Динамика электронов

Динамика многофазных систем, конечно, включает процессы тепло- и массообмена [423]. Излучение, хотя оно и несущественно в большинстве течений, является одним из основных способов обмена энергией [102]. При рассмотрении реагирующих систем (включая ионизацию) метод химической кинетики [336] будет распространен на случай фазовых превращений. К кинетическим процессам относится также динамика электронов и ионов [228]. [c.17]

Зависимость массы электрона от его скорости потребовала разработки представлений о динамике электрона. В 1902 г. немецкий физик М. Абрагам, рассматривая электрон как круглый недеформируемый шарик и применяя законы классической механики, получил зависимость m (v) в следующем виде [c.106]

Задачу Лоренца первым глубоко и блестяще разрешил Пуанкаре в статье О динамике электрона (июль 1905 г.) ), постулировав принципиальную невозможность определения абсолютного движения Земли. [c.323]

Выражение (5.5), которое может быть также получено с помощью строгого анализа [4, 5], показывает, что величина Йк лри рассмотрении вопросов динамики электронов играет роль классического импульса. Тем не менее, хотя формула (5.5) выглядит как второй закон Ньютона, она ему не эквивалентна, поскольку в выражение для силы F не включена сила, связанная с периодическим полем кристалла, а Як определено неоднозначно и представляет собой не импульс, а квазиимпульс. [c.89]

III. Два принципа наименьшего действия в динамике электрона [c.654]

Вернемся к вопросу динамики электрона с релятивистской точки зрения.. Слово электрон следует понимать в общем смысле как материальную точку обладающую электрическим зарядом. Предположим, что электрон, помещенный вне поля, обладает собственной массой его электрический заряд обозначается через е. [c.654]

Уже Пуанкаре в своей классической работе О динамике электрона подошел вплотную к установлению взаимосвязи Р-симметрия — сохранение , так как он сформулировал инвариантный вариационный принцип для электродинамики и установил ли-групповой характер преобразований [c.242]

Динамику электронной концентрации Ne(t) определяем из уравнения [c.160]

Рассмотрим динамику электронов в секции диафрагмированного волновода при условии, что фазовая скорость и напряженность поля ускоряющей волны в этой секции не меняются. [c.21]

Анализ динамики электронов для различных вариантов показал, что группировка улучшается с уменьшением напряженности ускоряющей волны, так как в этом случае увеличиваются длина группирователя и число фазовых колебаний частиц. Аналогичное явление наблюдается и с приближением равновесной фазы к я/2. [c.48]

ПЛ. Вычислите релятивистскую интенсивность лазерного поля, воздействующего на одиночный свободный электрон, /р д такую, что при / = /р л кинетическая энергия колебаний электрона под действием поля сравнивается с энергией покоя электрона. Очевидно, при / < /р л можно ограничиться приведенными в 2Л формулами классической динамики электрона, а при / /р д следует использовать формулы теории относительности. [c.81]

Рассмотрим динамику электронного газа в постоянном магнитном поле В— О, О, В). Для представления этого поля введем в дальнейшие уравнения вектор-потенциал Л = (0, Вх, 0). Магнитное поле, таким образом, имеет в декартовых координатах только одну г-компоненту, его вектор-потенциал— только /-компоненту. [c.41]

Эти результаты мы используем в 19 для описания зонной структуры электронного газа в слабом периодическом потенциале. После того, как мы получили представление о значении зонной модели, мы в 20 изучим общие свойства функции Е к). Мы увидим, что решения уравнения Шредингера для электрона в периодическом потенциале описывают квазичастицы [электроны в кристалле, или блоховские электроны). Влияние периодического потенциала включено в свойства этих квазичастиц. Для динамики электронов в кристалле, т. е. для их движения под действием внешних сил, это означает следующее вместо того, чтобы рассматривать движение отдельных электронов под действием комбинации внешних полей, кристаллического потенциала и кулоновского взаимодействия, вводится понятие электрона кристалла. Последний испытывает влияние только со стороны внешних сил, реагируя как квазичастица с эффективной массой /п ( ) и связью между энергией и импульсом, заданной зонной структурой. Во всех остальных отношениях, однако, квазичастица реагирует на эти силы как свободный электрон. Это мы обсудим (наряду с другими вопросами) в 21. [c.71]

Динамика электронов в кристалле [c.91]

В последнем параграфе мы ввели понятие эффективной массы и показали, что замена массы электрона тензором эффективной массы как раз учитывает влияние решетки. Это утверждение мы хотим теперь доказать в рамках динамики электрона. Положим, что задана зонная структура E k) какого-либо твердого тела. Эта функция периодична в А-пространстве и, следовательно, может быть разложена в ряд Фурье [c.93]

ДИНАМИКА ЭЛЕКТРОНОВ В КРИСТАЛЛЕ [c.95]

Рис. 25. К динамике электрона в энергетической зоне. Вверху простая зона с минимумом в А, точками перегиба в и и максимумами в В а В. Кроме того, изображена нижняя часть второй зоны с минимумами в С и С. Точки В и В, как и точки С и С, эквивалентны. Внизу скорость электрона в нижней зоне в зависимости от к (схематически).

В приведенных рассуждениях мы исключили из рассмотрения магнитное поле, так как для динамики электронов в кристалле гораздо важнее изменение энергии электронов за счет их ускорения в электрическом поле. В магнитном поле А-вектор электронов движется по поверхности постоянной энергии. Это важно для определения контуров энергетических поверхностей в зоне Бриллюэна, и мы этим займемся в 23. [c.99]

Такой общий подход при изучении динамики электронов может быть назван полуклассическим-, мы будем им широко пользоваться при обсуждении явлений переноса. Полученная нами зонная энергия является функцией к и играет в точности ту же роль, что и гамильтониан, в котором импульс равен Як. Таким образом, расчеты зонной структуры дают нам полуклассический гамильтониан <й (р). Далее, можно ввести внешние силы (которые должны медленно меняться на расстояниях порядка межатомных), просто добавив соответствующие потенциалы (или вектор-потенциалы в случае магнитного поля). В результате получим полуклассический гамильтониан <й (р, г), и уравнения (2.5) и (2.8) становятся просто эквивалентными классическим уравнениям Гамильтона [c.83]

Мы уже видели, что динамику электрона в кристалле можно описать в терминах гамильтониана М (р), соответствующего данной зонной структуре. При этом легко учесть и магнитное поле нужно только заменить в гамильтониане р на р + еА/с (заряд электрона равен —е). Для однородного магнитного поля Н векторный потенциал можно записать как [c.141]

Илп все, что существует в мире — электромагнитного про-исхожденпя, пли же это свойство, являюш,ееся, так сказать, общим для всех фпзпческих явлений, есть не что иное, как внешняя видимость, что-то связанное с методами наших измерений (Пуанкаре. О динамике электрона) ). [c.324]

После построения поверхности Ферми в первой зоне Брил-люэна построенную поверхность часто транслируют в обратной решетке, переходя тем самым к схеме повторяющихся зон. В этой схеме удобно изучать такие явления, как динамику электронов в периодическом поле. [c.85]

С помощью АПР определяют энерготич. спектры парамагнитных ионов, исследуют механизмы снин-фононпого взаимодействия, изучают динамику электронно-ядерных взаимодействий и нелинейных процессов. [c.44]

Явление И.-ф. в. лежит в основе метода иопио-фотонной спектроскопии для диагностики поверхности. Анализ спектров излучения позволяет определить пе только злементиый состав поверхности, но и её электронную структуру и характер взаимодействия поверхностных атомов, а также дает уникальные сведения о динамике электронных иереходов в приповерхностной области материала в условиях облучения его ишн1ым пучком (в процессе радиац. повреждения). [c.201]

На схему построения ЛУЭ оказывают влияние особенности динамики электронных пучков, связанные с близостью скорости электронов на осн. части ускорителя к скорости света изменение энергии электрона не приводит к изменению скорости, а следовательно, не работает механизм автофазировки. Облегчаются требования к фокусировке пучка, т. к., с одной стороны, поперечное кулоновское расталкивание в пучке почти полностью компенсируется маги, притяжением параллельных токов, с другой — случайные поперечные скорости i j электронов в пучке убывают с ростом их анергии (поперечный импульс постоянен, а [c.589]

Динамика электронов, атомов, молекул, кондевси-ров. среды, возбуждаемых световым полем, принципиально нелинейна. Нелинейным оказывается даже движение свободного нерелятивистского электрона [c.292]

Сильная анизотропия проявляется и в нелинейном отклике монокристаллов металлов — в Аи, Си, А1 зарегистрирован нелинейный отклик от плёнок, обладающих высокотемпературной сверхпроводимостью. Всё это стимулирует применение нелинейных оптич. методов к анализу динамики электронной структуры нормальных и сверхпроводящих металлов. Чувствительность нелинейного отклика к тонким деталям зонной структуры полупроводников и металлов делает нелинейнооптич. диагностику эфф. методом изучения не только симметрии потенциала, в к-ром движется электрон, но и деталей картины этого движения. [c.300]

Динамика электрона при П. м. имеет не кваэиклас-сический, а существенно квантовый характер. Она определяется интерференцией квааиклассич. электронных волн, возникающих при многократном рассеянии электрона на центрах П. м. В этом причина изменения электронного анергетич. спектра по сравнению с отсутствием П. м. [c.129]

В случае более плотной плазмы во мн. случаях оказывается эффективным гибридное приближение, при к-ром динамика тяжёлых частиц описывается с помощью кинетич. ур-ний (как правило, без учёта упругих столкновений), а динамика электронов—гидродинамическими ур-ниями. Оно справедливо, если время свободного пробега ионов Ti To, = i/i i — времени жизни ионов в системе (L—характерный масштаб неоднородности), а время свободного пробега электронов г,, Хое—времени жизни электронов в системе. Гибридное приближение использовалось ещё в 1920-х гг. И, Ленгмюром и Л. Тонксом. В последующем оно применялось, в частности, при анализе плазмооптических систем [4 ] и обтекания спутников ионосферной плазмой [5]. [c.113]

В разделе 4.2.3 первого тома уже рассматривалась простейшая модель электроннопримесной системы. В этой модели не учитываются взаимодействие электронов друг с другом и электрон-фононное взаимодействие, поэтому динамика электронов проводимости может быть описана одночастичной матрицей плотности, усредненной по конфигурациям примесных атомов ) [c.112]

Кроме того, обе формулы dqldt = f и mw = F эквивалентны друг другу только в случае постоянной массы если же считать массу переменной (как это делается в динамике электрона и в теории относительности), то эти формулы не эквивалентны друг другу формула dqldt = F сохраняет свою силу и в этом общем случае, а формула mw = F становится неверной. [c.125]

Рис. 9.1. Динамика электронного волнового пакета, зарегистрированная с помощью временной развёртки интенсивности спонтанного излучения. Волновой пакет был создан коротким лазерным импульсом, резонансным группе близколежащих ридберговских состояний в водороде в окрестности состояния с главным квантовым числом п = 85. Здесь начальная структура биений с периодом Т = 93,4 пс повторяет себя примерно через t 2,6 не. Взято из

Динамика электронов в присутствии электрического и магнитного полей в значительной степени определяется топологией его ферми-поверхности. До сих пор мы обычно ограничивались зоной Бриллюэна. Теперь нам будет более удобно рассматривать всю обратную решетку (так же как и в конце 4.4). Энергия электронов является в этом случае периодической функцией квазиимпульса. То же самое относится и к любой поверхности е р)—-= onst, в частности к ферми-поверхности. Все ферми-поверхности могут быть разделены на две группы. [c.71]

A. Слуцкий, Динамика электронов проводимости в условиях магнитного пробоя, ЖЭТФ 53, 767 (1%7). [c.620]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...