Задача с простым источником

Описанный выше метод не ограничивается лишь Рх-приближением, и для этой задачи с простым источником с его помощью можно решить многогрупповые уравнения Рд -приближения. В действительности любой из методов, используемых для решения односкоростных задач, можно применять в многогрупповых приближениях. [c.144]

К качественным можно отнести задачу определения места действия источника. Пусть, например, на одну из масс системы с п степенями свободы действует широкополосный случайный источник. Требуется определить, на какую именно массу он действует. Задача имеет простое решение в качестве диагностического признака использовано поведение амплитудно-частотных характеристик на частотах, превышающих все собственные частоты системы (154]. [c.18]

Приступая к решению задачи о разделении источников вибраций и шума, следует сначала испробовать перечисленные выше простые способы. К сожалению, число практических задач, решаемых такими способами, невелико. Чаще всего приходится иметь дело с источниками, работающими только совместно, генерирующими сигналы с перекрывающимися спектрами и установленными в ограниченных помещениях, где трудно выделить преимущественное направление распространения вибраций или шума. [c.111]

Создание специализированных моделей на основе прямой аналогии позволяет не только обеспечить высокое быстродействие, но и сравнительно просто решать задачи нестационарного тепло- и массопереноса для тел сложной конфигурации, с изменяющимися краевыми условиями, с внутренними источниками и стоками, с подвижными границами, сопряженные задачи и т. д. На таких моделях имеется возможность решения прямых, обратных, инверсных и сопряженных задач. Это очень важное качество моделей, построенных на основе прямой аналогии. [c.12]

Следует добавить, что при остывании цилиндра конечной длины будет иметь место искривление изотерм и неоднородность тепловых потоков по высоте. Поэтому с целью получения более полной картины, необходимой для выбора оптимального места расположения измерителей температуры, был произведен также расчет температурного поля и тепловых потоков и для конечного цилиндра, однако для более простой задачи — без учета источников тепла. [c.155]

Как показал опыт, статические электроинтеграторы обладают значительными преимуществами перед другими моделирующими устройствами. На приборе сравнительно простого устройства решаются уравнения с различного вида нелинейностями, задачи с сосредоточенными или распределенными источниками и стоками. [c.389]

Выбор интерполяционных функций срр. МКО не ограничивает выбор интерполяционных функций фр, что приводит к неединственности выражения для дискретного аналога, получаемого из (5.79). На практике обычно ограничиваются простейшими кусочно-ненулевыми функциями. При этом важно, чтобы интерполяционные функции имели физически правдоподобный характер и обеспечивали хорошую аппроксимацию для компонент вектора плотности полного потока на гранях КО. Например, в одномерной стационарной задаче теплопроводности при отсутствии источников и стоков теплоты любая интерполяционная функция, имеющая локальные экстремумы, очевидно, является неправдоподобной для представления профиля температуры. В этом случае требованию правдоподобия отвечают кусочно-линейные интерполяционные функции. Напротив, в задачах с преобладающим влиянием конвекции использование кусочно-линейных и кусочно-квадратичных функций приводит при недостаточно густой сетке к физически абсурдным результатам. Для этих задач, как будет показано в п. 5.2.5, целесообразно применение кусочно-экспоненциальных интерполяционных функций. Следует отметить, что использование в качестве интерполяционных функций полиномов высокого порядка дает сравнительно небольшое преимущество в точности при использовании грубой сетки, однако оказывается менее экономичным из-за охвата большого количества узлов сетки. Для разрывных решений (для течений с ударными волнами), а также решений, характеризующихся большими градиентами (для течений вязкой жидкости при больших числах Рейнольдса), интерполяционные полиномы высокого порядка также не дают существенно большую точность [73]. В силу указанных причин применение полиномов более высокого порядка, чем первый, может быть оправдано лишь в некоторых особых случаях. [c.154]

Благодаря имеющемуся параметрическому ряду сварочных пушек и источников питания по мощности пучка с использованием по ускоряющему напряжению для каждой конкретной задачи можно подобрать энергетический комплекс с необходимой мощностью пучка при оптимальном уровне ускоряющего напряжения. Существенно снижена стоимость сварочных установок с низковольтными пушками малой мощности и сравнительно простыми источниками питания (напряжением 20...30 кВ, мощностью 0,6...6 кВт). [c.327]

Хотелось бы отметить одно важное обстоятельство, делающее данную книгу особенно ценной для советских читателей. Современная техника УКИ имеет дело с двумя основными классами лазеров. Первый — это твердотельные лазеры, работающие в режиме модуляции добротности. Второй — лазеры непрерывного действия на красителях. В лазерах первого класса лазер, по существу, при каждой вспышке лампы накачки проделывает полный цикл генерации от спонтанного шума до формирования цуга УКИ. Этот процесс формирования задается начальными условиями к моменту зажигания лампы, которые очень трудно достаточно точно контролировать. Поэтому лазерам этого класса присуща определенная нестабильность параметров, зато они довольно просты и позволяют получать энергии УКИ до 10 Дж. Лазеры второго класса работают с непрерывными источниками накачки и поэтому излучают непрерывный цуг УКИ. Разумеется, им также присуща определенная нестабильность. Но поскольку они излучают непрерывный цуг, имеется возможность сравнительно медленными обратными связями контролировать процесс генерации и получить УКИ с высокой воспроизводимостью параметров. Хотя энергия отдельного УКИ мала (типичная величина Дж), благодаря высокой частоте следования и стабильности можно применить мощные современные средства накопления и усреднения сигналов, добиваясь исключительной точности измерений. Это, пожалуй, основная причина того, что именно на лазерах этого класса получены самые впечатляющие результаты как по сокращению длительности, так и по применениям УКИ. Однако создание и запуск лазера второго класса составляют несравненно более сложную задачу, чем запуск первого. Немногие лаборатории располагают совершенными установками УКИ непрерывного режима. Авторы книги добились выдающихся успехов в развитии лазеров УКИ непрерывного действия на красителях, т. е. именно второго [c.6]

В качестве алгоритма для нахождения собственных элементов вспомогательных однородных задач хш-метода могут быть использованы интегральные уравнения (с простыми ядрами) для собственных функций. Они оказываются распространенными по поверхности 5,т.е. по области, где устанавливается вспомогательное граничное условие, и тем самым имеют размерность на единицу меньше размерности соответствующей однородной задачи. Для тел с замкнутыми границами эти уравнения получаются особенно просто. Выведем их, например, для внешней задачи (9.5), (9.6). Для этого применим вторую теорему Грина к области V, записанную для собственной функции ы и для функции Грина О точечного источника в пустоте (5.23). Так как и ы и О удовлетворяют условиям излучения, то возникающий [c.93]

Для решения нашей задачи рассмотрим несколько простых вспомогательных задач с одинаковыми краевыми условиями на поверхностях Аи и Ао. В качестве основной системы рассмотрим тело 5, свободное от нагрузок на поверхности Л, причем -0=0 на Аи и Ао- Будем воздействовать на это тело сосредоточенными силами и тепловыми источниками. Для того чтобы тело было неподвижным, достаточно закрепить одну его точку. [c.76]

На основе принципа суперпозиции температурных полей можно расчленить неоднородную задачу теплопроводности (2-4-65) — (2-4-67) на ряд простейших задач. Общее решение находится путем суммирования вспомогательных задач при учете их взаимосвязи. Особенно удачным такой прием решения оказывается для задач с источниками тепла. Например, краевые задачи (2-4-65) — (2-4-67) можно расчленить на задачу (2-4-89) — (2-4-90) и задачу [c.123]

Теория генерирования и распространения звука, основанная на суммировании решений волнового уравнения для простых источников, оказалась применимой (разд. 1.4—1.10) к широкому кругу задач, которые одновременно удовлетворяют условию линейности (т. е. возмущения настолько малы, что их квадратами можно пренебречь) и условию компактности (т. е. область источников мала по сравнению с длиной волны). [c.116]

В математической трактовке задачи движущегося источника имеется некоторая трудность, связанная с тем, что всякий действительный источник действует также и как препятствие. Так, в случае колокольчика, перемещаемого в воздухе, мы должны были бы потребовать решения задачи, достаточно трудной, если бы даже не было колебаний. Но решение подобной задачи, если бы даже его и можно было получить, не пролило бы особого света на закон Допплера, и мы можем поэтому упростить вопрос, идеализируя колокольчик в форме простого источника звука. [c.156]

Даже в рамках односкоростного приближения только несколько простых задач могут быть решены точно. Простейший случай, сохраняющий все характерные особенности общего решения, — задача о плоском источнике нейтронов в бесконечной среде с изотропным рассеянием. В настоящей главе описаны три метода решения соответствующего односкоростного уравнения переноса. Затем обсуждаются изменения, связанные с наличием плоских границ и анизотропного рассеяния. Наконец, выводятся некоторые соотношения взаимности и вероятности столкновения, полезные при решении различных реакторных задач. [c.51]

Поток нейтронов в точке Г2 благодаря источнику в точке Гх может быть связан с потоком в точке Гх благодаря источнику в точке г. с помощью односкоростного уравнения переноса. Такие соотношения взаимности, как их обычно называют, часто используются для нахождения связи решения рассматриваемой задачи с решением более простой или такой, решение которой известно. Единственное предположение при этом, как и в разд. 2.6.1, состоит в том, что функция рассеяния / (г й й) зависит только от угла рассеяния, т. е. есть функция й й = Хд. Вообще говоря, здесь было бы достаточно менее жесткого предположения, что / (г, й й) = / (г, — й — й ). [c.84]

В предыдущей главе были рассмотрены некоторые методы решения односкоростного уравнения переноса. Особое внимание уделялось методам получения точных решений для очень простых случаев и общим свойствам этих решений. В настоящей главе рассмотрены некоторые методы нахождения приближенных численных решений задач с более сложными геометриями и распределениями источников. Здесь будет рассмотрено односкоростное уравнение переноса, но, как показано в гл. 4, развитые в данной главе методы непосредственно применимы и к многогрупповым приближениям, используемым для решения реальных (зависящих от энергии) физических задач. [c.100]

Ранее отмечалось, что вариационные методы оказываются особенно полезными в односкоростных задачах из-за того, что операторы для потока в этом случае являются самосопряженными. В интегральном уравнении переноса для полного потока с изотропным рассеянием операторы в точности самосопряженные (см. разд. 6.1.8). Вариационные расчеты оказались очень ценными при нахождении наиболее точных критических размеров для простых систем в течение многих лет они служили в качестве стандартов при сравнении с другими расчетными методами [23]. Ниже приводятся два примера на расчет критичности и один — на решение неоднородной задачи с источником. [c.232]

Vn — скорость в направлении внешней нормали. Б силу предполагаемой малости смещений тела от его среднего положения условие (1) переносится с истинного положения контура С, занимаемого им в момент времени на среднее положение этого контура. Таким образом, задача состоит по существу дела в определении движения жидкости от слоя простых источников переменной интенсивности, распределенных на неподвижной кривой. [c.153]

Формула Гельмгольца определяет звуковое давление в виде суммы вкладов двойных (дипольных) источников расположенных на поверхности тела, и простых источников (монополей). Для того чтобы воспользоваться этой формулой, необходимо знать одновременно две функции -звуковое давление и колебательную скорость на поверхности тела. Вместе с тем известно, что для определения функции в пространстве по ее значению на поверхности достаточно знать лишь одну из указанных функций, вторую однозначно можно определить из решения задачи. Таким образом, интеграл Гельмгольца является переопределенным соотношением. [c.61]

При решении многих задач полезным может оказаться правило аддитивности излучения. Им пользуются, когда необходимо свести определение поля более сложных источников к совокупности полей более простых излучателей. Оно может быть также использовано для источников с неравномерным распределением мощности по поверхности. [c.146]

Учебное пособие по курсу Сопротивление материалов предназначено для студентов заочной и вечерней форм обучения всех технических специальностей. В пособии более детально, нем в других источниках, описываются простые виды деформаций с приведением конечных формул с тем, чтобы студент-заочник легче их запомнил при усвоении основ курса и умело пользовался ими при подготовке к экзаменам и в дальнейшей самостоятельной практике инженерных расчетов. Подробно, с большим количеством решенных типовых задач, рассмотрены геометрические характеристики плоских сечений, растяжение, сжатие, сдвиг, смятие, основы напряженного и деформированного состояний, теории прочности, кручение, поперечный изгиб. Вышеназванные темы можно отнести к первой части курса. [c.3]

Гидравлические модели [Л. 36] применяются для решения как стационарных, так и нестационарных задач теплопереноса. Модели просты по устройству и обеспечивают хорошую наглядность решения задачи. Они позволяют решать задачи с источниками и стоками, с переменными граничными условиями. При этом возможно Tipe-рвать решение и снять промежуточные результаты. Однако в связи с необходимостью обеспечения ламинарности течения жидкости модели обладают малой скоростью решения. При эксплуатации моделей возникают трудности в обслуживании, так как требуется очистка воды во избежание шлакования капилляров, периодическая очистка пьезометров и капилляров. Ценность гидродинамических моделей снижается е только за счет малой скорости решения и сложности ее эксплуатации, но также из-за громоздкости, стационарности установки и трудностей при решении задач с переменными теплофизическими характеристиками. [c.204]

На основе принципа суперпозиции температурных полей можно расчленить неоднородную задачу на ряд более простых задач. Общее решение находится путем суммирования вспомогательных задач. Особенно удачным такей прием решения оказывается для задач с источниками теплоты. [c.114]

Изотопный анализ. Из.меряются отношения ионных токов, соответствующих ионам с одинаковым зарядом и хим. составом, но с разл. изотопным составом. Эта задача наиб, проста в случае одноатомных газов. Поэтому при анализе изотопного состава ряда элементов используются их газообразные соединения (Н — в виде Н , О — в виде 0 , С — в виде СО , и — в виде и т. д.). При этом приходится учитывать влияние т. н. изотопных эффектов (различия в скоростях испарения изотопных молекул, если вещество испаряют в ионном источнике различия в вероятностях эмиссии ионов, если применяют методы поверхностной ионизации, искрового разряда, вторичной ионной эмиссии, эвдссии под действием лазерного излучения и т. д.) на вероятности диссоциации молекул при ионизации. В случае молекул, содержащих разнородные атомы, необходимо учитывать вклад в интенсивность соответствующих пиков (масс-спектральных линий), обусловленных изотопами других элементов. Масс-спектрометры с высоким разрешением позволяют идентифицировать, например, компоненты таких мульгиплетов, как — ВН" " — Т+. Повышают точность метода относит, измерения, когда исследование образца с неизвестным изотопным составам чередуется с измерениями в тех же самых условиях стандартного образца близкого изотопного состава. [c.57]

При решении задач тина В удобнее пользоваться фотометрическими схемами с одним источником света. В этом случае в качестве светоослабляющей системы прхшеняют различного рода диафрагмы или фотометрические клинья. На рис. 295 приведена простейшая схема такого рода. Диафрагмы устанавливаются около осветительных линз О, и Оз, а кювета — в параллельном пучке ме кду линзой и фотоэлементом в измерительном плече. Измерение прозрачности начинается с установки кюветы с раствором и выбора уровня освещенности фотоэлементов соответствующим подбором раскрытия диафрагм в опорном и измерительном плечах, пока гальванометр не установится в нулевое [c.370]

Заканчивая обсуждение влияшя осложняющих факторов на устойчивость конвективного течения жидкости с внутренними источниками тепла, укажем на работы [20, 21]. В [20] рассматривалась задача устойчивости течения в слое с однородными источниками тепла при наличии разности температур границ и с учетом температурной зависимости вязкости. Рассмотрение ограничено гидродинамическим пределом (Рг = 0). Для определения границ устойчивости применен вариационный метод локального потенциала с простейшими аппроксимациями амплитуд. Как и в случае течения, создаваемого только поперечной разностью температур ( 9), учет температурной зависимости вязкости приводит к понижению устойчивости. В работе [21] та же методика применена для расчета устойчивости течения проводящей жидкости с внутренним тепловыделением при наличии разности температур границ и внешнего магнитного поля. Сделанный в работе вывод о стабилизирующем действии поля сомнений не вызывает. Что касается количественных результатов, то они представляются грубыми, поскольку с ростом поля формируются гартмановские пограничные слои, не учтенные в использованных аппроксимациях (см. по этому поводу 17). [c.187]

Одно из интересных обобщений задачи устойчивости конвективного течения в вертикальном слое с однородными источниками тепла изучено в работе [5]. В этой работе рассматривается случай, когда вертикальные границы слоя поддерживаются при разных постоянных температурах. Основное течение представляет собой, таким образом, суперпозицию симметричного течения, обусловленного однородным тепловыделением (25.5), и антисимметричного, создаваемого разностью температур границ (1.13). Спектральная амплитудная задача решалась методом степенных рядов. Расчеты проведены в интервале чисел Прандтля от 0,01 до 1000 Расчеты показывают, что взаимодействие двух компонент течения оказывается сравнительно простым и приводит к взаимнсй дестабилизации. В зависимости от числа Прандтля потеря устойчивости связана с гидродинамической либо волновой модами, причем на обеих ветвях фазовые скорости отрицательны и могут значительно отличаться по величине. [c.289]

С помощью указанных представлений методы расчета плоского потока (соответствующие с = 0) обобщаются на случай течения в слое переменной толщины несжимаемой жидкости, а также и газа (при дозвуковых скоростях), если использовать метод последовательных приближений типа Рейли — Янцена. Расчеты существенно усложняются из-за более сложного вида основных элементарных течений и необходимости вычислять интегралы по площади, поэтому известные работы ограничены общими обсуждениями применения метода особенностей в потоке несжимаемой жидкости (С. В. Валландер, 1958 А. М. Гохман и Е. В. Н. Pao, 1965) и решениями (вихревым методом) прямой и обратной задач в простейших случаях h X (Л. А. Симонов, 1950, 1957) ж h = х (Н. Г. Белехова, 1958 К. А. Киселев, 1958 Б. С. Раухман, 1965), а также построением элементарных течений от решетки источников в слое h = х " (Ю. А. Гладышев, 1964) и решетки диполей в слое h ехр ix (В. А. Юрисов, 1964). Для расчета течений газа в пределах межлопаточных каналов развиты и практически применяются более простые численные и приближенные методы из них самый простой основан на осреднении потока поперек канала (по у) и сведении задачи к одномерной (Г. Ю. Степанов, 1962 [c.150]

ИСТОЧНИК мал, то должен быть применен конденсор— собирающая линза. В обоих случаях первая задача юстировки—поместить источник так, чтсбы он находился на оси коллиматора. Для этого рекомендуется следующая простая процедура. Шель спектрографа открывают примерно до ширины в 1 мм и передвигают источник (для этой дели подходит стандартная дуга с железными электродами) как в Соковом, так и в вертикальном направлении, пока узкий пучок света, проходящий через щель, не упадет на центр призмы или решетки спектрографа. Если надо применить конденсорную линзу, то ее прежде всего устанавливают так, чтобы она фокусировала на щели изображение источника. Лучше пользоваться увеличенным, нежели уменьшенным изображением источника на щели, если только обеспечено при этом полное заполнение апертуры спектрографа. Использование уменьшенного изображения не дает рыигрыша в экспозиции, так как, хотя освещенность щели при этом и увеличивается, это достигается за счет увеличения раствора конуса лучей за пределы апертурного угла коллиматорного объектива. Излишние же лучи, как указывалось, играют вредную роль. Уменьшенное изображение имеет еще и тот недостаток, что дает очень узкий и неравномерный по высоте спектр. Когда источник и конденсор приведены в надлежащее положение, следует проверить установку, поместив глаз в плоскости спектра и наблюдая, полностью ли и равномерно ли заполнена светом оптическая система. Юстируя прибор, часто полезно бывает использовать то обстоятельство, что световой луч проходит систему в прямом и обратном направлении по одному и тому же пути. Поэтому, используя, например, большую вогнутую решетку, когда источник и решетка располон<ены в отдельных помещениях, рекомендуется поместить перед решеткой полоску белой бумаги и осветить ее так, чтобы она была видна через щель, если вести наблюдение со стороны источника, а затем вывести дугу (при выключенном токе) на эту линию визирования. При использовании конденсорной линзы последующие установки источника на оптической оси коллиматора не вызывают затруднения. Установив конденсор на оси прибора, его фиксируют в этом положении. Тогда при замене источника его каждый раз устанавливают так, чтобы его изображение фокусировалось точно на щель. В повседневной работе целесообразно использовать оптическую скамью, соединив ее со спектрографом. Для фокусировки источника на щель можно также пользоваться вогнутыми зеркалами они имеют то преимущество, что дают ахроматическое изображение однако в других отношениях зеркала неудобны, и линзам обычно отдается предпочтение. Пользуясь линзами, следует помнить, что свет различных длин волн фокусируется на различных расстояниях от линзы. При работе с большими приборами, когда фотографируется единовременно только небольшой участок спектра, это несущественно, если принять меры, чтобы сфокусировать на щели именно требуемую область длин волн однако при работе с небольшими приборами, охватывающими большую область спектра, каковы обычные кварцевые спектрографы, указанное обстоятельство может повлечь за собой большие изменения интенсивности по спектру. Если нужен отдельный участок спектра, то линзу следует установить так, чтобы на щели фокусировался свет нужного интервала длин волн, но если нужен весь спектр, как, например, с целью ознакомления с общим видом спектра, то, как правило, представляется целесообразным фокусировать на щель изображение источника в самом коротковолновом ультрафиолетовом [c.229]

Другой аспект ПЕЯ состоит в обработке текстов, под которой подразумевается обработка ряда предложений или параграфов с целью извлечения важной информации. Это целенаправленное выделение информации очень полезно при работе с литературными источниками, как, например, сбор информации по оптическим вычислениям из всех журналов, издаваемых Институтом инженеров по электротехнике и радиоэлектронике (IEEE) и Американским институтом физики (AIP). Другим приложением обработки текстов служит механический перевод текстов, например с английского языка на испанский. Наконец, задача создания систе.м, выдающих информацию на естественном языке, так же как и реализация способностей давать разъяснения в экспертных системах, является наиболее важной прикладной задачей ПЕЯ. Сведение процесса получения заключений по какому-то вопросу к серии простых предложений представляет, однако, труднейшую проблему даже для людей. [c.316]

Эту систему уравнений можно решить последовательно, начиная с наиниз-шего значения . Таким образом, рассмотрим уравнения для = 1. Источник (Зо,2 известен, и уравнения содержат только неизвестные (/>1 и Чтобы их получить, необходимо решить односкоростную задачу. После того как ф и Л,, определены, можно рассмотреть уравнения для = 2. Теперь единственными неизвестными являются ( 2 и Ло и их вновь можно найти, решая односкоростнуЮ задачу. Следовательно, в этом простом случае решение многогрупповой задгчи можно найти, решая последовательно систему О односкоростных задач с помощью методов, изложенных в гл. 3. [c.144]

Отметим, что теория инвариантного погружения позволяет связать решение задачи об источнике внутри случайно-неоднородной среды с решением задачи о падении волны на слой среды. При этом, например, средняя интенсивность волны в задаче с источником в среде, занхшающей все пространство, простым образом (через квадратуру) определяется корреляционной функцией интенсивности волны в задаче о падении волны на полупространство. Решение, соответствующее линейной теории переноса, в этом случае также является асимптотическим пределом при Р>1. [c.246]

Построим теперь функции Грина для некоторых простейших случаев. Предварительно конкретизируем введенное в предыдущем параграфе понятие о матрице Грина для акустоэлектрических волн в пьезокристалле. Будем рассматривать монохроматические процессы, полагая, что все величины зависят от времени пропорционально ехр i—iat). Задачу считаем двумерной, а источники волн — бесконечно протяженными вдоль оси 0Z (которая не обязательно совпадает с кристаллографической осью). Уравнения пьезоакустики (1.2.25)—(1.2.26) с сосредоточенными источниками, действующими в точке х = х , у = г/о, могут быть записаны в виде [c.167]

Если выбрать вторую функцию Грина, го в нуль обращается член, содержащий и, и достаточно на 5 знать ди1дп. Однако построение функций Грина, удовлетворяющих граничным условиям 1 или 2, известно лишь для задач С достаточно простой геометрией. Вид функций Грина определяется видом поверхности 5 и свойствами среды и не зависит от положения источника излучения и от поля, создаваемого им на экране. Поэтому можно говорить о функции Грина для полупространства, сферы и т. д. Для плоского экрана в качестве функции Грина можно взять разность полей двух точечных источников источника, расположенного в точке М (х, I/, 2) и в точке Мх (х, у, — 7), являющейся зеркальным изображением точки М в плоскости экрана (рис. 8.4) [c.249]

Ход рассуждений, обеспечивающих решение указанной задачи, довольно прост. Будем рассматривать вершину как некоторый источник звука. Выделим в окрестности вершины некоторую область с радиусом Ро, значительно меньшим длины волны ро Я. Известно, что в этой малой окрест1юсти малого источника звука жидкость может рассматриваться как несжимаемая [89, 163, 171]. т. е. движениежид-кости внутри области р < р,, можно изучить на основе анализа решений уравнений Лапласа для потенциала скоростей с соответствую-ш,ей системой граничных условий [c.10]

Возбуждение упругих волн рассматривается вначале с наиболее элементарного источника, а именно с точечных сосредоточенных сил, действующих в однородной среде. Иа основе изучения -волновых полей от таких простых источников рассматривается задача излучения волн, когда силы приложены к цилиндрическим, сферическим и плоским границам. Для расчета некоторых более сложных источников используется принцип взаимности. При излучении волн точечным источником, действующим в поперечно-изо-тропной среде, возможны регистрация нескольких вступлений S-волны и пояплеяпе каустик. Коротко обсуждаются характеристики некоторы.х устройств, возбуждающих сейсмические волны применительно к упрощенны.м математическим моделям источников. Аналогичным образом рассматриваются вопросы, относящиеся к регистрации волн. Предполагается, что такие характеристики волн, как с-корость движения частиц, напряжение или дилатация, могут быть в принципе измерены. Поэтому приводятся некоторые экспоримепты, в которых были сде.таны попытки измерить указанные параметры существуюихими датчиками. [c.10]

Поле излучаемых сейсмических волн может быть очень сложным вследствие влияния геометрии источника, пустот и других границ в окрестности источника. Йзуче 1ие простейших источников в безграничной среде дает основу для понимания тех факторов, которые влияют на излучение сейсмической энергии в более сложных ситуациях. Например, решение задачи для точечного источника позволяет получить оценку расстояния, на котором излучающаяся часть поля доминирует над волновыми процессами в ближней зоне. Эта оценка применима и при исследовании более сложных источников. Интересно также выяснить, может ли конкретный источник, размеры которого достаточно малы, быть аппроксимирован простейшим источником в безграничной среде. Например, ниже будет показано, что давление, действующее на коротком участке бесконечной цилиндрической полости, не совпадает с точечным источником даже в пределе, когда диаметр цилиндра стремится к нулю, а давление, прилагаемое к стенкам сферической полости, эквивалентно простому источнику. Много работ по механизму очага землетрясений связано с поиском простых источников, которые дают такое же распределение напряжений, как и наблюдаемые при землетрясениях. Подобные исследования оправдывают тщательное изучение поведения среды при воздействии сосредоточенных сил и их комбинаций до того, как перейти к более реалистическим моделям источников упругих волн, [c.203]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...