Процессы каскадные

Процесс каскадного увеличения числа фотонов в результате вынужденного излучения продолжается до некоторого момента. Как только интенсивность излучения достигает определенного значения, зависящего, в частности, от дифракционных потерь резонатора и пропускной способности полупрозрачного -выходного зеркала резо- [c.384]

В процессе каскадных взаимодействий часть нуклонов ядра получает энергию, которой недостаточно для вылета из ядра. Поэтому после окончания каскадной стадии процесса ядро оказывается в возбужденном состоянии. За время примерно 10 сек возбуждение ядра снимается испусканием вторичных частиц и квантов. Эта стадия процесса взаимодействия называется испарительной. [c.242]

Помимо указанной, существует и другая причина появления второй стоксовой компоненты первая стоксова компонента сама достигает большой мощности и начинает играть роль возбуждающего излучения, испытывая рассеяние с уменьшенной на ш частотой, т. е. с частотой — Ш = со — 2со = со . Этот процесс каскадного рассеяния особенно важен потому, что сопровождается усилением, аналогичным усилению первой стоксовой компоненты. [c.858]

В процессе каскадного упругого выбивания вылетающие атомы претерпевают большое количество столкновений, недостаточных для выбивания, но приводящих к возбуждению колебаний многих атомов. Это приводит к кратковременному локальному перегреву, называемому тепловым пиком. Размер и время жизни тепловых пиков очень малы (соответственно десятки ангстрем и десятые доли [c.652]

Развитие каскадных аварий может происходить самыми различными путями повторяющихся процессов каскадного развития нарушений нормального режима практически не встречается [39]. Однако, опираясь на работы [114, 118], можно выделить этапы развития и ликвидации каскадных аварий, типичные для ЭЭС (рис. 1.14). В качестве первичного возмущения здесь рассматривается одна из причин возникновения каскадных аварий, перечисленных в табл. 1.3. Локализация возмущения связана с отключением поврежденного оборудования или с другими коммутационными операциями, направ-66 [c.66]

Данная выше общая характеристика каскадных аварий в СЭ позволяет считать, что какое-либо прогнозирование конкретных процессов каскадного развития аварий при тех или иных первичных возмущениях и условиях работы систем на основе статистических данных об авариях, имевших место, невозможно. Можно лишь оценивать вероятность некоторых этапов каскадного развития аварий [39]. Поэтому одним из основных путей снижения вероятности каскадного развития аварий является разработка нормативных требований, предназначенных для использования оперативно-диспетчерским персоналом при управлении режимом системы. [c.69]

Рис. 1.17. Процесс каскадного развития аварии магистрального нефтепровода без промежуточных резервуаров

В рамках изложенного рассмотрения нельзя объяснить рост стоксовой волны выше порога ВКР, поскольку до сих пор мы пренебрегали эффектом истощения накачки. Для учета этого эффекта следует решить систему уравнений (8.1.2), (8.1.3). Эти уравнения могут быть решены аналитически [14] в специальном случае = Ор. Результаты показывают, что в этом случае пороговое условие (8.1.15) остается довольно точным. Но когда порог ВКР достигнут, энергия из волны накачки быстро перекачивается в стоксову волну. Теория предсказывает полное перекачивание мощности накачки в стоксову волну (исключая потери в световоде). На практике, однако, стоксова волна, если ее мощность становится достаточной для того, чтобы Удовлетворить (8.1.15), служит накачкой для генерации стоксовой волны второго порядка. Такой процесс каскадного ВКР может приводить к генерации многих порядков стоксовых волн, число которых зависит от входной мощности накачки. [c.221]

В недавних экспериментах [134 136] для накачки солитонных ВКР-лазеров использовались импульсы длительностью 100 пс от Nd ИАГ-лазера с длиной волны генерации 1,32 мкм. Такой выбор длины волны интересен возможностью использовать обычные световоды с 1,3 мкм. К тому же импульсы и накачки, и ВКР близки к длине волны нулевой дисперсии и могут перекрываться в световоде достаточно долго, чтобы обеспечить нужное усиление (длина группового разбегания 300 м). В эксперименте [134] были получены импульсы длительностью 160 фс при этом использовался световод, не сохраняющий поляризацию, длиной 1.1 км. Импульсы имели широкий пьедестал, и в солитонной составляющей содержалось лишь около 20% энергии импульса. В другом эксперименте [136] использовался световод со смещенной дисперсией 1,46 мкм). При генерации второй и третьей стоксовых компонент вблизи длин волн 1,5 и 1,6 мкм соответственно наблюдались солитоны длительностью около 200 фс. Этот процесс каскадного ВКР использовался также для генерации солитонов вблизи длины волны 1,5 мкм при накачке импульсами на длине волны 1,06 мкм [137]. При этом три перовые стоксовы компоненты расположены в области положительной дисперсии световода (Хр 1.3 мкм). Четвертая и пятая стоксовы полосы образуют в спектре широкое крыло в области длин волн 1,3-1,5 мкм, которое содержит около половины входной энергии. Автокорреляционные функции импульсов на длинах волн 1,35 1,4 1,45 и 1,5 мкм показали, что энергия в пьедестале уменьшается с увеличением длины волны. Действительно, импульсы вблизи 1,5 мкм почти не имели пьедестала. [c.253]

Такое представление процесса подогрева НгО в виде процесса каскадного теплообмена не изменит результатов подсчета эксергетических потерь при внешнем подогреве НгО. [c.195]

Системы балансных уравнений для более сложных случаев, когда задача состоит в описании процесса каскадного образования ионов с большей кратностью заряда, конечно, имеют более сложную структуру, но качественно они ничем не отличаются от приведенной выше простейшей системы (8.4). [c.212]

Экспериментальные данные. Обращаясь к эксперименту, надо в первую очередь отметить две черты процесса одновременного отрыва нескольких электронов, качественно отличающих этот процесс от процесса каскадной ионизации. [c.215]

В различных экспериментах, несмотря на явно доминирующий процесс каскадной ионизации, проводились систематические поиски проявления процесса одновременного отрыва нескольких электронов. При этом внимание обращалось на любые экспериментальные данные, находящиеся в противоречии с каскадной ионизацией. Результаты всех этих экспериментов качественно одинаковы - они представляют собой ряд данных, находящихся в согласии с предположением об одновременном отрыве нескольких электронов, но не дали никаких данных, однозначно и неопровержимо доказывающих реализацию искомого процесса многоэлектронной многофотонной ионизации атомов. [c.216]

Таким образом, отклонения от процесса каскадной туннельной ионизации обусловлены вторичными процессами, возникающими под действием туннельных электронов, ускоренных полем излучения. [c.233]

В этих экспериментах наблюдался процесс каскадного отрыва всех электронов внешней оболочки атомов благородных газов в одном импульсе лазерного излучения. В случае ионизации атома ксенона зарегистрированы все ионы, вплоть до Хе +. [c.263]

Каскадный процесс в ядре удовлетворительно объясняет -особенности взаимодействия при высоких энергиях. Каскадный процесс в ядре развивается за время порядка времени, необходимого для пролета быстрой частицы через ядро ( l0- сек). [c.242]

Таким образом, процесс неупругого взаимодействия нуклонов высоких энергий с ядрами можно рассматривать состоящим из двух стадий каскадной и испарительной. [c.242]

Каскадная стадия процесса взаимодействия. Множественность. Каскадная стадия процесса взаимодействия первичной частицы с нуклонами ядра представляется последовательностью попарных случайных взаимодействий. Поэтому описание этой стадии процесса может быть проведено методами статистических испытаний (методом Монте-Карло), Расчеты требуют больших вычислений, однако использование ЭВМ позволяет проводить такие расчеты и получать результаты с достаточной точностью. Наиболее полные характеристики каскада, рассчитанные методом Монте-Карло, получены в работах [13—16]. Рассчитан [13, 14] каскад для ядер АР , Си , Ри °°, Се °, ВР , и энергий первичных протонов от 82 Мэе до 2 Гэв. Расчеты проведены при некоторых упрощающих предположениях [11]. Так, не учитывали диффузную границу ядра ядро рассматривали как однородную сферу радиусом = в качестве импульсного [c.245]

Каскадная стадия процесса взаимодействия. Спектрально-угловые распределения каскадных частиц. Энергетическое распределение каскадных частиц характеризуется широким спектром. В нем имеются частицы с энергиями, близкими к энергии первичной частицы, и частицы с энергией вплоть до некоторого минимального значения, с которой они могут покинуть ядро. Очевидно, что минимальная энергия различна для протонов и нейтронов из-за кулоновского барьера. Считается, что в спектре каскадных частиц имеется хотя бы одна частица с энергией, близкой к энергии падающей частицы. Так как такая частица обычно совпадает с сортом падающей частицы, ее называют лидирующей частицей. [c.249]

Два последних вида радиоактивных превращений относятся к каскадному двуступенчатому типу, так как испускание запаздывающих нейтронов (или протонов) происходит после предварительного испускания ядром электрона (или позитрона). В связи с этим испускание нейтрона (протона) запаздывает на время, характеризующее предшествующий р-распад (хотя сам процесс испускания нуклона образовавшимся после р-распада возбужденным ядром происходит практически мгновенно). [c.101]

Возбуждение источника каскадного излучения пар фотонов. Перевод атомов кальция на верхний возбужденный уровень (см. рис. 152) осуществлялся прямым двухфотонным возбуждением посредством двух лазеров криптонового лазера с А, = = 406 нм и перестраиваемого лазера с А, = 581 нм, настроенного на резонанс для двухфотонного процесса. Излучение лазеров имеет параллельную поляризацию и фокусируется на пучок атомов кальция. Мощность каждого лазера составляла несколько десятков милливатт, а их излучение фокусировалось на площадь менее 0,01 мм атомного пучка с концентрацией примерно 10 ° атомов/см . При этих условиях частота каскадных переходов, при которых излучаются пары фотонов, превосходит 10 каскадов/с. Была обеспечена также высокая стабильность частоты каскадных переходов (лучше чем 1% в течение нескольких часов). [c.423]

Развиваются экспрессные методы активационного анализа без разрушения, опирающиеся на измерение короткоживущих активностей и даже просто продуктов ядерных реакций. Эти методы используются, в частности, для непрерывного автоматического контроля за ходом различных технологических процессов. Идентификация проводится по Р-распадным электронам, по у-квантам радиационного захвата (п, у), по нейтронам и другим частицам, вылетающим в результате ядерных реакций. Используются и у-кванты, возникающие при возвращении ядра в основное состояние после неупругого столкновения с нейтроном. Для повышения селективности анализа обычно измеряется энергия у-квантов, а для каскадных процессов часто используется регистрация на совпадения. Примером экспрессного анализа по короткоживущей активности может служить определение содержания кислорода посредством активации быстрыми нейтронами, вызывающими реакцию вО (п, p)7N . Период полураспада изотопа составляет всего лишь 7,3 с. Регистрируются обычно не 3-электроны, а жесткие у-кванты с энергиями 6,1, 6,9 и 7,1 МэВ, возникающие при переходе продукта распада — изотопа — в основное состояние. Примером использования ядерных реакций для элементного анализа может служить использование ракции 4Ве (у, п)4Ве для анализа на бериллий. Эта реакция имеет на редкость низкий порог 1,66 МэВ (обычно порог реакции (у, п) лежит в области 10 МэВ). Регистрируются вылетающие нейтроны. Малость порога, во-первых, делает метод исключительно селективным, а во-вторых, дает возможность использовать для активации дешевые и простые в обращении изотопные источники у-излучения. [c.688]

При больших значениях Re велики также и значения Re крупномасштабных пульсаций. Однако большие числа Рейнольдса эквивалентны малым вязкостям. Следовательно, вязкость жидкости становится существенной только для мелкомасштабных пульсаций, где значения Re, имеют порядок, равный приблизительно 1. Именно, в этих мелкомасштабных пульсациях, незначительных с точки зрения обш,ей картины движения в турбулентном потоке, и происходит диссипация энергии. Поэтому пульсации, входящие в формулу (186), относятся к мелкомасштабным. Большие завихрения, которые образуются за препятствием (см.,, например, рис. 81 и рис. 102), являются крупномасштабными пульсациями. Их кинетическая энергия переходит в пульсации меньшего масштаба практически бе рассеивания энергии, пока они не станут достаточно малыми. Так возникает своеобразный каскадный процесс, при котором энергия осредненного движения последовательно передается все меньшим пульсациям вплоть до движений минимального масштаба, где превалирует влияние вязкости. [c.155]

Скачкообразное изменение скоростей связано с образованием поверхностей раздела, которые распадаются на вихри с последующим каскадным процессом диссипации энергии вязкой жидкости (см. 17). [c.180]

Возможна также последовательность событий иного рода, приводящая не к локализации первичных возмущений и восстановлению нормального режима работы системы, а наоборот, к развитию первичного возмущения, когда возмущение не удается локализовать в зоне его возникновения и оно распространяется на другие районы системы, сопровождаясь нередко отказами других элементов и приводя в итоге к крупным нарушениям режима работы системы (1-3- 7-9-10-11-12-13-14-15).Такне процессы называют каскадными, или цепочечными отказами или авариями [39, 114]. В п. 1.1.6 в числе общих особенностей СЭ, существенных для исследования и обеспечения их надежности, называлась возможность каскадного развития аварий, определяемая динамическими свойствами СЭ. Далее будет использоваться понятие каскадная авария. Важно заметить, что первичные возмущения при каскадных ава риях далеко не всегда являются достаточно крупными они могут быть и незначительными. [c.65]

Число событий, определяющих процесс развития первичного возмущения при каскадных авариях в СЭ, обычно достаточно велико. [c.65]

При достаточно больших давлениях и длинах разрядного промежутка основную роль в возникновении и протекании разряда играет газовая среда. Поддержание разрядного тока определяется поддержанием равновесной ионизации газа, происходящей при малых токах за счет таунсендовских процессов каскадной ионизации, а при больших токах — за счет термической ионизации. [c.427]

Не вызывает сомнений, что преимущественный характер процесса каскадной ионизации обусловлен гауссовым распределением интенсивности излучения в лазерном импульсе. Действительно, в начале фронта импульса нейтральные атомы ионизуются за счет относительно малофотонного процесса, с которым относительно многофотонный процесс одновременного отрыва двух электронов не может конкурировать. Образование однозарядных ионов, в том числе, в возбужденных состояниях, приводит к появлению мишени для отрыва второго электрона, а это опять процесс относительно малофотонный по сравнению с процессом одновременного отрыва двух электронов от нейтрального атома. [c.219]

Генерация высших комбинационных частот может быть связана с различными механизмами, обсуждавшимися Терхьюном [41], Гармайром, Пандарезе и Таунсом [50]. Направленные вперед высшие стоксовы линии излучения Mss = соь — 2м,,, sss = соь — Зм и т. д. можно получить с помощью указанного ранее процесса каскадного комбинационного рассеяния. В распределении по углам интенсивности излучения с частотой oss также имеется темное кольцо, характеризующееся волновым вектором kss. Оно вызвано параметрической связью, существующей между четырьмя волнами. К ним относятся волна антистоксовой частоты, волновый вектор которой к совпадает с направлением яркого кольца, волна излучения лазера с волновым вектором кь и волна со стоксовой частотой, выбранная из направленного вперед конуса стоксовой компоненты так, чтобы удов- [c.246]

Гамма-излучение при неупругом рассеянии нейтронов. Составное ядро в возбужденном состоянии, образующееся при поглощении нейтрона, может избавиться от энергии возбул<-дения не только высвечиванием у-кванта (радиационный захват), но и испусканием нейтрона с последующим выходом одного или нескольких у-квантов. Этот процессе пороговый, поскольку кинетическая энергия нейтрона (в системе центра инерции) должна быть достаточной для возбуж.дения ядра по меньшей мере до первого уровня выше основного состояния. Отсюда также следует, что максимальная энергия у-кванта меньше или равна энергии нейтрона, претерпевшего неупругое рассеяние. Как только энергия нейтрона становится больше энергии нескольких уровней возбуждения, переход в основное состояние часто происходит через каскадный процесс, при этом энергия одного у-кванта не равна энергии, потерянной нейтроном. [c.30]

Внесение энергии извне возбуждает отдельные атомы железа, их колебание вокруг равновесного состояния увеличивается. Расширение кристаллической решетки железа может происходить только до определенного значения, поэтому "лишний" атом выталкивается в дилатон. Может иметь место каскадное вытеснение атомов. Этот процесс приводит в конечном итоге к образованию аморфной фазы, в которой локальные напряжения выше, чем в целом по металлу. Так образуется компрессон. [c.81]

По концепции Колмогорова-Ричардсона о каскадном процессе передачи энергии от крупномасштабных компонентов ко все более и более мелколшсштабным компонентам прямое взаимодействие между крупномасштабной (струйной) и мелкомасштабной турбулентностями маловероятно. Поэтому крупномасштабная и мелкомасштабная турбулентности ведут себя как разные среды, имеющие различные физикомеханические свойства. [c.51]

Кинетическая энергия отрывного течения черпается из энергии основного потока. Несмотря на сравнительно незначительные осредненные скорости, эта энергия существенна благодаря большим пульсациям скорости, которая, как уже указывалось, в результате каскадного процесса в значительной степени необратимо диссипируется в тепловую форму энергии. [c.182]

В опытах Ганле и других авторов одноатомный газ низкого давления при невысокой температуре пронизывался электронным пучком, причем число электронов, пролетающих через единицу поперечного сечения в единицу времени, было не очень велико. В таком случае из всех процессов, ведущих к возбуждению k ro уровня, остаются 1) возбуждения электронным ударом с нормального уровня 2) каскадные переходы. Из всех процессов, ведущих к опустошению k-vo уровня, остаются лишь спонтанные переходы на более низкие уровни. Поэтому интенсивность линии может быть выражена формулой (14) 77, в которой только под знаком интеграла следует исключить скорость v, а заменить через где —число электронов, пролетающих через единицу поперечного сечения пучка в единицу времени F (v) будет тогда функцией распределения по скоростям электронов в пучке. Таким образом, получаем [c.445]

Х5461 4358 и 4047 А). Поэтому на оптических функциях возбуждения линий этого триплета (см. рис. 238) сильно выражены максимумы, обусловленные каскадными переходами. У других атомов таких выгодных для каскадных переходов условий может и не встретиться, и тогда оптические функции возбуждения спектральной линии и ее верхнего уровня мало отличаются. Кроме того, у большинства атомов возбужденные уровни настолько тесно расположены друг к другу, что экспериментальное разделение их роли в процессе возбуждения линии затруднительно. [c.451]

Исследования и опыт показывают, что по мере развития ЕЭЭС существенно изменяются некоторые ее свойства (прежде всего динамические), порой определяющим образом влияющие на ее надежность. Например, часто внезапные крупные возмущения, происходяпще в каком-либо районе системы, распространяются на большие территории, т. е. ощущаются генераторами, значительно отдаленными от места возмущения (повышается связность системы) возникают сложные длительные переходные процессы повышается вероятность каскадного развития аварий (см. 1.5), Изменение динамических свойств ЕЭЭС по мере ее развития определяется усложнением структуры электрических сетей, повышением пропускной способности электропередач, ухудшением электрических и электромеханических характеристик оборудования и увеличением напряженности режимов системы. При этом существует противоречивая ситуация повышение пропускных способностей (усиление) связей, с одной стороны, обеспечивает большую возможность обмена электроэнергией и взаимопомощи смежных районов ЕЭЭС при авариях, способствует увеличению уровней статической и динамической устойчивости, а с другой - способствует развитию аварийных процессов, которые, если они своевременно не локализуются, могут охватывать в пределе всю систему [91]. [c.24]

Эти особенности развития ЕЭЭС приводят к существенному усложнению проблемы исследования и обеспечения ее надежности 1) повышение связности ЕЭЭС заставляет при формировании решений по обеспечению надежности во многих случаях рассматривать систему в целом, а не отдельные ее части 2) серьезно усложняется проблема оптимального резервирования в ЕЭЭС, когда на первое место выступают задача выбора не величины резерва генерирующей мощности, а определения ее структуры, характеризуемой различной маневренностью, и задача размещения резерва в системе и его рационального использования 3) повышение вероятности каскадного развития аварий серьезно ставит проблему живучести ЕЭЭС 4) возникает необходимость исследования длительных переходных процессов (измеряемых десятками секунд и даже минутами) 5) одной из важнейших в обеспечении надежности ЕЭСС становится задача совершенствования ее системы управления и прежде всего противоаварийного управления [91]. [c.25]

Возможность каскадного развития аварий определяется динамичес кими свойствами СЭ, особенностями и принципами организации уп равления (прежде всего противоаварийного) системой и проявляет ся для ЭЭС в нарушениях устойчивости параллельной работы элек тростанций, для ТПСЭ (ГСС, НСС, ИСС, ВСС) - в явлениях гидравли ческого удара и т.п. Все это заставляет анализировать и учитывать процессы развития аварий при исследовании надежности СЭ. [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...