Непрерывные источники

Источники света могут излучать свет непрерывно и прерывисто, в виде серии вспышек или в виде единичной вспышки высокой интенсивности, продолжительностью в несколько мкс. При непрерывном освещении дискретность изображения на пленке получается с помощью оптико-механической схемы или же явление записывается в виде фотографического следа. В качестве непрерывных источников света используются вольфрамовые лампы и ртутные дуговые источники [37]. Прерывистое освещение используется в сочетании с камерами, имеющими непрерывно движущуюся пленку. Величину экспозиции определяет интенсивность вспышки источника света. Источники, дающие единичные управляемые вспышки света, можно использовать для камер с неподвижной пленкой, картина движения получается за счет кратковременности вспышки. Для освещения высокоскоростных процессов применяются газоразрядные трубки с холодным катодом. Такая трубка может давать одиночную вспышку или несколько вспышек подряд. Трубку поджигают разрядом конденсатора высокого напряжения, получается кратковременная вспышка света высокой интенсивности. Действие газоразрядной трубки с холодным катодом основано на следующем принципе. Напряжение от конденсаторов прилагают к главным электродам, однако вспышки газа не происходит до тех пор, пока на третий (пуско- [c.27]

Вольта установил, что раздражение нервов становится тем сильнее, чем дальше отстоят два металла в ряду напряжений цинк, оловянная фольга, олово, свинец, железо, латунь, бронза, медь, платина, золото, серебро, ртуть, графит. На основе своей контактной теории он создает первый непрерывный источник тока, состоящий из нескольких десятков поочередно наложенных друг на друга пластинок из серебра и цинка или меди и [c.106]

Стенка, в которой установлен подшипник, представляется в виде пластины неограниченных размеров и с толщиной б. В пластине действует непрерывный источник тепла в форме цилиндра. Поверхности пластины отдают тепло в окружающую среду. [c.368]

Вал представляется в виде бесконечного или полубесконечного стержня, в котором действует непрерывный источник тепла в форме сплошного цилиндра с диаметром, равным диаметру внутреннего кольца подшипника, и длиной, равной ширине подшипника. [c.368]

ДЕЙСТВУЕТ НЕПРЕРЫВНЫЙ ИСТОЧНИК ТЕПЛА [c.131]

Как МЫ уже упоминали в 82, столкновения между молекулами газа приводят к скачкообразному изменению проекций скорости при неизменных координатах и, следовательно, к скачкообразному перемещению изображающих точек в / -пространстве. В этом приближении изображающие точки гибнут в одних частях / -пространства и рождаются в других, не пересекая границ выделенного в / -пространстве объема. Это значит, что приближение мгновенных столкновений вынуждает нас ввести в правой части уравнения непрерывности источники и стоки молекул данной скорости в данной точке пространства. Поэтому уравнение (85.2) заменится уравнением [c.468]

Задачи, в которых область г > О нагревается постоянным тепловым потоком, поступающим через участок ее поверхности, имеют большое значение, например, при рассмотрении высокочастотного индукционного нагрева. Их можно достаточно просто решить интегрированием решений, приведенных в предыдущем параграфе для непрерывных источников. Во всех исследуемых ниже случаях мы будем считать, что область г > О имеет нулевую начальную температуру и что тепловой поток через другие участки поверхности равен нулю. [c.259]

Хотелось бы отметить одно важное обстоятельство, делающее данную книгу особенно ценной для советских читателей. Современная техника УКИ имеет дело с двумя основными классами лазеров. Первый — это твердотельные лазеры, работающие в режиме модуляции добротности. Второй — лазеры непрерывного действия на красителях. В лазерах первого класса лазер, по существу, при каждой вспышке лампы накачки проделывает полный цикл генерации от спонтанного шума до формирования цуга УКИ. Этот процесс формирования задается начальными условиями к моменту зажигания лампы, которые очень трудно достаточно точно контролировать. Поэтому лазерам этого класса присуща определенная нестабильность параметров, зато они довольно просты и позволяют получать энергии УКИ до 10 Дж. Лазеры второго класса работают с непрерывными источниками накачки и поэтому излучают непрерывный цуг УКИ. Разумеется, им также присуща определенная нестабильность. Но поскольку они излучают непрерывный цуг, имеется возможность сравнительно медленными обратными связями контролировать процесс генерации и получить УКИ с высокой воспроизводимостью параметров. Хотя энергия отдельного УКИ мала (типичная величина Дж), благодаря высокой частоте следования и стабильности можно применить мощные современные средства накопления и усреднения сигналов, добиваясь исключительной точности измерений. Это, пожалуй, основная причина того, что именно на лазерах этого класса получены самые впечатляющие результаты как по сокращению длительности, так и по применениям УКИ. Однако создание и запуск лазера второго класса составляют несравненно более сложную задачу, чем запуск первого. Немногие лаборатории располагают совершенными установками УКИ непрерывного режима. Авторы книги добились выдающихся успехов в развитии лазеров УКИ непрерывного действия на красителях, т. е. именно второго [c.6]

В другом крайнем случае очень большого X (очень большого времени диффузии x = t—to) некоторые результаты могут быть получены на основе гипотезы автомодельности, рассматривавшейся в п. 6.8 и 10.4. Из них вытекает, что в случае непрерывного источника (около обтекаемого тела или сопла, нз которого [c.564]

Оценим величину средней плотности излучения на единичный спектральный интервал в единице объёма и, присутствующей в формуле (2.79). Ширина спектра света, поступающего от непрерывного источника накачки, намного меньше, чем ширина линии поглощения. Пусть коэффициент поглощения для диапазона частот, лежащего внутри ширины линии поглощения Аи = 3 10 Гц (=1 см ), имеет постоянное значение. Плотность излучения внутри кристалла в этом случае, очевидно, уменьшается с глубиной проникновения внутрь образца линейно и, поэтому, зададим её среднее значение равным половине от плотности падающего излучения. Таким образом [c.84]

Наконец, оказывается, что приемник звука, находящийся в турбулентном потоке, будет воспринимать еш,е один и при этом настоящий звук или лучше шум — это звук, порождаемый турбулентностью. Оказывается, что сама турбулентность служит источником звука. Звук, создаваемый ветром, очень мал и его в чистом виде трудно обнаружить, так как трудно избавиться от других типов воздействия на приемник, о которых шла речь выше. Однако в ряде случаев, например в случае турбулентной струи, вытекающей из сопла реактивного двигателя, мы имеем непрерывный источник звука, порождаемый турбулентностью, наиболее мощный из всех, которые до настоящего времени создал человек. Но об этом мы будем говорить ниже. [c.259]

Пусть источником света служит щель шириной d с центром в L и пусть число точечных источников, образующих щель, так вели со, что ее люжно считать непрерывным источником. [c.120]

ЛОКАЦИЯ ЗВУКОВАЯ — определение направления па объект и местоположения объекта по создаваемому им звуковому полю (пассивная локация) или по отражению от него звука, создаваемого спец. устройствами (активная локация). При активной Л. 3, пользуются как импульсным, так и непрерывными источниками звука. В импульсном режиме расстояние Л дб объекта определяется по времени запаздывания г отраженного эхосигнала, причем Л где с — скорость звука в среде. В непрерывном режиме (напр,, при пилообразной частотной модуляции) расстояние определяется измерением разности частот АР посылаемого и отраженного сигнала Н = = Ч сТ АР Е, где Т — период модуляции,Р — полное изменение частоты. Локализация шумящих объектов в пассивной Л. з. производится узконаправленны.У1п приемниками звука при работе в узкой полосе частот или с помощью корреляционного метода приема (см. Корреляционные методы в акустике) при работе с широкополосными источниками, [c.15]

Т х, () Т(х, 1) То — температура вала текущая при действии мгновенного и непрерывного источника тепла, а также в начальный момент времени [c.358]

Температурное поле вала, создаваемое непрерывным источником тепла [c.360]

Мы видели в предыдущих параграфах, что относительно несложно получать небольшие мощности второй гармоники от непрерывных источников и что при работе в импульсном режиме легко получаются значительно большие величины к. п. д. преобразования. Однако, поскольку многие применения ГВГ требуют использования непрерывных или квазинепрерывных источников, актуальны поиски путей увеличения эффективности удвоителей непрерывного излучения. Нетрудно видеть, что по- [c.140]

Управляемое сгорание топлива в воздушной среде может использоваться для получения энергии, Дпя получения относительно непрерывного источника движения этот процесс повторяется множество раз в течение каждой [c.9]

Излучение звука прозрачными источниками. Мы рассмотрели прохождение плоской звуковой волны, падающей извне на цилиндрическую оболочку. Представляет интерес решение обратной задачи определение звукового поля вне оболочки, если внутри нее находится система дискретных или непрерывных источников. [c.317]

ОТЖИГ НЕПРЕРЫВНЫМИ ИСТОЧНИКАМИ С ПУЧКАМИ БОЛЬШОГО [c.172]

Если учитывать, что для получения предельной очистки необходимо и10 проходов зоны (см. рис. 5.13), то результирующее время очистки оказывается довольно большим. В процессе всего этого времени расплав контактирует с горячим контейнером и окружающими элементами разогретой установки. Если контейнер недостаточно чист, то он сам служит непрерывным источником примесей, и, таким образом, именно эти примеси, а не примеси в исходном материале, лимитируют степень очистки. В промышленных условиях, где длина очищаемых слитков может превышать 0.5 м, для сокращения времени очистки зонную плавку проводят в многосекционном виде, то есть по длине слитка располагают несколько расплавленных зон одновременно. Однако и в этом случае время контакта очищаемого материала со стенками контейнера достаточно большое. Поэтому проблема контейнера ставит в некоторых случаях непреодолимые трудности перед глубокой очисткой материала. [c.214]

Итак, для превращения теплоты в работу в непрерывно действующей машине нужно иметь по крайней мере тело или систему тел, от которых можно было бы получить теплоту (горячий источник) рабочее тело, совершающее термодинамический процесс, и тело, или систему тел, способную охлаждать рабочее тело, т. е. забирать от него теплоту, не превращенную в работу (холодный источник). [c.22]

Теплота может быть полностью превращена в работу при непериодическом процессе при периодическом процессе, она может быть превращена в работу только частично. Непрерывное превращение теплоты в работу требует применения циклических процессов с периодическим возвращением к первоначальному состоянию. Для того чтобы получить максимальное превращение теплоты в работу, все стадии в цикле должны быть обратимы. Простейшим возможным циклом считается тот, в котором количество теплоты поглощается обратимо из единственного источника при температуре Ti. При этом теплота частично превращается в работу, а частично передается обратимо единственному теплоприемнику при температуре Та, которая обязательно должна быть меньше температуры Т . Стадии изотермического переноса теплоты могут состоять из расширения или сжатия газа при постоянной температуре с помощью сдвига фазового равновесия системы, когда температура и давление остаются постоянными, или сдвига химического равновесия газовой системы путем изменения давления [c.196]

При пайке паяльниками основной металл нагревают и припой расплавляют за счет теплоты, аккумулированной в массе металла паяльника, который перед пайкой или в процессе ее подогревают. Для низкотемпературной пайки применяют паяльники с периодическим нагревом, с непрерывным нагревом и ультразвуковые. Рабочую часть паяльника выполняют из красной меди. Паяльник с периодическим нагревом в процессе работы периодически подогревают от постороннего источника теплоты. Паяльники с постоянным нагревом делают электрическими. Паяльники с периодическим и непрерывным нагревом чаще используют для флюсовой пайки черных и цветных металлов легкоплавкими припоями с температурой плавления ниже 300—350 °С. [c.241]

Анодно-механическое разрезание металла осуществляется диском-электродом, вращающимся с большой скоростью. Диск-электрод присоединен к отрицательному полюсу (зажиму), заготовка — к положительному. В зону обработки подается водный раствор жидкого стекла — электролит между диском и заготовкой непрерывно проходит электрический ток. Питание установки происходит от источника постоянного тока. Врезание диска достигается поперечной подачей его. Диск изготовляется из материала с твердостью ниже твердости разрезаемой заготовки — из мягкой стали, меди, чугуна. [c.28]

Предположим теперь, что полубесконечная пластина, передний край которой совпадает с осью ОУ (а сама пластина — с плоскостью ХУ), обтекается плоскопараллельным потоком вязкой жидкости. Пусть, далее, на поверхности пластины величина (о = дwJдz имеет в каждой точке вполне определенное, неизменное во времени, значение, так что пластину можно рассматривать как непрерывный источник возмущений, обеспечивающий заданное распределение величины со на поверхности пластины. От поверхности пластины величина <в диффундирует в поток жидкости по закону (учитывая, что рассматриваемый процесс стационарный) [c.383]

Физическая интерпретация полученных решений очень проста и вместе с тем очень важна. Так, например, из соотношения (1.1) следует, что температура в момент времени t в теле с начальной температурой / (х, у, z) и температурой поверхности, равной нулю, совпадает с температурой, обусловленной действием в момент = О распределенных по объему тела мгновенных источников, причем в элементе объема dxdydz в точке (х. у, z) выделяется количество тепла, равное рс/(х, у. z) dx dy dz. С физической точки зрения это можно считать очевидным. Аналогичным образом, если в теле выделяется тепло, то температуру можно найти из распределения непрерывных источников по всему объему этого тела. Кроме того, из соотношения (1.1) следует, что температура в момент времени t в теле с нулевой начальной температурой и заданной температурой поверхности равна температуре, обусловленной распределением по поверхности непрерывных дублетов с осями, нормальными к поверхности (см. 8 гл. X). [c.350]

Голографическая интерферометрия в реальном времени, использующая стабильные лазеры непрерывного действия, согласно временной шкале, представляет собой одну из крайностей, тогда как голография с импульсными лазерами относится к другой. Если очевидно, что две голограммы, записанные с помощью достаточно коротких импульсов, чтобы избавиться от смаза, вызываемого движением объекта, можно интерферометрически сравнивать, как и голограммы статически деформированных объектов, полученные методом двух экспозиций, то абсолютно неясно, какого рода информация будет получена от голограммы, сделанной с непрерывным источником света при движении объекта во время экспозиции. [c.532]

Будем искать зависимость температуры 6 центре пятна от времени. Расчет проюдится по методу, согласно которому действие непрерывного источника заменяется суммой действий мгновенных точечных тепловых источников. Основная формула этого метода имеет вид [c.167]

Собственные колебания такой плаСТйны весьма слабы и быстро затухают. Для того чтобы пластина могла стать непрерывным источником ультразвука, нужно колебания в ней поддерживать внешней силой, меняющейся с частотой, равной частоте собственных колебаний. Тогда в результате резонанса амплитуда колебаний пластины может быть довольно значительной, а порождаемый ею в окружающей среде ультразвук — достаточно интенсивным. Но где взять такую силу [c.405]

Появление в XVII столетии массы заявлений о будто бы найденном решении задачи о вечном движении вызвало потребность в ясном и простом доказательстве того, что устройство машины, служащей непрерывным источником работы, противоречит основным законам механики. Одно из первых доказательств этого рода принадлежит знаменитому математику Лагиру и было сообщено Парижской академии наук в 1678 г. Так как, несмотря на это, изобретатели постоянно обращались в Академию с заявлениями о том, что ими найден вечный двигатель и с просьбами о рассмотрении таких изоб- [c.293]

Хэй Дж. С., Пасквилл Ф. Диффузия от непрерывного источника в зависимости от спектра и масштаба турбулентности // Атмосферная диффузия и загрязнение воздуха. М. ИЛ, 1962. [c.417]

Kzz(Z) от профилей средней скорости ветра и температуры u(Z) и 7 (Z) использовалась Берляндом (1975). Эта зависимость была применена автором для численного расчета распределения примеси от непрерывных источников примеси в приземном слое атмосферы при различных стратификациях и различных типах подстилающей поверхности. Проведенные расчеты позволили получить целый ряд практически важных выводов о загрязнениях атмосферы мы, однако, не имеем возможности рассмотреть их в этой книге. [c.581]

Пусть источником служит щель шириной е с центром в 5, и пусть число точечных источников, образующих п ель, так велико, что ее можно считать непрерывным источником. Представим себе далее, что щель разделена на эле-мента1)ные полоски, перпендикулярные к плоскости 55 52. Рхли [,с1 —интенсивность в точке Р света, посылаемого элементарной полоской с помощью лишь одного зеркала, то интенсивность в этой точке света, посылаемого элементарной полоской 5, равна, согласно (7.2.17), [c.251]

Цель этой главы — познакомить читателя с использованием вариационных методов в теории динамических систем, которые позволяют находить интересные орбиты некоторых динамических систем как критические точки некоторых функционалов, определенных на подходящих вспомогательных пространствах, образованных потенциально возможными орбитами. Эта идея восходит к идее использования вариационных принципов в задачах классической механики, которой мы обязаны Мопертюи, Даламберу, Лагранжу и другим. В классической ситуации, когда время непрерывно, источником определенных трудностей является уже то обстоятельство, что пространство потенциально возможных орбит бесконечномерно. Для того чтобы продемонстрировать существенные черты вариационного подхода, не останавливаясь на вышеупомянутых технических деталях, в 2 мы рассмотрим модельную геометрическую задачу описания движения материальной точки внутри выпуклой области. Затем в 3 будет рассмотрен более общий класс сохраняющих площадь двумерных динамических систем — закручивающих отображений, которые напоминают нашу модельную задачу во многих существенных чертах, но включают также множество других интересных ситуаций. Главный результат этого параграфа — теорема 9.3.7, которая гарантирует существование бесконечного множества периодических орбит специального вида для любого закручивающего отображения. Не менее, чем сам этот результат, важен метод, с помощью которого он получен. Этот метод, основанный на использовании функционала действия (9.3.7) для периодических орбит, будет обобщен в гл. 13, что даст возможность получить весьма замечательные результаты о непериодических орбитах. После этого, развив предварительно необходимую локальную теорию, мы переходим к изучению систем с непрерывным временем, хотя мы проделаем это только для геодезических потоков, для которых функционал действия имеет ясный геометрический смысл. При этом важной компонентой доказательства оказывается сведение глобальной задачи к соответствующей конечномерной задаче путем рассмотрения геодезических ломаных (см. доказательство теоремы 9.5.8). В 6 и 7 мы сосредоточим внимание на описании инвариантных множеств, состоящих из глобально минимальных геодезических, т. е. таких геодезических, поднятия которых на универсальное накрытие представляют собой кратчайшие кривые среди кривых, соединяющих любые две точки на геодезической. Главные утверждения этих параграфов — теорема 9.6.7, связывающая геометрическую сложность многообразия, измеряемую скоростью роста объема шаров на универсальном накрытии, с динамической сложностью геодезического потока, выражаемой его топологической энтропией, и теорема 9.7.2, позволяющая построить бесконечно много замкнутых геодезических на поверхности рода больше единицы с произвольной метрикой. Эти геодезические во многом аналогичны биркгофовым минимальным периодическим орбитам из теоремы 9.3.7. [c.341]

Наилучшее значение величины NEP, экспериментально измеренное при работе с преобразователем частоты, составляет 10-14 gj да одной поперечной моде вблизи длины волны 3,5 мкм. Оно было получено Смитом и Маром [146] при использовании в качестве нелинейного кристалла ниобата лития и в качестве непрерывного источника накачки — лазера на ионизированном аргоне. Кристалл помещался вне резонатора лазера, а его температура синхронизма была достаточно высока, чтобы избежать проблем, связанных с повреждением кристала. Указанная величина вплотную приближается к тем значениям NEP, которые могут быть получены с обычными детекторами на фотопроводимости при тех же длинах волн. Ясно, что эта характеристика в принципе может быть улучшена при помещении кристалла-смесителя внутрь резонатора лазера, что увеличит на один-два порядка эффективную мощность накачки. Однако, как мы уже указывали при обсуждении внутрирезонаторной ГВГ, возникающие при этом проблемы требуют для своего разрешения [c.187]

ЛОКАЦИЯ (от лат. lo atio — размещение, распределение) звуковая, определение направления на объект и расстояния до него по создаваемому им эвук. полю (пассивная Л.) или по отражению от него звука, создаваемого спец. устройствами (активная Л.). При активной Л. пользуются как импульсными, так и непрерывными источниками звука. При Л. в импульсном режиме расстояние до объекта определяется по времени запаздывания отражённого эхо-сигнала. При Л. в непрерывном режиме можно использовать частотно-модулированный сигнал и определять расстояние по разности частот посылаемого и отражённого сигнала. Пассивная Л. шумящих объектов производится узконаправленными приёмниками звука при работе в узкой полосе частот или с помощью корреляц. метода приёма при работе с широкополосными источниками. [c.350]

Процесс сварки происходит при непрерывно горящей маломощной дуге и периодически зажигающейся импульсами мощной дуге. Источник питания представляет собой комплект из двух источников, которые работают одновременно и независимо друг от друга. Такие источники могут быть спроектированы специально (ИПИД-1, ИПИД-300, ИПИД-ЗООМ) или составлены из сварочного генератора или выпрямителя (иапример, ПСГ-500, ИПП-ЗООП, ВС-500 и т п.) и генератора кратковременных импульсов, амплитуда и длительность которых регулируются. [c.136]

Другой тип приборов базируется на регистрации изменений оптической плотности потока ОГ. Часть газа из выпускного трубопровода двигателя непрерывно вводится в кювету прибора длиной около 0,5 м и далее выбрасывается в атмосферу (рис, 10). Источник света освещает через столб ОГ фотоэлемент, фототок которого зависит от оптической плотности газа. Поток ОГ в измерительной кювете стабилизируется по давлению и температуре. Температура потока должна быть не выше 120 С, чтобы предотвратить потерю чувствительности фотоэлемента, и не ниже 70 С во избежание конденсации паров воды. По этому принципу работают дымомеры типа Хартридж (Англия), / Д.И-4 (ГДР), СЙДА-107 Атлас (СССР). Преимущество дымомера типа Хартридж — в высокой точности измерений, возможности непрерывно регистрировать дымность. Однако эти приборы сложны, потребляют много энергии, громоздки и тяжелы, поэтому нашли применение прежде всего при стендовых испытаниях дизелей. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...