Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Задача теплопроводности

При решении стационарных задач теплопроводности граничные условия I рода были нами использованы в 8.3, а III рода — в 12.2.  [c.112]

ПОНЯТИЕ О ЧИСЛЕННЫХ МЕТОДАХ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ  [c.115]

Аналитические решения задач теплопроводности удается получить только для простейших условий. В то же время современная вычислительная техника позволяет численными методами рассчитать распределение температуры в теле практически любой формы, даже с учетом изменения граничных условий или теплофизических свойств в зависимости от температуры или времени.  [c.115]


Рис. 14.5. Участок числовой сетки для двухмерной задачи теплопроводности Рис. 14.5. Участок числовой сетки для двухмерной задачи теплопроводности
Численный метод решения задач теплопроводности 115 Число Био 113  [c.222]

В табл. 1,2 приведены результаты оптимизации толщин многослойной системы пластин с неидеальным тепловым контактом в виде тепловой емкости, В качестве максимально допустимых в расчетах принимались значения температуры, полученные из решения прямой задачи теплопроводности в точках. /у = 0, 5 при исходных данных /г- Ыд- Af Mj - J  [c.131]

Веселовский В.Б. Решение задач теплопроводности для многослойных сред при неидеальном тепловом контакте. - В кн. Вычислительная математика в современном научно-техническом прогрессе (Киев, октябрь, 1978 г.) Тез.докл. Киев Наук.думка, 1978, с.51.  [c.133]

Для оценки температурных полей в геометрически сложных областях в последнее время часто применяется метод конечных элементов /1-5/. Можно отметить два подхода к решению нелинейной задачи теплопроводности. Первый из них заключается в предварительной линеаризации нелинейного уравнения теплопроводности с помощью метода оптимальной линеаризации /57 или метода Ньютона - Рафсона,я к линейному уравнению применяется процедура метода конечных элементов (МКЭ). Второй подход заключается в построении решения с использованием МКЭ дня нелинейной задачи в случае "слабой" нелинейности /зу или использовании итераций дня учета нелинейности /5,4/.  [c.133]

На основании полученного А. В. Лыковым [76] решения задачи теплопроводности с соответствующими краевыми условиями в работе [109] для Ро>25 выведены следующие соотношения  [c.137]

В случае совместного рассмотрения задачи теплопроводности и термоупругости мы имеем дело с обобщенным уравнением теплопроводности  [c.78]

Тогда из задачи термоупругости выделяется отдельная задача теплопроводности. Совершенно ясно, что во всех статических задачах слагаемое обращается в нуль, поэтому здесь задачи  [c.79]

Математическая формулировка задачи теплопроводности включает дифференциальное уравнение энергии для неподвижного тела (w = = 0). В этом случае геометрические условия одно-  [c.265]


Рассмотренные выше задачи теплопроводности имеют достаточно простые решения потому, что все они сформулированы для одномерного температурного поля. На практике встречаются задачи и с более сложными краевыми условиями, когда температурное поле становится двумерным или даже трехмерным.  [c.286]

Математические формулировки задач теплопроводности и электропроводности наряду с дифференциальными уравнениями (4.1) и (4.2) включают условия однозначности — геометрические, физические и граничные.  [c.76]

При решении задач теплопроводности с граничными условиями I рода на контур электрической модели подаются напряжения, определяемые по соотношению (4.29). Подвод напряжений осуществляется через плоские или цилиндрические шины, прижимаемые или приклеиваемые к модели специальным электропроводным клеем.  [c.79]

Задание граничных условий IV рода обеспечивается непосредственным соединением (например, путем склеивания электропроводным клеем) соответствующих поверхностей двух участков модели. При рещении задач теплопроводности для многослойных стенок, состоящих из слоев с разными коэффициентами теплопроводности (Я,1, Я.2, Аз и т. д.), электрическая модель изготавливается  [c.80]

Для решения стационарных задач теплопроводности с помощью электрических моделей из электропроводной бумаги применяются серийно выпускаемые электроинтеграторы.  [c.81]

Сеточные модели могут быть использованы для решения задач теплопроводности в телах сложной конфигурации с одномерным, двумерным и трехмерным температурным полем, в телах с сосредоточенными, полосовыми и распределенными источниками теплоты при граничных условиях I—IV рода, в том числе и нелинейных задач, в частности решение может быть получено с учетом зависимости теплофизических свойств тела от температуры [5, 6].  [c.86]

При решении задач теплопроводности для тел с двумерным температурным полем схема разделения тела на элементарные объемы и участок моделирующей сетки для узла 1 будут иметь вид, показанный на рис. 4.4. Соответствующий участок электрической сетки для решения трехмерной задачи содержал бы шесть резисторов R% и один конденсатор.  [c.88]

Более полная информация и рекомендации по использованию электрических сеточных моделей для рещения различных задач теплопроводности приводятся в [4, 5, 6].  [c.89]

Методы, базирующиеся на решении прямой задачи теплопроводности. Здесь плотность теплового потока определяется по градиенту температуры на поверхности тепловоспринимающего тела. Среди методов этой группы различают метод вспомогательной стенки, тепломеры с поперечной составляющей потока, градиентный метод.  [c.271]

Прямая задача теплопроводности заключается в отыскании температуры тела, удовлетворяющей дифференциальному уравнению теплопроводности и условиям однозначности. Отыскание граничных условий, в том числе и плотности теплового потока, по имеющейся информации о температуре внутренних точек в теле составляет предмет решения обратной задачи теплопроводности (ОЗТ) в данном случае — это граничная ОЗТ.  [c.284]

Здесь I q) — функционал, который необходимо минимизировать T q, X, Хг) — значение температуры, соответствующее данному управлению q и получаемое из решения прямой задачи теплопроводности /(т, Х )—значение температуры, измеряемое в опытах.  [c.285]

ДТП, основанные на методе вспомогательной стенки. В этом случае необходимо установить взаимосвязь между измеряемым потоком и вырабатываемым сигналом, зависящим в свою очередь от перепада температуры на толщине вспомогательной стенки. Разнообразные условия измерения такими датчиками могут быть сведены к частным решениям задачи теплопроводности для двухслойной стенки (рис. 14.9). Причем при оценке эффектов нестационарности датчик можно считать бесконечной пластиной, как и несущуЮ стенку. Рассматриваемое явление описывается одномерным уравнением теплопроводности  [c.289]

Весьма привлекательна идея сведения обыкновенного дифференциального уравнения к алгебраическому, уравнения в частных производных с двумя аргументами к обыкновенному, уравнения в частных производных с п аргументами к уравнению также с частными производными, но с п — 1 аргументами, поскольку уменьшение числа аргументов в уравнении, как правило, упрощает отыскание его решения. Добиться уменьшения числа аргументов любого из перечисленных дифференциальных уравнений (в случае их линейности) принципиально возможно с помощью интегрального преобразования. Разберемся в этом вопросе на примере обыкновенного линейного дифференциального уравнения с постоянными коэффициентами, содержащего единственный аргумент t, исключение которого трансформирует дифференциальное уравнение в алгебраическое. Операторный метод весьма эффективен и находит широкое применение, например, в некоторых задачах теплопроводности [15]. В данной главе для иллюстрации метода приведены решения задач о прогреве тел простой формы стержня полубесконечного и стержня конечных размеров, а также круглой пластины.  [c.193]


Закон Ома в дифференциальной форме j=—agradf аналогичен закону Фурье (8.1). Соответственно аналогичными получаются и решения задач теплопроводности и электропроводности для тел одинаковой формы. Каждому тепловому параметру в этих решениях соответствует вполне определенный электрический аналог плотности теплового потока q — плотность тока j, тепловому потоку Q — сила тока /, температуре t — электрический потенциал , теплопроводности X — электропроводность а.  [c.76]

Существуют и другие численные методы решения стационарных и нестационарных задач теплопроводности. Достоинствами рассмотренного здесь метода являются простота, наглядность и возможность реализации даже на микрокалькуляторах без привлечения больших ЭВМ и сложных стандартных программ. Для решения данной задачи микрокалькуля-  [c.117]

В данном параграфе задача, рассмотренная в 5, обобш ается на случай парового пузырька, когда на его поверхности возможны фазовые нревраш ения. Как будет видно, наличие фазовых переходов приводит к тому, что, в отличие от тепловой задачи для газового пузырька постоянной массы, основную роль приобретает внешняя задача теплопроводности (для жидкой фазы).  [c.285]

Это приводит к тому, что внешняя задача теплопроводности в жидкой фазе начинает играть большое значение, хотя это не означает, что для поведения газа поток тепла с межфазной границы Qa — —У-gidTidr) не существен.  [c.286]

Привален алгоритм реше1шя обратной граничной задачи теплопроводности для тйл простой Фюрмы на основе решения нехарактеристической задачи Коши, Граничная обратная задача теплопроводности, представляемая системой обыкновенных дифференциальных уравнений, рассматривается в . классе задач оптимального управления. Для построения алгоритма р= иения граничной ОЗТ иыл применен метод синхронного детектирования.  [c.148]

В основу этого метода положено частное решение задачи теплопроводности для системы тел, состоящей из ограниченного (исследуемое покрытие) и по-луограниченного (эталонный материал) стержней с граничными условиями первого и четвертого рода.  [c.145]

Материалы, механические свойства которых во времени не меняются, называются стабильными или нестареющими. Процессы, которые происходят при постоянном значении какого-либо параметра, характеризующего состояние среды, называют изопроцессами. Назовем процесс нагружения изотермическим, если он протекает при постоянном значении температуры (r= onst). Если температура изменяется, то для ее определения решается задача теплопроводности. Уравнение теплопроводности имеет вид  [c.80]

Математическая модель рассматриваемого процесса теплообмена может быть представлена в виде оджзмерной задачи теплопроводности для двух по-луограниченных стержней без тепловой изоляции их боковых поверхностей, при граничных условиях 4-го рода в плоскости их контакта. Схема и движение теплообмена в тонких (Xi) и массивных (Xz) зонах показаны на рис. 192.  [c.390]

При решении задач теплопроводности с граничными условиями III рода в электрической модели приходится переходить к граничным условиям I рода. Для этого между шиной, на которую подается электрический потенциал, соответствуюший температуре среды Г/, и поверхностью модели включается дополнительное электрическое сопротивление из электропроводной бумаги, имитирующее термическое сопротивление теплоотдачи ат=1/а. Дополнительное электрическое сопротивление Ra, и длина дополнительного слоя бумаги определяются из соотношения (4.31) в случае, когда это дополнительное сопротивление изготавливается из той же электропроводной бумаги, из которой изготовлена модель, длина дополнительного слоя бумаги будет определяться соотношением 1доп = ао5 = Я/а в случае, когда модель изготовлена из бумаги с удельным электрическим сопротивлением рм, а дополнительное  [c.80]

Кроме методов этих двух групп разработаны и применяются-множество других методов измерения тепловых потоков, базирующихся на разнообоазных физических явлениях и эффектах. Это, например, методы, основанные на фотоэлектрических и радиометрических эффектах, оптический способ, где конвективный тепловой поток определяется по углу отклонения луча, пропорциональному градиенту температуры в ламинарном подслое, а также методы, основанные на решении обратной задачи теплопроводности. Последние используются в современной теплоэнергетике пока что меньше, чем энтальпийные методы и методы, основанные на решении прямой задачи теплопроводности. Исключение составляют методы, основанные на решении обратной задачи теплопроводности, совершенствование которых при наличии быстродействующих вычислительных машин с большой памятью создало им хорошую основу для практического использования.  [c.272]

Распределение температуры Т г, 0, z, t) в объеме цилиндра или конуса определяется в результате решения краевой задачи теплопроводности (3.5.2). Такие задачи достаточно продробно изучены [22] и не требуют специального рассмотрения, поэтому будем считать закон распределения температуры в теле известным.  [c.333]


Смотреть страницы где упоминается термин Задача теплопроводности : [c.111]    [c.102]    [c.122]    [c.127]    [c.136]    [c.137]    [c.147]    [c.180]    [c.257]    [c.137]    [c.374]   
Электрическое моделирование нелинейных задач технической теплофизики (1977) -- [ c.9 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.159 ]

Вариационные методы в теории упругости и пластичности (1987) -- [ c.77 , c.426 ]

Механика слоистых вязкоупругопластичных элементов конструкций (2005) -- [ c.34 , c.81 ]



ПОИСК



Алгоритм решения задач нестационарной теплопроводности методом конечных элементов

Аналитические методы решения задач теплопроводности (В.С.Зарубин)

Аналитическое решение нестационарных задач теплопроводности

Временные интегралы и характерные частные решения задач теплопроводности

Временные интегралы и элементы характерных частных решений одномерных (по х ) задач теплопроводности

Граничные условия в задачах теплопроводности

Денисов. Метод решения задач теплопроводности в многослойных телах н его применение к задаче о продвижении фронта затвердевания

Единственность решения задачи теплопроводности

Емкостно-резистивные сетки для решения задач нестационарной теплопроводности

Задание 6. Теплопроводность при нестационарном режиме (решение задач аналитическими методами)

Задание 7. Теплопроводность при нестационарном режиме (решение задач численными методами)

Задача нестационарной теплопроводности для неограниченной пластины

Задача стационарной теплопроводности для полуограниченного тела

Задача теплопроводности инверсная

Задача теплопроводности индуктивная

Задача теплопроводности линейная

Задача теплопроводности нелинейная

Задача теплопроводности нестационарная

Задача теплопроводности обратная

Задача теплопроводности обратная прямая

Задача теплопроводности обращенная

Задача теплопроводности при трении

Задача теплопроводности прямая

Задача теплопроводности с внутренними источниками

Задача теплопроводности стационарная

Задача термоупругости (теплопроводности

Задачи о стационарных полях (теплопроводность, электрический потенциал, течение жидкости и др

Задачи по теплопроводности в движущемся стержне

Задачи теплопроводности - Аналитические методы

Задачи теплопроводности и диффузии

Задачи теплопроводности стационарные двух- и трехмерные

Задачи теплопроводности стационарные двух- и трехмерные одномерные

Интегральная формулировка задач теплопроводности

Интегральные уравнения стационарной задачи теплопроводности для тела с разрезами

К о з д о б а, Ф.А. Кривошей Решение прямых и обратных нелинейных задач теплопроводности методами электротеплотюй аналогии

Коздоба. Применение метода электрического моделирования в сетках омических сопротивлений для решения задач нестационарной теплопроводности

Конечно-разностные методы решения задач теплопроводности

Краевые задачи для уравнения теплопроводности с коэффициентами, зависящими от координаты

Кулаков. Задачи теплопроводности с источником тепла

Лазученков Н.М. О приближенном решении некоторых нелинейных обратных граничных задач теплопроводности

Математическая формулировка задачи теплопроводности для неоднородного анизотропного тела произвольной формы

Махин В.В. Реализация метода конечных элементов на ЭЦВМ для решения осесимметричной нелинейной нестационарной задачи теплопроводности

Метод конечных элементов для решения задач теплопроводности

Методы вычисления температур в точках температурного поля (математическое решение задачи о теплопроводности)

Методы решения задач теплопроводности

Методы решения прикладных задач теплопроводности Тепловые расчетные схемы элементов конструкций

Методы численных решений задач теплопроводности и моделирования

Методы, базирующиеся на решении прямой задачи теплопроводности

Методы, основанные на решении обратной задачи теплопроводности

Моделирующая установка для решения нелинейных задач нестационарной теплопроводности

Начальные и граничные условия задач теплопроводности тел

Нелинейная задача нестационарной теплопроводности Постановка задачи

Нелинейная задача стационарной теплопроводности (постановка задачи)

Нелинейные стационарные задачи теплопроводности

Нестационарные задачи теории теплопроводности

О применении нелинейных элементов в электрических модеАналого-цифровые комплексы для решения задач теплопроводности

Об условиях разрешимости одной граничной задачи уравнения теплопроводности

Обобщенный метод решения задач теплопроводности в плоской, цилиндрической и шаровой стенках

Обратная задача теплопроводности Постановка задачи

Общая постановка задачи с учетом теплопроводности стержня. Методы моделирования

Общая постановка задачи теплопроводности при трении

Общее решение линейной краевой задачи теплопроводности Безразмерные преобразования общего решения

Одиозна чностьрешения задачи теплопроводности

Одномерные задачи теплопроводности

Основные законы и задачи теплопроводности

Основные методы решения задач теплопроводности

Основные методы решения краевых задач Анализ дифференциального уравнения теплопроводности

Основные положения алгоритма решения трехмерных краевых задач нестационарной теплопроводности методом конечных разностей

Основные предположения модели Друде 22 Статическая электропроводность металла 27 Эффект Холла и магнетосопротивление 31 Высокочастотная электропроводность металла 35 Теплопроводность металла 40 Задачи Теория металлов Зоммерфельда

Основные способы теплообмена и методы решения задач теплопроводности

Петушков, С. Ф. Нувнецов Разработка универсального алгоритма для решения краевых задач теплопроводности на ЭЦВМ

Плоские задачи теплопроводности и термоупругости для тел с трещинами

Поддубный. Применение метода парных интегральных уравнений к решению одной задачи теплопроводности

Понятие о численных методах решения задач теплопроводности

Постановка задач об отыскании течений вязкой теплопроводной жидкости

Постановка задач статики, динамики и теплопроводности

Постановка задачи нестационарной теплопроводности

Постановка и методы решения задач теплопроводности в термоизоляции

Постановка основных задач теории теплопроводности

Приближенные методы расчета задач теплопроводности

Приближенные методы решения задач теплопроводности

Прикладные задачи передачи тепла теплопроводностью

Применение конформных отображений для решения плоских стационарных задач теории теплопроводности

Пример задачи теплопроводности

Примеры применения программы ONDUT для решения задач теплопроводности

Расчет теплообмена излучением в системе твердых Частные случаи решения задач теплообмена твердых Расчет теплопроводности

Резистивные сетки для решения задач стационарной и нестационарной теплопроводности

Решение задач теплопроводности методом сеток

Решение задач теплопроводности методом собственных функций

Решение задачи при теплопроводности стенок отверстия (щели) 1ст оо (схема

Решение задачи теплопроводности методом аналогий

Решение нелинейной задачи стационарной теплопроводности с помощью интегрального преобразования Кирхгофа (аналитическое решение)

Решение нестационарной задачи теплопроводности методом конечных элементов

Решения некоторых задач теплопроводности, важных для практических приложений

СИСТЕМА УРАВНЕНИЙ ГИДРОМЕХАНИКИ ВЯЗКОЙ ТЕПЛОПРОВОДНОЙ ЖИДКОСТИ И ПОСТАНОВКА ЗАДАЧ ДЛЯ НЕЕ Общая система уравнений гидромеханики вязкой жидкости

Сведенпе задач теплопроводности и термоупругости для тела с трещинами к интегральным уравнениям

Соотношения МКЭ для тетраэдального конечного элемента в трехмерной задаче теплопроводности

Соотношения МКЭ для тороидального конечного элемента в осесимметричной задаче теплопроводности

Соотношения МКЭ для треугольного конечного элемента в плоской задаче теплопроводности

Структурные и гибридные модели Использование структурных моделей для решения задач теплопроводности

Теплопроводность - Аналитические методы решения задач 202-207 - Основные уравнения 185 - Типовые расчетные схемы

Теплопроводность в полуограниченном теле с одномерным полем температуры (одномерная задача)

Теплопроводность и излучение в непрозрачных средах, кондуктивнорадиационный параметр для одномерной задачи

Теплопроводность и теплопередача тел Общая характеристика задач теплопроводности

Типичные математические задачи теории теплопроводности

Типовые расчетные схемы и постановка инженерных задач теплопроводности Зарубин)

Упрощение общей задачи теплопроводности

Упрощенные математические формулировки задач обтекания тел вязким теплопроводным газом

Уравнения теплопроводности и термоупругости неоднородных тел Пространственная задача термоупругости тел, обладающих прямо1 линейной анизотропией

Формулировка в глобальных координатах для двумерной задачи теплопроводности

Формулировка в локальных координатах для двумерной задачи теплопроводности

Формулировка задачи о совместном переносе тепла теплопроводностью и излучением

Функции Грина для задач стационарной теплопроводности со смещенными тепловыми источниками

Хаскинд. Некоторые задачи теплопередачи через изоляцию в теплопроводные среды

Численные методы решения задач нестационарной теплопроводности

Численные методы решения задач теплопроводности (В.С.Зарубин, А.Г.Цицин)

Численные методы решения задач теплопроводности при нестационарном режиме

Численные методы решения задач теплопроводности при стационарном режиме

Численный метод расчета задач теплопроводности

Численный метод решения задач теплопроводности

Шим ко. Задача теплопроводности для слоисто-однородных цилиндров с несовершенным контактом

Ярышев. Некоторые задачи теории теплопроводности температурных датчиков при измерении нестационарных температур



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте