Давление состояния

Работоспособность конструктивных элементов оборудования представляет собой очень широкое и комплексное понятие, охватывающее возможность выполнять свои рабочие функции без разрушений и аварий в течение длительного, но определенного и ограниченного времени. При этом должна быть обеспечена безопасность и надежность эксплуатации, соответствующая объектам такого ответственного назначения, как сосуды и аппараты, работающие под внутренним давлением. При оценке работоспособности конструктивных элементов аппаратов необходимо опираться на данные о реальной их дефектности и данные о реальных механических характеристиках металла с учетом эффектов старения. Диагностическое оборудование должно давать возможность производить измерения всех основных параметров повреждаемости, определяющих работоспособность элементов. Необходимо иметь методы, позволяющие оценивать работоспособность по данным о дефектах, свойствах металла в процессе эксплуатации, параметрах нагруженности с учетом перепадов давления, состояния коррозионной защиты и др. [c.277]

Для условий кипения насыщенной жидкости в большом объеме при свободной конвекции значения критических нагрузок зависят от рода кипящей жидкости, давления, состояния поверхности, условий ее смачивания, наличия в жидкости примесей и поверхностно-активных добавок. [c.323]

Компрессор сжимает воздух до повышенного давления, которому на рис. 2-20 соответствует точка Ь . Изобарный процесс Ь—с, протекающий в регенераторе и в камере сгорания, заменяется процессом Ь —с, а процесс с—й в идеальном диффузоре-генераторе — процессом с — 1, расположенным в области повышенных давлений. Состояние продуктов сгорания после регенератора будет определяться точкой . Далее газы будут охлаждаться в высоконапорном котле-утилизаторе, совершая процесс g —Ь". За счет тепла, отведенного от газов, будет генерироваться и перегреваться пар (процесс п—к —х ). В точке Ь" газы будут иметь температуру, допускаемую газовой турбиной. Расширившись в газовой турбине (процесс Ь"—а") до атмосферного давления, газы отдадут тепло в водяном экономайзере и нагреют воду до точки кипения (процесс р —п). В итоге, по существу, будет иметь место комбинация из следующих трех циклов цикла МГД (контур Ь—Ь —с —д —Ь), цикла ГТУ (контур а—Ь—Ь"—а"—а) и парового цикла (контур р —п—к —х —г —р ). [c.62]

На рис. 6-4 представлен график теплосодержания продуктов сгорания 1 кг ставропольского газа при коэффициенте избытка воздуха а = 1,1. При атмосферном давлении состояние насыщения наступает в точке а, в которой температура газов равна 58° С. Следовательно, даже при исчезающе малом температурном напоре нельзя за счет конденсации водяных паров нагреть воду выше этого предела. Легко убедиться в том, что в этом предельном случае нельзя также охладить отходящие газы до 0° С. [c.149]

Величину деформации относят к числу косвенных факторов внешнего трения. Однако влияние этого фактора может быть значительным, поскольку от величины обжатия зависят контактные давления, состояние поверхности обрабатываемого тела, толщина разделительного смазочного слоя и другие условия, важные с точки зрения формирования сил трения. [c.27]

Основные преимущества метода поверхностной активации перед другими методами измерения величины износа деталей машин — высокая чувствительность, быстрота измерений, возможность измерений без остановки н разборки машины (узла), независимость свойств радиоактивных изотопов от температуры, давления, состояния поверхности и других параметров. [c.274]

Адсорбирующая способность обрабатываемой поверхности зависит от температуры, давления, состояния поверхности, природы металла и диффундирующего элемента и других факторов. [c.276]

При наличии только внутреннего давления состояние пластичности возникает, прежде всего, на внутренней поверхности полой сферы, и с увеличением давления граница пластического состояния перемещается к внешней поверхности. [c.184]

КОГО давления состоянии [c.378]

На рис. 13 изображено несколько изотерм только что описанного вида для разных значений температуры (линии а, Ь, с и ё). Из рисунка видно, что длина горизонтального участка изотерм, т. е. интервал объема, при котором жидкость и пар могут при данной температуре находиться в равновесии, уменьшается с повышением температуры до тех пор, пока интервал не сделается бесконечно малым, т. е. до точки перегиба. Изотерма, содержащая точку перегиба, называется критической изотермой, а соответствующая ей температура — критической температурой. Объем и давление точки перегиба, в которой горизонтальная касательная, называются критическим объемом и критическим давлением. Состояние, соответствующее называется критическим состоянием или критической точкой системы. [c.61]

При некотором давлении состояние начала кипения воды изобразится точкой б, характеризующейся температурой кипения [c.88]

Температура кипения жидкости и удельный объем кипящей жидкости V зависят от давления, под которым происходит кипение, и они тем больше, чем выше давление. Состояние кипящей жидкости изобразится на рис. 1.22 точкой /, а изобарный процесс подогрева жидкости от температуры 0 С до точки кипения при постоянном давлении р — линией 0—1. [c.64]

Изотерма Ti с более низкой температурой, чем изотерма Гг, перешла своей частью, соответствующей перегретой жидкости, за ось OV, т. е. расположилась в области отрицательных давлений. Состояния жидкости, имеющей отрицательное давление, являются метаста-бильными. Из опыта можно убедиться в существовании отрицательного давления в жидкости. Если, например, сосуд в виде трубы, наполненный водой без наличия в нем свободного от воды пространства, растягивать, то можно получить отрицательные давления воды, равные по величине десяткам атмосфер. [c.37]

Удельный объем влажного пара. При данном давлении состояние влажного пара изображается точками в, расположенными между нижней и верхней пограничными кривыми (см. фиг. 9. 1). Эти точки в отличаются между собой различными соотношениями пара и воды. Точки в, лежащие на нижней пограничной кривой, выражают количество сухого насыщенного пара (х=0), а точки в, лежащие на верхней пограничной кривой, выражают количество этого пара (л =1). Количество сухого насыщенного пара в какой-либо промежуточной точке в между пограничными кривыми равно X, а количество воды 1 —х. [c.217]

Требования к захватным органам зависят от основных характеристик штучных грузов формы, массы, размеров, температуры, чувствительности к давлению, состояния поверхности. [c.14]

Опыты показывают, что для условий кипения насыщенной жидкости в большом объеме значения критических нагрузок зависят от рода кипящей жидкости, давления, состояния поверхности и условий ее смачивания, наличия в жидкости примесей и поверхностно активных добавок. Определенное влияние оказывает также ускорение поля массовых сил (поля тяжести). [c.315]

Не допускается совместная прокладка или пересечение кабелей с тяговыми тросами, ацетиленовыми, кислородными, бензиновыми и другими шлангами и трубопроводами, находящимися под давлением. Состояние оболочки переносных электрических кабелей следует проверять ежедневно. Оболочка кабеля не должна иметь каких-либо повреждений. Следует оберегать кабель от загрязнения маслом и другими веществами, 13 195 [c.195]

При длительной выдержке под закалку уменьшается количество дислокаций и может увеличиться размер зерна. Это несколько снижает эффективность упрочнения при закалке. Кроме того, общий высокий уровень прочностных свойств сплавов в литом под давлением состоянии не позволит получить упрочняющий эффект. Это подтверждается исследованиями, проведенными на сплаве Мл5, отлитом различными методами (табл. 45). При литье в песчаную форму эффект упрочнения [c.129]

Во время опытных поездок в динамометрическом вагоне в поездном журнале отмечают следующее время отправления, прибытия и проследования по раздельным пунктам, температуру наружного воздуха, атмосферное давление, состояние, погоды, наличие осадков, [c.278]

В условиях постоянного (атмосферного) давления состояние сплавов зависит от двух величин —концентрации и температу ры. Эта зависимость может быть изображена графически в к0 ординатах концентрация — температура. Такие диаграммы отражают превращения, происходящие в сплавах в зависимости от изменения концентраций компонентов и температур. Для лю-бых концентраций превращения в сплаве при температурных изменениях можно рассматривать как при нагреве, так и при охлаждении сплава. [c.16]

Гидростатическое давление. Состояние жидкости, при котором она неподвижна относительно Земли, называется абсолютным покоем жидкости. Состояние, при котором частицы жидкости неподвижны относительно друг друга и стенок сосуда, в котором жидкость перемещается относительно Земли, называется относительным покоем жидкости. [c.14]

Система уравнений (1-1.2) и (1-1.3) неполная, поскольку четыре неизвестных (плотность, давление, скорость и напряжение) не могут быть определены из двух уравнений. Таким образом, необходимо привлечь уравнения, описывающие физическое поведение материала, т. е. реологическое и термодинамическое уравнения состояния. Последнее можно взять в упрощенной форме (уравнение (1-1.1)). [c.13]

Следует заметить, что классическая гидромеханика имеет дело с ситуацией, когда реологическое уравнение состояния сводится просто к утверждению, что напряженное состояние всегда изотропно, т. е. плотность определяется величиной давления. В классической механике ньютоновских жидкостей рассматривается ситуация, когда реологическое уравнение состояния имеет вид [c.13]

I) Полное напряжение, включающее изотропное давление, может рассматриваться как единственная тензорная переменная. Реологическое уравнение состояния определяет полное напряжение с точностью до произвольного аддитивного изотропного тензора. Скаляр, на который умножается единичный тензор для получения этого изотропного тензора, является в этом случае скалярной переменной, вводимой вместо давления. Это будет разъяснено далее в разд. 1-8. [c.14]

Если снять ограничение о постоянной плотности, то термодинамическое уравнение состояния примет вид соотношения между плотностью, давлением и температурой. Появление температурной переменной требует, чтобы одновременно решалось и уравнение баланса энергии (первый закон термодинамики), которое в свою очередь вводит две новые переменные — тепловой поток и внутреннюю энергию. Закон Фурье (связывающий тепловой поток с распределением температуры) и энергетическое уравнение состояния замыкают систему уравнений, приведенную в табл. 1-2. [c.14]

Физический смысл понятия давления для жидкостей постоянной плотности нуждается в разъяснении. Действительно, давление как некий скаляр, фигурирующий в уравнениях (1-7.10) и (1-7.13), не может быть просто отождествлен с термодинамическим давлением (т. е. с независимой переменной, входящей в термодинамическое уравнение состояния), если плотность представляет собой величину, не зависящую от давления. Фактически для жидкостей с постоянной плотностью термодинамическое давление — величина неопределимая, поскольку термодинамическое уравнение состояния не может быть разрешено относительно давления ). [c.46]

Термодинамическое давление можно определить прп помоши энергетического уравнения состояния как частную производную внутренней энергии по удельному объему, взятую с обратным знаком. Частное дифференцирование энергии предполагает, что все остальные независимые переменные, среди которых находятся и кинематические переменные, описывающие деформацию, остаются постоянными. Это вносит некоторую внутренне при- [c.46]

Шкала значений парциальных давлений водяного пара находится на вертикальной оси с правой стороны диаграммы (см. рис. 15.2). Линия парциальных давлений водяного пара представляет собой геометрическое место точек пересечения вертикальных прямых, опущенных из точек пересечения изотерм, н кривой ф = = 1 с горизонтальными прямыми р = onst. На рис. 15.2 показано построение точек А, В, С, принадлежащих линш парциальных давлений. Из рисунка видно, что для определения парциального давления водяного пара р в воздухе, состоят-е которого отвечает, например, точке D, необходимо из этой точки опустить перпендикуляр до пересечения с линией парциальных давлений (точка А) н снести горизонтально эту точку на шкалу давлений. Парциальное давление рщ и будет искомое давление состояния D. Аналогично определяют парциальное давление насыщенного воздуха состояния 2 (построение показано стрелками), [c.151]

При заданном составе Х при любой температуре между критической температурой (точка С на рис. 22-8) и максимумом температуры конденсации (точка t) может быть наблюдаемо явление, называемое ретроградной конденсацией. Рассмотрим точку R на рис. 22-9. Изотерма, соответствующая температуре в R, обозначена R R" на рис. 22-8 и лежит между критической температурой и максимальной температурой конденсации для смеси состава Х. Из рис. 22-8 и 22-9 видно, что точка R соответствует двум состояниям насыщенного пара— одно R при давлении pi и другое R" при давлении рн. При давлении ро, промежуточном между р и рн, точка R лежит внутри линии состояний насыщения (рис. 22-9) и поэтому соответствует двухфазному состоянию. Отсюда следует, что если насыщенный пар в состоянии R (рис. 22-8) изотермически сжимается, то будет происходить некоторая конденсация, но если он сжимается еще далее, то жидкость йудет испаряться. Образование жидкости при подобных обстоятельствах называется ретроградной конденсацией. Аналогичный эффект может быть наблюдаем при нагревании или охлаждении смеси состава Xi при давлении, промежуточном между давлениями состояний С и Ср. [c.215]

При контакте жидкости с твердым телом на форму ее поверхности существенно влияют явления гaчивaния, обусловленные взаимодействием молекул жидкости н тела. Смачивание означает, что жидкость сильнее взаимодействует с поверхностью сосуда, чем находящийся над ней газ или другая жидкость. Силы притяжения, действующие между молекулами твердого тела и жидкости, заставляют подниматься ее по стенке сосуда, создавая отрицательное давление в каждой точке искривленной поверхности. Если сближать плоские стенки сосуда для перекрытия зон искривления, то образуется вогр[утый мениск, под которым в жидкости создается отрицательное давление. Состояние равновесия описывается формулой Жю-рена [c.16]

В отсутствие внешнего давления состояние устойчивого равновесия, реализующееся в кристалле, очевидно, будет отвечать точке минимума функции U r) при г = Го ( дно потенциальной ямы ). Отсюда dUldr) ==0 и [c.35]

Проверка состояния плунжерных пар и нагнетательных клапанов топливного насоса высокого давления. Состояние плунжерных пар и нагнетательных клапанов определяют с помощью специального прибора (рис. 97), состоящего из манометра 4, топливопровода высокога [c.131]

Если скорость равна нулю, то соответствуюш ее давление называется изэнтропическим давлением торможения или полным давлением. Состояние с нулевой скоростью называется изэнтропи-чески заторможенным состоянием, а состояние при М = 1 называется исходным состоянием. При одинаковых значениях энтропии и температуры торможения эти состояния также будут одинаковыми. Если ноток газа замедляется до нулевой скорости, то конечное давление в случае необратимого торможения будет меньше давления изэнтропического торможения, однако конечная температура как в случае обратимого, так и в случае необратимого торможения будет равна температуре адиабатического торможения. [c.36]

Переход Не- в метастабнльпое 2 Si состояние вы-зыпаетси слабым электрич. разрядом в газо нрн низком давлении. Состояние 2 > ] метастабильно в силу запрета на из- t лучат, переход 2 i i — l S (рис. 8). [c.162]

Посмотрим, что реально происходит, если к поверхности плоского тела в начальный момент приложить постоянное давление р. Будем считать давление достаточно малым для того, чтобы деформация линейно зависела от давления, т. е. подчинялась закону Гука. Нарисуем диаграмму р, V для состояния сжатого вещества за фронтом волны. Учитывая неизотропность давления в случае слабых деформаций, будем вместо давления оперировать нормальной составляющей напряжения, действующей на площадку, параллельную поверхности фронта волны, если волна распространяется вдоль оси 2. По оси абсцисс будем откладывать удельный объем тела. При малых деформациях и давлениях состояние описывается законом Гука в форме (11.55), который, согласно определению (11.61), можно переписать в виде [c.579]

Рис.. 64. Департамент торговли Соединенных Штатов передает бюллетени погоды по буквопечатающему телеграфному аппарату телетайп с обпшрной сети станций, охватывающей всю страну. Эти бюллетени составляются в следующем стандартизованном порядке потолок, состояние неба, видимость, погода, степень помутнения атмосферы, температура, точка росы, направление ветра, скорость ветра, характер порывов ветра, барометрическое давление, состояние барического поля и примечания.

При работе на оборудовании с гидроприводом важно в начале смены проверить наличие высокого давления, состояние трубопроводов и уплотнении. В процессе работы необходимо следить за состоянием всей гидросистемы, так как вырвавшаяся струя жадкости высокого давления может причинить человеку увечье. [c.181]

В общем случае величины составляюншх сил и моментов их зависят от тела (форма, величина, ориентация в потоке и т. д.), среды (плотность, давление, состояние среды и т. д.) и движения (величина скорости). В упрощенном виде величины сил и моментов воздействия среды на тело представляются только в виде зависимости от плотности среды, размеров тела и скорости движения. Во многих случаях шероховатость поверхности тела существенно влияет на характер обтекания тела потоком и на величину этих сил. [c.37]

На надежность гидравлических приводов при эксплуатации оказывают влияние различные факторы особенности конструктивного исполнения (степень резервирования, возможность регулирования, удобство обслуживания и др.), режимы работы (частота включений, мощность, рабочее давление), состояние окружающей среды (температура, загрязненность, влажность), состояние рабочей жидкости, организационно-эксплуатационные условия, в том числе принятая стратегия технического обслуяшвания и [c.344]

Вторая группа уравнений представляет запись определенных физических законов, описывающих поведение конкретных материалов. Вид этих уравнений зависит от класса рассматриваемых материалов значения параметров, появляющихся в уравнениях, зависят от конкретного материала. Имеются в основном четыре уравнения этой группы. В недавнем весьма общем подходе Коле-мана [1—3]рассматриваются уравнения, в точности определяющие следующие четыре зависимые переменные внутреннюю энергию, энтропию, напряжение и тепловой поток. Этот подход будет обсуждаться в гл. 4. На данном этапе мы предпочитаем значительно менее строгий подход, в котором используются понятия, взятые из классической термодинамики. При таком упрощенном подходе по-прежнему используютсячетыреуравнения, описывающие поведение рассматриваемых материалов термодинамическое уравнение состояния, которое представляет собой соотношение между плотностью, давлением и температурой реологическое уравнение состояния, связывающее внутренние напряжения с кинематическими переменными уравнение для теплового потока, связывающее тепловой поток с распределением температуры уравнение, связывающее внутреннюю энергию с существенными независимы- [c.11]

Необходимо обсудить роль динамического уравнения по отношению как к а, так ъкр. Предположим, что поле скорости определено и известно реологическое уравнение состояния для данной жидкости. Если это реологическое уравнение принадлежит к тину уравнений с девиаторным тензором напряжений, то т вычисляется на основании известной кинематики и далее из динамического уравнения (уравнение (1-7.13)) определяется Vp. Следовательно, поле давлений вычисляется с точностью до произвольной аддитивной постоянной. Если же, как это бывает наиболее часто, реологическое уравнение состояния принадлежит к типу уравнений, содержащих недевиаторные избыточные напряжения, то тензор т определяется по вычисленному т из уравнения (1-8.4), а Vp — из уравнения (1-7.13), как и ранее. [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...