Тело упруго-пластическое

Механические состояния деформируемых тел упругое, пластическое, вязкое, высокоэластическое и состояние разрушения. Механическое поведение реальных материалов невозможно описать какой-либо одной простой моделью, так как многие материалы в зависимости от условий нагружения могу г находиться как в упругом состоянии (например, при малых напряжениях, малой продолжительности нагружения, невысоких температурах), так и в вязкопластическом состоянии или в состоянии разрушения (например, при увеличении названных параметров). [c.63]

Указанными основными типами реологических тел (упруго-пластическое, вязкое и наследственное тела) или некоторой их комбинацией описывается поведение рассматриваемой системы, если только в системе нет каких-либо скрытых параметров (описывающих, например, химические реакции, фазовые переходы, электромагнитные эффекты и т. д.). В конкретных исследованиях основная сложность заключается в искусстве разумного подбора наиболее простой модели, дающей требуемое объяснение и описание наблюдаемого на опыте реологического явления. [c.371]

Кроме того, необходимо иметь в виду, что сила трения — это суммарный показатель, характеризующий сложные механизмы взаимодействия поверхностей твердых тел — упруго-пластическую деформацию поверхностных слоев и вторичные физические, химические и другие процессы в зоне трения [31, 41, 57]. [c.103]

При больших нагрузках в некоторых случаях можно пренебречь упругими деформациями по сравнению с пластическими. Если пластические и упругие деформации являются величинами одного порядка, их называют иногда упруго-пластическими деформациями. Этот же термин употребляется по отношению к деформации различных тел, в которых имеются области упругих и области пластических деформаций. [c.354]

Удар детонационной волной по упругопластическому слою (задача 2), В заряде твердого ВВ толщиной I при г=—Ъ инициируется плоская детонационная волна, например, за счет поршня, как в задаче 1. Заряд контактирует с твердым упруго-пластическим телом (мишенью) толщиной L в точке г = 0, где и происходит отражение детонационной волны. Правая граница мишени при r = L предполагается свободной. Таким образом, граничные условия имеют вид [c.266]

В механике твердого тела рассматриваются абсолютно твердые и деформируемые тела последние, в свою очередь, разделяются на тела упругие и пластические. Изучением законов движения абсолютно твердых тел занимается теоретическая механика, а упругих и пластических — теория упругости и теория пластичности. [c.5]

Так называемая деформационная теория пластичности представляет по существу распространение на пластическое тело того закона связи между напряжениями и деформациями, который устанавливается нелинейной теорией упругости. Пластический потенциал, который заменяет здесь упругий потенциал, для изотропного тела есть функция инвариантов тензора деформаций. Обычно нри этом применяются следующие гипотезы [c.533]

Диаграмма деформирования на рис. 16.11.1 не имела упругого участка. Выясним, как будет обстоять дело в том случае, когда существует отличный от нуля предел пропорциональности. В этом случае а (0) = Со — скорость продольной упругой волны. Для наглядного выяснения существа дела рассмотрим случай упруго-пластического тела с линейным упрочнением, соответствующая диаграмма изображена на рис. 16.12.1. Предположим, что ско- [c.569]

Если тело не подчиняется свойствам упругости с самого начала приложения к нему внешних воздействий, то оно называется пластическим телом. Диаграмма деформирования пластического тела показана на рис. 101. Если же тело в начале загружения обладает упругими свойствами и лишь с некоторой стадии нагружения в нем появляются остаточные деформации, то такое тело называется упруго-пластическим. Диаграммы деформирования упруго-пластических тел изображены на рис. 102 и 103. [c.258]

Второй закон—закон изменения формы. При активных упруго-пластических деформациях, возникающих при простом нагружении, главные оси напряжений и деформаций совпадают и отношения главных касательных напряжений к соответствующим главным сдвигам для данного элемента тела постоянны [c.266]

Задача теории пластичности ставится аналогично задаче теории упругости. Известны действующие на тело поверхностные Х , Y , Z, (включая реакции) и объемные X, Y, Z силы, а также упруго-пластические свойства тела, определяемые диаграммой [c.270]

Для материала со слабовыраженным упрочнением, действительную диаграмму деформирования которого можно заменить диаграммой идеального упруго-пластического тела согласно рис. 104, вместо шести физических уравнений берут одно из условий пластичности, например (11.9). Такая замена шести физических уравнений одним не позволяет однозначно определять деформации для тела, полностью находящегося в пластическом состоянии. Однозначное решение при использовании уравнения (11.9) можно получить только в том случае, если тело находится в упруго-пластическом состоянии, т. е. наряду с пластическими в нем существуют и упругие зоны. [c.271]

В пластичных материалах концентрация напряжений менее опасна (до определенных пределов) в сравнении с хрупкими материалами. Обратимся к стержню с надрезами и проследим ход развития деформаций и напряжений (рис. 8.34). Приняв схему идеального упруго-пластического тела (см. рис. 1.9, б), получим, что в наиболее напряженных точках С и В по достижении напряжением предела текучести пластическая зона будет распространяться к центру стер- [c.180]

При простом разгружении, т. е. когда все внешние силы начинают одновременно убывать также пропорционально их общему параметру ( пассивная деформация), упруго-пластическое тело подчиняется обобщенному закону Герстнера для описания в этом случае закона спада деформации и напряжений применимы законы линейной теории упругости. [c.193]

В основе деформационной теории пластичности лежит представление о том, что подобно тому, как это имеет место для упругого тела, также и для упруго-пластического тела [c.280]

Таким образом, трение возникает вследствие механического зацепления и упруго-пластического контакта двух тел [c.307]

Возникновение сопротивления при качении одного тела по другому определяется тем, что поверхностный слой перекатываемых в зоне контакта тел упруго и пластически деформируется (по исследованию Рейнольдса, 1875). Общую площадь или полоску контакта можно разделить на участок сцепления и участок упругого скольжения (рис. 9.5, а, б). На участке сцепления скорости соприкасающихся тел одинаковы, на участке упругого скольжения происходит трение скольжения. В зависимости от формы тел де- [c.312]

Для упруго-пластических тел с упрочнением при одноосном растяжении без промежуточных разгрузок существует однозначная зависимость между напряжением и величиной пластической деформации е . Поэтому можно было бы предположить, что и в общем случае при любых нагружениях без разгрузок в моделях упрочняющих тел могут выполняться соотношения (3.1). Однако нетрудно показать, что такое предположение приводит к, вообще говоря, неприемлемым ограничениям ). [c.430]

В случае трещин в упруго-пластических тепах в конечной окрестности краев разрыва могут проявляться свойства пластичности и возникать пластические деформации. Пластические области в зависимости от характера внешних нагрузок могут иметь различный вид. Опыт показывает, что в некоторых частных примерах эти пластические области представляют собой тонкие слои различной конечной длины которые можно рассматривать как продолжения просветов, образующихся при разрыве перемещений внутри тела. Тонкие слои пластического деформирования у краев трещин с точки зрения упругих решений можно рассматривать как дополнительные разрывы упругих перемещений на участках причем поверхностные напряжения на этих участках определяются или задаются приближенно из рассмотрения пластических состояний в слое. Ниже излагается теория трещин в хрупких телах, в которой й принимается равной нулю. В том случае, когда конечность размера зависящего от свойств пластичности, формы тела, положения разрыва в теле и вида внешних нагрузок, существенна, эту теорию и соответствующие критерии необходимо видоизменить. [c.539]

Как отмечалось выше, длинноволновые колебания кристаллической решетки способны вызвать локальное нарушение электронейтральности, характеризующееся потенциалом деформации, который в пределах линейно упругих макроскопических деформаций тела имеет весьма небольшую величину. Примерно такую же незначительную величину дает среднее нелинейное расширение дислокаций (макроскопическая средняя дилатация тела, вызванная пластической деформацией). [c.95]

В плоской упруго-пластической волне величина максимального сдвига ег=етах=ег(82=ез=0) (ёг — деформация в твердом теле по нормали к фронту волны). Уравнение динамического деформирования имеет вид [c.157]

Коротких Ю. Г. Численный метод исследования поведения упруго-пластических тел при импульсных воздействиях.— В кн. Распространение упругих и упруго-пластических волн. Алма-Ата Наука, 1973, с. 209—216. [c.253]

Степанов Г. В. О методике регистрации упруго-пластических волн напряжения в твердых телах с помощью диэлектрического датчика.— Пробл. прочности, 1972, № 10, с. 86—89. [c.258]

Под технической прочностью понимают сопротивление реальных тел упругой и пластической деформации и разрушению. Техническую прочность определяют экспериментально. [c.6]

При рассмотрении вопросов подобия для малых упруго-пластических деформаций ограничимся случаем статического нагружения образцов. Соответствующие критерии подобия для упругих тел были получены методом анализа размерностей. Выпишем эти критерии [c.185]

Идеализируя поведение материала при растяжении — сжатии (или при чистом сдвиге), приходят к двум основным типам моделей упруго-пластических тел. [c.726]

В конкретных задачах, в которых каждый элемент тела испытывает одноосную деформацию, либо чистый сдвиг, использование идеализированных диаграмм позволяет довольно просто проследить за упруго-пластическим поведением системы в целом. Такого рода задача была рассмотрена в главе III при обсуждении поведения шарнирно-стержневых систем в случае, когда напряжения в отдельных стержнях достигают предела текучести. [c.728]

Пластическая деформация, достигнутая к данному моменту нагружения, зависит не только от значений напряжений в этот момент, но и от всего пути нагружения ( 10.5). Однако для каждого конкретного пути могут быть найдены конечные соотношения между напряжениями и пластическими деформациями, которые, вообще, окажутся разными для разных путей нагружения. Представим себе определенный путь нагружения, не включающий разгрузку. Тогда упруго-пластическое упрочняющееся тело аналогично нелинейно-упругому телу в том смысле, что в обоих случаях связь между напряжениями и деформациями будет взаимно однозначной. Нелинейно-упругое тело может быть описано соотношениями закона Гука, в которых модули упругости не являются постоянными, а зависят от деформаций. Перенесение такого рода конечных соотношений на пластическое тело и составляет основу деформационной теории пластичности. [c.739]

Здесь Л1у — единичная нормаль к контуру 2, а/у - напряжения, щ - перемещения, и — упругий потенциал единицы объема. Уравнение (6.14) справедливо также для любых неупругих тел (упруго-пластических, вязкоупругих и др.) при квазистационарном движении точки О вдоль оси п со скоростью, значительно меньшей скорости звука в полосе при этом под Uпонимается удельная энергия деформаций. [c.269]

В.Н. Бовенко [15] принял, что при механическом воздействии на твердое тело упругая энергия переходит не только в потенциальную энергию атомов (образующихся свободных поверхностей), как это было принято Гриффитсом, но и в энергию автоколебательного движения. Это привело к установлению дискретно - волнового критерия устойчивости структуры - число Бовеи-ко) [15]. Предложенная им автоколебательная модель предразрушения твердого тела базируется па постулате о возникновении областей автовозбуждения активности вещества вблизи дефектов структуры вследствие нарушения однородного состояния исходной активной неустойчивой конденсированной среды. Эти автовозбуждения являются основными носителями когерентных (или макроскопических квантовых) эффектов. Они являются очагами пластической деформации, микро- и макротрещин, зародышами образования новой фазы на различных структурных иерархических уровнях самоорганизации, источниками акустической эмиссии (АЭ), микросейсмов и землетрясений. [c.201]

Обраи1,аясь к диаграмме деформирования идеально пластического тела, мы видим, что свойства его в известной мере оказываются промежуточными между свойствами твердого тела и жидкости. До достижения пластического состояния тело упруго и, следовательно, должно безусловно рассматриваться как твердое. После достижения предела текучести оно деформируется неограниченно или течет подобно жидкости. Можно было бы сказать, что жидкость — это твердое тело с пределом текучести, равным нулю. В связи с такой двойственной природой пластического тела и теории пластичности оответственно делятся на две группы теории течения, уподобляющие пластическое тело жидкости, и теории деформационного типа, которые строятся по образу и подобию теории упругости. Слово теории употреблено здесь во множественном числе. Единой универсальной теории пластичности до сих пор не существует, разные авторы придерживаются разных точек зрения. Ответить на вопрос, какая именно из этих теорий ближе к истине, нелегко. При решении практических задач все они дают очень близкие результаты. [c.59]

Для тел, обладающих пластическими свойствами, физико-механические характеристики материала при нагрузке и разгрузке различны. Если при нагрузке материал тела пластичен, то при разгрузке он является упругим. В связи с этим физические соотношения для областей возмущений волны нагрузки и разгрузки различны. Следовательно, скорость распространения волны разгрузки иная, отличная от скорости волны нагрузки [Ь а). Скорость V r) при разгрузке определяется исходя из следующих соображений. Пусть началу рагруз-ки соответствует точка М диаграммы Ог -Е б (рис. 24) с характеристиками (о)л(, Рм, Разгрузке в точке М диаграммы соответствуют характеристики (о) , р , Воспользуемся физическими соотношениями, справедливыми при разгрузке. [c.66]

Рассмотрим стержень, находящийся под действием приложенных к нему поперечных, т. е. перпендикулярных его оси, сил. Такие стержни, нагруженные поперечными силами, обычно называют балками. Если тело упруго, а вначале мы будем рассматривать именно упругие стержни, то действие системы сил можно рассматривать как сумму действий каждой из сил, взятых по отдельности. Поэтому мы предположим, что на конце стержня приложена одна единственная сосредоточенная сила Р, а другой конец защемлен неподвин но (рис. 3.1.1). Качественные выводы будут справедливы и для пластических стержней при произвольной, поперечной нагрузке. Предположим, что все поперечные размеры стержня имеют один и тот же порядок h, как это было оговорено в 2.1, длина стержня есть I. Очевидно, что если стержень сломается, то это произойдет в сечении, близком к заделке, так называемом опасном сечении. Выясним, какие напряжения возникнут в этом сечении. [c.76]

Для решения задач упруго-пластического деформирования тела в перемещениях необходимо представить уравнения равновесия тела (уравнения Иавье — Коши) в перемещениях. [c.287]

Различают пять основных состояний деформируемого тела упругое (У), пластическое (П), вязкое (В), высокоэластическое (ВЭ) и состояние разрушения (Р) и несколько дополнительных упруго-пластическое, пластнчески-вязкое, упруго-пластическн-вязкое и др. [1]. [c.12]

Для сравнительных лабораторных исследований коррозионной усталости сварных соединений труб и основного металла вырезали образцы размером 180Х38Х 10 мм из прямошовных (сталь 17ГС) и спирально-шовных (сталь 17Г2СФ) сварных труб диаметром 820 мм. Механические свойства и химический состав соответствовали ГОСТам и техническим условиям. Учитывая, что в реальных условиях эксплуатации концентраторы напряжений испытывают упруго-пластические деформации, тогда как остальное тело трубы деформируется упруго, т. е. в концентраторах имеет место жесткая схема нагружения, усталостные испытания проводили на машине с задаваемой амплитудой деформации (максимальная тангенциальная деформация 0,22 и 0,3% или интенсивность деформации 0,25 и 0,34% в наружных волокнах) чистым изгибом с частотой 50 циклов в минуту. Коррозионную среду подавали с помощью капельницы (для обогащения кислородом) или влажного тампона. [c.230]

Быковцев Г. И., Ивлев Д. Д., Мартынова Т. Н. О распространении волн в упруго-пластических телах при кусочно-линейных условиях пластичности.— В кн. Материалы Всесоюз. симпоз. по распространению упруго-пласт. волн в сплошных средах. Баку Изд-во АН АзССР, 1966, с. 72— [c.249]

В работах Гриффитса материал принимался идеально хрупким (абсолютно упругим и подчиняющимся закону Гука вплоть до разрушения). Позднее Ирвин i) и Орован расширили область применимости теории трещин, введя понятие квазихрупкого механизма разрушения, согласно которому в теле возникают пластические деформации, но они сосредоточиваются в очень тонком слое вблизи контура трещины у ее вершины. Ниже в основном коснемся идеально хрупкого поведения материала и лишь в конце параграфа поясним подход к решению проблемы в случае квазихрупкого материала. Так как ширина трещины лредпола-гается намного меньше двух других ее размеров, трещину можно считать поверхностью разрыва сплошности материала, на которой одна нормальная (чаще всего) или все три составляющие перемещения претерпевают разрыв. [c.575]

Теория пластического течения исходит из предпосылки, что напряжения связаны не с самими остаточными деформациями, а с их бесконечно малыми приращениями. Высказанное предположение является обобщением многочисленных эскпериментов по нагружению упруго-пластических тел в условиях, когда изменялись направления главных осей напряжений и соотношения между главными напряжениями. [c.735]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...