Движение параболическое

На фиг. 315 приведен конструктивный чертеж клапана тяжелого дизеля, делающего 675 об/мин. Кулачок, приводящий клапан в движение, параболический, причем закон движения клапана определяется графиком на фиг. 316. Данные клапанных пружин таковы [c.515]

Для расчета выбираем фазу удаления, так как на этой фазе аналог ускорения толкателя имеет большее значение фазе возвращения. Для параболического закона движения толкателя [c.69]

Параболический закон распределения скоростей. Этот закон выражается формулой (1.6). в случае пространственного движения (труба круглого сечения), как известно, [c.68]

Очевидно, что (5. 5. 4.5) не удовлетворяет уравнению (5. 5. 3) во всех точках потока, если функция Ь Ч) не описывает параболический профиль скорости. Однако функция тока ф, определенная при помощи (5. 3. 45). действительно описывает течение жидкости с указанным распределением завихренности. Прп этом движение жидкости является безвихревым на оси трубы и в непосредственной окрестности точки набегания потока. [c.218]

В точках разрыва кривой ускорений (рис.17.4), характерных для параболического (б, в) и косинусоидального (г) законов движения, ускорение и силы инерции толкателя изменяются на конечную величину ( мягкий удар). При плавных кривых изменения ускорения д, е, ж) удары теоретически отсутствуют, если погрешности изготовления профилей достаточно малы. [c.450]

Задача 386 (рис. 276). Точка М при помощи стержня АВ, перемещающегося поступательно с постоянной скоростью и, перпендикулярной к оси Оу, приводится в движение по параболической [c.151]

При движении по параболической орбите мы, полагая в равенстве (33) е=1 и вычисляя интеграл (30), сразу найдем [c.394]

Найти закон движения материальной точки по параболической орбите в поле центральной силы ньютонианского притяжения. [c.301]

Приведенные исследования указывают, что, изучая движение какого-либо тела относительно Солнца и пренебрегая при этом влиянием остальных небесных тел, в зависимости от начальных условий будет иметь место движение тела по эллиптической (известное движение планет Рис. 10.9 солнечной системы) либо параболической, [c.154]

Уравнение движения ( динамики, упругой кривой, математической физики, параболического типа, эллиптического типа, гиперболического типа, смешанного типа, линии действия, теплопроводности Эйлера, Пуассона...). Уравнения движения в векторной форме ( с одним неизвестным...). Уравнения Гамильтона ( Лагранжа...). [c.93]

При таком рассмотрении остается, конечно, в стороне вопрос о влиянии, которое может иметь на устойчивость пограничного слоя кривизна обтекаемой поверхности Имеется также и определенная непоследовательность, связанная с делаемыми пренебрежениями. Дело в том, что единственными плоско-параллельными течениями (с профилем скорости, зависящим только от одной координаты), удовлетворяющими уравнению Навье — Стокса, являются течения с линейным (17,1) и параболическим (17,4) профилями (в то время как уравнение Эйлера удовлетворяется плоско-параллельным течением с произвольным профилем). Поэтому рассматриваемое в теории устойчивости пограничного слоя основное течение не является, строго говоря, решением уравнений движения. [c.238]

Полученные ряды сходятся при любых значениях параметра е, как меньших, так и равных или больших единицы, что соответствует движениям по эллиптическим, параболическим и гиперболическим орбитам. [c.58]

Т. е. совпадает с приближенным выражением (91). Как показывает последнее выражение, кратчайшее расстояние между точкой вылета и падения тела на Земле только множителем ije отличается от известной величины горизонтальной дальности в параболической теории движения тела в однородном поле тяжести. [c.62]

Заметим, что решение задачи о движении ракеты с постоянной тягой или интегрирование уравнений движения электрона атома водорода в постоянном однородном электрическом поле возможно только в параболических координатах. [c.66]

В отсутствие внешнего поля движение какого-либо заряда определяется электростатическими кулоновскими силами, действующими на него со стороны всех остальных зарядов среды. При смещении заряженных частиц от положения равновесия сбалансированность этих сил нарушается, в результате чего возникает сила, стремящаяся возвратить заряды на прежнее место. В том случае, когда смещение невелико, возвращающая сила пропорциональна его величине, а потенциальная энергия заряда пропорциональна квадрату его смещения. Аналогичная ситуация имеет место, например, в случае колебаний некоторого груза на пружине (см. гл. 1). Таким образом, для наглядности заряды среды можно уподобить системе осцилляторов. При малом смещении осцилляторов говорят о гармоническом законе колебаний и параболическом законе для потенциальной энергии смещения. [c.300]

Средневековый период развития механики заканчивается работами гениального итальянского ученого Галилео Галилея (1564—1642), исследования которого открыли новую эпоху в развитии механики. Исследования Галилея изложены в его сочинении Беседы и математические доказательства, касающиеся двух новых отраслей науки, относящиеся к механике и местному времени . Галилей был зачинателем современной динамики. Он открыл закон инерции и закон независимости действия сил от состояния тела. Им была создана теория параболического движения снаряда. Галилей доказал много весьма важных свойств равноускоренных и равнозамедленных движений. До Галилея силы, действующие на тело, рассматривали только в состоянии равновесия и измеряли действие сил только статическими методами. Галилей установил динамический метод сравнения действия сил. Он является творцом новой отрасли механики — учения о сопротивлении материалов. Галилей полностью опроверг неверные представления Аристотеля о механическом движении. [c.14]

В гл. 1 изложены физико-химические и гидродинамические основы химии, нефтехимии и химические технологии. В ней на основе анализа общего нелинейного параболического уравнения предложены условия возникновения самоорганизации и турбулентности, проведена проверка этой закономерности с известными результатами экспериментальных исследований разработаны методы решения уравнений переноса количества движения, вещества и энергией для сложного тепломассообмена в системах с различной реологией, с учетом входного участка. [c.8]

V.15. Установить шероховатость стенок а) тоннеля круглого поперечного сечения, если из произведенных в натуре замеров известны радиус сечения г — 2,8 м уклон дна i = 0,000068 глубина равномерного движения ho = 2,24 м расход потока Q = 5,7 м /с б) круглой трубы при г = 0,8 м i = 0,0025 fto = 1 м Q = 2,64 м /с в) лотка параболического поперечного сечения с параметром р = 0,2 м при i = 0,0009 ho = 0,56 м Q = 0,224 м /с. [c.118]

V, 24. Установить максимально возможную среднюю в сечении скорость протекания потока, необходимый параметр параболы и глубину равномерного движения потока в параболическом русле гидравлически наивыгоднейшего профиля при следующих условиях а) расход Q = 1,67 м /с укрепление — весьма хорошая бетонировка уклон дна i = 0,0009 б) Q = 3,8 м /с крепление — бетонировка в средних условиях содержания i = 0,0025 в) Q = 1,31 м /с крепление —сравнительно грубая бетонировка i = 0,016. [c.121]

Если вход в трубу из резервуара выполнен достаточно плавным, специально рассчитанной конфигурации, то в начальном сечении 1—1 устанавливается практически равномерное распределение скоростей (рис. 69). По мере движения жидкости тормозящее влияние стенок распространяется на все большую толщу потока. На некотором участке, называемом начальным или входным, поток имеет ядро, где сохраняется равномерное распределение скоростей, и пристенный пограничный слой, где скорости распределяются неравномерно. Сечение ядра вниз по течению убывает, а толщина пограничного слоя возрастает. В конце участка / а, пограничный слой смыкается на оси трубы, и ниже по течению устанавливается параболическое распределение скоростей соответственно (6-29). Точнее говоря, это распределение скоростей достигается асимптотически, но с достаточной для практики точностью можно указать конечное расстояние ( 2,. 166 [c.166]

Чтобы система уравнений была замкнутой, необходимо присоединить к ней также уравнение состояния (1.12). Таким образом, система уравнений (1.62), (1.64). .. (1.67), (1.71), (1.12) описывает движение, массообмен и теплообмен в многокомпонентной среде в приближениях пограничного слоя. Для решения указанной системы необходимо также в каждом конкретном случае сформулировать начальные и граничные условия. Уравнения пограничного слоя являются уравнениями параболического типа, для их решения требуется задание профилей скорости, концентраций, энтальпии в некотором начальном сечении х л . Кроме того, необходимо также сформулировать граничные условия. Поскольку система уравнений пограничного слоя содержит производные второго порядка по координате у функций и, w, i, Н и лишь первую производную у, то граничные условия могут быть, например, заданы в виде [c.36]

Найдите распределение диполей [функция т( ) на цилиндрическом корпусе, имеющем заостренную головную часть с параболической образующей. Корпус совершает движение при Моо= 2 под некоторым углом атаки а и одновременно вращается с угловой скоростью Q, вокруг поперечной оси, проходящей через центр масс. Длина тела = 8 м, головной части х ид = 5м, расстояние от носка до центра масс = 6 м радиус корпуса л ид = дон = 0,5 м. [c.481]

Ко второй группе относятся законы, по которым скорость изменяется непрерывно, а ускорение имеет точки разрыва. Мягкие удары вызывает сила инерции, скачкообразно изменяющая свое значение. Это параболический закон (постоянного ускорения), модифицированный линейный, с изменением ускорения по косинусоиде, с равномерно убывающим ускорением (табл. 2.10) и др. Работа кулачковых механизмов, в которых использованы такие законы движения выходного звена, сои )овождается вибрациями, 1иумом и повышенным изиаш1шаиием. Эти законы применяются при умеренных скоростях. [c.54]

Пример 1. Спроектировать плоский кулачковый механизм с поступательно днижущимся роликовым толкателем н силовым замыканием высшей пары по следующим входным параметрам ходу толкателя /i=40 мм, фазовым углам удале-пня (py=i02 , дальнего стояния фд = 54° и возвращения фв 144°. Закон движения выходного зво па при удалении — параболический, при возвращении — косинусоидальный, Кулачок вращается по часовой стрелке с —600 об/мин, допускаемый угол давления дои = 30° масса толкателя п7, = 120 г. [c.67]

Для параболического закона движения толкателя угол, при котором имеет наибольшее зпачепие, ф /2 = 102/2 = 51 = 0,89 рад, а аналог скорости Sy3 и перемещение iyj, соответствующие этому углу, 5у =2Л/фу = 44,944 мм, = = 0,5/1 = 20 мм. [c.67]

Автомобильный двигатель в отличие от стационарных источников выбросов имеет широкий диапазон изменения нагрузочных и скоростных режимов работы, определяемый условиями движения автомобиля в транспортно.м потоке (рис. 3). Это режимы, соответствующие разгону, установившемуся движению, торможению двигателем (принудительный холостой ход) и собственно холостому ходу. Весь диапазон возможных режимов ограничивается внешней скороет юй характеристикой карбюраторного двигателя (рис. 4). Практически используемая зона тяговых режимов характеристики ограничена параболическими кривыми / и 2. В этой зоне двигатель работает при составе смеси, близком к стехиометрическому (а л [c.16]

Указание. На участке ОС цен1 р тяжести вагонетки совершает параболическое движение. [c.227]

Задача 387 (рис, 277). Кольцо М приводится в движение ио параболической направляющей, уравнение которой у- 2рх, при помощи стержня О А, вращающегося вокруг точки О по закону Ф = оз/ (со — постояк - ая). Определить величину скорости кольца М в зависимости от координаты х. [c.152]

Полученные результаты имеют ограниченный характер, но их обобщение требует изучения операций, проводимых непосредственно над системами скользящих векторов как особыми геометрическими величинами. Изучение разнообразных свойств винтов векторов привело к установлению их связей с особыми гиперкомплексными числами вида а+шй, где —1 0 -+-1 в зависимости от типа пространства постоянной кривизны, в котором исследуется движение твердого тела. Так, в эллиптическом пространстве ш = -Ь1, в параболическом ш=0 и в гипербо- [c.180]

Ньютон образно сформулировал этот вопрос и свой ответ на йёго. Представим себе ведро с водой. Если мы будем вращать ведро вокруг вертикальной оси, неподвижной относительно звезд, то поверхность воды примет параболическую форму с этим все согласятся. Предположим, однако, что вместо вращения ведра мы каким-то образом привели звезды во вращение вокруг ведра, так что относительное движение осталось одно и то же. Ньютон считал, что если бы мы вращали звезды, то поверхность воды осталась бы плоской. Согласно этой точке зрения, существует абсолютное вращение и абсолютное ускорение. Из опыта мы не знаем, можно ли полностью описать и сопоставить с результатами локальных измерений в лаборатории все явления, происходящие с вращающимся ведром воды, никак не относя их к звездам. [c.82]

Это — известное из кинематики ( 44) параболическое движение. Рассматривая, например, движение снаряда в пусюте как движение материальной точки массы т = Gjg под действием силы тяжести G и направляя ось у в плоскости стрельбы вертикально вверх (Fy = G), будем иметь [c.36]

При малых Uo траекториями тела служат эллипсы, близкие к параболе, что вполне соответствует ранее изученному параболическому движению в однородном поле тяжести, которое является, таким образом, первым приближением к действительному движению в поле тяготения. Наиболее удаленный фокус этих эллипсов находится в центре Земли, ближайший — близ поверхности Земли, При возрастании начальной скорости vq эксцентриситет уменьшается, что соответствует удалению ближайшего фокуса от поверхности Земли вглубь. Если начальный угол бросания X выбрать равны нулю, то е при Uq = V gR станет равным нулю и траеКтор11я превратится в окружность [c.59]

Первое слагаемое соответствует максимальной высоте подъема тела в параболической теории [первая формула (68) гл. XXIX] движения в однородном поле силы тяжести. Учтя уменьшение силы притяжения с удалением от центра Земли, мы, естественно, пришли к увеличению высоты подъема второе слагаемое дает соответствующую поправку. [c.61]

Монография посвящена математическому моделированию тепломассообмена в сложных 1 ермогидрогазодинамических процессах в многокомпонентных струйных и пленочных течениях, описываемых нелинейными уравнениями переноса количества движения, вещества и энергии. Многокомпонентные струйные течения и тепломассообмен в них исследованы в различных режимах эжекционных, кавитационных, пульсационных, вихревых, свободно истекающих. Моделированием общею нелинейного параболического уравнения установлена закономерность возникновения самоорганизации, маломодового хаоса, многомодовой турбулентности. Приведены методы решения сложных нелинейных уравнений переноса в различных гидродинамических режимах. [c.2]

Кинетическая энергия ракеты при запуске ее с Земли должна быть не меньше, чем сумма энергии, обеспечивающей выход ракеты из сферы действия Земли, и энергии, обеспечивающей выход ракеты из сферы действия Земли, и энергии, необходимой для сообщения ей в точке выхода скорости, достаточной для движения ее в сфере действия Солнца по параболической траектории 42m v u =42m v K2+42tnv . Отсюда [c.121]

Существует два способа расчета параметров жидкости в пограничном слое. Первый способ заключается в численном решении системы дифференциальных уравнений пограничного слоя, впервые полученных Прандтлем, и основывается на использева-нии вычислительных машин. В настоящее время разработаны различные математические методы, позволяющие создавать рациональные алгоритмы для решения уравнений параболического типа, к которому относится уравнение пограничного слоя. Такой подход широко используется для определения характеристик ламинарного пограничного слоя. Развиваются приближенные модели турбулентности, применение которых делает возможным проведение расчета конечно-разностными численными методами и для турбулентного потока. Второй способ состоит в нахождении методов приближенного расчета, которые позволяли бы получить необходимую информацию более простым путем. Такие методы можно получпть, если отказаться от нахождения решений, удовлетворяющих дифференциальным уравнениям для каждой частицы, и вместо этого ограничиться отысканием решений, удовлетворяющих некоторым основным уравнениям для всего пограничного слоя и некоторым наиболее важным граничным условиям на стенке и на внешней границе пограничного слоя. Основными уравнениями, которые обычно используются в этих методах, являются уравнения количества движения и энергии для всего пограничного слоя. При этом, однако, необходимо задавать профили скорости и температуры. От того, насколько удачно выбрана форма этих профилей, в значительной степени зависит точность получаемых результатов. Поэтому получили распространение методы расчета параметров пограничного слоя, в которых для нахождения формы профилей скорости и температуры используются дифференциальные уравнения Прандтля или их частные решения. Далее расчет производится с помощью интегрального уравнения количества движения. [c.283]

V.1I. Определитьглубину равномерного движения потока и уклон, который следует придать а) трубе круглого поперечного сечения радиуса г = 1,5 м, облицованной хорошей кирпичной кладкой,чтобы при расходе Q = 10,15 м с средняя скорость была V = 2 м/с б) лотку параболического поперечного сечения с параметром р = 0,35 м бетонировка — в средних условиях содержания Q 3,06 м с V = == 3 м/с в) лотку параболического поперечного сечения р = 0,2 м бетонировка — весьма хорошая Q = 1,81 м Ус V = 2,6 м/с. [c.117]

Сравним Шх, полученные по уравнению (11.96) и из опыта. Измерения скорости турбулентного движения жидкости по сечению канала были произведены французской исследовательницей Конт-Белло (см. рис. 11.7). Из рис. 11.7 видно, что при гШ 0,8 характер распределения скорости меняется в свете проведенного выше теоретического анализа это означает, что профиль скоростей переходит из логарифмического в параболический. Ж. Конт-Белло отмечает, что профиль скоростей вблизи оси канала хорошо описывается параболой, хотя и не приводит доказательств этого. [c.430]

Построение аналитических и даже числовых решений полной системы уравнений газовой динамики связано со значительными трудностями не только из-за сложности физико-химических процессов, но и потому, что в общем случае течение содержит дозвуковые, трансзвуковые и сверхзвуковые области, для описания которых требуется различный математический аппарат. При этом приходится иметь дело сразу с эллиптическими, параболическими и гиперболическими уравнениями в частных производных. В то же время построение некоторых аналитических решений, основанных на приближенных предпосылках, позволяет, значительно упростив методы решения, установить многие качественные закономерности. В настоящем параграфе будут рассмотрены некоторые аналитические решения, позволяющие выявить ряд важных закономерностей движения газа и являющиеся необходимыми тестовыми примерами при численных расчетах. К числу таких решений относятся одномерная теория сопла, теория простой волны (течение Прандт-ля — Майера, волна Римана), обтекание клина, распад произвольного разрыва, точечный взрыв, решение методом источников и стоков, решение уравнения для потенциала. [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...