Кенига теорема

Кенига теорема 318 Кинематика 40 [c.649]

ТЕОРЕМА о КИНЕТИЧЕСКОЙ ЭНЕРГИИ МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ В ОБЩЕМ СЛУЧАЕ ЕЕ ДВИЖЕНИЯ (ТЕОРЕМА КЕНИГА) [c.178]

Эта теорема была установлена голландским математиком С. Кенигом (1751 г.). [c.179]

По теореме Кенига кинетическая энергия системы материальных точек равна сумме кинетической энергии всей ее массы, движущейся со скоростью центра инерции, и кинетической энергии системы в ее относительном движении по отношению к поступательно движущимся осям координат с началом б центре инерции [c.284]

Кинетическая энергия обруча (по формуле Кенига) и теореме Штейнера [c.518]

Теперь докажем теорему о разложении кинетической энергии системы на кинетическую энергию переносного движения, определяемого движением центра инерции, и кинетическую энергию движения системы относительно ее центра инерции (теорема Кенига). [c.88]

Последнее равенство позволяет сформулировать теорему (теорема Кенига) [c.89]

Заметим, что для функции 5 справедлива теорема, аналогичная теореме Кенига [c.173]

Теорема о кинетической энергии (тео рема Кенига) 89 [c.542]

Вычисление энергии ускорений. Аналог теоремы Кенига. [c.263]

Как формулируется теорема Кенига Как доказывается эта небольшая теорема [c.185]

Здесь Т — кинетическая энергия волчка, которая, согласно теореме Кенига (п. 83), вычисляется по формуле [c.225]

Вычисление энергии ускорений. Аналог теоремы Кенига. Пусть w — абсолютное ускорение центра масс, Wi, — абсолютное ускорение точки Р у системы, а Wj r — ускорение этой точки в ее движении относительно центра масс. Тогда для всех точек системы [c.309]

Полученное утверждение является аналогом теоремы Кенига для кинетической энергии (см. п. 83). [c.310]

Тахогенератор 15, dl4 Тахо датчик 143 Тахометр идеальный 143 Теорема Кенига 59 [c.350]

Кинетическая энергия системы тел согласно теореме Кенига [c.328]

Кроме того, обозначим массу шатуна через Л/д, его момент инерции относительно оси, проходящей через точку Сд и перпендикулярной к плоскости чертежа, через д, скорость точки Сз через з и угловую скорость шатуна через Шд, тогда, по теореме Кенига, имеем [c.10]

Для звена, совершающего сложное плоское движение, согласно теореме Кенига, кинетическая энергия равна [c.158]

Vji,ep= Vj и Tq = Ts +0 mv , т.е. выражение совпадает с выражением теоремы Кенига для тела постоянной массы. [c.495]

ТЕОРЕМЫ О ДВИЖЕНИИ СИСТЕМЫ ОТНОСИТЕЛЬНО ОСЕЙ НЕИЗМЕННОГО НАПРАВЛЕНИЯ, ПРОХОДЯЩИХ ЧЕРЕЗ ЦЕНТР МАСС СИСТЕМЫ (ОСЕЙ КЕНИГА) [c.333]

Теорема Кенига приводит к уравнению, которое после линеаризации [c.77]

Кинетическая энергия твердого тела, движущегося произвольным образом. Пусть твердое тело движется произвольным образом относительно инерциальных осей. Введем поступательно перемещающуюся систему координат Сх у г , начало которой совместим с центром масс С тела, и воспользуемся теоремой Кенига (формула (10.5)) [c.229]

Это равенство представляет математическую запись теоремы Кенига для свободного твердого тела, которую можно прочитать [c.230]

Каток К участвует в плоском движении. Кинетическую энергию катка найдем по теореме Кенига (см. формулу (10.11)) [c.231]

Применение теоремы Кенига потребовало бы больших выкладок, так как нужно было бы определить абсолютную скорость точки С и перейти от момента инерции относительно оси Сг к заданному моменту инерции относительно оси Ог . [c.233]

Кинетическую энергию стержня найдем, пользуясь теоремой Кенига для плоского движения твердого тела (см. формулу (10.11)) [c.247]

Рассмотрению теоремы о движении центра масс материальной истемы предшествует изложение понятия о центре параллельных сил, вытекающего из введенного ранее понятия о центре масс (центре инерции) и понятия о центре тяжести. Понятие о центре масс вводится при доказательстве теоремы Кенига на основании требования упрощения формулы, определяющей кинетическую энергию, а не на основании предварительного определения. [c.71]

Единственная общая теорема, облегчающая нахождение кинетической энергии материальной системы, — это теорема Кенига, по которой [c.182]

Для составления уравнений Лагранжа второго рода необходимо вычислить кинетическую энергию МТМ. Она складывается из кинетической энергии носителя и кинетической энергии звеньев. По теореме Кенига кинетическая энергия к-го звена, f = 1,..., п, равна величине [c.141]

Теорема об изменении момент количества движения имеет место в тех системах, где действует теорема Кенига. [c.126]

Кенига теорема 59 Клосса формула упрощенная 26 Колебание инвариантное относительно возмущений 285 Колебания малые вблизи программного движения 63 [c.346]

Если относительным движением системы является движение относительно ее центра инерции, то теорема об изменении кинетической энергии непосредственно вытекает из теоремы Кенига. Действительно, на основании равенств (1.104) и (1.110Ь) найдем [c.95]

Р е щ е н и е. Как и в предыдущем примере, применим равенство (1,110b). При вычислении кинетической энергии колесных скатов необходимо использовать формулу (1. 108), вытекающую из теоремы Кенига. При вычислении работы сил, приложенных к вагону, можно положить, что работа нормальных реакций рельсов и сил трения скольжения равна нулю. Работа сил трепня скольжения равна нулю, гак как по условию задачи колеса катятся без скольжения. Работа сил трения второго рода входит в состав работы сил сопротивления, зависящей от коэффициента общего сопротивления /. [c.104]

ТЕОРЕМА (Ирншоу система неподвижных точечных зарядов электрических, находящихся на конечных расстояниях друг от друга, не может быть устойчивой Карно термический КПД обратимого цикла Карно не зависит от природы рабочего тела и являегся функцией абсолютных температур нагревателя и холодильника Кастильяно частная производная от потенциальной энергии системы по силе равна перемещению точки приложения силы по направлению этой силы Кельвина сила (или градиент) будет больше в тех точках поля, где расстояние между соседними поверхностями уровня меньше Кенига кинетическая энергия системы равна сумме двух слагаемых — кинетической энергии поступательного движения центра инерции системы и кинетической энергии системы в ее движении относительно центра инерции Клеро с уменьшением радиуса параллели поверхности вращения увеличивается отклонение геодезической линии от меридиана Кориолнса абсолютное ускорение материальной точки рав1Ю векторной сумме переносного, относительного и кориолисова ускорений Лармора единственным результатом влияния магнитного поля на орбиту электрона в атоме является прецессия орбиты и вектора орбитального магнитного момента электрона с некоторой угловой скоростью, зависящей от внешнего магнитного поля, вокруг оси, проходящей через ядро атома и параллельной вектору индукции магнитного поля Остроградского — Гаусса [для магнитного поля магнитный поток сквозь произвольную замкнутую поверхность равен нулю для электростатического поля <в вакууме поток напряженности его сквозь произвольную [c.283]

В статье В. М. Карагодина Некоторые вопросы механики тела переменной массы (1956) и в его монографии Теоретические основы механики тела переменного состава (1963) дано обобщение теоремы Кенига на случай тела переменной массы, центр инерции которого и процессе движения самого тела перемещается с некоторой скоростью по отношению к точкам тела, и сформулирована для этого случая теорема о кинетической энергии тела переменной массы. Там же дано обобщение уравнений Эйлера на случай тела переменной массы с переменными моментами инерции, когда центр масс перемещается внутри тела, а центральная система осей координат вращается по отпошению к телу с определенной угловой скоростью. [c.305]

Словами его можно прочитать следующим образом [теорема Кенига)-, кинетическая энергия материальной системы в ее абсолютном движении складывается из кинетической энергии ( /зМус) центра масс, в предположении, что в нем сосредоточена масса всей системы, и кинетической энергии Тсг системы в ее движении относительно поступательно перемещающихся в инерциальном пространстве вместе с центром масс осей Сх г . [c.227]

Изложенные факты позволяют приступить к выводу уравнений движения ОТМ в форме уравнений Лагранжа 2-го рода. Ио теореме Кенига с учетом статической уравновешенности ОТМ (m ir = mil) его кинетическая энергия равна кинетической энергии его центра инерции Т в предположении, что в нем сосредоточена вся масса системы, плюс кинетическая энергия врагцения манипулятора, т. е. определяется формулой [c.133]

Для систем, для которых справедливы две последствие теоремы, справедлива и теорема Кенига. Переформулируем их так, что бы они были справедливы и для систем Кёнига. Для этого рассмотрим систему материальных точек х ,х ,х и введем систему Кенига как показано на Рис. 7.25 [c.124]

Теория машин и механизмов (1988) -- [ c.367 ]

Классическая механика (1980) -- [ c.170 , c.171 ]

Курс теоретической механики. Т.2 (1983) -- [ c.207 ]

Теоретическая механика (1980) -- [ c.358 ]

Теоретическая механика Том 2 (1960) -- [ c.56 , c.129 , c.218 , c.339 ]

Курс теоретической механики Том 2 Часть 1 (1951) -- [ c.228 , c.229 , c.232 , c.249 , c.310 ]

Теоретическая механика (1970) -- [ c.318 ]

Динамика управляемых машинных агрегатов (1984) -- [ c.59 ]

Курс лекций по теоретической механике (2001) -- [ c.146 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...