Сжатые тела - Определение деформаций

Н. А. Кильчевский [24], применив преобразование Лапласа, получил приближенные выражения для закона изменения контактной силы во времени Р (t) при ударе и оценил условия, при которых применима статическая зависимость силы от перемещения с учетом собственных колебаний соударяющихся тел. Для определения контактных деформаций он применил теорию Герца, а для решения задачи о колебании соударяющихся тел — теорию Тимошенко. Методом последовательных приближений он рассмотрел единичный удар и повторное соударение при поперечных ударах шара по балке. Справедливо обосновав положение, что на первом этапе (до достижения максимальной контактной силы) основное влияние на процесс удара оказывают местные деформации сжатия, а на втором (при упругом восстановлении) — колебания балки и шара, Н. А. Кильчевский предложил расчетные формулы для вычисления наибольшей силы взаимодействия между шаром и балкой, а также продолжительности контакта. Полученные громоздкие зависимости им упрощены и распространены на широкую группу контактных задач. В работе [24] при применении интегрального преобразования проведена аналогия между зависимостью контактной деформации и силой удара (предложенной Герцем) в пространстве изображений и оригиналом, т. е. [c.10]

Сжатые тела — Определение деформаций [c.261]

Определение полуосей эллипса деформации двух сжатых тел [c.575]

Как было показано мною (1948 г.), это явление можно описать,, не делая никаких предположений относительно механизма, объясняющего соотношения между напряжениями и деформациями. Если бы мы предположили, что реактивные силы или напряжения возникают вследствие изменения расстояния между материальными точками тела, а не между плоскостями, то из рис. XXI. 2 видно, что в направлении смещения не было бы никакого растяжения, а в перпендикулярном ему направлении происходило бы сжатие. В то время, как после деформации расстояние между точками на линиях ас и bd остается неизменным, расстояние между точками линий аЪ и d уменьшается. Можно показать, что при обычных выражениях для зависимостей упругости между напряжениями и деформациями все зависит от того, как определить деформацию в зависимости от этого можно получить или растяжение, или сжатие. Однако нельзя допустить, чтобы наше определение деформации приводило к противоречию с экспериментальными результатами. Поэтому в обычном функциональном представлении зависимостей напряжение — деформация имеется некоторый недостаток. Я показал, как можно исправить положение, учитывая вторые степени тензоров (1948 г.) [c.353]

Ои вывел общие уравнения равновесия для пространственной изогнутой кривой стержня в предположении больших прогибов. Он доказал далее, что если силы приложены только по концам стержня, то эти уравнения оказываются тождественными с уравнениями движения твердого тела относительно неподвижной точки. Благодаря этому стало возможным уже известные решения динамики твердого тела применить непосредственно к определению деформации тонкого стержня. Этот прием получил известность под наименованием динамической аналогии Кирхгоффа. В качестве простого примера применения этой аналогии сопоставим поперечное выпучивание сжатого стержня АВ (рис. 131, а) с колебанием математического маятника (рис. 131,6). Оба эти явления описываются одним и тем же дифференциальным уравнением, существующая же между ними связь сводится к следующему если точка М движется но кривой АВ с постоянной скоростью, так что дугу АВ она проходит за время, равное полупериоду маятника, и если М начинает удаляться от в тот момент, когда маятник находится в крайнем положении п касательная к кривой в А образует с вертикалью угол, равный тому, которым определяется крайнее положение маятника, то и при всяком [c.307]

В металле с остаточными напряжениями существуют области упругих деформаций разного знака. Упругому, т. е. обратимому, снятию макронапряжений мешают межатомные силы, связывающие разнородно деформированные участки металла в единое твердое тело. Если разрезать изделие или срезать (а также стравить) с пего поверхностный слой, то становится возможным упругое снятие макронапряжений. Например, если срезать или стравить сжатый остаточными напряжениями поверхностный слой, то растянутая остаточными напряжениями внутренняя область тела, освободившись от сдерживающего влияния поверхностных слоев, сможет теперь упруго сжаться. На измерении упругих деформаций, возникающих при разрезке изделия, снятии или стравливании с него слоев, основаны механические методы определения величины и знака остаточных напряжений (напряжения вычисляют по деформациям). [c.113]

Существуют инструменты, которые позволяют измерять средние деформации в телах обычных размеров, другие инструменты служат для определения деформаций небольших частей тела у его поверхности. Например, среднее объемное сжатие может быть измерено пьезометром удлинение небольшой части продольного волокна на поверхности стержня может быть определено экстензометром. В некоторых случаях, как, например, при испытаниях на изгиб и кручение, измеряются смещения ). [c.107]

Способность тела совершить работу может не зависеть от положения по высоте например, сжатая, растянутая или закрученная пружина обладает определенной потенциальной энергией, величина которой зависит от материала, из которого она изготовлена, диаметра проволоки, диаметра самой пружины, числа ее витков и степени деформации. Потенциальной энергией обладают также сжатые воздух, пар, газы и т. д. [c.169]

Способность тела совершить работу может не зависеть от положения по высоте например, сжатая или растянутая пружина обладает определенной потенциальной энергией, величина которой зависит от материала и диаметра проволоки, диаметра и числа витков самой пружины, а также степени деформации. [c.163]

Тело М приводится в движение силой F, действующей на конец упругого стержня (рис. 274). Положим для определенности, что стержень толкает тело. При движении на тело со стороны плоскости действует постоянная сила трения F, равная —F, так что движение происходит с постоянной скоростью V и деформация (сжатие) стержня не изменяется. [c.493]

При распространении упругой волны распространяются волна скоростей, несущая с собой кинетическую энергию, и волна деформаций, несущая с собой потенциальную энергию. Происходит перенос энергии так же, как при распространении отдельного импульса. Течение энергии в определенном направлении происходит так же, как и в случае одного импульса. Деформированные элементы стержня движутся и при этом передают свою потенциальную и кинетическую энергию следующим элементам стержня. Энергия течет по стержню с той же скоростью, с какой распространяется волна. Но, как мы видели при движении сжатого упругого тела, энергия течет в направлении движения тела наоборот, при движении растянутого тела энергия течет в направлении, противоположном движению тела. Поэтому, хотя направление движения слоев стержня дважды изменяется за период, но вместе с тем меняется и знак деформации, так что энергия все время течет в направлении +х, т. е. в направлении распространения бегущей волны. [c.680]

Как уже говорилось, с каждым из внутренних силовых факторов связан определенный вид деформации. Если в сечении возникает единственный внутренний силовой фактор — продольная сила Ы, — тело испытывает деформацию растяжения (рис. 2.9,а) или сжатия (рис.2.9,6). Если в сечении не равен нулю только один крутящий момент М , то брус работает на кручение (рис. 2.9,б). В случае, когда в сечении возникает изгибающий момент Мх Му), брус работает на изгиб. Если в сечении возникнет только изгибаю-нщй момент, деформация будет называться чистым изгибом [c.182]

Приведенное выше определение упругой деформации и, соответственно, упругого тела нуждается в уточнении. В действительности деформация сопровождается изменением температуры подобно тому, как при сжатии или растяжении газа температура его меняется. Более общее определение упругого тела будет следующее работа сил, приложенных к упругому телу, на замкнутом по деформации и температуре цикле равна нулю. Разница по сравнению с тем определением, которое было дано в 1.8, состоит в том, что в конце цикла температура должна быть той же, что в начале. Очевидно, что вязкое те то (вязкая жидкость) не подходит под это определение, силы вязкого сопротивления совершают работу, которая переходит в тепло чтобы цикл был замкнутым не только по деформациям, но и по температуре, это тепло необходимо отвести, количество отведенного тепла равно работе сил и всегда отлично от нуля. [c.66]

Таким образом, при напряженном состоянии, отличающемся от всестороннего сжатия, металлы проявляют способность приобретать остаточные деформации ). Неупругость проявляется после того как внешняя нагрузка достигнет некоторого определенного значения, зависящего от материала и вида напряженного состояния в образце. Эта способность к необратимым деформациям сохраняется у металлов и при весьма низких температурах, когда тепловые колебания атомных частиц практически отсутствуют. Отсюда следует, что металлические тела могут приобретать пластическую деформацию, внутренний механизм которой не связан с тепловым движением. Такого рода пластичность принято называть холодной или атермической. [c.726]

Неоднородность структуры стеклопластика определяет особенности деформирования даже при простых случаях нагружения по сравнению с изотропными телами. Поэтому необходимы исследования особенности работы стеклопластика при растяжении, сжатии, изгибе и других видах деформации для расчетов на прочность и определения степени влияния различных факторов на эти показатели. [c.215]

В общем случае вектор силы, приложенной к телу, имеет две составляющие— нормальную и тангенциальную, которые вызывают соответственно нормальные и касательные напряжения. Есть два способа определения напряжений можно относить нагрузки к исходному, начальному сечению и определять условные напряжения можно относить силу к фактическому сечению, изменяющемуся в процессе деформации, и определять тем самым истинные напряжения. Процесс деформации и разрушения материала в первую очередь определяется величиной и характером напряжений. Деформационные свойства принято характеризовать относительным изменением линейных размеров 6 или сечения образцов Ч углом сдвига а или относительным сдвигом Y=fg о при всестороннем сжатии — относительным изменением объема и. Если до приложения нагрузки длина и сечение цилиндрического образца соответственно /о и а после приложения нагрузки /к и Fv, то [c.14]

При сжатии слоя смазки давление р распределяется на контактной поверхности по куполообразной кривой (см. рис. ПО). Аналогично распределяется упругая деформация инструмента и обрабатываемого тела. В связи с этим смазочный слой имеет чечевицеобразную форму. В определенный момент при осадке происходит смыкание поверхностей инструмента и металла по периметру, и некоторый объем смазки 117 замыкается между поверхностями. Подробно этот вопрос рассмотрен в работе [11]. [c.164]

Под твердостью понимается способность материала сопротивляться внедрению в его поверхность твердого тела — индентора. В качестве индентора используют закаленный стальной шарик или алмазный наконечник в виде конуса или пирамиды. При вдавливании поверхностные слои материала испытывают значительную пластическую деформацию. После снятия нагрузки на поверхности остается отпечаток. Особенность происходяш ей пластической деформации состоит в том, что она протекает в небольшом объеме и вызвана действием значительных касательных напряжений, так как вблизи наконечника возникает сложное напряженное состояние, близкое к всестороннему сжатию. По этой причине пластическую деформацию испытывают не только пластичные, но хрупкие материалы Таким образом, твердость характеризует сопротивление материала пластической деформации. Такое же сопротивление оценивает и предел прочности, при определении которого возникает сосредоточенная деформация в области шейки. Поэтому для целого ряда материалов численные значения твердости и временного сопротивления пропорциональны. Отмеченная особенность, а также простота измерения позволяют считать испытания на твердость одним из наиболее распространенных видов механических испытаний. На практике широко применяют четыре метода измерения твердости. [c.52]

В то же самое время они получат перемещение и, а это вызовет упругие напряжения в соответствии с равенствами (III. 11) или (III. 20) или некоторыми другими реологическими уравнениями. Предположим, что тело является шаром радиусом Ro, центр которого закреплен тогда по условиям симметрии можно принять, что направления различных смещений и и скоростей v во всех точках проходят через центр. Каждому р соответствует некоторая вполне определенная величина е и, следовательно, некоторый вполне определенный радиус R, при котором внутреннее напряжение р, возникшее в теле благодаря деформации, уравновесит внешнее давление р. Если р приложено мгновенно, то это значит, что, пока Ro не достигнет R, равновесия не будет это вызовет появление кинетиче- Кой энергии. Когда шар будет сжат до объема V, р уравновесит р, но частицы будут двигаться по направлению к центру, так как они обладают кинетической энергией. Это вызовет увеличение р [c.62]

Конечно, выбор способа представления экспериментально найденных напряжений и деформаций произволен. Более того, каким бы ни был способ представления для сравнения конечной деформации при одноосном напряжении в условиях деформации противоположного знака, например для сравнения результатов растяжения и сжатия, нет оснований для того, чтобы экспериментально найденный отклик представлял собой нечетную функцию. Если для данного тела результаты эксперимента, интерпретированные в терминах одной системы определения напряжений и деформаций, обеспечивают нечетную функцию отклика, нельзя надеяться получить нечетную же функцию, когда напряжения и деформации представлены иначе. Все же компетентные экспериментаторы для одного и того же твердого тела обнаруживали то, что представляется неадекватным результатом, когда они получали функцию отклика нечетной при одноосном растяжении и сжатии независимо от того, определялись ли напряжения и деформации как истинные напряжения в виде функции условных деформаций, или условные напряжения в виде функций истинных деформаций, или истинные напряжения в виде функции истинных же деформаций, или, наконец, условные напряжения в виде функции условных же деформаций. Поэтому стало необходимым выполнение [c.155]

На рис. 4.203 сравниваются графики зависимостей от Е для типичных результатов, полученных при простом растяжении, простом кручении, при простом нагружении в случае совместного растяжения и кручения с отношением ст/5=0,57, при непростом нагружении (сначала — растяжение, затем, сохраняя уровень последнего, наложение на него кручения и, наоборот, сначала кручение, а затем при сохранении его уровня наложение на него растяжения). На рис. 4.204 показаны данные, относящиеся к зависимости Г от и полученные в ряде опытов с указанными видами нагружения, к которым я добавил усредненные данные моих опытов при сжатии, чтобы показать еще раз, что когда напряжения и деформации определены для недеформированного тела, функция отклика для конечных деформаций, определенная как для моно -кристалла, так и для поликристалла, оказывается полностью одинаковой при нагружении при любом сочетании двух компонентов напряжений, имеющем место в опытах Р — М (на растяжение — кручение). Приведенные выше данные Дэвиса показывали, что [c.304]

Исследуя сжатие упругих тел. Герц заинтересовался и твердостью материалов. Применявшиеся тогда методы ее измерения его не удовлетворяли ), и он ввел собственное определение твердости. Он отстаивал необходимость применять для измерения твердости такие образцы, у которых контур поверхности контакта получается в виде окружности, и чтобы этого достигнуть, он пользовался шаром определенного радиуса, вдавливая его в плоскую поверхность тела из изучаемого материала. За меру твердости он принял ту нагрузку, под которой в испытуемом материале возникала остаточная пластическая деформация. Применяя это определение в исследовании твердости стекла (остающегося упругим до мгновения разрушения), он принял в качестве меры твердости этого материала нагрузку, под которой появлялась первая трещина по контуру поверхности контакта. Метод Герца не получил признания, так как для пластичных материалов чрезвычайно трудно установить, под какой именно нагрузкой в них начинает возникать остаточная деформация ). [c.416]

Жидкости и газы по своим свойствам существенно отличаются от твердых тел. Если твердое тело при неизменных внешних условиях обладает определенными объемом и формой, то жидкое тело обладает лишь определенным объемом, не имея собственной формы, а газы не имеют ни собственного объема, ни собственной формы. Кроме того, твердое тело обладает упругостью к малой деформации любого вида, в то время как жидкости упруги только к деформации всестороннего сжатия и растяжения а газы — только к деформации всестороннего сжатия. [c.265]

Определение длительной критической нагрузки для трехмерного тела из линейного реологического материала (с ограниченными деформациями) содержится в работах А. Н. Гузя [47, 48]. Вопрос об устойчивости невозмущенной системы разысканием решений для возмущений с множителем ехр(йО сводится к вопросу о том, где располагаются корни некоторого характеристического уравнения. Если Re А < О, то система устойчива. Задачи о критической нагрузке здесь рассмотрены длй полосы при плоской деформации и для пластинки, сжатой в двух направлениях. [c.250]

Потенциальной энергией обладает и всякое тело, находящееся в состоянии упругой деформации, например растянутая, сжатая или закрученная пружина, сжатый воздух или газ и т. д. Возникающие при деформации тела, т. е. при изменении во взаимном расположении его частиц, силы упругости совершат определенную работу в процессе восстановления формы тела, когда будут устранены при- [c.301]

Эллипсоид напряжений обращается в шар и касательные напряжения по любой площадке обращаются в нуль. Переходя к условиям на поверхности (3), заключаем, что по любой площадке, совпадающей с поверхностью тела, нормальное напряжение должно быть — р, а касательное — равно нулю. Следовательно, напряженное состояние (а), которым мы задались, может быть создано в упругом теле равномерным всесторонним сжатием интенсивности р. Деформации, возникающие при этом, были рассмотрены в связи с определением объемного модуля упругости ( 18). [c.63]

С телами вращения часто приходится иметь дело в технических расчетах, но при определении напряжений и деформаций обыкновенно в таких случаях ограничиваются самыми грубыми приближенными решениями, для чего приводят задачу, при помощи различных допущений, к простейшему типу. Так, например, при расчете круглых цилиндрических брусков на растяжение и сжатие предполагают, что растягивающие или сжимающие напряжения [c.149]

Задачу оценки деформируемости следует отнести к классу задач теории разрушения. В настоящее время обще1Принят следующий механизм разрушения. Нагружение тела сопровождается перемещением, образованием и исчезновением дислокаций. Объединение некоторого числа дислокаций может привести к зарождению микротрещины. Объединение микротрещин приводит к появлению макротрещины (магистральной трещины), в результате развития которой тело разрушается. При оценке деформируемости необходимо определение деформаций, при которых образуется магистральная трещина, в зависимости от свойств материала, напряженного состояния, истории деформирования, температурно-скоростных условий. Очевидно, что такое определение на дислокационном уровне сейчас невоз-МОЖ1Н0. Известно, например, что при сжимающих напряжениях вследствие снижения потенциальных барьеров подвижность дислокаций повышается, облегчается их объединение, но вместе с тем облегчается и распад этих объединений. При этом (по сравнению с растяжением) изменяется и число дислокаций, которые, объединившись, могут привести к образованию микротрещины (оно, вероятно, возрастает), может измениться и характер этой трещины (например, вместо трещины отрыва образуется скалывающая трещина). Отсюда, как видим, даже не следует однозначный вывод о повышении пластичности при сжатии по сравнению с растяжением, [c.131]

Посмотрим, что реально происходит, если к поверхности плоского тела в начальный момент приложить постоянное давление р. Будем считать давление достаточно малым для того, чтобы деформация линейно зависела от давления, т. е. подчинялась закону Гука. Нарисуем диаграмму р, V для состояния сжатого вещества за фронтом волны. Учитывая неизотропность давления в случае слабых деформаций, будем вместо давления оперировать нормальной составляющей напряжения, действующей на площадку, параллельную поверхности фронта волны, если волна распространяется вдоль оси 2. По оси абсцисс будем откладывать удельный объем тела. При малых деформациях и давлениях состояние описывается законом Гука в форме (11.55), который, согласно определению (11.61), можно переписать в виде [c.579]

Датчики деформации используют для измерения напряжений в упругих телах. Хотя в большинстве случаев деформацию и напряжение можно считать связанными между собой законом Гука, нахождение напряжений требует обработки сигналов тепзодатчиков, расположенных на объекте по определенной системе. Необходимость этой обработки ясна хотя бы из того, что при одностороннем сжатии стержня деформация имеет три компонента, а напряжение — только один. Для обработки используют специализированные вычислительные устройства [12]. [c.228]

Прежде чем перейти к рассмотрению процессов, происходящих на металлических поверхностях трения и приводящих к изменению их начального состояния, отметим, что хрупкость и пластичность твердого тела не являются свойствами, присущими ему независимо от напряженного состояния. При одних напряженных состояниях тело может быть пластичным, а при других — полухрупким или хрупким. Так, при всестороннем равномерном растяжении пластические деформации не развиваются, и материал пребывает в хрупком состоянии. При равномерном всестороннем сжатии большинство твердых тел может воспринимать без разрушения огромные нагрузки. В случае неравномерного всестороннего сжатия в зависимости от главных напряжений тела могут находиться в пластичном, хрупком или переходном состоянии. Б. Д. Грозин показал, что при определенных условиях объемного сжатия даже такие обычно хрупкие материалы, как чугун и закаленная сталь, обладают значительной пластичностью. [c.96]

Таким образом, если по результатам испытания материала на растяжение, сжатие или кручение и измерений твердости И на различных ступенях деформирования построить тарировоч-ные графики ао—Н, то можно по распределению твердости исследуемого пластически деформированного тела установить распределение интенсивности напряжений. Интенсивность деформаций можно определить по твердости лишь в случае, если кривая течения в исследуемом процессе совпадает с кривой течения в процессе испытания, по результатам которого построен тарировочный график. Но и в этом случае точность определения интенсивности деформации невысока. Зависимость точности определения ёо по твердости от величины деформации представлена схематично на рис. 36. При малых деформациях точность низкая вследствие того, что мала деформация ёо, при больших деформациях — вследствие того, что низка упрочняемость. [c.87]

Но тем не менее это есть случай объемной деформации, аналогичной пластической деформации в стадии упрочнения, которая также не является течением Эта деформация имеется в бетоне, некоторых грунтах, пористом свинце и других материалах. Но дан е в однородных материалах, в которых наличие пор трудно заподозрить, остаточная деформация уплотнения может быть получена при очень больших давлениях. Лорд Кельвин в 1878 г. отметил, что сжатием между пуансонами, используемыми при чеканке монет, плотность золота может быть повышена от 19,258 до 19,367 г см , а плотность меди от 8,535 до 8,916 г/см . Можно связывать эту объемную пластическую деформацию с объемным пластическим сопротивлением v , определяющим предел текучести. Однако Масей (Масеу, 1954 г.) указал, что, возможно, имеется пластическая деформация без предела текучести. Это связано с тем фактом, что даже очень небольшое среднее напряжение может создать концентрацию напряжений в определенных точках тела, а следовательно, и небольшие остаточные деформации уплотнения, постепенно уве-личиваюш иеся с увеличением напряжения. Этот вид остаточных деформаций будет, однако, проявляться только при первом нагружении, поскольку, если повторное нагружение не превышает величины первого, как правило не будет появляться дальнейших ощутимых уплотнений упругие свойства таких материалов (включая металлы) улучшаются поэтому при помощи нагружения. [c.203]

Кроме исследования сложных материалов, многие из экспериментов, описанных Бриджменом, имели самостоятельную ценность. Опыты при осевой деформации в присутствии гидростатического давления, которые Карман (von Karman [1911, 11) выполнил впервые в 1911 г., Бриджмен распространил до таких уровней давления, которые позволили с успехом проверить фундаментальные гипотезы для простых твердых тел. Его эксперименты, в которых использовался дилатометр для определения изменения объема, сопровождающего большие деформации твердых тел при простом сжатии, его уникальные эксперименты по сжатию в двух направлениях в пластической области особенно значительны. Какое бы важное технологическое значение ни имел вклад Бриджмена в военную промышленность, с точки зрения фундаментальной науки его испытания представляют подробную иллюстрацию тех трудностей, которые необходимо преодолеть, прежде чем сложные твердые тела с весьма специальной предварительной термической и механической обработкой смогут быть убедительно описаны правдоподобной теорией. [c.117]

Но Герц по складу своего ума был больше естествоис. итателем, чем техником, и при том больше теоретиком, чем практиком. Он сам проделал лишь несколько опытов над стеклом одного сорта. Его более интересовало определение теоретическим путем напряжений и деформаций, возникающих вб.шзи поверхности смятия при сжатии двух тел, например, шара и плитки, или же, в общем случае, тел произвольной формы. Теоретические исследования Герца привели к точному решению ) и относятся к наиболее изящным результатам, которые когда-либо были получены в этой области. [c.219]

Созданная Герцем теория твердости дала плоды в двух направлениях, которые нужно отличать одно от другого, но которые оба весьма содействовали прогрессу науки. С одной стороны, эта теория дала обоснование для установления метода, пригодного Д1Я измерения твердости, как опргделенного свойства тела, а с другой стороны, ее результаты вышли далеко за пределы первоначально поставленной цели и лали детальные сведения о напряженном состоянии, получающемся при сжатии двух тел с криволинейной поверхностью. При этом не следует упускать из виду, что эти результаты, как и все следствия, для которых можно получить точные вьшоаы из теории упругости, остаются правильными лишь до тгх пор, пока напряжения не превосходят предела упругости ), в то время как при обычном определении твердости всегда получаются остаточные деформации, по которым собственно и судят о степени твердости. По этой-то причине и следует различать два направления в приложениях теории Герца, хотя они и тесно связаны друг с другом. [c.219]

Эти простейшие задачи на основании различных произвольных допущений относительно деформации тел были разрешены значительно ранее установления обпщх уравнений теории упругости. Сюда относятся случаи растяжения и сжатия призматических стержней, задача о всестороннем равномерном сжатии, чистый изгиб призматических стержней и пластинок и кручение круглых стержней. Все эти вопросы излагаются в элементарном курсе сопротивления материалов. Здесь мы еще раз возвращаемся к ним, чтобы на самых простых примерах показать общий ход решения задач теории упругости и выяснить общий метод определения перемещений точек упругого тела, если известно распределение напряжений. [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...