Потенциал замкнутый

Потенциал замкнутой цепи относительно насыщенною каломельного электрода. [c.172]

В системе, включающей одновременно фазовое и химическое равновесие, химический потенциал идентичен для каждого компонента в каждой фазе системы, поэтому задачу можно решать относительно какой-нибудь одной фазы. При отсутствии химической реакции состав фазы может быть изменен только прохождением вещества сквозь границы фаз. При наличии в системе химической реакции состав даже замкнутой однофазной системы может изменяться путем превращения одного вещества в другое. [c.292]

Из последнего выражения видно, что частицы должны самопроизвольно переходить в ту фазу, химический потенциал которой меньше если > Р2> то должно быть АЛ/ > О, чтобы энтропия всей замкнутой системы увеличивалась, и наоборот. А условием термодинамического равновесия двухфазной системы является — помимо равенства температур и давлений — равенство химических потенциалов фаз [c.128]

Основные положения обобщенной модели ядра сводятся к следующему. Как и в случае модели оболочек, здесь также принимается, что нуклоны в ядре движутся в некотором среднем самосогласованном поле, почти не зависящем от положения каждого нуклона, и образуют замкнутые нейтронные и протонные оболочки. Это самосогласованное поле резко меняется у поверхности. Можно сказать, что ядро состоит из внутренней более устойчивой области— ядерного остова , образованного нуклонами, входящими в состав замкнутых оболочек, и внешних нуклонов, которые движутся в поле этого остова. Остов ядра , образованный заполненными оболочками, имеет сферическую форму. Внешние нуклоны, не входящие в состав замкнутых оболочек, могут создавать у поверхности ядра неоднородности (флуктуации) потенциала самосогласованного поля, что приводит к несферическому характеру поля. Движение этих внешних нуклонов вызывает деформацию остова ядра , т. е. оболочечной структуры, и сферически симметричная поверхность ядра превращается в эллипсоидальную. В свою очередь деформированный остов ядра еще более усиливает отклонение поля от сферической структуры. Величина деформации поверхности зависит от числа внешних деформирующих нуклонов и от их квантовых состояний. Деформация ядерной поверхности является коллективной формой движения нуклонов, и она может приводить к колебаниям вытянутости по поверхности ядра или к появлению различных вращений. [c.194]

Если крыло обладает очень большим размахом (и постоянным вдоль размаха сечением), то, рассматривая его как бесконечно длинное вдоль оси г, можно считать движение жидкости плоским (в плоскости X, у). Из соображений симметрии ясно, что при этом скорость Vz = d(p/dz в направлении размаха будет вообще равной нулю. В этом случае, следовательно, мы должны искать решение, в котором испытывает скачок только сам потенциал при непрерывных его производных другими словами, поверхность касательного разрыва вообще отсутствует, и мы имеем дело просто с неоднозначной функцией ф(х,у), принимающей конечное приращение Г при обходе по замкнутому кон- [c.260]

Если в цепи 1 > Ез, то ток всегда течет от Е1 к Ед для того чтобы цепь была замкнутой, ток внутри электрической батареи — источника тока — должен течь в обратную сторону, т. е. от отрицательного электрода к положительному. Это осуществляется за счет так называемой электродвижущей силы (ЭДС), уравновешивающей разность потенциалов во внешней цепи и падение потенциала на внутреннем сопротивлении На батареи [c.185]

Так как фл- = Фл, следовательно, после обхода контура значение потенциала скорости не изменилось. Иными словами, если поток внутри некоторой замкнутой области потенциален то его потенциал скорости является однозначной функцией. [c.52]

Из теоремы Томсона вытекают свойства сохраняемости вихревых движений в идеальной баротропной жидкости. Действительно, пусть в начальный момент времени суммарная интенсивность вихревых трубок в некоторой части движущейся жидкости-имела значение J. В силу теоремы Стокса циркуляция Г по любому замкнутому контуру, охватывающему эти трубки, равна 2J. Так как по теореме Томсона dY/dt = О, то циркуляция, а значит, и интенсивность J не изменятся во все время движения. В частности, если в начальный момент движение было полностью безвихревым (всюду в области течения Г= О и У= 0), то оно останется безвихревым во все время движения. Иными словами, в идеальной баротропной жидкости вихревые движения не могут возникать или исчезать, если действующие на жидкость силы имеют однозначный потенциал . [c.118]

Изложим ряд результатов [27], относящихся к дифференциальным свойствам упругих потенциалов. Пусть 8 Лк+ (а), плотность ф е С Р (0< p< a l,0 / ft-f-l). Тогда потенциал двойного слоя в замкнутой области D = D (J S [c.556]

Перлин П. И. Об одном методе решения основных пространственных задач теории потенциала и теории упругости для областей, ограниченных двумя замкнутыми поверхностями.— Инж. журнал, 1964, т. 4, № 1. [c.681]

Рассмотрим здесь некоторые вопросы, связанные с динамикой вихрей Б идеальной жидкости. Докажем прежде всего теорему Томсона, имеющую большое значение в динамике идеальной жидкости. Она гласит если массовые силы имеют однозначный потенциал и идеальная жидкость баротропна, то циркуляция скорости по замкнутому жидкому контуру будет постоянна во все время движения. [c.93]

В гидромеханике доказывается, что в односвязной области, на границах которой значение потенциала скорости известно, может существовать одно-единственное потенциальное движение. В односвязной области в отличие от многосвязной можно любую замкнутую кривую, находящуюся в ней, стянуть непрерывным образом в точке, не выходя из границ этой области. В дальнейшем будем рассматривать потенциальное движение в односвязных областях. [c.282]

Массовые силы, действующие в жидкости, имеют потенциал. Движущаяся жидкость невязкая. Определенный интеграл, взятый вдоль замкнутого контура, равняется нулю. Следовательно, вдоль замкнутого контура, проходящего через одни и те же частицы жидкости, цир- [c.146]

В случае плотных, практически беспористых покрытий система замкнута на сравнительно высокое омическое сопротивление, потенциал определяется потенциалом покрытия, характер коррозионного разрушения — электрохимическим поведением самого покрытия. Однако все покрытия имеют пористость, величина которой, как правило, возрастает во времени при взаимодействии с коррозионными средами. По мере роста пористости растет роль контакта составляющих биметалла вследствие возникающего тока и поляризации электродов. Скорость коррозионного растворения обусловливается величиной эффективно действующей в данной среде разности потенциалов. [c.71]

Примером обратимой реакции при постоянных Тир является реакция, происходящая в гальваническом элементе между электролитом и веществом положительного электрода при малой силе тока В замкнутой цепи, когда джоулевым теплом можно пренебречь. По ве- личине максимальной э. д. с. элемента можно определить максимальную работу, а следовательно, и убыль изобарного потенциала в данной реакции. [c.319]

На основании (12.41) и (12.43) смешанная задача об определении потенциала скоростей возмущенного движения жидкости, возникшего в результате удара тела, плавающего на горизонтальной поверхности жидкости, равносильна задаче Неймана, поставленной в симметричной области — внешности замкнутой поверхности 2] 2 симметричными краевыми данными [c.177]

Следовательно, потенциал поля скоростей, индуцированных замкнутой вихревой нитью в безграничной массе жидкости, мон<но рассматривать как потенциал двойного слоя — потенциал распределения диполей постоянной интенсивности по поверхности 2, натянутой на контур вихревой нити. [c.282]

Рассмотрим теперь конечную поверхность 2, ограниченную контуром С, на которой непрерывно распределено семейство замкнутых вихревых нитей с непрерывно изменяющейся от нити к нити интенсивностью (рис. 97). Обозначим через Г интенсивность элементарной вихревой трубки С . Потенциал скоростей от такого семейства вихревых нитей представится интегралом [c.284]

Для моделирования распределения тока и потенциала по трубопроводу предполагается, что катодные участки находятся на равных расстояниях до обе стороны коррозионной язвы-и электрически заземлены, т.е. замкнуты с анодным участком. В этом случае с учетом законов Кирхгофа и Ома можно получить простое соотношение [c.44]

В схеме с выключением тока (см. рис. 56) в цепи трубопровод-датчик может быть использован тумблер. Измерения проводят следующим образом. Выключатель 5 присоединяют к контрольным проводникам от трубопровода 1 и датчика 2 (контакты выключателя замкнуты), вольтметр 6 - к контрольным проводникам от электрода сравнения 3 и датчика 2. При этом вольтметр фиксирует разность потенциалов "трубопровод-земля", представляющую собой сумму поляризационного потенциала и омического падения напряжения. [c.21]

Если потенциал скоростей будет непрерывной и однозначной функцией координат, то циркуляция по замкнутому контуру равна нулю. [c.507]

Теорема Томсона. Если массовые силы, под действием которых движется жидкость, имеют потенциал U, и плотность жидкости есть функция только давления, то циркуляция скорости по любому замкнутому контуру, проведенному через одни и те же частицы жидкости, есть величина постоянная во все время движения [c.513]

Потенциал замкнутой цепи относительно электрода Ag/Ag l. [c.172]

Потенциал замкнутой цепи относительно электрода Си— uSOi. [c.172]

Выясним, в каких случаях этот член —а/г отличен от нуля. В 11 было выяснено, что потенциал —ajr приводит к наличию Отличного от нуля потока жидкости через поверхность, окружающую тело этот поток равен 4лра. Но в несжимаемой жидкости такой поток может иметь место только за счет изменения общего объема жидкости, заключенной внутри замкнутой поверх- [c.395]

Замкнутое аналитическое решение задачи об обтекании конуса возможно лишь в предельном случае малых углов раствора конуса Th. Karnian, N. В. Moor, 1932). Очевидно, что в таком случае скорость газа во всем пространстве будет лишь незначительно отличаться от скорости vi натекающего потока. Обозначив посредством v малую разность между скоростью газа в данной точке и скоростью Vi и введя ее потенциал ф, мы можем применить для последнего линеаризованное уравнение (114,4) если ввести цилиндрические координаты х, г, ш с осью вдоль оси конуса ((О —полярный угол), это уравнение примет вид [c.595]

Нас интересует векторный потенциал, который конечен во всем пространстве и который можно разложить л ряд Фурье. При этом исключается, например, всюду однородное магнитное иоле, в котором электроны должны описывать круговые орбиты незаиисид/о от того, как бы пи было слабо магнитное поле. Исследование свойства кругового движения электронов в магнитном поле нельзя также провести и с помощью теории возмущений. Диамагнитные свойства газа свободных электронов могут быть объяснены на основе анализа круговых орбит, но эти свойства нас в данном случае не интересуют. Если существу( т конечная длина свободного пробега, препятствующая электронам двигаться по замкнутым круговым орбитам, то можно думать, что рассмотрение методом теории возмущений оправдано действительно, независимо от длины свободного пробега, теория возмущений приводит к обычной формуле Ландау (см. п. 22) . [c.710]

Отсюда следует теорема Томсона циркуляция скорости при невихревом движении и одноз ачности функции потенциала скорости по любому замкнутому кэнтуру равна нулю. [c.128]

Внешность поверхности тела, область, в которой происходит непрерывное возмущенное движение жидкости, может быть. многосвязноп. Однозначность потенциала, связанная с равенством нулю циркуляции по любым замкнутым контурам, следует из теоремы Томсона и условия непрерывности движения жидкости. [c.188]

Исходя из состояния иона меди 3d o So> получаем, путем прибавления одного электрона, состояния нейтрального атома меди. Так как 3d есть замкнутая электронная конфигурация, то прибавление еще одного электрона ведет к возникновению обычных дублетных термов, аналогичных термам щелочных металлов нормальным является 3d ° 4s 2Si -TepM, которому соответствует ионизационный потенциал в 7,69 в. [c.279]

Изменение структуры поверхностных слоев, например переход гидрата Zn(0H)2 в окись цинка ZnO, имеющую электронную проводимость, является причиной повышения потенциала с повышением температуры, что наблюдается в кислородсодержащих пресных водах. В таких водах стационарный потенциал цинка при температурах, превышающих примерно 55—60 С, может стать положительнее защитного потенциала железа [12, 13]. Этот процесс, называемый также обращением потенциала, поддерживается железом как легирующим элементом. В этом случае даже в холодных водах происходит заметное повышение потенциала [14]. Вследствие обращения потенциала воз1йожна, например на судовых двигателях с замкнутым циклом водяного охлаждения, местная коррозия блока двигателя в области цинковых протекторов, что обусловливается образованием коррозионного элемента, в котором цинк является катодом. [c.182]

Итак, потенциал скоростей должен быть однозначен, если замкнутая линия, которая может быть проведена в жидкости в некоторый данный момент через данную точку, может быть непрерывным изменением, без выхода из жидкости, стянута в эту точку. Выполнение этого условия зависит от формы пространства, содержащего жидкость. Область пространства, для которой это условие выполнено, называют односвязной. Это название вытекает из другого свойства такой области, которое необходимо согласуется с указанным выше, именно, из свойства, что поперечным сечением область можно разделить на две отдельные части. Под поперечным сечением мы разумеем здесь поверхность, которая вся лежит внутри области, не пересекая себя, и вполне ограничена линией пересечения с поверхностью области. Примером односвязного пространства является полый шар или шар, из которого вырезан меньший. Следует обратить внимание, что во втором примере для ограничения односвязного пространства применена несвязная поверхность. Односвязному пространству противопоставляют дву-, трех- и вообще мтгосвязное пространство. Двусвязное пространство есть такое, которое надлежаще выбранным поперечным сечением может быть обращено в односвязное. Трехсвязное — такое, которое одним подобным сечением может быть обращено в двусвязное, и т. д. Пример двусвязного пространства представляет кольцо или щар, из которого вырезано кольцо. Здесь нет необходимости строго обосновывать понятие о связности и притом приводить доказательство, что оба указанных признака для односвязного пространства согласуются между собой, В тех простых случаях, где мы будем пользоваться этим понятием, это легко усмотреть непосредственно. [c.147]

Исследование, произведенное для частного решения дифференциального уравнения (24), может быть с некоторыми изменениями применено к решениям Ф = Oi и ф = Wi. Отметим для них только следующее. Каждое из них представляет возможное движение жидкости, линиями тока в них будут того или другого рода линии кривизны эллипсоидов и = onst. Каждая из этих линий будет замкнутой. Если линии тока не прерываются поверхностями, из которых жидкость вытекает или в которые вливается, то, следовательно, потенциал скоростей многозначен и наполненное жидкостью пространство должно быть многосвязным. Это пространство всегда может быть ограничено твердыми стенками, образованными линиями тока. [c.180]

Отметим, наконец, что из соотношения (7) рубр. 6, в частности, вытекает, что работа, произведенная консервативной силой, равна нулю, если точка ее приложения возвраш ается в исходное положение, совершив замкнутый путь. В этом находит себе оправдание присвоенное силам, допускающ им потенциал, наименование консе )дативных сил. В соответотвуюш их силовых полях работа не приобретается и не теряется, когда точка приложения силы проходит замкнутый контур. Если будем рассматривать работу силы, как вид физической энергии, выделяемой или приобретаемой точкой приложения силы, то мы констатируем, что энергия эта равна нулю при обходе произвольного замкнутого контура в этом смысле имеет место сохранение энергии. [c.336]

Рассматриваемая гальванопара Эванса является короткозамкнутой. Ее электроды замкнуты накоротко (по металлу) на ее внутреннее сопротивление (на электролит в трещине). Поэтому значение электродного потенхщала непосредственно в напряжен-но-деформированной вершине трещины практически не должно отличаться от такового на берегах (стенках) трещины, где прог текает катодный процесс. Эксперименты по моделированию пары Эванса показали, что высказанное положение соответствует действительности потенциал напряженного металла в момент контакта последнего в электролите с большей по площади пластиной ненапряженного металла смещается до величины потенциала данной пластины. [c.68]

Какое значение для теории коррозии металлов имеет определение потенциалов в приведенной шкале, можно пояс нить на примере модели коррозионной пары цинк—железо в кислом растворе. Потенциал,, при котором протекает коррозионный процесс, для коротко замкнутой пары составляет —0,5 в по водородной шкале. При этом динк является отрицательным электродом, а железо выполняет функцию катода. Реально же поверхность, цинкового анода. несет небольшой отрицательный заряд, поскольку En для цинка равен—0,63 в и его потенциал по ф-шкале составит —т 0,13 в. Железо с его нулевой точкой, равной 0,0 в, выполняя роль катода, несет отрицательный заряд, так как ш. ф-шкале его потенциал равен —0,5 в. [c.32]

Рассмотрим обращенную термогальваническую пару на металле в растворе собственных ионов. Если т] -—смещение потенциала, связанное с образованием коротко замкнутой пары, достаточно мало, то сила тока анодного направления, протекающего через электрод, выразится приближенным равенством [c.165]

Что касается коэффициента со, выражающего относительную эффективность термогальваничеокой пары, то его величину -можно найти для металлов типа железа с малым током обмена по собственным ионам следующим образом. В кислом деаэрированном растворе железо образует нормальную термогальваническую пару с горячим анодом. Пусть г , как и прежде, означает смещение потенциала, отсчитанное от уровня стационарного потенциала железного электрода в этом растворе, которое наступает при образовании коротко замкнутой термогальванической пары. Величина термогальванического тока равна разности между скоростью ионизации металла и скоростью сопряженной катодной реакции разряда Н-И0НОВ, т. е. [c.166]

Наибольшее распространение имеют двухтрубные системы, в которых сеть состоит из двух трубопроводов — подаюш,его и обратного. В этой системе сетевая вода циркулирует по замкнутому циклу от ТЭЦ (или котельной) по подаюш ему трубопроводу к потребителю, откуда, отдав часть тепла, возвращается по обратному теплопроводу снова на ТЭЦ (или в котельную). Двухтрубные системы применяются обычно в городах, потребляющих тепло на отопление, горячее водоснабжение и вентиляцию, т. е. тепло примерно одного потенциала. Двухтрубные системы дешевле многотрубных как при строительстве их, так и при эксплуатации. Однако в некоторых случаях, в промышленных районах иногда применяются трехтрубные системы. При трехтрубной системе теплоснабжения две трубы используются в качестве подающих, а одна в качестве обратной. По одной из пода- [c.63]

Так как измерительная система, состоящая из средств и объектов измерений, аппроксимируется многосвязными областями, как правило, переменной связности, то потенциал безвихревого поля является многозначной функцией [46]. При этом на каждом контуре возникает соответствующая циркуляция потоков влияющей величины. Напомним, что циркуляцией называется криволинейный интеграл по замкнутой линии (L) проекции вектора Афт = (gradFx p)t поля сил на касательную к линии (L), проведенную в направлении ее обхода [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...