Динамика (энергия, работа)

ДИНАМИКА (ЭНЕРГИЯ, РАБОТА) [c.88]

Решение задач. Теорема об изменении кинетической энергии [формула (52)1 позволяет, зная как при движении точки изменяется ее скорость, определить работу действующих сил (первая задача динамики) или, зная работу действующих сил, определить, как изменяется при движении скорость точки (вторая задача динамики). При решении второй задачи, когда заданы силы, надо вычислить их работу. Как видно из формул (44), (44 ), это можно сделать лишь тогда, когда силы постоянны или зависят только от положения (координат) движущейся точки, как, например, силы упругости или тяготения (см. 88). [c.215]

При изложении динамики механизмов вопросы движения звеньев, в отличие от теоретической механики, изучаются с учетом физической причинности действующих на них сил. Вопросы изменения энергии движущихся звеньев рассматриваются с учетом механической работы как сил, вызывающих. движение звеньев, так и сил, [c.3]

Момент инерции I Угол поворота бф Угловая скорость <о = AУгловое ускорение E = d(o/di Результирующий момент сил М Момент импульса Р = /(о Работа б/4=Мбф Кинетическая энергия /г Основное уравнение динамики [c.74]

II работы сил трения (Lrp). В газовой динамике часто пользуются упрощенной формой уравнения Бернулли, соответствующей режиму, когда отсутствует техническая работа (L = 0), нет гидравлических потерь (Ь р = 0) и запас потенциальной энергии не изменяется (z2 = zi). Для этого режима уравнение Бернулли [c.27]

Из сказанного следует, что работа потока связана с изменением термодинамического состояния рабочего тела и является поэтому такой же термодинамической величиной, как и работа изменения объема. Вместе с тем рабочее тело в потоке может совершать работу без изменения термодинамического состояния. Примером такой работы является переход кинетической энергии потока в техническую работу (или наоборот). Переход одной формы механического движения в другую не является предметом изучения термодинамики. Такие явления рассматриваются в газовой динамике. [c.203]

Классификация механизмов по динамическим признакам. Одинаковые по схеме кинематические цепи могут существенно различаться своей динамикой. Кинематические цепи, предназначенные для преобразования вида движения, характеризуются тем, что в них механическая энергия передается от звена к звену. Они служат для того, чтобы выполнять ту или иную полезную механическую работу. Такие кинематические цепи представляют собой передаточные механизмы. [c.70]

Математики и физики-теоретики Эйлер, Лагранж, Лаплас, Пуассон, Грин, Гамильтон в своих обобщающих трудах по статике, динамике, теории потенциала тоже продвигаются к точному определению понятий работа и энергия . Так, в 1828 г. бывший пекарь Джордж Грин в сочинении Опыт приложения математического анали- [c.116]

Действие этого постулата не ограничивается областью статики. Он приложим также и к динамике, где принцип виртуальных перемещений соответствующим образом обобщается принципом Даламбера. Так как все основные вариационные принципы механики — принципы Эйлера, Лагранжа, Якоби, Гамильтона — являются всего лишь другими математическими формулировками принципа Даламбера, постулат А есть в сущности единственный постулат аналитической механики и поэтому играет фундаментальную роль Принцип виртуальных перемещений приобретает особое значение в важном частном случае, когда приложенная сила Fi моногенная, т. е. когда она получается из одной скалярной функции — силовой. В этом случае виртуальная работа равна вариации силовой функции LJ qi,. .., ( ). Так как силовая функция равна потенциальной энергии, взятой с обратным знаком, то можно сказать, что состояние равновесия механической системы характеризуется стационарностью потенциальной энергии, т. е. условием [c.100]

Подчеркнем, что, в отличие от двух рассмотренных выше основных теорем динамики, в теореме об изменении кинетической энергии речь идет о всех силах системы как внешних, так и внутренних. Тот факт, что силы, с которыми взаимодействуют две точки системы, равны по величине и противоположно направлены, не приводит к равенству нулю работы внутренних сил системы, так как при подсчете работы [c.167]

Благодаря проникновению в акустику, гидродинамику, оптику и в явления капиллярности, механика некоторое время как бы преобладала над всеми этими областями. Труднее было ей вобрать в себя новую область науки, возникшую в XIX в., — термодинамику. Если один из двух основных принципов этой науки — принцип сохранения энергии — может быть легко объяснен на основании понятий механики, то этого нельзя сказать о втором — о возрастании энтропии. Работы Клаузиуса и Больцмана по изучению аналогии термодинамических величин с некоторыми величинами, играющими роль в периодических движениях, работы, которые и сейчас вполне современны, не смогли все-таки связать обе точки зрения. Но замечательная кинетическая теория газов Максвелла и Больцмана и более общая доктрина — так называемая статистическая механика Больцмана и Гиббса — показали, что динамика, если дополнить ее понятиями теории вероятности, позволяет интерпретировать основные положения термодинамики. [c.641]

Исходя из работ Якоби, Томсона и Тэта, Лиувилля и Липшица, Дарбу ) развил геометризацию проблем. динамики, рассматривая среди всех возможных движений с силовой функцией II такие, которым отвечает одно и то же значение постоянной Л закона сохранения энергии, или, что то же самое, одна и та же полная энергия. [c.840]

Дарбу (см. его лекции по общей теории поверхностей), исходя из работ Якоби, Томсона и Тэта, Лиувилля, Липшица, развил геометризацию проблем динамики, рассматривая среди всех возможных движений с силовой функцией U такие, которым отвечает одно и то же значение постоянной закона сохранения энергии h или, что то же самое, одна и та же полная энергия. Вот ход его рассуждений. [c.914]

Рассмотренные в предыдущем параграфе предложения позволяют исследовать поведение кинетической энергии, угловой скорости и углового ускорения ведущего звена машинного агрегата в случае любого устойчивого предельного режима. Понятно, что при изучении конкретного предельного режима, в котором работает какой-либо класс машинных агрегатов, к общим закономерностям, свойственным всякому устойчивому предельному режиму, добавляются новые, характерные для исследуемого предельного режима. Последние, как правило, дают возможность уточнить поведение кинетической энергии, угловых скоростей, угловых ускорений и других параметров, описывающих динамику машинных агрегатов на предельных режимах движения. [c.36]

Далее следует отметить работы Виттенбауэра, которые явились дальнейшим развитием вопросов динамики машин [190]— [191]. Виттенбауэр предложил решать эти задачи при помощи уравнения кинетической энергии путем построения диаграммы энергия—масса такими методами можно решать задачи, в которых силы заданы в виде функций положения механизма. [c.6]

Сложность динамических задач с учетом переменности масс объясняется тем, что наряду с действительным изменением масс звеньев в механизмах изменяется еще приведенная масса, которая вычисляется путем приравнивания кинетических энергий приведенной массы и масс приводимых. Поэтому приведенную массу можно подставлять в такое уравнение динамики, в которое приведенная масса входит в выражение кинетической энергии. Такими уравнениями являются уравнение кинетической энергии и уравнение Лагранжа второго рода, которыми и пользуются в динамике механизмов. В широко известных работах по динамике переменных масс предпочтение отдается уравнению количества движения, которое, однако, нельзя применить в том случае, когда переменной оказывается и приведенная масса. Это обстоятельство усложняет вопрос о динамике механизмов с переменными массами. [c.202]

ИЫМИ Правительственными закупками для использования и создания запасов. Канадские уранодобывающие компании находились в наихудших условиях. В Канаде девять из одиннадцати шахт были закрыты. Цены упали до 11 долл, за 1 кг окиси урана. Разрабатывались только богатые руды и часто расточительно. Канадское правительство стало поддерживать разработку урановых руд, и к 1970 г. накопилось 7 тыс. т складских запасов. Капиталовложения в разведочные работы и сооружение новых шахт по существу прекратились из-за того, что надежды на атомную энергию как панацею от всех энергетических бед угасли с появлением сложностей, связанных с ядерными реакторами. С 1965 г. возобновился рост добычи урана, но он был неустойчивым, и в конце 60-х годов ему мешала, особенно в США, задержка в реализации планов строительства АЭС, вызванная оппозицией со стороны защитников окружающей среды. Нехватка нефти в 1973 г. способствовала росту разведочных работ, и добыча урана намного повысилась. В связи с такой динамикой прошлой добычи неудивительно, что уранодобывающие компании осторожно оценивают перспективы отрасли. Этот скептицизм отразился в прогнозах Ли-бермана. Вмешательство правительств в уранодобывающую промышленность сильнее, по крайней мере, ощущалось до недавнего времени, чем в любой другой отрасли энергоснабжения. Желание австралийского правительства упорядочить торговлю ураном, отмеченное выше при характеристике запасов, одобрено всеми добывающими компаниями, потребителями и правительствами. [c.192]

В настоящей главе рассмотрим решение прямой задачи динамики машин —определение движения машины по заданным силам [16]. При изучении этого вопроса представляется целесообразным рассматривать основные разновидности машин (машины-двигатели и исполнительные машины) не разобщенно, а совместно, особенно в тех случаях, которые являются характерными для современного машиностроения (когда машина-двигатель и исполнительная машина соединяются между собой непосредственно через муфту или через индивидуальный привод, образуя так называемый машинный агрегат). Примером таких агрегатов служат турбогенераторы тепловых и гидравлических электростанций. В турбогенераторе тепловой электростанции вал паровой или газовой турбины непосредственно соединяется с валом генератора переменного или постоянного тока. В такой установке двигатель непрерывно преобразует тепловую энергию в механическую работу, которая передается генератору электрического тока и в нем опять непрерывно преобразуется в электрическую энергию. [c.199]

Статьи раздела Динамика отражают в основном три научных направления. Первое из них — улучшение характеристик, динамического качества механико-технологических систем путем автоматического управления их параметрами. Адаптация указанных систем к непрерывно изменяющимся условиям их работы позволяет существенно повысить точность, долговечность и производительность машин, а также оптимизировать технологические процессы. Второе направление — создание высокоэффективных динамических аккумуляторов механической энергии. Его успешная разработка в ближайшем будущем приведет к созданию эффективного аккумуляторного транспорта, удовлетворяющего гигиеническим и эстетическим требованиям современности. Третье направление — исследование динамики передач и дробильных машин. Внедрение в промышленность достигнутых в этой области результатов обеспечивает повышение долговечности агрегатов и расширяет возможности проектировщиков. [c.3]

Слол ность таких задач объясняется тем, что наряду с действительным изменением масс в системе изменяется приведенная масса, которая определяется из равенства кинетических энергий. Приведенную массу поэтому, при составлении уравнения движения механизма, можно подставлять лишь в выражение для кинетической энергии, которое входит в общие уравнения динамики. Такими уравнениями являются уравнение кинетической энергии и уравнение Лагранжа П рода, которыми и следует пользоваться в динамике механизмов. Однако в широко известных работах по динамике переменных масс предпочтение чаще отдается уравнению количества движения или уравнению моментов количества движения. [c.12]

Здесь W — работа внутренних напряжений в единице объема Т — кинетическая энергия единицы объема Я — работа внешних объемных сил в единице объема ось xi направлена вдоль трещины о,-, — напряжения Ui — перемещения щ — внешняя единичная нормаль к контуру Se ( Se — малый замкнутый контур, охватывающий конец трещины... Без потери общности его можно рассматривать как малую окружность с центром в конце трещины -[1] или как... узкий симметричный прямоугольник с центром в конце трещины [4] ). Величина Г — инвариантный параметр механики разрушения — равна потоку энергии в конец трещины, приходящемуся на единицу площади. Он пригоден для общего нестационарного распространения трещины в условиях динамики, существенных пластических, вязких и других деформаций, любой истории нагружения, температуры и т. п. [c.353]

Результаты расчета, проведенного на основе предложенного механизма, показали хорошее согласие с экспериментальными данными [140]. Применение такого подхода особенно эффективно при расчете работы вихревой трубы на режиме ц = 1 (когда горячий конец полностью заглушен). Следует отметить, что источником работы А, затрачиваемой на совершение микрохолодильных циклов, является энергия турбулентности, однако, саму ее структуру в [93, 94, 210] явно не учитывали, а необходимые энергетические соотношения получали на основе первого закона термодинамики. Последнее обстоятельство во многом определяет погрешность модели и в то же время подсказывает путь дальнейшего ее совершенствования, смысл которого состоит в детальном рассмотрении динамики турбулентного моля, времени его жизни I, масштаба и других характеристик как структурного элемента турбулентного потока. [c.122]

Рассмотрим некоторые свойства движения тела в общем случае Эйлера. Интеграл энергии можно получить исходя из того, что работа силы веса в данном случае равна нулю. Так как точка ее приложения не перемещается, а связь идеальная, то очевидно, что из общей теоремы динамики об изменении кинетической энергии Т можно получить интеграл энергии в виде Т = onst, т. е. [c.458]

В окончательную формулировку предыдущих теорем динамики системы ( 1, 2) не входили ни реакции идеальных свя-aeii, ни внутренние силы. В теорелгу об изменении кинетпче-ОКОЙ энергии опять-таки силы реакций идеальных связей не вошли, но работа внутренних сил, вообще говоря, входит. [c.351]

Наибольшее значение в газовой динамике имеет идеальный адиабатический процесс, который предполагает отсутствие теплового воздействия и работы сил трения. По этой причине при идеальной адиабате энтропия ) газа остается неизменной, т. е. такой процесс является идеальным термодинамическим — изо-энтропическим — процессом. Напомним, что далеко не всякий адиабатический процесс является идеальным. Например, при выводе уравнения теплосодержания мы показали, что наличие трения не нарушает адиабатичности процесса, но процесс с трением уже не может быть идеальным, так как он протекает с увеличением энтропии. Иначе говоря, адиабатичность процесса требует только отсутствия теплообмена с внешней средой, а не постоянства энтропии. Таким образом, адиабатичность совмещается с постоянством энтропии только в идеальном процессе. Если изменением потенциальной энергии можно пренебречь (zi Z2) и нет технической работы (L = 0), а процесс является идеально адиабатическим, то уравнение Бернулли на основании 54) и (64) имеет следующий вид [c.30]

По сравнению с потенциалом (10.52) потенциал Леннард — Джонса (10.53) представляет больший интерес, так как он достаточно хорошо описывает взаимодействие между частицами ряда реальных веществ, для которых известны многие экспериментальные данные. Система частиц с потенциалом взаимодействия Леннард—Джонса представляет не только теоретический, но и практический интерес. В одной из первых работ, где методом молекулярной динамики исследовалась система частиц с потенциалом взаимодействия Леннард—Джонса, сравнивались результаты численного эксперимента с данными для аргона. Потенциал взаимодействия Леннард—Джонса является двухпара-метрически.м. Результаты расчетов представляют в приведенных единицах, выбирая в качестве единицы энергии е, единицы длины о. Результаты расчетов для каждого конкретного вещества будут отличаться лишь в силу того, что они имеют разные е и о. С другой стороны, экспериментальные данные можно использовать для определения е и а. [c.206]

В отличие от дисперсии, которая вызывает перераспределение энергии в искаженном импульсе напряжений при сохранении энергии волны, рассеяние связано с энергетическими потерями. Потери энергии в задачах динамики композиционных материалов определяются по крайней мере четырьмя явлениями 1) вязко-упругими или неупругими эффектами в структурных компонентах 2) рассеянием волн 3) появлением микроразрушения 4) трением между неполностью связанными компонентами. Важная для приложений задача о вязкоупругом демпфировании в слоистых балках и пластинах была рассмотрена, например, в работах Кервина [82] и Яна [198], где исследовались трехслойные системы, состоящие из вязкоупругого слоя, заключенного между двумя жесткими упругими слоями. Теория вязкоупругого поведения слоистых композиционных материалов была разработана на основе теории смесей Гротом и Ахенбахом [67], Био [33], а также Бедфордом и Штерном [22, 23], Бедфордом [21]. В первых двух работах волновые явления не рассматривались, а Бедфорд и Стерн определили коэффициент рассеяния для волн, распространяющихся вдоль волокон, и выразили его через вязкоупругие характеристики материала. [c.297]

Динамические фотоупругие исследования композитов сравнительно немногочисленны. Хантер [37] описал предварительное динамическое фотоупругое исследование распространения волны в модели композита. Двумерная модель, состоящая из чередующихся полос материалов волокна и матрицы , подвергалась взрывной нагрузке на одном конце при фотографировании динамических картин полос в качестве источника света применялся лазер с модулированной добротностью. Исследование носило качественный характер, а модель была нереалистической, поскольку отношение динамических модулей материалов волокна и матрицы составляло всего 1,61. Автор [16, 17] провел фотоупругое исследование динамики распространения трещин в более реалистической модели волокнистого композита. Цель этой работы заключалась в изучении распространения в матрице однонаправленного волокнистого композита трещины, возникающей при разрушении одного внутреннего волокна. Внезапно высвобождающаяся энергия обычно вызывает распространение трещины по направлению к соседним волокнам. Постановка эксперимента и результаты этого иследования вкратце описываются ниже. [c.540]

Другой аспект проявления объективной тенденции повышения эффективности использования энергетических ресурсов связан с уменьшением их расхода на единицу конечной энергии. Количественной характеристикой этой тенденции может служить динамика коэффициента полезного использования (к. п. и.) энергетических ресурсов как в целом по стране, так и по отдельным секторам экономики. Необходимо отметить, что иеследова-ния в данной области наиболее развиты в СССР (см., например, [27]), однако некоторые интересные работы проведены Европейской экономической комиссией ООН (ЕЭК) [19], Брукхей-венской лабораторией США [34] и рядом других организаций. [c.26]

Данная работа не претендует на то, чтобы полностью исчерпать этот обширный предмет, так как это представляет собой задачу, которая может потребовать многих лет трудов многих ученых, но имеет своей задачей только развить самую мысль и наметить путь для других. Поэтому, хотя этот метод может быть использован в самых разнообразных динамических исследованиях, в настоящей работе он применяется только к орбитам и возмущениям системы с любыми законами притяжения или отталкивания и с одной преобладающей массой или центром преобладающей энергии и притом в данном исследовании лищь настолько, насколько это представляется нужным, чтобы сделать понятным самый принцип. Следует отметить, что этот динамический принцип представляет собой лишь другую форму той же идеи, которая уже была применена в оптике в Теории систем лучей , и что намерение приложить ее к движениям системы тел было выражено при опубликовании этой теории ). При этом не только сама идея, но также и способ вычисления, примененный к наукам оптики и динамики, по-видимому, не ограничивается этими двумя науками, но может найти и другие применения при этом характерное для него специфическое сочетание принципов вариаций с принципом частных производных для определения и использования важного класса интегралов может при дальнейшем развитии этого метода будущими трудами математиков вырасти в отдельную отрасль анализа. [c.177]

Это выражение обращается в нуль, если расстояние 1г —r j не изменяется при перемещении. Так как по третьему закону Ньютона реакции между любыми двумя частицами системы удовлетворяют приведенным выше условиям, наложенным на F, то отсюда следует, что реакции в твердом теле не производят никакой работы. Другими случаями сил, не производящих работы, являются а) реакции гладких контактов б) реакции контактов качения (без срольжения). Все такие реакции исчезают из тех общих уравнений динамики, которые основаны на понятиях энергии или работы. [c.82]

В книге изложены основы динамики машинных агрегатов на предельных режимах движения при силах, зависяш их от двух кинематических параметров. Исследованы условия возникновения и свойства периодических, почти периодических, стационарных и квазистационарных предельных режимов относительно кинетической энергии, угловой скорости и углового ускорения главного вала, имеюш их наибольшее прикладное значение в динамике машинных агрегатов Построены равномерно сходящиеся итерационные процессы, позволяющие находить предельные режимы с любой степенью точности. Значительная часть книги посвящена исследованию свойств и отысканию законов распределения инерционных сил в машинных агрегатах, изучению динамической неравномерности работ и мощностей, развиваемых ими на предельных режимах движения. Проведено подробное исследование и разработаны методы нахонодения предельных угловых скоростей, угловых ускорений и дополнительных динамических реакций на оси роторов переменной массы. Рассмотрена динамика машинных агрегатов с вариаторами и асинхронными ,вигателями. [c.3]

Основные затгономерносги в поведении параметров, описывающих динамику довольно широких классов машинных агрегатов, проявляются именно на предельных режимах их движения, чем и определяется их большая теоретическая и практическая значимость. Как показывают экспериментальные и теоретические исследования, предельные режимы относительно одного какого-либо параметра, как праврхло, порождают возникновение соответствующих предельных режимов в поведении других параметров, описывающих динамику механических систем. Такие режимы, в частности, удается обнаружить в поведении кинетической энергии, угловых скоростей и ускорений звеньев, в распределении инерционных сил и динамических нагрузок, во.чникающих в кинематических парах, в поведении динамической неравномерности, работ и мощностей, развиваемых машинными агрегатами. [c.6]

Из зарубежной литературы, посвященной исследованию движения машин, надо отметить следующие работы Б. Куин применил теорему кинетической энергии, на основании которой разработал энергетический метод исследования [184], [185] Г. Нот-ман решает задачу о движении высокоскоростных механизмов, составляя уравнения динамики для каждого звена в отдельности и уравнения связей в кинематических парах [182] И. Морзе, К. Ип и Р. Хинкль применяли уравнения кинетической энергии, причем массы они приводили к одному звену, а работы сил определяли на перемещениях их точек приложения, не приводя их к звену приведения [179]. [c.10]

Заканчивая обзор работ, посвященных применению и исследованию виброгаспт тей ударного действия, заметим, что накопленный в этой области опыт позволяет поставить более широко вопрос о дпссипативных свойствах механизмов в связи с ударными взаимодействиями в их кинематических парах. До настоящего времени все потери энергии, происходящие в процессе работы механизма, как правило, относят только за счет внешнего и внутреннего трения. Вместе с тем ударные взаимодействия характерны для нормальной работы ряда механизмов с низшими парами, зубчатых, кулачковых и других механизмов, причем эти ударные взаимодействия неизбежно сопряжены с диссипацией энергии. В некоторых случаях доля этого фактора в общем балансе безвозвратно рассеиваемой энергии может оказаться значительной, и тогда оценка диссипатив-иых свойств механизма с зазорами, наряду с другими вопросами его динамики, должна представлять существенный интерес. [c.236]

Выполнение машиной определенной механической работы, сопровождающейся в энергетических машинах прямым или обратным процессом преобразования энергии, явлйется целевым ее назначением. Следовательно, для того чтобы машина могла выполнять свои механические функции, за нее должны действовать силы, под влиянием которых она должна находиться в состоянии движения. Изучение движения машины под действием приложенных сил представляет собой так называемую прямую задачу динамики [c.21]

В работах [1—8] указывалось, что среди прочих задач акустической динамики машин важным для обеспечения наилучших свойств машин по виб-родкустическим показателям является развитие методов гашения акустической энергии в первичных и вторичных источниках возникновения этой энергии, а также на путях ее распространения и в процессе взаимодействия этих источников. [c.3]

Из работ по динамике машин отметим работы по уточнению расчета маховых масс по методу касательных усилий. Этот метод известен в инженерной практике с 1870 г. как приближенный метод Радингера. Неточность его заключается в том, что инерция механизма машины без маховика учитывается приближенно через силы инерции при средней скорости вращения главного вала. Инерция же маховика учитывается точно. Вариант уточненного решения этой задачи, разработанный кафедрой, нагляднее всего представить на графике изменения кинетической энергии, интерпретирующем уравнение движения машины между двумя положениями, соответствующими максимальной и минимальной скоростям вращения главного вала (рис. 1). [c.6]

Во многих отраслях промышленности ведутся работы по созданию наиболее эффективных видов гидравлических систем, характеризующихся большим диапазоном плавного изменения скоростей гидравлических двигателей, удобстврм преобразования энергии потока жидкости в механическую энергию поступательного и вращ,ательного движений без промежуточных кинематических механизмов, надежностью, высокими динамическими характеристиками и т. п. При проектировании и анализе работы подобных систем возникают задачи, связанные с исследованием динамических характеристик механических элементов гидравлических систем, в которых возможно возникновение ударных импульсов, существенно влияющих на динамику работы системы в целом. [c.337]

На схему построения ЛУЭ оказывают влияние особенности динамики электронных пучков, связанные с близостью скорости электронов на осн. части ускорителя к скорости света изменение энергии электрона не приводит к изменению скорости, а следовательно, не работает механизм автофазировки. Облегчаются требования к фокусировке пучка, т. к., с одной стороны, поперечное кулоновское расталкивание в пучке почти полностью компенсируется маги, притяжением параллельных токов, с другой — случайные поперечные скорости i j электронов в пучке убывают с ростом их анергии (поперечный импульс постоянен, а [c.589]

Важное значение для решения задач М. имеют понятия о динамич. мерах движения, к-рымя являются кол-во движения (см. И.чпульс), момент количестеа движения и кинетическая анергия, и О мерах действия силы, каковыми служат импульс силы и работа. Соотношение между мерами движения и мерами действия силы дают т. н. общие теоремы динамики. Эти теоремы и вытекающие из них законы сохранения кол-ва движения, момента кол-ва движения и механич. энергии выражают свойства движения любой системы материальных точек и сплошной среды. [c.127]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...