Импульс искажение

При самовоздействии достаточно мощных световых импульсов искажение формы импульса возможно и в безы- [c.338]

Разрушения, производимые импульсами напряжения, отличаются от разрушений, производимых статически , по нескольким различным причинам. Во-первых, при импульсах короткой продолжительности ни одна образующаяся трещина еще не успевает развиться, а импульс уже проходит и напряжения снимаются. Это происходит потому, что скорость распространения трещины, вообще говоря, значительно меньше скорости распространения импульса ). Во-вторых, при коротком импульсе в любой данный момент времени только малая часть образца находится в напряженном состоянии и разрушения могут образовываться в одной области образца совершенно независимо от того, что происходит в любом другом месте. В-третьих, как показано в гл. II, когда импульс сжатия падает на свободную границу, он приводит к образованию отраженного импульса растяжения, а при наклонном падении образуется как импульс расширения, так и импульс искажения. Интерференция так х отраженных импульсов может привести, как показано на фотографии 1 (фронтиспис), к очень сложным распределениям напряжений, причем при наложении различных отраженных импульсов могут возникнуть напряжения достаточно большие, чтобы произвести разрушение, когда амплитуда падающего импульса слишком мала для этого. Наконец, как показано в гл. IV, динамические упругие свойства многих твердых тел могут заметно отличаться от свойств статических. Так, при очень высоких скоростях нагружения, связанных с интенсивными импульсами напряжения, материалы, которые обычно считаются вязкими, могут вести себя как хрупкие. [c.167]

Особые требования предъявляют к импульсным трансформаторам. Так, например, трансформаторы прямоугольных импульсов должны с искажениями, не превышающими допустимых, передавать плоскую вершину импульсов, а трансформаторы треугольных импульсов должны пропускать высокие частоты, чтобы не искажать остроугольную форму импульса. Лучшую передачу формы импульсов обеспечивают трансформаторы со стержневыми и тороидальным сердечниками. [c.136]

Искажение профиля цилиндрической волны растет медленнее, чем у плоской волны (где смещение бл растет пропорционально самому проходимому расстоянию х). Но и здесь оно, разумеется, приводит в конце концов к образованию разрывов. Рассмотрим ударные волны, образующиеся в достаточно далеко удалившемся от источника (оси) одиночном цилиндрическом звуковом импульсе. [c.539]

В стержне кратковременный начальный импульс все время движется как целое, без изменения формы. В системе с одной степенью свободы такой кратковременный импульс не может распространяться без искажения формы, так как под действием пружины груз большой массы только постепенно набирает скорость, т. е. импульс размывается. Поэтому в системе с одной степенью свободы, где импульс не может двигаться как одно целое, представление о движении энергии становится мало наглядным, а понятие скорости движения энергии — не вполне определенным. Но, как показано выше, физическая картина качественно остается прежней собственные колебания в системе с одной степенью свободы сопровождаются перемещением энергии в пределах колебательной системы, и эти перемещения происходят со скоростями того же порядка, как в стержне, имеющем длину, массу и упругость, соответствующие свойствам рассматриваемой системы с одной степенью свободы. [c.703]

При постоянном модуле упругости импульс напряжений может распространяться на значительное расстояние без изменения формы, изменение модуля упругости приводит к искажению импульса напряжений конечной амплитуды. Для большинства деформируемых тел уменьшается за пределом упругости и в материале при достаточно больших деформациях возникают пластические волны, распространяющиеся со скоростью, меньшей скорости распространения упругой волны. Однако существуют такие деформируемые тела (резины, полимерные материалы), в которых большие деформации приводят к ориентации длинных молекулярных цепочек, что вызывает возрастание модуля упругости . Поэтому при распространении возмущений в таких материалах зарождаются волны особой природы, называемые ударными волнами. В деформируемых телах ударные волны возникают и в том случае, когда распространяются волны расширения большой амплитуды. Как показано Бриджменом, зависимость между средней деформацией е и средним напряжением а в твердых телах может иметь вид е = (—аа + Ьо )/3, где а, Ь — постоянные величины. Модуль объемного сжатия К при малых давлениях стремится к постоянной 1/а, при высоких давлениях принимает значение 1/(а — 2Ьа) (т. е. при высоких давлениях К растет). Упругие волны расширения распространяются со скоростью а , но модуль К при высоких давлениях возрастает, это приводит к тому, что скорость волны большой амплитуды больше скорости волны малой амплитуды. В результате образуется ступенчатый фронт, характерный для ударной волны. Модуль сдвига G в этом случае играет незначительную роль, так как задолго до достижения достаточно высокого давления предел текучести будет пройден и материал ведет себя подобно жидкости. [c.38]

Подчеркнем, что выполнение законов сохранения энергии, импульса, момента и центра инерции обеспечивается макроскопической структурой пространства-времени на больших расстояниях от изучаемых частиц. Никакие искажения геометрии внутри частиц на эти законы сохранения не повлияют. И если в каких-то реакциях с элементарными частицами вдруг будет установлено несохранение, скажем, момента, то это послужит указанием не на изменение геометрии внутри частицы, а на необходимость пересмотра основных положений квантовой теории. [c.287]

Рабочая частота fp ультразвуковых колебаний — частота составляющей спектра зондирующего импульса, имеющей максимальную амплитуду, изменяется при замене преобразователя и переключении регулирующих элементов генератора. Обычно при этом также производится переключение частотной полосы приемника дефектоскопа. Искажения спектра зондирующего импульса, о которых говорилось выше, могут смещать значение частоты, так что частота максимума амплитуды в спектре импульса на вы- ходе усилителя высокой частоты / будет отличаться от fp. В формулах для расчета ослабления амплитуды сигнала используется значение длины [c.234]

Форма, длительность и амплитуда излучаемого (зондирующего) импульса определяются его спектром. Ударный генератор во взаимодействии с колебательным контуром (в который входит пьезоэлемент) вырабатывает быстро затухающий импульс синусоидальных электрических колебаний. Спектр этого импульса существенно искажается при трансформации преобразователем электрических колебаний в акустические и обратно, прохождении через контактные слои преобразователь — изделие, распространении в изделии, отражении от дефекта и усилении приемным трактом дефектоскопа. Наименьшие искажения претерпевает радиочастотный колоколообразный импульс, но генераторы для их возбуждения в дефектоскопах применяются редко. [c.241]

Зависимость коэффициента преобразования от частоты называют амплитудно-частотной характеристикой (АЧХ) преобразователя. В качестве параметров АЧХ принимают следующие величины рабочую частоту /, соответствующую максимальному значению коэффициента преобразования Кии и предопределяющую достижение максимальной чувствительности пьезоэлектрического преобразователя (ПЭП) полосу пропускания Af = h—f , где /i и /а — частоты, при которых Кии уменьшается на 3 дБ (0,707) по сравнению с максимальным значением при излучении либо приеме или на 6 дБ (0,5) в режиме двойного преобразования (совмещенном). Чем больше полоса пропускания, тем меньше искажение формы излученного и принятого акустического импульса, меньше размеры мертвой зоны, выше разрешающая способность и точность определения координат дефектов. Расширить полосу пропускания можно путем уменьшения электрической добротности Qa или увеличения акустической добротности Qa. однако при этом снижается чувствительность. Применяя четвертьволновой просветляющий слой и подбирая оптимальное демпфирование, удается расширить полосу пропускания, одновременно повышая чувствительность, так как протектор снижает акустическую добротность за счет отвода энергии ультразвука в сторону изделия. Высокая чувствительность в сочетании с широкой полосой пропускания достигается при Qg = Q а 2. .. 4. [c.134]

Другим явлением, связанным с неоднородностью материала, является дисперсия, которая вызывает искажение импульса напряжений при его прохождении через материал. Дисперсия возрастает при уменьшении длительности, времени нарастания и периода импульса напряжения. При этом импульс сжимающих напряжений при прохождении волны может привести к появлению растягивающих напряжений и вызвать образование микротрещин в композиционном материале. [c.268]

Одно из определений волновой дисперсии связано с искажением формы импульса в процессе прохождения его через материал. Это явление следует отличать от-затухания вследствие рассеяния энергии волны или ее превращения в тепло. Более строгое определение дисперсии основывается на предположении о линейности материала и теореме, утверждающей, что любой волновой импульс в материале может быть представлен в виде линейной суммы гармонических волн, т. е. для одномерной волны смещение может иметь вид [c.282]

Эффект увеличения фазовой скорости по частоте или волновым числам, который характерен для сдвиговых волн, распространяющихся вдоль волокон или слоев, проиллюстрирован на рис. 9. Искажение импульса, показанное на рис. 9, соответствует зеркальному отражению искажения, представленного на рис. 8, в частности изменение знака напряжений имеет место в окрестности передней границы. [c.285]

Идеальным прибором для ЭМА возбуждения и приема ультразвука должно быть устройство, воздействующее на высокочастотную катушку сильным и очень коротким высокочастотным импульсом. После окончания мощного импульса усилитель должен быть готов к приему эхо-сигнала без добавления к нему какого-либо шума или искажений. Практически приблизиться к этому можно, создавая более мощные импульсы высокочастотного поля, включая и выключая их с максимально доступной быстротой и используя малошумящий линейный приемник, который восстанавливает чувствительность после перегрузки мощным импульсом. Эти соображения и положены в основу устройства, описанного ниже. [c.124]

При высокоскоростных испытаниях наиболее точную регистрацию усилия в образце обеспечивает использование образца, изготовленного заодно с динамометрической частью, длина которой достаточна для регистрации усилия по упругой деформации динамометра в прямой волне (до прихода отраженной волны от второго конца динамометра). Отсутствие резьбового перехода от образца к динамометру и возможность использовать динамометр минимального диаметра снижает уровень искажений импульса нагрузки. [c.107]

При длительности испытания, сравнимой с периодом радиальных колебаний динамометра, обработка экспериментальных осциллограмм затруднена. При большой длительности — намного больше периода радиальных колебаний — усреднение последних не вызывает затруднений (см. рис. 42, ж). Наибольшее искажение импульса а( ) имеет место в области зуба текучести и при разрушении. [c.112]

Рис. 109. Скорость движения свободной поверхности а — при отсутствии смещения во времени откольного импульса (/) относительно волн разгрузки (2) б — при смещении на величину А/ (Аа — искаженная смещением разность максимальной и минималь ной скоростей свободной поверхности).

Ниже излагаются два метода, позволяющие приближенно оценить динамические искажения при действии нагрузки в виде одиночных импульсов, которые могут быть с достаточной для практики точностью аппроксимированы кусочно-линейной функцией. [c.156]

Для обработки тонких покрытий толщиной 500—2000 А необходимо обеспечить плотность энергии излучения 1—60 Дж/см , а для уменьшения повреждения подложки и термического искажения рисунка длительность лазерного импульса должна находиться в пределах от 10 до 500 не. Этим требованиям удовлетворяют твердотельные н газовые лазеры с модуляцией добротности резонатора, химические лазеры на органических красителях и полупроводниковые. Из табл. 25 видно, что выбор лазеров. [c.160]

Импульсные линии должны обеспечить свободное и быстрое прохождение импульсов и иметь сопротивление в допустимых пределах. При монтаже необходимо обеспечить хорошую плотность соединений трубных линий для предупреждения искажения передаваемого импульса, а также для защиты приборов от возможных повреждений и воздействия температуры. [c.164]

Мезон [91] показал, что вязкие жидкости обнаруживают свойство упругости при сдвиге полиизобутилен, например, имеет модуль сдвига 3-10 дн1ем при частотах порядка 100 нгц. Поэтому такие жидкости можно использовать длз передачи импульсов искажения. [c.135]

Волноводная линия служит для передачи сверхвысокочастот-нкх импульсов, причем вследствие дисперсии происходят искажения формы импульсов. Искажения формы импульсов принято считать недопустимо большими, если разность времени запаздывания для крайних составляющих спектра сигнала превышает длительность импульса. .. [c.93]

Такое совпалепдв результатов получается только для малых искажений контура (наоример, перекос оси српла не более чем на 2°), а также при условия безотрывного течения газа а сопле. На рис.2 величина боковой силы, отнесенная к импульсу сопла, Г - радиус минимального сечения.. [c.24]

При этом искажается форма импульса и изменяется частота, соответствующая максимуму спектра В процессе расгфосгра -нения импульс может совершенно изменить свою исходную форму. Физические причины таких искажений многообразны так, например, в активной среде лазера наибольшее усиление происходит в передней части импульса, что должно приводить к дополнительному сдвигу максимума и соответственному увеличению групповой скорости, определяемой по указанной выше формальной схеме. Однако такая внутренняя перестройка импульса не может быть использована для передачи сигнала. В связи с этим нужно весьма критически относиться к иногда появляющимся публикациям, в которых утверждается, что групповая скорость лазерного излучения может быть больше скорости света в вакууме. Нужно ясно представлять себе, что в этом случае понятие групповой скорости теряет свой первоначальный смысл и величина U уже не определяет скорость распространения сигнала, которая, согласно специальной теории относительности, никогда не может быть больше скорости света в вакууме. [c.53]

Чем выше разрешающая способность прибора, тем меньше искажений он вносит в картину спектрального разложения энергии наоборот, при малой разрешающей силе картина может в сильной степени определяться свойствами прибора и не передавать особен-гсстей наблюдаемого импульса. [c.219]

Возвращаясь к общему уравнению (13.6.8), мы у()еждаемся, что скорость распространения синусоидальной волны зависит от ее длины. Поэтому заданное возмущение произвольной формы, которое можно представить как сумму гармонических составляющих, будет распространяться по стержню, меняя свою форму. Это явление, т. е. зависимость скорости от длины волны и, как следствие, искажение формы импульса, называется дисперсией, в данном случае геометрической дисперсией, происходящей от наличия свободных границ. [c.448]

В первом случае атом ве-Вакансия щества внедряется в меж-У У, доузлие и искажает кристаллическую решетку в некоторой окрестности внедренного атома. Во втором случае один из атомов вещества удален из кристаллической решетки, что тоже приводит к ее искажению. Так как атомы в кристаллических решетках не неподвижны, а постоянно совершают колебательное движение около некоторого равновесного состояния, то в этом движении они обладают некоторой энергией движения и импульсом. Распределение этих энергий и импульсов между атомами кристалла носит статистический (вероятностный) характер, поэтому на некоторые атомы приходится их достаточно большой уровень, который обеспечивает отрыв атома и образование вакансии. Это, в свою очередь, приводит к появлению в другом месте атома внедрения. В любом кристалле такого рода точечные дефекты постоянно зарождаются и исчезают в силу теплового движения (флуктуации) концентрация их определяется формулой Больцмана [c.132]

Мы не будем обсуждать гравитационные взаимодействия, поскольку они не играют роли в структуре элементарных частиц (по крайней мере на расстояниях, доступных экспериментальному исследованию сейчас и в ближайшем будущем). Укажем лишь, что любые искажения геометрии внутри частицы, исчезающие на больших расстояниях, не повлияют на законы сохранения энерг ии, импульса, момента и центра инерции, но в принципе могут повлиять на законы сохранения, связанные с отражениями, и на законы сохранения, не имеющие геометрического происхож-цення. [c.285]

Рис. 8. Искажение трапециевидного начального импульса (штриховые линии) вследствие дисперсии продольных волн, распространяющихся вдоль или поперек волокон однонаправленного композиционного материала (стрелкой показано направление волны)

В отличие от дисперсии, которая вызывает перераспределение энергии в искаженном импульсе напряжений при сохранении энергии волны, рассеяние связано с энергетическими потерями. Потери энергии в задачах динамики композиционных материалов определяются по крайней мере четырьмя явлениями 1) вязко-упругими или неупругими эффектами в структурных компонентах 2) рассеянием волн 3) появлением микроразрушения 4) трением между неполностью связанными компонентами. Важная для приложений задача о вязкоупругом демпфировании в слоистых балках и пластинах была рассмотрена, например, в работах Кервина [82] и Яна [198], где исследовались трехслойные системы, состоящие из вязкоупругого слоя, заключенного между двумя жесткими упругими слоями. Теория вязкоупругого поведения слоистых композиционных материалов была разработана на основе теории смесей Гротом и Ахенбахом [67], Био [33], а также Бедфордом и Штерном [22, 23], Бедфордом [21]. В первых двух работах волновые явления не рассматривались, а Бедфорд и Стерн определили коэффициент рассеяния для волн, распространяющихся вдоль волокон, и выразили его через вязкоупругие характеристики материала. [c.297]

Если пренебречь искажением упругого импульса, обусловленным его дисперсией при распространении, т. е. на основе элементарной теории распространения продольных волн в стержне со ступенчатым изменением сечения, при переходе волны из первой ступени во вторую напряжение и массовая скорость изменяются в соответствии с зависимостями [201] У2=2у1/(1+ф) G2 = p oV2 (f=S2lSi. [c.97]

ЛИТОЙ, сварной или кованой конструкций из алюминиевых, титановых, магниевых сплавов или других материалов с отверстиями на рабочей поверхности для крепления монтажного приспособления или непосредственно испытуемого изделия. Конструкция ударной платформы должна обеспечивать передачу воспроизводимого ударного нагружения на испытуемое изделие с минимальными искажениями, поэтому форму и размеры ее выбирают из условий максимальной прочности и жесткости. У кованых ударных платформ по сравнению с литыми или сварными конструкциями более высокие собственные резонансные частоты, их применяют, если необходимо воспроизводить ударные импульсы с малыми длительностями переднего фронта и большими ударными ускорениями. Если ударная платформа подвижная, то она имеет встроенные пневматические электромагнитные стопорные устройства, предназначенные для удержания ударной платформы с испытуемым изделием на заданной высоте, а также для предотвращения повторного удара платформы после отскока в случае воспроизведеиия одиночного ударного воздействия. Обычно применяют электромагнитное стопорное устройство, однако при обесточивании ударного стенда срабатывает стопорное устройство пневматического типа и удерживает ударную платформу от непредвиденного падения. Если ударная платформа неподвижна до начала ударного воздействия, то в ударной установке должно быть предусмотрено демпфирующее устройство, предназначенное для гашения скорости ударной платформы после удара. Ударная наковальня представляет собой массивную конструкцию, воспри-нпмагощую через тормозное устройство удар предварительно разгоняемой ударной платформы с испытуемым изделием. Ударные наковальни могут быть закреплены на основании установки либо жестко, либо на упругом подвесе. При жестком креплении н.аковаль-ни ударную установку, как правило, размещают на фундаменте, изолированном от строительных конструкций сооружения, в котором находится установка. При упругом подвесе нако- [c.340]

Аппаратура для измерения параметров удара должна иметь линейную характеристику в широком диапазоне измеряемых ударных ускорений, обладать плоской частотнойхарактеристи-кой в этом же диапазоне. Особое внимание следует уделять фазово-частотной характеристике во избежание искажений формы измеряемого ударного импульса при условии, что отклонение амплитудно-частотной характеристики от горизонтальной оси не должно превышать 2 %, В общем виде измерительную аппаратуру можно представить в виде полосового фильтра с нижней /и и верхней / граничными частотами. Для надежной регистрации измеряемого ударного импульса аппаратура должна отвечать следующим условиям [c.356]

В идеальном приборе в отсутствие динамических искажений переходная функция имеет вид прямоугольного импульса с постоянным значением А (т ) = onst = Ло- [c.170]

Авторы утверждают, что при изменении температуры и химического состава лсидкости сигналы на выходе усилителя будут зависеть только от толщины лленки над соответствующими датчиками. В опытах использовались стержневые датчики в виде двух электродов, расположенных на определенном расстоянии. Как показали исследования резистивных и емкостных датчиков толщины пленки, требование хорошей линейности на нужном диапазоне (1 мм) находится в противоречии с линейными размерами датчиков. Стремление уменьшить датчики приводит к сужению диапазона измерений, и практически как для резистивных, так и для емкостных датчиков расстояние между электродами должно быть примерно равно толщине измеряемой пленки жидкости. Как известно, коаксиальные датчики не нуждаются в ориентировке в зависимости от направления течения. В [117] применялись стержневые датчики, установленные поперек канала. В этом случае, используя сравнительно небольшие по диаметру электроды (0,4—1,2 мм) при умеренных расстояниях между ними (1—4 мм), удалось добиться хорошей локальности измерений толщин пленок. Характеристики подобных стержневых резистивных датчиков толщины пленки приведены на рис. 2.30. Характеристики стержневых датчиков при прохождении скачка толщины пленки, характерного для срывного режима, рассмотрены в [148]. Импульс изменения проводимости передается с искажениями, затягивающими импульс. Проводимость датчика начинает изменяться до появления скачка над центром датчика. [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...