Процесс адиабатический идеальный

Приведенная длина трубы 186, 261 Процесс адиабатический идеальный 30, [c.595]

Если адиабатический процесс будет идеальным [c.135]

Показатель адиабатического процесса для идеальных газов принимает вид [c.62]

Используя приведенную в тексте методику, пока-жите, что уравнение адиабатического процесса для идеального газа имеет вид [c.58]

Покажите, что в адиабатическом процессе параметры идеального газа связаны уравнениями [c.58]

В процессе адиабатического сжатия температура газа повышается и растет его внутренняя энергия. Для идеального газа из уравнений (68) имеем [c.81]

ОБРАТИМЫЙ АДИАБАТИЧЕСКИЙ ПРОЦЕСС ДЛЯ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА [c.62]

Степень совершенства процесса в ступенях компрессора оценивается коэффициентами полезного действия, характеризующими различие затраченных на вращение ступени эффективной работы и адиабатической, идеальной работы сжатия воздуха, потребной для обеспечения заданного тск- [c.249]

Воспользуемся теперь уравнением Д. Бернулли в дифференциальной форме (уравнение 12). Предположим, что процесс — адиабатический dQ — 0), силы трения в газе отсутствуют жидкость идеальная) и движение газа горизонтальное dz — 0) тогда уравнение (12) примет вид [c.90]

Наибольшее значение в газовой динамике имеет идеальный адиабатический процесс, который предполагает отсутствие теплового воздействия и работы сил трения. По этой причине при идеальной адиабате энтропия ) газа остаётся неизменной, т. 0. такой процесс является идеальным термодинамическим— изоэнтропическим—процессом. Напомним, что далеко не всякий адиабатический процесс является идеальным. Например, при выводе уравнения теплосодержания мы показали, что наличие трения не нарушает адиабатичности процесса, но процесс с трением уже не может быть идеальным, так как он протекает с увеличением энтропии. Иначе говоря, адиабатичность процесса требует только отсутствия теплообмена с внешней средой, а не постоянства энтропии. Таким образом, адиабатичность совмещается с постоянством энтропии только в идеальном процессе. Если движение газа совершается в горизонтальной плоскости (2 =2 ) и нет технической работы (Ь=0), а процесс является идеально адиабатическим, то уравнение Бернулли на основании (54) н (64) имеет следующий вид [c.27]

Для того чтобы найти значение интеграла от dP/q, нужно знать зависимость между давлением и плотностью. Для случая адиабатического процесса в идеальном газе без трения известно, что P= q , где С — константа, а k — отношение удельных теплоемкостей при постоянных давлении и объеме. Поэтому [c.78]

Это условие является уравнением адиабатического процесса для идеального газа, так как Ср/Су= / . [c.120]

Решение. Уравнение адиабатического процесса в идеальном газе имеет вид [c.10]

Адиабатические процессы в идеальном газе [c.58]

Мы видим, что первое начало термодинамики дает соотношения (2.3.11) и (2.3.12), характеризующие адиабатический процесс в идеальном газе. Значения 7 приведены в табл. 2.2. [c.59]

Как связаны между собой в адиабатическом процессе температура и объем идеального газа, энергия которого зависит от температуры по закону U = jT, где j — некоторое число [c.118]

Из термодинамического тождества (5.7а) du = T ds - Р dv. В адиабатическом процессе di = 0, а для идеального газа du = j dT, [c.118]

Уравнение состояния запишем в виде закона Пуассона, так как движение идеальной жидкости представляет адиабатический процесс [c.274]

В предположении, что теплоемкостью сосуда можно пренебречь (идеальный случай). Пусть из одного моля газа при адиабатическом расширении от начального давления и начальной температуры до конечных параметров и образуется х долей моля жидкости. Тогда для адиабатического процесса [c.98]

HO в идеальном адиабатическом процессе имеет место равенство [c.35]

Изменение энтропии в идеальном адиабатическом процессе, который является обратимым, равно нулю, так как в этом случае [c.49]

Но в отсутствие трения и теплообмена в газе осуществляется идеальный адиабатический процесс, в связи с чем вместо уравнения энергии можно использовать уравнение идеальной адиабаты [c.91]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматриваьэт как политропический процесс. Из-за действия сил трения этот процесс будет необратимым, сопровождающимся ростом энтропии. Поэтому линия процесса будет располагаться всегда правее изоэнтропы, проведенной из начальной точки. Ясно, что в случае адиабатического сжатия (рис. 5.17, а), когда линия действительного процесса 1—2 составляет тупой угол с изотермой 1а, показатель политропы п будет больше к, т. е. О Срку, а теплоемкость будет иметь положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 5.17, б) кривая процесса заключена между изотермой и изоэнтропой,, и поэтому имеет отрицательный знак, а значение п заключено между 1 и й, т. е. 1 < я < й. [c.180]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматривают как политропический процесс. Вследствие действия сил трения процесс является необратимым, сопровождающимся ростом энтропии. Поэтому линия процесса располагается всегда правее изоэнтропы, проведенной из начальной точки. В случае адиабатического сжатия (рис. 4.16, а), когда линия /—2, соответствующая действительному процессу, составляет тупой угол с изотермой 1—а, показатель политропы п значительно больше к, т. е. п > pi v, а теплоемкость с имеет положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 4.16, б) кривая процесса заключена между изотермой и изоэн-тропой. Поэтому Сп имеет отрицательный знак и справедливо неравенство 1 < п < к. [c.305]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматривают как политропический процесс. Ясно, что в случае адиабатического сжатия (рис. 5-7,а), когда кривая действительного процесса 1—2 лежит шравее изоэнтропы I—2 (и, тем более, изотермы 1—а), показатель политропы п будет больше к, т. е. n> p/ v, причем теплоемкость имеет положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 5-7,6) кривая процесса заключена между изотермой и изоэнтропой, и поэтому Сп имеет отрицательный знак при этом lтечение газа в виде политропического процесса с п, отличающимся от к, можно только при скоростях течения, достаточно удаленных от скорости звука, а весь процесс течения в целом (т. е. включая область перехода скорости течения через скорость звука) рассматривать как политропический процесс с постояяным значением показателя политропы (ил теплоемкости Сп) нельзя. На это свойство течений с трением первые обратили внимание Л. А. Вулис и И. И. Новиков. [c.173]

Пьер Симон маркиз де Лаплас (1794-1827) [3] исправил вычисления Ньютона. Основное обстоятельство, изменившее результат, было следующим. Давление р так называемого идеального газа пропорционально его плотности р в изотермическом процессе, т. е., когда изменение происходит при постоянной температуре. С другой стороны, если газ сжимается в так называемом адиабатическом процессе, то он нагревается, а если он расширяется, то он охлаждается. Мы называем процесс адиабатическим, если нет возможности подводить тепло в газ извне и наоборот. В этом случаем мы можем доказать, что давление р пропорционально определенной степени плотности р" , где 7 — всегда больше единицы и зависит от количества атомов в молекуле, или точнее, количества степеней свободы, на которых молек)ша может накапливать энергию. Для воздуха 7 равно примерно 1,4, так что производная dp/dp в 1,4 раза больше, чем она была бы, если р пропорционально р, как предполагал Ньютон. Процесс, включающий распростра-непие звука, можно считать с хорошим приближением адиабатическим, потому что теплопроводность пренебрежимо мала. [c.110]

До сих пор мы рассматривали движение идеальной жидкости и предполагали, что процесс—адиабатический. Применим теперь общее уравнение сохранения энергии (12) к реальной (вязкой) жидкости. Для простоты будем считать жидкость неснашаемой и вначале предположим, что теплообмен выделенной струйки [c.105]

Таким образом, при адиабатическом или изотермическом процессах в идеальном газе (вообще, при р = /( ))) циркуляция скорости по любому замкнутому жидкому контуру сохраняется во все время движения. Отсюда следует, что если в начальный, момент времени вихри в газе отсутствовали, то при адиабати-ческо.м или изотермическом процессах они и не смогут возникнуть движение будет потенциальным. [c.351]

Из сравнения значений I и I видно, что при о братимом адиабатическом процессе с идеальным газом полезная внешняя работа в к раз больше работы изменения о бъема. [c.94]

Доказать, что для квазистатического адиабатического процесса, совершаемого идеальным газом, справедливо соотношение pF = onst (уравнение Пуассона), и определить работу, совершаемую газом при квазистатическом адиабатическом переходе из состояния pi, Fi, Ti) в состояние (ра, V2, Т ). Удельную теплоемкость можно считать постоянной. [c.34]

Наконец, ввиду больших скоростей теплообмен между соседними участками газа не успевает происходить, так как теплопроводность воздуха невелика. Следовательно, процесс является адиабатическим, т.е. da/dt О. Это соотношение можно записать в другой форме, если вспомнить, что для адиабатического процесса в идеальном газе V , где 7/5 - отношение теплоёмкости при постоянной давлении к теплоёмкости при постоянном сбъёие. Следовательно, это уравнение принииает вид [c.76]

При адиабатическом процессе за идеальный цикл принимают изоэнтропический (идеальный адиабатический) процесс и коэффициент полезного действия называют адиабатическим. Обозначая в дальнейшем параметры потока в идеальном адиабатическом процессе индексом ад , согласно определению коэффициента полезного де ютвия имеем [c.508]

Тогда, имея в виду, что в процессе адиабатического расширения са участвует Окг пара, в процессе Ы — О + Оа кг, что адиабатический процесс ag относится к кг пара, а процесс Н1 к О кг и что пл. ef de, efgae, тпкШ, ти/Лт — эквивалентны соответственно работе 0-1-01, От, О 4-Ог и Оа кг свежего пара в идеальной машине, можно написать [c.253]

Последнее уравнение, которое замыкает систему уравнений гидродинаглики идеальной жидкости есть уравнение состоянкч. Распространение звука есть процесс адиабатический к уравнение состояния для газа определяется адиабатой Пуассона (1.17). По- [c.24]

Пользуясь элементарной молекулярной кинетической теорией, вывести уравнение Пуассона pV = onst для квазистатического адиабатического процесса в идеальном газе. Указание. Обратить особое внимание на ту роль, которую играют межмоле-кулярные столкновения.) [c.77]

Затем газ проходит через холодильник (в идеальном случае при постоянном давлении р ), где он охлаждается до температуры (изображено линией Ьс). После холодильника газ поступает в сопло N вихревой трубы. В трубе газ разделяется, и холодная часть газа р. при температуре и давлении нанравляется в холодную камеру. Этот процесс характеризуется линией се. Поскольку процесс охлаждения не является строго адиабатическим, точка е на индикаторной диаграмме расположена при более высокой температуре, чем точка d, лежащая при давлении Ру на адиабате, проходящей через точку с. Нагретая часть газа (1 — л) выходит из вентиля V с температурой и давлением (это соответствует отрезку с/). Отметим, что в точке / удельный объем больше, чем в точке а, поскольку Т У>Т У Т . Эта часть газа (1 —[л) охлаждается в холодильнике до температуры и снова поступает на вход компрессора (линия /с ). Точка с не совпадает с а, если Т Ф Т . В этом случае работа сжатия будет несколько больше, чем работа сжатия, вычисленная по формуле (3.1). [c.14]

Адиабатический к. п. д. детандера. Во всех детандерах происходят необратимые потери, н поэтому процесс расширения не является адиабатическим. Это показано с помош ью (Т—.5 )-дпаграммы на фиг. 64, где действительный процесс расптирения изображен линией с/, в то время как идеальное адиабатическое расширение изображается вертикальной линией ср (S = onst). Обычно адиабатический к. и. д. ) процесса расширения т .,д определяют равенством [c.87]

Полное давление р в случае движения несжимаемой жидкости определяется совершенно аналогично тому, как это делалось для идеального адиабатического процесса в 4, т. е. как давление в полностью заторможенной струе без потерь и в отсутствие технической работы при z = onst, [c.40]

Из сравнения равенств (5) и (6) видно, что скорость распространения сильной волны сжатия всегда выше скорости звука. Обычно распространение звука сопровождается столь незначительным изменением состояния газа, что энтропию можно считать практически постоянной, т. е. полагать, что при этом имеет место идеальный адиабатический процесс p/p = onst. Но в этом случае [c.117]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...