Движение смеси многокомпонентной

Одной из наиболее основных линий в существующих приближенных подходах к решению задач о движении неоднородных многокомпонентных и многофазных сред, включая сюда и потоки с твердыми дисперсионными примесями в жидких или газообразных несущих средах, является сохранение для смеси в целом реологического уравнения однородной (ньютоновской или неньютоновской) среды. Физические, а при необходимости и химические константы при этом как-то в среднем учитывают специфические особенности отдельных составляющих неоднородную среду веществ. [c.360]

Уравнения сохранения количества движения суммарного континуума. В задачах геофизики и аэрономии приходится иметь дело с относительными движениями газовой среды в атмосфере, изучаемой в системе координат, связанной с вращающейся поверхностью планеты. Благодаря этому в соответствующих уравнениях движения появляются дополнительные члены, учитывающие ускорение Кориолиса, а также центростремительное ускорение (часто малое по сравнению с ускорением свободного падения), связанные с вращением планеты. Полное уравнение сохранения количества движения для многокомпонентной газовой смеси в субстанциональной форме в этом случае принимает вид [c.75]

Модельное описание среднего движения турбулентной многокомпонентной смеси с переменной плотностью [c.115]

За исключением первого слагаемого, это соотношение по структуре полностью аналогично соответствующему выражению (2.3.75) для ламинарного режима движения смеси, полученному как термодинамически Колесниченко, Тирский 1976), так и методами кинетической теории многокомпонентных газов [c.232]

Рассмотрим течение многокомпонентного газа, являющееся сложением двух течений основного, вызываемого движением подвижной плоскости, и дополнительного, осуществляемого посредством вдува многокомпонентного газа, содержащего п компонентов, через неподвижную поверхность по нормали к ней. Подвижная поверхность также проницаемая. Всего в смеси N компонентов N > п). Если пренебречь эффектом термодиффузии и не рассматривать химические реакции, то течение можно описать следующей системой обыкновенных дифференциальных уравнений [c.274]

И используем определение тензора давлений Р. В результате получим уравнение движения многокомпонентной смеси [c.27]

Из уравнений неразрывности (1.7.11), движения (1.7.15) в случае нереагирующей многокомпонентной смеси имеем [c.108]

Здесь т, т — средние для многокомпонентной смеси значения времен пребывания молекулы в окрестности центра а.п-сорбции, а 5 и й — средние значения скоростей хаотических движений молекул в случае многокомпонентной смеси . [c.261]

Массообмен характерен для процессов теплообмена в многокомпонентных средах. Аналогично процессам переноса теплоты перенос вещества в смеси может быть обусловлен тепловым движением микрочастиц (диффузия) и движением макроскопических элементов среды (конвективный массообмен). [c.79]

Проблемы механики многофазных и многокомпонентных сред уже длительное время привлекают внимание исследователей. Особый интерес проявляется к задачам о движении двухфазных жидкостей при наличии фазовых переходов, а также двухкомпонентных систем, примером которых могут служить пылегазовые смеси. Интерес к этим проблемам не случаен. В атомной, стационарной и транспортной энергетике, авиации, химическом и металлургическом производствах и других отраслях техники рабочие процессы сопровождаются образованием парожидкостных систем и систем с твердыми включениями. [c.5]

Заметим, что в некоторых случаях при рассмотрении особенностей движения многокомпонентных газовых смесей или когда большую роль играет теплообмен, выражение (15-3) уже не будет достаточно общим. В этих случаях б него должны войти новые безразмерные параметры, учитывающие термодинамические свойства среды. [c.394]

Кроме только что отмеченных двух основных и достаточно общих свойств сплошной текучей среды 1) непрерывности распределения физических свойств и характеристик движения и 2) текучести, или легкой подвижности, при рассмотрении частных классов задач приходится приписывать модели среды дополнительные макроскопические характеристики, определяющие ее индивидуальные материальные свойства, обусловленные действительными микроскопическими свойствами молекулярной структурой и скрытыми движениями материи. В механике сплошных сред эти характеристики вводятся феноменологически, в форме заданных наперед констант или количественных закономерностей. Среди таких характеристик выделим, прежде всего, отражающие вещественные свойства среды при ее равновесном состоянии молекулярный вес и плотность распределения массы (или, короче, просто плотность среды), концентрацию примесей в многокомпонентных и многофазных смесях жидкостей, газов и твердых частиц, затем температуру и теплоемкость среды, электропроводность, магнитную проницаемость и другие физические свойства. [c.10]

О неоднородных, многокомпонентных и многофазных средах уже была речь в 13 гл. II. Там же были выведены основные уравнения динамики и термодинамики такого рода сред, но был оставлен в стороне вопрос о раскрытии сущности тензоров напряжений и Р, относящихся к г-й компоненте (фазе) и смеси в целом, а также дополнительных тензоров (см. формулу (72) гл. II). Чтобы сделать основную систему уравнений движения неоднородной среды замкнутой, необходимо дополнительно ввести количественные закономерности, связывающие только что упомянутые тензоры с характеристиками движения и состояния отдельных компонент (фаз) и смеси их в целом. Можно было бы думать, что такие количественные связи должны быть по форме аналогичными тем реологическим законам, которые только что были введены для несжимаемых ньютоновских и неньютоновских жидкостей, а в дальнейшем и для газов (см. начало гл. XI). [c.359]

Существенно, что предположение (3.31) обычно используется при рассмотрении движения таких смесей жидкостей и газов, размеры элементарных частиц в которых сопоставимы с молекулярными масштабами. Так, в упомянутой работе Трусделла [320] с точки зрения механики двух взаимопроникающих континуумов разбирается правомочность обычного для термодинамики необратимых процессов способа определения диффузионного потока вещества. В таких средах нельзя выделить микрообъемы сплошного материала только одного из составляющих смесь веществ. Назовем эти среды Многокомпонентными в отличие от многофазных, для которых существенно наличие перегородок, внутри которых материал фазы однороден и подчиняется соответствующим уравнениям механики сплошной однофазной среды [c.30]

Общий анализ осредненных уравнений движения и энергии жидких и газовых смесей был выполнен Трусделлом [320], который подробно рассмотрел случай передачи импульса между составными частями смеси согласно уравнению (3.31) (что соответствует случаю многокомпонентной жидкости) и сформулировал условие нулевого обмена энергией. Вместе с тем Трусделл формально отметил возможности иных определений в моделях взаимопроникающих сред. [c.31]

Турбулентное движение частиц позволяет быстро переносить тепло из одной части ванны в другую, так что во всем объеме кипящего слоя температура практически одинакова, что предотвращает появление горячих и холодных пятен на одном изделии. Вследствие высокого коэффициента теплопроводности и большой поверхности кипящего слоя обеспечивается быстрое выравнивание температуры между кипящим слоем, газом, протекающим через него, и покрываемым изделием. По данным работ [276, 277], кипящий слой на основе порошка кремния с продувкой его смесью аргона и иода был успешно применен для силицирования крупногабаритных изделий из молибдена и его сплавов. Технология кипящего слоя может быть с успехом использована для насыщения одновременно несколькими элементами, т. е. для получения комплексных или многокомпонентных защитных покрытий. [c.250]

Уравнение движения (2.1.59), описывая движение среды в целом, не раскрывает, однако, движений отдельных компонентов смеси (электронов, ионов и нейтралов). Сложный многокомпонентный (молекулярный и ионный) состав среды часто важно учитывать только при рассмотрении вопросов химии верхней атмосферы, тогда как для задач динамики достаточна система уравнений одно-(или двух-) жидкостной гидродинамики. Уравнения движения для отдельных нейтральных компонентов смеси в диффузионном приближении Седов, 1984) рассмотрены в разд. 2.3.6. [c.83]

ГЛАВА 3 ТУРБУЛЕНТНОЕ ДВИЖЕНИЕ МНОГОКОМПОНЕНТНОЙ СМЕСИ С ПЕРЕМЕННЫМИ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИМИ СВОЙСТВАМИ [c.114]

Запишем теперь, пользуясь формулами (3.3.20), (33.3 ) и (3.3.15 ), реологические соотношения для тензора рейнольдсовых напряжений и турбулентных потоков диффузии и тепла, описывающие перенос количества движения, вещества и тепловой энергии в вертикальном направлении при турбулентном перемешивании многокомпонентной смеси [c.158]

Вместе с тем, для большого числа турбулентных режимов движения в средней атмосфере относительные пульсации плотности многокомпонентной смеси, вызванные пульсациями давления, пренебрежимо малы по сравнению с ее относительными изменениями, вызванными пульсациями температуры и концентраций компонентов. Поэтому возможен более простой путь определения корреляций ру А " через известные турбулентные потоки диффузии и тепла, основанный на использовании некоторого алгебраического соотношения, выводимого при помощи бароклинного уравнения состояния для давления смеси. [c.161]

Числа Ричардсона. Как видно из уравнения (4.2.28), в стратифицированных струйных течениях многокомпонентной смеси возможны два дополнительных механизма генерации турбулентности. Если первый механизм имеет тепловую природу, то второй механизм возникновения турбулентности имеет диффузионную природу и возникает, когда имеются градиенты концентраций каких-либо диффундирующих компонентов. Это связано с тем, что пространственно-временная неоднородность (пульсации) массовой плотности обусловлена двумя факторами неоднородностью полей (пульсациями) температуры и концентраций (см. формулу (3.3.27). Как известно, если в жидкости появляется локальная область с плотностью, меньшей плотности окружающей среды, то на нее в поле силы тяжести будет действовать выталкивающая сила Архимеда сила плавучести). При определенных условиях (см. разд. 3.3.2.) происходит потеря устойчивости равновесия и эта сила приводит жидкость в движение. Именно величина [c.184]

В гл. 8 рассмотрен некоторый класс фильтрационных движений многофазной многокомпонентной смеси нескольких взаимо-нерастворимых жидкостей (например, нефти, воды, мицеллярного раствора и т. д.) в пористой среде с образованием кинематических волн применительно к анализу одного из перспективных методов повыпгения нефтеотдачи — метода мицеллярно-полимер-ного заводнения пласта. [c.4]

А. К. Дгоннн, Ю. Т. Борщевский и 1. А. Яковлев [181 приводят уравнение непрерывности и движения для многокомпонентной смеси в более строгом виде. При выводе уравнений они использовали последовательное пространственное и временное осреднение. Последовательным пространственным осреднением физические величины компонентов смесп осредняются по их объемам в данный момент. Осреднонные таким образом величины используются затем при переходе к осредненным величинам по всему элементу смеси. А. К. Дю-нин и другие исследователи полагают, что объем осреднения, как часть объема смеси, должен быть равен объему, занимаемому компонентом за характерный период турбулентных пульсаций. Это не совсем четкое определение устраняется, если за объем смеси принять объем, соизмеримый со средней неоднородностью структуры течения. [c.14]

Содержание книги можно условно разделить на две части, в первой из которых (главы 1-5) подробно излагаются методы математического описания турбулентных течений многокомпонентных реагирующих газовых смесей, а во второй (главы 6-8) представлены конкретные примеры численного моделирования аэрономических задач. Первая глава, имеющая вводный характер, содержит некоторые общие положения теории турбулентности и обсуждение вопросов специфики природных сред, в которых многокомпонентная турбулентность играет важную роль. Во второй главе рассмотрена феноменологическая теория тепло- и массопереноса в ламинарной многокомпонентной среде и методами термодинамики необратимых процессов, с учетом принципа взаимности Онзагера, выведены определяющие соотношения для термодинамических потоков диффузии и тепла в многокомпонентной смеси газов. Третья глава посвящена построению модели турбулентности многокомпонентного химически активного газового континуума. С использованием средневзвешенного осреднения Фавра получены дифференциальные уравнения баланса вещества, количества движения и энергии (опорный басис модели) для описания среднего движения турбулентной многокомпонентной смеси реагирующих газов, а также дан вывод реологических соотношений для турбулентных потоков диффузии, тепла и тензора рейнольдсовых напряжений. В четвертой главе развита усложненная модель турбулентности многокомпонентного континуума с переменной плотностью, опирающаяся (в ка- [c.7]

Изучение важнейших физико-химических механизмов в условиях турбулентного течения многокомпонентной реагирующей газовой смеси, ответственных за пространственно-временные распределения и вариации определяющих макропараметров (плотности, скорости, температуры, давления, состава и т.п.), особенно эффективно в сочетании с разработкой моделей турбулентности, отражающих наиболее существенные черты происходящих при этом физических явлений. Турбулентное движение в многокомпонентной природной среде отличается от движения несжимаемой однородной жидкости целым рядом особенностей. Это, прежде всего, переменность свойств течения, при которой среднемассовая плотность, различные теплофизические параметры, все коэффициенты переноса и т.п. зависят от температуры, состава и давления среды. Пространственная неоднородность полей температуры, состава и скорости турбулизованно-го континуума приводит к возникновению переноса их свойств турбулентными вихрями (турбулентный тепло- и массоперенос), который для многокомпонентной смеси существенно усложняется. При наличии специфических процессов химического и фотохимического превращения, протекающих в условиях турбулентного перемешивания, происходит дополнительное усложнение модели течения. В геофизических приложениях часто необходимо также учитывать некоторые другие факторы, такие, как влияние планетарного магнитного поля на слабо ионизованную смесь атмосферных газов, влияние излучения на пульсации температуры и турбулентный перенос энергии излучения и т.п. Соответственно, при моделировании, например, состава, динамического и термического состояния разреженных газовых оболочек небесных тел теоретические результаты, полученные в рамках традиционной модели турбулентности однородной сжимаемой жидкости, оказываются неприемлемыми. В связи с этим при математическом описании средних и верхних атмосфер планет возникает проблема разработки адекватной модели турбулентности многокомпонентных химически реагирующих газовых смесей, учитывающей сжимаемость течения, переменность теплофизических свойств среды, тепло- и массообмен и воздействие гравитационного поля и т.п. Эти проблемы рассматриваются в данной части монографии. [c.9]

Методами механики сплошной среды построена гидродинамическая модель регулярного движения идельной многокомпонентной смеси (с учетом хгши- [c.112]

В тех случаях, когда изменения массовой плотности в турбулизованной атмосфере, вызванные пульсациями давления, пренебрежимо малы, как, например, в режиме вынужденной конвекции, при наличии крупномасштабных атмосферных вихрей и т.п. (см. Гл.З и Ван Мигем, 1977)), первое слагаемое в (4.2.15) может быть опущено. Кроме того, если не учитывать возможного для многокомпонентной среды влияния на характер осредненного движения пульсаций теплоемкости С р 0), что, по-видимому, справедливо при дозвуковом движении смеси [c.178]

Построена усложненная математическая модель турбулентности для многокомпонентного химически активного континуума, позволяющая рассматривать разнообразные геофизические и аэрономические задачи, в которых существенны сжимаемость потока, переменность теплофизических свойств, влияние стратификации среды и вращения планеты. Такая модель включает, в качестве базисных, наряду с гидродинамическими уравнениями для среднего движения смеси, замыкающие эволюционные уравнения переноса для одноточечных вторых моментов пульсирующих термогидродинамических параметров течения. [c.207]

Вместе с тем, оценивая в целом состояние проблемы замыкания первого порядка, следует признать, что в настоящее время фактически не существует общей феноменологической теории турбулентной теплопроводности и турбулентной диффузии для многокомпонентных смесей. Используемые в литературе градиентные соотношения (см., например, Монин, Яглом 1965 Ван Мигем, 1977 Лапин, Стрелец, 1989)) не обладают достаточной общностью и получены, в основном, для однородной жидкости, причем либо для турбулентных потоков с четко выраженным доминирующим направлением, либо при сильных и не всегда оправданных предположениях, таких, например, как равенство путей смешения для процессов турбулентного переноса количества движения, тепла или вещества пассивной примеси (см. 3.3). В связи с этим, возникает необходимость рассмотрения других подходов к проблеме замыкания гидродинамических уравнений среднего движения смеси на уровне моделей первого порядка, например, в рамках термодинамического подхода к теории турбулентности сжимаемого газового континуума. Так, онзагеровский формализм неравновесной термодинамики позволяет получить наиболее общую структуру реологических соотношений для турбулентных потоков диффузии и тепла в многокомпонентной смеси, в том числе, в виде обобщенных соотношений Стефана-Максвелла для турбулентной многокомпонентной диффузии и соответствующего им выражения для [c.209]

Последние 20 лет интенсивно развивается новый раздел механики сплошных сред — механика многофазных, многокомпонентных срод. Это вызвано важными практическими приложениями в авиационной и ракетной технике, атомной энергетике, турбо-ст-роении, химической технологии и т. д. Характерной особенностью многофазных, многокомпонентных течений является наличие в потоке нескольких фаз или компонентов смеси газов с различными массами, газ — твердые частицы, газ — жидкие капли, жидкость — пузырьки газа и т. д. Между фазами может происходить интенсивный обмен массой, энергией, импульсом, что сутцественно сказывается па движении смеси. [c.3]

В предположении, что матрица коэффициентов многокомпонентной диффузии [D] не зависит от диффузии [254, 255], а скорость движения смеси постоянна (С/ = onst), уравнение (11.4.1) несколько упрощается [c.240]

Подставим в уравнение (1.7.6) вместо величины иу-пульс -молекулы ШаУа В системе отсчета, движущейся со среднемассовой скоростью, и просуммируем результат по ,-становки по от 1 до р. Используя закон сохранения импульса при упругих и неупругих столкновениях, получи1Л уравнение движения многокомпонентной смеси в виде [c.27]

Назначение капилляра состоит в том, чтобы, не нарушая режима вязкой натечки, создать определенную скорость движения газа в капилляре и тем самым предотвратить рост градиента концентрации перед игольчатым вентилем. В процессе течения газа по капилляру тяжелые молекулы не успевают накапливаться под иглой вентиля, они совместно с легкими в вязком потоке проходят через капилляр и отверстие игольчатого вентиля. Таким образом, вязкое течение газа из пробоотборника через промежуточный капилляр в ионный источник, так же как и молекулярное течение, обеспечивают постоянство концентрации отдельных компонент газовой смеси в источнике ионов и пробоотборнике. Другие виды натечки газа в промежуточной области между кнудсенов-ским потоком и вязким могут сопровождаться разделением легких и тяжелых молекул на малых отверстиях впускных устройств и вызывать нестабильность парциальных давления компонент газа в источнике и пробоотборнике. Из-за сложности процессов, затрагивающих целые разделы молекулярной физики и газовой динамики, подробно они здесь не рассматриваются, за исключением лишь указаний на то, что даже при соблюдении рекомендаций по молекулярному и вязкому режимам натечки газа в масс-спектрометр в отдельных случаях не удается получить желаемое постоянство состава газа на всех участках его течения от пробоотборника до диффузионного насоса. Тем не менее при использовании эталонных газовых смесей масс-спектрометрический анализ многокомпонентных смесей газа почти во всех случаях возможен. [c.131]

В работе Я. 3. Клеймана [97] условия на сильном разрыве в многокомпонентной смеси, соответствующие уравнениям X. А. Рахматулина [186], формулировались на основе рассмотрения баланса сил и масс. При этом Я. 3. Клейман принимал, что на каждую фазу двухфазной среды действует сила, равная (1 — т) р и 7тг/>, и именно она фигурирует в уравнениях движения фаз. Это соответствует расчетной схеме Н. А. Слезкина 1198] и Био [257], тогда как в уравнениях движения Я. И. Френкеля [215] (сводящихся при равенстве фазовых напряжений к уравнениям X. А. Рахматулина [186]) потенциалом действующих в жидкости сил служит само давление р. [c.148]

Геофизическая турбулентность. Турбулентные движения всегда диссипативны, поэтому они не могут поддерживаться сами по себе, а должны черпать энергию из окружающей среды. Турбулентность возникает либо в результате роста малых возмущений в ламинарном потоке, либо вследствие конвективной неустойчивости движения. В первом случае энергия турбулентности извлекается из кинетической энергии сдвиговых течений, во втором - из потенциальной энергии неравномерно нагретой жидкости в гравитационном поле. На характер геофизической турбулентности специфическое влияние оказывает стратификация атмосферы (распределение массовой плотности р и других термогидродинамических параметров по направлению силы тяжести) и вращение Земли (с угловой скоростью Q =7.29-10" с" ). Кроме этого, многокомпонентность реальной атмосферы приводит часто к бароклинности смеси, вызванной зависимостью р не только от давления р (как в баротропных средах), но также от [c.11]

О некоторых методах моделирования турбулентности. Помимо статистического подхода к моделированию турбулентности в настоящее время все более широкое применение находит феноменологический (полуэмпириче-ский) подход и методы прямого численного моделирования турбулентности на основе решения специальных кинетических уравнений или нестационарной системы трехмерных уравнений Навье-Стокса, хотя в силу стохастичности данного явления в реальности удается получать лишь осредненные характеристики движения. Это позволяет, тем не менее, иногда проследить не только эволюцию образований различных пространственных структур с течением времени, но также изучать общую динамику и природу развития турбулентности. Например, результаты численного моделирования явления перебросов в гидродинамической системе (сконструированной в виде многоярусной модели зацепления простейших элементов - триплетов) иллюстрируют каскадный процесс передачи энергии в развитом турбулентном потоке, соответствующий известному закону Колмогорова-Обухова Гледзер и др., 1961) и подкрепляют представления об общих свойствах в поведении динамических систем. Интересно также отметить, что исследование процесса стохастизации динамических систем и сценариев перехода к хаосу при численном моделировании турбулентности служит аналогом решения некорректных задач с использованием оператора осреднения и параметрического расширения Тихонов и Арсенин, 1986). При таком подходе упорядоченная структура турбулентного течения, которая определяется как аттрактор асимптотически устойчивого решения для осредненных величин, представляет собой его регуляризованное описание Белоцерковский, 1997). Следует однако заметить, что использование методов прямого численного моделирования турбулентности для решения практически важных задач (особенно задач, связанных с расчетами турбулентного тепло-и массопереноса в многокомпонентных химически активных смесях) часто затруднительно или является слишком громоздким. Поэтому подобные задачи целесообразнее решать с помощью более простых, полуэмпирических теорий. [c.16]

Термин молекулярный диффузионный перенос охватывает явления диффузии, теплопроводности, термодиффузии и вязкости. Эти явления описываются некоторыми частями уравнений сохранения массы, количества движения и тепла, приведенных в предыдущем параграфе (см. уравнения (2.1.57)-(2.1.60)). В каждое из этих уравнений входит дивергенция потока некоторой величины, связанной, хотя бы и неявно, с градиентами термогидродинамических параметров (так называемыми термодинамическими силами). Существуют два способа получения линейных связей определяющга соотношений) между этими потоками и сопряженными им термодинамическими силами, основывающихся на макроскопическом (феноменологическом) и кинетическом подходах. Кинетический подход связан с решением системы обобщенных уравнений Больцмана для многокомпонентной газовой смеси и до конца разработан только для газов умеренной плотности, когда известен потенциал взаимодействия между элементарными частицами (см., например, Чепмен, Каулинг, 1960 Ферцигер, Капер, 1976 Маров, Колесниченко, 1987)). Феноменологический подход, основанный на применении законов механики сплошной среды и неравновесной термодинамики к макроскопическому объему смеси, не связан с постулированием конкретной микроскопической модели взаимодействия частиц и годится для широкого класса сред. В рамках феноменологического подхода явный вид кинетических коэффициентов (коэффициентов при градиентах термогидродинамических параметров в определяющих соотношениях) не расшифровывается, однако их физический смысл часто может быть выяснен (например, для разреженных газов) в рамках молекулярно-кинетической теории Маров, Колесниченко, 1987) [c.85]

Мы начнем с вывода осредненных дифференциальных уравнений баланса вещества, количества движения и энергии (опорный базис модели), предназначенных для описания развитых турбулентных течений многокомпонентной смеси химически активных газов, и проанализируем физический смысл отдельных членов этих уравнений ( ЗЛ). Особое внимание будет уделено выводу (традиционным способом, основанном на понятии пути смешения) замыкающих реологических соотношений для турбулентных потоков диффузии, тепла и тензора турбулентных напряжений Рейнольдса ( 3.3). Прогресс в развитии и применении полуэмпирических моделей турбулентности первого порядка замыкания (так называемых градиентных моделей) для однородной сжимаемой жидкости (см., например, Таунсенд, 1959 Бруяцкий, 1986 Ван Мигем, 1977)) позволил получить обобщения некоторых из подобных моделей на важный для целей геофизики и аэрономии случай свободных стратифицированных течений многокомпонентной реагирующей смеси с поперечным сдвигом скорости Маров, Колесниченко, 1987). [c.114]

Осредненные законы сохранения для турбулизованной смеси. Будем рассматривать турбулизованную многокомпонентную газовую смесь, как континуальную среду, элементарные (мгновенные, истинные) состояния движения которой могут быть описаны системой уравнений гидродинамики [c.120]

Переходя к выводу макроуравнений турбулентного движения многокомпонентной смеси, будем осреднять по ансамблю одинаковых систем справедливые в микромасштабе гидродинамические уравнения сохранения (удельного объема [c.121]

Получена система замкнутых соотношений (дифференциальных уравнений среднего движения, уравнений химической кинетики и состояния в условиях турбулентного перемешивания, а также определяющих соотношений для разнообразных турбулентных потоков вещества, количества движения и энергии), учитывающая многокомпонентность и сжимаемость газовой смеси, диффузионный тепло- и массоперенос, химические реакции и воздействие поля гравитации. Эта система пригодна для описания широкого класса движений и физико-химических процессов в многокомпонентных реагирующих средах. [c.166]

При осреднении исходных уравнений многокомпонентной гидродинамики, приведенных в Гл. 2, наряду с традиционным безвесовым осреднением (например, по ансамблю возможных реализаций), систематически использовано весовое осреднение Фавра, позволяющее в значительной степени упростить запись и анализ осредненных гидродинамических уравнений газовой смеси с переменной плотностью. Получены дифференциальные уравнения масштаба среднего движения, включающие в себя уравнение баланса для удельного объема уравнения баланса для концентраций молекулярных компонент смеси уравнения сохранения хьшических элементов уравнение движения турбулизованной среды [c.166]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...