Допплера закон

Как уже указано, можно рассчитать взаимные направления электронов и рассеянных лучей, необходимые для классического объяснения явления Комптона при помощи эффекта Допплера. С другой стороны, можно вычислить это распределение направлений электронов и фотонов по теории упругих столкновений. Э-ги две точки зрения приводят к разным результатам. Упомянутые опыты свидетельствуют в пользу квантовой теории явления, так что объяснение его с помощью аспекта Допплера следует признать неудовлетворительным. Таким образом, явление Комптона, подобно основным законам фотоэффекта, говорит в пользу представления о фотонах. [c.656]

Полная амплитуда А источника равна сумме весьма большого числа амплитуд a t), изменения которых определены главным образом эффектом Допплера. Мы будем искать закон вероятности для величины полной амплитуды [c.276]

В области умеренно высоких температур выше точки затвердевания золота (— 10 ° К) для установления температурной шкалы возможно применение газового термометра (см. гл. 4). Для измерения более высоких температур, начиная от нескольких тысяч градусов и выше, практически пригодны только оптические методы, опирающиеся на ту или иную теоретическую зависимость между выбранным параметром, непосредственно измеряемым на опыте, и температурой (формула излучения Планка, закон Вина, закон Стефана — Больцмана, эффект Допплера и т. д.). В зависимости от избранного метода при этом измеряют различные температуры— эффективную , цветовую , яркостную и т. д. [c.7]

При перемещении частиц относительно неподвижной точки, из которой ведется наблюдение, частота рассеиваемого пылью света изменяется пропорционально скорости частиц согласно закону Допплера. В типовом устройстве допплеровский эффект для красного из- [c.111]

Существенно, что вклад каждой молекулы содержит множитель синхронизма ехр i (ki + к — з) rj. В нашей модели ki = aje, и этот множитель равен 1 при параллельных f . Однако, по-видимому, правильней учесть в законе дисперсии вклад однофотонных переходов. При этом третий момент (4) будет иметь резкий максимум при выполнении условия синхронизма к -f 2 — з 1, где I — линейный размер образца. Если мы будем измерять момент в одной точке г дальней зоны, то волновые векторы в (4) будут параллельны друг другу и направлению г, так что должен выполняться одномерный синхронизм. Легко убедиться, что при синхронизме будет подавляться эффект Допплера, за счет которого каждая частота получает поправку со — м = k vj v — скорость молекулы / ) [c.158]

В математической трактовке задачи движущегося источника имеется некоторая трудность, связанная с тем, что всякий действительный источник действует также и как препятствие. Так, в случае колокольчика, перемещаемого в воздухе, мы должны были бы потребовать решения задачи, достаточно трудной, если бы даже не было колебаний. Но решение подобной задачи, если бы даже его и можно было получить, не пролило бы особого света на закон Допплера, и мы можем поэтому упростить вопрос, идеализируя колокольчик в форме простого источника звука. [c.156]

Указатели пути. При движении в свободном пространстве достаточно знать координаты космического корабля в данный момент, направление и скорость полета, и тогда на основании закона инерции можно вычислить координаты для любого момента. Столь же проста задача, когда двигатель время от времени приводится в действие. Величина и направление ускорения или его составляющие на трех осях координат без труда могут быть определены с помощью простейших приборов. Для измерения весьма больших скоростей можно воспользоваться эффектом Допплера. Таким образом, все данные для определения конечной скорости и положения аппарата в свободном пространстве могут быть найдены для любого момента. [c.97]

До сих пор (исключая аберрацию света) мы не принимали во внимание возможное изменение законов оптических явлений, когда источники, либо наблюдатель, либо среда двиисугся друг относительно друга, т. е. мы не имели дело с оптикой движущихся сред. Начиная с середины XVII в, проводились различные наблюдения и опыты в этой области с целью выяснения свойства эфира, изучения возможных влияний движения материальной среды (например, воды в опыте Физо, Земли в опыте Майкельсона и т. д.) на скорость распространения света. Эти опыты создали основу оптики движущихся сред, на базе которой возникла специальная теория относительности. К числу таких опытов относятся эффект Допплера — смещение частот колебаний при движении источника или приемника, или же обоих одновременно друг относительно друга, явление аберрации света — отклонение луча источника при относительном движении источника и приемника, явление Физо — изменение скорости света в движущейся среде (увлечение света телом, движущимся относительно наблюдателя), опыт Майкельсона — влияние движения Земли относительно а6сол отно покоящегося эфира на скорость распространения света н т. д. [c.418]

Следует иметь в виду, что зависимость коэффициента усиления а(м) от плотности излучения и(ш) по гиперболическому закону (224.4) справедлива лишь для сравнительно простой модели среды. Из (224.4) видно, в частности, что спектральная плотность коэффициента Эйнштейна ат (и>) для всех атомов предполагается одинаковой. Если принять во внимание столкновения, движение атомов и связанный с ним эффект Допплера, немонохроматичность излучения и другие обстоятельства, то вид зависимости а(ш) от ц(со) будет иной. Однако уменьшение a(oj) с ростом п(ш) является общей 3 акономерностью. [c.778]

Здесь уместно остановиться на так называемом принципе Допплера ). Предположим, например, что источник периодического звука приближается к неподвижному наблюдателю. Число максимумов сжатия s, приходящих в одну секунду к уху наблюдателя, увеличивается и, следовательно, высота звука возрастает.. Уменьшение периода, отнесенное к периоду колебаний покоящегося источника, равно отношению скорости движения источника к скорости звука. Когда псточпик удаляется от наблюдателя, отношение становится отрицательным и высота тона понижается. Если источник движртся под углом к лучам, по которым приходит звук к наблюдателю, то существенной является только компонента скорости источника в направлении луча. Аналогичные эффекты получаются и тогда, когда источник находится в покое, а движется наблюдатель. Одним из примеров может явиться изменение высоты тона гудка паровоза, когда поезд быстро проносится мимо Станции. Но наиболее поразительные и плодотворные применения этого закона встречаются в теории излучения. [c.282]

Детонации в диапазоне до 10 Гц относят к низкочастотным, а в диапазоне 10ч-25 Гц — к высокочастотным. Первые приводят к медленным изменениям высоты звука и называются плаванием звука. Вторые приводят к. расщеплению вука, прослушиваемому как хрипы и подобны перекрестным искажениям громкоговорителей, вызываемым эффектом Допплера. Если иа ленте записан сигнал А в виде Л=Ло sin(2n.t/A,), где к — длина волны записи х— расстояние по длине ленты, и звуконоситель движется по закону x=vi + XmSInQt, где V — скорость звуконосителя, Q — круговая частота детонации, то напряжение, снимаемое головкой воспроизведения, пропорционально величине А = А sin[2n vtx sinQ t)/X]. [c.270]

Принцип изменения высоты вследствие относительного движения был впервые высказан Допплером 1) и часто называется принципом Допплера. Довольно странно, что его законность оспаривалась ПетцвалемЗ) возражения Петцваля были результатом того, что он смешал два совершенно различных случая случай, в котором имеется относительное движение источника и приемника, и случай, где находится в движении среда, между тем как источник и приемник находятся в покое, В последнем случае условия в механическом отношении такие же, как если бы среда находилась в покое, а источник и приемник имели общее движение, и поэтому, согласно принципу Допплера, никакого изменения высоты ожидать не следует. [c.155]

Пз этого соотношения следует, что если у системы есть внутренние степени свободы, то законы сохранения не определяют одпозпачпо угол под которым может происходить излучение. Если излучение происходит под углом, большим черепковского (р > (ро = ar os(таУ/с), то из (1) получаем AU < О — излучение сопровождается уменьшением внутренней энергии системы. Такой случай называется нормальным эффектом Допплера (см. рис. 2.16,6). Если же угол излучения меньше черепковского р < Ро, то система, излучая, одповремеппо увеличивает свою внутреннюю энергию. Это аномальный эффект Допплера. Разумеется, в таком случае никакого нарушения закона сохранения энергии не наблюдается. Энергия как на излучение, так и на увеличение внутренней энергии, черпается из кинетической энергии движения системы. [c.91]

Физическая интерпретация этих двух различных ти-дифракции состоит в следующем. При неизменной ие волны света на низких звуковых частотах при ой длине взаимодействия (длине акустического [ба) направление распространения падающего света ри области взаимодействия остается прямолинейным 1тическая неоднородность среды, связанная с изме-1ем показателя преломления, влияет только на фазу а, прошедшего через акустический столб. Для света 3 акустической волны в этом случае сводится к соз- ю движущейся со скоростью звука фазовой решет- периодом, равным периоду звуковой волны. Такая ация соответствует дифракции Рамана — Ната. ракция света в режиме Рамана — Ната происходит законам дифракции на обычной фазовой решетке, и 1Но этим объясняется наличие симметричных экви- антио расположенных дифракционных максимумов, готы света в дифракционных максимумах сдвинуты асио эффекту Допплера вследствие движения фазо-решетки. [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...