Рассеяние анизотропное

Рис. 29.8. Деполяризация при рассеянии анизотропными молекулами.

Виды испытаний, форма и размеры образцов, а также технология их изготовления обычно оказываются различными при получении разных характеристик прочности. Вместе с тем весь комплекс исходных параметров уравнения поверхности прочности необходимо определять на образцах одинаковых размеров, чтобы исключить различное влияние масштабного эффекта. Степень однородности напряженного состояния, возникающего в испытываемых образцах, должна быть одинакового порядка при всех видах испытаний. Желательно, чтобы характеристики рассеяния были одинаковыми у всех входящих в уравнение параметров, что не всегда выполнимо, поскольку законы рассеяния анизотропны (при одном и том же виде испытаний вариационный коэффициент различен в зависимости от ориентации образцов [1, гл. 1, с. 81 ]). [c.153]

При описании рассеяния анизотропными частицами, как и любого другого взаимодействия оптического излучения со средой, нельзя обойтись двумя амплитудными функциями Л1 и Л2, которые для изотропных частиц однозначно связывали две поперечных компоненты рассеянного поля с соответствующими компонентами падающего поля. Теперь для компонент рассеянного электрического поля следует записать [c.41]

Теория рассеяния отдельными анизотропными частицами в настоящее время практически отсутствует. Тем не менее можно выделить четыре оптических эффекта, которые имеют место при взаимодействии оптического излучения с анизотропными средами и будут появляться также и при рассеянии анизотропными частицами. [c.41]

Вращение плоскости поляризации. Этот эффект возникает за счет разных фазовых скоростей распространения для разных направлений вращения поляризованных по кругу волн. Можно ожидать незначительным влияние этого эффекта на картину рассеяния анизотропными частицами (по сравнению с изотропными), обычно имеющими размеры не более сотен микрон. Напомним, что кварцевая пластинка толщиной 1 мм вращает плоскость поляризации на Т в красной области спектра. В ультрафиолетовой области угол вращения может достигнуть и нескольких сотен градусов. [c.42]

Для / = О, т. е. 5-волны, Рц ( ) = 1 н сечение изотропно в системе центра инерции, но для I = 1 (р-волна) или выше рассеяние анизотропно. С помощью квантовой [c.41]

Таким образом, показано, что Р -приближение односкоростной теории переноса эквивалентно обычному диффузионному приближению в среде без источников, независимо от того, является ли рассеяние анизотропным, как в данном случае, или изотропным, как отмечалось ранее. В многогрупповом приближении, однако, нейтроны, приходящие в данную группу из верхних, представляют собой анизотропный источник, и в этом случае диффузионное и Р -приближения не эквивалентны. [c.82]

Ф и г. 5.18. Сравнение расчетных величин Q для изотропного и анизотропного рассеяния сферическими частицами при указанных значениях т отражательная способность обеих стенок равна 0,1 [504]. [c.246]

На фиг. 5.18 и 5.19 представлены параметры М, N я Q, вычисленные в приближении четвертого порядка (и = 4) при заданной отражательной способности граничных стенок. При малых значениях То и а влияние анизотропного рассеяния достаточно хорошо описывается изотропным приближением. Кроме того, даже при То = оо множество частиц углерода еще не представляет собой абсолютно черного тела. В работе [503] приведены подробные данные по этому вопросу. [c.246]

Легко видеть из формулы (13.11), что для среды, состоящей из изотропных (Я] =02 = Яз) молекул, р = О, а для среды, состоящей из анизотропных (а = а, а. = з = 0) молекул, р = 1/2. Изучение рассеяния света в газе, в частности исследование деполяризации рассеянного света, позволяет изучить строение молекул газа, т. е. определить величину главных поляризуемостей а , а.- и а,. Поскольку из одного уравнения (13.11) одновременно нельзя определить три неизвестные а , и з, то приходится прибегнуть к дополнительным двум уравнен[[ям, тоже содержащим а., и йд. В качестве одного из них можно пользоваться выражением показателя преломления [c.317]

До сих пор мы рассматривали рассеяние света в объеме. Во всех случаях независимо от агрегатного состояния вещества физической причиной рассеяния света является флуктуация той или иной величины, характеризующей данное вещество. В одном случае это была флуктуация плотности (чистые вещества, состоящие из изотропных молекул), в другом случае — флуктуация концентрации (чистые растворы), а в третьем случае — дополнительно к этим и флуктуация анизотропии поляризуемости (если молекулы анизотропны) и т. д. [c.321]

Вследствие теплового движения анизотропных молекул среды кроме флуктуаций плотности возникают также и флуктуации ориентаций анизотропных молекул, или флуктуации анизотропии. Это означает, что статистический характер движения молекул приводит к тому, что в объемах, малых по сравнению с длиной волны света, в некотором направлении оказалось больше молекул, ориентированных одинаково, чем в любом другом направлении. Такая преимущественная ориентация анизотропных молекул или такие флуктуации анизотропии создадут оптическую неоднородность и, следовательно, вызовут рассеяния света. [c.590]

Измерения с более высокими энергиями показали, что для Т > 400 Мэе угловое распределение рассеянных протонов становится анизотропным (в пользу малых углов). Это указывает на участие в рассеянии волн с более высокими значениями I. [c.531]

Рассмотрим зависимость сечения (п—р)-рассеяния от угла,, на который происходит рассеяние. Из рис. 35 видно, что ход сечения с углом в какой-то мере согласуется с результатами расчета, сделанного по теории возмущений. Сечение действительно резко анизотропно в пользу малых углов, однако убывание-сечения идет до угла затем сечение снова возрастает и [c.73]

Важной особенностью когерентного варианта активной спектроскопии является то обстоятельство, что в отличие от спонтанного комбинационного рассеяния индикатриса рассеяния существенно анизотропна и рассеянное на молекулярных колебаниях излучение представляет собой хорошо коллимированный практически полностью пространственно когерентный пучок. Его высокая интенсивность и направленность открывает ряд новых возможностей перед спектроскопией рассеяния света. [c.316]

Как уже было отмечено, рассеяние света в растворах обусловлено флуктуациями термодинамических переменных (например, температуры, давления, концентрации) и анизотропными флуктуациями. [c.109]

Анизотропные флуктуации представляют собой случайные нарушения изотропных свойств жидкости и обусловливают существование анизотропной, или симметричной, составляющей рэлеевского рассеяния света до,ан [c.110]

В этом разделе мы кратко охарактеризовали применение метода рэлеевского рассеяния света для определения термодинамических свойств растворов. Отметим также, что в настоящее время исследования рэлеевского рассеяния света дают обширную информацию о строении жидких фаз, молекулярных механизмах процессов возникновения и исчезновения флуктуаций плотности, концентрации, анизотропных флуктуаций, позволяют получить данные о скорости и поглощении звука в жидких фазах и т. д. [c.116]

Флуктуации плотности, температуры, концентрации, анизотропные флуктуации, происходящие в результате теплового движения, приводят к появлению локальных оптических неоднородностей, являющихся причиной молекулярного рассеяния света (см. гл. 4, 4.7). [c.149]

В последующих разделах будут обсуждаться 1) анизотропные волны в композиционных материалах (без учета дисперсии) 2) дисперсия волны 3) рассеяние и поглощение волн 4) ударные волны в композиционных материалах 5) экспериментальные результаты 6) ударные эффекты. [c.268]

Испытания на коррозионную усталость, как известно, характеризуются неизбежным разбросом результатов эксперимента. Разброс вызывается погрешностью машин, условиями проведения опыта, точностью и технологией изготовления образцов и др., а также неоднородностью структуры и химического состава испытываемого материала. (наличие неметаллических включений, микротрещин, химическая неоднородность, анизотропность механических свойств и пр.). Если влияние первой группы факторов можно значительно уменьшить усовершенствованием оборудования и методики испытаний, то рассеяние экспериментальных данных, вызванное неоднородностью материала, связано со статистической природой коррозионно-усталостного разрушения и его нельзя полностью устранить. Его необходимо учитывать при испытаниях достаточно большого числа образцов, а результаты опыта желательно обрабатывать с помощью методов математической статистики. [c.32]

Так, весьма эффективен контроль массивных блоков из пластмассы. На сравнительно низких частотах (поскольку затухание УЗК в пластмассах велико) может быть получена высокая чувствительность и обнаружены мельчайшие неоднородности. Здесь оказывается преимущество гомогенной изотропной среды (пластмасса) перед гетерогенной анизотропной (сложный сплав). В последнем случае рассеяние УЗК структурными составляющими сплава приводит к повышению уровня шумов и к необходимости понижения чувствительности, при контроле же пластмассы такого рассеяния не наблюдается, чувствительность может быть использована полностью и индикатор реагирует не только на зону звуковой тени, но и на некоторое изменение интенсивности звукового поля за небольшим дефектом, что в известной мере компенсирует ограничение чувствительности метода вследствие дифракции. [c.342]

Выражения (5-34) и (5-35) являются общими и точными уравнениями диффузионного приближения, учитывающими как сам процесс рассеяния, так и его анизотропию. Помимо того, в них учитывается и относительное распределение интенсивности излучения по различным направлениям. По своей структуре (5-34) и (5-35) аналогичны формулам анизотропной диффузии, поскольку коэффициент диффузии излучения в этих выражениях имеет тензорный характер и определяется согласно (5-31) и (5-32). [c.152]

В случае, если излучающие зоны системы будут селективными и обладающими анизотропным рассеянием, то матрица коэффициентов алгебраических уравнений радиационного теплообмена не будет симметричной. [c.295]

Если рассматривать перенос излучения с учетом рассеяния квантов, то при слабой анизотропии по-прежнему получается диффузионное соотношение типа (2.65), в котором стоит длина пробега, соответствующая полному коэффициенту ослабления, равному сумме коэффициентов поглощения и рассеяния. Если рассеяние анизотропно, то так же, как и при диффузии атомов, вместо коэффициента рассеяния появляется транспортный коэффициент Xs (1 — os0), где os 0—средний косинус угла рассеяния. [c.128]

Рассеяние анизотропными частицами. Для ряда веществ, из которых могут состоять рассеивающие частицы, электромагнитное возбуждение зависит от направления электромагнитного поля. К таким анизотропным веществам относятся некоторые группы кристаллов, отдельные аморфные тела в естественных условиях или при механических напряжениях (искусственная анизотропия). Для электрически анизотропных сред вектор электрической ин-дукции В не будет параллельным электрическому вектору Е и, следовательно, в общем случа каждая из компонент В имеет линейную связь с компонентами Е через отношения типа [c.41]

Величина а (1—р ) называется транспортным сечением otr [11]. Оно показывает, что если рассеяние анизотропно, то эквивалентное полное сечение уменьшается на множитель 1 — р по сравнению с изотропным случаем. Трапспортное сечение можно записать также в виде [c.198]

Рассмотрим состояние поляризации рассеянного света от изотропных и анизотропных молекул. Экспериментально такое исследование можно произвести с помощью поляризационных приборов, скажем с помощью николя. Соответствующие исследования показывают, что при рассеянии естественного света изотропными молекулами происходит линейная поляризация в направлении, составляющем 90" с первоначалын11м направлением падающего света. Нетрудно объяснить полученный результат. [c.315]

Деполяризация рассеянного света. Иной результат получается в том случае, когда молекула рассеивающей среды анизотропная. Если в первом случае было безразлично, как орнеитирована молекула по отношению к направлению электрического вектора падающего света, то во втором случае оно имеет существенное значение. В зависимости от ориентации молекулы по отношению к возбуждающему полю направление индуцированного колеблющегося диполя может совпадать с направлением электрического поля света (возбуждающего поля). В качестве примера рассмотрим предельный случай — полную анизотропию, т. е. модели так называемой жесткой налочки где поляризуемость во всех направлениях, кроме одного, совпадающего с осью палочки , равна нулю (а = а, [c.316]

Поскольку реальная анизотропная молекула характеризуется тремя главными значениями поляризуемости i, и а , то в общем случае степень деполяризации рассеянного света должна зависеть от этих трех величин, т, е. р = /( j, а. , а ). Соответствуюи1,не теоретические расчеты показывают , что [c.317]

Некоторые анизотропные кристаллы, облучаемые светом с длиной волны переизлучают свет с большими длинами волн (т. е. с мепыпими частотами). Например, кристалл ниобата лития, освещенный аргоновым лазером (Хо 5000 А), светится зеленым, желтым н красным светом в шггервале длин воли 5500—7500 А ji, кроме того, излучает инфракрасные волны (А,2 = 15 ООО—40 ООО А). Подобное рассеяние света называется параметрическим рассеянием или параметрической люминесценцией. Параметрическая люминесценция прекращается сразу же (через несколько периодов световых колебаний) после выключения источника возбуждения — лазера, поэтому правильнее использовать термин параметрическое рассеяние . [c.410]

Рассмотрим зависимость сечения (п — р)-рассеяния от угла, на который происходит рассеяние. Из рис. 223 видно, что ход сечения с углом в какой-то мере согласуется с результатами расчета, сделанного по теории возмущения . Сечение действительно резко анизотропно в пользу малых углов, однако убывание сечения идет до угла 6 90°, затем сечение снова возрастает и при 6 180° может даже превосходить значение, соответствующее 0 = 0°. Впервые этот результат был получен в 1948 г. Сегре при изучении рассеяния нейтронов с энергией 40 и 90 Мэе. В дальнейших опытах с нейтронами больших энергий вплоть до Т = 600 Мэе, достигнутой на советском синхроциклотроне, этот результат был подтвержден. [c.528]

Флуктуации диэлектрической проницаемости жидкости Де могут быть вызваны флуктуациями термодинамических параметров плотности Др, давления ДР, температуры ДТ, концентрации Дх и т. п. и анизотропными флуктуациями. В качестве термодинамических параметров, характеризующих состояние элемента объема жидкости, могут быть выбраны различные наборы переменных например, Т, р, л , , или Т, Р, хЦ. Выбор этих переменных прои з-волен, определяется удобством решения задачи и простотой физической интерпретации различных слагаемых, входящих в общую интенсивность рассеяния света. Таким образом, изучение рэлеез-ского рассеяния света позволяет получить данные о различных типах флуктуаций, происходящих в жидких фазах [c.108]

Соотношения (4.123), (4.124) позволяют рассчитать изотропную 90,из и анизотропную / 9о,ан составляющив рэлеевского рассеяния света на основе экспериментальных значений Rqo и Ago- [c.110]

Магнитный метод анализа текстур менее универсален, чем описанные выше. Но он весьма широко используется для многих ферромагнитных материалов, обладающих анизотропией магнитных свойств (трансформаторная и динамная сталь и др.) - Метод основан на том, что образец из магнитно анизотропного материала при намагничивании стремится ориентироваться направлением легкого намагничивания вдоль магнитного поля. При этом создается крутящий момент, величина которого зависит от положения образца. Определение этого крутящего момента при разных положениях образца и позволяет судить об анизотропии магнитных свойств (константе магнитной анизотропии). Метод весьма эффективен для анализа рассеяния текстуры, однако не позволяет расшифровывать кристаллографические па-раметры текстуры. Благодаря своей простоте метод широко используется как контрольный в производственных условиях. В сочетании с рентгеновским методом может быть полезен и для анализа текстур. [c.274]

Проводниковые материалы представляют собой металлы и сплавы. Металлы имеют кристаллическое строение. Однако основное свойство кристаллического тела — анизотропность — не наблюдается у металлов. В период охлаждения металла одновременно зарождается большое количество элементарных кристаллов, образуются кристаллиты (зерна), которые в своем росте вступают в соприкосновение друг с другом и приобретают неправильные очертания. Кристаллиты приближаются по своим свойствам к изотропным телам. Высокая тепло-и электропроводность металлов объясняется большой концентрацией свободных электронов, не принадлежащих отдельным атомам. При отсутствии электрического поля равновероятны все направления теплового движения электронов в металле. Под воздействием электрического поля в движении электронов появляется преимущественное направление. При этом, однако, составляющая скорости электрона вдоль этого направления в среднем невелика, благодаря рассеянию на узлах решетки, Рассеяние электронов возрастает при уведичении степени искажения решетки. Даже незначительное содержание примесей, таких как марганец, кремний, вызывает сильное снижение проводимости меди. Другой причиной снижения проводимости металла или сплава может явиться наклеп— т. е. волочение, штамповка и т. п. Твердотянутая проволока имеет более низкую проводимость, чем мягкая, отожженная. При отжиге происходит рекристаллизация металла, сопровождающаяся повышением проводимости. Ее величина приближается к первоначальной благодаря восстановлению правильной формы кристаллической решетки. Во многих случаях желательно получение проводникового материала с низкой проводимостью такими свойствами обладают сплавы — твердые растворы двух типов. Твердыми растворами замещения называют такие, в которых атомы одного из компонентов сплава замещают в кристаллической решетке второго компонента часть его атомов. В твердых растворах внедрения атомы одного из компонентов сплава размещаются в пространстве между атомами второго, расположенными в узлах кристаллической решетки. Если атомы первого и второго компонентов сплава близки по размерам и строению электронных оболочек [c.272]

Уравнение (3-14) составлено для анизотропной среды, когда коэффициенты поглощения и рассеяния зависят от направления и имеет место рассеяние по частотам. Однако практически это уравнение, составленное для общего случая, может быть упрощено за счет того, что реальные среды в подавляющем больщинстве случаев являются изотропными, вследствие чего коэффициенты а, и обычно не зависят от направления, и, кроме того, рассеяние ио частотам пренебрежимо мало по сравнению с раосея1Нием по направлениям. [c.95]

Н. Н. Давиденков [19] сделал попытку вскрыть механизм рассеяние энергии колебаний. Опираясь на опыты А. Ф. Иоффе [26] с неиоврежденными монокристаллами кварца, обнаружившими совершенную упругость, автор приходит к заключению, что физическая природа гистерезиса связана с неоднородностью поликристалла. Согласно его предположению, различно ориентированные зерна неодинаково деформируются из-за анизотропности физических свойств. Поэтому в отдельных зернах и на их границах могут произойти пластические деформации, чем и определяется наличие петель гистерезиса. Связь между напряжениями и деформациями, описывающими петлю гистерезиса при симметричном цикле колебаний, Н. И. Давн-денков представил в следуюи1ем виде [c.104]

В статье Н. Н. Давиденкова [Л. 8] была сделана попытка вскрыть механизм рассеяния энергии колебаний и образования петли гистерезиса. Ссылаясь на опыты А. Ф. Иоффе с неповрежденными монокристаллами кварца, обнаружившими совершенную упругость, Н. Н. Давиденков заключает, что физическая природа гистерезиса связана с неоднородностью поликристаллического агрегата. По его предположению, различно ориентированные зерна неоднородно деформируются вследствие анизотропности физических свойств. В силу этого в отдельных зернах и на границах зерен могут произойти пластические деформации, которые и определяют нали- чие петли гистерезиса. [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...