Приложение Г. Физические постоянные

Физические постоянные. В приложении к этому тому дана таблица приближенных значений физических постоянных и других нужных числовых величин ). [c.18]

Кинетическая энергия Луны. Чему равна кинетическая энергия Луны относительно Земли Необходимые данные приведены в таблице физических постоянных в Приложении к этому тому. [c.175]

В таблице физических постоянных, данной в приложении, вы найдете, что число нуклонов (протонов и нейтронов) в известной нам части Вселенной равно приблизительно 10 °. Масса нуклона — около lO- -t г, так что масса известной нам [c.277]

В настоящем приложении приводятся значения наиболее важных фундаментальных физических постоянных. Те из них, смысл которых достаточно очевиден, даются без пояснений, В других случаях приводится либо ссылка на соответствующие формулы основного текста книги, либо объясняется происхождение и физический смысл постоянной. Кроме того, поскольку некоторые постоянные взаимно связаны, даются формулы, в которых одни постоянные выражены через другие. [c.346]

В общем случае /г+ и tiL определяются компонентами электрической восприимчивости вещества, т. е. теми же физическими процессами, от которых зависит поляризация вещества. Для выбранного вещества и п1 зависят от приложенных внешних постоянных электрического и магнитного полей и т. д. Если разность пХ и п1 становится отличной от нуля вследствие наложения электрического поля, в общем случае имеем дело с электрооптическими эффектами. Если же разность п+ и п- определяется действием постоянного магнитного поля, то в общем случае имеем дело с магнитооптическими эффектами, которые принято разделять на продольные и поперечные в зависимости от того, совпадает ли направление силовых линий магнитного поля с направлением распространения света или является перпендикулярным к нему. В случае продольного наблюдения, если различие в показателях поглощения /с+ и к для двух циркулярных составляющих невелико, наблюдается поворот плоскости поляризации линейно-поляризованного света, называемый эффектом Фарадея или магнитооптическим вращением (МОВ). Если различие в показателях поглощения и к существенно, то наблюдается магнитный циркулярный дихроизм (МЦД). В общем случае, когда имеет место различие и в и п , и в и к , линейно-поляризованный свет становится эллиптически-поляризованным при этом МОВ соответствует угол поворота эллипса поляризации, а МЦД — изменение эллиптичности, т. е. отношения составляющих по главным осям эллипса поляризации. [c.194]

ПРИЛОЖЕНИЕ А К ГЛ. 1 СВОДКА ФИЗИЧЕСКИХ ПОСТОЯННЫХ ) [c.75]

Приложение / Астрономические и физические постоянные [1] [c.529]

Таким образом, все точки прямолинейной границы имеют постоянное перемещение, направленное в сторону начала координат. Мы можем считать такое перемещение физически возможным, если припомним, что вокруг точки приложения силы Р мы мысленно удалили часть материала, ограниченную цилиндрической поверхностью малого радиуса (рис. 53), в пределах которой уравнения теории упругости теряют силы. В действительности, конечно, произойдет пластическая деформация этого материала в силу этого можно допустить существование вдоль прямолинейной границы перемещений, определяемых формулами (70). Вертикальные перемещения на прямолинейной границе получаются из второго выражения (ж). Учитывая, что перемещение v считается положительным, если оно направлено в сторону увеличения 0, и что деформация симметрична относительно оси х, найдем вертикальные перемещения, направленные вниз, на расстоянии гот начала координат в виде [c.118]

В зависимости от конкретных условий задачи может возникнуть необходимость приводить силы, различные по своей физической природе. Это могут быть внешние силы, приложенные к звеньям механизма, силы трения, возникающие в кинематических парах, силы инерции и т. д. Можно приводить все силы, приложенные к механизму, но можно приводить только одну или несколько сил. Приводимые силы могут быть постоянными или могут зависеть от различных параметров. [c.227]

Вместо термина силы реакции можно пользоваться более ясным выражением силы геометрического происхождения . Они задаются геометрическими связями, существующими между различными частями системы, или, как в случае твердого тела, между отдельными материальными точками. Силам реакции мы противопоставляем то, что мы называли внешними силами . Вместо этого можно пользоваться более ясным термином силы физического происхождения или же сторонние силы, приложенные извне . Причина их лежит в физических воздействиях таковы, например, сила тяжести, давление пара, напряжение каната, действующее на систему извне, и т. д. Физическое происхождение этих сил проявляется в том, что в их математическом выражении содержатся особые, поддающиеся лишь опытному определению константы (постоянная тяготения, отсчитываемые по манометру или барометру деления шкалы и т. п.). Трение, о котором мы будем говорить в 14, нужно отнести частично к силам реакции, частично к сторонним силам к первым — если оно является трением покоя к последним — если оно является трением движения (в частности, трением скольжения). Трение покоя автоматически исключается принципом виртуальной работы, трение же скольжения нужно причислить к сторонним силам. Внешне это проявляется в том, что в закон трения скольжения [уравнение (14.4)] входит определяемый экспериментально коэффициент трения /. [c.75]

Импульс, соответствующий циклической координате, остается постоянным в процессе движения. Эта важная теорема имеет много физических приложений. [c.152]

Уравнения движения. В дальнейшем в этой главе мы приложим общую теорию, развитую в предыдущих двух параграфах, к углубленному изучению некоторых частных задач, соответствующих простым и физически наглядным предположениям о природе действующих сил или о материальной структуре твердого тела, закрепленного в одной из своих точек О. Прежде всего, обращаясь к твердому телу с какой угодно материальной структурой, рассмотрим движения, происходящие в том случае, когда активные силы (внешние), приложенные к твердому телу, имеют по отношению к закрепленной точке О результирующий момент, постоянно равный нулю (т. е. векторно эквивалентны одной силе, приложенной в точке О). Это обстоятельство очевидно, осуществляется для всякого твердого тела, находящегося исключительно под действием силы тяжести и закрепленного в его центре тяжести, и, в еще более частном случае, для каждого твердого тела, закрепленного в одной из его точек, на которое не действует никакая активная сила. [c.82]

В следующем разделе вначале будет показано, что задачу о теплообмене в условиях вынужденной конвекции в трубе произвольного поперечного сечения можно сформулировать на основе вариационного метода с использованием свертки. Будут рассмотрены два случая граничных условий заданная температура стенки и заданный градиент температуры на стенке. Затем этот вариационный метод будет использован для решения ряда частных задач с целью иллюстрации его приложений. В третьем разделе рассматривается простой случай течения и круглой трубе с постоянной по сечению скоростью. Хотя эта задача не имеет большого физического значения, ее точное решение известно, и его можно исиоль-зовать для сравнения с решением, полученным вариационным методом. Чтобы показать возможности настоящего вариационного метода, будут получены также точные решения системы алгебраических уравнений и упомянутой выше системы обыкновенных дифференциальных уравнений. [c.326]

Аэродинамический нагрев тел, охлаждение высокофорсированных двигателей, отвод чрезвычайно мощных тепловых потоков в ядерных реакторах, в мишенях разрядных вентилей линий дальних передач постоянного тока, использование тепла глубинных слоев земли и другие проблемы современной науки и техники необычайно расширили область практических приложений теории теплообмена и поставили перед нею ряд новых, исключительно сложных и глубоких физических задач. [c.3]

Из полученных данных следует, что при переходе системы к стационарному состоянию после мгновенного приложения массовой силы наблюдается колебательный процесс, частота которого остается примерно постоянной, в то время как амплитуда монотонно затухает. Это находится в соответствии с физическим представлением рассмотренного явления. [c.119]

Модели нагружения. Эти модели содержат схематизацию внешних нагрузок по координатам, времени, а также по воздействию внешних полей и сред. Силовые нагрузки, действующие на конструкции, можно разделить на три группы 1) объемные или массовые силы 2) поверхностные силы 3) сосредоточенные силы. Объемные нагрузки действуют на каждую частицу внутри тела. К таким нагрузкам относятся собственный вес конструкции, силы инерции, силы магнитного притяжения и т.п. Поверхностные нагрузки распределены по значительным участкам и являются результатом взаимодействия различных конструктивных элементов одного с другим или с другими физическими объектами (например, давление жидкости или газа на стенки сосуда, давление ветра на оболочку градирни и т.п.). Если силы действуют на небольшую поверхность конструкции, то их можно рассматривать как сосредоточенные нагрузки, условно приложенные в одной точке. По характеру действия нагрузки можно разделить на статические и динамические. Статическая нагрузка возрастает от нуля до своего номинального значения и остается постоянной во время эксплуатации конструкции. Переменное, или динамическое, нагружение — нагружение, изменяющееся во времени. Часто встречающимся видом переменного нагружения являются циклические нагрузки, характеризующиеся периодическим изменением значения и/или знака. Модели нагружения должны учитывать воздействие полей и сред. Наиболее существенным является воздействие температурного поля. Изменение температуры элементов конструкций вызывает температурные деформации. Если они не удовлетворяют уравнениям совместности деформаций, то в элементах конструкций возникают температурные напряжения, значения которых часто оказываются соизмеримы со значениями напряжений, возникающих от воздействия внешних сил. Кроме того, изменение температуры влияет на механические характеристики конструкционных материалов. В некоторых случаях приходится учитывать влияние нейтронного облучения, электромагнитного поля, воздействие коррозионных сред. [c.401]

Различие в физическом или фазовом состоянии полимеров обнаруживается на термокинетических кривых, отображающих изменение деформации материала пластика в результате приложения постоянной нагрузки при нагреве с постоянной скоростью. На кривых можно выделить три участка, соответствующих трем физическим состояниям (рис. 12.5, а). В области А полимер находится в твердом аморфном стеклообразном состоянии. Атомы и молекулы полимера, имеющего температуру, меньшую температуры стеклования совершают только тепловые колебательные движения около своих равновесных положений. Материалу при деформировании присущи упругие свойства. При температуре ниже температуры хрупкости полимер становится хрупким и его разрушение связано с разрывом химических связей в макромолекуле. Повышение температуры полимера выше увеличивает в нем частоту тепловых колебаний атомов, и отдельные сегменты макромолекул перемещаются, скрученные участки макромолекул выпрямляются. Макромолекулы ориентируются в направлении действия приложенного напряжения. Материал деформируется упруго. После снятия нагрузки макромолекулы под действием сил межмолекулярного взаимодействия принимают первоначаль- [c.265]

Как правило, эластомеры обладают малой теплопроводностью. В связи с этим при динамических знакопеременных режимах резиновые изделия подвергаются саморазогреву. Поскольку механические (в том числе и упругие) постоянные существенно зависят от температуры, вопросы деформации и теплопроводности требуется рассматривать совместно. Деформация реальных эластомеров зависит от скорости и времени приложения нагрузок. К этому следует добавить необходимость учитывать геометрическую и физическую нелинейность. Строго говоря, в общем случае расчет изделий из эластомеров сводится к решению задач (как [c.56]

ГОСТИ И механика разрушения. В гл. 1 содержится обзор этих методов в контексте общих краевых задач, которые могут относиться к любой из названных областей или к ним всем. Остальные главы посвящены методам граничных элементов в механике твердого тела. В гл. 2 дается обзор сведений из теории упругости, которые затем постоянно используются в остальной части книги. В гл. 3 вводится решение Фламана для линии сосредоточенных сил, действующих на границе полуплоскости, и для этого случая разрабатывается простой метод граничных элементов. Цель состоит в том, чтобы показать, как математическое решение элементарной задачи может быть преобразовано в вычислительную технику для решения более сложных проблем. В гл. 4 и 5 построены два непрямых метода граничных элементов для плоских задач. Идея прямых методов (эта терминология разъясняется в гл. 1) развивается в гл. 6 с помощью скорее физических, чем математических соображений. В гл. 7 иллюстрируются некоторые обобщения методов граничных элементов и технические приемы, позволяющие увеличить точность решения. Некоторые из этих приемов общие, а другие специально созданы для определенных классов задач. Особое внимание уделяется тому, как для решения этих задач строятся вычислительные программы. И наконец, в гл. 8 даны примеры приложений методов граничных элементов в горной геомеханике и инженерной геологии. Эти примеры подобраны таким образом, чтобы проиллюстрировать ту помощь, которую оказывает метод граничных элементов, облегчая понимание физических процессов. [c.8]

Физическая сущность поляризации диэлектриков. В то время как ток проводимости (утечки) существует все время, пока к диэлектрику приложено извне постоянное напряжение, емкостный ток возникает лишь при изменении значения приложенного напряжения. Как уже отмечалось, в участке диэлектрика с емкостью [c.26]

В Институте физической химии АН СССР для испытания образцов при постоянной нагрузке применяют специальную машину [56] схема этой машины показана на рис. 172. Преимущество этой конструкции — в возможности приложения нагрузки единовременно, т. е. мгновенно и плавно с постоянной скоростью, путем наращивания нагрузки перемещением груза по рычагу с соответствующей шкалой. [c.292]

Коэффициент пропорциональности Е, связывающ.и нормальное напряжение и продольную деформацию, на зывается модулем упругости при растяжении—сжатий материала. Этот коэффициент имеет и другие названия модуль упругости 1-го рода, модуль Юнга. Модуль упругости Е является одной из важнейших физических постоянных, характеризующих способность материала сопротивляться упругому деформированию. Чем больше эта величина, тем менее растягивается или сжимается брус при приложении одной и той же силы Р. [c.69]

Книга содержит необходимые для отождествления сведения о большинстве изнесткых спектров двухатсмных молекул и наиболее часто встречающихся трех- и многоатомных колекул, а именно длины волн кантов полос, интенсивность кантов, вид полос и условия их появления, указания на электронный переход и ссылки на соответствующие оригинальные работы. Книга содержит также некоторые практические указания по съемке и расшифровке спектров, атлас спектров наиболее часто встречающихся молекул и спектр железа. В приложении даны таблица устойчивых атомных линий и некоторые физические постоянные. Таблицами охватывается интервал длин волн от [c.5]

В конце XVIII в. главное внимание и усилия учёных-теоретиков были направлены на псследование и преодоление указанных математических трудностей (задачи небесной механики, развитие общей теории дифференциальных уравнений, вариационные принципы и т. д.). Исходные уравнения движения рассматривались в общем виде в связи с этим была распространена точка зрения о сводимости физических явлений к механическим движениям и о законченности механики как науки. Основная трудность усматривалась в интегрировании дифференциальных уравнений механики. Известное положение Лапласа гласило дайте начальные условия, и этого достаточно, чтобы предсказать всё будущее и восстановить всё прошедшее. Однако нужно заметить, что даже в рамках классической механики теоретическую проблему о составлении дифференциальных уравнений движения нельзя считать простой и уже принципиально разрешённой. Как раз задача о составлении уравнений движения, задача о действующих силах, т. е. о правых частях дифференциальных уравнений движения, является основной задачей физических исследований, причём даже в условиях возможных применений классической механики эта задача не разрешена в очень многих случаях. В тех же случаях, когда для простейших приложений существует необходимое приближённое решение, оно нуждается в постоянных уточнениях. [c.27]

В таком анализе использовались достаточно грубые приближения, наименее достоверные из которых состояли в том, что, во-первых, не учитывалось взаимодействие смежных элементарных полосок (по их общим сторонам) и, во-вторых, напряжения и деформации внутри каждой элементарной полоски длины р считались постоянными. Первое предположение сводит задачу к одномерной, так как только одна компонента Стх тензора напряжений отлична от нуля. Это физически нереально, и при этом критерий текучести тривиален возникновение состояния текучести предсказывается по достижению Ох предела текучести, найденного из опыта на одноосное растяжение, т. е. 0 = а.,, в действительности же в композиционном материале при приложении нагрузки возникает сложное (плоское или пространственное) напрях<енное состояние. [c.210]

Таким образом потенциал в точке Р можно определить как работу, выполненную силой поля, когда ее точка приложения перемещается из постоянного начального положения Рд в положение Р, по какому бы пути это перемещение ни происходило. Благодаря этому становится физически ясным, что потенциал не зависит от системы отсчета, хотя формальное его определение и было поставлено в связь с компонентами силы по осям координат мы это узке указывали при определении консервативных сил (VII, рубр. 26). [c.335]

Во введении к своей механике Генрих Герц говорит ), что принцип Гамильтона часто дает физически неверные результаты. В доказательство он приводит случай, в котором, как он сам замечает, путем простого рассуждения без расчетов можно обозреть как те движения, которые могут быть фактически совершены, так и движения, которые соответствуют принципу Гамильтона. Герц добавляет, что результат не меняется, если вместо принципа Гамильтона воспользоваться принципом наименьшего действия Мопер-тюи. Рассмотрим его пример. В этом примере дан шар, который по инерции катится без скольжения по неподвижной горизонтальной плоскости ). Согласно Герцу, здесь принципу Гамильтона будут соответствовать такие движения, которые при заданной постоянной живой силе в кратчайшее время достигают заданной цели отсюда вытекает, что переход из любого начального положения в любое конечное положение был бы возможен без приложения какой бы то ни было силы. Это заключение, которое больше относится к принципу наименьшего действия, нежели к принципу Гамильтона, получается примерно так. Если произвольно выбрать начальное и конечное положения шара, то всегда возможны переходы из первого во второе путем чистого качения ). Из всех этих переходов, каждый из которых совершается при сохранении постоянной живой силы и при одной и той же живой силе, один, определенный, потребует наименьшего времени ). Он соответствует, по мнению Герца, принципу Гамильтона и принципу наименьшего действия. Этому результату Герц противопоставляет тот факт, что в действительности, несмотря на произвол выбора начальной скорости, естественный переход из одного положения в любое другое положение при отсутствии действия сил невозможен. [c.538]

Различие в физическом или фазовом состоянии полимеров обнаруживается на термокинетических кривых, отображающих изменение деформации материала пластика в результате приложения постоянной нагрузки при нагревании с постоянной скоростью. На кривых можно вьщелигь три участка, соответствующих трем физическим состояниям (рис. 9.5, а). В области А полимер находится в твердом аморфном стеклообразном состоянии. Атомы и молекулы полимера, имеющего температуру, меньшую температуры стеклования Тс, совершают только тепловые колебательные движения около своих равновесных положений. Материалу при деформировании присущи упругие свойства. При температуре ниже температуры хрупкости (Т р) полимер становится хрупким и его разрушение связано с разрывом химических связей в макромолекуле. [c.221]

Отметим, что при суммировании ряда (6.79) для л=0 и п=1. балочное решение в формуле (6.30) следует отбросить. Физически это означает, что усилия qi, приложенные к оболочке, должны быть самоуравновешенными, т. е. давать равный нулю главный вектор и главный момент. При действии же усилий балочное решение не входит в состав перемещений и деформаций. При действии усилий (/2 балочное решение приводит к-постоянным по длине оболочки перемещениям при 5>ьо> что не соответствует физическому смыслу. [c.277]

Чтобы проиллюстрировать практические аспекты довольно абстрактного представления о производстве энтропии, обусловленном необратимостью, рассмотрим три следующих примера стационарного адиабатического потока сжимаемой жидкости из инженерной практики а) через сужающееся сопло, б) через турбину и в) через компрессор. Поскольку эти процессы являются адиабатическими, жидкость не обменивается теплом с внешней средой. Поэтому, как мы знаем из разд. 12.11, при прохождении жидкости через перечисленные устройства ее энтропия должна возрастать. Это связано с тем, что ввиду той или иной степени необратимости реальных физических процессов будет образовываться некоторая энтропия AS . Так, на рис. 12.8 во всех трех случаях Si > s. В то же время, как известно, в идеальном случае, возможном лишь в Термото-пии , эти процессы могли бы быть одновременно адиабатическими и обратимыми, так что энтропия жидкости оставалась бы постоянной. Следовательно, все три процесса были бы изэнтропическими, т. е. S2s=Si. Теперь мы кратко обсудим эти эффекты с помощью диаграмм, представленных на рис. 12.8, а также установим способ сравнения реального случая с идеальным. Для лучшего понимания диаграмм энтальпия — энтропия читателю рекомендуется вначале изучить разд. Д. 2 приложения Д, помещенного в конце настоящей главы. [c.181]

А. Тимпе ), рассмотрев несколько частных случаев, пришел к решениям X. С. Головина для изгиба части кольца парами и силами, приложенными по концам. Круглое кольцо представляет собой простейший случай многосвязной области, и общее решение для него содержит многозначные члены. Тимпе дает физическое истолкование факту многозначности решений, принимая во внимание остаточные напряжения, возникающие в результате разрезания кольца, смещения одного конца в месте разреза относительно другого и последующего соединения их тем или иным способом. Как мы уже упоминали выше (см. стр. 421), общее исследование решений двумерных задач для многосвязных контуров было проведено Дж. Мичеллом ), показавшим, что распределение напряжений в этом случае не зависит от упругих постоянных материала, если объемные силы отсутствуют, а поверхностные силы таковы, что их равнодействующая обращается в нуль на каждом контуре. Это заключение представляет большую практическую важность в тех случаях, когда исследование напряжений производится поляризационно-оптическим методом. Случай кругового диска, нагруженного в произвольной точке сосредоточенными силами, был исследован Р. Миндлином ). Автор настоящей книги изучил частный случай напряженного кругового кольца, именно сжатие его двумя равными противоположно действующими по диаметру силами ). При этом было показано, что в сечении, расположенном на некотором расстоянии от точек приложения нагрузок, достаточно точным для практических целей является даваемое элементарной теорией Винклера гиперболическое распределение напряжений. Другие примеры деформации круговых колец были изучены Л. Файлоном ) и Г. Рейсснером ). К. В. Нельсон ) в связи с задачей [c.486]

Против теории тяготения Ньютона высказались те же крупнейшие ученые — его современники, которые были его оппонентами в проблеме физических основ механики. Лейбниц отвергал эту теорию, так как считал ее вводящей недопустимое дальнодействие. Такими же соображениями руководился и Гюйгенс. В Рассуждении о причине тяжести , изданном в 16Ш г. 149 в качестве приложения к заслуженно знаменитому Трактату о свете есть исторически важное и ценное объяснение сделанного незадолго перед этим открытия французские астрономы обнаружили,. что вблизи экватора длина секундного маятника меньше, чем в Париже. Гюйгенс совершенно корректно объяснил это вращением Земли и рассчитал, что центробежная сила на экваторе составляет часть той постоянной силы на поверхности Земли, которая направлена к центру Земли и именуется силой тяжести. Но эта сила, по Гюйгенсу, не зависит от расстояния и возникает потому, что Земля окружена очень тонкой и очень быстро движущейся вокруг нее средой. Любое тело, попадающее в эту среду, подталкивается ею к Земле. Вместе с тем частицы такой сверхтонкой среды как бы содержатся между Землей и другими небесными телами и потому остаются в занимаемом ими первоначально пространстве, Это — один из вариантов декартовых вихрей. [c.149]

Этот метод был экспфиментально опробован Эль-Хаддадом и др. [267], путем прибавления постоянной длины /о к физическому размеру трещины в соответствии с выражением (149) и вывода формулы для 7-интеграла с учетом поведения малых трещин в надрезе. При оценке /-интеграла для образца с малыми трещинами, возникающими в надрезе, отдельно рассмотрены упругое нагружение и упруго-пластическое нагружение с экспоненциальным упрочнением затш оба эти случая были объединены для описания упруго-пластического повед ия материала [312]. Пpvlведeнныe выше подходы были использованы для описания экспериментальных данных распространения малых трещин в образцах с различными надрезами из двух марок сталей при нескольких уровнях приложенного напряжения. [c.198]

Акустически неограниченные среды с постоянными физическими параметрами (значения которых остаются неизменными в процессе ультразвуковой обработки) характеризуются тем, что величина входного сопротивления среды, т. е. нагрузки, приложенной к излучателю, остается постоянной Zbx = onst, и не зависит от габаритов объекта обработки. Чтобы технологический объект удовлетворял этому требованию, его размеры и величина поглощения колебательной энергии в единице объема должны быть достаточными, чтобы можно было пренебречь реакцией отраженных волн на излучатель. Для акустически неограниченной жидкой среды сопротивление излучения Zh нагруженного на эту среду излучателя является входным сопротивлением среды, определяется ее параметрами, часто- [c.210]

Энергия активации [ уравнение (8.4а) ], скорректированная на температурную зависимость модуля упругости чистых металлов при гомологических температурах вЫше т (разд. 3.4), близка к энтальпии активации объемной самодиффузии. Если внутреннее напряжение а. зависит от температуры, то энергия активации Q. отличается от энергии активации, а следовательно и от энтальпии активации объемной самоду фузки. Для алюминия [73] это показано на рис. 8.9. Энергия, кроме того, уменьшается с увеличением внутреннего напряжения а., а энергия Q растет-с увеличением эффективного напряжения а (рис. 8.9) что абсурдно. Аналогичные результаты были получены, например, и для твердых растворов Си-10 и Си- 302п [188]. Следовательно, в обсуждаемых случаях энергии Q и Q. явно представляют собой чисто феноменологические величины, которые нельзя достаточно четко интерпретировать физически. Наоборот, энергия активации, определяемая при постоянном приложенном напряжении имеет совершенно ясный мзичес-кий смысл. Это свидетельствует о том, что внутреннее напряжение, которое определяет скорость возврата, равно приложенному напряжению и что при описании ползучести, контролируемой возвратом, адекватной независимой переменной является приложенное напряжение а. [c.104]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...