Цилиндр конечной длины

Воспользуемся равенством (IV. 10) и найдем потенциал неограниченного цилиндра. Сначала рассмотрим цилиндр конечной длины, равной 2с. Оси Оху декартовой системы координат разместим в плоскости, нормальной к образующим цилиндрической поверхности, ограничивающей вещество, заполняющее цилиндр. Плотность вещества р будем предполагать зависящей лишь от координат х и у. р = р х,у). Обозначим [c.489]

В заключение отметим, что при изучении обтекания цилиндрических тел нельзя значения сил, полученных для плоской задачи, распространять на все тело путем простого их умножения на размер цилиндра вдоль образующей. Дело в том, что при обтекании цилиндров конечной длины возникают так называемые концевые эффекты , которые заключаются в образовании вблизи концов цилиндра вторичных течений, создающих за цилиндром особую систему вихрей, которая может заметно влиять на силы, действующие на тело. Такая система вихрей (вихревая пелена) изменяет направление поперечной силы Жуковского, что приводит к появлению индуктивного сопротивления. Эти вопросы изучаются в теории крыла. [c.398]

Рис. 83. Распределение скорости цилиндра конечной длины.

Согласно теореме о перемножении решений безразмерное температурное поле цилиндра конечной длины равно произведению [c.28]

Для цилиндра конечной длины соответственно как произведение решений для бесконечного цилиндра и неограниченной пластины [c.113]

Рис. 3-18. К охлаждению цилиндра конечной длины.

Короткие цилиндры, прямоугольные призмы и параллелепипеды можно рассматривать соответственно как тела, образованные пересечением взаимно перпендикулярных цилиндра и пластины, двух пластин и трех пластин неограниченных размеров, но конечной толщины. Для цилиндра конечной длины толщина пластины 26 берется равной длине цилиндра I. Относительная температура / для какой-либо точки цилиндра равна произведению относительных температур этой точки, полученных для бес- [c.214]

Для толстостенного цилиндра конечной длины и вала наиболее просто эти функции найти одним из численных методов решения задач теории упругости. [c.165]

В работе [137] приводится решение его в модифицированных функциях Бесселя и исследуются ограничения, которые необходимо наложить на пределы изменения показателя степени т в ряде частных задач. Там же отмечается, что решение для цилиндра, неоднородного по длине, получается в этом случае в виде рядов (цилиндр конечной длины) или интегралов Фурье (бесконечный цилиндр). [c.127]

Охлаждение (нагревание) параллелепипеда и цилиндра конечной длины. [c.136]

О ВАРИАЦИОННОЙ ФОРМЕ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧИ ТЕРМОУПРУГОСТИ ДЛЯ ДВУХСЛОЙНОГО ПОЛОГО ЦИЛИНДРА КОНЕЧНОЙ ДЛИНЫ [c.11]

Исследуется напряженное состояние толстостенного полого упругого цилиндра конечной длины. [c.11]

РЕГУЛЯРНЫЙ РЕЖИМ НЕКОТОРЫХ ТЕЛ ПРАВИЛЬНОЙ ФОРМЫ 1. Вывод основных формул для цилиндра конечной длины [c.54]

Рис. 11. Цилиндр конечной длины.

Поэтому коэффициент формы К для цилиндра конечной длины будет выражаться формулой [c.56]

В предыдущих параграфах мы рассмотрели, во-первых, простейшие тела, характерные тем, что для их геометрического описания достаточен только один параметр (пластинка, цилиндр, шар, куб, призматический цилиндр, т. е. бесконечная квадратная призма), во-вторых, ряд тел, геометрическая характеристика которых требует двух параметров (цилиндр конечной длины и частные случаи прямоугольного параллелепипеда). [c.83]

Кольцевой и трубчатый цилиндр конечной длины. Эта форма представлена на рис. 21. Радиус внутренней поверхности обозначим внешней R , длину (высоту) цилиндра Z. Начало цилиндрических координат поместим на оси цилиндра в плоскости, делящей эту ось пополам. [c.84]

Цилиндр конечной длины [c.71]

Цилиндр конечной длины [Л. 4-7] [c.71]

Чтобы уяснить структуру поправки на неизотермичность, обратимся для примера к схеме цилиндрического 1-калориметра (рис. 4-15). Представленная на рисунке схема является наиболее просто реализуемой, встречается чаще других и может поэтому рассматриваться в качестве типовой. Для разогрева изображенного на рис. 4-15 калориметра используется электрическая спираль Я, равномерно размещенная по цилиндрической поверхности блока Б. Торцы блока снабжены высокоэффективной тепловой изоляцией И. В общем случае допускается активная тепловая защита торцов с помощью охранных нагревателей и автоматических регулирующих устройств. Ядро калориметра Я выполнено в виде цилиндра конечной длины 21 [обычно 21 X 4 20) R ] и его торцы подобно боковой поверхности разогреваются через слой испытуемого вещества толщиной h. [c.125]

При задании идеальной теплоизоляции точные решения могут быть получены только для тел классической формы — параллелепипеда, цилиндра конечной длины, сферы. Для всех остальных случаев допускается произвольная форма тела. [c.72]

Следует добавить, что при остывании цилиндра конечной длины будет иметь место искривление изотерм и неоднородность тепловых потоков по высоте. Поэтому с целью получения более полной картины, необходимой для выбора оптимального места расположения измерителей температуры, был произведен также расчет температурного поля и тепловых потоков и для конечного цилиндра, однако для более простой задачи — без учета источников тепла. [c.155]

Охлаждение (нагревание) параллелепипеда и цилиндра конечной длины. Прямоугольный параллелепипед со сторонами 2Sx, 2S , и 25г, температура которого в начальный момент времени всюду одинакова и равна to, охлаждается или нагревается в среде постоянной температуры t-м при постоянном значении коэффициента теплоотдачи а. [c.154]

Эксперименты показывают, что зависимости (1.15) и (1.16) можно использовать для цилиндров конечной длины, так как напряжения, связанные с краевым эффектом, быстро затухают. Тогда q = F/l , где F — нормальная сила сжатия цилиндров. [c.30]

Охлаждение (нагрев) параллелепипеда н цилиндра конечной длины. Прямоугольный параллелепипед со сторонами 28 , 25 и 25 (цилиндр конечной длиной 2L и радиусом основания R), имевший в начальный момент времени т = О во всех точках одинаковую температуру, равную Гд, охлаждается (нагревается) в жидкой среде с неизменной температурой Т , коэффициент теплоотдачи в окружающую среду на всей поверхности параллелепипеда (цилиндра) постоянен и составляет а (рис. 3.11). [c.198]

Рис. 3.11. Прямоугольный параллелепипед (а) и цилиндр конечной длины (6)

Расчет температурного поля 0 (г, z, х) цилиндра конечной длиной 2L и радиусом R производится по формуле [c.199]

МЕДЛЕННОЕ ВРАЩЕНИЕ В ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ ОСЕСИММЕТРИЧНОГО ТЕЛА, ПОМЕЩЕННОГО В КРУГОВОЙ ЦИЛИНДР КОНЕЧНОЙ ДЛИНЫ Бреннер [8] изучил влияние близости границы на вращение произвольного осесимметричного тела, размер которого мал по сравнению с размерами внешних границ. Он использовал метод приближения точечной пары, вкратце описанный выше. [c.405]

Валов Г. М., Об осесимметричной деформации сплошного кругового цилиндра конечной длины. Прикл. матем. и мех., 26, № 4, стр. 650, 1962, решение некоторых краевых задач представлено в рядах, коэффициенты которых определяются бесконечной (вполне регулярной) системой уравнений. [c.919]

Для цилиндра конечных размеров постоянство осевой деформации может быть обеспечено приложением на торцах нормальных сил, распределенных по определенному закону, симметрично относительно оси цилиндра. Равнодействующая этих сил определяется величиной скорости осевой деформации. В сечениях, достаточно удаленных от торцов, закон распределения по сечению внутренних нормальных сил не зависит от того, как внешние нормальные силы распределены по торцам. Это дает воз- /v можность для сечений цилиндра конечной длины, достаточно удаленных от его торцов, считать условие (5.15) справедливым. [c.127]

Стоит только немного усложнить задачу, и мы наталкиваемся на крайне сложные математические операции. Хорошим примером этого могут служить громоздкие, утомительные выкладки, выполненные нами в 2 гл. III, когда усложнение состояло только в том, что мы от неограниченного цилиндра перешли к цилиндру конечной длины только для того, чтобы получить основное решение Ро = Р> были вынуждены ввести вспомогательные параметры s п q] отыскание Pi, р.2 и т. д. потребует еще более трудных или совсем невыполнимых вычислений. О двухсоставных телах и говорить нечего находить всю последовательность корней Sq = s, Sj, s. ,. .. хотя бы, например, такого уравнения, как (6.39) (двухсоставная пластинка с хорошо проводяш,им тепло ядром), — дело, очевидно, безнадежное. [c.147]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...