Барьер центробежный

Роль центробежного барьера [c.131]

Поэтому центробежный барьер надо учитывать также и при взаимодействии нейтральных частиц (например, нейтронов) с ядрами. [c.133]

Однако эффект центробежного барьера не может быть большим. Во-первых, как было показано, орбитальный момент I а-частиц, испускаемых ядром, сравнительно невелик /< Rik 10. [c.133]

Верно и обратное утверждение. Взаимодействие а-частиц (и других заряженных частиц) с ядрами протекает со сравнимыми вероятностями как при I = О, так и при I ф О вплоть до некоторого значения /крит (подробнее см. 28, п. 2). В этом смысле роль центробежного барьера при взаимодействии нейтральных частиц с ядрами сказывается гораздо сильнее. Медленные нейтроны из-за центробежного барьера могут взаимодействовать с ядрами практически только при I = 0. [c.134]

Другая возможная причина уменьшения вероятности а-распада по сравнению с теоретической связана с тем, что в элементарной теории а-распада не учитывается роль момента, уносимого а-частицей. Трудность здесь заключается в том, что наблюдающиеся на опыте высокие коэффициенты запрета F нельзя объяснить одним только увеличением барьера за счет появления центробежного потенциала (роль которого, как было показано, мала), а надо рассматривать гораздо более сложные явления. К числу таких явлений относится, например, влияние поля излучения дочернего ядра на улетающую а-частицу. Здесь связь вероятности а-распада с величиной уносимого а-частицей орбитального момента I должна проявляться потому, что различным [c.137]

При взаимодействии с ядрами нейтронов кулоновский барьер отсутствует, но при I Ф О имеется центробежный барьер высотой [c.272]

Вц не могут эффективно взаимодействовать с ядром ив-за малой прозрачности центробежного барьера Оц. [c.272]

Нейтроны с 1> 1т (при данной энергии Т) практически не взаимодействуют с ядром, так как не могут преодолеть центробежного барьера. Как следует из формулы (28.9), величина 1т растет с энергией падающих нейтронов. При достаточно низкой энергии нейтронов (Г < (Вц)мин взаимодействие нейтронов с I фО прак- [c.272]

В табл. 23 приведено минимальное значение центробежного барьера (бц)мин, соответствующее /= 1 [c.273]

Результаты вычисления для z = 1 представлены в табл. 23. Сравнение высоты кулоновского барьера с минимальными значениями высоты центробежного барьера показывает, что (Вц)мин превосходит Вк только у самых легких ядер (Z<8), а у всех остальных Вк> (Вц)мин, причем начиная с середины периодической таблицы Вк > (Вц)мин, так что Вк + (Вц) ин Вк. В связи с этим взаимодействие медленных Т < Вк) заряженных частиц с достаточно тяжелыми ядрами происходит примерно [c.273]

Величина h определяется прозрачностью центробежного и ядерного барьеров и вероятностью захвата нейтрона ядром. Прозрачность центробежного барьера для нейтронов с / < — прак- [c.347]

В 28, п. 2 было показано, что из-за центробежного барьера нейтроны могут эффективно взаимодействовать с ядром лишь при энергиях [c.435]

При I Ф О следует учитывать центробежный барьер [c.453]

Высота центробежного барьера для частицы с массовым числом Ai по отношению к ядру с массовым числом Ai при взаимном орбитальном моменте I [c.707]

Эта центробежная энергия складывается с кулоновской и тем самым увеличивает потенциальный барьер. Искажение формы барьера за счет центробежной энергии довольно незначительно главным образом из-за того, что центробежная энергия спадает с расстоянием значительно быстрее кулоновской (как а не как г" ). Однако, поскольку это изменение делится на постоянную Планка и попадает в показатель экспоненты, то при больших I оно приводит к изменению времени жизни, выходящему за пределы, обусловленные степенью неопределенности теории. В табл. 6.1 приведен коэффициент k уменьшения вероятности распада для разных / при типичных значениях Е = 5 МэВ, R = 9,6-10"см. [c.227]

Качественное изучение центрального движения с помощью эквивалентного потенциала и центробежного барьера является в современной физике обычным, но редко рассматривается в классической механике. Данная книга составляет исключение, и читатель найдет в главах III и IV много интересных приложений этого метода. [c.108]

М — масса ядра, т—масса а-частицы. Существование центробежного барьера связано с наличием у а-части-цы отличного от нуля орбитального момента. Центробежный барьер в А.-р. обычно играет сравнительно [c.64]

Происходит это благодаря эффективному увеличению потенциального барьера из-за появления кроме кулоновского, также и центробежного барьера. Дело в том, что когда частица имеет определенный орбитальный момент количества движения, то возникает центробежная сила, которую можно описать центробежным потенциалом. Центробежная сила в классической механике равна [c.107]

Поскольку центробежный барьер не связан с зарядом частиц, он проявляется также и при взаимодействии с ядром нейтральных частиц (нейтронов). [c.107]

Однако эффект центробежного барьера, величину которого можно оценить из выражения (55), не может быть большим, поскольку /ц быстро убывает с расстоянием. [c.108]

В дальнейшем мы ослабим эти ограничения и рассмотрим случай сингулярных потенциалов, но вначале для облегчения понимания эти ограничения целесообразно ввести. Отметим, что центробежный барьер нарушает одно, а кулоновский потенциал — другое из условий (3,2), [c.31]

Это уравнение получается из (3.6) при пренебрежении потенциалом и центробежным барьером. Его решения имеют вид [c.41]

Мартин обошел эту трудность, рассмотрев сначала отдельно влияние центробежного барьера [т. е. он положил вначале С(а)=0]. Если обозначить через а) соответствующее решение, то [c.78]

Смысл подстановки (6.25) состоит в том, чтобы с самого начала включить центробежный барьер в волновую функцию и только у (а ) рассматривать как возмущение. В этом случае центробежный барьер не должен создавать трудностей, так как волновая функция представлена в (6.25) в виде суперпозиции расходящихся волн, являющихся решениями полного свободного уравнения. Сначала установим существование такой функции /С/(Л Р, о), что [c.80]

Важно отметить, что существование центробежного барьера связано не с зарядом, а с характером движения частицы, с наличием у нее отличного от нуля ор битального момента. [c.133]

Во-вторых, значение центробежного барьера, который в наивысшей его точ1ке (при г = R) может быть оценен по формуле [c.133]

Для заряженных частиц положение существенно отличается из-за кулоновского барьера, высота которого Sk ДЛЯ достаточно тяжелых ядер обычно превосходит высоту центробежного барьера Вц при малых значениях /. В связи с этим вероятность взаимодействия зуряженных частиц с ядром при / = О не очень сильно отличается от вероятности взаимодействия при / = 1, 2,..., /о, [c.435]

Правильность сделанных заключений лишний раз подтверждается характером функции возбуждения для рракции (р, а). Для объяснения роста этой функции вплоть до энергии протонов 3 Мэе (что значительно превосходит высоту кулоновского барьера sLi по отношению к протону) необходимо допустить существование центробежного барьера, отвечающего / = 1. Это [c.449]

Случай / 0 не требует отдельного рассмотрения, так как при возникает отталкиванме из-за центробежного барьера ц = [c.28]

Мы убедились в том, что основным фактором, определяющим свойства а-распада, является просачивание а-частиц через куло-новский барьер. В этом пункте мы рассмотрим влияние на а-распад различных других эффектов, которые хотя и проявляются сравнительно слабо, но Б отдельных случаях дают возможность получить интересную информацию о структуре ядра и механизме распада. Один из таких эффектов обусловлен центробежным барьером. Если а-частица вылетает из ядра с ненулевым орбитальным моментом количества движения I, то она обладает центробежной энергией [c.227]

Во вращат. спектрах обычно наблюдаются сотни и даже тысячи линий, из частот к-рых с высокой точностью (до 1 КГц) определяются величины вращат. и центробежных констант молекул, к-рые используются при построении потенциальных поверхностей молекул. В случае нежёстких молекул, имеющих неск. равновесных конфигураций, наблюдаются туннельные расщепления вращат. линий, по к-рым определяются высота ж форма барьеров на потенц. поверхности. [c.203]

Впервые слабая протонная активность с = 0,83 0,05 МэВ и = (1,й 0,8)с наблюдалась при облучении Ru пучком (ОИЯИ, 1972). Она была объяснена распадом Рг из основного состояния [ реакция Ru( S, р, 6п) Рг), В 1981 С. Хофман (S. Hofmann) идр. (ФРГ) в реакции Ru ( Ni, р, 2п) получили ядра к-рые с периодом 7 i = (85 10) мс испускают протоны с = 1,23 МэВ. Сечение этой реакции в 700 раз больше, т. к. из-за использования пучка необходимый нейтронный дефицит достигается за счёт вопарения только трёх нуклонов. В дальнейшем с помощью пучков открыто ещё 5 нуклидов, испытывающих распад из основного состояния (рис. 4). Время жизни определяется туннелированием протонов сквозь кулоновский и центробежный барьеры. Длина туннелирования для р 1 МэВ составляет примерно 80 Фм. [c.167]

Л — вероятность того, что попавшая на ядро частица проникает через кулоновский, и центробежный барьеры h — так называемая вероятность прилипания частицы с моментом М к ядру, т. е. вероятность того, что проникшая в ядро частица провзаимо-действует с ним. Суммирование производится по всем возможным значениям /. [c.178]

Ограничимся рассмотрением радиальной волновой функции. При комплексном % центробежный барьер будет эквивалентен отталкивающему потенциалу, если только КеЯ.2>74, и будет притягивающим, если Кей,2< /4- Мнимая же часть барьера в зависимости от знака 1т будет вести себя либо как абсорбтивный, либо как порождающий потенциал. [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...