Волна возмущения

Таким образом, в данном разделе была предложена двухжидкостная модель течения газожидкостной смеси, использованная затем для описания режима расслоенного течения газожидкостной смеси в горизонтальном канале. Данный метод позволяет получить корректные результаты при условии, что длина волны возмущений, распространяющихся в системе, много больше характерного размера канала. В следующем разделе в рамках модели сплошной среды будет дан теоретический анализ расслоенного течения [c.202]

Неравенства (87,1) и (87,3) означают, что при прохождении газа через ударную волну происходит его сжатие — его давление и плотность возрастают. Неравенство ui > С означает, что ударная волна движется относительно находящегося перед ней газа со сверхзвуковой скоростью ясно поэтому, что в этот газ не могут проникнуть никакие исходящие от ударной волны возмущения. Другими словами, наличие ударной волны вовсе не сказывается на состоянии газа впереди нее. [c.463]

В энтропийно-вихревой волне kva = ш, т. е. kx = lv2 ( 2— невозмущенная скорость газа за разрывом). В этой волне возмущение давления отсутствует, возмущение удельного объема связано с возмущением энтропии, = (5K/5s)p6s, а возму- [c.472]

Рассматривая свет как распространяющиеся волны возмущений в эфире, Доплер отметил, что частота световых колебаний, воспринимаемых приемником, должна зависеть как от скорости источника света, так и от скорости приемника, взятых по отношению к эфиру, и что она будет отличаться от частоты световых колебаний, которые испускает источник. Предсказанный (1842) чисто теоретически эффект, названный впоследствии эффектом Доплера, относится к любым волнам независимо от их природы, в частности к акустическим волнам. [c.216]

Впереди тела, движущегося в среде со скоростью, большей скорости звука в ней, находится головной участок ударной волны. У тел, им.еющих заостренную форму, головной участок ударной волны располагается очень близко к острию (рис. 192). Если тело имеет затупленную форму, то ударная волна отрывается от движущегося тела и распространяется впереди него (рис. 193). Перед головным участком ударной волны находится невозмущенная область /, а за фронтом этой волны — возмущенная область 2. Когда ударная волна доходит до какой-либо частицы среды, ее скорость возрастает скачком. Если в трубе слой сжатого газа между ударной волной и поршнем все время возрастает, то в данном случае, когда нет стенок, частицы сжатого газа непрерывно расходятся в стороны, освобождая место для движущегося тела. Поэтому слой газа между фронтом ударной волны и равномерно движущимся телом имеет постоянную толщину. Частицы газа, поступающие в этот слой, непрерывно расходятся пз него в стороны, вызывая возмущения в окружающей среде. [c.240]

В настоящей главе разъясняются физическая природа возникновения и распространения возмущений, рассматриваются разнообразные методы измерения кинематических и динамических параметров. Приводятся динамические уравнения и определяющие соотношения, даются необходимые механические пояснения, важные для понимания сущности рассматриваемой проблемы. Приведена физико-математическая постановка динамической задачи и изложен общий эффективный метод ее решения. Достаточно детально обсуждены условия на фронте волны возмущений, выяснены области возмущений, инициированные волнами нагрузки и разгрузки, а также проанализировано отражение и взаимодействие волн напряжений при их распространении. [c.6]

В теле при динамическом и импульсивном нагружениях возникают возмущения различной природы (нагрузки, разгрузки, отражения и т. д.), распространяющиеся с определенными конечными скоростями, величина которых зависит от состояния тела и характера деформаций, в виде волн возмущений (волн нагрузки, волн разгрузки, отраженных волн), называемых волнами напряжений. [c.7]

Изучение процесса распространения волн возмущений в теле сводится к установлению зависимостей изменения во времени напряжений, деформаций, скоростей или перемещений частиц и других параметров состояния материала в любой точке области возмущений. При экспериментальном исследовании необходимо измерять перечисленные параметры в любой момент времени для произвольной [c.18]

Рис. 4.3. Криволинейная волна возмущений (волна Маха)
В некоторой точке потока с помощью теневой фотографии найдены углы наклона волн возмущения (линий Маха), равные 18 и —12° (рис. 5.1). Определит направление вектора скорости и число М в [c.139]

Первое выражение (9.473) при Моо> 1 определяет время прихода в точку Р передним фронтом волны возмущения от источника, а второе выражение — задним фронтом. [c.360]

На рис. 9.21 показаны геометрические параметры Ах, = х, — х и Дг, = г, — — г, определяемые координатами х , г точки касания обратного конуса Маха и круговой волны возмущения, идущей от источника. Из рисунка видно, что Ах, = [c.360]

Рассмотрите схему расположения скачков уплотнения и слабых волн возмущения, а также характер распределения коэффициента давления около тела вращения с конической головной частью, обтекаемого без угла атаки сверхзвуковым потоком, при условии, что половина угла конуса при его вершине меньше критического. [c.479]

Правую часть уравнения (7.2.22) можно определить, если при фиксированном я задать параметры с и а. В соответствии с этим для известного распределения скорости Ух(у) соотношение между фазовой скоростью и длиной волны возмущения будет иметь вид функциональной зависимости [c.455]

На рис. 7.2.3 показаны нейтральные кривые, рассчитанные для параболического профиля скорости Уу. = 2у — у при различных значениях скорости вдува и отсоса, а на рис. 7.2.4 и 7.2.5 — зависимости для критического числа Рейнольдса тической длины волны возмущения (аб ),,р от параметра п. [c.458]

На рис. 3.7 показано еще одно интересное приложение анализа неустойчивости Тейлора. Если на поверхность жидкости в сосуде наложить жесткую сетку (гидрофобную или гидрофильную) с размерами ячейки менее Я., = 2лЬ (т.е. для воды менее 15 мм), то жидкость не будет вытекать из перевернутого сосуда. Это объясняется тем, что сетка ограничивает допустимые длины волн возмущений Я < Я. , и при этом неустойчивость Тейлора устраняется. [c.146]

Если такие возмущения производить в движущемся газе, то область распространения возмущения будет зависеть от величины скорости движения потока по сравнению со скоростью распространения возмущений. Если скорость потока меньше скорости звука (рис. VHI. 1, а), то волны возмущений распространяются во всей области движения как по потоку, так и против него. На рис. VHI.l показана совокупность эксцентрических сфер, которые при значительном времени возмущения займут все рассматриваемое пространство. [c.183]

Пусть в газе распространяется плоска ударная волна, причем все величины за и перед волной постоянны. Нас интересует взаимодействие этой волны со слабыми возмущениями (акустическими волнами неоднородностями плотности, покоящимися относительно газа). Поставленная задача представляет практический интерес, поскольку в среде, по которой распространяются ударные волны, всегда существуют слабые (или конечные) неоднородности. Кроме того, данный вопрос тесно связан с проблемой устойчивости ударных волн. Отметим еще одно обстоятельство. Ударная волна — возмущение сугубо нелинейное. Для слабых (линейных) возмущений справедлив принцип суперпозиции. Естественным является вопрос, что произойдет в результате взаимодействия линейного и нелинейного возмущений Вначале ограничимся слабыми возмущениями в виде плоских волн. В самом деле, любое слабое возмущение можно представить в виде суперпозиции плоских волн с помощью преобразования Фурье. Затем будет рассмотрено взаимодействие пространственных возмущений с ударной волной. [c.50]

В связи с отмеченными явлениями возникает проблема устойчивости ударных волн. Как отмечалось выше, произвольный разрыв является неустойчивым и распадается на два возмущения, каждое из которых может быть ударной волной либо волной разрежения. Оказывается, что при некоторой специфической форме адиабаты Гюгонио возможен распад ударной волны. Существуют два направления теоретического исследования устойчивости ударных волн. В первом из них исследуется эволюция малых возмущений на фронте ударной волны. Возмущения задаются в области за ее фронтом. По сути дела, изучается отражение возмущений от фронта ударной волны, падающих со стороны сжатого газа. Если возмущения с течением времени возрастают, то считается, что ударная волна неустой- [c.81]

Часто применяется схема, когда поток, находящийся в бурном состоянии, растекается в расширяющемся переходном участке (обычно I = 0), а в конце этого участка начинается водобойный колодец той же ширины, что и дно отводящего канала. Размещение колодца именно в конце расширяющегося участка, где стенки сопрягаются со стенками на выходе из расширения, способствует гашению волн возмущения, которые могут возникнуть в этом месте. Очертание боковых стенок, обеспечивающее достаточно удовлетворительные условия расширения, соответствует эмпирической формуле [c.252]

ИСТОЧНИК возмущения, в той же очередности, в какой возникают ВОЛНЫ возмущения. [c.298]

На рис. 176 схематически показано распространение волны возмущения при равномерном движении поршня. [c.302]

О распространении волн возмущения, возникающих на свободной поверхности потока, в случае спокойного и в случае бурного движений. В гл. 9, В были рассмотрены волны перемещения , возникающие при особых условиях на свободной поверхности безнапорного неустановившегося потока. Было отмечено, что эти волны могут быть а) или положительными лоб этих волн оказывается ограниченным почти вертикальной плоскостью [c.515]

Рис. 15-7. Распространение волн возмущения на свободной поверхности потока а — спокойное движение, б - бурное движение
Не следует смешивать стационарную косую волну на поверхности воды с круговыми волнами возмущения, зарождающимися в точке А. [c.517]

Предварительно отметим, что пологий лоб отрицательной волны возмущения (см. 15-3, п. Г) в случае небольшой ее высоты для расчета можно заменить (с некоторым приближением) вертикальным. При таком допущении анализ формирования свободной поверхности плановых потоков в руслах различной формы значительно упрощается. Разумеется, результаты такого анализа, будучи отнесенными к отрицательным волнам, имеющим сравнительно большую длину, могут рассматриваться как справедливые только в качественном (но не в количественном) отношении. [c.519]

При спокойном движении фронт, зародившейся в точке А (в момент времени to) волны возмущения, по истечении продолжительного времени t уйдет (так же как и в случае вертикального стержня на рис. 15-7, а) за пределы интересующей нас области, причем в районе точки А останется некоторый подпор величиной Ah (см. продольный разрез потока на рис. 15-8, а). Этот небольшой подпор при рассмотрении установившегося движения (оставшийся после того, как неустановившаяся волна возмущения уйдет на большое расстояние от точки А) может быть объяснен как следствие действия центробежных сил плавно поворачивающихся струек, а также еще тем, что скорость v в точке А несколько уменьшается. [c.519]

В области возмуш,ениг1 разгрузки, как и в области возмущений нагрузки, напряженное состояние сложное, ему соответствуют объемные и сдвиговые деформации, поэтому волна возмущений разгрузки распространяется со скоростью [c.67]

Первое слагаемое в (9.462) учитывает источник, когда он находится в точке А — грнтре волны возмущения, действующей на точку Р своим передним фронтом вто-1. е слагаемое определяет составляющую потенциала от источника, находящегося в [c.358]

В отличие от тонкой конфигурации, для которой нагрузка, индуцируемая оперением, распространяется на участок корпуса, расположенный непосредственно под оперением, в случае нетонкого тела волны возмущения, идущие от оперения, распространяются на некоторую область корпуса за этим оперением. Для каждой консоли эта область расположена между винтовыми- линиями 1 —1 и 2—2, выходящими из начала, и конца бортовой хорды и пересекающими образующие корпуса под углом Маха [c.163]

На рис. 3.1.4 проиллюстрирована схема многоволнового возмущения и его развития в виде эпюры напряжения (сплошная жирная линия) для унругопластического тела с фазовым переходом, когда диаграмма a F) имеет вид, показанный на рис. 3.1.3. Стрелками отмечены скорости различных волн. Возмущение начинается с упругого предвестника ОН, движущегося со скоростью (ро), проиорциональной (1 Рн) (см. [c.257]

При рассмотрении нелинейно 1 задачи о взаимодействии разрыва с малым возмущением оказывается, что при невыполнении условия 2) возмущение не успсвает дойти до линии разрыва происходит опрокидывание фрон та волны возмущения с образованием новых разрывов, интенс ивност1г которых со временем не стремятся к нулю. Таким обр.1зом, исходный разрыв не является устойчивым. [c.320]

Пусть на покоящееся осесимметричное затупленное тело заданной формы набегает равномерный сверхзвуковой поток газа (рис. 5.4). При таком обтекании перед телом возникает отошедшая ударная волна. Возмущенная зона за скачком уплотнения состоит из дозвуковой и трансзвуковой областей вблизи головной части тела и сверхзвуковой, расположенной дальше вниз по потоку. Расчет подобных течений обычно проводят в два этапа. Вначале отыскивают ре-Рис. 5.4 шение в дозвуковой и околозвуко- [c.142]

Смотреть страницы где упоминается термин Волна возмущения : [c.479] [c.309] [c.18] [c.52] [c.356] [c.359] [c.360] [c.361] [c.498] [c.451] [c.112] [c.503] [c.297] [c.516] [c.516] [c.516] [c.517] [c.519]

Гидравлика (1982) -- [ c.515 ]

Основы техники ракетного полета (1979) -- [ c.163 ]

Гидравлика Изд.3 (1975) -- [ c.455 ]

ПОИСК

Взаимодействие волн как возмущение

Взаимодействие плоской ударной волны со слабыми возмущениями

Влияние геомагнитных возмущений на условия распространения коротких волн

Возмущение

Возмущение на поверхности потока формальные исследования. Формы волны

Возмущение нелинейных волн

Возмущение плотности и давления ионов в дрейфовых волнах

Возмущения планет Волна трохоидальная

Волна граничная слабых возмущений

Волны, вызванные местным возмущением. Эффект движущегося источника возмущения волны и рябь

Гамильтониан возмущения спиновых волн

Длина волны возмущения

Линейная устойчивость популяционных волн по отношению к малым возмущениям

Магнитогазодинамические ударные волны и слабые возмущения

Малые возмущения. Линейные волны

Области возмущений волн нагрузки и разгрузки

Общая теория волн, возникающих при подвижном возмущении. Волновое сопротивление

Одномерное неустановившееся движение газа с конечными возмущениями Волна разрежения в трубе

Первое приближение метода малых возмущений (горизонтальная поляризация падающей волны)

Перемещающиеся возмущения другого вида. Корабельные волны. Волновое сопротивление. Влияние конечной глубины на форму волны

Переход к равновесию в течениях с конечными возмущениями на примере центрированной волны разрежения

Периодическое возмущение. Атом в поле электромагнитной волны

Распространение возмущений от центра функции Бесселя второго рода. Волны, вызванные местным периодическим давлением. Общая формула для расходящихся волн. Примеры на неустановившееся местное возмущение

Распространение волн в горизонтальной плоскости. Влияние местного возмущения Влияние перемещающегося давления на возмущение в жидкости формы волн

Распространение волн в среде с сильными флуктуациями Анализ рядов теории возмущений

Распространение непрерывных возмущений конечной интенсивности. Характеристики. Образование разрывной ударной волны

Скорость возмущения при обтекании волны

Термоупругие волны, вызванные апериодическими возмущениями

Уединенные волны, взаимодействие образованные начальным возмущением

Уравнения распространения волн в случайно-неоднородных средах. Методы возмущений

Устойчивость и волны на колоннообразных вихрях Типы возмущений

Фронт волны слабых возмущений

Эволюция начальных локализованных возмущений Механизмы распространения волн

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...