро-мишень А захватывает налетающую частицу а А - - а С ), происходит нагревание ядра, а возникающее в результате захвата частицы а возбужденное ядро С будем рассматривать как нагретое ядро. Если энергия налетающей частицы мала, т. е. ядро нагревается слабо то вылет нуклона из ядра маловероятен. Такое ядро будет переходить в нормальное состояние не путем выброса нейтрона, а каким-то другим более вероятным путем, например, путем испускания у-кванта. Напротив, при очень большой кинетической энергии налетающей частицы нагревание ядра может быть очень сильным, и такое ядро может испытать испарение одного или нескольких нуклонов. Так, например, при вле-тании в ядро с массовым числом А 150 — 200 нейтрона с кинетической энергией в 10 Мэе энергия ядра увеличивается на 18 Мэе (из них 8 Мэе — ( с /Л), при этом температура ядра повышается примерно до 1 Мэе. Возбужденное составное ядро, как капля нейтронно-протонной жидкости, по-видимому, приходит в интенсивные колебания. Из возбужденного ядра происходит вылет ( испарение ) нуклона, при этом температура ядра понижается. Колебания в ядре и после вылета нуклона могут еще продолжаться, но с меньшей амплитудой. Оставшийся избыток энергии возбуждения ядро может отдать, излучая -квант, и температура ядра падает вновь как бы до нуля. [c.279]

На рис. 6.4 и 6.5 направление оси ординат ОХ совпадает с направлением потока фазы (жидкой, твердой или газовой). Частицы с координатами х е [О, /] находятся внутри аппарата, с координатами х<0 — внутри трубопровода, по которому поток подается в аппарат, а частицы с координатами х>1 — в трубопроводе, по которому поток отводится из аппарата. На рис. 6.4 изображена возможная траектория частицы в закрытом аппарате. Поскольку в трубопроводах на входе и выходе закрытых аппаратов перемешивание отсутствует, частицы в них движутся с постоянной скоростью, поэтому траектории частиц представляют собой прямые линии. В аппарате вследствие перемешивания, неравномерности профиля скоростей в поперечном сечении, захвата частиц одной фазы другой фазой скорость частицы в различные моменты времени может быть разной. Поэтому траектория частицы отличается от прямой линии. При этом в некоторые моменты времени частица какой-либо фазы может двигаться навстречу потоку этой фазы (участки 1, 2 на рис. 6.4). Это явление называется обратным перемешиванием. [c.284]

Горячий воздух подается по коробу в кольцевой канал вокруг размольного стола, лопатками распределяется по его окружности и, захватив частицы топлива, поступает по каналу 6 в сепаратор 10, где угольная пыль и частицы топлива разделяются. [c.322]

На основе анализа многолетних максимальных и минимальных величин некоторых метеорологических факторов в районе Батуми установлено, что ускоренная коррозия металлов осенью и зимой в значительной мере обусловлена ветрами, дующими с максимальными скоростями со стороны моря и повышающими концентрацию солей за счет захвата частиц морской воды с ее поверхности. [c.42]

Первоначальный захват частиц основой возможен даже не в электролите и не под током например, при окунании на поверхности в 1 см может удерживаться до нескольких миллионов частиц. Такую поверхность следует промыть или высушить без промывки. [c.256]

Диаметр вальца определяют из условия затягивания частицы материала в зазор между вальцами. Частица 2 (рис. 28), находящаяся между гладкими вальцами / и 5, вращающимися с одинаковыми угловыми скоростями, будет увлекаться силами трения F в зазор (диаметры вальцов одинаковые). Однако войти в зазор не деформировавшись частица не может. Оказывая сопротивление, частица воспринимает со стороны вальцов нормальные усилия Р. Если при этом разность вертикальных составляющих будет направлена к зазору (вниз), то частица, разрушаясь, попадает в зазор, если разность сил будет направлена из зазора (вверх), то вальцы не смогут захватить частицу и увлечь ее в зазор. [c.58]

При указанных условиях важную роль играет угол а захвата частицы, под которым понимают угол, образованный нормалью ОА и линией, соединяющей центры вращения вальцов. [c.58]

В отличие от фотонов, гравитац. захват частиц является более эффективным при падении параллельно оси. [c.454]

Сепаратор предназначен для регулирования тонкости размола. Из мельницы в него поступает пылевоздушная смесь с различным фракционным составом пыли. В результате центробежного или гравитационного эффекта крупные фракции отделяются в сепараторе и возвращаются в мельницу для дополнительного размола, а готовая пыль уносится потоком воздуха. Совершенство сепаратора определяется полнотой отделения наиболее крупных фракций без захвата частиц малого размера. [c.59]

Эффективность работы сепараторов, как видно на рис. 8-41,0,, существенно зависит от плотности рабочего тела. Увеличение плотности рабочего тела вызывает как снижение сепарации влаги из основного потока жидкости, так и более интенсивный захват частиц влаги с поверхности пленки жидкости, поэтому значение критической скорости течения пара уменьшается. [c.190]

Протекание процесса. Захват частицы бомбардируемым ядром- освобождение энергии связи ( 8 МэВ на нуклон) ->воз- [c.211]

Наиболее существенное влияние на захват частиц вследствие касания оказывает отношение размера частиц к диаметру волокна ткани и, в значительно меньшей степени, скорость потока. Субмикронные частицы под действием движущихся молекул газа совершают хаотическое движение, достаточно интенсивное, чтобы происходило смещение траекторий частиц с линий тока и их осаждение на волокнах. [c.273]

В 11 мы имели [см. (11.4)] следующую формулу для сечения испускания электрического дипольного кванта при захвате частицы со скоростью г [c.112]

Используя (17.9), легко видеть, что вдали от рассеивателя частицы с моментом / пронизывают площадь кольца, ориентированного перпендикулярно к направлению движения частиц, причём внутренний и внешний радиусы кольца равны соответственно 1% и (/-f-1) Предположим, что плотность потока частиц, т. е. число их, падающее в единицу времени на единицу площади, равно единице. Так как площадь кольца равна (2/ 1) то число частиц, падающих в единицу времени и обладающих моментом /, равняется (2/-4-1)теХ , Умножив (2/-f-1) на С , мы определим долю этих частиц, поглощаемых рассеивателем. Поэтому сумма 2 (2 -Ь 1 представляет собой полное сечение захвата частиц. [c.167]

Понятие о коэффициенте полезного использования (КПИ) водных струй при отрыве частиц. Захват частиц каплями определяется вероятностью попадания капли в прилипшую частицу и соосностью этого попадания. [c.257]

Современное представление о захвате частиц тяжелым ядром заключается в следующем [c.117]

Компаунд-ядро находится в возбужденном состоянии за счет кинетической энергии, принесенной частицей а, и той энергии связи 8а, которая выделилась при захвате частицы ядром. Энергия возбуждения -составного ядра [c.179]

Совершенство сепаратора определяется полнотой отделения наиболее крупных фракций без захвата частиц малого размера. Поэтому при выборе оборудования пылеприготовления следует расс.матривать мельницу и сепаратор как единое целое. [c.70]

С помощью электрического поля, создаваемого заряженным обтекаемым телом, можно существенно изменять коэффициент захвата частиц. Так, если Qg > О и 11 е <0, коэффициент захвата может стать равным нулю. В сильном тормозящем поле частицы перестают попадать на тело (что свидетельствует также о том, что они все заряжены) и обтекают некоторое фиктивное тело большего размера, передняя критическая точка которого отходит все дальше от цилиндра. [c.699]

Затухающие колебания 257, 292 Захват частиц 121 Звуковые волны 507 [c.568]

Уравнение Мещерского. Рассмотрим движение тела переменной массы т 1). Изменение массы тела может быть обусловлено испарением, абляцией, выбросами вещества или конденсацией пара, захватом частиц и т.д. [c.33]

Зависимость скорости съема от вязкости жидкости имеет экстремальный характер. Увеличение вязкости затрудняет эвакуацию продуктов эрозии, что ведет к падению скорости съема металла. Величина предельной вязкости уменьшается при снижении энергии импульсов. В идеальной жидкости (вязкость равна нулю), вследствие отсутствия захвата частиц, скорость эвакуации становится равной нулю и скорость объема также стремится к нулю. [c.78]

Реакции под действием протонов, дейтронов н других заряженных частиц отличаются от реакций под действием нейтронов прежде всего тем, что для них существует потенциальный барьер ядра и частица должна преодолеть это сильное кулоновское отталкивание. Поэтому, только обладая большой энергией, заряженные частицы в состоянии подойти близко к ядру и вызвать ядериую реакцию. В случае легких ядер энергия налетающей заряженной частицы может быть меньшей, так как при этом появляется вероятность захвата частицы ядром в результате туннельного перехода. Протоны могут вызвать реакции (р, у), (р, п) и (р, а). [c.284]

Угол 0кан падения частицы на цепочку, начиная с которого происходит захват частицы в режим каналирования, называется углом каналирования. Оценки показывают, что угол каналирования примерно в полтора раза меньше угла тени [c.461]

Приведены [57] интересные результаты микрокинонаблюдения процесса захвата частиц поверхностью катода. При железнении в отсутствие тока и при его включении не наблюдалось задерживания частиц или естественного перемещения их к поверхности катода даже на расстоянии 50—100 мкм от поверхности. Некоторые частицы, принесенные потоком электролита, задерживались неровностями поверхности. Существенным в захвате частиц является участие пузырьков водорода частицы мигрируют по их поверхности до соприкосновения с oi -новой и задерживаются слоем металла. Пузырьки при отрыве оставляют частицы на поверхности катода. Роль газовыделения при электроосаждении КЭП, естбственно, будет связана с условиями электролиза, скоростью движения частиц, их размерами и концентрацией. Поэтому не всегда усиление перемешивания и увеличение содержания частиц в объеме электролита будет способствовать обогащению осадка второй фазой, что связано с ускорением газовыделения. [c.79]

Второй тип взаимодействия (волна — частица) можно считать почти линейным. Взаимодействие является наиб, сильным, когда частицы паходятся в резонансе с волнами. В плазме без Л1агн, поля условия резонанса частицы, имеющей скорость с, с волной имеют вид — о)/к. Такое взаимодействие иа примере ленгмю-ровских (эл,-статических) воли ведёт к захвату частиц в потенц. яму волны, следствием чего является Ландау затухание. [c.316]

В линейных ускорителях с П.-о. к. ф. сила фокусировки не зависит от анергии частиц н от их фазы относительно ВЧ-поля. Все частицы фокусируются примерна одинаково. Это позволяет спец, образом использовать эффект автофааировки. В непрерывном пучке иа входе ускорителя сгустки частиц следуют вплотную друг за другом, но по мере роста скорости частиц они раздвигаются, сохраняя приблизительно неизменные гео-иетрич. размеры и, следовательно, пост, плотность про-етраяственного заряда. Захват частиц в режим ускоре-ивя может достигать 95—97%,что вдвое выше лучших значений этого параметра в др. известных структурах. Линейные ускорители с П.-о. к. ф. могут работать при весьма вязких нач. скоростях частиц. Но при малых нач. скоростях сохраняется высокое предельное значение тока пучка. [c.155]

Нелннейное взаимодействие. С ростом амплитуды возбуждаемых волн возникают нелинейные эффекты, ограничивающие амплитуду волн и приводящие к изменению параметров системы плазма — пучок благодаря обратному воздействию возбуждаемых волн. При возбуждении широких волновых пакетов, фазовые скорости к-рых плотно заполняют область изменения фазовых скоростей, области захвата частиц пучка соседними волнами перекрываются. При этом благодаря случайному характеру фаз волн движение частицы аналогично броуновскому и происходит диффузия резонансных частиц в пространстве скоростей. Для описания процессов взаимодействия пучка с плазмой в этом случае возможен статистич. подход. [c.184]

При взаимодействии с плазмой моноэнергетич. пучка вначале возбуждается очень узкий пакет волн с маис, инкрементом при кд = (о /и и с полушириной волнового пакета ДАр = (иб/Я )) / Ао- При возрастании амплитуды волн в т раз ширина спектра уменьшается в т раз, т. е. волновой пакет сильно сужается, и возбуждаемую волну можно считать монохроматической. С дальнейшим ростом амплитуды волны происходит захват частиц пучка в потенциальную яму волны. При осцилляциях в потенциальной яме сгустки, на к-рые разбивается электронный пучок, попеременно смещаются в область тормозящих фаз волны и отдают энергию, а затем — в область ускоряющих фаз и получают энергию от волны, так что в среднем обмен энергией между электронами пучка и волной уже не происходит. Решение на ЭВМ систе.мы ур-ний, описываюгцих возбуждение монохроматич. волны на нелинейной стадии, представляет собой монохроматич. волну с осциллирующей во времени и в пространстве амплитудой. [c.184]

Адмитанс ускорителя — значение аксептанса на начальном участке ускорителя, характеризующее область захвата частиц. [c.62]

Фирмой Млын (Белоруссия) разработан ряд помольно-смесительных аппаратов, основным рабочим элементом в которых используются пружины (винты). Эти аппараты имеют высокую удельную производительность и малые энергетические затраты, просты в эксплуатации. Помимо смешивания этот рабочий орган способен одновременно измельчать частицы компонентов при вращении изогнутой пружины вокруг своей оси на внешнем радиусе изгиба витки разомкнуты и образуют сходящиеся клиновые пространства, в которых происходит захват частиц и их измельчение. Планетарное вращение пружины обеспечивает смешивание компонентов смеси в рабочем объеме корпуса смесителя. [c.142]

Состояние при одноосном растйЖении образцов Довольно трудна анализировать. Возникновение пор вокруг частицы сильно зависит от силы связи частицы с матрицей. Для таких включений, как сульфиды марганца в стали, силы связи пренебрежимо малы и поры могут зарождаться и расти, по крайней мере в направлении приложенных растягивающих напряжений, при очень малых пластичных деформациях. Однако даже если включения не связаны с матрицей химически, зарождение пор обычно затруднено напряжениями укладки (возникающими вследствие различной сжимаемости частицы и матрицы при охлаждении), приводящими к прочному захвату частицы матрицей [2]. Если напряжения, возникающие во включениях, являются растягивающими, то частицы могут разрушиться до разрыва по поверхностям. Другие частицы (например, окислы металла в медной матрице) могут смачивать матрицу (связываться с ней). Такие частицы, как карбиды или нитриды в сталях связаны с матрицей весьма прочно, и поры могут возникать только при высоких локальных напряжениях, обусловленных созданием большого числа вакансионных призматических петель на противоположных концах частицы. Эти петли возникают благодаря скользящим дислокационным петлям, оставляемым вокруг частицы движущимися дислокациями [3]. Для возникновения пор необходимы большие пластические деформации. При этом необходимо также, чтобы частицы были некогерентны с матрицей, так как когерентные частицы просто перерезаются линиями скольжения. Размер частиц может оказывать влияние на возникновение пор. Дислокациям, скользящим в матрице, легче обогнуть область влияния частиц, если они малы, путем поперечного скольжения, чем скапливаться вокруг них. При этом для зарождения пор необходима большая деформация матрицы. Эффект этот усиливается, если частицы при малых размерах прочно связаны с матрицей. [c.193]

Рис. IX, 6. Зависимость коэффициента захвата частиц на поверхности цилиндра от угла ф при разных значениях Ig j

Захват частицы, энергия которой может совпадать с уровнем ядра, может вызвать образование нового изотопа. С другой стороны, вероятность ядерной реакции пропорциональна сечению соударения и, следовательно, для медленных нейтронов не может превосходить 4пЛ (Л — дебройлевская длина волны). [c.118]

ГидромехаНЕгческое решение задачи о транспортирующей способности потока в условиях неравновесного движения в настоящее время строится на -базе диффузионной теории движения наносов (К. И. Российский и И. А. Кузьмин, 1958 А. В. Караушев, 1960). Однако и на пути применения диффузионной теории имеются некоторые существенные препятствия. Помимо трудностей определения коэффициента диффузии , принципиальные осложнения возникают при формулировке краевых условий у дна потока. Для расшифровки коэффициентов, входящих в эти условия, также необходимо углубленное изучение механизма захвата частиц дном и взвешивания частиц потоком в условиях осаждения или размыва. [c.776]

Массовая доля водорода в электролитически осажденном хроме 0,04—0,05 %, а кислорода до 0,2—0,5 % кроме того, в нем содержится незначительное количество азота. Примерное содержание водорода в осадках, полученных при различных температурах, массовая доля, % 32 °С — 0,07 52 °С — 0,06 65 °С — 0,03. Водород может быть в различной форме в составе гидрида (Р-Сг), в адсорбированном состоянии, в растворенном состоянии. Кислород попадает в осадок при захвате частиц катодной пленки, содержащих оксид СгаОз или другие кислородсодержащие соединения. [c.218]

Волны, возникающие в узком и протяженном междуэлектрод-ном зазоре, образуются в результате воздействия на рабочую жидкость разрядов, вызывающих ее пиролиз, бурное газообразование и, как результат, образование в зазоре эвакуационных вихрей и течений, выносящих продукты эрозии за пределы обработки. Очевидно, чем больше скорость образования канала разряда, его диаметр, а также количество газов и чем меньше затрачивается на это энергии разряда, тем эффективнее действует механизм эвакуации. Таким образом, роль рабочей жидкости является основной не на первой тепловой фазе процесса (известно, что единичный съем металла из лунки в воздухе не меньше, чем в масле), а на второй — очистительной . Поэтому требования к рабочей жидкости должны вытекать главным образом из условия получения наиболее эффективным образом эвакуационных течений, а также обеспечения захвата частиц и охлаждения электродов. Таким образом, выходные технологические характеристики опре- [c.30]

В работе [206] приведены результаты микронаблюдений процесса захвата частиц а-А Оз поверхностью катода. В электролите железиения в отсутствие тока и при его включении не наблюдалось задержки частиц или их естественного перемещения к поверхности катода даже на расстоянии 50—100 мкм от поверхности. Некоторые частицы, принесенные потоком электролита, задерживались неровностями поверхности. По мнению автора указанной работы, захват частиц осуществляется за счет пузырьков водорода частицы мигрируют по их поверхности до соприкосновения с основой и задерживаются слоем металла. При отрыве пузырьков частицы остаются на поверхности катода. Газовыделение при электроосаждении КЭП, естественно, обусловлено условиями электролиза, скоростью движения частиц, их размерами и коицептрацией. [c.122]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...