Обобщенная модель ядра

Обобщенная модель ядра, развитая более последовательно [c.194]

Основные положения обобщенной модели ядра сводятся к следующему. Как и в случае модели оболочек, здесь также принимается, что нуклоны в ядре движутся в некотором среднем самосогласованном поле, почти не зависящем от положения каждого нуклона, и образуют замкнутые нейтронные и протонные оболочки. Это самосогласованное поле резко меняется у поверхности. Можно сказать, что ядро состоит из внутренней более устойчивой области— ядерного остова , образованного нуклонами, входящими в состав замкнутых оболочек, и внешних нуклонов, которые движутся в поле этого остова. Остов ядра , образованный заполненными оболочками, имеет сферическую форму. Внешние нуклоны, не входящие в состав замкнутых оболочек, могут создавать у поверхности ядра неоднородности (флуктуации) потенциала самосогласованного поля, что приводит к несферическому характеру поля. Движение этих внешних нуклонов вызывает деформацию остова ядра , т. е. оболочечной структуры, и сферически симметричная поверхность ядра превращается в эллипсоидальную. В свою очередь деформированный остов ядра еще более усиливает отклонение поля от сферической структуры. Величина деформации поверхности зависит от числа внешних деформирующих нуклонов и от их квантовых состояний. Деформация ядерной поверхности является коллективной формой движения нуклонов, и она может приводить к колебаниям вытянутости по поверхности ядра или к появлению различных вращений. [c.194]

Эти две формы движения нуклонов в ядре (движение отдельных нуклонов и их коллективная форма движения) взаимно связаны и учитываются в обобщенной модели ядра. Движение отдельных нуклонов рассматривается с учетом выводов модели ядерных оболочек, а коллективная форма движения рассчитывается с учетом выводов модели жидкой капли. Каждая из этих моделей, как отмечалось выше, дает правдоподобные и удовлетворительные выводы для своей области ядерных явлений. Поэтому основные положения этих двух моделей должны одновременно приниматься во внимание при опи- [c.194]

ПОНЯТИЕ ОБ ОБОБЩЕННОЙ МОДЕЛИ ЯДРА [c.197]

Дальнейшим развитием оболочечной модели является обобщенная модель ядра, учитывающая влияние коллективного движения нуклонов на параметры одночастичного потенциала. Обобщенная модель дает правильное описание некоторых свойств несферических ядер. [c.200]

ОБОБЩЕННАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА 105 [c.105]

Обобщенная модель ядра [c.105]

ОБОБЩЕННАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА Ю7 [c.107]

ОБОБЩЕННАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА [c.109]

ОБОБЩЕННАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА — ядерная модель, одновременно учитывающая как одночастичные (нуклонные), так и коллективные (колебательные и вращательные) степени свободы атомного ядра (см. Коллективные возбуждения ядра). О, м. я. представляет собой дальнейшее развитие оболочечной модели (независимых нуклонов), к-рая не объясняла ряд опытных фактов большие величины электрич. квадрупольных моментов [c.374]

ОБМЕННЫЕ силы — ОБОБЩЕННАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА [c.457]

ОБОБЩЕННАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА — ОБОБЩЕННЫЕ ФУНКЦИИ [c.461]

В более сложных состояниях мы имеем дело с несколькими нуклонами в валентной оболочке и, следовательно, с коллективными состояниями ядра. Моделирование свойств ядра в этом случае более сложное и должно учитывать свойства ядерной жидкости. Подобный синтез рассмотренных двух моделей реализуется в обобщенных моделях ядра. [c.127]

Разработка моделей ядра происходила по двум различным направлениям. Первое направление характеризуется созданием моделей с сильным взаимодействием . В этих моделях ядро рассматривается как ансамбль сильно взаимодействующих и сильно связанных частиц. К данной группе моделей следует отнести модель жидкой капли, альфа-частичную модель, модель составного ядра. Второе направление характеризуется созданием моделей независимых частиц , в которых принимается, что каждый нуклон движется в усредненном поле всех остальных нуклонов ядра почти независимо друг от друга. К этой группе следует отнести модель ферми-газа, модель потенциальной ямы, модель оболочек, обобщенную, или коллективную, модель и оптическую модель. [c.171]

Обобщенная (коллективная) модель ядра [c.192]

Сферическое ядро в результате деформации превращается в эллипсоид вращения, способный вращаться вокруг оси, перпендикулярной к оси его симметрии. Однако в отличие от твердого тела вращение атомного ядра рассматривается гидродинамически, поэтому момент инерции ядра оказывается меньше момента инерции твердого тела такой же массы и формы. Обобщенная модель позволяет дать качественное объяснение изменения квадру-польных моментов ядер с изменением Z я N = А —Z (см. рис. 28) и хорошо объясняет структуру первых возбужденных состояний четно-четных ядер с достаточно большим А. Расположение энергетических уровней таких ядер соответствует правилу интер- [c.199]

Обменное ядерное взаимодействие 23, 528—529, 575 Обобщенная модель атомного ядра 199—200 [c.717]

В этом пункте мы перечислим используемые в физике ядра модели, взяв за основу классификации принимаемые за независимые степени свободы ядра. Для каждой модели будут указаны учитываемые степени свободы и основная область применимости. Модели ядра подразделяются на коллективные, одночастичные и обобщенные. [c.83]

Исторически первой была рассмотрена обобщенная модель со слабой связью. В этой модели ядро считается состоящим из сферического четно-четного остова и небольшого числа внешних нуклонов. Для описания остова используется коллективная модель, а для описания внешних нуклонов — модель независимых частиц. При этом взаимодействие между степенями свободы остова и внешних нуклонов считается слабым. Мы ограничимся случаем одного внешнего нуклона и остова, описываемого капельной моделью. [c.105]

Как мы указывали в гл. 111, 5, для теории обобщенной модели большой интерес представляет идентификация состояний, по структуре представляющих собой нуклон над возбужденным остовом. Изучение аналоговых резонансов позволило обнаружить ряд таких состояний. Для примера на рис. 5.15 приведены кривые зависимости сечения упругого и неупругого рассеяния протонов на ядре Интересной особенностью этих кривых [c.198]

О. Бором совместно с Б. Моттельсоном (1952—1953), соединяет в себе достоинства оболочечной модели и модели жидкой капли. Она основана на учете взаимодействия между одночастичными и коллективными степенями свободы (вращательные и колебательные степени свободы ядра как целого), поэтому Д. Хилл и Дж. Уиллер в одной из работ ее называют коллективной моделью ядра. В настоящее время в советской и иностранной физической литературе для этой модели принято название обобщенная модель ядра. [c.194]

Энергетические уровни возбужденных состояний для четночетных ядер, oпpeдeJ[eиныe эксиериментальным путем, находятся в довольно хорошем согласии с правилом интервалов (V.25). Хотя следует заметить, что экспериментальное подтверждение правила интервалов не является еще достаточным доказательством справедливости и безупречности обобщенной модели ядра. Так, применение ее к рассмотрению магнитных и электрических моментов ядер дает лишь частичное согласие с экспериментальными данными, [c.197]

Следующим, более точным приближением является обобщенная модель ядра (О. Бор и Моттельсон, Хилл и Уиллер), в которой учитывается влияние коллективного движения нуклонов на параметры среднего поля. Согласно этой модели, коллективное движение нуклонов, находящихся впе заполненных оболочек, приводит к изменению формы ядра (без изменения объема) и ориентации его в пространстве. Первое соответствует объемным и поверхностным колебаниям ядерного вещества, второе — вращению ядра (для несферических ядер). [c.199]

Следующим приближением является так называемая обобщенная модель ядра, в которой учитывается влияние коллективного движения нуклонов на величину среднего поля. Эта модель в простейшем варианте представляет собой синтез оболочечной и капельной моделей. Ядро разделяется на капельную центральную часть и надоболочечные нуклоны, которые взаимодействуют с центром. [c.65]

ОБОБЩЕННАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА — модель, в которой совместно рассматриваются коллективное и одпочастичное движепия нуклонов в ядре. [c.457]

Этот метод, в частности, дает также возможность показать, как меняется характер спектра с ростом числа нуклонов вне заполненной оболочки. При числе частиц сверх занолнонной оболочки, большем четырех, в четных ядрах нижние уровни имеют спин и четность последовательно 0+— 2+—2+. Приблизительная эквидистантность и другие свойства этих уровней позволяют формально интерпретировать их как уровни, соответствующие колебаниям ядерной поверхности. Можно также рассчитать, когда при последовательном увеличении числа частиц характер спектра четночетного ядра вновь изменится, — появятся уровни с последовательностью сиипов 0—2—4—6 и с энергией, пропорциональной / (У-f 1). Свойства этих уровней совпадают со свойствами уровней в модели вращения несферич. ядра (см. Обобщенная модель ядра). [c.464]

Радиационные переходы в посферпч. ядрах характеризуются, согласно обобщенной модели ядра, приближенными О. п. по квантовому числу К — проекции момента количества движения на ось симметрии ядра [c.546]

Выше описано влияние парной корреляции на одно и двухквазичастичные свойства ядра. Одтгако уче парной корреляции весьма существенен и для иони мания природы коллективных возбужденргй в ядре Парная корреляция нуклонов обусловливает сферич ность атомных ядер и приводит к появлению низко лежащих квадрунольных колебаний около сферич равновесной формы. Величины моментов инерци атомных ядер также хорошо объясняются нри учет спаривания. О природе и свойствах коллективны возбуждений в С. м. я. см. Обобщенная модель ядра [c.484]

Создание обобщенной модели ядра (А. Бор, Моттельсон). [c.310]

Начиная с 1946 г. и в последующие годы в Советском Союзе, США, Англии создаются ускорители заряженных частиц разного типа (бетатрон, синхротрон, фазотрон, синхрофазотрон, современ-iHje линейные ускорители). В 1947 г. С. Пауэлл с сотрудниками, открыли я-мезоны. В том же году другая группа физиков открывает первые гипероны (Л°-частицы) и /С-мезоны. В 1948 г. быда открыто наличие тяжелых атомных ядер в первичной составляющей космического излучения. В рассматриваемый период предпринимаются попытки создания более современных наглядных представлений о расположении протонов и нейтронов в ядре модель ядерных оболочек (1949), обобщенная, или коллективная модель ядра (1950—1952). В 1953 г. открыто существование гипер-ядер. [c.13]

В обобщенной модели с сильной связью главным является допущение о независимом движении нуклонов в самосогласованном потенциале несферичной (но обычно аксиально симметричной) формы. Несферичность потенциала приводит к тому, что плотность нуклонов в ядре также оказывается сферически асимметричной. Поэтому у ядра возникает новая, причем коллективная, степень свободы, соответствующая вращению остова в целом. Эта степень свободы также учитывается в модели. В отношении взаимодействия между одночастичными возбуждениями и коллективным вращением принимается адиабатическая гипотеза, согласно которой расстояния между соседними вращательными уровнями намного меньше расстояний между соседними одночастичными уровнями. Наглядно [c.106]

В обобщенной модели с сильным взаимодействием можно разделить ядро на несферичный остов и один или несколько внешних нуклонов. В адиабатическом приближении этот вариант модели не дает качественно новых результатов, но приводит к упрощению расчетов. Однако противопоставление внешнего нуклона нуклонам остова здесь менее оправдано, чем в случае слабой связи, поскольку при сильной связи уровни внешнего нуклона не отделены относительно большим промежутком от уровней нуклонов остова. [c.110]

СВЕРХТЕКУЧАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА — обобщение одночастичноЁ оболочечной модели ядра, учитывающее парные корреляции нуклонов вблизи поверхности Ферми в средних и тяжёлых ядрах, С. м. я. опирается на понятие остаточного взаимодействия нуклонов. Согласно модели оболочек, значит, часть реального нуклон-нук-ловного взаимодействия может быть учтена с помощью введения среднего, самосогласованного поля ядра, в к-ром нейтроны и лротгнш движутся почти независимо. Неучтённая часть нуклон-нуклонного взаимодействия— т. н. остаточное взаимодействие — чрезвычайно важна для понимания мн. свойств ядра. Если остаточное взаимодействие имеет характер притяжения, то оно существеннейшим образом изменяет движение нуклонов вблизи поверхности Ферми, придавая ему Коррелированный характер. Для двух взаимодействующих частиц с противоположными импульсами и направлениями спинов, находящихся у поверхности Ферми, принцип Паули ограничивает возможное взаимодействие. В результате оказывается, что трёхмерный потенциал Для пары частиц у поверхности Ферми даже при [c.453]

Помимо капельной модели широкую известность получила и оболочечная модель ядра (М. Гепперт-Майер, X. Иенсен, 1949 -1950 гг.), основанная на принципе распределения нуклонов в ядре по дискретным энергетическим уровням, своего рода оболочкам. Такое описание связывает устойчивость ядер с заполнением этих уровней. Оболочечная модель позволяет объяснить спины, магнитные моменты ядер, их устойчивость, изменение многих свойств. Кроме упомянутых двух моделей известны обобщенная, оптическая и многие другие ядерные модели. [c.492]

В третьей главе теоретически исследованы процессы теплообмена в калориметрических системах и предложена обобщенная модель. Там же решена задача о температурном поле модели калориметрической системы с двухсоставным ядром и изотермической оболочкой. [c.4]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...