Сжатие всестороннее равномерное

Для отыскания коэффициентов воспользоваться пятью опытами (осевое растяжение, осевое сжатие, чистый сдвиг, всестороннее равномерное сжатие, всестороннее равномерное растяжение.) [c.605]

Сжатие всестороннее равномерное 554 Сила 28 [c.571]

Следует подчеркнуть, что состояние материала (хрупкое или пластическое) определяется не только его свойствами, но и видом напряженного состояния, температурой и скоростью нагружения. Как показывают опыты, пластичные материалы при определенных условиях нагружения и температуре ведут себя, как хрупкие, в то же время хрупкие материалы в определенных напряженных состояниях могут вести себя, как пластичные. Так, например, при напряженных состояниях, близких к всестороннему равномерному растяжению, пластичные материалы разрушаются, как хрупкие. Такие напряженные состояния принято называть жесткими . Весьма мягкими являются напряженные состояния, близкие к всестороннему сжатию. В этих случаях хрупкие материалы могут вести себя, как пластичные. При всестороннем равномерном сжатии [c.189]

В частном случае всестороннего равномерного сжатия или растя-и< ения, т, е. при 01 = 03 = 03 = о, получаем [c.258]

Представляется очевидным, что всестороннее (равномерное) сжатие кристалла не должно приводить к появлению силы f выражение (28,7) этим свойством обладает. [c.162]

Следует отметить, что деление материалов на хрупкие и пластичные носит условный характер. Такое деление имеет смысл по отношению к стандартным методам испытаний. При простом сжатии цилиндрических образцов мрамора деформация разрушения в среднем около 0,3%, но когда испытание проводится при одновременном действии бокового давления порядка 160 МПа, то деформация в момент разрушения достигает 9%. Если бы удалось осуществить всестороннее равномерное растяжение, то мы получили бы отрыв в чистом виде. Трехосное напряженное состояние, близкое к состоянию всестороннего растяжения, приводит к хрупкому разрыву даже в том случае, когда материал является пластичным в обычных условиях испытаний. [c.65]

В частном случае всестороннего равномерного сжатия или растяжения, т.е. при ri = сг2 = стз = tr, [c.336]

Из опытов известно, что достигнуть разрушения материалов при всестороннем равномерном сжатии не удается даже при очень больших давлениях. Первая и вторая теории прочности объясняют это тем, что при всестороннем сжатии в материале не возникают растягивающие напряжения и деформации удлинения, а потому отрыв невозможен. Эти теории прочности, однако, не могут объяснить причин разрушения образца при одноосном сжатии. [c.344]

Третья теория прочности, как и первые две, объясняет, почему в случае всестороннего равномерного сжатия материал может, не разрушаясь, выдерживать большие напряжения,- Она, однако, не объясняет причины разрушения материала при всестороннем равномерном растяжении. Недостатком третьей теории является также то, что она не учитывает промежуточного главного напряжения Оз, значение которого, как показывают опыты, влияет на прочность материала. Расхождение результатов теоретических расчетов и опытных данных из-за неучета величины Стз достигает 10—15%. [c.345]

Достоинством энергетической теории является то, что она учитывает все три главные напряжения. Она, как и третья теория, объясняет высокую прочность материала при всестороннем равномерном сжатии, но не может объяснить причины разрушения материала при всестороннем равномерном растяжении. [c.346]

Эксперименты показывают, что при всестороннем равномерном сжатии материал не разрушается, как бы велики ни были сжимающие напряжения. Поэтому огибающая остается незамкнутой и не пересекает ось абсцисс при отрицательных значениях а. [c.348]

В частном случае всестороннего равномерного сжатия или растяжения, т. е. при 01=05=03=0, получаем [c.284]

Известно, что в частном случае, когда в рассматриваемом напряженном теле отсутствуют касательные напряжения (такой случай может иметь место, например, когда данное твердое тело является невесомым, причем оно подвергнуто всестороннему равномерному сжатию) эллипсоид напряжений обращается в шаровую поверхность (рис. 1-10,6). Следовательно, при отсутствии касательных напряжений (в рассматриваемом теле) значение (модуль) полного напряжения в любой точке данного тела не зависит от ориентировки площадки действия. [c.24]

Для материала с у = 0,5 в этих точках будет всестороннее равномерное сжатие. [c.231]

II. Коэффициент Лоде. Если на некоторое напряженное состояние наложить дополнительно всестороннее равномерное растяжение (сжатие), то размеры всех кругов напряжений не изменяются, но вся фигура смещается вдоль оси 0 вправо (влево). Для девиатора напряжения диаграмма Мора характеризуется определенным относительным расположением центров окружности и начала координат системы стт, которая, поскольку в девиаторе нормальные компоненты напряжений обозначаются символом s, переходит в систему st (рис. 5.31, а) сумма расстояний от центров большого и среднего кругов до начала координат равна по абсолютному значению расстоянию от центра малого круга до начала координат. [c.431]

Эта гипотеза также стоит в противоречии с некоторыми опытами по исследованию прочности пластичных материалов, Если бы она была для таких материалов верна, то образец, растягиваемый в двух или трех направлениях, был бы прочнее образца, растягиваемого линейно опыт этого не подтверждает. Не подтверждается эта гипотеза и при всестороннем равномерном сжатии. [c.135]

Критерии пластичности пористых металлов Б отличие от критериев пластичности несжимаемых тел зависят от среднего нормального напряжения и поверхности пластичности замкнуты. Протяженность поверхности пластичности вдоль линии, равнонаклоненной к осям главных напряжений, определяется пределами текучести при всестороннем равномерном растяжении и сжатии рг . Под понимают минимальное по модулю среднее нормальное сжимающее напряжение, вызывающее пластическое течение. Аналогично под понимают минимальное среднее растягивающее напряжение, вызывающее текучесть. [c.87]

Экспериментальное определение величин и с затруднительно. Однако они могут быть выражены через экспериментально определимые пределы текучести на всестороннее равномерное сжатие, чистый сдвиг, одноосное растяжение и сжатие при помощи (2.1.16). [c.88]

Величины а, Ь, с являются параметрами материала. Если с=0, тогда величины а, Ь выражаются через предел текучести при чистом сдвиге Тт и предел текучести при всестороннем равномерном сжатии р- . С1=Рт, Ь=ъ,-. [c.94]

В частном случае, когда Т — шаровой тензор, описывающий гидростатическое напряженное состояние (всестороннее равномерное сжатие) интенсивности — р, имеем [c.42]

Величины k и 1 называются соответственно модулем объемного сжатия и модулем сдвига. В дальнейшем, ссылаясь на большое число экспериментальных данных о поведении материалов при гидростатическом давлении (всестороннем равномерном сжатии), примем, что модуль объемного сжатия не зависит от инвариантов деформации его зависимость от изменения объема испытуемого образца была обнаружена в известных опытах Бриджмена только при сверхвысоких давлениях. [c.105]

Здесь нуликом показано, что величина в скобках вычисляется для значений аргументов Ik, соответствующих начальному состоянию. Тензор напряжений в этом состоянии является шаровым и представляет всестороннее равномерное растяжение или сжатие [см. (3.5.9) гл. I]. Только такое состояние может быть принято за начальное, если сохранить единственное предположение об изотропии среды, на котором основывался вывод закона состояния (2.1,9). Итак, среда, изотропная в натуральном состоянии, может сохранять изотропию в напряженном состоянии только при условии, что последнее является всесторонним равномерным растяжением или сжатием. Для начальных состояний с распределением напряжений, отличных от всестороннего равномерного сжатия или растяжения, закон состояния (2.1,5) не имеет места. Такие состояния создают анизотропию свойств среды. [c.635]

Пусть при = о на границе области 5 возникает скачок нормального смещения, соответствующий мгновенному нагреванию шайбы S до температуры Tq, если шайба до нагревания была вставлена без натяга (температура остальной части тела равна нулю при / = 0). В результате при О в теле вне области S возникнут растягивающие напряжения, которые могут привести к образованию трещины. Напряжения в шайбе будут сжимающими. При t = О напряжения во всем теле в этом случае, очевидно, будут стремиться к нулю. При t — О напряжения будут наибольшими, причем в шайбе реализуется состояние всестороннего равномерного сжатия [c.110]

Теорема. Если вращение и деформация сдвигов равны пулю, го сжатие вещества является всесторонне равномерным и гхх — [c.21]

Всестороннее равномерное растяжение (сжатие). Пусть напряженное состояние в каждой точке тела определяется компонентами [c.52]

Огибающая AB DE семейства предельных кругов ограничивает область прочности (рис. 173). Точка С соответствует всестороннему равномерному растяжению. Так как при равномерном всестороннем сжатии материал способен, не разрушаясь, выдержать очень большие напряжения, то огибающая слева остается незамкнутой. [c.187]

Прежде чем перейти к рассмотрению изменений, происходящих в поверхностном слое металла при фрикционном взаимодействии, отметим, что хрупкость и Г1ластичность твердого тела не являются свойствами, присущими ему независимо от напряженного состояния. При одних напряженных состояниях, определяемых совокупностью внешних механических воздействий, тело может быть пластичным, а при других - хрупким. При всестороннем равномерном растяжении материал становится хрупким, так как пластические деформации в нем не развиваются. В случае неравномерного всестороннего сжатия в зависи- [c.83]

В последнее время в связи с необ.ходимостью получения более крупных заготовок (для вытяжки труб, листов большого размера и других изделий) разработан процесс спекания при более низкой температуре (1600—1700°С). При применении этого метода заготовки крупного размера (15—100 кГ) получают методом гидростатического прессования, который позволяет благодаря всестороннему сжатию обеспечить равномерность пропрессовки и дает возможность получить изделия любой формы. Метод заключается в прессовании порошка, заключенного в резиновую оболочку, под высоким давлением в стальной камере, заполненной жидкостью. [c.459]

Всестороннее равномерное растяжение (сжатие) — напряжённо-деформированное состояние, возникающее в теле под всесторонним равномерным давлением Р. При этом во всех точках тела все направления будут главные, а сами напряжения равны Р. и. В. Kennen. [c.297]

При с>0 эллипсоид сдвинут по гидростатической оси в сторону отрицательных стд. В этом случае при сто>-с согласно ассоциированному закону течения имеет место разрыхление. При сто=-с на экваторе эллипсоида скорость объемной Деформации равна нулю. Следовательно, случай с>0 реализуется в телах, разрыхляющихся при чисто сдвиговых напряжениях. В уплотняемых телах, имеющих одинаковые пределы текучести при всестороннем равномерном растяжении и сжатии, с=0. Поскольку величина с равна тому минимальному среднему давлению, при котором начинается уплотнение, то ее называют предедом уплотнения. [c.87]

Прежде чем перейти к рассмотрению процессов, происходящих на металлических поверхностях трения и приводящих к изменению их начального состояния, отметим, что хрупкость и пластичность твердого тела не являются свойствами, присущими ему независимо от напряженного состояния. При одних напряженных состояниях тело может быть пластичным, а при других — полухрупким или хрупким. Так, при всестороннем равномерном растяжении пластические деформации не развиваются, и материал пребывает в хрупком состоянии. При равномерном всестороннем сжатии большинство твердых тел может воспринимать без разрушения огромные нагрузки. В случае неравномерного всестороннего сжатия в зависимости от главных напряжений тела могут находиться в пластичном, хрупком или переходном состоянии. Б. Д. Грозин показал, что при определенных условиях объемного сжатия даже такие обычно хрупкие материалы, как чугун и закаленная сталь, обладают значительной пластичностью. [c.96]

Некоторые соотношения математической модели неупругого деформирования поликристалла существенно упрощаются, если он состоит из однородных зерен с кубической кристаллической решеткой. Такие зерна изотропны по отношению к тепловому расширению и всестороннему равномерному растяжению или сжатию. Поэтому в (2.63)—(2.65) AeiP = О, а в (2.69) и (2.71) соответственно и Кроме того, = врбр = [c.103]

Сделанные упрощения не справедливы для многофазного сплава типа механической смеси, состоящего из разнородных кристаллических зерен с кубической решеткой или из разнородных упругоизотропных зерен, имеющих различные упругие характеристики. Несмотря на то, что в таком поликристалле каждое зерно в отдельности изотропно по отношению к тепловому расширению и всестороннему равномерному растяжению или сжатию, модули всестороннего сжатия поликристалла и отдельных зерен различны, а избыточная температурная деформация зерен Лей =7 О. Поэтому в (2.69)—(2.72) не удается перейти от тензорных компонентов напряжений и деформаций к девнаторным компонентам, т. е. на неупругое деформирование таких поликристаллов в общем случае должны повлиять и гидростатическая составляющая тензора осредненных напряжений, и даже однородное по объему изменение температуры. Влияние этих факторов не учитывается в распространенных феноменологических теориях неупругого деформирования материала (см. 1.5). [c.104]

Как известно, на устойчивость тонких оболочек и их закрити-ческое поведение решающее влияние оказывают начальные неправильности геометрической формы и несовершенство способов закрепления. Начальные неправильности тонкостенных конструкций обусловлены в основном технологическими причинами и имеют, как правило, случайный характер. В общем случае отклонения от идеальной формы представляют собой пространственные случайные поля. Функции, характеризующие поведение конструкций при нагружении, также являются случайными. Таким образом, при изучении потери устойчивости и закритического деформирования тонкостенных конструкций необходима стохастическая постановка задач. При этом в исходных уравнениях должны учитываться геометрические нелинейности тонкостенных элементов, приобретающие существенное значение после потери устойчивости. Рассмотрим в качестве примера задачу о закритических деформациях неидеальной сферической оболочки при всестороннем равномерном сжатии. Для описания деформированной поверхности воспользуемся нелинейными уравнениями теории оболочек типа Маргерра—Власова [c.197]

В случае всесторонне равномерного сжатия инварианты тензщ>а деформаций выражаются через е [c.21]

Некоторые читатели могут подумать, что это отступление неуместно, однако все описанное выше означает, что формулировки,, которые были даны и которые будут даны в дальнейшем относительно свойств материалов, никогда не бывают абсолютно верными. Они всегда являются предварительными и подлежат либо расширению, либо ограничению. Если читатель будет иметь это в виду, в дальнейшем можно будет не добавлять при каждом количественном утверждении оговорку, что она приближенна . Следовательно будем считать само собой разумеюш имся, что имеются материалы, которые в целом под действием всестороннего равномерного сжатия или растяжения являются упругими и только упругими, и выясним , каковы законы такой упругости. [c.57]

В целом реология приняла единый подход, концентрируя свое внимание на исследовании сдвиговых деформаций и отождествляя течение со сдвигом, развиваюш имся во времеш . Эта точка зрения является слишком узкой. Более детальные наблюдения показали, что хотя различные реологические свойства более очевидны при сдвиге, они также имеют место и при объемной деформации. Это обстоятельство уже вынудило сделать оговорки. В параграфе 9 главы XI остаточная деформация уплотнения определена как вид остаточной деформации, который будет проявляться и при всестороннем равномерном давлении и поэтому будет явлением объемной пластичности и объемной прочности. Генки (1924 г.), представления которого о пластическом течении здесь приняты и объяснены в главе VI, выразил свою точку зрения так Ясно, что гидростатическое сжатие или растяжение не может оказывать влияния на пластическое течение. Если в экспериментах обнаруживается такой эффект, он должен быть отнесен за счет возмущений, производимых невидимыми явлениями разрушения . Утверждение, сделанное во втором предложении, относится к материалам, имеющим полости или поры, и которые могут локально разрушаться вблизи них, где происходит концентрация напряжений. Но второе предло жение противоречит в некоторой степени первому. Верно, что остаточная деформация уплотнения не есть случай пластического течения, так как они появляются практически одновременно с нагрузкой. [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...