Уравнение непрерывности

Электрические процессы в современных полупроводниковых приборах с достаточной точностью удается описать с помощью уравнений непрерывности и Пуассона. Уравнения непрерывности выражают ско- [c.155]

Результат решения уравнений непрерывности и Пуассона при известных краевых условиях — это поля потенциала и концентраций подвижных носителей в различных областях полупроводниковой структуры. Знание этих полей позволяет оценить электрические параметры прибора. [c.156]

Поясните физический смысл уравнения непрерывности. [c.220]

Топологические уравнения в большинстве физических подсистем базируются на уравнениях равновесия и уравнениях непрерывности. [c.71]

Аналогом уравнения второго закона Кирхгофа является уравнение непрерывности, т. е. [c.73]

Введение Максвеллом понятия тока смещения, на первый взгляд, выглядит как гениальная догадка. Но несовместимость сформулированного уравнения электромагнитного поля (1.6) и уравнения непрерывности [c.19]

Это — так называемое уравнение непрерывности. [c.15]

Это есть общее уравнение, выражающее собой адиабатичность движения идеальной жидкости. С помощью (1,2) его можно написать в виде уравнения непрерывности для энтропии [c.17]

Как уже было указано в начале 1, состояние движущейся жидкости определяется пятью величинами тремя компонентами скорости V и, например, давлением р и плотностью р. Соответственно этому полная система гидродинамических уравнений должна содержать пять уравнений. Для идеальной жидкости этими уравнениями являются уравнения Эйлера, уравнение непрерывности и уравнение, выражающее адиабатичность движения. [c.19]

Воспользуемся уравнением непрерывности (1,2), написав его в виде [c.27]

Поскольку плотность не является теперь неизвестной функцией, как это имеет место в общем случае, то в качестве основной системы уравнений гидродинамики несжимаемой жидкости можно выбрать уравнения, содержащие только скорость. Такими уравнениями являются уравнение непрерывности (10,2) и уравнение (2,11) [c.37]

Решение. Ось г выбираем по оси цилиндра. Тогда Vx =—Qy, v,j = Qx, Vz = 0. Уравнение непрерывности удовлетворяется автоматически, а уравнение Эйлера (10,1) дает [c.42]

Уравнение непрерывности дает [c.45]

Второе уравнение для определения двух неизвестных v и можно вывести методом, аналогичным выводу уравнения непрерывности. Это уравнение представляет собой по существу уравнение непрерывности применительно к рассматриваемому случаю. Рассмотрим объем жидкости, заключенный между двумя плоскостями поперечного сечения канала, находящимися на расстоянии dx друг от друга. За единицу времени через одну плоскость войдет объем жидкости, равный (5и) , а через другую плоскость выйдет объем (So)x4-tUf Поэтому объем жидкости между обеими плоскостями изменится на [c.58]

Это и есть искомое уравнение непрерывности. [c.59]

Уравнение непрерывности выводится аналогично (12,12) и имеет [c.60]

Для того чтобы получить уравнения, описывающие движение вязкой жидкости, необходимо ввести дополнительные члены в уравнение движения идеальной жидкости. Что касается уравнения непрерывности, то, как явствует из самого его вывода, оно относится в равной мере к движению всякой жидкости, в том числе и вязкой. Уравнение н<е Эйлера должно быть изменено. [c.71]

Вместе с уравнением непрерывности [c.89]

Подстановка в уравнения Навье — Стокса и уравнение непрерывности приводит к следующим уравнениям для функций F, G, Н, Р [c.112]

Дифференцируя его по координатам точки 2, получим в силу уравнения непрерывности [c.197]

Точные гидродинамические уравнения Навье — Стокса и уравнение непрерывности, написанные в компонентах, принимают [c.223]

Чтобы сразу учесть связь между Vk и Vy, выражаемую уравнением непрерывности, введем функцию тока ф согласно определению (10,9) [c.226]

С учетом уравнения непрерывности (40,2), переписываем это уравнение в виде [c.233]

Эти свойства (для каждого из распределений v и v+ в отдельности) не противоречат уравнениям непрерывности и потенциальности, и ввиду линейности задачи эти распределения можно искать независимо друг от друга. [c.267]

В конце 2 было указано, что полная система гидродинамических уравнений должна содержать пять уравнений. Для жидкости, в которой имеют место процессы теплопроводности и внутреннего трения, одним из этих уравнений является по-прежнему уравнение непрерывности уравнения Эйлера заменяются уравнениями Навье — Стокса. Что же касается пятого уравнения, то для идеальной жидкости им является уравнение сохранения энтропии (2,6). В вязкой жидкости это уравнение, разумеется, не имеет места, поскольку в ней происходят необратимые процессы диссипации энергии. [c.270]

Поверхности разрыва. При течении гетерогенной смеси могут возникать зоны (ударные волны, пристенные слои, контактные поверхности), в которых параметры среды изменяются существенно на расстояниях порядка размеров самих включений или меньших (нулевых с точкп зрения сплошной среды). В этих зонах представления сплошной гетерогенной среды и следующие из них дифференциальные уравнения (1.2.5) или (1.3.25) не имеют смысла. Поэтому, как это обычно делается, необходимо ввести в рассмотрение поверхность разрыва параметров течения, по обе стороны от которой выполняются уравнения непрерывного движения. Получим основные условия на поверхности разрыва исходя из интегральных уравнений 1, которые применим к малому цилиндрическому объему, покоящемуся относптельно Sj,, с основаниями, параллельными 5 , и расположенными по разные стороны от нее. Пропуская обычные в таких ситуациях выкладки [23] и предполагая, что процессы фазовых превращений в этих тонких слоях (поверхностях) не успевают произойти, из (1.1.4), (1.1.9), (1.1.19) для случая двухфазной смеси т = 2) получим [c.42]

Из уравнения второго закона Кирхго-ф а видно, что сумма падений напряжений на элементах схемы при их обходе по произвольному контуру равна нулю, т. с. Uj = О (уравнение непрерывности), где j -- [c.71]

Решение. В указанных п. ременных координата х каждой частицы Ж11д сости в произвольный момент времени рассматривается как функция t и ее же координаты о в начальный момент х = х а, t). Условие сохранения массы элемента жидкости при его движении (уравнение непрерывности) наткнется соответственно в виде р dx = ро rfa, или [c.19]

Зато уравнение непрерывности принимает при р = onst простой вид [c.37]

Если распределение скоростей в движущейся жидкости зависит только от двух кородинат, скажем от л и у, причем скорость параллельна везде плоскости ху, то о таком течении говорят как о двухмерном или плоском. Для решения задач о двухмерном течении несжимаемой жидкости иногда бывает удобным выражать скорост через так называемую функцию тока. Из уравнения непрерывности [c.39]

Наконец, рассмотрим стационарное течение жидкости по трубе произвольного сечения (одинакового вдоль всей длины трубы). Ось трубы выберем в качестве оси х. Очевидно, что скорость V жидкости направлена везде по оси х и является функцией только от у и 2. Уравнение непрерывности удовлетворяется тождественно, а г/- и г-компоненты уравнения Навье — Стокса дают опять dpjdy = dpjdz = О, т. е. давление постоянно вдоль сечения трубы, л-компонента уравнения (15,7) дает [c.81]

Для определения функции Ф поступаем следующим образом. Пишем уравнение непрерывности, пренебрегая в нем продольной производной dvxidx [c.106]

Из соображений симметрии очевидно, что все величины будут зависеть только от координаты к (и от времени t). Из уравнения непрерывности divv = О имеем поэтому [c.122]

Соот ношения (34,5) и (34,15) — следствия одного лишь уравнения непрерывности. Привлечение же динамического уравнения движения—уравнения Навье — Стокса — позволяет установить уравнение, связывающее друг с другом корреляционные тензоры Bik и Biki (Th. Karmdn, L. Howarth, 1938 A. H. Колмогоров, 1941). [c.198]

Дифференцирование по координатам xi в координатном представлении эквивалентно в спектральном представлении умножению на iki. Поэтому уравнение непрерывности dbtk r) /dxi = Ь сводится в спектральном представлении к условию поперечности тензора по отношению к волновому вектору [c.203]

Ввиду тонкости пограничного слоя ясно, что движение в нем будет происходить в основном параллельно обтекаемой поверхности, т. е. скорость vy будет мала по сравпетгию с Vx (это видно уже п непосредственно из уравнения непрерывности). [c.224]

Из (40,1) ясно, что при х = Хо обращается в бесконечность также и производная dvyjdy. Из уравнения непрерывности [c.232]

Теоретические основы САПР (1987) -- [ c.155 ]

Введение в термодинамику необратимых процессов (2001) -- [ c.50 , c.54 ]

Основы автоматизированного проектирования (2002) -- [ c.114 ]

Оптические волны в кристаллах (1987) -- [ c.12 , c.26 ]

Оптика (1986) -- [ c.13 , c.31 ]

Курс теоретической механики для физиков Изд3 (1978) -- [ c.471 ]

Основы теории и проектирования САПР (1990) -- [ c.131 ]

Волны (0) -- [ c.313 ]

Акустика слоистых сред (1989) -- [ c.9 , c.333 ]

Лазеры на гетероструктурах ТОм 1 (1981) -- [ c.276 ]

Механика сплошных сред Изд.2 (1954) -- [ c.13 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...