Состояние нейтральное

Ранее отмечалось, что термодинамические системы не могут находиться в состоянии неустойчивого равновесия. Но очень часто между устойчивыми и неустойчивыми состояниями существует значительная область значений термодинамических переменных, в которой критерии устойчивого равновесия не выполняются, но система тем не менее может существовать длительное время, причем ее состояние зависит от бесконечно малых изменений внешних переменных. Это состояние нейтрального (безразличного) равновесия. Любые гетерогенные системы, в которых происходят процессы, не влияющие на состояние ее-щества в гомогенных частях системы, т. е. не изменяющие интенсивных термодинамических характеристик фаз, находятся. по отношению к таким процессам в нейтральном равновесии. Чтобы пояснить особенности этого состояния, рассмотрим устойчивость равновесия гетерогенной системы, состоящей из двух открытых фаз, а и р, с одинаковым химическим составом и плоской межфазной границей. Можно воспользоваться уже выведенными формулами (12.15) — (12.17) или (12.19), если положить в них а = 0 или г = оо. Нетрудно видеть, что в этом случае при постоянных Т, V [c.119]

Если сечение балки имеет только одну ось симметрии в плоскости нагрузки (рис. 518), то в предельном состоянии нейтральная ось не пройдет через центр тяжести поперечного сечения. Положение нейтральной оси определяется из равенства нулю суммы проекций на ось балки всех сил a-tdF, распределенных по ее сечению [c.557]

Т. е. в предельном состоянии нейтральная ось сечения должна делить его площадь пополам. [c.558]

В схеме 6 даны возможные состояния нейтрального атома Be и соот-ветствуюш.ие им термы в предположении, что один электрон все время находится в нормальном состоянии 2s. [c.166]

Исходя из нормального состояния СгП, 3d S, находим нормальное состояние нейтрального атома Сг1, 3d 4s наиболее глубоким термом, соответствующим этой электронной конфигурации, является терм S ему отвечает [c.276]

Дважды ионизованный ион железа (Fe III) имеет в качестве основной электронную конфигурацию из шести эквивалентных d-электронов. Этой конфигурации 3d соответствуют, по данным табл. 68, следующие 16 термов 5D, зр 3 зр 3Q зн. 1S Ю 1F Ю Ч, зр F, Ю, S, из которых наиболее глубоким является терм Основное состояние однократного иона железа (Fe II) получается из состояния 3d прибавлением одного 4з-электрона, причем наиболее глубоким будет терм 3d 4s D немногим выше его расположен терм 3d F. Прибавляя к этим двум состояниям еще один 4з-электрон. получим основные состояния нейтрального атома железа в соответствии со следующей схемой [c.281]

Классический продольный изгиб при сжатии длинного тонкого стержня показан на рис. 1. В действительности линия приложения нагрузки не совпадает с продольной осью стержня, вследствие чего возникает изгибающий момент относительно его центра и стержень изгибается. При незначительных нагрузках для сохранения прямолинейности стержня и возвращения его в исходное положение при небольших боковых смещениях достаточно упругого противодействия, т. е. система будет находиться в стабильном равновесии. При увеличении нагрузки до некоторого значения достигается состояние нейтрального равновесия, при котором изгибающие силы и силы упругого противодействия уравновешены, и любые боковые смещения стержня не нарушают его стабильности. При дальнейшем увеличении нагрузки происходит потеря устойчивости стержня, так как малейшая несоосность вызывает катастрофический продольный изгиб его, заканчивающийся течением материала или разрушением стержня. Критическая нагрузка, необходимая для нейтрального равновесия, зависит от соотношения между длиной и толщиной стержня, модуля упругости материала стержня и способа приложения нагрузки к его концам. [c.9]

Критическую нагрузку для сжатого продольными силами стержня можно найти непосредственно, исследовав поведение идеального стержня, который является идеально прямым и сжимается центрально приложенными силами (линии действия сил проходят через центр тяжести поперечного сечения). Рассмотрим сначала тонкий идеальный стержеНь длиной Ь, нижний конец которого заделан, а верхний свободно перемещается (рис. 10.4, а). Материал стержня считается линейно упругим. Если осевая нагрузка Р не превышает критического значения, то стержень остается прямым и претерпевает только осевое сжатие. Такая прямолинейная форма равновесия является устойчивой это означает, что если приложить поперечную силу и создать небольшой прогиб, то при устранении поперечной силы прогиб исчезает и стержень вновь становится прямым. Однако при постепенном увеличении Р будет достигнуто состояние нейтрального равновесия, когда нагрузка Р станет равной Р р. [c.392]

В предельном состоянии нейтральная линия X делит площадь поперечного сечения на две равные части. [c.179]

В (12) и на рис. 21.2 нижний индекс О указывает на то, что параметр принимается при s = sq, где So — координата точки нейтральной линии lo, которой соответствует точка К на линии касания 1 (в недеформированном состоянии нейтральная линия совпадает с осью 0 Х, а линия касания задаётся уравнением Y — /г 2h — высота рельса) wo = w so,t) фо = ф зо,Ь) а — угол между вертикалью и радиусом О К] ср — угловая координата точек обода колеса (ро соответствует точке К в месте контакта). Соответственно имеется равенство [20 [c.150]

Если СР сохраняется, то физическими состояниями нейтральных каонов, проявляющимися в слабых взаимодействиях и имеющими свое время жизни, должны быть состояния с определенным значением СР-четности. [c.107]

Поскольку в сильных и слабых взаимодействиях проявляются разные состояния нейтральных каонов, то в вакууме, где происходят только процессы их распада, и в плотном веществе, где существенны их взаимодействия с ядрами, определяющие состояния этих каонов различны. [c.109]

В состоянии нейтрального равновесия наряду с уравнениями (1.72), (1.77) должны удовлетворяться и добавочные уравнения [c.54]

Раскладывая все компоненты, характеризующие состояние нейтрального равновесия пологих оболочек вращения при осесимметричном докритическом напряженно-деформированном состоянии, в ряды Фурье по кольцевой координате аг, мы удовлетворяем требованиям периодичности по аг и разделяем переменные ai и аг в соотношениях (2.106) — (2.111). [c.55]

Несмотря на кажущуюся простоту принципа, его применение может быть затруднено, если, как это было показано недавно [3], рассматривать его в строгой форме. Это частично может быть следствием того, что требование нейтральности к выбору системы отсчета не применимо к динамическому уравнению, которое используется совместно с уравнением состояния для решения практических задач. [c.59]

Из п. 3 табл. 41 следует большая эффективность электрохимической катодной защиты при диффузионном контроле катодного процесса (например, кислородной деполяризации в неподвижных нейтральных электролитах) и малая ее эффективность при коррозии металлов в кислотах (малые значения Р ) и коррозии их в пассивном состоянии (большие значения Р ). [c.295]

Простейшей атомной системой с двумя валентными электронами является нейтральный атом гелия. Как мы видели, его термы распадаются на две группы одиночные и триплетные. Нормальным состоянием нейтрального атома гелия является одиночное состояние IsIs Sq второе формально возможное состояние Isls Sj не осуществляется, так как оно противоречит принципу Паули. При возбуждении атома или иона с двумя валентными электронами наиболее часто возникают состояния, при которых лишь один из двух электронов переведен на энергетически более высокий уровень, второй же остается на нормальном уровне Is. Схема 5 дает такие возможные состояния атома гелия и соответствующие им термы. Цифры в первых трех графах указывают число электронов, находящихся в данном состоянии. [c.160]

Пятый электрон в нейтральном атоме бора уже не может быть электроном 2s (по принципу Паули не существует более двух электронов с = 2, = Он должен иметь / =1, т. е. нормально располагаться в состоянии 2р. Так как нормальное состояние иона бора есть состояние (так же как Bel), а следовательно, характеризуется тем, что для него квантовые числа S, L, J равны нулю, то результирующее состояние нейтрального атома dopa определяется движением его самого последнего — пятого — электрона. Отсюда следует, что BI должен обладать простым дублетным спектром, что и наблюдается на опыте. Однако этот дублетный спектр отличается от дублетных спектров щелочных металлов тем, что его нормальным термом является терм Обнаруженные в крайней ультрафиолетовой части спектры СП, NIII, О IV,. .. показывают, что эти ионы построены аналогично нейтральному атому бора, [c.230]

Исходя из состояния иона меди 3d o So> получаем, путем прибавления одного электрона, состояния нейтрального атома меди. Так как 3d есть замкнутая электронная конфигурация, то прибавление еще одного электрона ведет к возникновению обычных дублетных термов, аналогичных термам щелочных металлов нормальным является 3d ° 4s 2Si -TepM, которому соответствует ионизационный потенциал в 7,69 в. [c.279]

Содержащиеся в a-Si H атомы водорода образуют конфигурации типа sSi-H, =Si-H2, -Si-Нз- Соотношение этих конфигураций в пленке в значительной степени зависит от условий выращивания. Полная концентрация водорода в пленках a-Si H, полученных в плазме тлеющего разряда, колеблется в пределах 7...12% (ат.). При нагреве пленок до температур, превышающих 300 °С, происходит частичная потеря водорода. Оборванные связи в a-Si H могут находиться в трех зарядовых состояниях нейтральном, положительном и отрицательном. При этом в нелегированных пленках концентрация заряженных дефектов в 3-4 раза больше, чем концентрация нейтральных. При введении в пленки атомов германия, углерода или азота картина дефектообразования существенно усложняется за счет появления оборванных связей между атомами различных элементов, образующих материал. При этом концентрация дефектов в пленке возрастает с увеличением содержания третьего элемента. [c.102]

В дальнейшем исследование в рамках линейной (при малых прогибах) теории условий, при которых конструкция или элеменг конструкции с идеальными формой и упругостью могут находиться в состоянии нейтрального равновесия при нагрузках, заставляющих их выпучиваться, будем называть классической задачей устойчивости. До сравнительно недавнего времени теоретические исследования задач устойчивости были ограничены такими идеализированными решениями. Инженеры, которым при-ходилгось использовать такие элементы в проектируемых ими машинах и конструкциях, давно уже обнаружили, что зти решения иногда имеют малую, связь с действительным поведением конструкций. Такие исследования в рамках классической устойчивости дают удовлетворительные результаты для очень тонких сжатых стержней, но из-за ограничений на упругое поведение реальных материалов наибольшее применение находят результаты,, полученные эмпирическим путем. Когда классические теории устойчивости стали применяться для более сложных элементов было найдёно, что нелинейное поведение — только один из случаев серьезного расхождения 1й(ежду теориями и экспериментами. Например, классическая теория устойчивости предсказывает во много раз большую, чем действительная, способность к сопротивлению очень тонких цилиндрических оболочек при осевоМ сжатии с другой стороны, классическая теория предсказывает только часть действительной предельной прочности тонких шарнирно опертых или защемленных по краям пластин при сжатии-или сдвиге (хотя эта теория предсказывает, когда начнется выпучивание). Эти расхождения становятся тем большими, чеш [c.81]

Несколько слов нужно сказать относительно стабильности ионных состояний металлических кластеров. Эксперименты показали, что энергия Р-состояния анионов Mg , d , Zn" и Hg только на 0,15—0,50 эВ выше энергии основного состояния нейтральных атомов [724]. Это свидетельствует о возможности существования стабильных анионных кластеров рассматриваемых металлов. Как показали расчеты Методами аЬ initio, энергия связи аниона Li есть 0,9 эВ, а энергия диссоциации Lig на Lij + Li и Lig на Lil + Li соответственно равна 0,4 и 1,28 эВ [419[. Следовательно, добавление или изъятие электрона должно заметно повышать стабильность исходного тримера Lig. Энергия связи Lij оказывается сравнимой с энергией диссоциации Li2 (1,24 эВ) [419]. [c.234]

Наиболее существенным результатом работы Гартмана и др. следует считать обнаруженное ими при низких температурах разрешение первой полосы в спектрах Na и КС1 на два максимума, из которых коротковолновый, как полагают авторы, в свою оче-редь также должен иметь мультиплетную структуру, так как он выше и шире первой компоненты. Вся полоса в целом с понижением температуры становится уже и смещается в сторону коротких волн. 0)ставляющие первой полосы отличаются между собой на 28 А° или 0,12 эв., что, между прочим, совпадает с разностью между дублетными уровнями основного состояния нейтральных атомов С1, Р (0,11 эв). Но это совпадение, как будет показано ниже, по-видимому, является случайным. [c.11]

В этой системе уравнений индекс О соответствует основному состоянию атома, индекс 2 — основному состоянию двухзарядного иона, индекс г — определенному промежуточному состоянию однозарядного иона, обозначаемого индексом 1. Величины Щ, 7Vl(i), N2 представляют собой числа нейтральных атомов, однозарядных ионов в состоянии г и двухзарядных ионов, соответственно wol i) — вероятность перехода из основного состояния нейтрального атома в состояние i однозарядного иона в единицу времени, гп12 i) — вероятность перехода из состояния i однозарядного иона в основное состояние двухзарядного иона в единицу времени. [c.212]

Излучение галактического межзвездного газа, находящегося преимущественно в состоянии нейтральных атомов водорода с температурой от десятков до тысяч градусов, наблюдается в диапазоне радиоволн. Моделирование структуры и эволюции галактик и всей Вселенной тесно связано с изучением природы радиолиний нейтрального водорода и возбужденных двухатомных молекул в источниках радиоволн сверхвысокочастотного диапазона - космических мазерах, сосредоточенных в газопылевых туманностях, а также природы первичного (реликтового) излучения (Рис. 1.4.5). Обнаружение этого излучения, равномерно заполняющего Вселенную, послужило толчком к разработке концепции горячей Вселенной и теории Большого взрыва , согласно которым Вселенная в прошлом прошла стадию плотной горячей плазмы в состоянии полного термодинамического равновесия с планковскгш спектром излучения, и ее постепенное охлаждение в ходе расширения от момента сингулярности отвечает также равновесному спектру при современной температуре излучения Т=2П К Зельдович и Новиков, 1975 Дорошкевич и др., 1976). Релятивистская теория однородной изотропной [c.58]

Пусть пластина нагружена таким образом, что в ее жестких слоях возникают тангенциальные усилия Мх х, у), уа х, у) и 1 хуа (х, у), равномерно распределенные по толщине этих слоев, а нормальные прогибы т всюду равны нулю. Исследуем устойчивость этого состояния, для чего, следуя обычной методике, составим уравнения нейтрального равновесия. Уравнения выведем из известного вариационного принципа Треффца [12], согласно которому вторая вариация полной энергии системы б Э принимает для состояния нейтрального равновесия стационарное значение [c.63]

Экранировка фактически осуществляется путем перераспределения плотности электронного газа. Приближенное выполнение условия самосогласования по Хартри достигается за счет того, что вокруг каждого голого положительного иона появляется окутывающее его облако отрицательного электронного заряда. Облака, принадлежащие соседним ионам, могут перекрываться свободно проникая друг в друга, а при движении иона он несет с собой, как гало, свое облако. Суммарный отрицательный заряд каждого облака в точности равен по абсолютной величине ионному Заряду - -Е I е так что если отойти от иона дальше чем на одну-две межатомные длины, то металл выглядит злектри-чески нейтральным, и нет никаких злектростатических полей, которые могли бы привести к радикальному перераспределению электронного газа. Из общих соображений естественно предположить, что радиальное распределение электронной плотности в каждом таком облаке заряда должно напоминать соответствующее распределение плотности вероятности найти там валентные электроны, заполняющие связанные состояния нейтрального атома того же злемента. Таким образом, замена величины в правой части равенства (10.29) на эквивалентна тому, что мы представляем себе систему как совокупность квазинезависимых нейтральных псевдоатомов (рис. 10.4) [4]. [c.463]

Процесс перехода газов (азота, водорода) из газовой фазы в металл в условиях электродуговой печи также имеет свою специфику. Известно, что двухатомные молекулы (К , Н , Нр) диссоциируют, а затем поступают в объем металла (закон Си-вертса). Энергия диссоциации той или иной газовой молекулы будет зависеть от ее энергетического состояния (нейтральная, [c.85]

На рис. 22.4 представлена схема герметизированного интегрирующего гироскопа, разработанного доктором Дрэпером в Лаборатории приборов Массачусетского технологического института [12]. Различные варианты этого прибора принципиально повторяют друг друга и отличаются только механическим исполнением, а также используемыми типами датчика сигнала и генератора момента. Ротор гироскопа помещается в герметическом кожухе, взвешенном в жидкости в состоянии нейтральной плавучести. Валики, прикрепленные к плавучему кожуху, несут [c.655]

Г) каком напряженном состоянии находится любая точка, удаленная на расстоянии " У " от нейтральной оси в поперечном сечении балки при поперечном изгибе Изобразите rvTOT пид напряженного состояния гоафически. [c.64]

Переход поверхности металла в активное состояние облегчается, если в растворе присутствуют некоторые анионы. К числу шльных активаторов в порядке их способности к депассивации относятся С1 > Вг > 3 . Особенно часто в растворах встречается хлор-ион. Его активирующее действие проявляется как 3 кислотах, так и в нейтральных или щелочных растворах. Характерным является то, что в присутствии. хлор-попа растворение металла часто идет не по всей поверхности, а толь1<о па отде 1Ы1Ы. участках (точечная 1чир )0.зия). [c.61]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...