Адиабата идеальная

Абсолютная шероховатость 357 Адиабата идеальная 29, 31, 159 [c.594]

Так как у = Ср/Ск> 1, то на плоскости V, р адиабата идеального газа наклонена к оси абсцисс всегда круче изотермы (рис. 4). В следующем параграфе будет показано, что соотношение (2.14) справедливо не только для идеального газа, но и для любого вещества. [c.45]

Найти уравнение адиабаты идеального парамагнетика. [c.47]

Сравнивая уравнение (10.75) с уравнением адиабаты идеального газа (2.13 ), замечаем, что при адиабатных процессах равновесное излучение ведет себя как идеальный газ с отношением теплоемкостей у = 1з- Это, однако, не означает, что у равновесного излучения 7 = /з, оно равно бесконечности (см. задачу 10.24). [c.213]

Уравнение (5.29) носит название уравнения Пуассона и является уравнением для адиабаты идеального газа. [c.57]

Уравнение адиабаты идеальных газов как политропы с переменным показателем (1.59) принимает вид [c.39]

Для идеальных газов критический объем Vкp и критическая температура Гкр могут быть определены из соотношения для характеристики адиабатного расширения или, что то же самое, из уравнения адиабаты идеального газа [c.104]

Уравнение (75.3) адиабаты идеального газа представим в виде [c.292]

Если измерять скорость звука при различных (но небольших) давлениях, то при экстраполяции на нулевое давление удельный объем v в (3.23) стремится к бесконечности, а отношение p/ t, — к показателю адиабаты идеального газа к. Поэтому [c.185]

Подстановка в уравнение (6.35) v = RT/p дает еще одно уравнение адиабаты идеального газа в системе Тр [c.74]

Если заменить температуру в уравнении (8,7) ее значением из уравнения Клапейрона—Менделеева, получится уравнение адиабаты идеального газа в независимых переменных Р и V [c.34]

Согласно выводам классической кинетической теории, показатель адиабаты идеального газа к вполне определяется числом [c.172]

Воспользовавшись уравнением адиабаты идеального газа, получим [c.43]

Это уравнение адиабаты идеального газа в координатах р, v k — показатель адиабаты. [c.38]

Это уравнение адиабаты идеального газа в координатах Т, V. [c.38]

Все полученные уравнения справедливы при постоянных теплоемкостях идеальных газов. При переменных теплоемкостях уравнение адиабаты идеальных газов более сложно и здесь не рассматривается. [c.39]

Если от переменных Т, и перейти к переменным р, Т или р, и, то уравнение адиабаты идеального газа примет соответственно вид [c.93]

Применив первый закон термодинамики, показать, что кривая, изображающая адиабату идеального газа в ра-координатах, проходит всегда круче, чем кривая изотермического процесса. [c.44]

Дайте определение показателя адиабаты для простых тел и идеальных газов покажите (по данным для Ср (приложение II), что показатель адиабаты идеальных газов монотонно снижается по мере возрастания температуры. [c.107]

Показатель адиабаты идеального газа [c.59]

Используя уравнение (5.36), записанное для адиабаты идеального газа п = к), соотношения температур Т5/Т1 и Т1/Т2 могут быть приведены к виду (при Vs VI, гз = Уг и рз р ) [c.133]

Максимальный секундный расход газа вполне определяется начальным состоянием, газа, величиной сечения /м п и природой идеального газа, т. е. показателем адиабаты k. [c.208]

Исследуем это уравнение при адиабатном расширении идеального газа. Для этого подставим значения —- из уравнения адиабаты, [c.208]

Полученное выражение является уравнением адиабаты идеального газа в системе коордннат Tv. [c.74]

Это и есть уравнения адиабаты идеального газа при постоянном от-нощении теплоемкостей ( =сопз1). Величина [c.34]

Полученное уравнение является уравнением адиабаты идеального газа при постоянных теплоемкостях (бд = onst и с,, == onst) [c.117]

Таким образом, отклонение адиабаты Ван-дер-Ваальса от адиабаты идеальных газов определяется главным образом величиной кохезионного давления. [c.66]

Это уравнение для адиабаты Ван-дер-Ваальсова газа очень сходно с уравнением (38) для адиабаты идеального газа. [c.70]

Чем больше амплитуда ударной волны, тем ббльшую роль играют тепловые составляющие давления и энергии. При очень высоких давлениях порядка сотен миллионов атмосфер и выше, роль упругих составляющих становится малой, и вещество ведет себя практически как идеальный газ (идеальный в смысле отсутствия взаимодействия между частицами). Соответственно и ударная адиабата в этих условиях в принципе не отличается от ударной адиабаты идеального газа (с учетом процессов ионизации см. гл. III), т. е. и для твердого тела существует предельное сжатие в ударной волне. В пределе р оо температура также стремится к бесконечности, атомы полностью иониззтотся, и вещество превращается в идеальный, классический электронно-ядерный газ с показателем адиабаты у = Чз, которому соответствует предельное сжатие, равное 4 (если отвлечься от эффектов, связанных с излучением см. гл. III). [c.552]

Получаем для них (использованы уравнения адиабаты идеального газа ряр = onst, = [c.184]

Рассмотрим идеальный термодинамический цикл двигателя с изохорпым подводом теплоты, состоящий из двух изохор и двух адиабат. [c.262]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...