Некоторые частные задачи

Далеко не всегда действующие силы бывают известны. Обычно остаются неизвестными внутренние силы. Для вывода некоторых общих теорем динамики и при решении некоторых частных задач бывает удобным выделить внутренние силы уже при написании дифференциальных уравнений движения. [c.272]

Теория толстых плит, основанная на уравнениях равновесия н неразрывности изотропного тела, на которое действуют только поверхностные силы, была построена Мичеллом [59] и подробно рассмотрена Ляном (20], 299. С помощью ее были решены только некоторые частные задачи, а поэтому встала необходимость создания технических теорий расчета. Большинство этих теорий связано с учетом касательных напряжений Yz и Xz и использованием трех граничных условий Пуассона для каждого края. Укажем некоторые из этих теорий. [c.199]

ПРИМЕНЕНИЕ ОБЩИХ ТЕОРЕМ ДИНАМИКИ ДЛЯ РЕШЕНИЯ НЕКОТОРЫХ ЧАСТНЫХ ЗАДАЧ [c.175]

При необратимых процессах методы термодинамики равновесных процессов приводят только к энергетическим соотношениям (в основном в виде неравенств), характеризующим различие в работе, производимой термодинамической системой в данных условиях при обратимом и необратимом переходах из одного состояния в другое (в том случае, когда начальное и конечное состояния системы заданы) в некоторых частных задачах, например при адиабатическом процессе, удается, кроме того, вычислить и работу процесса. [c.331]

В общем случае исследования удобнее вести в переменных Эйлера, а в некоторых частных задачах может иметь преимущества метод Лагранжа. [c.36]

При решении некоторых частных задач при продолжении в 25 распределения вектора со, заданного в 25, могут оказаться очень полезными соображения симметрии. [c.279]

Произвольную нагрузку, действующую на любом элементе берега щели, можно представить как сумму четырех типов симметричных нагрузок, изображенных на рис. 173, приложенных в соответствующих точках противоположных берегов щели. Таким образом, в случае прямолинейной щели а а, у = О решение указанной выше задачи 6 (для произвольного статически эквивалентного нулю распределения внешних нагрузок по берегам щели) можно представить как соответствующую сумму решений некоторых частных задач % для таких частных распределений нагрузок, в которых нормальные и касательные [c.515]

Уравнения движения. В дальнейшем в этой главе мы приложим общую теорию, развитую в предыдущих двух параграфах, к углубленному изучению некоторых частных задач, соответствующих простым и физически наглядным предположениям о природе действующих сил или о материальной структуре твердого тела, закрепленного в одной из своих точек О. Прежде всего, обращаясь к твердому телу с какой угодно материальной структурой, рассмотрим движения, происходящие в том случае, когда активные силы (внешние), приложенные к твердому телу, имеют по отношению к закрепленной точке О результирующий момент, постоянно равный нулю (т. е. векторно эквивалентны одной силе, приложенной в точке О). Это обстоятельство очевидно, осуществляется для всякого твердого тела, находящегося исключительно под действием силы тяжести и закрепленного в его центре тяжести, и, в еще более частном случае, для каждого твердого тела, закрепленного в одной из его точек, на которое не действует никакая активная сила. [c.82]

Рассмотрим теперь применение уравнений Лагранжа к некоторым частным задачам. [c.125]

На этом примере показана интересная и важная особенность задач устойчивости. Задачи устойчивости в принципе нелинейны. Классическую постановку задачи о точках бифуркации упругого равновесия можно рассматривать как первое приближение полной нелинейной задачи. Для дальнейшего уточнения классической постановки необходимо тщательно и всесторонне изучать все нелинейные факторы, которые могут оказать влияние на окончательный результат решения. Поэтому достоверные уточнения классической постановки задач устойчивости удается сделать только для некоторых частных задач [11, 26]. [c.37]

Перечисленными выше методами можно пользоваться лишь в тех случаях, когда внешние силы являются функциями положения механизма, а не скорости или времени. Вместе с тем необходимость более точных расчетов машинных агрегатов с электроприводом, фрикционными устройствами, ротационными машинами и др. требовала создания методов исследования движения машин под действием сил, зависящих от положения, скорости и времени. Сначала ставились и приближенно решались некоторые частные задачи движения электропривода [142], процесса включения фрикционных муфт [55] и др. [c.8]

Таким образом, условия устойчивости движения механизмов подач, приводимых ШД, в общем случае могут быть получены только путем моделирования системы уравнений (12) по одной из стандартных числовых программ на ЭЦВМ или АВМ. Для решения некоторых частных задач для этой цели пригодны неравенства (18) (21), которые также дают возможность выявить области динамически неустойчивых частот с достаточной для инженерных расчетов точностью. [c.187]

Для некоторых частных задач механизации и автоматизации управления станком применяются резцедержатели с многопозиционной беззазорной фиксацией, быстросменные державки, пневматические поджимы задним центром, механизмы, автоматизирующие подвод и отвод резца, выключение станка при завершении обработки детали и т. п. К группе устройств, механизирующих некоторые циклы управления, в первую очередь относятся продольные и поперечные лимбы, ограничители длины и механизмы, автоматизирующие подвод и отвод резца. Продольные лимбы используются для установки резца на размер при подрезании уступов. Цена деления лимбов бывает от 0,1 до 1 мм. Однако обычные продольные лимбы при высоких скоростях резания дают большие погрешности применение электромеханических лимбов исключает этот недостаток. Настройка электромеханических лимбов производится по эталонам или тщательно обработанным деталям. Для успешного использования таких лимбов требуется наличие правильных базирующихся поверхностей у обрабатываемой детали. Лимбы поперечные применяются для отсчета размеров в случае работы по промерам, а также для настройки станка при работе по методу автоматического получения размеров. К попереч- [c.287]

Анализ автоколебаний следящего гидропривода, основанный на гармонической линеаризации нелинейностей, подробно рассмотрен в главе III. Поэтому здесь коротко остановимся лишь на некоторых частных задачах этого метода. [c.471]

Рассмотрим некоторые частные задачи расчета нелинейных характеристик гидросистем с использованием кривых переходных процессов, полученных экспериментально, а также синтеза элементов гидропередач. [c.128]

Рассмотрим методику решения некоторых частных задач синтеза элементов гидромеханизмов. При расчете элементарной системы насос — клапан—трубопровод — золотник могут решаться такие задачи [c.135]

Уравнения (24.3) линейны и представляют собой одну из форм уравнения С. А. Чаплыгина. Их точное решение для дозвуковых скоростей представляет большие трудности и получено только для некоторых частных задач. [c.195]

При расчете массивных тел методом конечных элементов используются зависимости для трехмерного напряженного состоя- ния. Эти зависимости являются наиболее общими, так как свободны от различных гипотез и предпосылок, характерных для некоторых частных задач (гипотезы плоских сечений для стержня, прямых нормалей для изгибаемых пластин, о нулевых напряжениях, ортогональных плоскости системы, для плоского напряженного состояния и т. п.). [c.57]

Некоторые аналитические решения задачи проектирования круглых пластин получены на основании теории предельного равновесия [133]. Известны попытки применения методов теории управления и принципа максимума Понтрягина для проектирования диска [25, 40, 66]. Эта задача решается в предположении, что материал подчиняется определенному критерию текучести при наложении ограничений на эту величину и определении оптимального управления (закона распределения толщин), отвечают,его заданным ограничениям при минимуме массы. Перечисленные методы позволяют решать некоторые частные задачи. [c.202]

Условие 0 = 0 широко используется в инженерных расчетах обработки металлов давлением (ковка, штамповка, прокатка, см. ]). Следует заметить, что против этого условия выдвигались возражения в которых подчеркивалась его необоснованность, В некоторых частных задачах, впрочем, это условие удается оправдать (см. ниже). [c.236]

Наибольшее распространение и развитие получили такие частные задачи оптимизации, как установление параметров минимальной массы конструкции при заданной нагрузке. Материал данной книги посвящен вопросам, связанным с решением некоторых частных задач, которые благодаря многолетней практике приобрели законченное выражение в простейшей форме и могут с успехом использоваться в комплексных задачах. [c.5]

Показано, что нелинейные эффекты деформации слоя и слоистых конструкций, наблюдаемые уже при малых деформациях, объясняются деформационной анизотропией резины и проявляются Через уравнения равновесия. Рассмотрены некоторые частные задачи — плоская и осесимметричная деформация, в том числе кручение слоя. Даны примеры решения краевых задач. [c.29]

Приведем также ряд результатов расчета динамических коэффициентов интенсивности напряжений в некоторых частных задачах, которые часто используются для тарировки численных решений. [c.48]

Аналогичные уравнения были независимо получены для некоторых частных задач в работах [75, 125, 199]. [c.83]

Для некоторых частных задач ракетной техники решение обратных задач динамики точки переменной массы представляет несомненный интерес. [c.116]

В то же время (И 1.5.8) является решением некоторых частных задач. Например, приняв г —а, из (III.5.8) получим формулу потенциала поля точечного источника. Как показано в [24], с помощью функции Грина для сферы сравнительно просто рассчитывается поле, создаваемое кольцевым излучателем при наличии отражающей сферы. С этой целью достаточно функцию (111.5.8) проинтегрировать по ф в пределах от О до 2я. В результате получим формулу потенциала [c.252]

Рассмотрим некоторые частные задачи о несущей способности симметрично нагруженной цилиндрической оболочки при наличии продольной силы в ней. [c.176]

В предыдущем параграфе была рассмотрена общая плоская задача о течении бингамовской среды в тонком слое между двумя поверхностями, которые могут деформироваться по заданным законам. В этом разделе рассматриваются некоторые частные задачи, решение которых следует из полученных в 5.1 общих соотношений. [c.117]

Изучение гранично-контактных задач для подобных сред, естественно, связано с новыми математическими осложнениями и в общей постановке эти задачи в литературе мало исследованы исключение составляют некоторые частные задачи (задачи о штампе и др.) которым посвящено довольно много отдельных исследований. [c.449]

Далеко не всегда действующие силы бывают известны. Обычно остаются неизвестными внутренние силы системы, приложенные к ее точкам, т. е. силы взаимодействия между точками этой системы (см. с. 167). Для вывода некоторых общих теорем динамики и при решении некоторых частных задач бывает удобным выделить внутренние силы уже при написании дифференциальных уравнений движения. Внешние силы обозначают F (от латинского слова exterior — внешний), а внутренние F (от латинского interior — внутренний). [c.189]

После осмотра третьего этажа здания, знакомства с основной теоремой статики и следующий из нее условиями равновесия различ-ffijx систем сил остается осмотреть комнаты четвертого этажа и чердака здания "Статика", где расположены отделы по решению некоторых частных задач дисциплины и обсуждаются отдельные вопросы теории. [c.23]

Конечно, дело не в том, рассматривать ли подлежащие изучению вопросы как отдельную тему или как составную часть темы Изгиб . Важно показать учащимся, что знаний, полученных ими при изучении растяжения-сжатия и прямого изгиба, достаточно для выполнения расчетов на косой изгиб и сочетание изгиба и растяжения (сжатия). Не надо создавать у учащихся впечатления, что изучаются какие-то новые теоретические вопросы просто им даются практические рекомендации по применению принципа независимости действия сил к некоторым частным задачам сопротивления материалов. Надо постараться затратить минимум времени на эти рекомендации, а большую его часть посвятить решению задач. Неоднократно пробовали в виде эксперимента, не излагая данной темы и не давая никаких разъяснений, предлагать учащимся задачи на косой изгиб и на растяжение (сжатие) с изгибом. Сильные и даже средние учащиеся справлялись с этими задачами, хотя в отдельных случаях и требовалась небольшая подсказка, например Примените принцип независимости действи я сил , или Следите при суммировании за знаками напряжений , или Попытайтесь представить, какой характер деформирования бруса соответствует каждому из внутренних силовых факторов . [c.139]

Свободная точка, находящаяся под действием консервативных сил, обладающих осевой симметрией. Иллюстрируем теперь общие рассуждения предыдущего параграфа, применяя их к некоторым частным задачам, которые в свою очередь связаны с примерами, изложенными в 8. Рассмотрим прежде всего свободную точку (масса которой равна 1), находящуюся пол действием такой консервативндЦ [c.328]

Сложнее обстоит дело с вероятностным подходом к оценке влияния внутренних параметров. Есть сфера вопросов, которые было бы неверно рассматривать без учета специфических сторон деятельности человека в длинной последовательности производственных операций, начиная от плавки металла и кончая эксплуатацией готовой конструкции. Учесть эту специфику (или пренебречь ею) в некоторых частных задачах, может быть, и удастся. Но ориентироваться на полное возобладание вероятностной концепции, даже в отдаленном будущем, было бы, по-видимому, неосновательно. [c.40]

Что в течение первых трех четвертей века на кинематику смотрели как на нанацею от всех бед, с которыми пришлось столкнуться практическому машиностроению. Но большие ожидания не оправдались были решены лишь некоторые частные задачи, а теоретические изыскания пока еш е не дали практических выходов. В то же самое время решение динамических проблем обеш ало большие прибыли немедленно, а игнорирование их грозило большими убытками. Поэтому машиноведы начали серьезно заниматься вопросами динамики и в первую очередь динамики кривошипно-ползунного механизма, механизма паровой машины, которая в те годы в качестве универсального источника энергии в нромышленности и на транспорте переживала период своей лебединой песни . [c.84]

Решению задач стационарнсй теплопроводности посвящено много работ. Эти задачи систематизированы в [Л.2-27 и 2-28]. Ниже будут рассмотрены методики решения и некоторые частные задачи (в качестве иллюстрации). [c.117]

Преимуществом дифференциальных уравнений (3.85), 3.86) является то, что они линейны и не связаны друг с другом. Как уже отмечалось, уравнение (3.85) имеет решение типа краевого эффекта. Это позволяет при исследовании некоторых частных задач приближенно полагать i/ = О и таким образом понижать общий порядок системы уравнений (3.85), (3.86) с восьми до шести. По форме записи дифференщсальные уравнения (3.83), [c.72]

В существенно трехмерной постановке МКЭ рассмотрены лишь некоторые, частные задачи для упругих и идеально упругопласти> ес-ких тел простейших конструктивных форм 13, 4, 256], задачи о внедрении штампов произвольного очертания в упругие тела [255]. В ряде работ [210, 268] предложены новые методы и подходы к решению пространственных контактных задач, построены итерационные схемы поиска зон проскальзывания и сцепления в задачах с трением [24]. [c.15]

В 1850 г. в Эдинбургском королевском обществе Максвеллом был прочитан доклад О равновесии упругих тел ( Оп the equilibrium of elasti solids ). Автор начинает в нем с критики теории малого числа упругих постоянных, ссылаясь при этом на работу Стокса ), и выводит уравнения равновесия изотропных тел, применяя две упругие постоянные. Он использует затем уравнения для рассмотрения некоторых частных задач. Большая часть их была уже решена раньше другими авторами, но никто из них до сих пор еще не уделял такого внимания опытной проверке теоретических результатов. Он останавливается на случае полого цилиндра, наружная поверхность которого неподвижна, внутренняя же поверхность приводится во вращательное движение на малый угол ой парой, момент которой равен р. . Используя уравнения равновесия в полярных координатах, он без труда показывает, что в этих условиях возникают касательные напряжения и что их величина обратно пропорциональна квадрату расстояния рассматриваемой точки от оси цилиндра. [c.323]

Нормальные координаты, имеющие столь важное значение в акустике, могут быть применены с большой выгодой в различных задачах строительной механики. Ими, например, пользуются прп нахождении лишних неизвестных в системах с лишними закреплениями или лишними стержнями i). Применяя нормальные координаты при исследовании изгиба стержней и пластинок, можно получить обш,ие выражения для изогнутой оси стержня и для изогнутой поверхности пластинки. Эти общие выражения особенно удобны для вычисления прогибов в тех случаях, когда кроме поперечных нагрузок имеются силы, действующие по оси стержня или в плоскости пластинки. Исходя из общего выражения для изогнутой оси стержня, можно дать приближенные формулы для вычисления прогибов сжатых и растянутых стержней, лежащих на упругом основании. Некоторые частные задачи этого рода подробно рассмотрены в статьях А. Фан-дер-Флита =) и Ф. Форшхеймера ). [c.180]

Вопросы, связанные с исследованием нестационарных процессов деформирования неоднородных конструкций, материалы которых проявляют реологические свойства, пока мало изучены. Здесь можно отметить несколько работ, посвященных решению некоторых частных задач. Гровер и Капур (A.S. Grover, A.D. Kapur) [388, 389] исследовали нестационарный отклик трехслойной прямоугольной пластины, подверженной воздействию импульсной нагрузки в форме полуволны синуса. Свойства вязкоупругого заполнителя учтены посредством использования механической модели, состоящей из двух упругих и двух вязких элементов. Авторами статьи [469] рассмотрено динамическое поведение симметричной трехслойной оболочки, состоящей из композитных несущих слоев и вязкоупругого заполнителя. Предусмотрена возможность воздействия на оболочку случайного равномерного давления или случайной сосредоточенной нагрузки. Решение получено методом Бубнова-Галеркина. [c.17]

При увелйчении энергии сталкивающихся частиц возникает возможность образования многих частиц в одном акте столкновения. Особенно интересны множественные процессы с участием мезонов. В этой главе мы остановимся на кинематике таких процессов. К ним в еще большей степени, чем к случаю с тремя частицами, относится замечание о невозможности чисто кинематического описания процессов. Поэтому так м е, как и в предыдущей главе, будут рассматриваться некоторые частные задачи. [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...