Результаты численного эксперимента

В данном параграфе на основе нелинейных уравнений 4 гл. 1 рассмотрены результаты численных экспериментов , иллюстрирующих распространение и отражение одномерных (плоских, цилиндрических и сферических) нестационарных конечных возмущений в газовзвесях. [c.349]

Наружный диаметр кольцевой пластины выбирается из условия бесконечности , с тем чтобы принять краевые условия, соответствующие безмоментному напряженному состоянию в оболочке корпуса. Как следует из результатов численного эксперимента, величина диаметра пластины должна быть не меньше четырех диаметров патрубка, если в качестве граничных условий задаются усилия, а не перемещения. В последнем случае эта величина может быть взята меньшей [5]. [c.121]

Результаты численных экспериментов на трехмерной модели показаны на рис. 5—7. На рис. 5 в горизонтальной плоскости на уровне шероховатости (2 = 0) показаны изолинии потоков явного тепла, Bт/м . Заметим, что значения потоков явного тепла над поверхностью пруда-охладителя достигают 200— 500 Вт/м , что близко к экспериментальным значениям, приведенным в [2, 14]. [c.249]

Основные геометрические характеристики канавок и результаты численного эксперимента (Го = 50 мм, fii = О, Гаф = ) [c.89]

Краткая характеристика основных серий расчетов. Результаты численного эксперимента на роторах и цилиндрах получены в 12 сериях расчетов, каждая из которых различается нагрузками и краевыми условиями. [c.98]

Из выражения (79) определяем ст (х ). Представляет интерес проверка близости численных значений напряжений ffj (х ), рассчитанных по первой стадии (формулы (61) и (62) и по второй стадии разрушения (формула (79)). Первые результаты численных экспериментов, полученные при расчете корпуса стопорного кла- [c.210]

Обработка результатов численных экспериментов для различных относительных размеров нагревателя и области, а также различных гранич- [c.181]

Из этого решения, в частности, следует, что переходная зона (доменная стенка) оценивается по порядку величины как О x jK/ (Корнев, 1995). На рис. 5.3 представлены результаты численных экспериментов на дискретной модели (5.4)-(5.6) при 7V = 80, / = 10 , К = I, проведенных по просьбе автора Р.М.Мусиным. Там же схематически показана конфигурация ламелл в переходной зоне. [c.92]

Количественный анализ упругопластического соударения применен для исследования контактного взаимодействия дроби с преградой. Использовали стальную дробь (диаметр 0,4 мм, модуль упругости Е = 2,058 10 МПа, коэффициент Пуассона v = 0,3, предел текучести О.Г = 1,57 10 МПа, плотность р = 7,85 г/см ). В качестве преграды рассмотрено тело из сплава АВТ-1, Е = 7,2 10" МПа, v = 0,33, Оод = 3,1 х X 10 МПа, р = 2,7 г/см . Результаты численного эксперимента трех последовательных сухих соударений под углом 45° со скоростью 15 м/с в момент соприкосновения представлены на рис. 197. На рис. 198 показаны конечно-элементная триангуляция зон соударения и сечение дроби. [c.350]

Некоторые результаты численного эксперимента для условий ЖЗ даны в таблице 4.1, где приведены значения Л (т,) для различных значений к, полученные при т, =т и тДл), найденных из формул (4.3.21). В обоих случаях взято =1. Видно, что с ростом к различие между т и т,(л) уменьшается. [c.122]

Результаты численных экспериментов получены также для слоистого композита, в качестве компонентов которого были выбраны конструкционный полимер, близкий по свойствам к поликарбонату Дифлон , и медь с объемными долями соответственно 0,6 и 0,4. Деформирование полимерных слоев описывалось материальными функциями [c.170]

Удаление малых элементов и учет однородных граничных условий. Достаточно часто конечно-элементная модель состоит из одинаковых (геометрически и физически) элементов либо нескольких групп таких элементов. В этом случае глобальная матрица жесткости является результатом суперпозиции нескольких групп совершенно одинаковых локальных матриц жесткости. Поскольку локальные матрицы соседних элементов частично перекрывают одна другую (вследствие наличия у соседних элементов общих узлов), в глобальной матрице возможны очень малые элементы, являющиеся результатом сложения двух близких по абсолютному значению и противоположных по знаку чисел. Теоретически такие элементы должны быть равны нулю, но практически вследствие погрешностей округления это далеко не всегда так. Как показывают результаты численных экспериментов, таких лишних элементов может быть до 20—25 % общего числа элементов матрицы. Следует выявить и удалить эти элементы из связного списка, что позволит сократить число арифметических операций и потребность в памяти на этапе решения системы. [c.44]

Исследуется структура решений уравнений нестационарных двойных волн газовой динамики в окрестности области покоя. Получены общие представления двойных волн в виде специальных рядов с логарифмическими членами. Приводятся результаты численного эксперимента. [c.338]

Детальный численный анализ эффекта незеркального отражения проведен для решетки волноводного типа (см. рис. 118, б), наиболее часто используемой в технике милли- и субмиллиметровых волн. Брусья предполагались идеально проводящими, относительная диэлектрическая постоянная заполнения е = е + le", е" > О, комплексной. Последнее позволяет учитывать потери в неидеальных диэлектриках. Результаты численного эксперимента для случая автоколлимационного отражения на минус первой гармонике представлены на рис. 120, 121. Рис. 120, а позволяет сделать вывод, что основные закономерности, проанализированные в 18 для гребенки из вертикальных лент, сохраняются и для решетки волноводного типа более общего вида. Область 1,0 характеризуется отсутствием режимов полного автоколлимационного отражения. [c.176]

Результаты численного эксперимента по расчету фрагмента балочной конструкции с несовмещением швов (рис. 7.11) подтвердили правомерность ее ис- [c.244]

В таблице 4.1 приведены результаты численных экспериментов по решению следующей задачи об изгибе толстой плиты. Рассматривается квадратная в плане плита размером аХ Х" - Боковые грани плиты жестко защемлены. По верхней грани приложено единичное нормальное давление. Коэффициент Пуассона равен 1/6. Граничная поверхность разбивалась на 256 элементов, по 64 элемента на горизонтальных гранях и по 32 — на вертикальных. Учитывались две плоскости симметрии (Х] = 0, хг=0). Окончание итерационного процесса наступало при одновременном выполнении двух условий [c.238]

Результаты численных экспериментов показали, что жесткость системы штампы-кольцо вообще говоря возрастает с уменьшением кривизны, но для некоторых параметров задачи может существовать локальный максимум этой зависимости. В табл. 3.10 зафиксирован также случай, когда напряжения на краях всех ненагруженных штампов отрицательны. Это связано с тем, что область контакта фиксирована, в противном случае здесь наблюдался бы отрыв краев штампа от упругого кольца. [c.139]

Разумеется, ни одно из утверждений данного раздела нами не было доказано. Эти утверждения представляют собой просто догадки, полученные путем разумной экстраполяции результатов численных экспериментов. В следующем разделе мы увидим, однако, что наши идеи могут быть неплохо увязаны с результатами, получаемыми диаметрально противоположными методами и представляюш ими совершенно иной предельный тип динамических систем. [c.372]

Результаты численных экспериментов подтверждают качественные выводы о характере самовоздействия пучков с провалом в центре. На рис. 3.6 показано распределение интенсивности вдоль оси X для кольцевого гауссова пучка с 6 = 0,5, распространяющегося в среде со стационарным ветровым потоком [15]. На дистанции z Lt максимум интенсивности выводится на ось пучка. Это указывает на факт значительного улучшения дифференциального параметра качества (пиковой интенсивности кольцевого пучка) по сравнению со случаем гауссова пучка. [c.75]

В настоящее время известно большое количество реальных и модельных механических, физических, химических и биологических систем, в которых происходящие процессы имеют хаотический характер. Поскольку аналитическое исследование таких систем, как правило, невозможно, то вывод о наличии хаотических или стохастических движений делается на основе анализа результатов численных или натурных экспериментов. Подобных результатов уже накопилось очень много. Некоторые из них будут изложены ниже, причем основное внимание будет уделено результатам численного эксперимента. [c.262]

На рис. 48, а показана простая тонкостенная конструкция открытого профиля, находящаяся под действием кососимметричной нагрузки Р, что характерно для автомобильных конструкций. Жесткость и прочность этой конструкции в основном определяют изгибом боковых панелей, которые находятся в условиях плоского напряженного состояния (рис. 48,6). На рис. 49, а приведена консольная балка толщиной t, к свободному концу А которой приложена сила Р. Нагружение балки в этом случае аналогично нагружению боковой панели рассматриваемой конструкции. Балка моделировалась элементами четырех типов [11], На рис. 50, а представлены результаты численного эксперимента по определению прогиба свободного конца балки уа в зависимости от числа степеней свободы при идеализации балки треугольными элементами с постоянной деформацией (кривая 1) и линейной деформацией (кривая 2). Треугольный элемент с постоянными деформациями, что равнозначно постоянству напряжений, построен на описании поля перемещений полным линейным полиномом. Этот элемент часто называют С5Г-элементом [11], или симплекс-элементом [20]. Представление поля перемещений элемента полным квадратичным полиномом приводит к линейным распределениям деформаций или напряжений. Такой элемент обычно называют 57 -элемен-том [11], или комплекс-элементом [20]. Как видно из рис. 50, а, характеристики сходимости для треугольных элементов не очень [c.76]

Устойчивые решения в условиях высокой нагрузки были получены в работах [36, 50] с помощью обратного метода, основанного на определении h(x,y) по заданному р(х,у) из уравнения Рейнольдса. Гибридная численная схема для исследования эллиптического контакта описана в работе [82] и комбинировалась из алгоритмов прямого решения уравнения Рейнольдса методом верхней релаксации в области низких давлений и обратного — в области высоких давлений. Подобный алгоритм применялся при исследовании верчения в эллиптическом УГД контакте в работе 86], в которой показано, что при угловой скорости о О распределения р(х, у) и h(x, у) становятся несимметричными относительно оси ж и с ростом UJ снижается По результатам численных экспериментов получена формула для оценки с учетом ил. [c.503]

Ниже приводятся результаты численного эксперимента, соответ- [c.70]

Результаты численного эксперимента. Если не пренебрегать в основном уравнении (5.9) логарифмической производной коэффициента лобового сопротивления по углу атаки, то естественно возникают следуюш ие задачи [c.112]

Встречное взаимодействие солитонов. На рис. 6.7.9 показаны результаты численного эксперимента по анализу встречного столкновения двух солитонов большой (рис. а, где 4,3, [c.95]

Пример 3.23. В табл. 3.5 приведены результаты численных экспериментов, которые состояли в формировании волн типа Но1 (А = 10,6 мкм, с цугом в одну длину волны), падающих на границу раздела пластинка-воздух, и моделировании дальнейшего распространения прошедших и отраженных волн. Диэлектрическая проницаемость пластинки -= 5,76. Параметры схемы (3.381) выбирались следующими Ьу = 500 мкм, = 180 мкм, = 8,1 10 " с, ку = 1/3 мкм, = 0,2 мкм, = 3,5 10 с. Распределение энергии электромагнитного пола вдоль оси X определялась [c.233]

Уравнение (4.95) с учетом распределений (4.99) и (4.100) позволяет рассчитывать с помощью ЭВМ плотность падающего лучистого теплового потока от локального очага пожара в произвольную точку пространства при известной оптической характеристике передающей газовой среды. Приведенные ниже результаты численных экспериментов получены для коэффициентов ослабления при Г(1,у,г)>773 К, определяемых по соотношению =1,6-10- T d.i/.z)— —0,5. [c.177]

Глава 4 посвящена анализу физико-математического описания течений с закруткой. При этом акцент сделан на моделях, объясняющих эффект Ранка. Рассмотрена взаимосвязь между турбулентными характеристиками течения и процессом энергоразде-ления. Дано физическое объяснение влияния масштабного фактора на процесс. Приведены алгоритм расчёта и результаты численного эксперимента. [c.5]

Результаты численного эксперимента показаны в виде номограмм (рис. 4.15), связывающих между собой значения режимных и геометрических параметров, обеспечивающих достижение максимальных эффектов подогрева части газа, вводимого в вихревую трубу. Номограммы позволяют по заданному конкретному режиму работы ц = idem и конкретной геометрии трубы определить действительную степень расширения в вихревой трубе и число Маха М, на выходе из сопла завихрителя. [c.214]

По сравнению с потенциалом (10.52) потенциал Леннард — Джонса (10.53) представляет больший интерес, так как он достаточно хорошо описывает взаимодействие между частицами ряда реальных веществ, для которых известны многие экспериментальные данные. Система частиц с потенциалом взаимодействия Леннард—Джонса представляет не только теоретический, но и практический интерес. В одной из первых работ, где методом молекулярной динамики исследовалась система частиц с потенциалом взаимодействия Леннард—Джонса, сравнивались результаты численного эксперимента с данными для аргона. Потенциал взаимодействия Леннард—Джонса является двухпара-метрически.м. Результаты расчетов представляют в приведенных единицах, выбирая в качестве единицы энергии е, единицы длины о. Результаты расчетов для каждого конкретного вещества будут отличаться лишь в силу того, что они имеют разные е и о. С другой стороны, экспериментальные данные можно использовать для определения е и а. [c.206]

Приведенные далее результаты численных экспериментов в случае марщру-тизации транспортных средств получены в тестовых задачах VRP 37 и VRP 80. Исходные данные для VRP 80 число узлов транспортной сети w = 80, число заказов g = 25, число узлов - источников продуктов г = 40, число серверов (единиц транспортных средств) т = 12, число типов перевозимых продуктов р = 2 (для VRP 37 соответственно и = 37, g = 10, z = 20, т= I2,p = 2). [c.230]

Как показали результаты численных экспериментов, в случае синтеза расписаний этот алгоритм можно использовать в задачах с нежесткими ограничениями, причем при выборе штрафы за нарушение ограничений в Р. учитываться не должны. [c.234]

На основе результатов численного эксперимента можно считать, что Р = onst в исследованной области [I < 0,25 I — = ти - / в) i я = 5,5. [c.173]

За пределами области I (рис. 1.94) формула (1.258) обобщает результаты численного решения работы [1], причем отклонение результатов численных экспериментов от обобщающей зависимости не превыщает 10 % и лищь в области 2 составляет 15 %. При длинах канала, больших, чем указаны на рис. 1.94, формула (1.258) дает систематическое завышение расхода и может быть использована для его верхней оценки. [c.108]

Далее будут приведены результаты численных экспериментов по проверке работоспособности метода дискретных вихрей. Особое внимание уделяется совместному анализу расчетных и экспериментальных данных. В конце книги формулируются общие принципы метода в той трактовке, которая была вырабш-ана авторами. [c.57]

Нестационарный подход является наиболее логически правильным при изучении процессов разрушения вихревой пелены на крыле. При решении нестационарной задачи формирование вихревой структуры происходит по мере развития самого процесса обтекания, а математическая модель наиболее полно соответствует физической. Вопрос об устойчивости вихревой структуры решается автоматически при увеличении т устойчивые структуры сохраняются и сгремятся к стационар11ым положениям (при т —> >), а неустойчивые распадакггся. Об этом свидетельствуют результаты численного эксперимента на ЭВМ. [c.371]

Приведем результаты численных экспериментов по восстановлению огибающей. На рис. 5.27а изображен зондируемый импульс с прямоугольной огибающей (штриховая линия) и результат его восстановле- [c.235]

Рис. 5.27. Результаты численных экспериментов по восстановлению огибающей сверхкороткого импульса по данным солитонного зондирования а — спектрально-ограниченные прямоугольные импульсы с различными начальными амплитудами (штриховая линия — исходный импульс, сплошная — результат восстановления кривые 1,2,3 — результаты последовательных итераций) видно, что качество восстановления улучшается с уменьшением до и с увеличением числа итераций б — восстановление прямоугольного импульса с линейной частотной модуляцией (штриховые линии — огибаюш,ая исходного импульса и форма его частотной модуляции, сплошные — результат восстановления) [55]

В связи с обсуждаемым вопросом представляет интерес также результат численного эксперимента, проведенного в работе Огура р]. В этой работе численно исследовались плоские начальные возмущения в горизонтальном слое со свободными границами с отношением длины слоя к высоте около 30. В процессе установления наблюдалась перестройка начальных возмущений и формирование стационарной периодической структуры с волновыми числами, соответствующими интервалу устойчивости валов. Можно сказать, что это исследование является численным аналогом экспериментов [c.383]

В качестве примера изложим результаты численных экспериментов Кратчфилда и Канеко (1987) при помощи одномерного СОС с лапласовской опережающей связью, описываемого уравнением [c.156]

На рис. 6.7.14 приведен результат численного эксперимента, иллюстрирующий волновой процесс в слое пузырьковой жидкости, или, другими словами, пузырьковом или пористом экране (0 г 0,4 м), прилегающем к неподвижной стенке РГ (г = 0,4 м) и отделяющем ее от области, занятой газом (г<0). Из газа на контактную границу К (г = 0) между газом и пузырьковой жидкостью падает ударный импульс. Момент достижения фронтом этого импульса границы К принят за 1 = 0. Распределение давления по координате исходного импульса показано на рис. б за 0,1 мс до достижения импульсом границы К (г = — 0,1 мс). В этот момент длина импульса Lg 0,35 м. В результате взаимодействия этого импульса с контактной границей К в газ отражается ударная волна, параметры и эволюция кото-ро1г будут практически такими же, как при отражении рассматриваемого импульса от неподвижной стенки (см. обсуждение после рис. 6.7.12). Одновременно в пузырьковый слой пройдет ударный импульс сжатия. На рис. 6.7.14 представлен такой вариант, когда характеристики пузырьковой жидкости, развертка давления р 0, I) при г = 0 (показанная линией К на рис. г), а следовательно, и прошедший в пузырьковый слой импульс точно такие же, что и на уже обсуждавшемся рис. 6.7.5, в. Соответствующий период до момента, когда импульс достигает стенки , показан в виде эпюр давления на рис. б. После отражения от неподвижной стенки Ш сигнал вернется на границу К здесь возникает волна разрежения, как на свободной поверхности, где р = Ро. Эта волна может вызвать снижение давления по сравнению с начальным. Эпюра давления при i = 18,2 мс соответствует максимальному снижению давления за все время процесса, когда пузырьковый экран из-за упругости газа и инерции жидкости расширяется. [c.104]

Выше речь шла о ахучае линейного распространения светового пучка в волноводе (волокне). В настоящее время большой интерес также вызывает возможность применения нелинейных оптических эс1>фектов для повышения пропускной способности волоконных линий связи [69, 70]. В работе [71] рассматривается возможность использования селективного возбуждения поперечных, мод градиентного многомодового волокна в условиях нелинейности для повышения пропускной способности. Там же приведены результаты численного эксперимента по моделированию работы такого канала связи. Формирование заданного модового состава может быть полезно для повышения качества не только оптической волноводной связи, но и оптической связи в свободном пространстве. В работе [72] приводятся результаты сравнительного исследования применения гауссова пучка (гауссовой моды (0,0)) и нулевой моды Бесселя, являющейся модой свободного пространства [23], для оптической передачи информации в свободном пространстве. [c.458]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...