Пространство изображений

Важным требованием анализа пространства изображения является способность студента выявить метрические соотношения качественного характера между элементами формы. В графической задаче, изображенной на рис. 3.5.41, требуется определить наименьшее расстояние от плоскости а до двух объектов 1 и 2. Анализ опоры композиции, изображенной на рис 3.5.42, приводит к выявлению того факта, что объем А не касается опорной плоскости. [c.144]

Сильная удаленность объектов от оптической системы создает необходимость увеличить угловые размеры объектива. Такие оптические системы характеризуются угловым увеличением (у). Угловое увеличение системы, так же как и у одной преломляющей поверхности, определяется отношением тангенса угла в пространстве изображений под которым луч выходит из оптической системы относительно оптической оси, к тангенсу сопряженного угла (uj) в пространстве предметов (рис. 7.10) y = tg 2/tg i- [c.185]

Естественно, что в практически встречающихся задачах аналитическое решение построить, как правило, не удается и, следовательно, изложенная выше методика, на первый взгляд, не применима. Было, однако, установлено, что удовлетворительные (с точки зрения практики) результаты дает методика аппроксимации решения (напряжений, деформаций и перемещений) в наиболее интересных точках с помощью описанных выше выражений от упругих констант (степенных функций и рациональных дробей), для которых переход от пространства изображений к пространству оригиналов сводится к вычислению интегралов по времени. Фактически поступают следующим образом задают вполне определенную форму зависимости решения от параметра соо например, в случае когда на всей поверхности тела заданы перемещения, полагают [c.246]

На рпс. 58 в координатных осях трехмерного пространства изображен трехмерный объект I—2—Л—4—5—6—7—8. В зависимости от выбранных масштабов его можно считать, например, кубом. [c.16]

Здесь 2. (расстояния от изображения и объекта до линзы, точнее, до ее главных плоскостей) аналогичны г , rs. Показатели преломлений 2, 1 пространства предметов и пространства изображений следует соотнести с волновыми числами к, к. Роль фокусных расстояний голографической системы играют величины /, определяемые соотношениями [c.252]

Установленная формальная аналогия, разумеется, не случайна. Как при голографировании, так и при отображении в линзовой либо зеркальной оптической системе речь идет о преобразовании одной сферической волны (предмета) в другую, также сферическую волну (изображения). Формальный вид закона такого преобразования (линейное преобразование кривизны волновых фронтов) предопределен самой постановкой задачи и никак не связан с конкретным способом его реализации. Любой способ, голографический или линзовый, может только изменить кривизну исходного волнового фронта в определенное число раз и добавить к ней новое слагаемое ), но не более того. Анализ физического явления, призванного осуществить эту процедуру, конкретизирует физический смысл соответствующего множителя и слагаемого и их зависимость от характеристик явления и конструктивных особенностей системы. Последнее оказывается очень существенным при сравнительном рассмотрении разных способов. Как уже упоминалось, применение разных длин волн на первом и втором этапе предоставляет голографии неизмеримо более широкие возможности, чем аналогичный фактор в линзовых и зеркальных системах (различие показателей преломления в пространстве изображений и предметов, иммерсионные объективы микроскопов, см. 97), ибо можно использовать излучение с очень сильно различающимися длинами волн, например, рентгеновское и видимое (когда будет создан рентгеновский лазер). [c.253]

Показатель преломления среды в пространстве изображений п равен единице, ибо изображение расположено в воздухе п может быть и больше единицы, ибо пространство между предметом и объективом нередко заполнено каким-либо веществом (иммерсия). Хотя угол и может быть значительным, угол и очень мал, ибо ОМ OL, так что и ж sin и. Из (97.1) и (97.2) имеем [c.350]

Рис. 8.5. Пространство предметов и пространство изображений двояковыпуклой линзы

Передний фокус F—точка па оптической оси в пространстве предметов, сопряженная с бесконечно удаленной точкой, расположенной на оптической оси в пространстве изображений. [c.198]

Пространство изображений — совокупность изображений точек пространства предметов. [c.198]

Передняя главная плоскость — плоскость в пространстве предметов, сопряженная с плоскостью в пространстве изображений, для которой линейное увеличение (см. с. 199) равно 1. [c.198]

Оптическая сила системы Ф — oi ношение показателя преломления п в пространстве изображений к заднему фокус Юму расстоянию / системы [c.199]

Угловое увеличение у —увеличение в сопряженных точках на оптической оси, определяемое отношением углов параксиальных лучей с оптической осью в пространстве изображений и пространстве предметов [c.200]

При идеальном перемешивании среды, как это хорошо известно [1], распределение времени пребывания частиц в аппарате является показательным = При переходе к безразмерному времени, имеем ф(т)=е- . Для того чтобы найти моменты функции ф, перейдем в пространство изображений ф (р) = [c.288]

Зависящее от времени осевое напряжение в волокне, требующееся для определения зависящей от времени неэффективной длины б t), можно получить из упругого решения (уравнение (4)) при помощи принципа соответствия. Вязкоупругое решение в пространстве изображений, соответствующем преобразованию Лапласа, получается, если вместо упругого модуля сдвига матрицы подставить умноженное на р преобразование Лапласа от релаксационного модуля сдвига матрицы и если применить преобразование Лапласа к начальному условию в уравнении (4), представляю- [c.289]

Н. А. Кильчевский [24], применив преобразование Лапласа, получил приближенные выражения для закона изменения контактной силы во времени Р (t) при ударе и оценил условия, при которых применима статическая зависимость силы от перемещения с учетом собственных колебаний соударяющихся тел. Для определения контактных деформаций он применил теорию Герца, а для решения задачи о колебании соударяющихся тел — теорию Тимошенко. Методом последовательных приближений он рассмотрел единичный удар и повторное соударение при поперечных ударах шара по балке. Справедливо обосновав положение, что на первом этапе (до достижения максимальной контактной силы) основное влияние на процесс удара оказывают местные деформации сжатия, а на втором (при упругом восстановлении) — колебания балки и шара, Н. А. Кильчевский предложил расчетные формулы для вычисления наибольшей силы взаимодействия между шаром и балкой, а также продолжительности контакта. Полученные громоздкие зависимости им упрощены и распространены на широкую группу контактных задач. В работе [24] при применении интегрального преобразования проведена аналогия между зависимостью контактной деформации и силой удара (предложенной Герцем) в пространстве изображений и оригиналом, т. е. [c.10]

Входной зрачок (зрачок входа) — изображение апертурной диафрагмы в пространстве предметов. Выходной зрачок (зрачок выхода) — изображение апертурной диафрагмы в пространстве изображений. Апертурная диафрагма может находиться в пространстве предметов, т. е. перед оптической системой, и тогда она сама будет служить зрачком входа если она будет находиться в пространстве изображений, т. е. позади системы, то она будет служить зрачком выхода. Она определяет угол раскрытия прямолинейно ограниченного конуса, внутри которого распространяется свет угол этого конуса обычно обозначают 2н, где — апертура, причем произведение синуса и на показатель преломления среды перед оптической системой называют числовой апертурой. [c.92]

До тех пор пока мы рассматриваем достаточно малую область пространства изображений ( динамика в малом ), топологические вопросы не возникают, и мы можем предположить поэтому, что малая область имеет простую топологию внутренности евклидовой сферы соответствующей размерности. Эта книга следует в основном традициям математической физики, в которой топологические вопросы являются предметом для исследования ad ho в частных случаях. Они могут быть оставлены без внимания до тех нор, пока мы не перейдем к рассмотрению переменных действие — угол ( 98, 99). [c.209]

Задачи классификации в такой постановке являются по сути дела задачами распознавания образов [78], точнее, распознавания звуковых образов (центральная задача в этой области науки — автоматическое распознавание звуков речи) [233, 237]. Обычный подход при их решении состоит в следующем. Совокупность признаков акустического сигнала А, 2, Ап) образует так называемое изображение (и-мерный вектор), в отличие от образа, которому отвечает состояние машины или механизма, В г-мерном пространстве изображений образам соответствуют компактные области. Задача состоит в том, чтобы на основе той или иной меры сходства изображений определить эти области. Часто каждому образу ставится в соответствие эталонное изображение. Тогда исследуемое изображение сравнивается со всеми эталонами и относится к образу, чей эталон оказался ближе других в смысле выбранной меры сходства. [c.17]

В пространстве изображений — изображение точки А. Аналогично строится изображение любой точки предмета. [c.232]

Действующая или апертурная диафрагма оптической системы это — световое отверстие, ограничивающее проходящие через систему световые пучки. Для отыскания действующей диафрагмы необходимо построить изображение всех световых отверстий системы в пространстве предметов и выбрать из них то, на изображение которого опирается наименьший телесный угол с верщиной в центре предметной плоскости. Этот телесный угол называется апертурным углом оптической системы и обозначается через 2и. Изображения действующей диафрагмы в пространстве предметов и в пространстве изображений называются соответственно входным и вы,-ходным зрачками оптической системы. В выходном зрачке визуальной оптической системы помещается глаз наблюдателя. Так как диаметр диафрагмы глаза в зависимости от освещенности меняется в пределах от 2 до 8 мм, то для полного использования глаза целесообразно делать выходной зрачок таких оптических систем диаметром не менее 7—8 мм. [c.233]

Благодаря полному подобию главных плоскостей точки прохождения лучей через главные плоскости В и В, а также С и С равноудалены от оси. Точка А пересечения первого и второго лучей в пространстве изображений — изображение точки Л. Аналогично строится изображение любой точки предмета. [c.321]

С позиции оптимизации процесса формирования целостности видения было пересмотрено содержание первых занятий Так Kaj< у студентов тех1нического вуза отсутствуют навыки рисования с натуры, то было принято решение осуществлять первоначальное обучение студентов на графических моделях, выполняемых по воображению. При отсутствии в них чувственного компонента в восприятии студенту приходится самостоятельно воссоздавать изображение на бумаге, используя для этого метод от общего к частному . Геометрия как инструмент построения формы выступает здесь в наиболее явной форме. Уже на первом занятии студенту дается понимание единого проективного пространства изображения, указываются типичные ошибки в построении, анализируются работы, выполненные ранее. Обращается внимание на правильность разметки согласующихся элементов формы, на те условия, которые определяют целостность изображения. Вводится понятие (с примерами конкретной реализации) базовой формы, обобщающей основные части изображения и составляющей основу ее целостности. Уже [c.91]

Перцептивно-графический характер данной группы действий заключается в установке восприятия на проведение линий и осуществление всех построений не в плоскости, а в воображаемом пространстве изображения. Требуемая установка должна быть создана до начала построения формы, она [c.106]

Комитет совокупности объектов из двух классов называется множество плоскостей в пространстве изображений, обладающих тем свойством, что кажцый объект правильно классифицируется более чем из половины плоскости. Можно доказать, что при некоторых условиях комитет обязательно существует. [c.36]

Сферическая поверхность характеризуется также угловым увеличением. Под угловым увеличением нонимается отношение тангенса угла в пространстве изображений, под которым луч выходит (н ), к тангенсу сопряженного угла (Н ) в пространстве предметов (рис. 7.10) [c.178]

Гаусс (1841 г.) дал общую теорию оптических систем, получившую дальнейшее развитие в трудах многих математиков и физиков. Теория Гаусса есть теория идеальной оптической системы, т. е. системы, в которой сохраняется гомоцентричность пучков и изображение геометрически подобно предмету. Согласно этому определению всякой точке пространства объектов соответствует в идеальной системе точка пространства изображений эти точки носят название сопряженных. Точно так же каждой прямой или плоскости пространства объектов должна соответствовать сопряженная прямая или плоскость пространства изображений. Таким образом, теория идеальной оптической системы есть чисто геометрическая теория, устанавливающая соотношение между точками, линиями, плоскостями. [c.294]

А- В соответствует в пространстве изображений сопряженный луч 62/ 2. выходящий из системы в точке Как идет луч внутри системы, нас не интересует. Второй луч PlQl выберем вдоль главной оси. Сопряженный ему луч Q2P l будет также идти вдоль главной оси. Точка / 2 как пересечение двух лучей и ( гР , есть изображение точки, в которой пересекаются лучи и PlQl, сопряженные с С.2 2 и С 2 2- Но так как 161 PlQl, то точка, сопряженная с р2. лежит в бесконечности. Таким образом, есть фокус (второй, или задний) нашей системы. Плоскость, проходящая через фокус перпендикулярно к оси, носит название фокальной. [c.295]

Снабдим индексами 1 и 2 величины, относящиеся к двум подсистемам, причем штрихованные величины соответствуют пространству изображений, а нештрихованные — пространству объектов. В обозначениях, ясных из рис. 12.28, положение переднего фокуса Р сложной системы относительно переднего (фокуса Рх первой подсистемы определяется (формулой (см. упражнение 107) [c.300]

Зависимости (16), (17) и (21) определяют преобразование оптической системой поля излучения в пространстве предметов в произвольную область пространства изображений. Такс>й способ описания преобразующего действия оптической системы используется прежде всего в том случае, когда анализ оптического поля на выходе оптической системы с помощью анализатора изображения осуществляется в произвольной плоскости пространства изображений, в общем случае е совпадающей с плоскостью изображений, определяемой геометрическо11 оптикой. Тогда моделью оптической системы является выражение (21), а преобразования (16) и (17) осуществляются с помощью модельных представлений слоя пространства. [c.47]

Контур — это замкнутая кривая в пространстве изображений. Это — приводимый контур, если непрерывным преобразованием пространства его можно стянуть в одну точку в противном случае он неприводим. Два контура называются совместимыми, если непрерывным преобразованием можно преобразовать один в другой если этого нельзя сделать, они называются несовместимыми. [c.207]

Основная теория для консервативных систем в QP. В главах Д II—VI были введены различные пространства изображений для того, чтобы пролить свет на математическую структуру гамильтоновой динамики. Несмотря на разнообразие представлений, все они связаны между собой теорией одного типа, теорией, основанной на допущении уравнения энергии Q (х, у) = О или на гамильтониане Н q, f,p). Из этих пространств пространства QT, QTPH vlQTP лучше других подходят для обсуждения теории наиболее общего типа PH имеет несколько более узкий интерес в связи с проблемами столкновений Q — полезно в случае консервативных гамильтоновых систем (для которых Н = Н (д,р)), а также для негамильтоновой динамики. [c.333]

Мы переходим к последнему пространству изображений — 27V-MepHOMy фазовому пространству QP, в котором координатами точки являются Qp, Рр. Вероятно, пространство QP наиболее знакомо физикам в связи с использованием его в статистической механике ). [c.333]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...