Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Движение полчка

Решение. Дифференцируя по времени заданное уравнение движения, полу  [c.47]

При растворении электролита в жидкости, например хлорида натрия в воде, взаимодействие молекул жидкости с молекулами электролита ослабляет связь между частями молекул электролита и некоторые из них разделяются на положительный И отрицательный ион. Разделение молекул электролита на ионы происходит за счет энергии теплового движения молекул. В электрическом поле ионы электролита приходят в движение поло-  [c.163]


Зная зависимости (1.2), можно определить другие характеристики движений поле перемещений  [c.4]

Как уже указывалось, сущность взаимодействия света с веществом сводится к интерференции падающей электромагнитной волны со вторичными волнами, возникающими вследствие колебаний электронов (или ионов) вещества, приведенных в колебательное движение полем падающей волны. Поскольку главную роль в оптических явлениях играет электрон, то в дальнейшем будем говорить об электроне, хотя все наши рассуждения остаются справедливыми и для других заряженных частиц, входящих в состав атома. В частности, при исследовании показателя преломления в длинноволновом (инфра-  [c.89]

ДВИЖЕНИЯ ПОЛ ДЕЙСТВИЕМ УПРУГИХ СИЛ [ГЛ V  [c.166]

ДВИЖЕНИЯ пол ДЕЙСТВИЕМ УПРУГИХ сил [ГЛ V  [c.170]

Если скорость и давление в каждой данной точке пространства, заполненного движущейся жидкостью, остаются все время постоянными (но могут меняться при переходе от одной точки пространства к другой), движение называется установившимся. Говоря иначе, при установившемся движении поле скоростей и поле давлений с течением времени остаются неизменными. Это есть движение, постоянное во времени, изменяющееся в пространстве, при котором скорость и давление зависят только от координат движущейся жидкой частицы, т. е. от ее положения в пространстве, и не зависят от времени. Таким образом, при установившемся движении  [c.58]

Иное Положение имеет место при плоскопараллельных движениях. Если для плоскопараллельных движений поле скоростей во всей плоскости зависит только от координат точки и от констант, имеющих размерность, зависящую от размерности коэффициента кинематической вязкости v, то в полярных координатах справедливы формулы, аналогичные формулам (2.2). (В этом случае /- — радиус-вектор в плоскости движения.)  [c.118]

Для построения окружность радиуса, равного единице, по которой движется конец кривошипа /, делим на равные части точками О, 1, 2,. ... Из каждой такой точки деления на линии движения пол-  [c.29]

Система приближенных уравнений (15.45) может быть использована для определения переменных ш, Л и в переходных режимах путем численного интегрирования. В дальнейшем ограничимся исследованием стационарных режимов движений, пол которыми будем понимать режимы движения при постоянных значениях величин , Л и т. е. при постоянной угловой скорости двигателя и гармонических колебаниях ползуна вибратора.  [c.295]

Vg sin a. После подстановки этих выражений в уравнения движения полу-, da ds  [c.259]

Величина G, является аналогом полного количества движения поля в направлении Xt, а эта теорема — аналогом теоремы о сохранении количества движения дискретных систем (см. 8.6).  [c.400]


Рис. 53. Изменение пластичности сплава —8 А1—1 Мо—1 V после испытания образцов при 455 С в течение 100 ч и напряжении 350 МПа в зависимости от скорости движения пол нагружающей головки испытательной машины при 22 С и температурных режимов при различных скоростях движения нагружающей головки [148] Рис. 53. Изменение пластичности сплава —8 А1—1 Мо—1 V после <a href="/info/28746">испытания образцов</a> при 455 С в течение 100 ч и напряжении 350 МПа в зависимости от <a href="/info/10682">скорости движения</a> пол нагружающей головки <a href="/info/34369">испытательной машины</a> при 22 С и температурных режимов при различных <a href="/info/10682">скоростях движения</a> нагружающей головки [148]
Моменты перехода от одних видов деформации и движений полой отливки к другим определяются решением системы трансцендентных уравнений.  [c.118]

Принцип действия линейных насосов следующий. Трехфазная обмотка, размещенная в пазах магнитопровода, создает бегущее магнитное поле со средней индукцией Вт в зазоре. Поле движется вдоль оси канала со скоростью Ус = 2т/, где т — полюсное деление / — частота тока. При движении поля относительно жидкости в последней индуцируется ток, значение которого пропорционально удельной электропроводности жидкого металла а и разности скоростей движения поля V и движения жидкости V. Последняя характеризуется скольжением s= v —  [c.68]

Вращательное движение преобразуется в поступательное движение полых штоков 7 с помощью винтов 6 и гаек 8, установленных на штоках.  [c.73]

Для перемешивания металла в крупных дуговых печах, для ускорения и облегчения проведения технологических операций скачивания шлака под днищем печи в коробке устанавливается электрическая обмотка, которая охлаждается водой или сжатым воздухом. Обмотки статора питаются от двухфазного генератора током низкой частоты, что создает бегущее магнитное поле, которое захватывает ванну жидкого металла и вызывает движение нижних слоев металла вдоль подины печи в направлении движения поля. Верхние слои металла вместе с прилегающим к нему шлаком движутся в обратную сторону. Таким образом можно направить движение ли- о в сторону рабочего окна, что будет облегчать выход щлака из печи, либо в сторону сливного отверстия, что будет благоприятствовать равномерному распределению легирующих и раскислителей и усреднению состава металла и его температуры. Этот метод в последнее время имеет ограниченное применение, так как в сверхмощных печах металл активно перемешивается дугами.  [c.180]

Определить закон движения, поля скоростей перемещений и ускорений по Эйлеру и Лагранжу, уравнения линий тока и траекторий, скорости деформаций и вектор вихря (рис. 25).  [c.99]

Если теперь допустить, что естественно возникновение пластической зоны у фронта трещины, и считать распространение этого возмущения движением трещины, то становится ясным, что действительная скорость трещины около боковых поверхностей образца вряд ли соответствует скорости движения поля двумерных деформаций в центральной части фронта трещины, так как пластические зоны на поверхности и в центре носят различный характер. Эта ожидаемая картина разрущения достаточно подтверждается исследованиями изломов, возникающими после быстрого распространения трещины.  [c.20]

Сопоставляя полученные выше результаты, мы приходим к следующему истолкованию соотношения (11.4). Для произвольного движения поле скоростей v вблизи данной точки Р с точностью до бесконечно малых второго порядка имеет вид  [c.32]

Это соотношение является чисто кинематическим и выполняется для любого движения. Заметим, что для баротропного движения поле ускорений а является потенциальным в си.ту формулы (16.5). В этом случае j a dx 0 и,  [c.70]

Изложенные в предыдущих параграфах способы определения потенциального потока несжимаемой жидкости имеют тот недостаток, ЧТО приводят зачастую к громоздким выкладкам и поэтому не всегда фактически выполнимы. Между тем при решении многих практических задач бывает необходимо определить потенциальное движение (поле скоростей, форму линий тока и т. д.) быстро и по возможности простыми вычислительными приемами. В таких случаях полезно применять приближенные графические или графоаналитические способы, о которых и будет здесь идти речь оии )те дают решения в аналитической форме, и поэтому трудно делать на основании решений, полученных этими способами, теоре-  [c.228]


Заготовки больших размеров и массы шлифовать описанными выше методами нерационально. В этих случаях применяют и л а-и е гарное шлифование (рис. 6.97, б). Заготовку закрепляют на столе станка неиодпижно. Шлифовальный круг вращается вокруг своей оси, а также вокруг оси отверстия (s .,), что аналогично круговой подаче (ноложение круга, совершившего в планетарном движении пол-оборота, показано штриховой линией). Планетарным шлифованием можно обрабатывать внутренние фасонш ге и торцовые поверх-  [c.367]

Для накатывания применяют универсальное специальное оборудование. Для образования резьб служат резьбонакатные станки, развивающие усилие до 2-10 Н. Эти станки автоматизированы и имеют горизонтальное, наклонное или вертикальное движение пол-вуна с плашкой. Резьбы роликами накатывают на автоматах.  [c.390]

Распределение давления в ячейке. Исходя из интегрйла Коши— Лагранжа (3.4.21) с помощью выкладок, аналогичных тем, которые привели к (3.4.25), найдем распределение давления в ячейке с учетом непоступательности макроскопического движения (поля vj  [c.147]

Задача 6.4. Движение звеньев кривошипно-шатунного механизма определяется углом <р, который образует кривошип ОА с траекторией ОВ движения пол.зуна. В начальном положении угол = (рис. а).  [c.371]

Указание. Рассмотреть движение пол.чуна С как сложно.е.  [c.61]

Итак, если угловая скорость п в невозмущенном движении полчка удонле ] норяет условию ) > О, т. е.  [c.66]

В многофазном индукторе можно представить распределение тока в виде синусоидальной волны, непрерывно перемещающейся вдоль его поверхности в направлении, показанном оперенной стрелкой (рис. 20). В идеализированной системе магнитные силовью линии наклонены в сторону, противоположную движению поля, и перемещаются в том же направлении и с той же скоростью, что и волна А . Средние за период ЭМС в этом случае наклонены к поверхности под углом фр = фф, где //ф — угол наклона плоскостей одинаковой фазы. Такое поле сил всегда имеет вихревой характер, причем завихренность его определяется толь-44  [c.44]

Рис, 23. Распределение при двухфмных индукторах [в относительных единицах V" = движение поля вниз]  [c.48]

Рис. 6.83. Муфта свободного хода с аксиальным смещением заклинивающихся шариков. Шарики 4 расположены между клиньями полумуфты 2, жестко закрепленной на валу 1, и торцовыми канавками дисков 5 и б ведомой части. Шарики 4 поджаты пружинами 7, удерживаемыми сепаратором 5 При вращении полумуфты 2 в направлении стрелки (см. сечение /1-/1) шарики 4 заклиниваются между наклонными дорожками и кольцами J и 6 и передаюг движение полу-муфтс 8. Обратное движение холостое. Рис. 6.83. <a href="/info/2331">Муфта свободного хода</a> с аксиальным смещением заклинивающихся шариков. Шарики 4 расположены между клиньями полумуфты 2, жестко закрепленной на валу 1, и торцовыми канавками дисков 5 и б ведомой части. Шарики 4 поджаты пружинами 7, удерживаемыми сепаратором 5 При вращении полумуфты 2 в направлении стрелки (см. сечение /1-/1) шарики 4 заклиниваются между наклонными дорожками и кольцами J и 6 и передаюг движение полу-муфтс 8. <a href="/info/238385">Обратное движение</a> холостое.
В ЭТОМ приводе как амортизатор для замедления движения пол-вуна в конце хода. Это имеет большое значение, так как ползуны часто соединены с массивными частями машины, и приходится бороться с инерционными усилиями. Описываемый привод работает следующем образом.  [c.221]

При равномерном вращении кривошипа давт движение поляна по закону гармонических колебаний с длиной хода 4г  [c.492]

Квантовая теория ноля обладает масштабной инвариантностью, если ур-ние движения поля ф не содержит размерных параметров (типа массы), а константа связи g принимает критич. значение g , при к-ром бета-функция в ур-нии ренормализационной группы обращается в нуль. В конформно-инвариантной теории поля (см. Конформная, инвариантность в квантовой теории поля), характеризующейся исчезновением следа тензора энергии-импульса при g = go, А, р. является сохраняющейся величиной, зависящей от константы о-  [c.88]

Простейший тип движения поля — волновое, для к-рого полевая ф-ция периодически меняется во времени я от точки к точке. Вообще, любое состояние поля удобно представить в виде суперпозиции волн. Для волнового движения характерны явления дифракции и интерференции, невозможные в классич. механике частиц. С др. стороны, динамич. характеристики (энергия, импульс и т. д.) воли размазаны в пространстве, а не локализованы, как у классич. частиц.  [c.56]

Заготовки больших размеров и массы шлифовать описанными выше методами нерационально. В этих случаях применяют планетарное шлифование (рис. 6.83, б). Заготовку закрепляют на столе станка неподвижно. Шлифовальный круг вращается вокруг своей оси, а также вокруг оси отверстия, что аналогично движению круговой подачи (положение круга, совершившего в планетарном движении пол-оборота, показано штриховой линией). Планетарным шлифованием можно обра-батьшать внутренние фасонные и торцовые поверхности, а также отверстия, положения которых определенным образом связаны друг с другом (например, на деталях типа корпусов).  [c.416]

Когда полумуфта 2 перемещается в крайнее левое положение, ее кулачки входят в соответствующие впадины полумуфты 4. При этом вместе с валом и полумуф-той 2 будут вращаться полумуфта 4 и постоянно соединенный с ней элемент трансмиссии. Правую полумуфту 3 и соединенный с ней элемент трансмиссии включают аналогично — перемещением подвижной полумуфты 2 вправо. На рисунке полумуфта 2 находится в нейтральном положении, при котором она не передает движение полу-муфтам 3 и 4. Полумуфту 2 перемещают вдоль вала 1 с помощью рычага управления, который фиксируют во включенном положении. При включении муфты необходимо следить за тем, чтобы кулачки полумуфт полностью входили в зацепление. Если рабочие поверхности кулачков касаются друг друга не всей плоскостью,на их углах образуются скосы, что может явиться причиной самовыключения муфты при работе, даже когда рычаг управления муфтой надежно зафиксирован. Смятые кулачки полумуфт исправляют при ремонте наплавкой металла и последующей обработкой.  [c.38]


В теории магнетизма напряженность магнитного поля можно определять как градиент скалярного потенциала или как вихрь векторного потенциала так и в гидродинамике плоского движения поле скоростей может быть определено заданием либо скалярного потенциала ч/, либо проекцией на ось г векторного потенциала А. Пользуясь представлением 0 векторном потенциале, легко дать простой и непосредственный вывод формулы расхода (28). Г ссмотрим секундный объемный расход жидкости Q сквозь сечение потока ст рнс. 55), образованное некоторой поверхностью, опирающейся на контур  [c.227]

Уравнение (5) представляет сложное нелинейное дифференциальное уравнение второго порядка в частных производных относительно неиз-иестной функции граничных условиях представляет непреодолимые трудности. Как это уже было сделано в гл. IV при рассмотрении одномерного нестационарного движения, попытаемся линеаризировать уравнение (5). сделав предположение, что в рассматриваемом движении поле скоростей. плотностей, давлений и др. мало отличается от некоторого однородного движения со скоростью V , плотностью р , давлением и т. д.  [c.325]

Смотреть страницы где упоминается термин Движение полчка : [c.64]    [c.168]    [c.38]    [c.309]    [c.131]    [c.70]    [c.433]    [c.124]    [c.45]    [c.199]    [c.64]   
Аналитическая динамика (1999) -- [ c.208 ]


ПОИСК



HRR-поле энергии — количества движения (energy-momentum tensop)

Анализ структуры поля и движения элементов слоя

Вариационный принцип ДАламбера-Лагранжа в задаче о движении идеальной несжимаемой жидкости Поле реакций связей. Уравнение Эйлера

Вертикальное движение ракеты в однородном поле тяжести

Влияние продольного градиента температуры и магнитного поля на устойчивость движения

Влияние электрического поля на движение пузырька газа в жидкости

Вынужденные движения вращающегося диполя в магнитных полях уравнение маятника

Гиперболическое движение. Движение электрически заряженной частицы в постоянном магнитном поле

Гиперреактивное движение в центральном поле тяготения

ДВИЖЕНИЕ В ЦЕНТРАЛЬНО СИММЕТРИЧЕСКОМ ПОЛЕ Одномерный эффективный потенциал

ДВИЖЕНИЕ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ И МАГНИТНОМ ПОЛЯХ

Дальнейший анализ уравнений движения в переменных поля третьего и четвертого рода. Линеаризация уравнений и ее следствия

Две задачн динамики криволинейного движения точки Движение материальной точки в однородном поле силы тяжести Земли

Движение (а-частицы в кулоновском поле ядра. Формула Резерфорда для рассеяния пучка частиц

Движение -заряженных частиц в магнитном поле

Движение ИСЗ в нецентральном поле притяжения

Движение а-частицы в поле ядра неподвижного атома

Движение адиабатическое поля скоростей

Движение брошенного тела в поле тяготения Земли

Движение в быстро осциллирующем поле. Маятник Капицы. Лазеры на свободных электронах

Движение в быстроосинллируклце.м поле

Движение в быстроосциллирующем внешнем поле

Движение в кулоновом поле

Движение в кулоновом поле. Продолжение

Движение в однородном поле силы тяжести

Движение в однородном поле силы тяжести в поле тяготения вращающейся

Движение в однородном силовом поле

Движение в поле равнопеременное

Движение в поле силы тяго тения

Движение в поле тяготения Земл

Движение в поле тяготения Земл в сопротивляющейся среде

Движение в поле тяготения Земл относительное

Движение в поле тяготения Земл поверхности

Движение в поле тяготения Земл предметный указател

Движение в поле тяготения в ньютоновом поле тяготени

Движение в поле тяготения вблизи поверхности Земл

Движение в поле тяготения криволинейное

Движение в поле тяготения несвободное

Движение в поле тяготения около неподвижной точк

Движение в поле тяготения плоскопараллельное (плоское

Движение в поле тяготения по заданной кривой

Движение в поле тяготения равномерное

Движение в поле тяготения сложное

Движение в поле центральной силы

Движение в поле центральной силы и элементы динамики космического полета

Движение в потенциальных полях

Движение в центрально-симметричном поле

Движение в центральном гравитационном поле. Свободный баллистический полет

Движение в центральном поле

Движение в центральном поле сил. Задача двух тел

Движение голономных систем в потенциальном поле Уравнения движения механических систем, обладающих потенциальными силами

Движение жидких пленок в поле центробежных сил

Движение заряженной материальной точки в электромагнитном поле

Движение заряженной частицы в однородных электрическом и магнитном полях

Движение заряженной частицы в поле магнитного монополя и кулоновского центра на трехмерной сфере

Движение заряженных частиц в однородном электрическом поле

Движение заряженных частиц в периодически изменяющемся вдоль оси ондулятора магнитном поле

Движение заряженных частиц в периодическом электромагнитном поле. Ондулятор

Движение космического аппарата в ньютоновом поле тяготения

Движение материальной точки в гравитационном ньютоновом поле Земли

Движение материальной точки в поле силы тяжести вращающейся Земли

Движение материальной точки в поле центральной силы

Движение материальной точки в потенциальном поле. Закон сохранения энергии

Движение материальной точки в центральном поле (пример использования законов сохранения)

Движение материальной точки в центральном поле сил Формулы Вине

Движение материальной точки в центральном силовом поле

Движение материальной точки, брошенной под углом к горизонту, в поле тяготения Земли

Движение наэлектризованной частицы в наложенных друг на друга электрическом и магнитном полях

Движение неоднородной изотермической жидкости в статическом гравитационном и высокочастотном вибрационном поле

Движение относительное в поле магнитном

Движение планеты в центральном ньютоновском поле сил. Уравнение Кеплера. Связь между истинной - и эксцентрической аномалиями

Движение по кругу в поле двух притягивающих

Движение полчка но абсолютно шероховатой плоскости определение угла

Движение при отсутствии поля тяготения

Движение прямолинейное в силовом поле

Движение ракеты вне поля сил

Движение свободного твердого тела Поле реакций связей. Принцип ДАламбера—Лагранжа Уравнения движения

Движение свободной материальной точки в однородном поле тяжести

Движение системы в консервативном силовом поле. Функция Лагранжа

Движение системы в потенциальном силовом поле. Закон сохранения энергии

Движение спутника относительно центра масс в центральном ньютоновском поле

Движение твердого тела в центральном ньютоновском гравитационном поле

Движение твердого тела в центральном поле тяготения

Движение твердого тела с неподвижной точкой в суперпозиции постоянных однородных силовых полей

Движение твердого тела с одной неподвижной точкой Динамические уравнения Эйлера Случай однородного силового поля

Движение тел в земном поле тяготения

Движение тел в центральном поле тяготения. Космические скорости

Движение тела в поле земного тяготени

Движение тела в поле земного тяготения

Движение тела в поле тяготения Земли

Движение тонких пленок жидкости в поле центробежных сил

Движение точки в кулоновском поле

Движение точки в поле центральной силы. Дифференциальное уравнение ее траектории

Движение точки переменной массы в однородном поле силы тяжести при линейном законе сопротивления среды

Движение точки, брошенной под углом к горизонту в однородном поле тяжести

Движение частиц в кулоновском поле силы отталкивания Рассеяние а частиц

Движение частиц в поле турбулентности Лагранжево описание турбулентности

Движение частиц в электромагнитных полях

Движение частицы в однородном гравитационном поле в сопротивляющейся среде

Движение частицы во внешнем поле

Движение электрически заряженных частиц в электрическом и магнитном полях

Движение электрона в кристалле при наличии магнитного поля

Движение электрона в кусочно-однородном магнитном поле

Движение электрона в поле ионизированного атома

Движение электронов в магнитном поле

Движение электронов в электрическом поле

Движение электронов под влиянием магнитного поля

Движения в магнитных полях

Движения в поле тяготения

Движения в стационарном потенциальном поле (консервативные и обобщенно консервативные системы)

Движения в электрическом поле

Деление пятна при его направленном движении в сильном магнитном поле

Дифференцирование поля и его применение для описания движения при обработке металлов давлением

Диффузионное движение частицы в поле волнового пакета

Диффузия в поле изотропной турбулентности. Статистические характеристики движений одной жидкой частицы

Дополнение 1. Движение протона во нааимнр перпендикулярных электрическом и магнитном полях (-133). Дополнение 2. Преобразования систем отсчета

Дополнительное условие подобия потоков в полях массовых Теплоотдача при свободном движении в гравитационном поле массовых сил

Жидкость электропроводная, движение в поперечном магнитном поле

Жук А.П. Движение твердой частицы в окрестности плоской границы жидкости в поле средних сил акустической волны

Зависимость скорости движения пятна в магнитном поле от плотности газозой среды и явление инверсии движения

Задание движения сплошной среды. Поле скоростей. Линии тока и траектории

Задание движения сплошной среды. Поле скоростей. Линии тока и траектории. Трубка тока и струя

Задачи и значение исследования движения пятна. Необходимость учета влияния собственного магнитного поля дуги

Закон изменения импульса системы. Закон изменения момента импульса систеЗакон изменения кинетической энергии. Потенциальная энергия взаимодействия частиц Закон сохранения полной энергии. Уравнение Мещерского. Теорема вириала Движение свободной частицы во внешнем поле

Закон сохранения механической энергии материальной точки и механической системы при движении в потенциальном силовом поле

Звуковое поле источника звука при сверхзвуковой скорости движения

Земля, вращающаяся, движение в ее поле

Земля, вращающаяся, движение в ее поле тяжести

ИСКУССТВЕННЫХ СПУТНИКОВ ЗЕМЛИ (АКСЕНОВ Е. П.) Гравитационное поле Земли. Дифференциальные уравнения движения искусственного спутника

Исследование движения в центральном поле

Качественное исследование движения в центрально-симметрическом поле

Квантование движения электрона в зоне проводимости при наличии магнитного поля

Конвекционное движение в присутствии магнитного поля

Конфигурация полей и направление движения энергии

Коэффициент предельной нагрузки для жесткопластической панели. Оценка сверху на полях Кирхгофа — Лява. Осреднение выпуклой функции. Оценка снизу. Пластинки. Переход от трехмерных задач к задачам меньшей размерности Нестационарные движения

Краевые задачи и экстремальные теоремы (Начально-краевая задача. Частные краевые задачи Законы трения пористых тел. Уравнение виртуальных мощностей. Экстремальное свойство действительного поля скоростей для краевой задачи нестационарного течения. Экстремальное свойство действительного поля напряжений для краевой задачи нестационарного течения. Экстремальное свойство действительного поля скоростей при установившемся движении)

Лагранжиан, функционал действия. Принцип Гамильтона-Остроградского (или принцип наименьшего действия) Первые интегралы. Теорема Нетер. Движение системы во внешнем поле. Лагранжиан заряженной частицы в заданном электромагнитном поле. Вектор-потенциал магнитного поля соленоида Движение относительно неинерциальных систем отсчета

Малые движения, наложенные на большие статические поля

Метод Гамильтона. Различные формы квазиканонических уравнений движения элемента сплошной среды в переменных поля первого рода

Метод качественного исследования движения в центральном поле

Метод усреднения при движении в быстро осциллирующем поле

Методы экспериментального обнаружения циклического движения электронов в магнитном поле

О взаимосвязи поступательного и вращательного движения твердого тела в ньютоновском поле сил

О влиянии сжатия Земли на либрационное движение спутника в гравитационном поле

О движении твердого тела вокруг закрепленной точки в ньютоновском поле сил

О движении электрона в периодическом поле кристалла

Области возможного и невозможного движения для динамически симметричного спутника. Регулярные прецессии в гравитационном поле

Общая вариационная задача для движения ракеты в однородном поле тяжести

Общая вариационная задача для движения ракеты в однородном поле тяжести при наличии аэродинамического сопротивления

Одномерное движение в консервативном поле. Движение заряда в электромагнитном поле. Движение частицы в центрально-симметричном поле Задача Кеплера

Оценка относительного влияния моментов различных Стабилизация и либрационное движение спутника в ньютоновском поле сил

Период движения в магнитном поле

Поле вихря. Вихревое движение

Поле гравитационное движение

Поле гравитационное движение в нем как пример

Поле гравитационное движение движения в нем

Поле гравитационное движение приложение теоремы Гамильтона — Якоби

Поле силы тяготения. Вид траектории точки в зависимости от начальных условий движения. Законы Кеплера

Поле скоростей в плоском движени

Поле скоростей в плоском движени вокруг неподвижной точки

Поле скоростей в плоском движени нестационарное

Поле скоростей в плоском движени стационарное

Поле скоростей движения жидкости

Поле скоростей и его основные характеристиНеобходимые уравнения движения сплошных сред

Поле скоростей плоскопараллельного движения

Поле скоростей при плоскопараллельном движении твердого тела

Поле скоростей при потенциальном движении, приближенное определени

Поле ускорений в плоском движени

Поля и движение заряженных осколков деления

Поля и движение заряженных частиц деления

Поля скоростей и ускорений в общем случае движения твердого тела

Поля скрещивающиеся движение электрона

Постановка задачи о движении абсолютно твердого тела с одной неподвижной точкой в однородном поле тяжести

Применение скалярного, векторного и тензорного полей для описания движения сплошной среды (математические основы)

Простейший случай прямолинейное движение в поле гармонической стоячей волны

Пространственное безвихревое движение Ортогональйые криволинейные координаты в пространстве Основные дифференциальные операторы поля в криволинейных координатах

Прямолинейное движение материальной точки в силовом поле

Результаты измерений при направленном движении пятна в магнитном поле

Результаты измерений скорости движения пятна в зависимости от напряженности магнитного поля и тока

Силы в ньютоновской механике. (Гравитационные силы. Движение в центральном поле сил тяготения. Упругие силы. Силы трения

Симметрия внешнего силового поля и законы сохранения отдельных компонентов количества движения и кинетического момента

Сохранение механической энергии материальной точки при движении в потенциальном силовом поле

Способы задания движения сплошной среды. Поле скоростей. Линии и трубки тока

Способы приближенного определения поля скоростей при потенциальном движении

Тема IV. Движение в центрально-симметричном поле

Теплоотдача при свободном движении в инерционных силовых полях

Уравнение движения точки в центральном поле

Уравнение для базиса-вектора на участке максимальной тяги при движении ракеты в ньютоновском поле тяготения

Уравнение для базиса-вектора на участке нулевой тяги при движении ракеты в ньютоновском поле тяготения

Уравнение для базиса-вектора на участке промежуточной тяги при движении ракеты в ньютоновском поле тяготения

Уравнения возмущенного движения в переменных действие-угол и метод усреднения. Эволюция . переменной действие в задаче Ван дер Поля

Уравнения движения в потенциальном поле

Уравнения движения для электромагнитного поля

Уравнения движения обобщенного твердого тела во внешнем поле и их связь с гидродинамическими уравнениями

Уравнения движения тела пренебрежимо малой массы в гравитационном поле двух притягивающих тел

Уравнения движения точки в центрально-симметричном поле Одномер ный эффективный потенциал поля

Уравнения движения элемента сплошной среды в переменных поля первого и второго рода. Обобщение уравнений Лагранжа первого

Уравнения движения элемента сплошной среды и переменных поля третьего и четвертого рода

Установившееся движение в поле постоянных сил

Установившееся движение электропроводной вязкой жидкости по призматическим трубам при наличии поперечного магнитного поля

Устойчивость движения спутников в гравитационном поле сил

Частица в центральном поле. Орбитальный момент количества движения



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте