Работа потока

Расчеты по уравнению количества движения показывают, что при прочих равных условиях, например при заданной скорости истечения со и расходе рабочего тела т, с наибольшей силой поток будет воздействовать на лопатку, форма которой обеспечивает его поворот на 180° (рис. 20.1, б). Если позволить лопаткам перемещаться под действием струи, то движение газа по схеме (рис. 20.1,6) обеспечит при одинаковой во всех схемах скорости и наибольшую мощность, равную произведению действующей на лопатку силы на скорость ее перемещения. Отсюда, в частности, следует, что для получения максимальной работы поток должен не ударяться [c.167]

V — объем единицы массы. Произведение pv иногда называют работой потока . [c.39]

Максимальную полезную работу потока можно получить, если скорость рабочего тела в конце процесса будет равна нулю. [c.128]

В процессе работы поток газа поддерживался равным 5 м час при температуре предварительного охлаждения 69° К, что соответствует коэффициенту ожижения г, равному 16%. [c.77]

Следовательно, работа потока против действия внешних сил равна алгебраической сумме обеих работ [c.8]

Удельная потенциальная, или техническая, работа потока [c.105]

Рассматриваемый процесс дросселирования совершается без внешнего теплообмена g i-2=0 внешняя работа потоком вещества не производится ш 1-2 = 0 скорости в сечениях 1 и II относительно малы i a O, участок трубы горизонтальный 21=22, потеря работы, затраченной на преодоление сопротивлений в перегородке, преобразуется в теплоту и воспринимается веществом = С учетом отмеченных условий процесса из [c.111]

Удельная потенциальная работа потока несжимаемой жидкости, отнесенная к 1 кг массы жидкости, на некото- [c.30]

Проведенный анализ показывает, что работа проталкивания, определяемая изменением термодинамического параметра pv, органически связана с самим процессом движения среды. Движение среды побуждается воздействием внешних сил (например, движение воды в трубопроводе возникает под воздействием силы давления насоса), однако передача этого воздействия в объеме среды осуществляется внутренними силами, совершающими работу проталкивания. Эта работа, следовательно, должна быть отделена от полезной работы потока, которую можно вывести из системы и использовать по своему усмотрению. Такое отделение осуществляется в результате того, что внутреннюю энергию и объединяют с величиной pv, получая энтальпию к — и- -рь. В определенном смысле энтальпия выполняет для потока ту же роль, что внутренняя энергия для неподвижной системы. [c.167]

Математическое выражение первого закона термодинамики для потока. В уравнении (1.22) L представляет собой работу потока, которая состоит из работы проталкивания, технической работы и работы трения. [c.42]

Уравнение, содержащее удельные величины, запишем в дифференциальной форме с заменой элементарной удельной работы потока по формуле (3.7) [c.25]

Для изотермического процесса сжатия, для которого л = 1, по формуле (7.5) работа потока равна работе изменения объема, т. е. Lk. з = - из. и, следовательно, по формуле (6.28) имеем [c.95]

В общем случае работу потока. [c.128]

В адиабатном процессе работа потока, по формуле (3.9), если иметь в виду равенство (3.7), равна б/ о, = — di = — vdp, или [c.130]

Из сказанного следует, что работа потока связана с изменением термодинамического состояния рабочего тела и является поэтому такой же термодинамической величиной, как и работа изменения объема. Вместе с тем рабочее тело в потоке может совершать работу без изменения термодинамического состояния. Примером такой работы является переход кинетической энергии потока в техническую работу (или наоборот). Переход одной формы механического движения в другую не является предметом изучения термодинамики. Такие явления рассматриваются в газовой динамике. [c.203]

Следовательно, величина является удельной термодинамической работой потока, представляющей собой меру превращения теплоты и энтальпии в механические формы движения приращение кинетической энергии в техническую работу. Мерой превращения кинетической энергии потока в техническую работу является газодинамическая работа. [c.203]

Из обобщенного уравнения Бернулли (3.20) следует, что удельная работа потока [c.203]

Удельная работа потока в. процессе изменения состояния между входным сечением / и выходным 2 равна [c.204]

Умножая на заданную массу газа или пара т с начальным объемом I/j =/nt)j, получим работу потока в политропном процессе [c.204]

В адиабатном потоке приращение энтальпии равно термодинамической работе потока. [c.206]

В термодинамических расчетах элементов энергетического оборудования большое значение имеют два частных случая адиабатного потока, характеризуемых тем, что одно из слагаемых, составляющих удельную работу потока (ш-/2)й/,, обращается в нуль. В предыдущем параграфе они рассматривались в отношении удельной работы потока, здесь же покажем физический смысл приращения удельной энтальпии в этих двух случаях. [c.206]

Следовательно, вся работа расширения затрачивается в этом случае на повышение потенциальной энергии давления. Понятно поэтому, что и работа потока по формуле (14.27) равна нулю. [c.208]

Для определения значения параметров, при которых скорость потока достигает местной скорости звука, воспользуемся формулой удельной работы потока (14.30). Применительно к адиабатному потоку следует положить n = k н, поскольку в соплах /т = 0, удельная работа истечения [c.212]

На рис. 14.4 было показано графическое изображение удельной работы потока на диаграмме pv. В рассматриваемом здесь случае удельная работа потока состоит только из удельной работы истечения, поскольку техническая работа не совершается dl., = Q. Следо- [c.219]

Внешний к. п. д. не характеризует полностью экономичность работы реактивного летательного аппарата, так как он не показывает, насколько полно использована теплота сгорания топлива при создании располагаемой работы потока газов, вытекающих из сопла. Необходимо ввести еще один к. п. д., который учитывает полноту использования тепла топлива [c.419]

Записывая значение r t, мы не учитывали потерь на трение, чисто газодинамических потерь (из-за наличия скачков уплотнения), потерь тепла в окружающую среду, неполноты сгорания топлива. Поэтому есть теоретический максимально возможный к. п. д. Он соответствует термическому к. п. д. цикла, в котором происходит преобразование тепла, переданного от теплоотдатчика рабочему телу, в работу. Работа в общей формуле = соответствует располагаемой мощности в формулах (13-11) и (13-14), так как термодинамический цикл, как это будет пояснено ниже, начинается в момент входа воздуха в диффузор двигателя и кончается охлаждением продуктов сгорания во внешней среде. Преобразование же части располагаемой работы потока газов, вытекающих из сопла, в полезную энергию движения самолета происходит за пределами цикла и учитывается внешним к. п. д. [c.419]

Если вопрос касается рабочего тела, находящегося в потоке, происходящем в окружающей среде неограниченной емкости в условиях обратимости происходящих в ней процессов, то максимальную возможную располагаемую работу потока, можно определить на основе следующих [c.57]

Это равенство показывает, что площадь 1—2—3—4—1, ограниченная линией процесса 1—2 и осью ординат, изображает собой техническую работу потока, равную располагаемой работе /о- [c.69]

Иначе говоря, при адиабатном истечении техническая работа потока совершается за счет снижения его энтальпии (см. рис. 22). Если газовый поток не совершает техническую работу, т. е. = О, то из уравнения (222) получим [c.70]

В графе записывают по часам календарное время остановки потока (станка) и время начала работ по его восстановлению. Простой потока может состоять из нескольких стадий, отражающих различные работы по ликвидации отказа (организационные мероприятия, ремонт и т. д.). Продолжительность каждой такой стадии, называемой состоянием, указывается в графе 2. В этой же графе указывают и продолжительность работ, связанных с обслуживанием потока на ходу. Таким образом, графа 2 заполняется и при простое и при работе потока. В графе 3 указывают время пуска потока после ликвидации простоя, а также время начала обслуживания его на ходу. В графе 4 записывают причину простоя с подробным указанием наименования и места отказавшего элемента, а также наименование работ, определяющих. каждое состояние потока, продолжительность которого указывают в графе 2. [c.56]

Экспансионный ожижитель Симона. Существуют три различных типа гелиевых ожижителей, а именно непрерывного действия с предварительным водородным охлаждением, непрерывного действия с охлаждением детандером и хорошо известный процесс ожижения без использования непрерывного потока. Первые два способа ожижения кратко описаны выше. Третий способ используется в так называемом экспансионном ожижителе Симона [2], который показан схематически на фиг. 7. В этом ожижителе газообразный гелий, охлажденный и змеевике S, нагнетается в металлическую камеру В, охлаждаемую жидким или твердым водородом G. Чтобы обеспечить теплопроводность пространства Z, последнее заполняется гелием при низком давлении. Теило, поглощенное водородной ванной, определяется уменьшением внутренней энергии гелия после входа в камеру и работой сжатия. Работа сжатия равна 2 mpv, где т—масса очень малого количества входящего "аза, а v—его удельный объем. Если весь газ входит при одинаковой температуре Т,, то общая работа потока равна NRT , где lY—число молей газа, который входит в камеру, а В—газовая постоянная. Охлаждение с помощью водорода, требующееся для поглощения тепла, производимого работой сжатия, может оказаться больше того, которое необходимо для изменения внутренней энергии гелия. Это видно из сравнения величины двух произведений В1 и С ,ср,(2 ,—Tj), где Гд—конечная температура. [c.132]

Однако в ряде случаев (например, высокоскоростные дотоки или точные расчеты) возникает необходимость учета теплоты трения при этом уравнение имеет более сложный вид, чем уравнение (12.4). Учитывая, что сумма изменений кинетической энергии, потенциальной энергии и работы против сил трения равна внешней полезной работе потока [c.266]

Если применить это уравнение для описания процессов в калориметре, то сл едует учесть, что полезная работа потоком в калориметре не совершается, т. е. /техн=0, и кроме того, в подавляющем большинстве случаев можно пренебречь разностью кинетических энергий вещества при входе в калориметр и выходе из него. Действительно, ес.>ти предположим, что скорость газа (пара) в сечении / равна 10, а скорость в сечении 2— 12м/с, то получаем а)272-а 172=-144/2-100/2=22 Дж/кг=0,022 кДж/кг, т. е. изменение кинетической энергии потока весьма мало и может не учитываться. [c.178]

Работа проталкивания — это первая часть работы, которую совершает поток. Однако на пути между сечениями канала 1-1 м 2-2 он может совершать и другие виды работы, например вращать колесо турбины, перемещать твердые част ицы и т. д. Все эти виды работы потока против внешнего объекта называются технической работой. Обозначим ее Lnex-Когда поток движется по каналу, то он совершает также работу по преодолению сил трения на границе со стенкой капала — 1 р. Таким образо.м, работа, которую совершает движущийся по каналу поток вещества, будет [c.42]

Разность удельных энтальпий ij — в адиабатном потоке равна удельной полезЕюй работе потока Разность [c.133]

Bl = — vdp — элементарная удельная работа потока (6/ = 0, поскольку отдача работы вовне равна нулю) при этом получаем di = 0 и i = onst. Следовательно, процесс адиабатного дросселирования — это процесс при постоянной удельной энтальпии. [c.180]

Удельная работа потока, подобно работе расширения, может быть изображена графически соответствующей площадью на диаграмме pv (рис. 14.4). Пусть между входным и выходным сечениями канала происходит изменение термодинамического состояния рабочего тела, описываемое кривой 1-2. Рассмотрим при некотором удельном объеме V бесконечно малое изменение состояния, характеризуемое приращением давления dp. Площадь —у dp эквивалентна работе потока, получающей положительный знак (б/п,,, >0) при уменьшении давления (dp O) по формуле (14.27). Работа за весь процесс изображается всей заштрихованной площадью в соответствии с формулой (14.29). [c.204]

М---, так и потенциальной Mg(H2—Н[) и на полезную работу потока, совершаемую им при помощи подвижных элементов устройства над внешним объектом (например, на работу потока газа или пара в турбине над ротором электрического генератора). Такую полезную работу называют техничгской работой. В дальнейшем она будет обозначаться через Ljex- [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...