Источник (сток) точечный

Интегралы движения системы вихрей 297 Источник (сток) точечный 214 [c.563]

Группа методов, называемая методами особенностей, основана на замене заданного контура тела системой непрерывно распределенных вдоль него точечных особенностей (источников, стоков, диполей, вихрей). Широкое распространение получил метод распределенных вихрей или просто вихревой метод, в котором контур тела заменяется вихревым слоем (см. п. 7.2). Такая [c.247]

Группа методов, называемых методами особенностей, основана на замене заданного контура тела системой непрерывно распределенных вдоль него точечных особенностей (источников, стоков, диполей, вихрей). Широкое распространение получил метод распределенных вихрей или просто вихревой метод, в котором контур тела заменяется вихревым слоем ( 2 гл. 7). Такая замена имеет физические предпосылки, так как при обтекании тел реальной (вязкой) жидкостью на их поверхности образуется тонкий пограничный слой, [c.292]

Потенциал скоростей точечного сверхзвукового неустановившегося источника (стока) единичной интенсивности определяется выражением [191 [c.480]

Точечный источник представляет собой бесконечно малую область пространства, из которой жидкость вытекает радиально во всех направлениях. В диаметрально противоположных случаях, при которых жидкость стекает в точку, система называется стоком. Точечные источники и стоки являются абстракциями, которые не могут быть реализованы в природе, хотя их можно моделировать в той или иной степени приближения. [c.127]

Повышение подвижности дислокаций и релаксационной способности их групп при Т — 300 К обусловлено прежде всего благоприятной возможностью их неконсервативного движения, поскольку поверхность является практически бесконечным источником и стоком точечных дефектов. Повышенная подвижность приповерхностных дислокаций, обусловленная влиянием сил изображения и действием фактора переползания, отмечалась, например, Л.В. Тихоновым [27]. Было показано, что наиболее подвижными местами дислокационных линий являются их приповерхностные участки в слое толщиной до 100 мкм. При этом, как уже отмечалось ранее (см. п. 4.4), роль сил изображения и свободной поверхности заключается не только в усилении тенденции к неконсервативному движению, но и в увеличении эффективного напряжения сдвига т и, сле- [c.152]

Развитый формализм относится к любым сплошным средам. Конкретный физический смысл движущихся сосредоточенных источников (стоков) энергии различен в разных физических системах. Назовем, например, ударные волны в сжимаемых идеальных средах, которые представляют собой движущиеся поверхностные стоки энергии тонкое осесимметричное тело, движущееся с большой скоростью в сжимаемом идеальном газе вдоль своей оси и имитируемое движущимся точечным энергоисточником в головной части тела различные тепловые источники и стоки и т. д. Теория этих явлений излагается в учебниках по механике сплошной среды (см. курс Л. И. Седова [ ]). [c.232]

Технику граничных элементов можно пояснить более полно, если воспользоваться рис. 1.2. Рис. 1.2 (а) представляет область R, ограниченную контуром С, — это тот же тип краевой задачи, который обсуждался выше в связи с рис. 1.1. Рис. 1.2 (Ь) представляет бесконечную плоскость, а пунктирная линия С отмечает след контура С на этой плоскости. Зачастую легче находить аналитические решения соответствующих дифференциальных уравнений для неограниченной области (рис. 1.2 (Ь)), чем для фактической области R (рис. 1.2 (а)). В частности, мы в состоянии найти сингулярное решение для точечного возмущения (например, источника, стока или сосредоточенной силы) в некоторой точке р в бесконечной области. Предположим на момент, что это сингулярное решение воспроизводит на пунктирной линии С точно те условия, какие заданы на границе С (рис. 1.2 (а)). Если бы [c.11]

В настоящее время хорошо известно, что в подавляющем числе случаев зарождение усталостных трещин начинается в поверхностных или приповерхностных слоях металла. Поэтому очень важно знать закономерности пластического поведения приповерхностных слоев металла в условиях циклического деформирования. Особенности поведения приповерхностных слоев металла при усталости и их влияние на циклическую прочность рассмотрены в ряде работ [9, 10, 12, 39, 48, 49, 118-124]. Предложены различные специальные механизмы генерации дислокаций в приповерхностных слоях металла в условиях циклического деформирования, В частности, В.П. Алехин [48] предложил диффузионно-дислокационный механизм микродеформации, сущность которого заключается в том, что в поле приложенных внешних напряжений изменяется химический потенциал точечных дефектов и в материале возникают соответственно направленные диффузионные потоки, В приповерхностных слоях и, в особенности, в условиях циклического нагружения указанные процессы протекают более интенсивно, вследствие того что свободная поверхность является областью облегченного зарождения и стока точечных дефектов. Следует отметить, что вопрос о механизмах действия дислокационных источников в условиях циклического деформирования требует дальнейших теоретических разработок и проведения специальных экспериментов. [c.186]

Точечные источники и стоки вакансий. Источники (стоки) представляют собой сферы радиусом г[а а — расстояние атомного скачка), показанные на рис. 5, а. В твердом теле они расположены хаотически и являются [c.372]

Анализ движения двух взаимодействующих точечных источников (стоков) в трехмерном пространстве может быть проведен, если за исходное взять выражение для скорости (1.110). Так же, как и в случае плоских источников, все возможные их перемещения совершаются по прямой, соединяющей их начальные местоположения, а при 01 + 02 источник и сток равной мощности остаются на постоянном удалении друг от друга. Не останавливаясь на подробностях, приведем выражения, аналогичные (1.146) для двух пространственных источников (стоков) [c.149]

Помимо плоских существуют пространственные точечные источники (стоки). Поток от них задается следующими условиями [c.94]

Рис. 42. Лабораторные волны Россби с четными (а) (т = 6) волновыми числами (возбуждение осуществляется с помощью одного точечного стока массы) и нечетными (б) (т = 5) волновыми числами (возбуждение с помощью системы источник —сток массы).

Иногда для оценок бывает удобно использовать решения уравнений фильтрации для точечных источников - стоков в виде сверток функций произвольных дебитов с фундаментальными решениями уравнений для давления. В Приложении 1 приводятся необходимые для этого формулы. [c.5]

Как уже отмечалось в разделе 2, изменение давления p t) в произвольной точке пласта для точечного источника (стока) в любой момент времени при пуске скважины с произвольным дебитом q(t) можно записать в виде [c.59]

Точечный источник (сток) [c.73]

Точечный источник (сток) представляет собой точку, из которой равномерно во все стороны истекает (втекает в точку) жидкость. Поместим в эту точку начало координат (рис. 5.4). Как видно из рис. 5.4, на котором изображены линии тока, эти линии выходят из источника (входят в сток). Выше уже отмечалось, что существуют особые точки, в которых может находиться более одной линии тока. Точечный источник (сток) является именно такой особой точкой. [c.73]

В пределе, при стягивании внутреннего контура в точку и переходе к полным окружностям, получим картину, состоящую из семейства концентрических окружностей и радиальных линий. В прямой задаче такие окружности и линии являются соответственно эквипотенциальными кривыми и линиями тока в поле точечного источника (стока), а в обращенной задаче, наоборот, — линиями тока и линиями равного потенциала в поле потока от точечного вихря. [c.186]

Второй прием, с помощью которого можно рассчитать процесс выравнивания, основан на использовании фиктивных источников и стоков теплоты. Его целесообразно применять в тех случаях, когда известен закон действия источника теплоты вплоть до начала процесса выравнивания. Например, известно, что на поверхности полубесконечного тела в течение времени to действовал точечный источник теплоты постоянной мощности q [c.166]

Искусственно можно представить, что после прекращения действия источника теплоты q продолжают действовать одновременно в одной и той же точке фиктивный источник теплоты q и фиктивный сток теплоты —q. Под стоком теплоты будем понимать такой источник теплоты, действие которого вызывает отрицательное приращение температуры. Фиктивный источник и фиктивный сток теплоты будут взаимно уничтожаться, т. е. будет соблюдаться условие о прекращении существования действительного источника теплоты начиная с момента времени /=/о. Изменение температуры в период выравнивания определится как разность приращений температур источника и стока теплоты АТ" . Например, для точечного источника, используя выражение [c.167]

Г. Как изменяются скорость и давление в потоке от плоского точечного источника (или стока) при удалении от него [c.44]

Функция (5.6) в зависимости от знака Q соответствует точечному источнику (Q > 0) или стоку Q < 0), причем сама величина Q называется мощностью источника (или стока) и физически представляет собой объемный расход жидкости через произвольную сферическую поверхность радиуса г. Действительно, объемный расход [c.186]

Поскольку уравнение (5.5) — линейное, решение (5.6) можно использовать для получения других частных решений уравнения Лапласа. Очень важным для приложений является решение уравнения (5.5) для диполя, т.е. для течения, обусловленного действием источника и стока одинаковой мощности. Если мощность источника и стока устремить к бесконечности, а расстояние между ними — к нулю и потребовать, чтобы произведение мощности на расстояние оставалось конечной величиной т, называемой моментом, или интенсивностью точечного диполя [3, 26], то потенциал скорости такого течения получается дифференцированием функции (5.6) по направлению прямой, соединяющей источник и сток. В частности, для направления оси л (рис. 5.1) потенциал течения, обусловленного диполем, определяется как [c.187]

Особая точка другого типа получается при рассмотрении задачи о вытекании среды из одной точки или, наоборот, при ее втекании в точку (рис. П.4). Первое движение будем называть точечным источником, а второе — стоком. В обоих случаях в точках пересечения линий тока величина скорости обращается в бесконечность. [c.40]

Радиационное распухание представляет собой ярко выраженное проявление конкуренции сил взаимодействия в дефектной структуре кристалла. Следовательно, исследования радиационного-распухания являются источником столь необходимой в физике твердого тела информации о взаимодействии точечных дефектов G дислокациями, порами, когерентными и некогерентными границами и о перераспределении точечных дефектов между однородно и неоднородно распределенными стоками различной эффективности. [c.113]

II. Полуограниченное твердое тело а > 0. Начальная темпера-тура f x, у, z). Граница а = 0 поддерживает.ся при нулевой температуре. Помещаем точечный источник силы / х, у, z ) dx dy dz в точку (ж, у, г ) и,равный ему по силе сток в точку — х, у, г ), что дает нулевую температуру на границе а = 0. [c.182]

Скорость от плоского точечного источника (стока) в некоторой точке потока изменяется обратно пропорционально ее расстоянию от этого источника (или стока). Действительно, расход жидкости через окружность радиусом г с центром в источнике (рис. 2.30) равен интенсивности этого источника q, т. е. р = 2ллУ. Отсюда V = q 2nr). [c.72]

При этом, как упоминалось в п. 2.4. при обсуждении причин появления эффекта Хаазена-Келли и как будет показано ниже, одним из основных факторов, ответственных за появление барьерного эффекта, является интенсификация процесса переползания дислокаций вблизи свободной поверхности, поскольку последняя, во-первых, является практически бесконечным источником и стоком точечных дефектов и, во-вторых, в процессе нагружения и последующего разгружения в образце возникает пересыщение по вакансиям, а затем недосьщ(ение (в случае испытания на сжатие, в случае растяжения — наоборот), что приводит в появлению направленных диффузионных потоков между свободной поверхностью и приповерхностными объемами материала. Это, в вo o очередь, приводит к существенному переползанию приповерхностных участков дислокаций и их более жесткому закреплению неконсервативно движущимися ступеньками и соответственно более резкому проявлению барьерного эффекта поверхности. [c.84]

Примером такого смешанного движения (скольжение и переползание) может служить рис. 95. Особенно часто процесс поперечного скольжения и переползания может наблюдаться на концах дислокационных полупетель, выходящих на свободную поверхность [522, 528], поскольку здесь ему благоприятствуют действие сил изображения и действие самой поверхности как бесконечного источника и стока точечных дефектов. Последнее наглядно иллюстрируется, например, рис. 96, 97. [c.162]

Таким образом, из (7.5) - (7.9) следует, что химический потенциал вакансий должен уменьшаться с увеличением внешнего сжимающего давления, при этом общий термодинамический потенциал образования вакансий должен увеличиваться согласно (7.5), а концентрация вакансий соответственно уменьшаться по сравнению с равновесным значением при Р = О и р = 0. При этом максимальный эффект следует ожидать именно в приповерхностных слоях образца в области его торцов, где максимален коэффициент концентрации напряжений, который может быть порядка (Отах/ ср) 3—10 и более, а также в области ребер, где имеет место пересечение двух свободных поверхностей, т.е. свободная поверхность как облегченный источник и сток точечных дефектов здесь работает максимально. Еще большее изменение (повышение или понижение в зависимости от типа включения) локального химического потенциала G следует ожидать 206 [c.206]

Таким образом, физическая природа интенсификации микропластичес-кого течения в поверхностных слоях материалов и последующего усталостного разрушения при циклических нагрузках должна рассматриваться именно с указанных позиций. При этом следует отметить, что необратимое действие вакансионного насоса при циклировании, создающего спектр приповерхностных источников дислокаций и вызывающего их переползание, обеспечивается не только созданием периодического пересыщения при цикле сжатия и существующим недосыщением на стоках [601, 602], но и различием потенциальных энергетических барьеров на источниках и стоках точечных дефектов, непосредственно на поверхности и в более удаленных от поверхности приповерхностных слоях. Поэтому полученные в главе 7 результаты представляют основу для дальнейшего развития как теоретических, так и экспериментальных исследований в области изучения основных закономерностей эволюции дислокационной структуры при испытаниях на длительную и циклическую прочность и физической природы усталости металлических и неметаллических материалов в различном диапазоне напряжений и температур. Наконец, учитывая результаты работы [586], следует также весьма осторожно относиться к интерпретации низкотемпературных пиков внутреннего трения и помнить, что они могут появиться в ряде случаев именно в силу проявления методических особенностей способа нагружения (использование циклических изгибных или крутильных колебаний с максимальной величиной напряжений вблизи свободной поверхности и присутствием градиента напряжений по сечению кристалла). [c.258]

Рассмотрим типы движущихся энергетических источников и стоков точечные, линейные, поверхностные и объемные. Будем предполагать далее, что скорость движения источийка или стока энергии в любой точке совпадает со скоростью движения замкнутой поверхности или контура,. охватывающих эту точку. Можно считать также, что поверхность S и контур С неподвижны при этом решение, фигурирующее в подынтегральном выражении, надо брать в системе координат, движущейся вместе с источником или стоком как единое целое (как в предыдущем параграфе). [c.230]

Точечный источник (монополъ). Наиболее простой тип источника — это точечный источник (пульсирующая сфера, р адиус которой меньше дайны излучаемой волны). Физический механизм излучения состоит в том, что в малой (по сравнению с длиной волны) области пространства имеется источник и сток массы. Изменение массы т со временем дается некоторой функцией q t) — dmidt. Тогда i Kopo Tb этого изменения q(t) есть производительность источника, и давление на расстоянии г от монополя определяется выражением [c.384]

Границы субзерен могуг также действовать как источники и стоки точечных дефектов, что было первоначально преДЦоло-жено Фриделем [123], а ползучесть Кобле может возникать из-за переноса вещества вдоль границ субзерен по механизму диффузии вдоль дислокаций. И действительно, в некоторых случаях согласие между наблюдаемой и вычисленной вязкостью лучше, если при нахождении последней использовать размер субзерен вместо размера зерен [75]. Но даже после такого изменения наблюдаемая вязкость остается меньшей, чем. вычисленная. [c.226]

В зависимости от того, о какой ступеньке идет речь - испускающей или поглощающей вакансии - обозначим концентрацию с индексами е или а. Предположим, что миграция вакансий от ступенек первого типа к ступенькам второго типа происходит в объеме. Тогда движение ступеньки можно рассматривать как движение точечного источника или точечного стока вакан- [c.131]

Решение, ссответствующее мгновенному точечному источнику и являюш,ееся функцией Грина для уравнения теплопроводности, позволяет написать формальные выражения для давления в пласте, распределяя надлежащим образом подобранные интенсивности источников,. стоков или диполей вдоль соответствующих контуров ). При этом, если задавать на границах давления, для инте сивностей этих распределений в функции времени, т. е. для дебнтов, получаются сингулярные интегральные уравнения Вольтерра, мало пригодные для эффективных расчётов. Проще получаются решения задач, когда интенсивности — дебиты известны в функции времени. В этом случае решения приводятся к квадратурам, правда, весьма громоздким, но всё же гораздо более простым. [c.101]

Пусть в двух точках Л и В расположены соответственно точечные источник и сток с одинаковой интенсивностью (рис. 2.28). В некоторой точке Р суммарный потенциал от них ф = [ 1 2п) д пг — /1пл1) == = [у/(2л )11п[1 — (Л1 — г) г . [c.68]

Построение аналитических и даже числовых решений полной системы уравнений газовой динамики связано со значительными трудностями не только из-за сложности физико-химических процессов, но и потому, что в общем случае течение содержит дозвуковые, трансзвуковые и сверхзвуковые области, для описания которых требуется различный математический аппарат. При этом приходится иметь дело сразу с эллиптическими, параболическими и гиперболическими уравнениями в частных производных. В то же время построение некоторых аналитических решений, основанных на приближенных предпосылках, позволяет, значительно упростив методы решения, установить многие качественные закономерности. В настоящем параграфе будут рассмотрены некоторые аналитические решения, позволяющие выявить ряд важных закономерностей движения газа и являющиеся необходимыми тестовыми примерами при численных расчетах. К числу таких решений относятся одномерная теория сопла, теория простой волны (течение Прандт-ля — Майера, волна Римана), обтекание клина, распад произвольного разрыва, точечный взрыв, решение методом источников и стоков, решение уравнения для потенциала. [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...