Состояние статически допустимое

Очевидно, что состояние системы под действием сил , вообще говоря, не будет статически допустимым, в каком-то из элементов, для которого соответствующее = О, усилие может быть больше предельного. Сравнивая (5.10.1) и (5.10.2), находим [c.174]

Если возможно найти строго верхнюю грань статических оценок и нижнюю грань кинематических оценок, соответствующие значения предельной нагрузки совпадут, и мы получим точное решение, истинность которого подтверждается совпадением цифр, найденных двумя разными методами. Иногда в сложных системах перебрать все допустимые статически возможные и кинематически возможные состояния бывает затруднительно. Отыскивая оценки в некоторых классах статически допустимых и кинематически допустимых состояний, мы получаем верхнюю и нижнюю оценки для несущей способности, которые не совпадают между собою. Однако во многих случаях оказывается, что эти оценки заключают истинное значение несущей способности в достаточно узкий интервал, так что поиски точного решения становятся бесполезными. В этом состоит основное преимущество экстремальных принципов, которые позволяют получать простыми средствами очень хорошие приближенные решения трудных задач. [c.176]

Для нахождения нижних оценок несущей способности необходимо строить статически допустимое поле напряжений. Эта задача, как правило, оказывается более сложной, чем задача построения кинематически возможного поля. Действительно, строя кинематически возможное поле скоростей, мы можем выбрать границу с жесткой областью по произволу и совершенно не должны заботиться о том, может ли эта область на самом деле оставаться жесткой, тогда как статически возможное состояние должно распространяться на всю область, занятую телом. Один простой способ построения статически возможных полей напряжений мы покажем. Заметим прежде всего, что статически воз- [c.517]

В соответствии с вариационным принципом Кастилиано среди всех статически допустимых состояний равновесия в действительности осуществляется только то, для которого функционал [c.214]

Идея обобщения энергетических методов связана с обобщением утверждения, которое лежит в основе доказательства энергетических теорем потенциальная энергия системы (дополнительная работа), подсчитанная для упругого состояния, представляющего собой разность допустимого и истинного состояний, должна быть положительна. На языке функционального анализа это означает, что соответствующим образом определенное (в энергетической норме) расстояние между пробной функцией, отвечающей допустимому состоянию, и решением должно быть положительно. Соответственно отыскание среди множества кинематически (статически) допустимых пробных функций такой, для которой это расстояния равно нулю, означает, что найдено решение, доставляющее минимум функционалу потенциальной энергии системы (дополнительной работы). [c.97]

Применение (1.22), (1.24) связано с построением кинематически и статически допустимых полей, что само по себе представляет непростую задачу некоторые методы построения локальных оценок и оценок энергии деформации без привлечения допустимых состояний развиты в [160, 161]. Эти методы идейно близки к методам построения априорных оценок в теории дифференциальных уравнений с частными производными. [c.100]

Один из возможных подходов в этом направлении — использовать аналогию между высокотемпературной ползучестью материала и его деформированием в рамках модели идеально-пластической среды. Действительно, в задачах о предельном равновесии жестко-пластического тела требуется найти такие внешние нагрузки, при которых наступает обш,ая текучесть, т.е. тело получает возможность неограниченно пластически деформироваться, что соответствует исчерпанию его несуш,ей способности. Это означает, что в теле статически допустимые напряжения удовлетворяют уравнениям равновесия, граничным условиям и условию текучести Т (сг -) 0. Но почти так же можно сформулировать предельное состояние элемента конструкции с однородным напряженно-деформированным состоянием (НДС) в условиях высокотемпературной ползучести найти внеш- [c.733]

В трактовке принципа возможной работы, согласно (4.30), не следует предполагать никакой функциональной зависимости между системой статически допустимых и системой кинематически допустимых функций. Напротив, если и, рассматривают как истинные перемещения в состоянии, характеризуемом напряжениями а,-/ (которые связаны друг с другом законом Гука), то (4.30) приводит непосредственно к теореме Клапейрона [c.89]

Статически допустимое поле напряжений в жестких концах полосы было построено в [13]. Метод состоит в следующем. Поле характеристик продолжается за жесткопластическую границу О—1—2 (фиг. 22) по условиям на характеристике О—1—2 и прямой О—7 (рассматривается случай гладкого основания). Из точки 2 проводится линия разрыва напряжений 2—7, справа от которой имеет место одноосное напряженное состояние сг =сг (г/), сг =т =0. Условия непрерывности напряжений, действующих иа линии разрыва, определяют ее уравнение и функцию а.(г/) [c.470]

Тогда нетрудно показать, что гпо совпадает с коэффициентом предельной нагрузки и, следовательно, поле является экстремальным. Поле скоростей для которого можно указать соответствующий девиатор 4/ статически допустимого поля напряжений, определенный всюду в области, занято средой, включая области жесткого состояния, и называют обычно полным решением. [c.114]

Рассмотренное здесь представление не ограничено ни кинематически допустимыми скоростями деформаций, ни статически допустимыми полями напряжений оно справедливо во всех случаях, когда существует интеграл (6.107). Непластическую область В в Р можно определить таким же способом, как и В в К . Вообще говоря, некоторые элементы тела достигают своих местных пределов текучести для напряженных состояний а, лежащих все же внутри предела текучести для всего тела в целом. Пластическое течение устанавливается, когда достаточно бо.ть-шая область становится пластической. На этом этапе напряженное состояние любого элемента располагается ниже предела текучести или на местном пределе текучести. Поскольку ни один из элементов не подвергается пласти- [c.123]

О)гласно теореме Кастильяно, действительно осуществляющееся напряженное состояние отличается от множества всех статически допустимых состояний тем, что для него потенциальная энергия системы принимает минимальное значение. Поэтому функция р (г) должна быть такой, чтобы потенциальная энергия П (р) была минимальна. [c.116]

Другими словами, пять функций взаимосвязи <7ь <72, <7п, 2 и одна краевая функция взаимосвязи должны обеспечивать выполнение (9.13). В остальном они могут быть произвольными. При этом интегралы уравнений (9.8), (9.9) будут удовлетворять уравнениям равновесия теории оболочек и статическим граничным условиям. Таким образом, задавая функции взаимосвязи <7ь <72, Чп, tui, т.2 произвольно, но так, чтобы удовлетворялось уравнение (9.13), можно построить путем интегрирования (9.8), (9.9) любое статически допустимое состояние для сил и моментов в оболочке. [c.219]

Для построения статически допустимого поля впишем в область, занимаемую поперечным сечением, полосу шириной к—R с равномерным напряженным состоянием Тх=0, Ху=к (рис. 47, б). Соответствующее поле, допустимое статически, получается, если в оставшейся части положить напряжения равными нулю (в этом случае на линии Ь касательная компонента Ху терпит разрыв). Указанное поле можно рассматривать одновременно, как продолжение кинематически допустимого в жесткие области и, следовательно, полное решение задачи. [c.152]

Поверхность изогнутой пластинки в предельном состоянии представляет собою конус. Найденное решение является точным можно показать, что оно не только кинематически, но и статически допустимо. [c.368]

Пусть совокупность СИЛ Q соответствует допустимому состоянию. Бесчисленное множество допустимых состояний можно построить, например, следующим образом. Освободим столько внутренних связей, сколько нужно для того, чтобы система стала статически определимой, заменим эти связи их реакциями, которым припишем любые значения, но такие, чтобы ни в одном из [c.170]

Упругое состояние системы, при котором предел текучести достигнут в одной или нескольких точках, является по определению статически возможным. Действительно, при решении задачи о нахождении упругого состояния мы должны были позаботиться о выполнении уравнений равновесия при этом условие текучести нигде не было нарушено и только в отдельных точках это условие достигнуто. Соответствующее значение внешней нагрузки представляет нагрузку, определенную по способу допустимых напряжений (с запасом прочности, равным единице). Таким образом, мы имеем совершенно строгое доказательство того, что расчет по предельному состоянию приводит к большим аначениям допускаемой нагрузки, чем расчет по допустимым напряжениям. [c.171]

Так как сг соответствуют ds, а состояние с напряжениями а, здесь выступает как одно из статически возможных допустимых состояний, то (рис. 9.3) [c.204]

С учетом требований современной техники силовая конструкция из композита должна состоять из надежных элементов, иметь по возможности точно определенный, допустимый срок эксплуатации и быть мало чувствительной к наступлению предельного состояния в отдельных элементах. Таким образом, дальнейший прогресс в использовании композитов во многом зависит от создания работоспособного метода анализа процесса разрушения, который позволит проектировщику получить количественную оценку предельных напряжений и качественную картину развития процесса разрушения элементов конструкции и конструкции в целом. В предлагаемой главе рассмотрены некоторые вопросы, связанные с механизмами разрушения в композитах под действием растягивающих, сжимающих и комбинированных нагрузок, как статических, так и циклических. [c.34]

Переходя к условиям приспособляемости упруго-пластического тела, заметим, что неравенство (3.8), если оно отнесено к опасным точкам тела, позволяет определить путем замены знака неравенства на равенство оценки сверху для допустимых интервалов изменения параметров нагрузки. Получаемые верхние оценки будут совпадать с соответствующими точными решениями, если напряженное состояние, которое необходимо наложить в опасных точках, чтобы привести в них нагружение к пропорциональному, окажется статически возможным. Тогда, согласно теореме Мелана, оно реализуется за счет пластической деформации на первых этапах нагружения. [c.92]

В состоянии, предшествующем возникновению знакопеременного течения, единственность напряжений является локальной. Роль остаточных напряжений в этом случае, как отмечалось в гл. III, сводится к изменению характеристики цикла напряжений в опасных точках (переход к симметричному циклу). Отсюда, в частности, становится ясным, почему при произвольном задании распределения статически возможных остаточных напряжений, практикуемом при использовании статического метода в приближенной постановке ( 10), получаемое условие знакопеременного течения обычно совпадает с точным (если оно позволяет осуществить указанный, переход). В то же время для условия прогрессирующего разрушения таким путем, удается получить лишь оценку снизу (для максимально допустимых нагрузок). [c.115]

Воздействие вагонов на железнодорожный путь, искусственные железнодорожные сооружения и мосты ограничивается максимально допустимой нагрузкой а) от веса вагона (брутто), передаваемой на рельсы через одну колёсную пару (Р]), и б) от веса вагона (брутто), приходящегося на 1 пог. м железнодорожного пути (Рг). Эти нагрузки исчисляются при статическом состоянии вагона и ограничиваются нормами, приведёнными в табл. 1 и 2 по ГОСТ 4007-48 и ОСТ 2394. [c.633]

В настоящем параграфе рассматривались только статические, т. е. равновесные, характеристики пароперегревателя. В действительности парогенератор испытывает изменения нагрузок и режимов, заданные суточным графиком кроме того, в нем происходят периодические возмущения, вызванные колебаниями в подаче топлива, его свойствах и т. д. Таким образом, переходные режимы, строго говоря, являются постоянным состоянием парогенератора, а статические — исключением. Набор и снижение нагрузки сопровождаются отклонением от статических состояний. При этом температуры отдельных конструктивных узлов могут превышать величины, допустимые по расчету. Поэтому полноценные испытания должны включать исследования динамических характеристик пароперегревателя при наиболее частых в эксплуатации возмущениях изменениях нагрузки, переключениях горелок, расшлаковках и т. д. [c.187]

Первое предельное состояние определяется несущей способностью конструкции — ее прочностью при статических и выносливостью при переменных и динамических нагрузках. Второе предельное состояние обусловлено наибольшей деформацией конструкции — прогибами при статических нагрузках, колебаниями при динамических. Третье предельное состояние характеризуется максимально допустимыми местными повреждениями, например, толщиной слоя окалины, глубиной коррозии и т. п. [c.56]

С допустимой для практических расчетов точностью циклические изохронные кривые для каждой серий могут приниматься подобными, что аналогично случаю статической ползучести [4], и это позво.ляет использовать разработанные для таких условий уравнения состояния на основе наследственных представлений о процессе деформирования в полуцикле. [c.124]

В условиях сложнонапряженного состояния для определения эквивалентной статической и переменной нагрузок можно использовать теорию максимальных касательных напряжений. Если на деталь действует ряд комбинированных нагрузок, то для каждого комбинированного режима (соответствует точке Б с координатами Oai и 0 1 на диаграмме) определяют допустимую эквивалентную амплитуду при симметричном цикле и допустимое число циклов для каждого режима Ni. Условие прочности в этом случае выражается соотношением [c.165]

Произведенное объединение поперечных сил и крутящего момента позволяет рассматривать на свободных краях пластины два граничных условия относительно соответствующих изгибающего момента и приведенной поперечной силы. При этом, естественно, граничные условия на свободных краях будут удовлетворяться приближенно. Однако на основании принципа Сен-Венана такое преобразование вызывает изменение характера напряженного состояния пластины только вблизи края, где оно выполнено. Для всей остальной части пластины замена крутящих моментов статически эквивалентными им вертикальными распределенными силами практически не приводит к изменению характера напряженного состояния и в этом смысле она вполне допустима. [c.429]

Уравнение (8.125) следует из разрывного решения жестко-пластической задачи, изображенного на рис. 201, в двух предельных случаях /I > L (плоская деформация) и h L (плоское напряженное состояние). При L и h L линии разрыва тангенциальной компоненты скорости ОА и ОА разделяют жесткие части тела (такая кинематическая картина наблюдалась неоднократно, например, в экспериментах Орована и Работнова). Заштрихованные и незаштрихованные области соответствуют разрывному статически допустимому состоянию, дающему ту же предельную нагрузку. При /i <С L обычно реализуется линия разрыва нормальной компоненты скорости ОВ (шейка), разделяющая жесткие части образца. Статически допустимое состояние — то же самое. В этом случае масштабный эффект отсутствует. [c.498]

Для уяснения основ теории пластичности, а также при решении практических задач большую роль играют вариационные принципы теории пластичности. С их помощью можно описать напряженное и деформированное состояние тела в форме требования минимума некоторого функционала при некоторых дополнительных условиях. В качестве последних используются не все уравнения и неравенства задачи, а лишь часть их. Напомним, что вариационные принципы для рассеивающих сред, в которых варьируются кинематически допустимые поля деформаций и статически допустимые поля напряжений, выраженные через упругий потенциал и потенциал рассеивания, были введены еш е Г. Гельмгольцем и Ф. Энгессе-ром. Для идеально пластического тела из принципа Гельмгольца следует, 265 что действительное поле напряжений обращает в максимум мощность поверхностных сил Но поскольку, согласно закону сохранения энергии, эта мощность равна мощности внутренних сил и сил инерции, то и эта последняя должна стремиться к максимуму. Обобщение принципов Гельмгольца и Энгессера на вязко-пластическую среду получили А. А. Ильюшин , а позднее Дж. Г. Олдройд и В. Прагер. [c.265]

Уравнение (5) утверждает, что каждый элементарный объем должен находиться в состоянии равновесия под действием виртуальных напряжений если вариации бaij являются статически допустимыми величинами. Предположим дополнительно, что вариации бРг принимают нулевые значения на той части поверхности, на которой заданы нагрузки При таком предположении граничное условие (6) примет вид [c.128]

IV. Реализуемая система обладает функцией состояния - энергией. Допустима идешиаация, называемая замкнутой системой, для которой справедлтга закон сохранения энергии. Энергия системы возрастает (или уменьшается) в результате взаимодействия системы с окружением. Идеализация в виде замкнутой системы в любой точке своей грантгцы находится в статическом и динамическом равновесии с окружением. [c.14]

Для этого достаточно ностроить статически допустимое поле напряжений в части полосы —h < < О реализуется одноосное напряженное состояние сгзз = У, а в боковой зоне > О напряжения равны нулю. [c.205]

Мы знаем, что если тело находится в равновесии, то выражение, стояш ее в скобках в соотношении (15.31), равно нулю. Таким образом, приходим к известному принципу стационарности потенциальной энергии из всех допустимых полей перемещений упругого тела поля, отвечающие состояниям статического равновесия, выделяются тем, что им соответствуют стационарные значения полной потенциальной энергии (бП = 0). Волее того, можно пока зать, что если мы имеем состояние устойчивого равновесия, то Ц при этом принимает минимальное значение. [c.243]

Таким образом, для тела имеюгцего плоскость симметрии П, подвер-жепиого действию симметричной поверхностной нагрузки, такой, что материал, расположенный в плоскости П переходит в состояние пластического течения, не подвергаясь действию касательных напряжений, соответствуюгцее ребру нризмы Треска расслоенное ноле напряжений является статически допустимым в пластической зоне, прпмыкаюгцей к сеченпю тела плоскостью П. [c.51]

Расчет на сопротикление усталости. Уточненные расчеты на сопротивление усталости отражают влияние разновидности цикла напряжений, статических и усталостных характеристик материалов, размеров, формы и состояния поверхности. Расчет выполняют в форме проверки коэффициента У запаса прочности, минимально допустимое значение которого принимают в диапазоне [/5] = 1,5—2,5 в зависимости от ответственности конструкции и последствий разрушения вала, точности определения нагрузок и напряжений, уровня технологии изготовления и контроля. [c.169]

Полным решением задачи теории идеальной пластичности называется такое решение, которое удовлетворяет уравнениям равновесия, условию пластичности в пластических областях, где напряжения и скорости деформирования связаны ассоциированным законом, и граничным условием, статическим и кинематическим. При этом должно выполняться еще одно условие, относящееся к возможному распределению напряжений в жестких зонах. По доказанному в жесткой зоне может существовать любое напряженное состояние, удовлетворяющее условиям равновесия, граничным условиям и условиям сопряжения с пластическими законами. Необходимо, чтобы напряженное состояние, возможное в жесткой зоне, удовлетворяло условию /"(ооО О, т, е. было допустимым для жесткопластического тела. При этом достаточно, чтобы можно было найти хотя бы одно точное раснределение напряжений. В отношении распределения скоростей и конфигурации жестких зон полное решение не единственно, однако из теоремы о единственности распределения напряжений следует единственность предельной нагрузки, переводящей тело в пластическое состояние, если условие пластичности строго выпукло. Если поверхность текучести только не вогнута, то предельная нагрузка определяется неединственным образом как правило, природа этой неединственности находит простое объяснение. [c.490]

Здесь Akh — несущая способность гладкой полосы, ширина которой равна минимальной ширине надрезанной полосы. Выражение, стоящее в правой части формулы (15.13.3), всегда больше единицы, оно называется коэффициентом поддержки. При любом виде надреза несущая способность полосы с концентратором будет больше, чем несущая способность полосы с той же минимальной шириной. Это следует из статического экстремального принципа. Если предположить, что в заштрихованной на рис. 15.13.2 полосе растягивающее напряжение равно пределу текучести, а в остальной части полосы напряжения равны нулю, мы получим некоторое статически возможное напряженное состояние соответствующая нагрузка будет служить оценкой для предельной нагрузки снизу. Что касается поля скоростей для полосы с двумя круговыми вырезами, расчет его оказывается далеко не элементарным. Разделенные пластическо зоной части полосы движутся поступательно вдоль оси, удаляясь одна от другой с относительной скоростью V на граничных характеристиках нормальная составляющая скорости задана и выполнены условия (15.8.16). Эти данные позволяют или строить поле скоростей численно, или же решать задачу аналитически по методу Рима-на, представляя результат в виде некоторых интегралов, содержащих функции Бесселя. Что касается полноты построения решения, этот вопрос остается открытым. Возможность построения поля скоростей доказывает лишь кинематическую допустимость решения, следовательно, формула (15.3.3) дает наверняка верхнюю оценку. Но могут существовать и другие кинематически возможные схемы, например скольжение по прямой тп, показанной на рис. 15.13.1 штриховой линией, которые дадут для Р оценку более низкую, чем оценка (15.13.3). [c.522]

Используя при проектировании конструкций предельно упрощенные формулы, связывающие нагрузки с напряжениями, перемещениями и деформациями, мы негласно предполагаем, что выполняются основные принципы теории предельных состояний идеально пластических тел [6, 7] и существует достаточно большая зона допустимых изменений параметров, в которой поведение материала и элемента конструкции устойчиво в широком смысле этого слова. Наиболее утешительным является статический принцип теории предельных состояний [8], который дает нижнюю оценку величины предельной нагрузки для пластичного конструкционного металла. Этот принцип в области своей применимости под-тверл дает наши оптимистические предположения о том, что, если вообще существует возможность равновесного распределения напряжений, когда максимальные напряжения ниже или равны предельным для данного материала, конструкция сама придет к такому распределению или ему равноценному. [c.16]

С позиций надежности предельное состояние конструкции по статической прочности должно характеризоваться допустимыми и недопустимыми состояниями. Граница между этими состояниями зависит от несущей способности отдельных элементов конструкций или предельно допустимых перемещений (ускорений) элементов, определяемых жесткостью конструкции и ее элементов и внещним нагружением. [c.40]

Если же речь идет о твердом теле с закрепленной осью, то относительно реакций, возникающих в закрепленных точках оси, основные уравнения равновесия утверждают только то, что их результирующая сила и результирующий момент (относительно данной точки) должны быть равны и прямо противоположны результирующей силе и результирующему моменту активных сил, но не дают возможности определить эти реакции в отдельных закрепленных точках оси. Таким образом, основные уравнения равновесия приводят к заключению, что в статических условиях действие связей можно зайенить какой угодно из систем реакций (эквивалентных между собой), приложенных в закрепленных точках и имеющих результирующую силу и результирующий момент, прямо противоположные результирующей силе и результирующему моменту активных сил. Такое заключение, очевидно, неудовлетворительно, так как с физической точки, зрения бесспорно, что при равновесии реакции всегда определяются однозначно. Мы приходим, таким образом, к новому случаю статической неопределенности, который можно сравнить со случаем, уже встречавшимся в п, 10 гл. IX эта неопределенность происходит от того, что в принципах статики твердого тела не принимаются во внимание деформации, вызываемые силами. Это вполне допустимо в первом приближении, так как деформации вообще бывают незначительными, так что следствия, которые вытекают из этого упрощающего предположения, в достаточной степени соответствуют результатам опыта. Но нельзя претендовать на правильное и детальное отображение всех обстоятельств, связанных с рассматриваемым явлением, если мы намеренно пренебрегаем какими-либо существенными элементами этого явления. Поэтому мы не должны удивляться тому, что относительно реакций Ф мы в состоянии определить лишь свойства, относящиеся к ним в целом (т. е. то, что они имеют результирующую силу и результирующий момент, прямо противоположные результирующей силе и результирующему моменту активных сил F), и не можем указать их распределение в каждой точке. Это достигается в теории упругости, где как раз учитываются указанные выше деформации. [c.114]

Если на протяжении первых трех десятилетий развития советской промышленности качество стали определялось значением предела прочности при +20° С и определенным уровнем пластичности или ударной вязкости, то в последние два десятилетия прочность испытывается еще и в зависимости от типа напряженного состояния скорости деформации, и при наличии различных концентраторов. Однократное доведение напряжений до разрушающей величины дополняется испытаниями при длительном нагружении циклической нагрузкой одного (статическая выносливость) или обоих знаков (усталость), в последнем случае — при самых различных частотах, вплоть до акустических. Диапазон температур при испытании конструкционных сталей расширяется от прежних пределов ( + 60°) — (—60°) до (—253°) — (+1200°). Разрушающее напряжение, зависящее от материала нагруженного тела, определяется не только величиной нагружения в момент, непосредственно предшествующий разрушению этого тела. При выборе его значений учитывается необходимость обеспечения величин деформаций в пределах, допустимых для безотказной работы конструкций при заданных температуре и продолжительности рабочего периода. Возникает необходимость в характеристике прочности для условий сложных программированных режимов нагрузки и нагрева, действия контактных напряжений, трения и износа, поражения метеорными частицами, действия космического и ядер-ного облучения и т. д. [c.192]

На фиг. 1.11 приведена схема замещения для установившегося состояния по постоянному току, на которой отклонения параметров каждого элемента, соответствующие худшему случаю, показаны стрелками, стоящими около резисторов и источников питания. Условия нагрузки заданы минимальным током Ilx для нагрузки в виде схемы ИЛИ и минимальным напряжением V off, если нагрузкой служит схема И. Кроме того, требования в отношении стабильности связаны с допусками на сопротивление резисторов Ri, напряжение питания Ei и диапазон окружающей температуры Нужно учитывать следующие параметры транзисторов и их изменения коэффициент усиления по току 1е, коллекторное напряжение насыщения V es, напряжение между базой и эмиттером насыщенного транзистора Vbe, температура перехода (в частности, максимальная допустимая температура Tj макс), коэффициент рассеяния тепла К и обратный ток коллектора 1сво- Задача статического расчета состоит в определении номинальных величин сопротивлений ре- [c.33]

Рекомендации по определению величины е и постоянных коэффициентов изложены выше. Точки, характеризующие предельные состояния при совместном действии циклической термической и постоянной механической нагрузок, расположены на прямой линии АБ (рис. 74), соединяющей предельные координаты е и Стдп- Расчетная прямая ГД, ограничивающая область допустимых нагрузок, соединяет ординату допустимой термической деформации за цикл бдоп с абсциссой допустимого статического напряжения (Тд п- [c.166]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...