Два равных по мощности источника

Опишем небольшую шаровую поверхность радиуса г вокруг точки, в которой выделяется тепло тогда при г—>-0 количество тепла, проходящее в единицу времени через шаровую поверхность, должно равняться мощности источника. Следовательно, решение уравнения [c.415]

Используя другие законы изменения для линейного стока, при условии, что его полная мощность остается равной мощности источника, можно получить обтекание тел различной формы. [c.434]

Циклическая постоянная Кд =q равна мощности источника. Следует отметить, что здесь линиями тока служат лучи, исходящие из начала координат, а функция тока совпадает с потенциальной функцией изолированного в начале координат вихря. [c.177]

Тепловая схема на рис. 2-7, б отображает процесс теплообмена среды и тела с внутренним источником тепла. Если тепловой поток Р, равный мощности источников, задан, то по определению [c.49]

Внешние усилия, прикладываемые к механической системе, отображаются включением источника силы между базовым узлом и тем узлом, к которому подключен элемент массы, подвергающийся усилию. Идеальных источников скорости в природе не существует, так как этот источник должен обладать бесконечной мощностью и независимо от массы тела ему сообщается скорость, равная значению источника. Но тем не менее в эквивалентных схемах такие источники встречаются. Если моделировать вертикальные перемещения автомобиля при его движении по неровной каменистой дороге, то профиль дороги можно представить источником скорости, который будет включен между базовым узлом (земля) и узлом, с которого начинается изображение колеса. [c.78]

Форма и размеры ванны при прочих равных условиях (мощности источника и скорости сварки) существенно зависят от характера подачи и температуры присадочного металла. При подаче в ванну холодной непрерывной или рубленной на мелкие части проволоки ванна становится короче. Поэтому оценка L по формуле (7.44) справедлива лишь для идеализированных условий. [c.230]

В простейших инженерных схемах расчета воспроизвести сложную пространственную форму выделения теплоты при электрошлаковой сварке не представляется возможным. Хорошо отвечает фактическому распределению температур и форме проплавления следующая расчетная схема источника теплоты (рис. 7.21,6) в сплошной пластине без сварочного зазора / движутся три (равномерных по толщине металла) источника теплоты в виде линий АС, BD, расстояние между которыми равно 1, ч А В. Мощность источника на линии А В соответствует [c.233]

Мощность двух источников АС и BD равна разности между всей эффективной мощностью источника q и мощностью так называемого металлического источника q [c.234]

Как правило, энергетический поток частиц, проникающих в защиту, много больше энергетического потока частиц из нее. Соответственно этому мощность энерговыделения в защите оказывается равной мощности, излучаемой источником. [c.108]

Относительно просто решается рассматриваемая задача методом двухэтапного расчета. На первом этапе рассчитывается плотность тока у-квантов на внешней поверхности объемного источника. При этом не принимается во внимание наличие защиты и соответственно обусловленное ею обратное рассеяние у-квантов. На втором этапе рассчитывается мощность удельного энерговыделения в защите от плоского источника у-квантов, расположенного на границе защиты. Отнесенная к единице площади мощность источника принимается равной рассчитанной на первом этапе плотности тока у-квантов из источника. Предполагается, что у-кванты испускаются источником сферически симметрично в угол 2 л. [c.116]

Аналогично плоскому диполю (VII. 14) можно получить диполь пространственный. Если возьмем источник и сток равной мощности и расположим их на равных расстояниях от начала координат а и затем начнем их приближать к началу координат так, чтобы предел lim Qa =.т оставался постоянным, то получим [c.177]

Для дальнейшего упрощения примем, что глубина активного слоя I неизменна во времени и равна своему значению в конце нагрева. В пределах слоя мощность источников тепла постоянна, а за его пределами равна нулю. Опыт показывает, что такое допущение обеспечивает достаточную точность расчета. [c.105]

Для наглядности дальнейших рассуждений воспользуемся графическим построением, показанным на рис. 4-11, где в выбранной системе координат изображены экспоненты тепловыделения — F (/) при различных значениях приложенного напряжения и прямая теплопередачи Рт = Ф (О- При значении приложенного напряжения Ux прямая теплопередачи является секущей кривой тепловыделения, а следовательно, диэлектрик нагреется до температуры при которой наступит состояние устойчивого теплового равновесия, так как мощность тепловыделения равна мощности, отводимой от образца. Если бы по каким-то причинам температура хотя бы немного превысила значение то ординаты отводимой мощности были бы больше ординат тепловыделения и образец самопроизвольно должен был бы возвратиться в устойчивое состояние при температуре (Считаем, что никаких внешних источников радиации, способных повысить температуру образца выше /[, нет.) Напряжение U будет не опасным для образца диэлектрика в данных условиях, если на- [c.70]

Прямая и отраженная энергии равны, следовательно, их сумма, характеризующая измеренные уровни звуковых давлений, будет на 3 дб больше уровня прямой энергии, определяющей звуковую мощность источника. [c.45]

Формула (93) является одной из основных в акустике. В любом помещении ограждение, на которое падает звук извне, будет источником шума. Рассмотрим, чему будет равна мощность звукового потока, падающего на поверхность с коэффициентом поглощения а. Звуковая мощность, потерянная за счет звукопоглощения на единицу поверхности. [c.74]

Сумма вкладов всех источников и постороннего шума, определяемого величиной (тl ), должна равняться мощности выходного сигнала, откуда следует соотношение [c.113]

Полная или кажущаяся мощность источника питания, необходимая для сушки, кВ А, равна [c.58]

В настоящей главе рассматривается случай охлаждения тел, внутри которых действует постоянный положительный источник тепла, равномерно распределенный по всему их объему. Удельная мощность источника равна W ккал/м ч. За счет этого тепла происходит разогрев тела изнутри. [c.131]

Испарение капель в пограничном слое мы называем объемным испарением, оно является объемным источником пара и отрицательным источником тепла в уравнениях пограничного слоя. При наличии объемного испарения правая часть уравнения (8) будет содержать третий член, равный г/, где /—объемная мощность источника пара, кг м ч). [c.28]

Тепловая проводимость О и тепловая емкость С зависят от круговой частоты ш. При достаточно высокой частоте тепловая емкость С приблизительно равна теплоемкости тела (произведению удельной объемной теплоемкости материала тела на его объем). При приближенном расчете модуля амплитуды колебаний средней объемной температуры тела можно считать, что (7 —тепловая проводимость, соответствующая настолько низкой частоте, что глубина проникновения температурных колебаний значительно больше размеров тела, а С — теплоемкость тела. Таким образом, амплитуда изменения средней объ-елиной температуры при периодическом выделении тепла в объеме тела в первом приближении определяется теплоемкостью тела, частотой периодического выделения тепла и стационарной тепловой проводимостью О. Последняя равна отношению полной мощности источников тепла в теле к превышению его средней объемной температуры над температурой окружающей среды при стационарном тепловом состоя- [c.316]

Первый интеграл выражает скорость изменения энергии внутри объема в результате изменения параметров потока (скорости, плотности и т. д.) во времени при неустановившемся движении. Второй интеграл представляет скорость выноса энергии из объема текущей жидкостью. Следовательно, сумма интегралов равна скорости появления энергии внутри объема. Источником этой энергии служит работа, производимая в единицу времени массовыми и поверхностными силами, а также подводимая к объему теплота. Работа в единицу времени равна мощности. Мощность можно представить как скалярное произведение векторов силы и скорости или в индексной записи произведением [c.19]

Источник и сток равной мощности [c.128]

Рис. 4.10.2. Линии тока для источника и стока равной мощности.

В качестве простого примера рассмотрим источник и сток равной мощности, расположенные на равных расстояниях от начала координат на оси z, как показано на рис. 4.10.1. Предположим, что жидкость вытекает из источника А с объемной скоростью q и втекает в сток В равной мощности. Величина функции тока в точке Р при действии источника А определяется при помощи уравнения (4.9.3) при 0 = б , в то время как ее величина, вызван- [c.128]

Так как почти все количество жидкости, вытекающей из источников, протекает внутри двойного слоя, то скорость злесь равна мощности источника иа единицу поверхности, т. с. д. н, следовательно, приращение потенциала на расстоянии h равно qh. Но с приближением h к нулю это приращение должно стремиться к значению Г, поэтому [c.178]

Тепловой баланс помещения. Системы отопления, поддерживаюш.ие внутри помещения необходимую температуру, рассчитываются обычно на тепловую мощность, равную мощности теплопо-терь. Однако часто в производственных, конторских, общественных и других помещениях имеются источники теплоты, которые наряду с отопительными приборами могут участвовать в компенсации теплопотерь здания через его ограждения (стены, пол. потолок, двери). К этим источникам относятся сами люди, работающие механизмы, технологические печи и приборы, массы нагретых материалов, вносимых в помещения, и др. [c.196]

В данном разделе для простоты будем предполагать, что С, = 1.0 д.ля всех / мощность источников импу.льса, массы и энергии равна нулю сечение канала, по которому движется газожидкостная смесь, является постоянным. При указанных допущениях имеем [c.200]

Поле у нэнтов в защи1е реактора наиболее точно можно определить при решении уравнения переноса у-квантов. При этом в качестве мощности источника необходимо использовать функцию (г, Еу), определенную по формуле (9.57). Для точек внутри активной зоны все три слагаемых в этой формуле не равны нулю, вне активной зоны — лишь два последних слагаемых. Однако сложность геометрии реальных защит и сложность корректного решения уравнения переноса уквантов вынуждают пользоваться приближенными методами расчета. [c.57]

Если I = onst, то при очень малом времени нагрева, пока влияние теплопроводности мало, зависимость температуры от глубины изобразится прямоугольником так же, как соответствующая зависимость от глубины мощности источников тепла w. Перепад температуры в пределах активного слоя будет отсутствовать, а за его пределами температура будет равна нулю (исходной). С увеличением времени нагрева и одновременным уменьшением удельной мощности начнет, заметным образом, сказываться утечка тепла в глубь металла и появится перепад температуры. Достигнув максимума, он при дальнейшем увеличении времени нагрева будет уменьшаться, стремясь к нулю, что соответствует равномерному длительному прогреву сечения при очень малой удельной мощности. [c.32]

Толщина защиты помещений, где располагается радиоизо-топпая аппаратура, определяется видом ионизирующего излучения, его энергией, интенсивностью, коллимацией и направлением пучка излучения, а также учетом категории облучаемых лиц и длительностью облучения. Проектирование защиты проводится, исходя из мощности эквивалентной дозы излучения на поверхности защиты (табл. 41). Должны учитываться дополнительно также такие факторы, как наличие других источников ионизирующих излучений, воздействующих на облучаемых лиц, перспективное увеличение мощности источников излучения, повыщенная радиочувствительность материалов и аппаратуры. При проектировании защиты обычно вводится коэффициент запаса, равный двум, учитывающий [c.178]

Последние исследования, проведенные за рубежом, показали, что двигатель, запатентованный скромным шотландским священником Робертом Стирлингом в 1816 году и более ста лет считавшийся устарелым,—наиболее подходящая силовая установка для спутников, когда требуется приличная мощность —три, пять и более киловатт. Напомним, что стирлинг—двигатель с замкнутым циклом, в котором рабочее тело нагревается через непроницаемую металлическую стенку, работает как двигатель на любом топливе — от урана до соломы, более того, на любом источнике тепла — от солнечных лучей до тепловых аккумуляторов, наполненных жидким расплавом какого-нибудь вещества. Удалось даже построить модельку, которая работает от тепла рук. При равной мощности стирлинг получается легче турбины и солнечных батарей, он надежнее, почти не подвержен износу и вибрации. Последнее особенно важно для работы на спутниках. [c.275]

Оптическая диагностика двухфазных сред, бурно развивающаяся в последнее время, использует лазерные доплеровские анемометры по дифференциальной схеме (ЛДА) и лазерные решеточные анемометры (ЛРА). Различие между ними заключается в том, что пространственная решетка — модулятор в первом приборе формируется за счет интерференции двух когерентных лучей лазера в потоке, а во втором — либо проецируется в поток оптической системой, либо создается на фотоприемнике рассеянного света. Отсюда следует, что ЛРА не требует когерентного источника света и поэтому соответствующий прибор более прост по оптической схеме. Однако в связи с тем, что интерференция двух гауссовских пучков когерентного света дает решетку с синусоидальным пространственным распределением освещенности, ЛДА имеет более чистый сигнал с малым содержанием гармоник. В ЛРА обычно используют решетку с пространственным распределением освещенности (пропускания) в виде меандра, но сигнал содер-.жит высшие гармоники, т. е. менее чист . Энергетическая оценка ЛДА и ЛРА показывает, что при равных условиях ЛДА требует в 2 раза менее мощный источник света, так как при интерференции пучков в месте максимальной осве-сЩеиности пространственной решетки волны света складываются, тогда как в ЛРА половина мощности источника пропадает — затеняется пространственной решеткой-модулятором. Сравнительная оценка ЛДА и ЛРА, использующих одну и ту же оптику, проведена в [35, 122]. [c.52]

Контактный рентгеновскай микроскоп является предельны. случаем проекционного Р. м. при S , равном толщине образца, к-рый устанавливается в непо-средств. контакте с фотоплёнкой или экраном. Этот метод иногда называют микрорадиогрвфией, Источник И устанавливается на значит, удалении от образца О, причём размер и соответственно мощность источника могут быть значительно больше, чем в случае проекционного Р. м. Разрешение зависит от толщины образца и контраста между тёмными и светлыми деталями объекта, в дифракц. пределе б Напр., при [c.367]

Время вулканизации зависит от формы и размеров изделия, а также вулканизационных параметров резиновой смеси и температурных условий. Если предположить, что впрыск смеси в литьевую форму происходит достаточно быстро и сколько-нибудь существенной вулканизации при этом не происходит, можно принять, что начальная температура постоянна, одинакова по сечению изделия и равна То. Для поверхности раздела резиновая смесь — металлическая форма предполагаем тепловой контакт и достаточно большую тепловую мощность источников теплоты, обеспечивающих граничные условия 1-го рода, т. е. Тпов = Тф. [c.179]

A. А. Алифов II К. В, Фролов ll, 2] изучали автоколебания в системах с постоянными н переменными параметрами и ограниченной мощностью источника возбуждения. Было установлено, что с помощью демпфера сухого трения возможно устранение нежелательных колебаний в рассмотренных системах и что в автоколебательной системе с переменной жесткостью необходимо рассд1атрнвать 1)еэонанс (синхронизацию) на равных частотах. [c.212]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...