Сопротивление излучению

Круглое отверстие диаметром d в экране, стоящем поперек трубы диаметром D (без учета сопротивления излучения и трения) [c.71]

Т. о., при определении G сравниваются мощности, подводимые к изотропной и рассматриваемой А., в то время как при определении КНД сравниваются излучаемые ими мощности. Излучаемую А. мощность характеризуют сопротивлением излучения R , эту величину вводят согласно (2). Сопротивление излучения — составная часть входного импеданса А. (отношения комплексных амплитуд напряжения и тока на [c.97]

Возбуждение В. м. осуществляется с помощью антенн металлич, штыря (алектрич. диполь), петли (магн. диполь), отверстия или щели (щелевая антенна). Элект-рич. диполь должен быть ориентирован по линиям поля Л нужной моды, петли должны пронизываться линиями Я, а щели прорезываться в стенках поперёк линий тока, т. е. вдоль линий Н. Эффективность возбуждения зависит также от характеристик антенны, обычно оптимальным является равенство её внутр. сопротивления сопротивлению излучения в данную моду. [c.309]

Сопротивление излучения при работе каждого из названных выше преобразователей на резонансе можно определять из выражения [c.349]

Сопротивление излучения при условии, что сторона прямоугольника меньше Xg (Xg — длина волны в воде) [c.368]

Сопротивление излучения при условии, что сторона прямоугольника более в. [c.372]

В механических системах всегда существует рассеяние энергии движения. Обычно его связывают с силами трения, зависящими от многих факторов и подчиняющимися различным законам. В меха нических колебательных системах существенное значение имеет вязкое жидкостное трение, внутреннее трение и сопротивление излучения. [c.57]

Сопротивление излучения пульсирующей сферы [c.63]

Отсюда ясно, что в области длинных волн сопротивление излучения осциллирующей сферы растет пропорционально о и 5 (для пульсирующей сферы — пропорционально и 5% [c.72]

Сравнение сопротивления излучения и [c.73]

Когда Z, = p , т. е. импеданс Z чисто активный и равен сопротивлению излучения плоской волны (на площади получим [c.88]

Получение при резонансе значения р 1)= со является результатом пренебрежения сопротивлением излучения и затуханием звука в трубе. Более точное выражение для условия резонанса найдем из равенства (5, 57), полагая [c.114]

Круглое отверстие диаметра й в экране, стоящем поперек трубы диаметра Г) (без чета сопротивления излучения и трения) [c.174]

Вычисление дает для сопротивления излучения [c.235]

Для удобства сравнения частотной зависимости сопротивлений излучения на рис. 71 нанесены безразмерные величины [c.235]

Отсюда видно, что в падающей волне наиболее сильно выражено осцилляторное движение т = 1). Интенсивность рассеянной волны определяется произведением сопротивления излучения на квадрат амплитуды скорости. Используя выражения (8,60) и (8,62) для сопротивления излучения, найдем, что полная мощность излучения для различных членов будет иметь порядок. [c.263]

Анализ выражения (9,30) показывает, что при вынужденных пульсационных колебаниях малой сферы под действием плоской волны с амплитудой давления скорость колебаний на поверхности определяется разностью сжимаемостей внешней и внутренней среды и некоторым (комплексным) сопротивлением Zl, состоящим из суммы собственного (упругого) сопротивления объема сферы Ze и сопротивления излучения Z . [c.277]

Из сравнения этого выражения с формулой (10,18) видно, что для пульсирующего цилиндра при С, 1 получается сопротивление излучения на 1 сж такое же, как и для пульсирующей полоски. [c.295]

Сопротивление излучения на единицу длины цилиндра [c.299]

Пульсирующая сфера при го<<1 имеет сопротивление излучения [c.316]

В 1922 г. Д. А. Рожанский разработал новый способ расчета сопротивления излучения антенн, получивший впоследствии название метода наведенных электродвижущих сил . Идя по этому пути, И. Г. Кляцкин обосновал теорию излучения вертикального заземленного провода (1927 г.). В дальнейшем метод наведенных электродвижущих сил был успешно применен (в 1924 г. и позже) для расчета многовибраторных коротковолновых антенн М. А. Бонч-Бруевичем, В. В. Татариновым и А. А. Пистолькорсом. [c.307]

Б тех же упрощающих лредположениях сопротивление излучения алой рамочной А. (0< ) равно Ли = =2 (Д а) 1 8ц/3с. Эти ф-лы теряют силу при когда становятся заметными эффекты запаздывания ЭЛ.-магн. возмущений, распространяющихся вдоль проводов. [c.93]

ПОЛУВОЛНОВОЙ ВИБРАТОР (полуволновой диполь) — простейшая приёмная и передающая антенна, ГЛ. обр. в области коротких волн п ультракоротких волн. Представляет собой проводящий стержень, длина к-рого близка к половине длины волны излучаемых или принимаемых колебаний. Для связи с генератором или приёмником в ср. части стержня делается разрыв, к к-рому подключается фидер. П. в. можно упрощённо рассматривать как четвертьволновый отрезок разомкнутой двухпроводной линии, проводники к-рой разделены на угол 180° (см. Линии передачи). При этом в идеальном П. в. (без потерь) ток распределён по длине по закону /(г) = /дСозлзЛ, где I — длина П. в., а /ц — ток в пучности (в месте подключения питающей линии). Эл.-магн. поле в ближней зоне П. в. распределено так, что преимуществ, излучение или приёл[ имеет место в плоскости ху (перпендикулярной оси П. в. Ог и проходящей через его центр О). Линии злек-трпч. поля располагаются в плоскостях, пересекающихся по оси Ос, а линии магн. поля образуют окружности с центрами на оси Ос, лежащие в перпендикулярных плоскостях. Диаграмма направленности П. в. представляет собой поверхность тела вращения относительно Ос и описывается в любом аксиальном сечении выражением С = соз<р, где ф — угол между плоскостью преимуществ, излучения и лучом из центра П. в. Сопротивление излучения П, в. равно — 73 Ом. Потери, связанные с проводимостью, в П. в. обычно пренебрежимо малы, так что согласованный с фидером П. в. излучает практически всю подводимую энергию. [c.31]

СОПРОТИВЛЕНИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ — активное сопротивление антенны или любого др. излучателя, поте ри мощности в к-ром эквивалентны её уносу волнами в окружающее пространство, т. е. излучению. Обычно С. и. вводят как составляющую входного сопротивления антенны 2 % при подключении последней к линии передачи с еолноеым сопротивлением 2 . Для простейшей эквивалентной схемы последовательно соединённых сопротивлений = Ле + Яц + iXi, где Яе — С. и., Яд — сопротивление омических потерь, — реактивное сопротивление, обусловленное полями в реактивных элементах антенны (ёмкостях и индуктивностях), а также в полях стоячих волн, сосредоточенных в её окрестности (иногда эту часть реактивного сопротивления называют реактансом излучения). Идеальное согласование идеального излзгчателя (Яд = 0) с идеальной линией (ImZe = 0) достигается при выполнении [c.600]

Величину рс = R называют удельным акустическим сопротивлением или сопротивлением излучения среды, поскольку для непрерывного излучения звука требуется непрерывный подвод энергии, которая тратится на передачу колебательного движения новым порциям среды. Измеряется в акустических омах (акустический ом — сопротивление, при котором сила в 1 дн вызывает скорость в 1 см1сек). [c.324]

Входное сопротивление преобразователя можно определить из эквивалентной схемы, изображенной на фиг. IX.32, где —собственная емкость пьезоэлемента, R — onpoTHBjienn электрических потерь в материале пьезоэлемента, L — индуктивность, эквивалентная массе преобразователя, l — емкость, эквивалентная гибкости преобразователя, и Rs — сопротивление излучения. [c.349]

В обмотку магнитостриктора подают ток подмагничивания и переменный ток, возбуждающий работу магнитострикционного стержня. Масса trii испытывает небольшое сопротивление излучения, которым можно пренебречь, а масса m2 — волновое сопротивление воды. [c.63]

Используя прямой метод электромеханических аналогий, по схеме рис. И.4.1,6 составим электрическую схему (рис. II.4.2,а). Имея в виду, что сопротивлением излучения в воздух можно пренебречь, эту схему легко упростить и представить, как на рис. II.4.2,б. Далее удобно перейти к эквивалентной схеме с последовательным колебательным контуром. Это сделаем рядом преобразований цепь с последовательным соединением и /сотг заменим параллельным соединением и / om [c.63]

Сопротивление излучения 0,2 -для секториального излучателя 2-го порядка можно легко вычислить, если найти выражения J)aдиaльнoй скорости [c.235]

Сопротивление излучения / oi==- = 2pitV /, что соответствует ранее полученному выражению (10,18) для пульсирующей полоски шириной 2ао при Со 1. Этот результат говорит о том, что сопротивление излучения при длинных волнах не зависит от конфигурации излучающей поверхности. Излучаемая мощность зависит в обоих случаях только от объемной скорости Xo S[Uq или S Uo) излучателя. Волновые явления, имеющие сложный характер вблизи той или иной формы пульсирующего элемента, на больших расстояниях приводят во всех случаях к одинаковой конфигурации звукового поля с равномерным распределением интенсивности по всем направлениям. [c.298]

Смотреть страницы где упоминается термин Сопротивление излучению : [c.306] [c.322] [c.93] [c.310] [c.443] [c.443] [c.106] [c.479] [c.517] [c.58] [c.200] [c.33] [c.65] [c.65] [c.67] [c.72] [c.114] [c.234] [c.236] [c.294] [c.316]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...