Плотность распределения массовых

Параметры торможения газа 337 Переменная Жуковского 274 Плотность распределения массовых сил 62 [c.458]

В правой части уравнения (295), помимо воздействия поля сил давления (второй член), введено еще воздействие на частицу массовых (объемных) сил, отнесенных в уравнении к единице массы и обозначенных вектором F. Если, например, мы учитываем из таких сил только силы тяжести текущей массы, то вместо F следует взять вектор ускорения силы тяжести g. Вообще же F — вектор интенсивности или плотности распределения массовых сил, действующих в потоке. Этот вектор можно определить как предел [c.166]

Массовые силы характеризуются плотностью распределения Р. Если lS.W — элементарный объем, содержащий точку Л, и АР — массовая сила, действующая на массу ДМ = рД1 жидкости в этом объеме, то в данной точке А плотность распределения массовой силы [c.14]

Кроме поверхностных сил на жидкость действуют массовые силы Плотность распределения массовых сил Р, ее проекции на координатные оси Рх, Ру, Рг- [c.31]

Закон распределения давлений. Используя дифференциальное уравнение равновесия жидкости (2.5) и подставляя в него проекции плотности распределения массовых сил, получаем [c.41]

Если действующие на жидкость массовые силы обладают потенциалом, то проекции плотности распределения массовых сил Рх, Ру, Рг представляются частными производными от потенциальной функции Я [c.80]

На жидкость действует только одна массовая сила тяжести. Б этом случае проекции на оси координат плотности распределения массовых сил Fx Fy=0 Fz——g (ось OZ направлена вертикально вверх). [c.84]

Если считать заданными проекции плотности распределения массовых сил, то в уравнения движения жидкости в напряжениях (5.1) входят десять неизвестных функций [c.92]

Составляющие плотности распределения массовых сил Рх, Р у, Рг считаются заданными (известными), а плотность р и кинематическая вязкость V — постоянными. [c.96]

Плотность распределения массовой (объёмной) силы обозначим , тогда [c.15]

Распределение массовых сил в некотором объеме задается вектором плотности массовой силы, равным пределу отношения [c.16]

Для характеристики распределения массовых сил обычно пользуются осредненным значением вектора плотности массовых сил, равным отношению главного вектора массовых сил к величине массы, т. е. [c.17]

Лдя стохастических объектов постановка задачи построения математической модели базируется в основном на числовых характеристиках случайных функций математических ожиданиях, дисперсиях, корреляционных функциях. Для некоторых технологических процессов массового производства, входные и выходные переменные которых могут приниматься как случайные величины, необходимо иметь полные характеристики объекта Такой характеристикой является условная плотность распределения выходной переменной Y t) относительно входной переменной X (s) [c.324]

Пульсации температур, имеющие плотность распределения колоколообразного вида с провалом посредине. Корреляционная функция имеет вид экспоненты с наложением гармонических колебаний. На кривой спектральной плотности имеется ярко выраженный пик. Такие характеристики имеют случайные процессы, которые представляют наложение гармонических колебаний и узкополосного гауссового случайного шума. В наших опытах такие пульсации имели место, по-видимому, при неконтролируемых изменениях расхода воды. Они соответствовали гармоническим колебаниям положения зоны перехода к ухудшенному теплообмену. Такие режимы имели место пои высоких тепловых потоках, малых массовых скоростях pVi/ 500 кг/м с и низких давлениях (Р 6,87 МПа). [c.44]

F— плотность распределения в пространстве массовых сил. Вектор напряжений можно выразить как произведение орта п на тензор напряжений Р [c.46]

В практической работе чаще оперируют не непрерывной плотностью распределения частиц по размерам fix), а массовым содержанием фракций конечной (иногда большой) ширины со средними размерами дс где /= 1, [c.161]

На рис. 5.1 изображен движущийся объем сплошной среды V в момент I. На него действуют массовые силы с плотностью распределения 7,. На каждом бесконечно малом элементе 5 поверхности, ограничивающей рассматриваемый объем, действует вектор напряжения <. "1. Во всей области, занятой средой, определено поле скоростей [c.181]

Рис, 7.21. Распределения массовой плотности, плотности объемного заряда, напряженности электрического поля и электростатического потенциала во фронте ударной волны, распространяющейся по плазме, при учете диффузии электронов. [c.406]

В настоящем разделе будет рассмотрен случай, когда область Q совпадает со всем пространством R . Деформация этой области происходит под действием массовых сил с плотностью pF, распределенных по ограниченной подобласти пространства R , вне этой подобласти — плотность pF=0. [c.94]

Для характеристики массовых сил введем понятие о плотности их распределения. Если на элементарный объем А1 жидкости действует сила А/, то вектор F, определяемый условием [c.57]

Движение жидкости в данной системе под действием неоднородного поля массовых сил, приложенных к частицам жидкости внутри системы, и обусловленное внешними полями (гравитационным, магнитным, электрическим), называют свободным движением или свободной конвекцией. Свободное движение под действием гравитационного поля в системе с неоднородным распределением плотности жидкости называют гравитационным свободным движением или гравитационной свободной конвекцией [67]. [c.175]

На рис. 12.2 приведены распределения жидкости по длине трубы при различных массовых скоростях и плотностях теплового потока [c.316]

Для теплоотдачи проницаемой пластины решение найдено при условии / = onst [см. формулу (12.16)1. Покажем, что в этом случае распределение массовых потоков по поверхности пропорционально изменению теплового потока около непроницаемой стенки. Из уравнения подобия для непроницаемой плоской пластины следует, что коэффициент теплоотдачи (или плотность теплового потока) уменьшается вдоль пластины пропорционально 1/]/ х. Если плотность потока массы охладителя уменьшать пропорционально 1/j/x, то при постоянной температуре стенки величина /, определяемая формулой (12.16), будет одинакова для всей поверхности [c.418]

Свободной конвекцией называется движение жидкости, вызванное неоднородным распределением массовых сил, в частности, обусловленное разностью плотности нагретых и холодных слоев, находящихся в поле тяготения. В этом случае нагретые слои жидкости испытывают действие архимедовой силы и движутся вверх, и, наоборот, охлажденные слои движутся вниз. Свободная конвекция в отличие от вынужденной не может осуществляться без теплообмена. [c.194]

Статистические характеристики пульсаций температуры неравноввс -нсго двухфазного потока (интенсивность, плотность распределения вероятностей, автокорреляционная функция, спектральная плотность) рассчитывались на ЭВи в предположении стационарности случайного процесса. Типичные результаты приведены на фиг.2, где показано изменение всех выше перечисленных характеристик с увеличением относительной энтальпии потока для давления 140 ата и массовой скорости 350 кг/м сек. [c.252]

Геофизическая турбулентность. Турбулентные движения всегда диссипативны, поэтому они не могут поддерживаться сами по себе, а должны черпать энергию из окружающей среды. Турбулентность возникает либо в результате роста малых возмущений в ламинарном потоке, либо вследствие конвективной неустойчивости движения. В первом случае энергия турбулентности извлекается из кинетической энергии сдвиговых течений, во втором - из потенциальной энергии неравномерно нагретой жидкости в гравитационном поле. На характер геофизической турбулентности специфическое влияние оказывает стратификация атмосферы (распределение массовой плотности р и других термогидродинамических параметров по направлению силы тяжести) и вращение Земли (с угловой скоростью Q =7.29-10" с" ). Кроме этого, многокомпонентность реальной атмосферы приводит часто к бароклинности смеси, вызванной зависимостью р не только от давления р (как в баротропных средах), но также от [c.11]

Вектор внешних массовых сил, плотность распределения которых обозначим через Г (х,у,2), находим аналогично на элементарный объём ёУ массой рёУ действует сила fpdV, следовательно, внешняя массовая сила, действующая на весь объём V, равна [c.64]

Мощность силы равна скалярному произведению вектора силы и скорости тела, на которое она действует. Например, на элементарный объём ёУ действует внешняя массовая сила с плотностью распределения i, величина этой силы равна ГрёУ. Работа этой силы на перемещении равна [c.67]

В настоящей работе исследуются микроконвективные течения неизотермической бинарной жидкой смеси при наличии эффекта Соре. Изучение естественной конвекции в средах, в которых существуют градиенты двух и более характеристик с различными коэффициентами молекулярной диффузии (температура, концентрации химических компонент), представляет интерес для многих лабораторных и технологических процессов. С другой стороны, взаимодействие градиентов этих характеристик, формирующих распределение массовой плотности в поле тяжести, порождает режимы конвекции намного более разнообразные по пространственной структуре и временной динамике, условиям и механизмам развития, чем в однокомпонентном случае [11]. [c.67]

G и л ы м а с с о в ы е. Эти силы действуют на все частицы, составляющие рассматриваемый объем жидкости величина этих сил пропорциональна массе жидкости. В случае однородной жидкости, т. е. жидкости, имеющей всюду одинаковую плотность (р = onst), величина массовых сил будет пропорциональна также объему жидкости поэтому при р = onst массовые силы можно называть объемными силами (что мы далее и будем делать). К числу объемных сил относится собственный вес жидкости силы инерции жидкости также можно рассматривать как внешние объемные силы. Интенсивность (плотность распределения) объемных сил. в различных точках пространства, занятого жидкостью, в общем случае может быть разной. В частном случае, когда интенсивность действия объемных сил одинакова во всех точках пространства, занятого жидкостью, величина объемной силы F, приложенной к данному объему У жидкости, равна [c.17]

При переходе непосредственно от однородного распределения свойств в объемной части кристаллического тела (D =3) наблюдается массовый выход дислокаций и формируется первая подповерхностная зона I с повышекной плотностью данных линейных дефектов (рис. 6.16). В этой зоне осуществляется самоорганизация дислокационных скоплений в замкнутые ячеистые, спиральиыс или другие структуры. Сжимающие напряжения в ней обеспечивают сохранение форл ы и свойств граничащей с ней объемной фазы, которая простирается вглубь объекта. В частности, увеличение плотности дислокаций способствует упрочнению материала, что используется в некоторых технологических методах поверхностной обработки сталей. [c.300]

Трение довольно устойчиво коррелирует с поверхностной актин-ностью и молекулярной подвижностью полимерных цепей, а изнашивание определяется толщиной перенесенных слоев, их способностью удерживаться на сопряженной поверхности и сопротивлением многократному деформированию. Изучение молекулярно-массового распределения продуктов переноса показало, что в контакте металл-полимер суп ест-ненную роль в процессах диспергирования продуктов переноса играет активность поверхности сопряженного металла. Например, при трении полиутн 1ена высокой плотности по меди доля низкомолекулярных фракций значительно вьппе, чем в контакте со сталью и алюминием. [c.96]

Тщательно перемешанные топливо и окислитель, или, как говорят, предварительно подготовленная смесь, сгорают обычно в виде пламени. Оно носит название кинетического, или нормального, поскольку в этих условиях скорость его распространения определяется только кинетикой реакций, а не скоростью смешения реагентов. Распределение температур и концентраций реагентов во фронте пламени в координатах, движущихся вместе с ним, представлено на рис. 17.2. В этих координатах свежая смесь с плотностью ро подходит к фронту со скоростью Нн, а продукты сгорания с плотностью Рг<Ро уходят со скоростью Нг>Нн. Массовые количества подходящих и отходящих газов одинаковы ро н=РгМг. Процесс горения, т. е. химического взаимодействия молекул топлива и окислителя, в основном протекает в очень узкой зоне (она называется [c.146]

Значение температурного напора А/макс, устанавливающегося в момент наступления ухудшенного режима теплообмена, для данной жидкости зависит от плотности теплового потока q, массовой скорости pw и давления р. Максимальный температурный напор Аймаке тем больше, чем выше плотность теплового потока. Из рис. 12.11,6, на котором представлены распределения температуры стенки по длине парогенерирующей трубы при различных значениях q, видно, что в этих условиях максимальный температурный напор при 9 = 0,87 МВт/м достигает 230°С, в то время как при q = 23 МВт/м2 он равен всего лишь 25 С. [c.331]

Таким образом, при заданном распределении плотности и угловой скорости вращения потока по сечению канала уравнение (4.3) и данные рис. 4.21 позволяют определить конкретные области, где возникают условия для активного воздействия центробежйых массовых сил на поток. В первом приближении это уравнение можно использовать также и для анализа устойчивости закрученного потока за источником закрутки при различных законах профилирования лопаток. [c.93]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...